DE1001773B - Elektronenroehre zur Verstaerkung sehr kurzer Wellen - Google Patents
Elektronenroehre zur Verstaerkung sehr kurzer WellenInfo
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- DE1001773B DE1001773B DEG14082A DEG0014082A DE1001773B DE 1001773 B DE1001773 B DE 1001773B DE G14082 A DEG14082 A DE G14082A DE G0014082 A DEG0014082 A DE G0014082A DE 1001773 B DE1001773 B DE 1001773B
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- H—ELECTRICITY
- H01—ELECTRIC ELEMENTS
- H01J—ELECTRIC DISCHARGE TUBES OR DISCHARGE LAMPS
- H01J25/00—Transit-time tubes, e.g. klystrons, travelling-wave tubes, magnetrons
- H01J25/02—Tubes with electron stream modulated in velocity or density in a modulator zone and thereafter giving up energy in an inducing zone, the zones being associated with one or more resonators
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- Microwave Tubes (AREA)
Description
Die Erfindung bezieht sich auf eine Elektronenröhre zur Verstärkung sehr kurzer Wellen, und zwar
auf eine Röhre mit ebenen Elektroden und zwei Ausgangskreisen.
Elektronenröhren mit Raumladungssteuergittern, beispielsweise gewöhnliche Trioden, die zur Verringerung
von Laufzeiteffekten nah benachbarte, ebene Elektroden besitzen, haben gegenüber Röhren mit Geschwindigkeitsmodulation
gewisse Vorteile. So können bei ersteren mit einer gegebenen Eingangsspannung relativ große Elektronenströme bei gleichzeitig großer
Bandbreite gesteuert werden.
Unter gewissen Umständen kann jedoch nicht die ganze im Elektronenstrom enthaltene Hochfrequenzenergie
nutzbar gemacht werden. Dies trifft beispielsweise zu, wenn das Eingangssignal sehr schwach ist,
da dann die resultierende Dichtemodulation des Elektronenstroms unvollständig ist. Es können auch
Schwierigkeiten bezüglich der Energieentnahme auftreten, wenn der Scheinwiderstand des Ausgangskreises
zu niedrig ist, um die ganze verfügbare Energie zu entnehmen.
Elektronenröhren mit zwei Ausgangskreisen sind an sich bekannt. Bei den bekannten Röhren wird
jedoch die als Folge der Energieabgabe des Elektronenstroms an den ersten Ausgangskreis auftretende
Geschwindigkeitsmodulation unberücksichtigt gelassen, so daß hier noch nicht alle Möglichkeiten, Ausgangsenergie
zu gewinnen, ausgeschöpft sind.
Der Zweck der Erfindung besteht also darin, weitere Mittel zur Entnahme zusätzlicher Ausgangsenergie
aus einer Hochfrequenzröhre mit Raumladungssteuerung, die als Verstärker arbeitet, anzugeben.
Erfindungsgemäß ist deshalb eine Elektronenröhre zur Verstärkung sehr kurzer Wellen, bei welcher der
das Steuergitter durchsetzende und durch die Steuergitterspannung in seiner Dichte modulierte Elektronenstrom
in dem Raum zwischen dem Steuergitter und der nachfolgenden, gegenüber der Kathode positiv
vorgespannten Elektrode Energie an einen zwischen diesen beiden Elektroden liegenden ersten Ausgangskreis
abgibt, und bei welcher der Elektronenstrom auf seinem weiteren Weg vor Erreichung der Auffangelektrode
nochmals Energie an einen zweiten Ausgangskreis abgibt, dadurch gekennzeichnet, daß der
Elektronenstrom unmittelbar nach der Energieabgabe an den ersten Ausgangskreis einen feldfreien Laufraum
durchsetzt, welcher derart bemessen ist, daß die infolge der Energieabgabe an den ersten Ausgangskreis
zwischen dem Steuergitter und der positiv vorgespannten Elektrode hervorgerufene Geschwindigkeitsmodulation
des Elektronenstroms längs des Laufraums in eine Dichtemodulation umgewandelt wird,
Elektronenröhre zur Verstärkung
sehr kurzer Wellen
sehr kurzer Wellen
Anmelder:
General Electric Company,
Schenectady, N. Y. (V. St. A.)
