CN101960362A - 显示装置用玻璃基板、液晶显示面板和液晶显示装置 - Google Patents
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Abstract
本发明的目的是提供能够消除进行单元组装后的显示面板的显示不均匀、并消除对后处理的需求或简化后处理的显示装置用玻璃基板、液晶显示面板和液晶显示装置。液晶面板(30)包括:两片彼此相对的玻璃(10,32);插入到两片玻璃(10,32)之间的液晶层(34);邻接两片玻璃(10,32)的各自表面设置的球形间隔体(33a,33b)。玻璃(10)的厚度为1.1mm,其中,如果在截止值为0.8mm~8mm的测量条件下基于光谱分析在2线/mm~500线/mm的空间频率范围内的过滤波度曲线的周期D大于20mm,则过滤波度曲线的振幅A为2μm以下,而且在周期D为20mm以下时振幅A为18nm以上。
Description
技术领域
本发明涉及显示装置用玻璃基板、液晶显示面板和液晶显示装置。
背景技术
作为常见液晶显示装置的基板,使用3mm~5mm厚的浮法玻璃板。这种浮法玻璃板在与浮体流动方向垂直的方向上具有波动。这些波动在浮体流动方向上呈连续状。即,在浮法玻璃板中与浮体流动方向平行的方向上形成了条纹状图样。这些波动影响了表面反射的光学均匀性,因此,如果在形成有大量这些波动的情况下将玻璃基板组装到液晶面板(下文称为“单元组装(cell assembly)”),可能会出现显示不均匀。
作为除去这些波动以消除上述显示不均匀的方法,已知对玻璃基板的至少一个表面进行抛光,以达到预定表面粗糙度(在截止值(cut-off value)为0.8mm~8mm的测量条件下为0.05μm以下)的相关技术(例如参见日本专利特开2001-235798号公报);通过热处理对玻璃基板的表面进行整平的相关技术(例如参见日本专利特开平11-199255号公报);以及通过在玻璃基板上实施涂覆而对玻璃基板的表面进行整平的相关技术(例如参见日本专利特开2005-263593号公报)。
另一方面,已知在进行单元组装时由于液晶的表面张力,上述波动可得到矫正。因此,已知如果通过使用板厚度为例如0.2mm~1.1mm(±0.1mm)且周期(在以正弦曲线近似表示上述波动时)为至少3.0×10-2m的玻璃基板进行单元组装,则不会观察到上述显示不均匀(例如参见日本专利特开2008/001954号的小册子)。
然而,不幸的是,为了消除上述显示不均匀,所有上述相关技术均涉及在制造原板(raw plate)后进行诸如抛光等后处理,因而使成本升高。
另外,随着微小波状凹凸(irregularity)的周期的降低,由液晶的表面张力产生的上述矫正的程度降低。因此,在进行单元组装后更有可能观察到显示不均匀。因此,由所述短周期凹凸造成的显示不均匀不能被所述相关技术的方法消除。
本发明的目的在于提供能够消除进行单元组装后的显示面板的显示不均匀、并消除对后处理的需求或简化后处理的显示装置用玻璃基板、液晶显示面板和液晶显示装置。
发明内容
为实现上述目的,本发明的第一方面提供了厚度为tmm的显示装置用玻璃基板,所述玻璃基板通过在熔融玻璃表面的平面内且相互垂直的2个方向上对板状熔融玻璃施加拉伸应力而制成,其中,如果在截止值为0.8mm~8mm的测量条件下基于光谱分析在2线/mm~500线/mm的空间频率范围内的过滤波度曲线的周期D大于20mm,则过滤波度曲线的振幅A为2×(1.1/t)3μm以下,而且在周期D为20mm以下且t为1.1mm时,振幅A为18nm以上。
因此,在通过在熔融玻璃表面的平面内且相互垂直的2个方向上对板状熔融玻璃施加拉伸应力而制成的厚度为t mm的显示装置用玻璃基板中,如果在截止值为0.8mm~8mm的测量条件下基于光谱分析在2线/mm~500线/mm的空间频率范围内的过滤波度曲线的周期D大于20mm时,过滤波度曲线的振幅A为2×(1.1/t)3μm以下,并且如果在周期D为20mm以下且t为1.1mm时振幅A为18nm以上,可以在周期为20mm以下时将振幅抑制至20nm以下。因此,可以消除进行单元组装后显示面板的显示不均匀,并消除对后处理的需求或简化后处理。
