DE1182745B - Optischer Sender oder Verstaerker - Google Patents
Optischer Sender oder VerstaerkerInfo
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Description
DEUTSCHES
PATENTAMT
AUSLEGESCHRIFT
Internat. Kl.: HOIr;
H05b
Deutsche KL: 2If- 90
Deutsche KL: 2If- 90
Nummer: 1182745
Aktenzeichen: W 31330 VIII c/21 f
Anmeldetag: 21. Dezember 1961
Auslegetag: 3. Dezember 1964
Die Erfindung betrifft einen optischen Sender oder Verstärker (Lichtverstärker), insbesondere einen
solchen, der eine Mischung von Gasen als Medium »negativer« Temperatur verwendet.
In einem Lichtverstärker, der ein gasförmiges Medrum »negativer« Temperatur verwendet, wird eine
Umkehr der Besetzungsverteilung gegenüber derjenigen im thermischen Gleichgewicht oder eine
»negative« Temperatur in der gasförmigen Mischung durch die Übertragung von Energie der Moleküle
eines Gases auf ein anderes Gas mittels eines Stoßmechanismus erzeugt. Bei einem bekannten Lichtverstärker
besteht die Gasmischung, die als selektiv fiuoreszentes Medium dient, aus zwei Gasen A und B.
Das Gas A soll ein oberhalb eines Grundzustandes E0
gelegenes metastabiles Energieniveau E1 haben. Demnach
ist hierbei ein auf das Niveau E1 angehobenes Elektron eines Atoms bestrebt, in diesem Zustand
eine vergleichsweise lange Zeit (Größenordnung Sekunden) zu bleiben, ehe es wieder in den Grundzustand
zurückkehrt oder auf ein anderes Zwischenniveau übergeht. Das Gas B soll einen Zustand E2',
dessen Niveau auf das Niveau E1 des Gases A abgestimmt
ist, und wenigstens einen Zustand bei einem Niveau E1 aufweisen, das zwischen dem Niveau E2'
und dem Grundzustand E0' liegt. Wenn die Mischung
in einem Strahlungsfeld angeordnet ist, so daß das Gas A teilweise ionisiert wird, werden freie Elektronen
relativ hoher Energien erzeugt. Diese freien Elektronen regen durch Stoßvorgänge nicht ionisierte
Atome, vornehmlich des Gases A, aber gelegentlich auch des Gases B an. Die Atome des Gases A sind
insbesondere bestrebt, vornehmlich auf das Niveau E1
angeregt zu werden, und zwar entweder direkt oder durch Übergang auf diesen Zustand von einem höheren
Zustand, auf welchen sie angeregt worden wären. Folglich wird der Zustand E1 relativ stark
besetzt. Darüber hinaus werden, wenn im Zustand E1
befindliche Atome des Gases A mit im Grundzustand befindlichen Atomen des Gases B zusammenstoßen,
einige der letzteren auf das Niveau U2' angeregt.
Wegen dieser Übertragung kann eine Anregung nur zwischen aufeinanderprallenden Atomen eintreten,
deren Energieniveaus eng aufeinander abgestimmt sind, wie dies die Niveaus E1 und E2' sind, wobei von
den Zuständen des GasesB allein der Zustand^'
einen beachtlichen Zuwachs der Besetzungsdichte durch den Aufprallvorgang erfährt. Durch diese
selektive Anregung des Niveaus Zs2' kann eine Besetzungsumkehr
oder »negative« Temperatur zwisehen diesen Niveaus E2' und E1 erzeugt werden,
wenn die Verweilzeiten in den Niveaus E1' und E2
Optischer Sender oder Verstärker
Anmelder:
Western Electric Company Incorparated,
New York, N. Y. (V. St. A.)
Vertreter:
Dipl.-Ing. H. Fecht, Patentanwalt,
Wiesbaden, Hohenlohestr. 21
Als Erfinder benannt:
William Ralph Bennett jun.,
Ali Javan, Berkeley Heights, N. J. (V. St. A.)
Beanspruchte Priorität:
V. St. v. Amerika vom 28. Dezember 1960
(79 062)
V. St. v. Amerika vom 28. Dezember 1960
(79 062)
entsprechend ausgewählt sind. Dies ermöglicht die Anregung einer Strahlung der Frequenz [E2-E1)Zh,
worin h die Plancksche Konstante ist. Wenn diese Frequenz im optischen Bereich liegt, was durch entsprechende
Wahl der beiden Gase erreicht werden kann, wird eine selektive Fluoreszenz erhalten.
Es ist gefunden worden, daß verschiedene Vorgänge zusammen mit dem gewünschten Vorgang auftreten
und deshalb zu einer Verringerung der Wirksamkeit führen.