Schenectady, N. Y. (V. St. A.)
Vertreter: Dr.-Ing. E. Sommerfeld, Patentanwalt,
München 23, Dunantstr. 6
München 23, Dunantstr. 6
Beanspruchte Priorität:
V. St. v. Amerika vom 27. März 1953
V. St. v. Amerika vom 27. März 1953
Theodore Gregory Mihran
und Norman Talmadge Lavoo,
Schenectady, N. Y. (V. St. A.)
sind als Erfinder genannt worden
durch die dann der zweite Ausgangskreis angeregt wird.
Wenn nämlich den Elektronen in dem ersten Auskoppelspalt Energie entnommen wird, so wird der
Elektronenstrom geschwindigkeitsmoduliert. Unter den obengenannten Bedingungen, nämlich bei sehr geringem
Signaleingangspegel oder bei einem Ausgangsresonator, dessen Resonanzwiderstand viel kleiner ist
als der Innenwiderstand der Röhre, wird der Elektronenstrom in nutzbarer Weise geschwindigkeitsmoduliert.
Nach dem Durchsetzen des Laufraumes besitzt er dann eine Dichtemodulation und kann in an sich
bekannter Weise zur Erregung eines zweiten Ausgangsresonators benutzt werden. Somit liefert der
Elektronenstrom, der gewöhnlich bereits nach dem Durchlaufen des ersten Ausgangsresonators an der
Anode aufgefangen wird, eine zusätzliche Ausgangsleistung ohne jede Erhöhung des Röhrengleichstromes
oder der Hochfrequenzeingangsleistung.
Die Zeichnung zeigt eine Hochfrequenzverstärkerröhre 1, in welcher der Elektronenstrom von einer
Kathode 2 zu einer Auffangelektrode 3 übergeht. Vor der Kathode befindet sich ein Steuergitter 4 zur
Steuerung der Dichte des Elektronenstroms entsprechend einem zwischen Kathode und Steuergitter
liegenden Eingangssignal. Im weiteren Weg des Elektronenstroms liegt eine gitterförmige Beschleuni-
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gungselektrode 5. Diese stellt gleichzeitig den Anfang
eines von hochfrequenten Feldern freien Laufraumes dar, der aus einem Hohlzylinder 6 gebildet wird und
der seinerseits an seinem Ende eine weitere Gitterelektrode 7 besitzt. Die verschiedenen Elektroden sind
vorzugsweise scheibenförmig, wobei die Elektrodenanschlußstellen am äußeren Scheibenumfang liegen.
Der Röhrenkolben besteht u. a. aus einer Reihe von hohlen zylindrischen Isolatoren 8., welche gleichzeitig
die Elektrodenabstände sicherstellen. Diese Abstandshalteringe sind mit den Elektroden in geeigneter
Weise verschmolzen, und die gesamte Anordnung wird evakuiert.
Ein Eingangskreis 9 liegt zwischen der Kathode 2
der an den Rand der elektronendurchlässigen Beschleunigungselektrode
5 angeschlossen ist, als Außenleiter. Dieser Ausgangskreis wird durch einen Schieber 20 abgeschlossen, dessen axiale Lage so eingestellt
wird, daß der Resonator 10 auf die gewünschte Frequenz abgestimmt ist. Der Schieber 20 enthält
einen Isolator, beispielsweise einen Glimmerring, zwischen zwei Sätzen von Kontaktfedern, welche am
Innen- und Außenleiter des Resonators anliegen, um das Gitter 4 von der Beschleunigungselektrode 5
gleichstrommäßig zu isolieren.
Eine Auskoppeleinrichtung zur Übertragung von Energie aus dem Ausgangsresonator 10 an einen Verbraucher
wird zweckmäßig in Form eines konzen-
und dem Gitter 4 und ein erster Ausgangskreis 10 15 irischen Wellenleiters 21 vorgesehen, dessen Außenzwischen
dem Gitter 4 und der elektronendurchlässi- leiter mit dem Außenleiter 19 des ersten Ausgangsgen
Beschleunigungselektrode S1 so daß die Röhre als resonators 10 verbunden ist und dessen Innenleiter
gewöhnlicher Verstärker mit hochfrequenzmäßig ge- kapazitiv an den Innenleiter 11 des Ausgangsresonaerdetem
Gitter arbeiten kann, wobei das Steuergitter 4
dem Eingangskreis und dem ersten Ausgangskreis gemeinsam ist.
