CN101965664A - 波导管缝隙阵列天线装置 - Google Patents

Abstract

提供使电磁波的放射或入射用开口部的激振分布合适的、在相对于波导管的管轴倾斜的方向上具有偏振面的波导管缝隙阵列天线装置。其特征在于，具有由与管轴正交的截面为长方形的矩形的天线用波导管构成的波导管缝隙阵列天线，所述天线用波导管的管轴方向的一端侧为供电口，另一端侧被短路，对与管轴平行的一对大宽度面中的第一大宽度面，沿着管轴以约λg/2(λg是管内波长)的间隔配置多个放射或入射电磁波的细长矩形的开口部，各开口部相对于与第一大宽度面的管轴平行的中心线具有同一预定角度，相邻的开口部配置在相对于所述中心线交替相反的位置，相对于所述第一大宽度面的中心线，位于一侧的各开口部的长度大于约λf/2(λf是自由空间波长)，位于另一侧的各开口部的长度小于约λf/2。

Description

波导管缝隙阵列天线装置

技术领域

本发明涉及波导管缝隙阵列天线装置，尤其涉及在相对于波导管的管轴倾斜的方向上具有偏振面的波导管缝隙阵列天线装置。

背景技术

已知有在波导管的管轴方向上，相对于波导管的大宽度面的中心线以约1/2管内波长间隔交替配置与管轴平行的多个缝隙而形成的波导管缝隙阵列天线。由于在缝隙的宽度方向上形成电场，所以该天线的偏振面是与管轴正交的方向。

另外，在例如专利文献1中公开了在相对于波导管的管轴倾斜的方向上具有偏振面的波导管缝隙阵列天线。该波导管缝隙阵列天线，通过隔着波导管的大宽度面的中心线在管轴方向上以约1/2管内波长间隔交替配置缝隙元件，使各缝隙元件相对于管轴以预定的角度倾斜，从而在相对于管轴倾斜的方向上放射线偏振波。

在专利文献1中，虽然提到了缝隙的配置位置和缝隙的倾斜角，但关于缝隙的长度、宽度的选择既没有公开也没有启示。尤其是缝隙的长度左右着缝隙的共振特性和波导管缝隙阵列天线的激振分布，其选择方法是很重要的。

<专利文献1>日本特开平9-64637号公报

<专利文献2>日本特开2001-196850号(图4、图5)

发明内容

(发明要解决的问题)

专利文献1的波导管缝隙阵列天线的特性的一例，在同一发明人提出的上述专利文献2的图4、图5中有所披露，可以看出，专利文献1的结构的放射图案(pattern)形状在包含波导管的管轴的面上具有较大的旁瓣(参照专利文献2的图4)，且在与管轴正交的面上主波束方向相对于天线正面方向偏离约20度(专利文献2的图5)。

通常，为了最大限度地获得天线的增益，希望尽可能地降低天线的旁瓣级别，且一般的用途是主波束方向朝向正面。为此，需要设计波导管缝隙阵列天线以适当地设定各缝隙的激振分布(激振振幅和激振相位)。由于激振分布的紊乱会引起放射图案形状的不对称、旁瓣级别的恶化、主波束方向的偏离，所以这些放射图案形状的紊乱会显著降低天线增益。

本发明正是为了解决上述问题而提出的，其目的在于提供使放射或入射电磁波的缝隙的激振分布合适的、在相对于波导管的管轴倾斜的方向上具有偏振面的波导管缝隙阵列天线装置。

(用来解决问题的手段)

本发明是一种波导管缝隙阵列天线装置，其中，具有由与管轴正交的截面为长方形的矩形的天线用波导管构成的波导管缝隙阵列天线，所述天线用波导管的管轴方向的一端侧为供电口，另一端侧被短路，对与管轴平行的一对大宽度面中的第一大宽度面，沿着管轴以约λg/2(λg是管内波长)的间隔配置多个放射或入射电磁波的细长矩形的开口部，各开口部相对于与第一大宽度面的管轴平行的中心线具有同一预定角度，相邻的开口部配置在相对于所述中心线交替相反的位置，相对于所述第一大宽度面的中心线，位于一侧的各开口部的长度大于约λf/2(λf是自由空间波长)，位于另一侧的各开口部的长度小于约λf/2。