Insbesondere wurde gefunden, daß energiereiche, freie Elektronen, die laufend durch Ionisation des
Gasest erzeugt werden, die wirksame Bildung der gewünschten Umkehr der Besetzungsverteilung entweder
durch fördernde Reaktionen, welche die Besetzungsdichte des Niveaus E1 vergrößern, oder
durch beschleunigende Reaktionen, die bestrebt sind, das System wieder ins Gleichgewicht zu bringen,
verhindern. Zum Beispiel neigen Elektronenstöße mit nicht ionisierten Atomen des Gases B dazu,
einige dieser Atome auf den Zustand E1 anzuregen
und dadurch die gewünschte Besetzungsumkehr umzuwerfen.
Aufgabe der Erfindung ist es daher, Maßnahmen vorzusehen, um den Einfluß solcher Elektronen, die
auf die Wirksamkeit des Besetzungsomkehrvorganges unerwünscht einwirken, zu verringern.
Hierzu wird ausgegangen von einem optischen Sender oder Verstärker, der ein gasförmiges selektiv
409 730/14*
fluoreszentes Medium mit mindestens einem Hilfsgas mit einer metastabilen Energiestufe oberhalb des
Grundzustandes und dem eigentlichen selektiv fluoreszenten Gas mit wenigstens zwei Energiestufen
oberhalb des Grundzustandes enthält, wobei der Abstand der höheren der beiden Energiestufen von dem
Grandzustand im wesentlichen auf den Abstand der metastabilen Energiestufe des Hilfsgases von ihrem
Grundzustand abgestimmt ist und wobei eine Um-
mit nicht ionisierten Heliumatomen führt seinerseits
dazu, daß die Besetzungsdichte des Niveaus E1 der
Heliumatome auf einen relativ hohen Wert ansteigt. Der entsprechende Teil des Energieniveaudiagramms
5 von Helium ist in F i g. 3 dargestellt.
Zusätzlich ist in F i g. 3 der entsprechende Teil des
Energieniveaudiagramms von Neon angegeben. Neon besitzt ein Niveau E./, das dem 2.s5-Zustand (nach
der Paschen-Bezeichnung) entspricht, dessen Abstand
kehr der Besetzungsverteilung zwischen den beiden io von seinem Grundzustand E0' im wesentlichen auf
Stufen des selektiv fluoreszenten Gases aus dem den Abstand zwischen den Niveaus En und E1 des
Energievorrat des ionisierten Hilfsgases gespeist wird. Heliums abgestimmt ist. Neon enthält des weiteren
Die erfindungsgemäß vorgesehenen Maßnahmen be- ein Niveau E1', das dem 2pe-Zustand (nach der
stehen nun darin, daß der entgegenwirkende ungün- Paschen-Bezeichnung) entspricht, der zwischen den
stige Einfluß der energiereichen freien Elektronen 15 Niveaus E0' und E2' liegt und dessen Abstand vom
auf die Umkehrung der Besetzungsverteilung in der letzteren Niveau einer Wellenlänge in der Nähe des
selektiv fluoreszenten Gaskomponente des gasförmi- infraroten Bereiches entspricht,
gen Mediums herabgemindert wird entweder mittels Für das beschriebene System ist charakteristisch,
pulsweiser HF-Anregung oder durch Anwendung daß die Besetzung des Niveaus E2' der Neonatome
eines starken inhomogenen, die Elektronen abziehen- 20 dazu führt, daß ein thermisches Gleichgewicht mit
den elektrischen Feldes. der Besetzung des Niveaus E1 der Heliumatome
Die Erfindung ist an Hand der Zeichnung beschrieben; es zeigt
F i g. 1 schematisch und teilweise im Schnitt eine erste Ausführungsform der Erfindung,
F i g. 2 schematisch und teilweise im Schnitt eine zweite Ausführungsform der Erfindung und
F i g. 3 ein zur ersten Ausführungsform gehöriges Energieniveaudiagramm.
durch unelastische Stöße erreicht wird, da jedes Niveau im wesentlichen derselben Energie entspricht.
Dies bedeutet, daß sich die Besetzungsverteilung des 25 Teiles der im Zustand E.,' befindlichen Atome derjenigen
des Teiles der im Zustand Et befindlichen
Heliumatome nähert. Die anderen Neon-Niveaus, z. B. E1, werden durch das Helium wenig beeinflußt.