Eine konzentrische Eingangsleitung 18 ist mit ihrem Außenleiter 11 an den äußeren Umfang der
Gitterelektrode 4 und mit ihrem Innenleiter 12 an die
tors angeschlossen ist.
Wie oben erwähnt, wird jedoch häufig nicht die gesamte verfügbare Wechselströmenergie dem Elektronenstrom
'entnommen, wenn dieser den Spalt zwischen dem Gitter 4 und der Beschleunigungselektrode 5
durchsetzt, und den Resonator 10 erregt. Eine solche
Kathode 2 angeschlossen und stellt somit den Ein- 25 unvollkommene Energieentnahme kann insbesondere
gangskreis dar. Das Raum ladungs Steuer gitter 4 ist mit dann auftreten, wenn das Eingangssignal so schwach
dem negativen Pol einer Vorspannungsquelle 13 verbunden, die zwischen dem Außenleiter 11 und dem In
nenleiter 12 liegt. An der Kathode liegt ebenfalls ein
ist, daß der Elektronenstrom im Kathoden-Gitterraum unvollkommen moduliert wird oder wenn der Scheinwiderstand
des belasteten Resonators 10 zu niedrig
verhältnismäßig hohes negatives Potential gegenüber 30 ist, um sich an den Innenwiderstand der Entladungs-Erde,
das von einer Batterie 14 geliefert wird, die mit strecke anpassen zu lassen. Unter diesen Umständen
ihrem negativen Pol an der Kathodenzuleitung liegt
und mit ihrem positiven Pol geerdet ist.
und mit ihrem positiven Pol geerdet ist.
Die sehr vorteilhafte Einrichtung zur Bewerkstelligung der Gleichstromanschlüsse an die Kathode ist 35
mit einer doppelt wirkenden Eingangsabstimmeinrichtung kombiniert, welche aus zwei konzentrischen Abstimmleitungen 15 und 16 besteht, von denen jede mit
ihrem Außenleiter kapazitiv an den Außenleiter 11
des Eingangswellenleiters und mit ihrem Innenleiter 40 dem Gitter 4 und der Beschleunigungselektrode 5 eingalvanisch an dessen Innenleiter 12 angeschlossen ist. tritt, von diesem Elektron Arbeit gegen dieses Feld Ein dünner Glimmerring zwischen dem Außenleiter
jeder Abstimmleitung und dem Außenleiter des Eingangswellenleiters dient als kapazitiver Hochfrequenzkurzschluß und liefert gleichzeitig die Gleichstrom- 45 digkeitsverlust. Wenn umgekehrt ein Elektron in dem isolation für die Gittervorspannung. Die Kurzschluß- hochfrequenten Feld zwischen dem Gitter 4 und der schieber der Abstimmleitungen verbinden deren
Innen- und Außenleiter leitend, so daß das Kathodengleichpotential an die Außenleiter der Abstimmleitungen angelegt werden kann. Die Schieber sind so 50
eingestellt, daß der Scheinwiderstand der Eingangssignalquelle dem Scheinwiderstand der Röhre angepaßt wird. Die Schieber in den Abstimmleitungen
sind von üblicher Ausbildung. Der Mittelleiter der
mit einer doppelt wirkenden Eingangsabstimmeinrichtung kombiniert, welche aus zwei konzentrischen Abstimmleitungen 15 und 16 besteht, von denen jede mit
ihrem Außenleiter kapazitiv an den Außenleiter 11
des Eingangswellenleiters und mit ihrem Innenleiter 40 dem Gitter 4 und der Beschleunigungselektrode 5 eingalvanisch an dessen Innenleiter 12 angeschlossen ist. tritt, von diesem Elektron Arbeit gegen dieses Feld Ein dünner Glimmerring zwischen dem Außenleiter
jeder Abstimmleitung und dem Außenleiter des Eingangswellenleiters dient als kapazitiver Hochfrequenzkurzschluß und liefert gleichzeitig die Gleichstrom- 45 digkeitsverlust. Wenn umgekehrt ein Elektron in dem isolation für die Gittervorspannung. Die Kurzschluß- hochfrequenten Feld zwischen dem Gitter 4 und der schieber der Abstimmleitungen verbinden deren
Innen- und Außenleiter leitend, so daß das Kathodengleichpotential an die Außenleiter der Abstimmleitungen angelegt werden kann. Die Schieber sind so 50
eingestellt, daß der Scheinwiderstand der Eingangssignalquelle dem Scheinwiderstand der Röhre angepaßt wird. Die Schieber in den Abstimmleitungen
sind von üblicher Ausbildung. Der Mittelleiter der
einen Abstimmleitung wird vorzugsweise hohl aus- 55 ter Modulationsanteil, und die verbliebene Strahlgebildet, so daß eine Heizleitung 17 zum Anschluß an modulation kann gemäß der Erfindung in nutzbare
die Heizstromquelle herausgeführt werden kann.
