DE1002815B - Frequenz- und Phasenschieber und Modulator fuer sehr kurze elektromagnetische Wellen - Google Patents
Frequenz- und Phasenschieber und Modulator fuer sehr kurze elektromagnetische WellenInfo
- Publication number
- DE1002815B DE1002815B DEM30396A DEM0030396A DE1002815B DE 1002815 B DE1002815 B DE 1002815B DE M30396 A DEM30396 A DE M30396A DE M0030396 A DEM0030396 A DE M0030396A DE 1002815 B DE1002815 B DE 1002815B
- Authority
- DE
- Germany
- Prior art keywords
- ferrite
- organ
- waves
- magnetic field
- reflector
- Prior art date
- Legal status (The legal status is an assumption and is not a legal conclusion. Google has not performed a legal analysis and makes no representation as to the accuracy of the status listed.)
- Pending
Links
- 229910000859 α-Fe Inorganic materials 0.000 claims description 40
- 210000000056 organ Anatomy 0.000 claims description 19
- 230000010287 polarization Effects 0.000 claims description 11
- 230000010363 phase shift Effects 0.000 claims description 4
- 230000005540 biological transmission Effects 0.000 claims 3
- 230000001131 transforming effect Effects 0.000 claims 1
- 230000035699 permeability Effects 0.000 description 6
- 230000005415 magnetization Effects 0.000 description 5
- 238000006073 displacement reaction Methods 0.000 description 2
- 206010024229 Leprosy Diseases 0.000 description 1
- 230000008878 coupling Effects 0.000 description 1
- 238000010168 coupling process Methods 0.000 description 1
- 238000005859 coupling reaction Methods 0.000 description 1
- 230000007423 decrease Effects 0.000 description 1
- 230000007547 defect Effects 0.000 description 1
- 238000000034 method Methods 0.000 description 1
- 125000000962 organic group Chemical group 0.000 description 1
- 230000010355 oscillation Effects 0.000 description 1
- 230000000149 penetrating effect Effects 0.000 description 1
- 230000000737 periodic effect Effects 0.000 description 1
Classifications
-
- H—ELECTRICITY
- H03—ELECTRONIC CIRCUITRY
- H03C—MODULATION
- H03C7/00—Modulating electromagnetic waves
- H03C7/02—Modulating electromagnetic waves in transmission lines, waveguides, cavity resonators or radiation fields of antennas
- H03C7/022—Modulating electromagnetic waves in transmission lines, waveguides, cavity resonators or radiation fields of antennas using ferromagnetic devices, e.g. ferrites
-
- H—ELECTRICITY
- H01—ELECTRIC ELEMENTS
- H01P—WAVEGUIDES; RESONATORS, LINES, OR OTHER DEVICES OF THE WAVEGUIDE TYPE
- H01P1/00—Auxiliary devices
- H01P1/18—Phase-shifters
- H01P1/19—Phase-shifters using a ferromagnetic device
Landscapes
- Physics & Mathematics (AREA)
- Electromagnetism (AREA)
- Aerials With Secondary Devices (AREA)
- Waveguide Aerials (AREA)
Description
Die Erfindung bezieht sich auf Frequenz- und Phasenschieber undModulatoren für sehr kurze elektromagnetische
Wellen.
Ein Frequenz- oder Phasenschieber für sehr kurze elektromagnetische Wellen ist als »Gardner-Fox-Anordnung«
bekanntgeworden. In dieser Anordnung werden die in Phase oder Frequenz zu verschiebenden Wellen —
die für den Augenblick linear polarisiert angenommen werden ■—· durch eine A/4-Platte in einen runden Hohlleiter
geschickt, wodurch sie in zirkulär polarisierte Wellen transformiert werden, und diese wiederum werden
durch eine λ/2-Platte geschickt, die, wenn Frequenzverschiebung
gefordert wird, dauernd in ihrer eigenen Ebene mit einer in Abhängigkeit von der geforderten
Frequenzverschiebung gewählten Rotationsgeschwindigkeit gedreht wird und, wenn Phasenverschiebung
gefordert wird, auf einen willkürlich gewählten Winkel eingestellt wird. Wird Frequenzmodulation gefordert, so
wird die Geschwindigkeit der Dauerumdrehung zur Erzeugung der Modulation variiert, während eine
Schwingung der Platte in ihrer eigenen Ebene um einen willkürlich gewählten Winkel Phasenmodulation erzeugt.