Folglich kann die Besetzung des Niveaus E1 der
Gemäß F i g. 1 weist der optische Sender oder Ver- 30 Heliumatome benutzt werden, eine selektive Bestärker
(Lichtverstärker) 10 einen Zylindermantel 11 setzung des Niveaus E2' der Neonatome zu erreichen,
auf, der bei Radiofrequenzen in Resonanz ist und für und zwar in einem solchen Umfang, daß diese die
die Ionisation des Gases verwendet wird. Der Zy- Besetzung des Niveaus E1 der Neonatome übersteigt,
lindermantel kann für Kreisschwingung TM01, z. B. womit die angestrebte Umkehr der Besetzungsverteibei
2000 MHz, resonant sein. Koaxial zum Zylinder- 35 lung oder eine »negative« Temperatur zwischen den
mantel verläuft ein langgestrecktes zylindrisches Ge- Niveaus E0' und E1 erzeugt wird,
faß 12, das aus Glas besteht, einen inneren Durch- Bei der Ausnutzung der »negativen« Temperatur
messer von ungefähr 1,3 cm haben und 30,5 cm lang für die Lichtverstärkung ist es wichtig, der induziersein
kann, sowie sowohl für die Mikrowellenenergie ten, neben der unvermeidbaren spontanen Emission
des Zylindermantels als auch für das zu erzeugende 40 der Strahlung einer Wellenlänge zum Durchbruch zu
Licht durchlässig ist. Eine Gasmischung zweier verhelfen. Zu diesem Zweck ist es wichtig, stehende
Gase, die als selektiv fluoreszentes Medium dient, ist Wellen dieser Wellenlänge in der Gaskammer aufzuinnerhalb
des Gefäßes 12 eingeschlossen. Die Kon- bauen. Dies kann durch Anbringen reflektierender
zentration jedes Gases ist ausreichend groß gemacht, Flächen 13 und 14 an gegenüberliegenden Enden des
so daß die mittlere freie Weglänge der Gasmoleküle 45 Hüllgefäßes erreicht werden. Die reflektierenden
Flächen sind das Analogon zu den bei Fabry-Perot-Interferometern verwendeten Platten und bilden
einen optischen Resonator. Die Flächen 13 und 14 können eben und parallel zueinander ausgebildet
besondere, daß die Diffusionsgeschwindigkeiten klein 50 sein, oder sie können ein Paar konfokaler sphärischer
im Verhältnis zu den Stoß-Ubertragungsgeschwindig- Flächen bilden, oder die eine Fläche kann eben und
keiten sind. Vorteilhafterweise sind die Konzentra- die andere sphärisch ausgebildet sein,
tionen genügend hoch, daß die mittlere freie Weg- Vorzugsweise sind die Flächen mit einer spiegelnlänge
der beteiligten Gase nur einen kleinen Bruch- den Belegung versehen, damit sie für Lichtstrahlen
teil, z. B. ein Hundertstel, der inneren Abmessungen 55 der interessierenden Wellenlänge hoch reflektierend
des Gefäßes beträgt. Bei einer bevorzugten Ausfüh- sind. Die Fläche 14 ist hierbei so ausgebildet, daß sie
rungsform enthält das Gefäß Helium und Neon unter einen Teil der Energie, meist 1 bis 5°/o, der ge-Partialdrücken
von etwa 10 Torr bzw. etwa 0,1 Torr. wünschten Wellenlänge für die weitere Verwendung
Für Helium ist charakteristisch, daß es einen meta- durchläßt, sei es durch Verwendung einer entstabilen
Energiezustand E1 aufweist, der dem 23S1- 60 sprechend durchlässigen Belegung oder durch VerNiveau
entspricht. Ferner sind höhere, nicht meta- wendung einer öffnung in der Belegung. Zu diesem
stabile Energieniveaus E2, E3 usw. vorhanden, die
oder -atome klein genug ist, um einen Molekül-Molekül-Stoß bzw. einen Atom-Atom-Stoß bevorzugt
gegenüber einem Molekül-Gefäßwand-Stoß bzw. einem Atom-Gefäßwand-Stoß zu erreichen, d. h. ins-
eine hohe Übergangswahrscheinlichkeit auf das Niveau E1 aufweisen.
Zweck ist vorzugsweise jede der Flächen mit mehreren dielektrischen Schichten geeigneter Dicke belegt,
so daß die Flächen Strahlungsenergie der
Demgemäß führt eine Einwirkung ausreichender 65 Wellenlänge der selektiven Fluoreszenz reflektieren,
Radio-Frequenz-Energie auf Helium zu einer Ioni- aber Strahlungsenergie anderer Wellenlängen durchsation
der Heliumatome, und der Zusammenprall der lassen. Auf diese Weise dient jede Fläche als ein
durch diese Ionisation erzeugten freien Elektronen Filter, das nur Strahlungsenergie der gewünschten
Wellenlänge aussondert, wodurch eine Anregung unerwünschter Schwingungen unterbunden wird.
Die reflektierenden Flächen können entweder im Hüllgefäß, wie dargestellt, oder außerhalb desselben
angeordnet sein. Die reflektierenden Flächen können auch mit dem Hüllgefäß ein Ganzes bilden.
