DE1078191B

DE1078191B - Anordnung zum Umschalten von Hoechstfrequenzwellen

Info

Publication number: DE1078191B
Application number: DEC17078A
Authority: DE
Inventors: Georges Broussaud
Original assignee: CSF Compagnie Generale de Telegraphie sans Fil SA
Current assignee: Thales SA
Priority date: 1957-06-28
Filing date: 1958-06-27
Publication date: 1960-03-24
Also published as: GB886549A; FR1182325A; US2941165A

Description

Die Erfindung bezieht sich auf eine Anordnung zum Umschalten von Höchstfrequenzwellen, mit welcher eine sich mit großer Frequenz wiederholende Umschaltung vorgenommen werden kann.

Mechanische Systeme .sind für eine sich mit großer Frequenz wiederholende Umschaltung nicht geeignet, denn sie zeigen alle den Nachteil einer gewissen Trägheit. Für eine schnelle Umschaltung können also nur Anordnungen verwendet werden, die die Umschaltung ohne Anwendung bewegter mechanischer Teile vornehmen.

Eine derartige Anordnung, die keine bewegten mechanischen Teile aufweist, ist bereits bekanntgeworden.

Diese bekannte Anordnung zum Umschalten von Höchstfrequenzwellen weist Wellenleiter auf, denen an einem Ende eine linear polarisierte Welle so zugeführt wird, daß sich die Energie auf die Wellenleiter aufteilt, und sie ist mit Drehgliedern in den Wellenleitern, die die Polarisation der Teilwelle in dem entsprechenden Wellenleiter verändern, und mit Verzweigungsgliedern versehen, die die Teilwelle am Ausgang der Wellenleiter wieder zusammensetzen, wobei die zusammengesetzte Welle entsprechend der gegenseitigen Phasenlage der Teilwellen über einen ersten oder einen zweiten Ausgang dieser Verzweigungsglieder abgegeben wird.

Die Umschaltung der Hochfrequenzenergie kann also bei dieser bekannten Anordnung nahezu trägheitslos durchgeführt werden, so daß sich diese Anordnung für eine Umschaltung mit sehr hoher Frequenz gut eignet.

Die bekannte Anordnung hat aber den Nachteil, daß ein symmetrischer Aufbau bei ihr nicht möglich ist und daß bei der Konstruktion von Verzweigungsschaltungen mit mehr als zwei Ausgängen, auf die die ankommende . Hochfrequenzwelle .wahlweise umgeschaltet werden kann, mehrere Baueinheiten in Serie geschaltet werden, müssen. Dies macht sich insbesondere bei Schaltungen, die eine Vielzahl von Ausgängen aufweisen sollen, sehr störend bemerkbar, denn die lange Leitungsführung vom Eingang bis zum letzten Ausgang hat . eine verhältnismäßig große Dämpfung zur Folge, die wegen der verschiedenen Kanallängen für die einzelnen Kanäle auch nicht gleich groß ist. Außerdem kann eine unsymmetrische Anordnung praktisch nicht so gedrängt aufgebaut werden wie eine symmetrische Anordnung, so daß die Verluste durch den unsymmetrischen Aufbau noch weiter erhöht werden.

Das Ziel der Erfindung besteht, darin, eine Schaltungsanordnung der obenerwähnten Art zu schaffen, die die Nachteile der bekannten Anordnung vermeidet.

Anordnung zum Umschalten
von Höchstfr.equenzwellen

Anmelder:

Compagnie Generale de Telegraphie
sans FiI, Paris

Vertreter:

Dipl.-Ing. E. Prinz und Dr. rer. nat. G. Hauser,
Patentanwälte, Müncheii-Pasing, Bodenseestr. 3 a

Beanspruchte Priorität:
Frankreich, vom. 28. Juni 1957

Georges Bröussaud, Paris,
ist als Erfinder genannt worden

Dieses Ziel wird bei der angeführten Anordnung

erfindungsgemäß dadurcherreicht, daß in einem jeden

■ der Wellenleiter ein Drehglied angeordnet ist, in dem die Polarisation der Teilwelle um wenigstens zwei bestimmte Winkel gedreht werden kann, und daß zwischen den Drehgliedern und den Verzweigungsgliedern Trennglieder angeordnet sind, die die Teilwelle entsprechend ihrer Polarisation auf den einen oder den anderen von zwei Kanälen abzweigen, die zu den Eingängen der Verzweigungsglieder führen.