Die aus der A/2-Platte austretenden Wellen sind natürlich
zirkulär polarisiert, aber mit einem Drehrichtungssinn, der dem der einfallenden Wellen entgegengesetzt ist.
Diese austretenden Wellen werden dann in linear polarisierte Wellen zurücktransformiert, indem sie durch eine
zweite λ/4-Platte geschickt werden, die auf denselben
Winkel wie die erste eingestellt ist. Wenn die 2/2-Platte
gedreht wird, wird die gesamte Weglänge durch die ganze Anordnung um eine Wellenlänge für jede 180°-Drehung
dieser Platte vergrößert.
Es ist vorgeschlagen worden, sogenannte Ferrite in einer Anordnung nach »Gardner-Fox«· anzuwenden,
indem Ferrit als Material für die λ/2-Platte der Anordnung
verwendet wird. Eine solche Anordnung arbeitet, weil bekanntlich die effektive magnetische Permeabilität eines
Ferritkörpers, der von einem Magnetfeld im rechten Winkel zur Fortpflanzungsrichtung der Wellen durch
diesen Körper magnetisiert wird, von dem Winkel zwischen der Richtung der magnetischen Polarisation der
Wellen und der Richtung der Magnetisierung abhängt, sie hat den Wert 1, wenn die Richtung der magnetischen
Polarisation parallel zur Richtung der Magnetisierung ist, und sie hat einen anderen Wert, wenn die Richtung der
magnetischen Polarisation senkrecht zur Richtung der Magnetisierung ist, wobei dieser andere Wert von dem
Wert des Magnetfeldes durch das Ferrit abhängt. Fig. 1 zeigt eine Kurve, aus der die Beziehung zwischen der
effektiven Permeabilität μ des Ferrits und dem Wert H der Magnetisierung hervorgeht, wenn die Richtung der
magnetischen Polarisation der das Ferrit durchsetzenden Wellen senkrecht zur Richtung der Magnetisierung ist.
Die Ordinate ist in Fig. 1 logarithmisch geteilt. In Frequenz- und Phasenschieber
und Modulator für sehr kurze
elektromagnetische Wellen
Anmelder:
Marconi's Wireless Telegraph Company Limited, London
Vertreter: Dr.-Ing. B. Johannesson, Patentanwalt, Hannover, Göttinger Chaussee 76
Beanspruchte Priorität:
Großbritannien vom 5. Mai 1955 und 17. Februar 1956
Großbritannien vom 5. Mai 1955 und 17. Februar 1956
Peter Maurice Wright, Great Waltham, Essex,
und Edward Marshall Wells, Chelmsford,
und Edward Marshall Wells, Chelmsford,
Essex (Großbritannien),
sind als Erfinder genannt worden
sind als Erfinder genannt worden
bekannten Anordnungen, die gemäß der obigen Beschreibung Ferrite enthalten, wird H zu einem sehr kleinen
Wert gewählt, so daß nahe der Ordinatenachse der Fig. 1 im gekrümmten Teil der Kurve gearbeitet wird. Wenn bei
einer solchen Anordnung das Magnetfeld um eine der Fortpflanzungsrichtung der Wellen entsprechende Achse
gedreht wird, arbeitet die Anordnung als Gardner-Fox-Anordnung, und die austretende Welle wird in der
Frequenz um Az 2 η verschoben, wenn η die Anzahl der
Umdrehungen pro Sekunde des Magnetfeldes ist. Die Umdrehung des Magnetfeldes kann natürlich entweder
mechanisch oder ohne mechanisch bewegte Teile, durch Erzeugung des Feldes als Resultierende aus zwei aufeinander
senkrecht stehenden Feldern gleicher Amplitude erreicht werden, deren Energieversorgung in Quadratur
erfolgt.
Die vorstehend beschriebene, bekannte Ferritanordnung weist eine Anzahl schwerwiegender Nachteile auf.
