DE10055739A1 - Streustrahlungskorrekturverfahren für eine Röntgen-Computertomographieeinrichtung - Google Patents
Streustrahlungskorrekturverfahren für eine Röntgen-ComputertomographieeinrichtungInfo
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Abstract
Es wird ein Verfahren zur Streustrahlungskorrektur von Strahlungsintensitätsmesswerten vorgeschlagen, welche in einer Röntgen-Computertomographieeinrichtung mittels einer in einem Tomographiemessfeld der Computertomographieeinrichtung liegenden Detektormatrix erhalten werden, die eine Vielzahl in mehreren übereinanderliegenden Detektorzeilen nebeneinander angeordneter Detektorelemente aufweist. Erfindungsgemäß ist dabei vorgesehen, dass zunächst mindestens eine Referenzverteilung der Streustrahlungsintensität in Zeilenrichtung der Detektormatrix ermittelt wird und dass sodann, ausgehend von dieser mindestens einen Referenzverteilung, ein Streustrahlungsanteil jedes Intensitätsmesswerts ermittelt wird und die Intensitätsmesswerte in Abhängigkeit von ihrem jeweiligen Streustrahlungsanteil korrigiert werden. Dabei wird der Streustrahlungsanteil der Intensitätsmesswerte mindestens einer Teilanzahl der Detektorzeilen unter Anwendung eines Rekursionsverfahrens auf Grundlage der Referenzverteilung ermittelt.
Description
Die Erfindung befasst sich mit der Korrektur streustrahlungs
bedingter Bildartefakte in der Röntgen-Computertomographie.
Genauso wie Strahlaufhärtungseffekte können auch Streueffekte
unerwünschte Bildartefakte im rekonstruierten Tomographiebild
einer durchstrahlten Schicht eines Patienten oder eines be
liebigen anderen Untersuchungsobjekts hervorrufen. Diese
Bildartefakte spiegeln Strukturen vor, die keiner realen Vor
lage des Untersuchungsobjekts entsprechen und deshalb zu
Fehlinterpretationen des Tomographiebilds verleiten. Beson
ders im medizinischen Sektor können solche Fehlinterpre
tationen gravierende Folgen bis hin zur Gefährdung des Lebens
des Patienten haben.
Zur Unterdrückung des Streustrahlungsanteils in den mit einem
Detektor gemessenen Strahlungsintensitätsmesswerten ist es
bekannt, die das Untersuchungsobjekt durchstrahlende Röntgen
strahlung detektorseitig zu kollimieren. Kollimatoren werden
in der Regel aus Wolfram hergestellt, das sich wegen seiner
hohen Schwächung hierfür sehr gut eignet. Wolfram hat aller
dings den Nachteil, dass es sehr teuer ist. Dieser Kosten
nachteil fällt besonders dann ins Gewicht, wenn als Detektor
eine Detektormatrix mit einer Vielzahl in mehreren überein
anderliegenden Detektorzeilen nebeneinander angeordneter De
tektorelemente verwendet wird. Bei solchen Detektoren muss
mit zunehmender Zeilenzahl die Schachttiefe der für jedes
einzelne Detektorelement vorgesehenen Kollimatorschächte ver
größert werden. Der konstruktive und der Materialaufwand wür
den ab einer gewissen Zeilenzahl des Detektors als nicht mehr
akzeptabel angesehen.
Aufgabe der Erfindung ist es daher, mit geringerem Aufwand
die Vermeidung streustrahlungsbedingter Bildartefakte bei
mehrzeiligen Detektoren zu ermöglichen.
Bei der Lösung dieser Aufgabe geht die Erfindung nach einem
ersten Aspekt von einem Verfahren zur Streustrahlungskorrek
tur von Strahlungsintensitätsmesswerten aus, welche in einer
Röntgen-Computertomographieeinrichtung mittels einer in einem
Tomographiemessfeld der Computertomographieeinrichtung lie
genden Detektormatrix erhalten werden, die eine Vielzahl in
mehreren übereinanderliegenden Detektorzeilen nebeneinander
angeordneter Detektorelemente aufweist.
Erfindungsgemäß ist dabei vorgesehen, dass zunächst mindes
tens eine Referenzverteilung der Streustrahlungsintensität in
Zeilenrichtung der Detektormatrix ermittelt wird und dass
sodann ausgehend von dieser mindestens einen Referenzvertei
lung ein Streustrahlungsanteil jedes Intensitätsmesswerts
ermittelt wird und die Intensitätsmesswerte in Abhängigkeit
von ihrem jeweiligen Streustrahlungsanteil korrigiert werden,
wobei der Streustrahlungsanteil der Intensitätsmesswerte min
destens einer Teilanzahl der Detektorzeilen durch Rekursion
in folgender Weise ermittelt wird:
- a) der Streustrahlungsanteil der Intensitätsmesswerte einer aktuellen Detektorzeile der Rekursion wird aus den Inten sitätsmesswerten dieser aktuellen Detektorzeile und einem Primärstrahlungsanteil der Intensitätsmesswerte einer vorher gehenden Detektorzeile der Rekursion ermittelt,
- b) der Primärstrahlungsanteil der Intensitätsmesswerte der vorhergehenden Detektorzeile wird aus den Intensitätsmess werten dieser vorhergehenden Detektorzeile und deren Streu strahlungsanteil ermittelt, und
- c) als Streustrahlungsanteil der Intensitätsmesswerte einer ersten Detektorzeile der Rekursion werden Intensitätswerte aus der Referenzverteilung der Streustrahlungsintensität ver wendet.
Wenn hier von Primärstrahlung die Rede ist, so wird darunter
derjenige Strahlungsanteil der auf die Detektorelemente ein
fallenden Gesamtstrahlung verstanden, der ungestreut, also
auf direktem Weg von der Strahlungsquelle der Computertomo
graphieeinrichtung zu der Detektormatrix gelangt. Als Tomo
graphiemessfeld wird dann ein mit Detektorelementen bestück
ter Messbereich verstanden, in dem die gemessene Gesamtstrah
lung einen Primärstrahlungsanteil enthält. In der Regel wird
das Tomographiemessfeld durch eine quellenseitige Blendenan
ordnung festgelegt.