(发明的效果)

在本发明中，通过使由波导管的缝隙等构成的放射或入射用的细长矩形的开口部的长度落在特定的长度范围内，可以使开口部的激振分布合适。

附图说明

图1是示出根据本发明的实施方式1的波导管缝隙阵列天线装置的结构的图。

图2是用来说明本发明的效果的图。

图3是示出基于图2的等价电路的计算结果的图。

图4是示出基于图2的等价电路的计算结果的图。

图5是示出把缝隙元件阵列化的状态及其等价电路的图。

图6示出在X带的缝隙元件模型中，缝隙中心从波导管的大宽度面的中心线偏移的偏移量D在+y方向上以不同量变化时，相对于缝隙长度的变化的Im[Z]和Im[Z+]的值。

图7示出在X带的缝隙元件模型中，缝隙中心从波导管的大宽度面的中心线偏移的偏移量D在-y方向上以不同量变化时，相对于缝隙长度的变化的Im[Z]和Im[Z+]的值。

图8示出D在+y方向上以多个不同的量变化时，相对于缝隙长度的变化的Re[Z]的值。

图9是示出作为本发明的效果的一例示出的放射图案计算值的图。

图10是示出根据本发明的实施方式3的波导管缝隙阵列天线装置的结构的图。

图11是示出根据本发明的实施方式3的波导管缝隙阵列天线装置的另一结构的图。

图12是示出根据本发明的实施方式4的波导管缝隙阵列天线装置的结构的图。

图13是示出根据本发明的实施方式4的波导管缝隙阵列天线装置的另一结构的图。

图14是示出根据本发明的实施方式4的波导管缝隙阵列天线装置的再一结构的图。

图15是示出根据本发明的实施方式5的波导管缝隙阵列天线装置的结构的图。

图16是示出根据本发明的实施方式5的波导管缝隙阵列天线装置的另一结构的图。

图17是示出根据本发明的实施方式5的波导管缝隙阵列天线装置的再一结构的图。

具体实施方式

(实施方式1)

图1是示出根据本发明的实施方式1的波导管缝隙阵列天线装置的、设置了缝隙的大宽度面侧的正视图。在图1中，作为波导管缝隙阵列天线的天线用波导管10由与管轴方向正交的截面为长方形的中空的金属管构成。图1所示的大宽度面是相当于长方形的截面的长边的面，在相对置的一对大宽度面中的一个上象图1那样形成放射或入射用的缝隙组30、40。波导管10的管轴方向的一个端部被短路面20堵住，另一个端部成为供电口，从此处进行供电(用箭头Feed表示)。为了方便，把波导管10的管轴方向作为x方向，在形成了缝隙的大宽度面上与波导管的管轴正交的方向作为y方向，形成了缝隙的大宽度面的法线方向作为z方向。

在波导管10的大宽度面上设置的缝隙组30、40的细长矩形的开口部即各缝隙31～33、41～43分别相对于波导管10的管轴以同一朝向以角度α倾斜。在波导管10的大宽度面的相对于与管轴平行的中心线(用单点划线表示，管轴＝中心线)交替相反的位置上，以约λg/2或λg/2(λg是使用电磁波的波导管内的管内波长)的间隔，分别配置相邻的缝隙。而且，缝隙组30的特征在于，相对于波导管10的中心线位于一侧，且各缝隙31～33的长度比约λf/2长或比λf/2长(λf是使用电磁波的自由空间波长)。另外，缝隙组40的特征在于，相对于波导管10的中心线位于与缝隙组30不同的另一侧，且各缝隙41～43的长度比约λf/2短或比λf/2短。由这些波导管10、短路面20、缝隙组30、40形成波导管缝隙阵列天线1。另外，以下，除非是特别说明，波长指使用电磁波的自由空间波长λf。