Erstens hat die /l/2-Platte beide Linearkomponenten der
zirkulären Polarisation zu übertragen, jedoch mit verschiedenen Phasengeschwindigkeiten. Dementsprechend
muß gute Impedanzanpassung sowohl am Eingang wie am Ausgang des Ferritkörpers erreicht werden. Das
Erreichen einer guten Impedanzanpassung erfordert, daß der Arbeitspunkt des Ferrits so nahe wie möglich an der
Ordinatenachse der Fig. 1 liegt, wo der Wert μ gleich 1 ist; aber das Erfordernis, daß die zwei aufeinander senkrechten
Linearkomponenten mit im wesentlichen ver-
609 83W325
3 4
schiedenen Phasengeschwindigkeiten übertragen werden . Diese Komponenten versorgen die zueinander senksollen,
beinhaltet, daß der Arbeitspunkt des Ferrits für rechten Spulensysteme mit Energie, wodurch ein Dreheine
von ihnen dort liegen muß, wo μ sehr verschieden feld erzeugt wird.
von 1 ist. Die zwei Erfordernisse stehen somit im Gegen- Nachstehend wird die Erfindung an Hand eines Aussatz
zueinander, und in der Praxis muß ein mehr oder 5 führungsbeispiels erklärt.
weniger unbefriedigender Kompromiß gefunden werden, In Fig. 2 wird angenommen, daß die linear polarisierten
in dem genügend differentielle Phasenänderung durch Wellen einer Frequenzverschiebung bei einer vorAnwendung
einer großen Ferritlänge erreicht wird, so daß bestimmten Frequenz unterworfen werden. Die einverlustarme
Ferrite erforderlich sind. Solche Ferrite sind kommenden linear polarisierten Wellen werden in einen
schwer zu erhalten, teuer und im allgemeinen noch nicht io rechteckigen Hohlleiter 1 eingespeist und durchlaufen
einmal so verlustarm, wie es wünschenswert wäre. einen Richtungskoppler 2 bekannter Art und einen
Zusätzlich ist ein hoher Grad von Konsistenz des ange- getaperten Hohlrohrabschnitt 3, der in einen runden
wandten Magnetfeldes erforderlich, denn wenn an irgend- Hohlleiter 4 übergeht.
einem Punkt des periodischen Umlaufs der Momentan- Der Richtungskoppler-entspricht der bekannten Sorte,
wert des magnetischen Feldes derart beschaffen ist, daß 15 die aus zwei Längen aneinander angrenzender Hohlleiter
er eine von 180° verschiedene differentielle Phasen- besteht, in deren aneinander angrenzenden Seiten
verschiebung zwischen zwei orthogonalen Linearkompo- (gewöhnlich, strukturell eine gemeinsame Seite) Öffnungen
nenten der auf die A/2-Ferritplatte einfallenden zirkulär zur Kopplung zwischen ihnen vorgesehen sind. Die
polarisierten Welle erzeugt, ist die aus ihr austretende Öffnungen sind in Fig. 2 nicht zu sehen. Der Ansatz 2°
Welle elliptisch polarisiert und hat nach Durchlaufen der 20 stellt einen üblichen normalen reflexionslosen Abschluß
zweiten /l/4-Platte eine Linearkomponente, die im rechten an einem Ende des einen Hohlleiters dar. Natürlich kann
Winkel zur gewünschten Polarisationsebene steht. Eine irgendein anderer geeigneter Richtungskoppler oder ein
solche Komponente könnte ohne viel Schwierigkeiten sogenannter »Ferrit-Zirkulator« (vgl. »The Bell System
beseitigt werden, wenn sie einen stetigen Wert hat. Wenn Technical Journal«, Bd. XXXIV, Jan. 1955, Nr. 1,
sie jedoch nicht stetig ist — d. h. wenn das zugeführte 25 Zeilen 5 bis 103) benutzt werden. In dem runden Hohl-FeId
schwankt —, findet Amplitudenmodulation der aus- leiterteil 4 ist eine /L/4-Platte 5 bekannter Art vorgesehen,
tretenden Wellen statt, und dies hat unerwünschte die geeignet ist, in normaler Weise die linear polarisierten
Frequenzkomponenten zur Folge. Die erforderliche hohe Wellen in zirkulär polarisierte Wellen zu transformieren.