Bei der erfindungsgemäßen Lösung erfolgt für alle Detektor
zeilen eine rechnerische Abschätzung des Streustrahlungs
anteils anhand mindestens einer Referenzverteilung. Hierdurch
kann auf teure Kollimatorschächte verzichtet werden. Die Re
kursion, die zumindest für eine Teilanzahl der Detektor
zeilen angewendet wird, bietet die Grundlage, um ein sich
über die Detektorzeilen hinweg änderndes Profil des Streu
strahlungsanteils zu berücksichtigen.
Bei einer ersten Ausgestaltung des erfindungsgemäßen Ver
fahrens wird die mindestens eine Referenzverteilung der
Streustrahlungsintensität aus Referenzintensitätsmesswerten
gewonnen, welche durch Strahlungsintensitätsmessung außerhalb
des Tomographiemessfelds erhalten werden. Hierbei wird aus
genutzt, dass außerhalb des Tomographiemessfelds keine Pri
märstrahlung auftritt. Dort angeordnete Messelemente detek
tieren deshalb ausschließlich Streustrahlung. Hieraus kann
leicht eine Verteilung der Streustrahlung in Zeilenrichtung
ermittelt werden, die dann als Referenzverteilung verwendet
wird.
Zweckmäßigerweise wird die Strahlungsintensitätsmessung ober
halb einer ersten Detektorzeile der Detektormatrix oder/und
unterhalb einer letzten Detektorzeile der Detektormatrix
durchgeführt werden.
Im allgemeinen kann das Ortsprofil der Streustrahlung durch
eine vergleichsweise niederfrequente Funktion dargestellt
werden. Deshalb genügt es, wenn in Zeilenrichtung nur in ei
nem relativ groben Raster Messwerte für die Streustrahlung
aufgenommen werden. Mit anderen Worten werden die Referenz
intensitätsmesswerte bevorzugt an in Zeilenrichtung der De
tektormatrix im Abstand voneinander liegenden Messorten ge
wonnen, deren Anzahl kleiner, insbesondere wesentlich kleiner
als die Anzahl der Detektorelemente pro Detektorzeile ist.
Die Referenzverteilung der Streustrahlungsintensität kann
dann leicht durch Interpolation der Referenzintensitätsmess
werte gewonnen werden.
Es kann sogar eine Referenzverteilung durch Strahlungsinten
sitätsmessung oberhalb der ersten Detektorzeile der Detektor
matrix und eine weitere Referenzverteilung durch Strahlungs
intensitätsmessung unterhalb der letzten Detektorzeile der
Detektormatrix gewonnen werden.
Die Rekursion sollte zweckmäßigerweise zumindest in einer
randseitigen Detektorzeile der Detektormatrix begonnen wer
den. Hier wird die Annahme, dass sich die Streustrahlungs
intensität außerhalb des Tomographiemessfelds und die Streu
strahlungsintensität in einer randseitigen Detektorzeile -
wenn überhaupt - nur unwesentlich unterscheiden, in der Regel
zutreffen. Deshalb wird der Fehler vernachlässigbar sein, der
sich ergibt, wenn als Streustrahlungsanteil der Intensitäts
messwerte der randseitigen Detektorzeile Intensitätswerte aus
der Referenzverteilung verwendet werden.
Bei einer zweiten Ausgestaltung des erfindungsgemäßen Ver
fahrens wird die mindestens eine Referenzverteilung der
Streustrahlungsintensität unter Verwendung der Intensitäts
messwerte mindestens einer Detektorzeile der Detektormatrix
berechnet. Insbesondere kann dabei die Referenzverteilung auf
Grundlage eines mathematischen Faltungsmodells berechnet wer
den. Für eine Computertomographieeinrichtung mit einzeilig
angeordneten Detektorelementen ist ein solches Faltungsmodell
beispielsweise aus B. Ohnesorge: "Untersuchungen der Scatter-
Korrektur in Elektronenstrahl-Computertomographen", Lehrstuhl
für Nachrichtentechnik der Universität Erlangen-Nürnberg,
Diplomarbeit, 1994, bekannt. Durch Anpassung dieses Faltungs
modells an eine mehrzeilige Detektormatrix kann die Streu
strahlungsverteilung für eine Detektorzeile der Matrix rech
nerisch aus den erhaltenen Intensitätsmesswerten dieser De
tektorzeile abgeschätzt werden.
Es könnte eingewendet werden, dass grundsätzlich in allen
Detektorzeilen die Streustrahlungsverteilung jeweils mit Hil
fe des obigen Faltungsmodells berechnet werden könnte und
dass dann eine Rekursion überflüssig sei. Faltungsoperationen
können jedoch sehr rechenintensiv sein. Die Anwendung der
Rekursion für zumindest eine Teilanzahl der Detektorzeilen
erlaubt es hingegen, den Rechenaufwand in vertretbaren Gren
zen zu halten und gleichzeitig mögliche Änderungen der Streu
strahlungsverteilung von Detektorzeile zu Detektorzeile be
rücksichtigen zu können.
Zweckmäßigerweise wird die Referenzverteilung unter Verwen
dung der Intensitätsmesswerte einer mittleren Detektorzeile
der Detektormatrix berechnet werden und die Rekursion zumin
dest in dieser mittleren Detektorzeile zu oberen und unteren
Detektorzeilen hin begonnen werden. Es versteht sich jedoch,
dass auch anhand der Intensitätsmesswerte einer anderen De
tektorzeile, insbesondere sogar einer randseitigen Detektor
zeile, die Referenzverteilung berechnet werden kann.
Um die Qualität der erhaltenen Ergebnisse für den Streustrah
lungsanteil der Intensitätsmesswerte zu verbessern, kann die
Rekursion nach einer Teilanzahl von Detektorzeilen beendet
werden und in einer nachfolgenden Detektorzeile eine weitere
Rekursion gestartet werden. Dabei kann die weitere Rekursion
auf Grundlage derselben oder einer anderen Referenzverteilung
der Streustrahlungsintensität gestartet werden.