下面，说明本发明的效果。图2的(a)示出把在图1的波导管缝隙阵列天线的波导管10上形成的缝隙中的一个放大得到的图，(b)示出(a)的缝隙的等价电路图。图2的(a)中，L表示缝隙长度，D表示缝隙中心从波导管的大宽度面的中心线偏移的偏移量。另外，50表示横切缝隙的电流的瞬时状态，51表示电流50的波导管管宽方向分量(y方向分量)，52表示电流50的波导管管轴方向分量(x方向分量)。而且，(b)表示出(a)的缝隙的等价电路。如上所述，考虑到把电流50分解成管宽方向分量51和管轴方向分量52，用T型电路表现。即，认为负载Z贡献于电流的管宽方向分量51，负载Z+和负载Z-贡献于电流的管轴方向分量52。

作为一例，在X带的设计频率下，在波导管A尺寸(宽度)0.76波长(0.76λf，下同)，波导管B尺寸(厚度)0.17波长的波导管上设置了缝隙宽度(图2的(b)的与缝隙长度L正交的方向)0.04波长、从管轴的旋转角α＝45度的缝隙元件时，T型电路阻抗值(Z、Z+、Z-)的计算结果示于图3、图4。计算采用了有限元法。图3是缝隙中心从波导管的大宽度面的中心线在y方向的+y方向上偏移0.17波长时(D＝+0.17)的结果；图4是缝隙中心从波导管的大宽度面的中心线在-y方向上偏移0.17波长时(D＝-0.17)的结果。

在图3、图4中，曲线图的横轴表示用波长λf归一化了的缝隙长度(L/λf)，各自的(a)的纵轴表示阻抗的实部(电阻分量)，(b)的纵轴表示虚部(电抗分量)。阻抗值是用波导管的特性阻抗Zg归一化了的值(Z/Zg)。以下，符号Re[]表示取阻抗的实部，符号Im[]表示取阻抗的虚部。

首先，关于图3、图4的(a)所示的阻抗的实部，可以确认，Re[Z]占支配地位，Re[Z+]和Re[Z-]大致为0。这也就是意味着，电力消耗即从缝隙向空间的放射，由对电流的管宽方向分量51有贡献的阻抗Z进行。然后，如果关注图3、图4的(b)所示的阻抗的虚部，相对于缝隙长度的变化，Im[Z+]和Im[Z-]大致表示恒定值，且看到大致Im[Z+]＝-Im[Z-]的关系。另外，可以看出，Im[Z]随缝隙长度变化。而且可知，在本例的情形下，如果缝隙长度选成0.52波长左右，则Im[Z]成为0，Z只表现为电阻分量，但由于Z+和Z-不成为零而具有电抗分量，所以具有如果看整个缝隙元件则不是纯电阻的特征。

然后，图5示出把缝隙元件阵列化的状态及其等价电路。图5的(a)示出波导管的设置了缝隙的大宽度面侧的正视图，(b)示出(a)的波导管的等价电路。关于(b)的等价电路，用上述的T型电路表示缝隙元件，设各缝隙32、41、31间的距离为λg/2(λg是使用电磁波的导波管内的管内波长)、短路面20与和其相邻的缝隙31的距离为距离L_Short、供电点与和其相邻的缝隙32的距离为距离L_Feed来用导波管的分布常数线路表示，通过把各个继续连接来表现出。

在此，为了以同相激振各缝隙，需要避免电流通过缝隙部时的相位偏离。即，最好在T型电路的电流分支部中，以同相分配流过Z侧的电流和流过Z+侧的电流。为此，只要作为阻抗的电抗分量的Im[Z]和Im[Z+]符号相同即可。