Gewünschtenfalls kann eine Linsenanordnung im Weg des durch die Fläche 14 hindurch ausgetretenen
Lichtes angeordnet werden, um dieses auf eine gewünschte Stelle zu fokussieren.
In der Zeichnung sind Einzelheiten weggelassen, z. B. Gaseinlaßöffnungen, die erforderliche Vakuumeinrichtung,
Träger und Abstandhalter für die dargestellten Teile und eine Kühleinrichtung, die die
herrührt, die ihrerseits von der Ionisation durch das Radiofrequenzfeld angestaut wird, hält dann durch
diesen Stoß-Anregungsvorgang die Besetzungsdichte des angeregten Neon-Niveaus in der Weise aufrecht,
5 daß die Strahlung im wesentlichen kontinuierlich angeregt wird.
Ein Lichtverstärker mit intermittierender Wirkungsweise ergibt sich andererseits, wenn die Impulse
in Zeitabständen zugeführt werden, die lang genug ίο sind, so daß die Zahl der metastabil angeregten
Heliumatome auf einen Wert absinkt, bei dem die Anregungshäufigkeit der Neon-Atome auf das
Niveau E2 nicht mehr größer ist als die des Überganges von diesem in einen tieferen Zustand. In beiTemperatur
des Hüllgefäßes vor unzulässigem An- 15 den Fällen wird eine verbesserte Wirkung während
stieg bewahren soll. der Zeit, in der die metastabilen Heliumatome vor-
Eine Weiterbildung der Erfindung besteht darin, handen sind, bei Abwesenheit energiereicher freier
daß die dem Hüllgefäß für die Ionisation des Me- Elektronen erreicht.
diums zugeführte Mikrowellenenergie pulsiert. Als Bei einer anderen Ausführungsform wird die Wireine
Folge davon wird die schädliche Wirkung der 20 kung durch Zuführen von etwa 100 Watt bei 29 MHz
durch diese Ionisation freien Elektronen verringert. zu einer Mischung erreicht, in der die Partialdrücke
Zu diesem Zweck wird der Mikrowellenzylinder- von Neon und Helium ungefähr 0,1 Torr bzw. etwa
mantel, wie dargestellt, von einer Mikrowellenpuls- 1 Torr sind.
quelle 15 angeregt. Meist wird eine Mikrowellen- F i g. 2 zeigt eine andere Ausführungsform, die im
leistung der Größenordnung von 100 Watt zugeführt. »5 kontinuierlichen Betrieb einfacher arbeitet. Das
Wenn Energie mit Radiofrequenz dem im opti- Hüllgefäß 20, meist aus Glas, enthält eine Mischung
sehen Resonator vorhandenen selektiv fluoreszenten von Gasen, die Energiesysteme nach der in F i g. 3
Medium zugeführt wird, entsteht beim Zuführen dargestellten Art haben. Eine solche Mischung kann
jedes Impulses eine Ionisation der Gase innerhalb z. B. Helium bei einem Druck zwischen 1 und
der Kammer. Die Dichte freier Elektronen wird dann 30 10 Torr und Neon bei einem Druck zwischen 0,01
sehr schnell hoch, und daraufhin steigt die Zahl der und 0,5 Torr enthalten. Das Hüllgefäß enthält des
auf einem metastabilen Zustand angeregten Atome weiteren zwei Elektroden 21 und 22, die zwischen
des Gases A an. Die Reaktionen, die die Umkehr der sich einen Ionisationsraum begrenzen. Die Elektrode
Besetzungsverteilung hemmen, treten ebenfalls ein. 21 besteht, wie dargestellt, aus einem Draht und die
Wenn jedoch die Impulse enden, ist das Strahlungs- 35 Elektrode 22 aus einer Platte, wobei die Elektrode 21
feld nicht mehr vorhanden, so daß freie Elektronen parallel zu der Platte und deren Mitte gegenüberliegend
angeordnet ist. Die Elektrode 21 kann etwa 15,2 cm lang und 0,76 mm im Durchmesser und die
Elektrode 22 ebenfalls 15,2 cm lang und 5,1 cm breit nen Elektronen schnell ihre hohen Energien und 40 sein. Der Abstand kann etwa 2,5 cm betragen. Einkönnen
daher keine Anregungsreaktionen mehr ein- führungsleiter sind vorgesehen, durch die eine ionisierende
Potentialdifferenz zwischen den beiden Elektroden erzeugt werden kann. Zu diesem Zweck ist
eine Spannungsquelle 24 mit den beiden Elektroden
reichen freien Elektronen ist, kann die Reaktion, die 45 verbunden. Die Spannungsquelle liefert vorzugsweise
die Neonatome auf das Niveau E2 anregt, weiterhin etwa 100 V Gleichspannung. In den Kreis ist des
auftreten, auch nachdem die Ionisation des Heliums weiteren ein Strombegrenzungswiderstand 25 geunter
Bildung freier Elektronen geendet hat. Solange schaltet.