Wenn das Untersuchungsobjekt vergleichsweise kontrastreiche
Strukturen enthält, können sich die Intensitätsmesswerte von
Detektorzeile zu Detektorzeile oder/und innerhalb einer De
tektorzeile von Detektorelement zu Detektorelement relativ
stark ändern, und zwar nicht aufgrund einer rapiden Änderung
der Streustrahlung (die sich - wie bereits gesagt - örtlich
im Regelfall nur vergleichsweise langsam ändert) sondern auf
grund örtlich wechselnder Schwächungseigenschaften des durch
strahlten Materials. Damit derartige Unstetigkeiten in der
gemessenen Gesamtintensität die letztendlich zur Korrektur
der Intensitätsmesswerte herangezogenen Streustrahlungsantei
le nicht wesentlich verfälschen, werden die nach Durchführung
der Rekursion ermittelten Streustrahlungsanteile in Spalten-
und gewünschtenfalls auch in Zeilenrichtung der Detektormat
rix vorzugsweise tiefpassgefiltert. Durch die Tiefpassfilte
rung werden aus den rekursiv ermittelten Streustrahlungsan
teilen solche Intensitätsänderungen herausgefiltert, die eine
vergleichsweise hohe Ortsfrequenz besitzen. Diese beruhen
regelmäßig auf Änderungen der Schwächungseigenschaften. Die
gefilterten Streustrahlungsanteile geben so sehr gut das nie
derfrequente Profil der Streustrahlung wieder. Die Intensi
tätsmesswerte werden dann in Abhängigkeit von ihrem jeweili
gen gefilterten Streustrahlungsanteil korrigiert.
Eine Verfeinerung der erhaltenen Abschätzung für den Streu
strahlungsanteil der Intensitätsmesswerte ist möglich, wenn
für jeden Intensitätsmesswert ausgehend von zwei verschiede
nen Referenzverteilungen zwei Werte des Streustrahlungsan
teils ermittelt werden und die Intensitätsmesswerte entspre
chend einem jeweiligen gemittelten Streustrahlungsanteil kor
rigiert werden.
Unabhängig von der rekursiven Ermittlung der Streustrahlungs
anteile soll auch der Gedanke, die Referenzverteilung durch
Strahlungsintensitätsmessung außerhalb des Tomographiemess
felds zu ermitteln, selbständigen Schutz im Rahmen der Erfindung
genießen. Die Erfindung sieht nach einem zweiten Aspekt
daher ferner ein Verfahren zur Streustrahlungskorrektur von
Strahlungsintensitätsmesswerten vor, welche in einer Röntgen-
Computertomographieeinrichtung mittels einer in einem Tomo
graphiemessfeld der Computertomographieeinrichtung liegenden
Detektormatrix erhalten werden, die eine Vielzahl in mehreren
übereinanderliegenden Detektorzeilen nebeneinander angeordne
ter Detektorelemente aufweist. Erfindungsgemäß ist dabei vor
gesehen, dass zunächst mindestens eine Referenzverteilung der
Streustrahlungsintensität in Zeilenrichtung der Detektormat
rix aus Referenzintensitätsmesswerten gewonnen wird, welche
durch Strahlungsintensitätsmessung außerhalb des Tomographie
messfelds erhalten werden, und dass sodann ausgehend von die
ser mindestens einen Referenzverteilung ein Streustrahlungs
anteil jedes Intensitätsmesswerts ermittelt wird und die In
tensitätsmesswerte in Abhängigkeit von ihrem jeweiligen
Streustrahlungsanteil korrigiert werden.
Um den Streustrahlenanteil der Intensitätsmesswerte abzu
schätzen, kann auch hier die früher erläuterte Rekursion mit
den Schritten a) bis c) zur Anwendung kommen. Es ist aber
auch denkbar, für jeden Intensitätsmesswert einen Intensi
tätswert aus der Referenzverteilung der Streustrahlungsinten
sität als Streustrahlungsanteil zu verwenden. Dabei wird für
jede Detektorzeile einfach die Referenzverteilung als Streu
strahlungsverteilung unmittelbar übernommen. In Fällen, wo
sich die Streustrahlungsintensität über die Detektormatrix
hinweg tatsächlich nur wenig ändert, können so bereits recht
gute Ergebnisse erzielt werden. Ist dagegen mit merklichen
Änderungen der Streustrahlungsintensität zu rechnen, wird die
rekursive Vorgehensweise vorgezogen werden.
Es versteht sich, dass das Verfahren nach dem zweiten Aspekt
durch weitere Merkmale des Verfahrens nach dem ersten Aspekt
ausgestaltet werden kann.
Gegenstand der Erfindung ist außerdem eine Röntgen-Computer
tomographieeinrichtung, welche zur Durchführung des Verfah
rens nach dem ersten oder/und zweiten Aspekt ausgelegt ist.
Insbesondere kann bei dieser Computertomographieeinrichtung
eine außerhalb des Tomographiemessfelds angeordnete Zusatzde
tektoranordnung zur Gewinnung der Referenzintensitätsmesswer
te vorgesehen sein. Die Zusatzdetektoranordnung kann oberhalb
einer ersten Detektorzeile der Detektormatrix oder/und unter
halb einer letzten Detektorzeile der Detektormatrix mehrere
in Zeilenrichtung der Detektormatrix im Abstand voneinander
angeordnete Zusatzdetektorelemente aufweisen, deren jedes
einen der Referenzintensitätsmesswerte liefert. Die Anzahl
der Zusatzdetektorelemente in Zeilenrichtung der Detektormat
rix ist dabei vorzugsweise kleiner, insbesondere wesentlich
kleiner als die Anzahl der Detektorelemente pro Detektorzei
le.
Die Erfindung wird im Folgenden anhand der beigefügten Zeich
nungen näher erläutert. Es stellen dar:
Fig. 1 schematisch eine Ausführungsform eines erfindungsge
mäßen CT-Scanners mit mehrzeiliger Detektormatrix,
und
Fig. 2 schematisch eine Draufsicht auf die Detektormatrix
bei Betrachtung in Pfeilrichtung II in Fig. 1.