Stabilität des Feldes ist sehr schwer zu erreichen, be- Die Hohlleiterlänge 4 ist aufgebrochen gezeichnet, um die
sonders in dem praktisch bedeutungsvollen Fall, bei dem 30 Platte 5 sichtbar zu machen. Der runde Hohlleiter 4 ist
das Drehfeld durch phasenteilende Methoden ohne durch ein Organo (slug) aus Ferrit derartiger mechamechanische
Rotation erreicht wird, denn in einem solchen nischer Länge abgeschlossen, daß der Abstand zwischen
Fall hängt der Feldverlauf in jedem Augenblick nicht nur der Ebene, wo die effektive Permeabilität bei Anwendung
von den Strömen durch die zueinander senkrechten eines im folgenden beschriebenen Magnetfeldes gleich Null
Spulen ab, durch die das Drehfeld erzeugt wird, sondern 35 ist, und der Reflektorebene eine Viertelwellenlänge
auch von ihren Ausführungen und von der Form ihrer beträgt. Um eine gute Impedanzanpassung für die ein-Polschuhe.
fallende Linearkomponente sicherzustellen, die nicht vom
Durch die Erfindung sollen verbesserte Frequenz- und Magnetfeld beeinflußt wird, ist das Organ 6 an einer Seite
Phasenschieber und Modulatoren des Ferrityps ge- getapert, wie in gestrichelten Linien bei 6a gezeigt ist.
schaffen werden, bei denen die geschilderten Schwierig- 40 Auch eine andere bekannte Anordnung, z. B. eine Iris,
keiten und Nachteile nicht auftreten und die im be- kann für denselben Zweck benutzt werden. Das entsonderen
keine sehr große Genauigkeit der Einstellung ferntere Ende des Organs 6 ist durch eine wellenreflekdes
verwendeten Magnetfeldes erfordern. tierende Oberfläche 7 abgeschlossen, die laut Abbildung
Bei der erfindungsgemäßen Anordnung werden die den von einer leitenden Kurzschlußplatte über das Ende des
bekannten Anordnungen anhaftenden Mängel dadurch 45 Ferrits gebildet wird. Zwei zueinander senkrechte Spulenbeseitigt,
daß — in der Einfallsrichtung der elektro- paare 8 und 9 sind um das Organ 6 so angeordnet, daß,
magnetischen Wellen gesehen — hinter dem Ferritorgan wenn sie mit Energie versorgt werden, ein resultierendes
ein Reflektor angeordnet ist und daß die Stärke und Magnetfeld entsteht, welches Organ 6 in einer zur Wellen-Stellung
des Magnetfeldes derart gewählt ist, daß das fortpflanzungsrichtung senkrechten Richtung schneidet,
Femtorgan im wesentlichen als totaler Reflektor für 50 d. h. in einer Richtung im rechten Winkel zur Achse der
diejenigen elektromagnetischenWellenwirkt, derenmagne- ganzen Anordnung. Die Verschiebungsfrequenz wird dem
tische Polarisationsrichtung senkrecht zur Richtung des Eingang 10 eines Transformators 11 zugeführt, dessen
Magnetfeldes im Ferritorgan steht, und daß die Re- Ausgang einen Phasenteilkreis bekannter Art speist, so
flexionsebene im Ferritorgan eine Viertelwellenlänge oder daß von der Verschiebungsfrequenz zwei um 90° gegenein
ungerades Vielfaches davon von dem hinter dem 55 einander versetzte Phasenkomponenten gleicher Ampli-Ferritorgan
befindlichen Reflektor entfernt ist. Die tat- tude erzeugt werden. Eine Phasenkomponente speist
sächliche Größe des Feldes für eine bestimmte Stellung ein Spulenpaar, die andere das andere Spulenpaar, so daß
wird am besten nach Einrichtung der Anordnung offensichtlich beide Spulenpaare zwischen sich ein
empirisch ermittelt. Aber dabei ist zu beachten, daß die resultierendes Feld erzeugen, welches mit einer Geschwin-Ebene,
bei der totale Reflexion im Ferritorgan statt- 60 digkeit umläuft, die durch die Verschiebungsfrequenz
findet, dort liegt, wo das Ferrit die Permeabilität Null bestimmt wird. Die Feldstärke wird so gewählt, daß sie
besitzt. Entsprechend der Erfindung liegt diese Ebene im wesentlichen dem Punkt X der Fig. 1 entspricht, wo
eine ungerade Anzahl von Viertelwellenlängen vor dem der Wert von μ gleich 0 ist. Die frequenzverschobene Welle
letzten Reflektor. wird am Ausgangshohlleiter 12 des Richtungskopplers 2
Bei einem erfindungsgemäßen Frequenzschieber läuft 65 abgenommen.