Die erfindungsgemäßeii Maßnahmen machen einen symmetrischen Aufbau der Umschaltanordnung möglich, bei welchem die hindurchlaufende Welle in einem jeden Kanal über die gleiche Zahl von Gliedern läuft, wobei auch die Weglänge in einem jeden Kanal gleichgemacht werden kann, so daß die Welle in jedem Kanal im gleichen Maße gedämpft wird. Ein weiterer Vorteil besteht bei der Erfindung darin,.daß auch bei Anordnungen mit einer Vielzahl von Ausgängen die Zahl der durchlaufenen Glieder in einem jeden Kanal und die Länge dieser Kanäle verhältnismäßig klein sind, so daß die Dämpfung auf .einem Mindestmaß gehalten wird. Dieser Vorteil wird noch durch den gedrängten Aufbau verstärkt, der durch die symmetrische Anordnung möglich ist. Darüber hinaus ist die erfindungsgemäße Anordnung mechanisch sehr einfach aufzubauen,, was ebenfalls einen erheblichen . Vorteil bedeutet.

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3 4

Die Erfindung schafft auch nach dem obengenannten gewählt, daß Θ gleich dem Winkel a + n- π/2 ist,

Grundprinzip aufgebaute, zweckmäßig bemessene und wobei α eine Konstante vorzugsweise gleich Null und

ausgestaltete Anordnungen mit zwei und mit mehr als η eine positive oder negative ganze Zahl ist. Für das

zwei Ausgängen. Folgende wird es genügen, der Zahl η einen der

Beispielsweise Ausführungen der Erfindung zeigt 5 Werte 0, 1, 2, 3 oder 4 zu geben. Am Ausgang der An-

die Zeichnung. Darin ist Ordnungen 31 bzw. 32 ist die Welle in einer der vier

Fig. 1 ein einpolig gezeichneter Schaltplan einer in Fig. 3 dargestellten Richtungen polarisiert. Sie tritt

ersten Ausführungsform -der erfindungsgemäßen An- dann in die Anordnungen 51 und 52 ein. Jede von

Ordnung mit vier Kanälen, diesen beiden Anordnungen besitzt (Fig. 4) einen

Fig. 2, 4 und 5 eine schematische Darstellung der io kreisförmigen Hohlleiterabschnitt 205, an dem zwei

verschiedenen wesentlichen Teile der Anordnung der identische Rechteckhohlleiter 206 und 207 angebracht

Fig. 1, sind, deren zu den Breitseiten parallele Mittelebenen

Fig. 3 und 6 bis 9 die Funktionsweise der Anord- aufeinander senkrecht stehen und die Achse des Hohl-

nung der Fig. 1 erläuternde Diagramme, leiters 205 enthalten. Die Ebene, die zum Hohlleiter

Fig. 10 eine schematische Darstellung einer Anord- 15 206 gehört, enthält die beiden Vektoren E₃ und E₁

nung mit acht Kanälen, und die andere Ebene, die zum Hohlleiter 207 gehört,

Fig. 11 eine Darstellung einer beispielsweisen Ver- die Vektoren E₁ und E₂. Daraus folgt, daß bei einer

Wendung der Anordnung der Fig. 10. Polarisation der Welle in Richtung von E₃ oder E₄

Gemäß Fig. 1 breitet sich eine linear polarisierte bei einer geeigneten Wahl der Abmessungen der Welle in einem Wellenleiter A aus. Dieser Wellenleiter 20 Hohlleiter sich die Welle in dem Hohlleiter 207 fortspeist zwei mit 21 und 22 bezeichnete identische WeI- pflanzt. In dem Fall, bei dem der .Polarisationsvektor lenleiter, von denen jeder die Hälfte der Energie er- gleich E₁ oder E₂ ist, breitet sich die Welle im Hohlhält, wobei sich die Welle in jedem dieser Wellen- leiter 206 aus. Solche Hohlleiter, wie die Leiter 206 leiter ausbreitet und die lineare Polarisation erhalten und 207, verbinden jeweils die Anordnung 51 mit bleibt. Diese Wellenleiter sind jeweils mit dem Ein- 25 einem der Eingänge der Verzweigungen 53 und 54 gang der Anordnungen 31 und 32 verbunden. Diese und die Anordnung 52 mit dem anderen Eingang diebeiden Anordnungen, welche jeweils durch die An- ser Verzweigungen. Diese Verzweigungen sind beiordnungen 41 und 42 gesteuert werden, haben die Auf- spielsweise magische T-Glieder.