Der in den Figuren gezeigte CT-Scanner umfasst eine Röntgen
quelle 10 sowie eine Detektoranordnung 12. Die Röntgenquelle
10 sendet Röntgenstrahlung fächerförmig aus, wie bei 14 ange
deutet. Ein im Strahlengang zwischen der Röntgenquelle 10 und
der Detektoranordnung 12 angeordnetes Untersuchungsobjekt 16
wird von der Röntgenstrahlung durchdrungen. Die Detektoran
ordnung 12 detektiert die hinter dem Untersuchungsobjekt 16
vorhandene Röntgenstrahlung. Speziell umfasst die Detektoran
ordnung 12 eine Detektormatrix 18 aus einer Vielzahl von De
tektorelementen 20, welche auf mehrere übereinanderliegende
Zeilen verteilt sind und in jeder Zeile in Richtung eines
Fächerwinkels β nebeneinander angeordnet sind. In Fig. 2 sind
beispielhaft vier solcher Detektorzeilen gezeigt; es versteht
sich jedoch, dass die Anzahl der Detektorzeilen hiervon be
liebig abweichen kann und beispielsweise stattdessen 8, 16
oder 24 betragen kann. Die Größe des Strahlenfächers 14 in
Richtung des Fächerwinkels β ist mittels einer Blendenanord
nung 22 einstellbar, welche zwischen der Röntgenquelle 10 und
dem Untersuchungsobjekt 16 angeordnet ist. In Spaltenrichtung
der Detektormatrix 18, d. h. in einer Richtung z in Fig. 2,
erfolgt ebenfalls eine Begrenzung der von der Röntgenquelle
10 ausgesandten Strahlung durch eine vergleichbare Blenden
anordnung (nicht gezeigt). Die Blendenanordnung 22 und die
soeben angesprochene z-Blendenanordnung definieren im Bereich
der Detektoranordnung 12 ein Tomographiemessfeld, innerhalb
dessen Primärstrahlung detektierbar ist, die auf geradem Weg
von der Röntgenquelle 10 auf die Detektoranordnung 12 trifft,
ohne in dem Untersuchungsobjekt 16 gestreut zu werden. Die
Detektormatrix 18 liegt vollständig innerhalb dieses Tomogra
phiemessfelds. Jede Position in Richtung des Fächerwinkels β,
an der sich ein Detektorelement 20 befindet, entspricht einem
Projektionskanal.
Jedes Detektorelement 20 detektiert die in seinem Raumbereich
einfallende Strahlung und liefert ein entsprechendes Intensi
tätsmesssignal IG(n, k) an eine elektronische Auswerte- und
Rekonstruktionseinheit 24. Dabei steht der Index n für die
Nummer der Zeile der Detektormatrix 18, in der sich das
betreffende Detektorelement 20 befindet, k repräsentiert die
Kanalnummer. Die Auswerte- und Rekonstruktionseinheit 24
führt an den eingehenden Intensitätsmesssignalen IG(n, k)
zunächst eine Streustrahlungskorrektur durch, indem sie von
den Intensitätsmesssignalen IG(n, k) einen Streustrahlungsan
teil IS(n, k) subtrahiert. Es verbleibt ein Primärstrahlungs
anteil IP(n, k), der für die Intensität der auf das jeweilige
Detektorelement 20 einfallenden Primärstrahlung repräsentativ
ist. Sodann ermittelt die Auswerte- und Rekonstruktionseinheit
24 aus den Intensitätswerten IP(n, k) Schwächungswerte,
die sie zur Rekonstruktion eines auf einem Monitor 26 ange
zeigten Tomographiebilds der durchstrahlten Schicht des Un
tersuchungsobjekts 16 verwendet. Es versteht sich, dass der
CT-Scanner zur Rekonstruktion des Tomographiebilds Projektio
nen aus einer Vielzahl unterschiedlicher Richtungen benötigt.
Zu diesem Zweck ist die Röntgenquelle 10 in Pfeilrichtung 28
um das Untersuchungsobjekt 16 bewegbar.
Um die Streustrahlungskorrektur durchführen zu können, ist
der CT-Scanner dazu ausgelegt, zunächst eine Referenzvertei
lung der Streustrahlungsintensität in Zeilenrichtung zu er
mitteln. Diese Referenzverteilung gibt für jeden Kanal k ei
nen Referenzwert ISref(k) für die Streustrahlungsintensität
an. Zur Ermittlung der Referenzverteilung umfasst die Detek
toranordnung 12 zusätzlich zur Detektormatrix 18 eine Mehr
zahl von Zusatzdetektorelementen 30 (siehe Fig. 2). Diese
liegen außerhalb des Tomographiemessfelds und werden demge
mäss nicht von Primärstrahlung sondern von ausschließlich von
Streustrahlung getroffen. Die Zusatzdetektorelemente 30 er
lauben es demnach, messtechnisch Informationen über die In
tensität der Streustrahlung zu erhalten. Auch die Zusatzde
tektorelemente 30 sind mit der Auswerte- und Rekonstruktions
einheit 24 verbunden und liefern ihre Messsignale an selbige.
Die Zusatzdetektorelemente 30 sind oberhalb der in z-Richtung
obersten oder/und unterhalb der in z-Richtung untersten Zeile
der Detektormatrix 18 angeordnet. Da sich die örtliche Ver
teilung der Streustrahlung im allgemeinen durch eine ver
gleichsweise niederfrequente Funktion beschreiben lässt, ge
nügt in Zeilenrichtung ein grobes Raster der Zusatzdetektor
elemente 30, weshalb im Vergleich zu der pro Zeile vorhande
nen Anzahl von Detektorelementen 20 vorzugsweise nur eine
wesentlich geringere, beispielsweise um eine Größenordnung
kleinere Anzahl von Zusatzdetektorelementen 30 in Zeilenrich
tung vorgesehen ist. Durch Interpolation ermittelt die Aus
werte- und Rekonstruktionseinheit 24 dann aus den von den
Zusatzdetektorelementen 30 gelieferten Messsignalen die Refe
renzverteilung ISref(k). Die Zusatzdetektorelemente 30 sind
zweckmäßigerweise in Zeilenrichtung in gleichmäßigen Abstän
den verteilt; dies ist jedoch nicht zwingend. Selbstverständ
lich ist es nicht ausgeschlossen, eine der Anzahl der Detek
torelemente 20 gleiche Anzahl von Zusatzdetektorelementen 30
in Zeilenrichtung vorzusehen.