das Magnetfeld mit der gewünschten Modulationsfrequenz Man sieht, daß bei dieser Anordnung wegen des für das
um. Das wird vorzugsweise ohne mechanisch bewegte Magnetfeld gewählten Wertes die eingehenden Wellen-Teile,
durch Einspeisung der Verschiebungsfrequenz auf komponenten, deren magnetische Polarisationsrichtung
einen Phasenteilkreis erreicht, der zwei Komponenten in jedem Augenblick rechtwinklig zur Richtung des
gleicher Amplitude mit 90° Phasenverschiebung erzeugt. 70 magnetischen Feldes ist, an einer Ebene reflektiert
werden, die sich eine Viertelwellenlänge vor dem Reflektor?
befindet; dort erfolgt totale Reflexion für solche Komponenten. Das Ferrit wirkt jedoch als Dielektrikum
für Wellenkomponenten, deren magnetische Polarisationsrichtung im betrachteten Augenblick parallel zu dem
Magnetfeld ist. Das geschieht deswegen, weil für solche Komponenten die effektive Permeabilität des Ferrits
gleich 1 ist. Solche Komponenten durchlaufen daher das Ferritorgan 6 und werden an dem reflektierenden
Abschluß 7 reflektiert. Sie treten dann wieder aus mit einer Phasenverschiebung von 180° in bezug auf die
senkrechten Komponenten, die, wie oben beschrieben, total reflektiert wurden. Die beiden Komponenten —■ die
eine vor dem letzten Reflektor reflektiert und die andere von diesem Reflektor reflektiert — bilden kombiniert eine
zirkulär polarisierte Welle, die in entgegengesetzter Richtung zur einfallenden Welle wandert und deren
zirkuläre Polarisationsrichtung der der einfallenden Welle entgegengesetzt ist. Diese so rückgebildete polarisierte
Welle läuft durch den runden Hohlleiter 4 mit seiner A/4-Platte 5 zurück, wo sie in eine linear polarisierte
Welle transformiert wird, die aus dem Ausgangshohlleiter 12 des Richtkopplers 2 austritt. Diese austretende
Welle ist in der Frequenz um -±_2n verschoben, worin η
die Umdrehungszahl pro Sekunde des Magnetfeldes bedeutet, d. h. die Modulationsfrequenz.
Die erfindungsgemäßen Anordnungen haben den großen praktischen Vorteil gegenüber den bekannten Anordnungen,
daß die Größe des erforderlichen Magnetfeldes keineswegs kritisch ist, denn wie aus Fig. 1 ersichtlich,
geht die Kurve der effektiven Permeabilität sehr langsam durch den Nullpunkt, d.h., die Krümmung der Kurve ist
sehr klein an oder in der Nähe des Punktes X.
Claims (5)
1. Anordnung zur Frequenz- oder Phasenvariation oder zur Modulation sehr kurzer elektromagnetischer
Wellen unter Verwendung eines im Übertragungsweg zirkulär polarisierter elektromagnetischer Wellen
befindlichen Ferritorgans und eines Magnetfeldes, dessen Kraftlinien zumindest mit einem Teil der
zur Fortpflanzungsrichtung der elektromagnetischen Wellen senkrechten Längenausdehnung des Ferritorgans
parallel verlaufen, dadurch gekennzeichnet, daß — in der Einfallsrichtung der elektromagnetischen -45
Wellen gesehen — hinter dem Ferritorgan ein Reflektor angeordnet ist und daß die Stärke und Stellung
des Magnetfeldes derart gewählt ist, daß das Ferritorgan im wesentlichen als totaler Reflektor für diejenigen
elektromagnetischen Wellen wirkt, deren magnetische Polarisationsrichtung senkrecht zur Richtung
des angelegten Magnetfeldes im Ferritorgan steht, und daß die Reflexionsebene im Ferritorgan eine
Viertelwellenlänge oder ein ungerades Vielfaches davon von dem hinter dem Ferritorgan befindlichen Reflektor
entfernt ist.