Eine Eingangssignalquelle, deren Signale verstärkt
werden sollen, ist an den Eingangskreis 9 angeschlossen, wobei das Ende der konzentrischen Eingangs- 60 und nach Durchtritt durch den feldfreien Raum im leitung 18 an der von der Röhre abgewandten Seite Zylinder 6 sind sie entsprechend ihren Geschwindigkonisch ausgebildet ist, um den konzentrischen keitsunterschieden gebündelt. Die gebremsten Elektro-Wellenleiter, der zu der Eingangssignalquelle führt, nen, welche jeweils einer Halbwelle der Eingangsder konzentrischen Leitung 11, 12 anzupassen. Es schwingung entsprechen, bleiben zurück, und die bekönnen auch andere Anordnungen für den Eingangs- 65 schleunigten Elektronen eilen vor, so daß Elektronenkreis an Stelle der dargestellten Ausbildung des Ein- pakete gebildet werden und somit der Elektronenstrom gangskreises verwendet werden. eine Dichtemodulation erfährt. Nach dem Austritt aus
werden sollen, ist an den Eingangskreis 9 angeschlossen, wobei das Ende der konzentrischen Eingangs- 60 und nach Durchtritt durch den feldfreien Raum im leitung 18 an der von der Röhre abgewandten Seite Zylinder 6 sind sie entsprechend ihren Geschwindigkonisch ausgebildet ist, um den konzentrischen keitsunterschieden gebündelt. Die gebremsten Elektro-Wellenleiter, der zu der Eingangssignalquelle führt, nen, welche jeweils einer Halbwelle der Eingangsder konzentrischen Leitung 11, 12 anzupassen. Es schwingung entsprechen, bleiben zurück, und die bekönnen auch andere Anordnungen für den Eingangs- 65 schleunigten Elektronen eilen vor, so daß Elektronenkreis an Stelle der dargestellten Ausbildung des Ein- pakete gebildet werden und somit der Elektronenstrom gangskreises verwendet werden. eine Dichtemodulation erfährt. Nach dem Austritt aus
Der erste Ausgangsresonator 10 besteht aus einer dem Laufraumrohr 6 ist der Elektronenstrahl so gekonzentrischen Leitung mit dem Außenleiter 11 des bündelt, daß er einen zweiten Ausgangsresonator 22
Eingangskreises als Innenleiter und einem Leiter 19., 70 erregen kann. Der Spalt dieses Resonators befindet
geben die Elektronen des Strahls nicht ihre ganze Energie an das Wechselfeld im Ausgangsspalt zwischen
den Elektroden 4 und 5 ab.
Bei der Übertragung von Energie an den Ausgangsresonator 10 wird jedoch der Elektronenstrom geschwindigkeitsmoduliert.