Für die in der Detektorzeile n (n = 1, . ., L) gemessene Gesamtin
tensität IG(n, k) im Kanal k (k = 1, . . ., N) gilt:
IG(n, k) = IP(n, k) + IS(n, k) (1)
Ziel der in der Auswerte- und Rekonstruktionseinheit 24
durchgeführten Streustrahlungskorrektur ist es zunächst, den
Streustrahlungsanteil IS(n, k) möglichst genau abzuschätzen,
um anschließend möglichst genaue Werte für den Primärstrah
lungsanteil IP(n, k) zur Verfügung zu haben, die der Bildre
konstruktion zugeführt werden können.
Die Streustrahlungsabschätzung beginnt in der obersten oder
der untersten Detektorzeile, je nachdem, ob die Referenzver
teilung ISref(k) aus den Messsignalen oberhalb oder unterhalb
der Detektormatrix 18 liegender Zusatzdetektorelemente 30
gewonnen wurde. Im folgenden wird davon ausgegangen, dass in
der obersten Detektorzeile begonnen wird. Zur vereinfachten
Notation wird dabei die Kanalnummer nicht mehr explizit ange
geben. Die folgenden Überlegungen gelten jedoch für beliebige
Winkelpositionen im Strahlenfächer und demnach für beliebige
Kanalnummern. Für die oberste Detektorzeile gilt dann:
IG(1) = IP(1) + IS(1) (2)
Zur Ermittlung der Primärstrahlungsintensität IP(1) in der
obersten (ersten) Detektorzeile wird die Annahme gemacht,
dass sich ISref und der Streustrahlungsanteil IS(1) der ersten
Detektorzeile - wenn überhaupt - so nur vernachlässigbar unterscheiden.
Die Primärstrahlungsintensität IP(1) kann daher
auf einfache Weise wie folgt berechnet werden:
IP(1) = IG(1) - ISref (3)
Die Primärstrahlungsintensitäten in allen weiteren Detektor
zeilen können nun analog unter der Annahme ermittelt werden,
dass die Primärstrahlungsintensität IP(n - 1) der n - 1-ten De
tektorzeile näherungsweise der Primärstrahlungsintensität
IP(n) der n-ten Zeile entspricht. Unter dieser Annahme kann
die Streustrahlungsintensität IS(n) in der n-ten Zeile aus
der tatsächlich gemessenen Gesamtintensität IG(n) in dieser
Zeile und der Primärstrahlungsintensität IP(n - 1) in der vor
hergehenden Zeile n - 1 rekursiv wie folgt berechnet werden:
IS(n) = IG(n) - IP(n - 1) (4)
Sodann kann die Primärstrahlungsintensität IP(n) der n-ten
Zeile abgeschätzt werden gemäß:
IP(n) = IG(n) - IS(n) (5)
Die Annahme IP(n - 1) ≈ IP(n) ist bei kontrastarmen Strukturen
im allgemeinen gerechtfertigt. Enthält das Untersuchungsob
jekt 16 jedoch kontrastreiche Strukturen, wie beispielsweise
Knochen, so können zwischen aufeinanderfolgenden Zeilen o
der/und Kanälen signifikante Änderungen der gemessenen Ge
samtintensität auftreten. Damit sich solche Signalunstetig
keiten beim Übergang von Zeile n - 1 zu Zeile n in der obigen
Rekursion nicht auf die Berechnung der Streustrahlungsinten
sitäten übertragen und daher die IP(n)-Werte verfälschen,
werden die geschätzten Werte IS(n) der Streustrahlungsinten
sität beispielsweise mit einem Medianfilter wählbarer Länge
tiefpassgefiltert. Durch die Tiefpassfilterung werden die
angesprochenen Unstetigkeiten beseitigt. Die gefilterten
IS(n)-Werte geben dann eine sehr gute Abschätzung der tat
sächlichen Streustrahlungsintensität wieder. Aus den gefilterten
IS(n)-Werten werden anschließend durch Einsetzen in
obige Gleichung (5) neue IP(n)-Werte berechnet, die für die
Bildrekonstruktion herangezogen werden.
Die Tiefpassfilterung kann als eindimensionale Filterung in
z-Richtung oder auch als zweidimensionale Filterung in z- und
Zeilenrichtung durchgeführt werden.
Sind Zusatzdetektorelemente 30 ober- und unterhalb der Detek
tormatrix 18 vorgesehen, so können zwei Referenzverteilungen
ISref,1 und ISref,2 ermittelt werden, nämlich eine (ISref,1) aus
den Messsignalen der oberhalb der Detektormatrix 18 liegenden
Zusatzdetektorelemente 30 und die andere (ISref,2) aus den
Messsignalen der unterhalb der Detektormatrix 18 liegenden
Zusatzdetektorelemente 30. Es kann dann obiges Verfahren zur
rekursiven Abschätzung der Primärstrahlungsintensitäten zwei
mal durchgeführt werden, nämlich einmal beginnend in der o
bersten Detektorzeile auf Grundlage der Referenzverteilung
ISref,1 und einmal beginnend in der untersten Detektorzeile
auf Grundlage der Referenzverteilung ISref,2. Es werden so für
jedes Detektorelement 20 zwei Werte IP,1 und IP,2 der Primär
strahlungsintensität erhalten, die anschließend gemittelt
werden. Für die Bildrekonstruktion werden dann die gemittel
ten Intensitätswerte verwendet.