图6的(a)和(b)是以用波长λf归一化了的缝隙长度为横轴，分别画出了，在上述的X带的缝隙元件模型中，缝隙中心从波导管的大宽度面的中心线偏移的偏移量D在+y方向上以不同量变化时(D＝+0.10、+0.13、+0.17、+0.20)，Im[Z]和Im[Z+]的值的图。同样地，图7的(a)和(b)是偏移量D在-y方向上以不同量变化时(D＝-0.10、-0.13、-0.17、-0.20)，Im[Z]和Im[Z+]的值的结果。根据本例，偏移量D在+y方向上时，从图6可以看出，如果使缝隙长度比约0.5λf长或比0.5λf长，Im[Z]和Im[Z+]就都具有正值(更严格地说，0.53λf以上，0.7λf以下)。而偏移量D在-y方向上时，从图7可以看出，如果使缝隙长度比约0.5λf短或比0.5λf短，Im[Z]和Im[Z+]就都具有负值(更严格地说，0.495λf以下，0.3λf以上)。象以上那样，通过根据缝隙中心从波导管的大宽度面的中心线偏移的偏移量D选择缝隙长度，可以避免缝隙造成的相位偏离，在整个波导管缝隙阵列天线上得到均匀的激振相位分布。

另一方面，波导管缝隙阵列天线的激振振幅由主要进行电力消耗的Re[Z]的值决定。图8示出D在+y方向上以多个不同的量变化时(D＝+0.10、+0.13、+0.17、+0.20)Re[Z]的值。另外，D在-y方向上时，象如果看图3和图4的关系就可以看出的那样，具有与D的绝对值相同的图8大致相同的值。从图8可以看出，缝隙中心从波导管的大宽度面的中心线偏移的偏移量D的影响对Re[Z]占支配地位。

在此，如果流过负载Z的电流为I，其绝对值为|I|，则负载Z造成的消耗电力Power用下式表示：

Power＝Re[Z|I|²]

因此，考虑了图5所示那样的阵列天线时，可以考虑从各缝隙向空间的放射量(振幅)遵照上式来确定Z的值。例如，在使各缝隙的激振振幅全部均匀时，可以把Z值选择成使上述消耗电力值全部相同。或者，在为了实现低旁瓣化而设置泰勒分布等的振幅分布时，可以沿所希望的分布值设置上述消耗电力值，并选择Z值。

作为本发明的效果的一例，图9示出在上述X带模型中设为五(缝隙)元件阵列时的放射图案计算值。图9的横轴示出放射角度θ，纵轴示出相对放射电量。五元件阵列的缝隙长度L和缝隙中心从波导管的大宽度面的中心线偏移的偏移量D，从靠近短路面20的元件开始依次为(L、D)＝(0.52、+0.10)、(0.48、-0.09)、(0.57、+0.10)、(0.46、-0.10)、(0.61、0.11)(单位是波长)。图9中，包含波导管管轴方向的面(XZ面)和与波导管管轴正交的面(YZ面)的放射图案形状为，主波束朝向正面且得到对称的放射图案形状，所以可以确认缝隙的激振分布均匀。

(实施方式2)

在上述实施方式1中，对图5所示的天线用波导管10的短路面20和与短路面20相邻的缝隙31的中心的距离L_Short的尺寸没有明确示出。在波导管10的前端部，如果使上述L_Short的尺寸为约λf/4的奇数倍或λf/4的奇数倍，则从缝隙31侧看前端部时为开放(OPEN)，在波导管10中形成在各缝隙31～33或41～43的位置处使电流50的波导管管宽方向分量51成为最大那样的驻波。由此，各缝隙处的消耗电力即从各缝隙向空间的放射量成为最大，可以实现高的天线效率。

(实施方式3)