eine ausreichende Zahl metastabil angeregter Helium- Um stehende Wellen zu erzeugen, weist der Hüllatome
in dem Hüllgefäß vorhanden ist, ist die Be- 50 körper reflektierende Flächen 26 und 27 an gegensetzungsdichte
des oberen der Niveaus, zwischen überliegenden Enden des Ionisationsraumes auf. Die
denen die »negative« Temperatur besteht, weiterhin Flächen sind vorzugsweise etwa 20,3 cm voneinander
größer als die des unteren Zustandes, und zwar entfernt.
wegen der noch fortdauernden Stoßanregung, durch Bei dieser Ausführungsform dient die Spannungs-
die Energie vom metastabilen Helium-Niveau auf das 55 quelle dazu, einige Heliumatome der Mischung zu
entsprechende Neon-Niveau übertragen wird. Nach ionisieren. Die hierbei entstehenden energiereichen
einer gewissen Zeitspanne (Größenordnung m/sec) freien Elektronen regen andere, nicht ionisierte
wird bei nicht erfolgender erneuter Zuführung von Heliumatome auf den metastabilen Zustand an. Die
Radiofrequenzenergie die Zahl der metastabil ange- Gegenwart dieser energiereichen Elektronen ist
regten Heliumatome auf einen Wert verringert, bei 60 durch das elektrische Feld des Ionisationsraumes im
dem die Neon-Anregung nicht länger aufrecht- wesentlichen auf die nähere Umgebung der Anode,
erhalten werden kann. Damit aber die Strahlungs- vorzugsweise der Elektrode 21, begrenzt. Jedoch
Emission des gasförmigen Mediums im wesentlichen werden nicht ionisierte Heliumatome durch das elekkontinuierlich
erfolgt, sollte der Impulsabstand so ge- irische Feld nicht beeinflußt und können daher frei
regelt werden, daß der nachfolgende Impuls auftritt, 65 diffundieren. Folglich besteht eine Neigung, daß in
bevor die Anregung des Neons aufgehört hat. Der dem benachbart der Elektrode 22 gelegenen Teil des
schnelle Anstieg der Zahl der metastabil angeregten Ionisationsraumes eine Konzentration nicht ionisier-Heliumatome,
der von der hohen Elektronendichte ter Atome entsteht, von denen sich eine ausreichende
nicht mehr erzeugt werden. Wenn die während der Impulsdauer stetige Erzeugung energiereicher Elektronen
aufgehört hat, verlieren die noch vorhande-
leiten. Da jedoch die Lebensdauer der angeregten metastabilen Zustände E1 des Heliumatoms um
mehrere Größenordnungen größer als die der energie-
Zahl Neonatome im angeregten Zustand E2' befindet,
und die selektive Fluoreszenz bzw. Lichtverstärkung tritt wie beschrieben auf.
Verschiedene Elektrodenausbildungen können verwendet werden. So kann z. B. jede der beiden Elektroden
ein Draht sein. Diese Anordnung hat den Vorteil, daß ©in lokalisierter Bereich hoher elekirischer
Feldstärke entsteht. Wenn Ausbildungen dieser Art verwendet werden, ist eine Gleich-
zustand befindlichen Atomen her. Zum Beispiel erzeugen einige Curie Strahlungsenergie, die von
Polonium 210 herrühren, genug α-Teilchen, um 101β metastabil angeregte Heliumatome pro Sekunde
zu erzeugen.
Die Verwendung radioaktiver Strahlungsquellen zum Erzeugen metastabil angeregter Heliumatome
hat verschiedene Vorteile. Hierbei ist zunächst nicht nötig, eine äußere Spannung an das selektiv fluoresi
i h lih di
, g
stehender Wellen im selektiv fluoreszenten Medium verwendet werden, wie dargestellt, eben sind, ist es
wichtig, sicherzustellen, daß sie mit einem hohen Genauigkeitsgrad parallel zueinanderliegen.