Dies bedeutet, daß, wenn ein Elektron des Elektronenstroms in der bremsenden Phase des hochfrequenten elektrischen Feldes zwischen
geleistet werden muß. Dabei wird ein Teil seiner kinetischen Energie an das elektrische Bremsfeld abgegeben,
und das Elektron selbst erleidet einen Geschwin-
Beschleunigungselektrode 5 eine Beschleunigung erfährt, so wird Energie an das Elektron abgegeben,
und es tritt eine Geschwindigkeitserhöhung des Elektrons ein. Wenn der Elektronenstrom entweder durch
das Raiumladungssteuergitter nicht hundertprozentig dichtemoduliert worden war und/oder seine Energie
bei der Erregung des Ausgangskreises 10 nicht restlos abgegeben hat, so verbleibt immer noch ein ungenutz-
Hochf requenzenergie verwandelt werden.
Die Elektronen, welche die Beschleunigungselektrode 5 durchsetzen, sind geschwindigkeitsmoduliert,
sich zwischen der Gitterelektrode 7 am Ende des Laufraumrohres und der Auffangelektrode 3.
Der zweite Ausgangsresonator 22 besitzt vorzugsweise
wieder die Form eines konzentrischen Wellenleiters, dessen Innenleiter 23 am einen Ende mit der
Auffangelektrode 3 und dessen Außenleiter 24 mit dem Rand der Gitterelektrode 7 verbunden ist. Die
Länge dieses Wellenleiters, und somit auch seine Resonanzfrequenz, wird durch Verstellen des Kurzschlußschiebers
25 eingestellt. Dieser Schieber stellt auch eine Gleichstromverbindung zwischen der Auffangelektrode
3 und dem Laufraumrohr 6 zu den gitterartigen Elektroden 5 und 7 an beiden Enden des
Laufraumes dar. Durch Erdung des Außenleiters 24 des zweiten Ausgangsresonators kommen die gitterartigen
Elektroden 5 und 7, das Laufraumrohr 6 und die Auf fangelektrode 3 auf positives Potential gegenüber
der Kathode. Dieses positive Potential wird von der Batterie 14 geliefert. Eine zweite Auskoppeleinrichtung
26, die zweckmäßig ebenso aufgebaut wird wie die erste Auskoppeleinrichtung 21., dient zur Entnahme
von Energie aus dem zweiten Resonator 22. Auf diese Weise wird dem Elektronenstrom noch weitere
Energie entnommen, und es wird somit ein größerer Verstärkungsgrad und ein besserer Wirkungsgrad
erzielt.
Die den beiden Ausgangsresonatoren 10 und 22 entnommene Energie kann je nach Wunsch entweder getrennt
verwendet oder kombiniert einem gemeinsamen Verbraucher zugeführt werden. Gewünschtenfalls
kann eine geeignete Einrichtung zur Kombination der beiden Ausgangsenergien ohne gegenseitige Störung
der beiden Ausgangsstellen der Röhre benutzt werden. Eine weitere Erhöhung der Leistungsverstärkung läßt
sich durch Rückkopplung der an den Ausgangsstellen erhaltenen Energie erreichen.
Claims (2)
1. Elektronenröhre zur Verstärkung sehr kurzer Wellen, bei welcher der das Steuergitter durchsetzende
und durch die Steuergitterspannung in seiner Dichte modulierte Elektronenstrom in dem
Raum zwischen dem Steuergitter und der nachfolgenden, gegenüber der Kathode positiv vorgespannten
Elektrode Energie an einen zwischen diesen beiden Elektroden liegenden ersten Ausgangskreis
abgibt, und bei welcher der Elektronenstrom auf seinem weiteren Weg vor Erreichung
der Auffangelektrode nochmals Energie an einen zweiten Ausgangskreis abgibt, dadurch gekennzeichnet,
daß der Elektronenstrom unmittelbar nach der Energieabgabe an den ersten Ausgangskreis
(10) einen feldfreien Laufraum durchsetzt, welcher derart bemessen ist, daß die infolge der
Energieabgabe an den ersten Ausgangskreis zwischen dem Steuergitter (4) und der positiv vorgespannten
Elektrode (5) hervorgerufene Geschwindigkeitsmodulation des Elektronenstroms längs des Laufraums in eine Dichtemodulation
umgewandelt wird, durch die dann der zweite Ausgangskreis (22) angeregt wird.