在上述实施方式1和实施方式2中，对波导管10内部的材料结构没有明确示出。波导管10可以象上述那样由金属管构成，内部是中空结构，但也可以是在波导管10的金属管的内部象图10所示那样填充电介体材料DM。在图10中，对与上述实施方式相同或相当的部分赋予相同的附图标记，省略说明(下同)。通过向波导管10填充电介体材料DM，获得根据电介体材料具有的介电常数缩短波导管的管内波长的效果。由此，可以调整缝隙的元件间隔，可以增加阵列天线的设计自由度。

另外，也可以不是中空的金属管，而是如图11所示，在两侧的大宽度面和短路面20上在表面形成了铜箔部(铜箔层)CF的、具有厚度的电介体基片DB上，在大宽度面的中心线的两侧形成多个通孔TH，该多个通孔TH贯通电介体基片DB并实施了金属镀敷，以使两侧的大宽度面的铜箔部CF电气连接，由此构成模拟的波导管壁，且通过设置缝隙31～33、41～13，来构成作为波导管缝隙阵列天线的天线用波导管10。在此，作为放射或入射用的细长矩形的开口部的缝隙31～33、41～13(后述的图12、13的耦合缝隙、图14的耦合孔也一样)，由削切电介体基片DB的铜箔部CF的铜箔得到的沟形成。由此，可以用现有的基片加工技术、蚀刻技术简单且廉价地实现波导管缝隙阵列天线1。

另外，不言而喻，这些结构的波导管也可以应用于各实施方式的波导管缝隙阵列天线(天线用波导管、天线用接合波导管)、供电用波导管。

(实施方式4)

图12是示出根据本发明的实施方式4的波导管缝隙阵列天线装置的结构的图，(a)是设置了缝隙的大宽度面侧的正视图，(b)是(a)的仰视图。2是两端被短路的波导管缝隙阵列天线，由天线用接合波导管10a构成，该天线用接合波导管10a通过准备两种构成图1、图5所示的波导管缝隙阵列天线1的天线用波导管10，对准管轴并以相反朝向在各供电点的位置上接合起来，用短路面20把两端分别短路而得到。另外，供电点是指相邻的缝隙与缝隙之间。而且，在两端被短路的波导管缝隙阵列天线2的背面侧(一对大宽度面中的未形成缝隙的大宽度面侧)设置供电用波导管60，用耦合部把两端被短路的波导管缝隙阵列天线2与供电用波导管60耦合(连接)起来，上述耦合部由以相互重叠的方式分别在两端被短路的波导管缝隙阵列天线2与供电用波导管60上形成的耦合缝隙(耦合开口部)71构成，从供电用波导管60向两端被短路的波导管缝隙阵列天线2供电。另外，也可以象图12、14、16的(a)所示那样，包含把耦合缝隙71之间连接的耦合管。这样，也可以把波导管多层化而构成波导管缝隙阵列天线装置。

另外，在图12中，从两端被短路的波导管缝隙阵列天线2的耦合缝隙71看，左右的放射或入射用缝隙31～33、41～43的数目共3个，数目相同，但左右的放射或入射用缝隙的数目不一定非要相同，也可以不同。另外，耦合缝隙71的位置不一定非要在两端被短路的波导管缝隙阵列天线2的管轴方向的中央。

另外，在图12中，以两端被短路的波导管缝隙阵列天线2和供电用波导管60的管轴方向一致的方式并行配置，但也可以象图13所示那样，配置成各波导管的管轴朝向在xy面内正交。此时，通过把耦合缝隙71的朝向从各波导管的管轴适当旋转，改变从供电用波导管60向两端被短路的波导管缝隙阵列天线2供电的供电程度，能够实现匹配。