Zu diesem Zweck ist eine geeignete Maßnahme die folgende: Die Flächen werden zuerst durch übliehe
Verfahren so genau wie möglich, z. B. unter Verwendung eines Autokollimations-Teleskops, parlll
ill d di Flh h
g, pg
spannungsquelle weniger vorteilhaft als Wechsel- io zente Medium anzulegen. Es ist daher möglich, die
Spannungsquellen es sind, vorausgesetzt, daß die Vorrichtung als abgeschlossene Einheit zu bauen, die
Frequenz der verwendeten Wechselspannung aus- frei von äußeren, anzuschließenden Einrichtungen
reichend niedrig ist, d. h., daß eine Schwingungs- ist. Dieser Umstand ist insbesondere bei Fernüberperiode
im Vergleich zur Relaxationszeit der freien tragungssystemen vorteilhaft. Zusätzlich treten bei
Elektronen groß ist, so daß eine räumliche Trennung 15 Abwesenheit einer Ionisierungsspannung energieder
freien Elektronen durch das elektrische Feld reiche Elektronen nicht oder zumindest nicht in so
möglich wird. hoher Dichte auf, wie diese bei der durch eine an-
Es gibt verschiedene sekundäre Probleme beim gelegte Spannung im Effekt erhöhten Plasmatempe-Aufrechterhalten
eines wirksamen Betriebes eines ratur vorhanden ist. Des weiteren erzeugen radio-Lichtverstärkers
der in Fig. 1 dargestellten Art. 20 aktive Quellen einen Zustand, der dem Nachglimmen
Wenn die reflektierenden Flächen, die zum Erzeugen der oben beschriebenen Impulsentladungstechnik
gleicht. Daher ermöglicht die Verwendung radioaktiver Quellen einen kontinuierlichen Betrieb.
Als eine weitere Maßnahme kann die Tatsache 25 herangezogen werden, daß bei der strahlenden Elektronen-Ionen-Rekombination
das Elektron vom Ion vorzugsweise unter Bildung eines hochangeregten
Atoms eingefangen wird, wonach dieses in seinen
g p p Grundzustand durch Emission einer Strahlungs-
allel eingestellt. Dann werden die Flächen um ortho- 30 kaskade zurückkehrt. In einem Medium, in dem diegonale
Achsen mit unterschiedlichen Frequenzen bei ser Effekt die vorherrschende Quelle der Anregung
einer sehr geringen Geschwindigkeit in Schwingungen ist, kann eine Umkehr der Besetzungsverteilung zwiversetzt,
bis die selektive Fluoreszenz bzw. Licht- sehen zwei tiefer liegenden Energieniveaus eintreten,
verstärkung durch die Aussendung eines parallel vorausgesetzt, daß die Entleerungshäufigkeit des
ausgerichteten Lichtstrahles hoher Intensität bemerk- 35 oberen dieser beiden Niveaus kleiner als die des unbar
wird. Die Schwingungen können durch Antrieb teren ist.
Ein derartiges Ergebnis kann mit einer HeliumQuecksilber-Mischung erreicht werden. In dieser
p Mischung ist bei ionisiertem Quecksilber die Ionen-
tional sind, an die vertikalen und horizontalen 40 dichte besonders groß infolge ionisierender Zu-Platten
eines Oszillographen und durch Intensitäts- sammenstöße zwischen Quecksilberatomen und im
dli d ll (235j)-Zustand befindlichen Heliumatomen. Ins-
besondere besteht ein Energieniveaupaar des atomaren Quecksilbers, das für die Erzeugung einer Um-45
kehr der Besetzungsverteilung geeignet ist, aus dem (715)-Zustand und dem (61 F)-Zustand. Der Abstand
zwischen diesen Niveaus entspricht dem Licht einer Wellenlänge von 10180 A. Mit einem derartigen
Medium ist die Verwendung einer pulsierenden EntEnergie, z. B. α-Teilchen, die von radioaktiven Iso- 50 ladung besonders vorteilhaft, da die hierbei erreichte
topen herrühren, besetzt werden. sofortige Thermisierung oder Abbremsung der
Die Erzeugung metastabiler Atome tritt größten- energiereichen Elektronen die direkte Anregung des
teils über indirekte Vorgänge auf, die aber nichts- tiefer liegenden Quecksilberniveaus durch Elekdestoweniger
sehr wirksam sind. Bei Helium ist die tronenstoß, die der Umkehr der Besetzungsverteilung
direkte, durch Partikeln hoher Energie erfolgende 55 entgegenwirkt, verringert. Darüber hinaus tritt eine
Anregung auf die Erzeugung angeregter Monoplett- Rekombination stärker mit thermischen Elektronen
Zustände des Heliums und Heliumionen und freier als mit energiereichen auf. Eine Helium-Quecksilber-Elektronen
mittlerer Energie begrenzt. Die Erzeu- Mischung ermöglicht auch Betriebsbedingungen, bei
gung von Triplett-Niveaus (entweder der meta- denen die eigentlich selektiv fluoreszent strahlenden,
stabilen Triplett-Zustände oder der Triplett-Zustände, 60 in der Minderheit vorliegenden Ionen vorwiegend in
die durch Übergang auf das 235"-Niveau ausstrahlen) atomarer anstatt molekularer Form vorliegen. Dies
rührt von der Anregung durch Elektronen mittlerer ist wünschenswert, da der dissoziative Rekombi-Energie
her, ferner von der Rekombination zwischen nationsvorgang, der bei molekularen Ionen auftritt,
Ionen und Elektronen, von Austauschstößen zwi- die Anregung unerwünschter, tiefer liegender atoschen
auf Monoplett-Zustände angeregten Atomen 65 marer Niveaus begünstigt.