In manchen Fällen kann es bereits genügen, die anhand der
Zusatzdetektorelemente 30 gewonnene Referenzverteilung ISref
als Modell für die Streustrahlungsverteilung aller Detektor
zeilen der Detektormatrix 18 zu verwenden. Die Primärstrah
lungsintensitäten IP(n) lassen sich dann einfach wie folgt
berechnen:
IP(n) = IG(n) - ISref (6)
Es ist auch denkbar, die Rekursion nicht über alle Detektor
zeilen hinweg fortzuführen, sondern sie nach einer Teilanzahl
der Detektorzeilen, beispielsweise nach jeder zweiten, dritten
oder vierten Detektorzeile oder nach der Hälfte der De
tektorzeilen, abzubrechen und sodann in einer neuen Detektor
zeile eine neue Rekursion zu starten. In dieser neuen Detek
torzeile wird dann analog zu Gleichung (3) wieder die Annahme
gemacht, dass die Streustrahlungsverteilung dieser Zeile der
Referenzverteilung ISref entspricht. Es ist sogar vorstellbar,
beim Neustart der Rekursion von einer anderen Referenzvertei
lung auszugehen. Bei obigem Beispiel mit Zusatzdetektorele
menten 30 ober- und unterhalb der Detektormatrix könnte es
etwa sinnvoll sein, für die obere Hälfte der Detektorzeilen
eine Rekursion auf Grundlage der Referenzverteilung ISref,1
durchzuführen und für die untere Hälfte der Detektorzeilen
eine Rekursion auf Grundlage der Referenzverteilung ISref,2
durchzuführen, insbesondere dann, wenn die Detektormatrix 18
eine große Anzahl von Zeilen aufweist, beispielsweise 16, 24
oder 32.
Die Referenzverteilung ISref kann auch auf andere Weise als
mit Hilfe der Zusatzdetektorelemente 30 ermittelt werden. So
ist es beispielsweise möglich, aus den Intensitätsmesswerten
IG(n) einer Zeile der Detektormatrix 18 die zugehörige Streu
strahlungsverteilung IS(n) dieser Zeile rechnerisch zu
bestimmen. Diese Streustrahlungsverteilung IS(n) kann dann
als Referenzverteilung ISref verwendet werden, um für die üb
rigen Zeilen der Detektormatrix 18 den Streustrahlungsanteil
der Intensitätsmesswerte dieser Zeilen mittels obigen Rekur
sionsverfahrens abzuschätzen.
Zur rechnerischen Ermittlung einer Streustrahlungsverteilung
aus Intensitätsmesswerten ist aus der weiter oben zitierten
Literatur von B. Ohnesorge ein Faltungsmodell für ein einzei
liges Detektorsystem bekannt. Diesem Modell liegt die Idee
zugrunde, dass die prinzipiellen Streuwinkelabhängigkeiten
der differentiellen Wirkungsquerschnitte und Streuenergien
von Compton- und Raleigh-Streuung die Annahme rechtfertigen,
dass die Streubeiträge in einem Detektorkanal k, der zu einem
Fächerwinkel βk zugehörig ist, mit dem Winkelabstand im Fächer
(β - βk) abnehmen. (In der Herleitung werden nur Ein
fachstreuprozesse berücksichtigt.) Eine zur Beschreibung ver
wendbare "Abstandsfunktion" G(β) hat dann ein Maximum bei
β = βk und überstreicht den Winkelbereich (-βmax + βk, βmax + βk).
Eine vom Fächerwinkel β abhängige Streustrahlungsverteilung
ISC(β) ergibt sich dann wie folgt:
ISC(β) = CM.f(Δzsl).(ISC,forw(β)⊗G(β)).R(β) (7)
Dabei bezeichnen CM eine Maschinenkonstante und f(Δzsl) eine
schichtdickenabhängige Gewichtung. ISC,forw(β) ist eine im Mo
dell der Einfachstreuung berechnete Vorwärts-Streustrah
lungsintensität mit
KSC,forw ist eine Proportionalitätskonstante, I0 die Intensität
der ungeschwächten Strahlung und I(β) die im Fächerwinkel β
vom Detektorsystem gemessene Strahlungsintensität. In der
Faltungsgleichung (7) werden durch den Faltungskern G(β) die
Streubeiträge aller Strahlen im Fächer zu allen Detektorele
menten berücksichtigt. Er wird üblicherweise als Abstandskern
angegeben:
A ist ein Parameter, mit dem die Breite gesteuert werden
kann. Er kann empirisch aus Bildoptimierungen oder aus einem
Vergleich von im Faltungsmodell berechneten und simulierten
Streustrahlungsverteilungen bestimmt werden.
Für die Funktion R(β) gilt:
R(β) = 1, falls β ∈ [-βmax, βmax]; 0 sonst (10)
Weitere Informationen zu obigem Faltungsmodell für Einzeilen-
Detektorsysteme können der Literatur von B. Ohnesorge entnom
men werden.
Dieses bekannte Modell kann nun im Rahmen der Erfindung zur
Anpassung an mehrzeilige bzw. flächenartige Detektoren, wie
beispielsweise in Fig. 2 gezeigt, modifiziert werden. Wegen
der Rotationssymmetrie der differentiellen Wirkungsquer
schnitte hinsichtlich der Fächerkoordinate β und der Zeilen
koordinate zn (zn = (L/2 - n)Δz; (n = 1, . . ., L)) kann Gleichung
(7) leicht erweitert werden. (Δz stellt die Zeilenhöhe dar.)
Die Streustrahlungsintensität ISC(β, zn) ist dann gegeben
durch:
ISC(β, zn) = CM.f(Δzsl).(ISC,forw(β, zn)⊗G(β, zn)).R(β, zn) (11)
Dabei haben CM und f(Δzsl) die gleiche Bedeutung wie oben.
ISC,forw(β, zn) ist wiederum die im Modell der Einfachstreuung
berechnete Vorwärts-Streustrahlungsintensität mit
I(β, zn) bezeichnet die im Fächerwinkel β der n-ten Detektor
zeile gemessene Strahlungsintensität. Für R(β, zn) gilt:
R(β, zn) = 1, falls β ∈ [-βmax, βmax] und 1 ≦ n ≦ L; 0 sonst (13)
Der Abstandskern lautet nun:
Darin bezeichnet A' wiederum den Breitenparameter, β2 +
(zn/Rfd)2 misst den Abstand vom Detektorursprung zum Detektor
element im Fächerwinkel β der n-ten Detektorzeile und Rfd be
zeichnet den Abstand zwischen Fokus und Detektor des CT-
Scanners.