gäbe, die Polarisationsrichtung der hindurchgehenden In Fig. 5 ist ein T-Glied dargestellt. \¥ie bekannt,

Welle um den Winkel a+re · π/2 zu drehen, wobei a 30 weist dieses zwei Arme 1 und 2 auf in der Form von

eine Konstante und η eine positive oder negative, für rechteckigen, aufeinander senkrecht stehenden Hohl-

jeden Stromkreis beliebig gewählte ganze Zahl ist. leitern und zwei Arme 3 und 4, ebenfalls in der Form

Diese Anordnungen werden später beschrieben. von rechteckigen Hohlleitern, welche senkrecht zu den

Die zwei Anordnungen 31 und 32 sind mit den beiden vorhergehenden stehen und in einer Linie liejeweiligen Eingängen zweier anderer Anordnungen 51 35 gen. Die schmalen und die breiten Seiten dieser Leiter und 52 verbunden, welche jeweils zwei Ausgänge auf- sind wie in Fig. 5 gezeigt angeordnet. Es sei daran erweisen, die mit den Eingängen der Verzweigungen 53 innert, daß sich die Energie, wenn sie durch den und 54 in Verbindung stehen. Arm 1 ankommt, gleichmäßig auf die Arme 3 und 4

Die vier Ausgänge dieser beiden Verzweigungen, aufteilt, wobei sich die Wellen in 3 und 4 für Punkte,

nämlich die Ausgänge 1 und 2 der Verzweigungen 53 40 welche von der den Armen 1 und 2 gemeinsamen

und 54, bilden die vier Ausgangskanäle der erfindungs- Symmetrieebene gleich weit entfernt sind, stets in

gemäßen Anordnung. Phase befinden. Wenn die Energie durch den Arm 2

Die Arbeitsweise der Anordnung ist an Hand der ankommt, teilt sie sich auch gleichmäßig auf die

folgenden Erklärung verständlich. Arme 3 und 4 auf, aber diese Wellen befinden sich

Als erstes stellt Fig. 2 ein Ausführungsbeispiel einer 45 unter denselben Bedingungen in diesen beiden Armen

Anordnung dar, die so beschaffen ist wie die Anord- in Gegenphase. Die Arme 1 und 2 sind stets voll-

nungen 31 und 32 der Fig. 1 und die häufig als Dreh- ständig entkoppelt. Umgekehrt geht die ganze Energie

glied bezeichnet wird. durch den Leiter 1 und nicht durch den Leiter 2, wenn

Diese Anordnung umfaßt einen kreisförmigen Hohl- die Leiter 3 und 4 unter den obengenannten Bedin-

leiter201. In Achsrichtung dieses Hohlleiters ist ein 5° gungen gleichphasig erregt werden.

Stab 202 angeordnet, welcher aus einem ferromagne- Die Aus- und Eingänge der beiden T-Glieder 53

tischen Widerstandsmaterial, beispielsweise aus Ferrit- und 54 tragen die gleichen Bezugszeichen in den fol-

material, hergestellt ist. Auf der Außenseite des Lei- genden Figuren. Die Fig. 6 bis 9 zeigen, wie die

ters 201 und um diesen herum befindet sich eine Wick- Weichenstellung für die Welle gemäß den Polari-

lung 203, welche von einer Quelle 204 gespeist wird. 55 sationsrichtungen am Ausgang der Anordnungen 51

Wenn die letztere Wicklung von einem elektrischen und 52 zustande kommt. Die Winkel, welche die

Strom durchflossen wird, wird der Stab 202 einem Polarisationsvektoren der Wellen an den Ausgängen

axialen Magnetfeld unterworfen. der Anordnungen 51 bzw. 52 mit dem ursprünglichen

Man weiß, daß jede linear polarisierte Welle, die Polarisationsvektor bilden, werden mit Ci₁ bzw. <x₂ beam Eingang die Polarisationsrichtung des Vektors E 60 zeichnet (Fig. 4). Es stellen sich verschiedene Fälle dar: besitzt, am Ausgang des Hohlleiters eine lineare Po- A. Gi₁ = O₂=A- π; k sei eine ganze Zahl (Fig. 6). In larisation mit der Polarisationsrichtung des Vek- diesem Falle sind die beiden Wellen am Eingang