und freien Elektronen oder von unelastischer Stoß- Der Wirkungsquerschnitt der gewünschten nichtÜbertragung
zwischen in angeregten Monoplett- strahlenden Übertragung beim Zwei-Körper-Stoß ist
Zuständen befindlichen Atomen und im Grund- am größten, wenn die Resonanzenergieunterschiede
gg
der Flächen mittels magnetostriktiver Wandler erzeugt
werden. Durch Anlegen der Wandlerspannungen, die den momentanen Stellungen der Flächen proporil
id di ikl d hil
modulation des Oszillographenstrahles mit dem Lichtverstärkerausgang können die Stellungen der
beiden Reflektoren für einen optimalen Betrieb genau bestimmt werden.
Es gibt auch verschiedene andere Mechanismen, mit deren Hilfe metastabile Niveaus durch Stoßvorgänge
besetzt werden können. Insbesondere können solche Niveaus durch Stöße mit Partikeln hoher
zwischen den Anfangs- und Endzuständen der Elektronen
am geringsten sind. Die größte Übertragungswahrscheinlichkeit tritt demnach auf, wenn diese
Energiedifferenz in der Größenordnung der kinetischen Energie der Atome bei Raumtemperatur oder
kleiner als diese ist. In vielen Fällen kann der Vorteil dieses großen Wirkungsquerschnitts durch die
Wirkung des umgekehrten Vorganges und durch den entsprechenden Mechanismus für die Entleerung des
angeregten Ziustandes des anfänglichen Trägers der Energie zunichte gemacht werden. Die schädliche
Wirkung des umgekehrten Vorganges kann durch ausreichende Kühlung des Gases beseitigt werden,
wodurch sichergestellt ist, daß die mittlere kinetische Energie kleiner als der Resonanzenergieunterschied
ist, oder durch Auswählen von Übertragungsvorgängen, die bei Betriebstemperatur irreversibel
sind.
Alternativ hierzu ist auch ein Betrieb mit einer einzigen Gasart durch Wahl eines Gases möglich,
dessen Energiesystem durch ein Niveau hoher Energie und durch eine Gruppe nahe beieinander liegender
Niveaus niedriger Energiewerte gekennzeichnet ist, so daß die unteren Niveaus der Gruppe als Basis
für den Abbau der Besetzungsdichte eines höheren Niveaus der Gruppe dienen.
So ist z. B. Neon charakterisiert durch eine Gruppe nahe beieinander liegender Niveaus, nämlich 1S2,
1S3, 1S4 und 1S3, relativ geringer Energie, von denen
die Niveaus 1 s5 und 1 s3 metastabil und die Niveaus
1S4 und 1S2 quasi metastabil sind, aber bei Drücken
oberhalb von 100 mTorr ebenfalls metastabil werden. Demgemäß ist jeder dieser Zustände bei diesen
Drücken langlebig. Zusätzlich kann jedes Niveau in einer Gasentladung stark besetzt werden.
Neon enthält außerdem eine weitere Gruppe nahe beieinander liegender Niveaus 2p10, 2p9. . .Ip1, die
Energiewerte haben, die höher sind als die der Niveaugruppe 1 s5 ... 1S2.
Bei Entladung niedriger Elektronendichten haben diese Niveaus geringe strahlende Lebensdauer und
deshalb werden diese Niveaus nicht stark besetzt. Bei Vergrößerung der Elektronendichte auf einen Wert,
bei dem die Häufigkeit unelastischer Elektronenstöße mit Neonatomen, die zur Anregung der 2p-Niveau-Gruppe
führen, vergleichbar wird mit der Häufigkeit der strahlenden Entleerung derselben, können diese
Niveaus jedoch ausreichend besetzt werden.
Wenn der Neongasdruck ebenfalls auf einen Wert
ansteigt, bei dem der unelastische Stoß zweiter Art zwischen Atomen, die zu einer Übertragung der Anregung
innerhalb dicht benachbarter Niveaus führen, wichtig wird, führt die Besetzungsverteilung bei den
in geringem Abstand vorhandenen Niveaus, z. B. der Is- oder der 2p-Gruppe dazu, daß sie in den untersten
Niveaus ein Maximum wird, während bei den höheren Niveaus innerhalb eines Satzes die Besetzungsdichte
abgebaut wird. Im einzelnen neigt das ls^Niveau dazu, entleert zu werden, während das
2plo-Niveau dazu neigt, besetzt zu werden, wodurch
die Besetzungsdichte des 2plo-Niveaus so gemacht
werden kann, daß sie die des lSj-Niveaus übersteigt,
mithin eine Umkehr der Besetzungsverteilung herbeigeführt werden kann, welche für selektive Fluoreszenz
bzw. Lichtverstärkung geeignet ist.