Die Streustrahlungsverteilung ISC(β, zn) kann in vorstehender
Weise für eine beliebige Zeile der Detektormatrix 18 berech
net werden. Es wird empfohlen, sie für eine mittlere Detek
torzeile zu berechnen. Die so berechnete Streustrahlungsver
teilung wird sodann als Referenzverteilung ISref für die Re
kursion verwendet. Die Rekursion wird in der Zeile gestartet,
aus deren Intensitätsmesswerten die Referenzverteilung be
rechnet wurde. Im Fall einer mittleren Detektorzeile wird
sowohl eine Rekursion zu oberen Detektorzeilen als auch eine
Rekursion zu unteren Detektorzeilen hin gestartet. Wird nach
einer Teilanzahl von Detektorzeilen die Rekursion unterbro
chen, so wird in einer neuen Zeile eine neue Rekursion vor
zugsweise mit einer neuen Referenzverteilung begonnen, die
mit Hilfe obigen Faltungsmodells aus den Intensitätsmesswer
ten dieser neuen Zeile berechnet wurde. Auf diese Weise lässt
sich eine hohe Qualität bei der Abschätzung der genauen
Streustrahlungsanteile erzielen.
Claims (23)
1. Verfahren zur Streustrahlungskorrektur von Strahlungs
intensitätsmesswerten (IG(n, k)), welche in einer Röntgen-
Computertomographieeinrichtung mittels einer in einem Tomo
graphiemessfeld der Computertomographieeinrichtung liegenden
Detektormatrix (18) erhalten werden, die eine Vielzahl in
mehreren übereinanderliegenden Detektorzeilen nebeneinander
angeordneter Detektorelemente (20) aufweist,
dadurch gekennzeichnet,
dass zunächst mindestens eine Referenzverteilung (ISref(k))
der Streustrahlungsintensität in Zeilenrichtung der Detektor
matrix (18) ermittelt wird und dass sodann ausgehend von die
ser mindestens einen Referenzverteilung ein Streustrahlungs
anteil (IS(n, k)) jedes Intensitätsmesswerts ermittelt wird
und die Intensitätsmesswerte in Abhängigkeit von ihrem jewei
ligen Streustrahlungsanteil korrigiert werden, wobei der
Streustrahlungsanteil der Intensitätsmesswerte mindestens
einer Teilanzahl der Detektorzeilen durch Rekursion in fol
gender Weise ermittelt wird:
- a) der Streustrahlungsanteil (IS(n, k)) der Intensitäts messwerte (IG(n, k)) einer aktuellen Detektorzeile der Rekur sion wird aus den Intensitätsmesswerten (IG(n, k)) dieser aktuellen Detektorzeile und einem Primärstrahlungsanteil (IP(n - 1, k)) der Intensitätsmesswerte (IG(n - 1, k)) einer vor hergehenden Detektorzeile der Rekursion ermittelt,
- b) der Primärstrahlungsanteil (IP(n - 1, k)) der Intensitäts messwerte (IP(n - 1, k)) der vorhergehenden Detektorzeile wird aus den Intensitätsmesswerten (IG(n - 1, k)) dieser vorherge henden Detektorzeile und deren Streustrahlungsanteil (IS(n - 1, k)) ermittelt, und
- c) als Streustrahlungsanteil (IS(1, k)) der Intensitäts messwerte (IG(1, k)) einer ersten Detektorzeile der Rekursion werden Intensitätswerte aus der Referenzverteilung (ISref(k)) der Streustrahlungsintensität verwendet.
2. Verfahren nach Anspruch 1,
dadurch gekennzeichnet,
dass die mindestens eine Referenzverteilung (ISref(k)) der
Streustrahlungsintensität aus Referenzintensitätsmesswerten
gewonnen wird, welche durch Strahlungsintensitätsmessung au
ßerhalb des Tomographiemessfelds erhalten werden.
3. Verfahren nach Anspruch 2,
dadurch gekennzeichnet,
dass die Strahlungsintensitätsmessung oberhalb einer ersten
Detektorzeile der Detektormatrix (18) oder/und unterhalb ei
ner letzten Detektorzeile der Detektormatrix durchgeführt
wird.
4. Verfahren nach Anspruch 3,
dadurch gekennzeichnet,
dass die Referenzintensitätsmesswerte an in Zeilenrichtung der
Detektormatrix (18) im Abstand voneinander liegenden Messor
ten gewonnen werden, deren Anzahl kleiner, insbesondere we
sentlich kleiner als die Anzahl der Detektorelemente (20) pro
Detektorzeile ist, und dass die Referenzverteilung (ISref(k))
der Streustrahlungsintensität durch Interpolation der Refe
renzintensitätsmesswerte gewonnen wird.
5. Verfahren nach Anspruch 3 oder 4,
dadurch gekennzeichnet,
dass eine Referenzverteilung (ISref,1(k)) durch Strahlungsin
tensitätsmessung oberhalb der ersten Detektorzeile der Detek
tormatrix (18) und eine weitere Referenzverteilung (ISref,2(k))
durch Strahlungsintensitätsmessung unterhalb der
letzten Detektorzeile der Detektormatrix gewonnen werden.
6. Verfahren nach einem der Ansprüche 3 bis 5,
dadurch gekennzeichnet,
dass die Rekursion zumindest in einer randseitigen Detektor
zeile der Detektormatrix (18) begonnen wird.
7. Verfahren nach Anspruch 1,
dadurch gekennzeichnet,
dass die mindestens eine Referenzverteilung (ISref(k)) der
Streustrahlungsintensität unter Verwendung der Intensitäts
messwerte (I(β, zn)) mindestens einer Detektorzeile der De
tektormatrix (18) berechnet wird.
8. Verfahren nach Anspruch 7,
dadurch gekennzeichnet,
dass die Referenzverteilung (ISref(k)) auf Grundlage eines
mathematischen Faltungsmodells berechnet wird.
9. Verfahren nach Anspruch 7 oder 8,
dadurch gekennzeichnet,
dass die Referenzverteilung (ISref(k)) unter Verwendung der
Intensitätsmesswerte (I(β, zn)) einer mittleren Detektorzeile
der Detektormatrix (18) berechnet wird und dass die Rekursion
zumindest in dieser mittleren Detektorzeile zu oberen und
unteren Detektorzeilen hin begonnen wird.
10. Verfahren nach einem der Ansprüche 1 bis 9,
dadurch gekennzeichnet,
dass die Rekursion nach einer Teilanzahl von Detektorzeilen
beendet wird und in einer nachfolgenden Detektorzeile eine
weitere Rekursion gestartet wird.