2. Anordnung nach Anspruch 1, dadurch gekennzeichnet, daß zur Erzeugung des Magnetfeldes zwei
zueinander senkrecht angeordnete Elektromagnete vorgesehen sind, die mit Modulationsfrequenzströmen
gleicher Amplitude unter 90° Phasenverschiebung gespeist werden.
3. Anordnung nach Anspruch 1, dadurch gekennzeichnet, daß an dem der Einfallsrichtung der elektromagnetischen
Wellen zugewandten Ende des Ferritorgans eine möglichst reflexionslose Verjüngung
(taper) vorgesehen ist.
4. Anordnung nach Anspruch 1, dadurch gekennzeichnet, daß der hinter dem Ferritorgan angebrachte
Reflektor als leitende Kurzschlußplatte ausgebildet ist, die sich über die Ausgangsebene des in einem
runden Hohlleiter befindlichen Ferritorgans erstreckt und das Ende dieses Hohlleiters bildet.
5. Anordnung nach Anspruch 1 bis 4, dadurch gekennzeichnet, daß der Übertragungsweg für elektromagnetische
Wellen aus einem rechteckigen Hohlleiterabschnitt zur Fortleitung linear polarisierter
Wellen, einem in diesem Abschnitt befindlichen Richtungskoppler, einem darauffolgenden Hohlleiterabschnitt,
dessen Querschnittsfläche an dem einen Ende kleiner ist als an dem anderen Ende und der in
einen runden Hohlleiterabschnitt übergeht, einer λ/4-Platte in diesem runden Hohlleiterabschnitt, die
zur Transformation linear polarisierter Wellen in zirkulär polarisierte Wellen geeignet ist, einem Ferritorgan
hinter dieser λ/4-Platte in dem runden Hohlleiterabschnitt,
einem Reflektor über der Ausgangsebene des Ferritorgans, der gleichzeitig das Ende des
runden Hohlleiterabschnitts abschließt, und Mitteln zur Erzeugung eines rotierenden Magnetfeldes, das
das Ferritorgan senkrecht zur Fortpflanzungsrichtung der Wellen durchsetzt, besteht.
Hierzu 1 Blatt Zeichnungen
© 609 836/325 2.57
Applications Claiming Priority (1)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
GB13034/55A GB787522A (en) | 1955-05-05 | 1955-05-05 | Improvements in or relating to frequency and phase shifters and modulators for very high frequency electro-magnetic waves |
Publications (1)
Publication Number | Publication Date |
---|---|
DE1002815B true DE1002815B (de) | 1957-02-21 |
Family
ID=10015595
Family Applications (1)
Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
---|---|---|---|
DEM30396A Pending DE1002815B (de) | 1955-05-05 | 1956-04-30 | Frequenz- und Phasenschieber und Modulator fuer sehr kurze elektromagnetische Wellen |
Country Status (4)
Country | Link |
---|---|
US (1) | US2915714A (de) |
DE (1) | DE1002815B (de) |
FR (1) | FR1152731A (de) |
GB (1) | GB787522A (de) |
Families Citing this family (5)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
US2988741A (en) * | 1957-01-30 | 1961-06-13 | Goodyear Aircraft Corp | Electronic scanning antenna |
US3100287A (en) * | 1957-05-31 | 1963-08-06 | Raytheon Co | Phase shifter utilizing variable delay imparted to circularly polarized electric waves by variably magnetized ferrite material |
US3096474A (en) * | 1960-12-23 | 1963-07-02 | Bell Telephone Labor Inc | Microwave frequency converter |
US3267395A (en) * | 1961-10-31 | 1966-08-16 | Hughes Aircraft Co | Microwave phase shifter |
CN114256570B (zh) * | 2021-12-14 | 2022-12-06 | 南京华雷电子工程研究所有限公司 | 一种c波段高功率铁氧体快速全极化器 |
Family Cites Families (7)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