* c r · .·. τ-, λχτ·· t 1 p^As j j TTT. , , ^ des T-Gliedes 53, das allein gespeist wird, in

tors E₁ aufweist. Der Winkel E, E-, oder der Winkel Θ τ» u -^j ^ -j -ur j- V-

¹ * Phase. Man gibt den beiden Wegen, die vom Lai-

hängt ab von der Länge 1 des Stabes 202 und von dem 65 ter A ausgehen und am T-Glied endigen, die Feld H, welchem dieser letztere unterworfen ist. Ins- gleiche Länge, damit die Amplituden in den beiden besondere kann man für einen Stab gegebener Länge Wegen gleich sind. Die Wellen, die jeweils von einen vorbestimmten Winkel Θ erhalten, indem man den Trenngliadern 51 und 52 auf das T-Glied 53 den elektrischen Strom regelt, der die Wicklung 203 geleitet werden, verlassen dieses durch den Ausdurchfließt. Gemäß der Erfindung wird der Strom so 70 gang 1.

ι υ / ö ι y ι

B. U₁ = Ii-π; α₂ = (fe + 1) · π (Fig. 7). Die Wellen, welche zum T-Glied 53 gelangen, vereinigen sich wieder durch den Ausgang 2.

C. G₁ = a₂ = π/2 + k · π (Fig. 8). Die Wellen werden über das T-Glied 54 geleitet, und der Austritt fin- φ det durch den Kanal 1 dieses T-Gliedes statt.

D. O₁ = π/2 + k · π; α₂ = π/2 + (k + 1) · π. Die Wellen werden über das T-Glied 54 geleitet und vereinigen sich wieder am Ausgang 2 dieses T-Gliedes.

Die beschriebene Anordnung hat somit vier Ausgangskanäle.

Durch eine Kombination mehrerer solcher Umschalter der eben beschrieben Art kann man die Zahl der Kanäle vervielfachen. Die Fig. 10 zeigt, wie man eine solche Kombination herstellen kann.

Der Umschalter der Fig. 10 enthält vier Drehglieder des in Fig. 4 dargestellten Typs mit dem in Fig. 11 dargestellten gemeinsamen Eingang^ und vier Polarisationstrennglieder 511, 521, 512, 522. Die vier Ausgänge der beiden T-Glieder 531 und 541 sind die vier Ausgänge des ersten Umschalters, der mit den soeben beschriebenen identisch ist. Ebenso sind die vier Ausgänge der beiden T-Glieder 532 und 542, die vier Ausgänge eines zweiten gleichartigen Umschalters.

Die Ausgänge 1 der T-Glieder 531 und 532 versorgen jeweils die beiden Eingänge 3 und 4 eines T-Gliedes 61.

Die Ausgänge 2 dieser T-Glieder beliefern jeweils die beiden Eingänge 3 und 4 eines T-Gliedes 62. Ebenso speisen die Ausgänge 1 der T-Glieder 541 und 542 die beiden Eingänge 3 und 4 eines T-Gliedes 63, und die Ausgänge 2 dieser T-Glieder speisen die beiden Eingänge 3 und 4 eines T-Gliedes 64.

Die jeweiligen Ausgänge 1 und 2 der T-Glieder 61, 62, 63, 64 bilden die acht Ausgangskanäle der Anordnung, deren Arbeitsweise im Hinblick auf das Vorhergehende leicht zu verstehen ist.

Dabei sind a_v a₂, a₃ und a₄ die von den Polarisationsvektoren am Ausgang der verschiedenen Drehglieder mit dem ursprünglichen Polarisationsvektor gebildeten Winkel.

Es können sich acht Fälle darstellen:

1. O₁=Ot₂=O₃ = Ct₄=O + ^?!. Die beiden Umschalter beliefern gleichphasig durch ihre jeweiligen Kanäle 1 die Kanäle 3 und 4 des T-Gliedes 61. Der Austritt erfolgt durch den Kanal 1 dieses T-Gliedes.

2. a₁ = a₂=k-n; α₃ = α₄=(£+1)π. Die beiden Umschalter beliefern durch ihre jeweiligen Kanäle 1 die Kanäle 3 und 4 des T-Gliades 61 gegenphasig. Der Austritt erfolgt durch den Kanal 2 dieses T-Gliedes.