而且，在图12和图13中，在两端被短路的波导管缝隙阵列天线2与供电用波导管60之间设置了耦合缝隙，但也可以象图14所示那样，作为耦合部，由在波导管缝隙阵列天线2中形成的耦合开口部即耦合孔72、和在供电用波导管60上形成的与波导管缝隙阵列天线的耦合孔72耦合的耦合管即弯折管61构成。图14的(a)是本例的波导管缝隙阵列天线装置的设置了缝隙的大宽度面侧的正视图，(b)是(a)的仰视图。示出了以两端被短路的波导管缝隙阵列天线2和供电用波导管60的管轴方向一致的方式并行配置，使供电用波导管60的前端为由向波导管的E面方向弯折的弯折管61构成的弯曲结构，弯折管61与在两端被短路的波导管缝隙阵列天线2上设置的耦合孔72耦合而连接的状态。除本结构以外，也可以象图13那样，配置成供电用波导管60的管轴与两端被短路的波导管缝隙阵列天线2的管轴在xy面内正交。

(实施方式5)

图15是根据本发明的实施方式5的波导管缝隙阵列天线装置的、设置了缝隙的大宽度面侧的正视图。图15中，把图1或图5所示的波导管缝隙阵列天线1作为一个子阵列，通过以设置了缝隙的大宽度面朝向同一方向并使管轴方向平行的方式把多个上述子阵列并联排列，从而构成波导管缝隙阵列天线装置。象图15那样使用各个波导管缝隙阵列天线1，可以实现任意开口直径的阵列天线。

作为阵列天线的供电方法，考虑象图15所示那样，在各波导管缝隙阵列天线1上独立地设置供电口(用箭头Feed表示)，与另行准备的由供电装置等构成的收发装置TR连接的结构。由此，各个波导管缝隙阵列天线1构成一个信道，使各信道以同相激振或者在信道间设定相位差来激振，由此可以实现使阵列天线的主波束方向在YZ面内的任意角度上扫描的波导管缝隙阵列天线装置。另外，在接收装置中使用了本波导管缝隙阵列天线装置时，通过调查各信道接收的电波的相位差，可以推断到达角度。

作为与上述不同的阵列天线的结构，也可以通过使用波导管的分支结构例如H面T分支结构等，把图13的各供电部的几个或全部汇总起来。作为一例，在图13的结构中，如果对各波导管缝隙阵列天线1的供电部连接由两级的H面T分支结构构成的竞赛图(tournament)形状的分支结构，就可以把到供电装置的供电口汇总成一个。

图16示出把图12所示的两端被短路的波导管缝隙阵列天线2作为一个子阵列，以使管轴排列在同一轴上且设置了缝隙的大宽度面朝向同一方向的方式把多个子阵列串联排列，利用耦合部把供电用波导管60与各波导管缝隙阵列天线2的背面的大宽度面分别耦合起来的状态。图16的(a)是本例的波导管缝隙阵列天线装置的设置了缝隙的大宽度面侧的正视图，(b)是(a)的仰视图。通过在供电用波导管60上应用上述的利用了耦合部等的波导管的分支结构，可以实现在波导管的管轴方向(图中x方向)上延伸的波导管缝隙阵列天线装置。另外，也可以是三个以上的波导管缝隙阵列天线2耦合到一个供电用波导管60上。而且，通过增加供电用波导管、波导管缝隙阵列天线的数目而耦合起来，可以使上述波导管缝隙阵列天线装置在x方向上延伸。

另外，图17示出把上述波导管缝隙阵列天线装置在y方向上也延伸的状态。在图17的波导管缝隙阵列天线装置中，把图16所示的波导管缝隙阵列天线装置作为子阵列，以设置了缝隙的大宽度面朝向同一方向、并使管轴方向平行的方式把多个上述子阵列并联排列。对此，也可以用供电用波导管60的分支结构容易地构成。另外，也可以把通过把三个以上的波导管缝隙阵列天线2耦合到一个供电用波导管60上得到的结构作为子阵列，把多个上述子阵列并联设置。

另外，不言而喻，也包含本发明的上述各实施方式的可能的组合。

产业上的可利用性

本发明的波导管缝隙阵列天线装置可以用于许多领域。

Claims (10)