2. Elektronenröhre nach Anspruch 1, dadurch gekennzeichnet, daß die Kathode (2) und das
Steuergitter (4), das Steuergitter (4) und die positiv vorgespannte Elektrode (5) sowie die Auffangelektrode
(3) und eine den Laufraum an dem der Auffangelektrode benachbarten Ende begrenzende
Gitterelektrode (7) die Koppelspalte für einen jeweils zwischen diesen Elektroden angeordneten
konzentrischen Leitungsresonanzkreis bilden.
In Betracht gezogene Druckschriften:
Französische Patentschrift Nr. 950 386.
Französische Patentschrift Nr. 950 386.
Hierzu 1 Blatt Zeichnungen
© 609 768/238 1.57
Applications Claiming Priority (1)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
US345111A US2857480A (en) | 1953-03-27 | 1953-03-27 | Space charge grid electron beam amplifier with dual outputs |
Publications (1)
Publication Number | Publication Date |
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Family Applications (1)
Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
---|---|---|---|
DEG14082A Pending DE1001773B (de) | 1953-03-27 | 1954-03-27 | Elektronenroehre zur Verstaerkung sehr kurzer Wellen |
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DE (1) | DE1001773B (de) |
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Families Citing this family (5)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
FR2538206B1 (fr) * | 1982-12-21 | 1985-06-07 | Cgr Mev | Canon a electrons pour accelerateur lineaire et structure acceleratrice comportant un tel canon |
US4641103A (en) * | 1984-07-19 | 1987-02-03 | John M. J. Madey | Microwave electron gun |
US5572092A (en) * | 1993-06-01 | 1996-11-05 | Communications And Power Industries, Inc. | High frequency vacuum tube with closely spaced cathode and non-emissive grid |
US7145297B2 (en) | 2004-11-04 | 2006-12-05 | Communications & Power Industries, Inc. | L-band inductive output tube |
US7688132B2 (en) * | 2006-11-29 | 2010-03-30 | L-3 Communications Corporation | Method and apparatus for RF input coupling for inductive output tubes and other emission gated devices |
Citations (1)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
FR950386A (fr) * | 1941-01-18 | 1949-09-26 | Rca Corp | Dispositif à décharge électronique |
Family Cites Families (11)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
BE434657A (de) * | 1937-07-14 | |||
US2280824A (en) * | 1938-04-14 | 1942-04-28 | Univ Leland Stanford Junior | Radio transmission and reception |
US2375223A (en) * | 1939-08-24 | 1945-05-08 | Univ Leland Stanford Junior | Dielectric guide signaling |
BE468391A (de) * | 1941-03-11 | |||
US2442662A (en) * | 1942-04-15 | 1948-06-01 | Bell Telephone Labor Inc | High-frequency translating apparatus |
US2493046A (en) * | 1942-08-03 | 1950-01-03 | Sperry Corp | High-frequency electroexpansive tuning apparatus |
US2423968A (en) * | 1944-08-26 | 1947-07-15 | Farnsworth Television & Radio | High-frequency apparatus |
US2469843A (en) * | 1946-11-15 | 1949-05-10 | Bell Telephone Labor Inc | Electron transit time tube |
US2579480A (en) * | 1947-08-26 | 1951-12-25 | Sperry Corp | Ultrahigh-frequency electron discharge apparatus |
US2605444A (en) * | 1948-08-17 | 1952-07-29 | Westinghouse Electric Corp | Multichannel frequency selector and amplifier |
US2595698A (en) * | 1949-05-10 | 1952-05-06 | Rca Corp | Electron discharge device and associated circuit |
-
1953
- 1953-03-27 US US345111A patent/US2857480A/en not_active Expired - Lifetime
-
1954
- 1954-03-24 GB GB8626/54A patent/GB756235A/en not_active Expired
- 1954-03-25 FR FR1100187D patent/FR1100187A/fr not_active Expired
- 1954-03-27 DE DEG14082A patent/DE1001773B/de active Pending
Patent Citations (1)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
FR950386A (fr) * | 1941-01-18 | 1949-09-26 | Rca Corp | Dispositif à décharge électronique |
Also Published As
Publication number | Publication date |
---|---|
US2857480A (en) | 1958-10-21 |
FR1100187A (fr) | 1955-09-16 |
GB756235A (en) | 1956-09-05 |
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