11. Verfahren nach Anspruch 10,
dadurch gekennzeichnet,
dass die weitere Rekursion auf Grundlage derselben Referenz
verteilung (ISref(k)) der Streustrahlungsintensität gestartet
wird.
12. Verfahren nach Anspruch 10,
dadurch gekennzeichnet,
dass die weitere Rekursion auf Grundlage einer anderen Refe
renzverteilung (ISref,1(k), ISref,2(k)) der Streustrahlungsin
tensität gestartet wird.
13. Verfahren nach einem der Ansprüche 1 bis 12,
dadurch gekennzeichnet,
dass die nach Durchführung der Rekursion ermittelten Streu
strahlungsanteile (IS(n, k)) in Spalten- und gewünschtenfalls
auch in Zeilenrichtung der Detektormatrix tiefpassgefiltert
werden und die Intensitätsmesswerte (IG(n, k)) in Abhängig
keit von ihrem jeweiligen gefilterten Streustrahlungsanteil
korrigiert werden.
14. Verfahren nach Anspruch 13,
dadurch gekennzeichnet,
dass zur Tiefpassfilterung der Streustrahlungsanteile
(IS(n, k)) ein Medianfilter verwendet wird.
15. Verfahren nach einem der Ansprüche 1 bis 14,
dadurch gekennzeichnet,
dass für jeden Intensitätsmesswert (IG(n, k)) ausgehend von
zwei verschiedenen Referenzverteilungen (ISref,1(k), ISref,2(k))
zwei Werte des Streustrahlungsanteils ermittelt wer
den und die Intensitätsmesswerte (IG(n, k)) entsprechend ei
nem jeweiligen gemittelten Streustrahlungsanteil korrigiert
werden.
16. Verfahren zur Streustrahlungskorrektur von Strahlungsin
tensitätsmesswerten (IG(n, k)), welche in einer Röntgen-
Computertomographieeinrichtung mittels einer in einem Tomo
graphiemessfeld der Computertomographieeinrichtung liegenden
Detektormatrix (18) erhalten werden, die eine Vielzahl in
mehreren übereinanderliegenden Detektorzeilen nebeneinander
angeordneter Detektorelemente (20) aufweist,
dadurch gekennzeichnet,
dass zunächst mindestens eine Referenzverteilung (ISref(k))
der Streustrahlungsintensität in Zeilenrichtung der Detektor
matrix aus Referenzintensitätsmesswerten gewonnen wird, wel
che durch Strahlungsintensitätsmessung außerhalb des Tomogra
phiemessfelds erhalten werden, und dass sodann ausgehend von
dieser mindestens einen Referenzverteilung ein Streustrahlungsanteil
(IS(n, k)) jedes Intensitätsmesswerts ermittelt
wird und die Intensitätsmesswerte in Abhängigkeit von ihrem
jeweiligen Streustrahlungsanteil korrigiert werden.
17. Verfahren nach Anspruch 16,
dadurch gekennzeichnet,
dass der Streustrahlungsanteil (IS(n, k)) der Intensitäts
messwerte (IG(n, k)) mindestens einer Teilanzahl der Detek
torzeilen durch Rekursion in folgender Weise ermittelt wird:
- a) der Streustrahlungsanteil (IS(n, k)) der Intensitäts messwerte (IG(n, k)) einer aktuellen Detektorzeile der Rekur sion wird aus den Intensitätsmesswerten (IG(n, k)) dieser aktuellen Detektorzeile und einem Primärstrahlungsanteil (IP(n - 1, k)) der Intensitätsmesswerte (IG(n - 1, k)) einer vor hergehenden Detektorzeile der Rekursion ermittelt,
- b) der Primärstrahlungsanteil (IP(n - 1, k)) der Intensitäts messwerte (IG(n - 1, k)) der vorhergehenden Detektorzeile wird aus den Intensitätsmesswerten (IG(n - 1, k)) dieser vorherge henden Detektorzeile und deren Streustrahlungsanteil (IS(n - 1, k)) ermittelt, und
- c) als Streustrahlungsanteil (IS(1, k)) der Intensitätsmess werte (IG(1, k)) einer ersten Detektorzeile der Rekursion werden Intensitätswerte aus der Referenzverteilung (ISref(k)) der Streustrahlungsintensität verwendet.
18. Verfahren nach Anspruch 16,
dadurch gekennzeichnet,
dass für jeden Intensitätsmesswert (IG(n, k)) ein Intensi
tätswert aus der Referenzverteilung (ISref(k)) der Streustrah
lungsintensität als Streustrahlungsanteil (IS(n, k)) verwen
det wird.
19. Verfahren nach einem der Ansprüche 16 bis 18,
gekennzeichnet durch
weitere Merkmale mindestens eines der Ansprüche 3 bis 6 und
10 bis 15.
20. Röntgen-Computertomographieeinrichtung, welche zur Durch
führung des Verfahrens nach einem der Ansprüche 1 bis 15 o
der/und des Verfahrens nach einem der Ansprüche 16 bis 19
ausgelegt ist.
21. Computertomographieeinrichtung nach Anspruch 20,
gekennzeichnet durch
eine außerhalb des Tomographiemessfelds angeordnete Zusatzde
tektoranordnung (30) zur Gewinnung der Referenzintensitäts
messwerte.
22. Computertomographieeinrichtung nach Anspruch 21,
dadurch gekennzeichnet,
dass die Zusatzdetektoranordnung (30) oberhalb einer ersten
Detektorzeile der Detektormatrix (18) oder/und unterhalb ei
ner letzten Detektorzeile der Detektormatrix mehrere in Zei
lenrichtung der Detektormatrix im Abstand voneinander ange
ordnete Zusatzdetektorelemente (30) aufweist, deren jedes
einen der Referenzintensitätsmesswerte liefert.
23. Computertomographieeinrichtung nach Anspruch 22,
dadurch gekennzeichnet,
dass die Anzahl der Zusatzdetektorelemente (30) in Zeilen
richtung der Detektormatrix (18) kleiner, insbesondere we
sentlich kleiner als die Anzahl der Detektorelemente (20) pro
Detektorzeile ist.
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