3. a₁ = a_&=k-n; Ct₂ = Ci₄= (£+1)π. Die T-Glieder 531 und 532 werden gegenphasig beliefert. Der Austritt erfolgt bei ihnen über ihre Kanäle 2 und 2, aber die beiden Eingänge 3 und 4 des T-Gliedes 62 werden gleichphasig beliefert. Der Austritt erfolgt durch den Kanal 1 dieses T-Gliedes.

4. α₁=α₄=^·π; α₂ = α₃=(& + 1)π. Der Austritt erfolgt durch den Kanal 2 des T-Gliedes 62.

5. Ct₁ = Ct₂ = O₃=Ci₄= (£ + 1) -π/2. Der Austritt erfolgt durch den Kanal 1 des T-Gliedes 63.

6. «! = «2 = ^ + 1)^/2; α₃ = α₄ = (έ+3)·π/2. Der Ai

65

! 2 _{3 4} )

Austritt erfolgt durch den Kanal 2 des T-Gliedes 63.

7. O₁ = Ct₃ = Ci: + !) ·π/2; a₂ = a₄ = (k + 3) · π/2. Der Austritt erfolgt durch den Kanal 1 des T-Gliedes 64.

8. _αι = α₄=(Α + 1)π/2; α₂=α₃=(έ + 3)π/2. Der Austritt erfolgt durch den Kanal 2 des T-Gliedes 64.

Es ist hier zu bemerken, daß nur die acht angegebenen Kombinationen verwendbar sind. Andere Kombinationen sind offensichtlich möglich, aber bei diesen beliefern die Ausgänge der T-Glieder 531, 532 und 541, 542 nicht das gleiche T-Glied der T-Glieder 61 bis 64. Sie sind daher nicht verwendbar.

Verbindet man zwei Umschalter der in Fig. 10 gezeigten Art, so könnte man auf die gleiche Weise zwischen sechzehn Wegen schalten. Allgemein wird man bei der Verwendung von 2ⁿ~^x Ferritdrehgliedern z-wischen N = 2" Wegen schalten können.

Solche Umschalter müssen offensichtlich mit einem Schalter verbunden werden, mit dem auf die verschiedenen Drehglieder die Ströme gegeben werden, die Feldstärken erzeugen, welche Drehungen um π/2, π und 3/2 π ergeben.

In der Praxis werden drei Stromquellen ausreichen, um beliebig schalten zu können.

Die beschriebenen Anordnungen sind einfach. In allen Umschaltern sind die aktiven Schaltungsteile (Drehglieder) und die passiven Schaltungsteile (Hohlleiter und T-Glieder) identisch. Mehr noch, alle diese Schaltungsteile besitzen eine große Bandbreite. Schließlich können sie bedeutende Leistungen umschalten.

Die Ferrite liegen parallel, und die über jeden Stab hinweggehende Leistung ist gleich dem Bruchteil 1/2"— ¹ der gesamten Leistung, wenn N = 2" die Anzahl der Kanäle ist.

Schließlich ist aus den gleichen Gründen die Gesamtdämpfung gleich der von einem einzigen Drehglied hervorgerufenen Dämpfung.

Es ist zu bemerken, daß die Vorrichtung umkehrbar ist. Es sei z. B. bei der Anordnung gemäß Fig. 1 angenommen, daß die Größe der Magnetfelder so eingerichtet ist, daß die am Kanal A eingebrachte Energie an einem der Ausgangskanäle der T-Glieder 53 und 54 erscheint. Wenn man nun bei dem gleichen Wert der Magnetfelder Energie an einen der Ausgänge 53 und 54 einführt, so erscheint die Energie am Kanal A, wobei alle anderen Kanäle entkoppelt sind. Dies resultiert einerseits aus den Eigenschaften der T-Glieder und andererseits aus der Tatsache, daß die von den Ferriten hervorgerufenen Drehungen Vielfache von 7il2 sind.

Die Fig. 11 zeigt schematisch ein Verwendungsbeispiel der erfindungsgemäßen Anordnung. Es ist ein Umschalter 100 mit seinem Eingang A und seinen acht den Kanälen 1 und 2 der T-Glieder 61 bis 64 entsprechenden Kanälen zu sehen, wobei sie in der Zeichnung durch die Bezugszahl des entsprechenden T-Gliedes bezeichnet sind, welcher diejenige des entsprechenden Kanals folgt. Diese Kanäle münden in der Brennebene eines Paraboloidreflektors 200.

Man kann so eine Antenne ausführen, die ein schnelles Überstreichen des Raumes gestattet und sowohl zum Senden als auch für den Empfang verwendet werden kann.