Auch andere Gasmischungen können verwendet werden, die durch eine der beschriebenen Vorrichtungen
eine Lichtverstärkung hervorrufen. Zum Beispiel kann Krypton als anregendes und Quecksilber
als angeregtes Gas verwendet werden. Gleichermaßen ist es möglich, noch ein weiteres Gas zum Unterdrücken
unerwünschter Anregungsvorgänge einzubringen. Zum Beispiel führt bei dem beschriebenen
Helium-Neon-System die Zugabe von Argon, vorzugsweise bei einem Druck von ungefähr l°/o des
Neondruckes, zu einer bemerkenswert höheren Leistungsausbeute.
Claims (9)
1. Optischer Sender oder Verstärker, der ein gasförmiges selektiv fluoreszentes Medium mit
mindestens einem Hilfsgas mit einer metastabilen Energiestufe oberhalb des Grundzustandes und
dem eigentlichen selektiv fiuoreszenten Gas mit wenigstens zwei Energiestufen oberhalb des
Grundzustandes enthält, wobei der Abstand der höheren der beiden Energiestufen von dem
Grundzustand im wesentlichen auf den Abstand der metastabilen Energiestufe des Hilfsgases von
ihrem Grundzustand abgestimmt ist und wobei eine Umkehr der Besetzungsverteilung zwischen
den beiden Stufen des selektiv fluoreszenten Gases aus dem Energievorrat des ionisierten
Hilfsgases gespeist wird, dadurch gekennzeichnet, daß der entgegenwirkende ungünstige
Einfluß der energiereichen freien Elektronen auf die Umkehrung der Besetzungsverteilung in
der selektiv fluoreszenten Gaskomponente des gasförmigen Mediums herabgemindert wird entweder
mittels pulsweisea· HF-Anregung oder durch Anwendung eines starken inhomogenen,
die Elektronen abziehenden elektrischen Feldes.
2. Optischer Sender oder Verstärker nach Anspruch 1, gekennzeichnet durch eine Einrichtung
zum Erzeugen einer impulsweise erfolgenden Entladung im gasförmigen Medium, und zwar
unter Wahl eines Impulsabstandes, der größer ist als die Uberfuhrungsdauer der bei der Entladung
erzeugten freien, energiereichen Elektronen in thermische Elektronen.
3. Optischer Sender oder Verstärker nach Anspruch 1, gekennzeichnet durch eine dem Erzeugen
einer stetigen Entladung im gasförmigen Medium dienende Einrichtung unter Verwendung
von Elektrodenformen, die für den Aufbau eines stark inhomogenen Feldes ausgelegt sind.
4. Optischer Sender oder Verstärker nach einem der Ansprüche 1 bis 3, gekennzeichnet
durch die Anordnung des selektiv fluoreszenten Mediums innerhalb eines optischen Resonators,
der bei der selektiv fluoreszenten Strahlung resonant ist, sowie durch eine Einrichtung zum Auskoppeln
eines Teiles der Resonanzstrahlung.
5. Optischer Sender oder Verstärker nach Anspruch 4 in Verbindung mit Anspruch 3, gekennzeichnet
durch 'die Anordnung des optischen Resonators im Bereich geringer Feldstärke des
inhomogenen Feldes.
6. Optischer Sender oder Verstärker nach Anspruch 4 oder 5, gekennzeichnet durch einen
Resonatorraum, der zum Unterdrücken nicht erwünschter Resonanzschwingungen durchlässig
für diese ausgebildet ist.
7. Optischer Sender oder Verstärker nach Anspruch 1, gekennzeichnet durch eine alternativ
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mit Hilfe einer Quelle radioaktiver Strahlen erfolgende
metastabile Anregung des Hilfsgases zum Vermeiden der Gegenwart energiereicher Elektronen.
8. Optischer Sender oder Verstärker nach Anspruch 7, dadurch gekennzeichnet, daß als Quelle
radioaktiver Strahlen eine «-Strahlenquelle, zweckmäßig Polonium 210, vorgesehen ist.
9. Optischer Sender oder Verstärker nach einem der Ansprüche 1 bis 8, dadurch gekennzeichnet,
daß das Hilfsgas Helium und das selektiv fluoreszente Gas Neon ist.
In Betracht gezogene Druckschriften: Österreichische Patentschrift Nr. 132192;
USA.-Patentschrift Nr. 2 929 922.
Hierzu 1 Blatt Zeichnungen
409 730/144 11.64 © Bundesdruckerei Berlin
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