1.一种波导管缝隙阵列天线装置，其中，

具有波导管缝隙阵列天线，该波导管缝隙阵列天线由与管轴正交的截面为长方形的矩形的天线用波导管构成，

所述天线用波导管的管轴方向的一端侧为供电口，另一端侧被短路，

对与管轴平行的一对大宽度面中的第一大宽度面，沿着管轴以约λg/2(λg是管内波长)的间隔配置多个放射或入射电磁波的细长矩形的开口部，

各开口部相对于与第一大宽度面的管轴平行的中心线具有同一预定角度，

相邻的开口部配置在相对于所述中心线交替相反的位置，

相对于所述第一大宽度面的中心线，位于一侧的各开口部的长度大于约λf/2(λf是自由空间波长)，位于另一侧的各开口部的长度小于约λf/2。

2.如权利要求1所述的波导管缝隙阵列天线装置，其特征在于：

以波导管缝隙阵列天线作为一个子阵列，以使第一大宽度面朝向同一方向且使管轴方向平行的方式并联排列多个所述子阵列。

3.如权利要求1所述的波导管缝隙阵列天线装置，其特征在于包括：

至少一个波导管缝隙阵列天线，该波导管缝隙阵列天线由天线用接合波导管构成，该天线用接合波导管构成为：使两种所述天线用波导管对准管轴，以相反朝向在各供电点的位置接合，具有被短路的两端；以及

一个供电用波导管，该供电用波导管设置于所述波导管缝隙阵列天线的一对大宽度面中的第二大宽度面侧，

所述供电用波导管通过耦合部与所述天线用接合波导管的所述第二大宽度面耦合。

4.如权利要求3所述的波导管缝隙阵列天线装置，其特征在于：

以使管轴排列在同一轴上且使第一大宽度面朝向同一方向的方式串联排列多个所述波导管缝隙阵列天线，所述供电用波导管通过耦合部与所述各波导管缝隙阵列天线的所述第二大宽度面分别耦合。

5.如权利要求4所述的波导管缝隙阵列天线装置，其特征在于：

将所述多个波导管缝隙阵列天线和与它们耦合的一个供电用波导管作为子阵列，以使第一大宽度面朝向同一方向且使管轴方向平行的方式并联排列多个所述子阵列。

6.如权利要求3～5中任一项所述的波导管缝隙阵列天线装置，其特征在于：

所述耦合部由分别形成于波导管缝隙阵列天线和供电用波导管的耦合开口部构成，或者由形成于波导管缝隙阵列天线的耦合开口部和形成于供电用波导管的与波导管缝隙阵列天线的所述耦合开口部耦合的耦合管构成。

7.如权利要求1～6中任一项所述的波导管缝隙阵列天线装置，其特征在于：

所述波导管缝隙阵列天线的被短路的端部的短路面和与所述短路面相邻的细长矩形的开口部的距离为约λg/4的奇数倍。

8.如权利要求1～7中任一项所述的波导管缝隙阵列天线装置，其特征在于：

所述天线用波导管和供电用波导管由矩形的中空金属管构成，所述各开口部由形成于金属管的缝隙构成。

9.如权利要求8所述的波导管缝隙阵列天线装置，其特征在于：

在所述金属管内填充有电介体材料。

10.如权利要求1～7中任一项所述的波导管缝隙阵列天线装置，其特征在于：

所述天线用波导管和供电用波导管构成为：在矩形的电介体基片的相对置的大宽度面、以及管轴方向的两侧中的至少一侧的与管轴正交的端面分别形成铜箔部，并且沿着所述大宽度面的中心线的两侧分别形成多个通孔，该通孔贯通电介体基片并实施了使两侧的铜箔部电气连接的金属镀敷；

所述各开口部由除去所述铜箔部的铜箔而形成的沟构成。

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