Claims

Patentansprüche:

1. Anordnung zum Umschalten von Höchstfrequenzwellen mit Wellenleitern, denen an einem gemeinsamen Ende eine linear polarisierte Welle so zugeführt wird, daß sich die Energie auf die Wellenleiter aufteilt, mit Drehgliedern in den Wellenleitern, die die Polarisation der Teilwelle in dem entsprechenden Wellenleiter verändern, und mit Verzweigungsgliedern, die die am Ausgang der Wellenleiter ankommenden Teilwellen wieder

zusammensetzen, wobei die zusammengesetzte Welle entsprechend der gegenseitigen Phasenlage der Teilwellen über einen ersten oder einen zweiten Ausgang dieser Verzweigungsglieder abgegeben wird, dadurch gekennzeichnet, 'daß in einem jeden der Wellenleiter ein Drehglied angeordnet ist, in dem die Polarisation der Teilwelle um wenigstens zwei bestimmte Winkel gedreht werden kann, und daß zwischen den Drehgliedern und den Verzweigungsgliedern Trennglieder angeordnet sind, die die Teilwelle entsprechend ihrer Polarisation auf den einen oder den anderen von zwei Kanälen abzweigen, die zu den Eingängen der Verzweigungsglieder führen.

2. Anordnung gemäß Anspruch 1, dadurch gekennzeichnet, daß die Zahl der Kanäle gleich 2" ist, daß jedes Drehglied derart angeordnet ist, daß es den Polarisationsvektor um einen Winkel, der gleich k ■ π/2 ist, dreht, wobei k — 0, 1, 2, 3 oder 4 sein kann, die Trennvorrichtungen paarweise einander zugeordnet sind und jede einen ersten und ■ einen zweiten^ Ausgang aufweist und jeweils die Wellen, deren Polarisation um ein gerades oder ungerades Vielfaches von π/2 gedreht worden ist, aufnimmt, daß jeweils einem jeden Paar von Drehgliedern eine erste und eine zweite Verzweigungsschaltung zugeordnet ist, welche jeweils einen ersten und einen zweiten Eingang aufweist, wobei -die ersten und zweiten Eingänge dieser Verzweigungen jeweils mit den ersten und den zweiten 3a Ausgängen zweier Drehglieder verbunden sind.

3. Anordnung gemäß Anspruch 2, dadurch gekennzeichnet, daß W = 2 ist und die Anordnung zwei Drehglieder umfaßt, wobei die den beiden Drehgliedern zugeordneten Trennglieder die Welle, deren Polarisation um 0 oder π gedreht worden ist, den Eingang einer ersten Verzweigungsschaltung zuführen, während sie die - Wellen, deren Polarität um" π/2 bzw. 3/2π gedreht worden ist, den Eingang einer zweiten Verzweigungsschaltung zuführen.

4. Anordnung gemäß einem der vorhergehenden Ansprüche, dadurch gekennzeichnet, daß die verwendeten Drehglieder Ferritdrehglieder sind.

5. Anordnung gemäß einem der vorhergehenden Ansprüche, dadurch gekennzeichnet, daß die Polarisationstrennglieder jeweils einen kreisförmigen Hohlleiterabschnitt enthalten, in welchem sich die Welle ausbreitet, und daß zwei identische rechteckige Hohlleiter so mit dem kreisförmigen Hohlleiter verbunden sind, daß die zu den Breitseiten der rechteckigen Hohlleiter parallelen Symmetrieebenen die Achse des kreisförmigen Hohlleiters enthalten und aufeinander senkrecht stehen.

6. Anordnung gemäß Anspruch 1 oder 2 für acht Kanäle, gekennzeichnet durch zwei Anordnungen gemäß Anspruch 3, welche einen gemeinsamen Eingang besitzen, und durch zwei zusätzliche Paare von Verzweigungsschaltungen, wobei die Eingänge des ersten zusätzlichen Paares mit den Ausgängen der ersten Verzweigungsschaltung und die Eingänge des zweiten zusätzlichen Paares mit den Ausgängen der zweiten Verzweigungsschaltung dieser Anordnungen verbunden sind.

In Betracht gezogene Druckschriften:
USA.-Patentschrift Nr. 2 531 419;
österreichische Patentschrift Nr. 183 452;
IRE-Transactions on Microwave Theory
Techniques, Januar 1957, S. 5.

Hierzu 1 Blatt Zeichnungen

909 767/288 3.60