US2814784A (en) * | 1948-04-28 | 1957-11-26 | Raytheon Mfg Co | Waveguide duplexers |
US2760166A (en) * | 1951-12-27 | 1956-08-21 | Bell Telephone Labor Inc | Directional phase shifter |
GB721309A (en) * | 1952-04-24 | 1955-01-05 | Marconi Wireless Telegraph Co | Improvements in or relating to frequency sensitive arrangements |
US2832054A (en) * | 1952-05-16 | 1958-04-22 | Bell Telephone Labor Inc | Gyrating wave transmission networks |
US2798205A (en) * | 1952-05-28 | 1957-07-02 | Bell Telephone Labor Inc | Magnetically controllable transmission system |
US2787765A (en) * | 1952-08-15 | 1957-04-02 | Bell Telephone Labor Inc | Magnetically controlled ferrite phase shifter having birefringent properties |
US2767379A (en) * | 1954-04-14 | 1956-10-16 | Bell Telephone Labor Inc | Electromagnetic wave equalization |
-
1955
- 1955-05-05 GB GB13034/55A patent/GB787522A/en not_active Expired
-
1956
- 1956-04-30 DE DEM30396A patent/DE1002815B/de active Pending
- 1956-04-30 US US581688A patent/US2915714A/en not_active Expired - Lifetime
- 1956-05-04 FR FR1152731D patent/FR1152731A/fr not_active Expired
Also Published As
Publication number | Publication date |
---|---|
FR1152731A (fr) | 1958-02-24 |
US2915714A (en) | 1959-12-01 |
GB787522A (en) | 1957-12-11 |
Similar Documents
Publication | Publication Date | Title |
---|---|---|
DE2055443C3 (de) | Polarisationswandler für Mikrowellen | |
DE2727883C2 (de) | Hohlleiterstrahler für links- und rechtsdrehend zirkular polarisierte Mikrowellensignale | |
DE972329C (de) | Einrichtung zur Beeinflussung von linear bzw. eben polarisierten Wellen im Mikrowellenbereich | |
DE1079138B (de) | Hohlleiter-Richtungskoppler | |
DE2834905A1 (de) | Ultrahochfrequenz-phasenschieber und abtastantennen mit derartigen phasenschiebern | |
DE2408610C3 (de) | Hornstrahler | |
DE1002815B (de) | Frequenz- und Phasenschieber und Modulator fuer sehr kurze elektromagnetische Wellen | |
DE2946331A1 (de) | Mikrowellen-leistungsteiler mit zwei eingaengen und drei ausgaengen | |
DE962182C (de) | Einseitig durchlaessiges Mikrowellen-UEbertragungssystem | |
DE3029144A1 (de) | Vorrichtung zur elektronischen abstimmung eines leistungsmagnetrons | |
DE1591824B1 (de) | Mikrowellennetzwerk zur beliebigen Energieaufteilung | |
DE2102554C3 (de) | Richtungskoppler | |
DE2631273C3 (de) | Mechanisch gesteuerter Hohlleiterphasenschieber | |
DE1541393A1 (de) | Breitband-Hybride | |
EP3331089B1 (de) | Orthomodenkoppler zur reduzierung einer verkopplung von grundmoden | |
DE1766320A1 (de) | Elektronisch gesteuerter Phasenschieber | |
DE1078191B (de) | Anordnung zum Umschalten von Hoechstfrequenzwellen | |
DE1564076C (de) | Frequenzwandler fur kohärente Strah lungen im optischen Bereich | |
DE1466243C1 (de) | Elektronische Vorrichtung zum Erzeugen einer aenderbaren Phasenverschiebung | |
DE2103770C2 (de) | Breitbandiger Hohlleiter-Zirkulator | |
DE1940638C3 (de) | Dreh-asymmetrischer Mehrarm-Zirkulator | |
DE1591824C (de) | Mikrowellennetzwerk zur beliebigen Ener gieaufteilung | |
DE2625062B2 (de) | Phasengesteuerte Antennenanordnung | |
DE1564076B2 (de) | Frequenzwandler fflr kohärente Strahlungen im optischen Bereich | |
DE943066C (de) | Verfahren zur Erzeugung elliptisch oder zirkular polarisierter elektromagnetischer Wellen |