在本发明第一方面中,当周期D为20mm以下时,振幅A优选为12nm以下。
因此,由于在周期D为20mm以下时振幅A为12nm以下,所以通过使用这种玻璃基板可以制造出不具有显示不均匀的显示面板,而无需进行作为后处理的表面抛光。
在本发明第一方面中,当周期为20mm以下时,优选进行表面抛光以将振幅设定在12nm以下。
因此,由于在周期为20mm以下时进行表面抛光以将振幅设定在12nm以下,所以即使作为后处理的表面抛光的时间比通常短,通过使用这种玻璃基板也可以制造出不具有显示不均匀的显示面板。
在本发明第一方面中,优选通过浮法制造显示装置用玻璃基板。
因此,由于通过浮法制造玻璃基板,所以可以可靠地制造显示装置用玻璃基板。
在本发明第一方面中,显示装置用玻璃基板优选为液晶显示用玻璃面板。
为了实现前述目的,本发明的第二方面提供了使用所述显示装置用玻璃基板的液晶显示面板。
为了实现前述目的,本发明的第三方面提供了使用所述显示装置用玻璃基板的液晶显示装置。
附图说明
图1为用于说明本发明第一实施方式的显示装置用玻璃基板的连续成型方法的视图。
图2为示意性示出了使用图1的玻璃进行单元组装后的液晶面板的结构的截面图。
图3为示意性示出了将玻璃在相邻间隔体之间的部分假设为梁时的动力学模型的视图。
图4A和图4B为示出了实施例1的测量结果的曲线图,其中图4A为实施例1中厚度差测量的结果,而图4B为实施例1中频率分析的结果。
图5A和图5B为示出了比较例1的测量结果的曲线图,其中图5A为比较例1中厚度差测量的结果,而图5B为比较例1中频率分析的结果。
图6A和图6B为示出了实施例2的测量结果的曲线图,其中图6A为实施例2中厚度差测量的结果,而图6B为实施例2中频率分析的结果。
具体实施方式
为了实现上述目的,本发明人进行了深入研究,结果发现,通过在玻璃表面的平面内且相互垂直的2个方向上对具有平衡厚度的板状玻璃施加拉伸应力而制成的厚度为t mm的显示装置用玻璃基板中,如果在截止值为0.8mm~8mm的测量条件下基于光谱分析在2线/mm~500线/mm的空间频率范围内的过滤波度曲线的周期D大于20mm时,过滤波度曲线的振幅A为2×(1.1/t)3μm以下,并且如果在周期D为20mm以下且t为1.1mm时,振幅A为18nm以上,则可以在将玻璃基板组装到液晶面板(下文称为“单元组装”)后消除液晶显示面板的显示不均匀,并消除对后处理的需求或简化后处理。
本发明是在上述认识的基础上而做出的。
下文将通过使用附图描述本发明的实施方式。
图1为用于说明本发明实施方式的显示装置用玻璃基板的连续成型方法的视图。
通过使用浮法制得本发明实施方式的显示装置用玻璃基板,在连续成型方法中将玻璃形成为板状,并随后通过施加拉伸应力而逐渐变薄。应当注意的是,本实施方式中通过使用浮法制得玻璃10。但是所述实施方式并不限于这种方法。作为替代,可以使用诸如下拉法等其它任何方法,只要所述方法为通过连续成型制造薄板玻璃的方法即可。
如图1所示,用于形成玻璃10(其是本发明实施方式的显示装置用玻璃基板)的设备1包括:锡浴3,其上浮有由熔炉2流入的呈板状的熔融玻璃5;用于形成厚度1.1mm的玻璃10并通过在牵曳方向上牵曳锡浴3上的熔融玻璃5而输送玻璃10的输送辊6;用于夹持锡浴3上的熔融玻璃5的边缘的多个齿轮状顶辊(top roller)7。
在没有施加拉伸应力的条件下,将由熔炉2流入锡浴3的熔融玻璃5的厚度设定为6mm~7mm(平衡厚度),并使其在锡浴3上铺展。另外,通过输送辊6在牵曳方向上牵拉在锡浴3上铺展的熔融玻璃5的前端而将熔融玻璃5成型为薄板。通过上述方法成型为薄板的熔融玻璃5的厚度随输送辊6的转速升高而降低,并因而使在牵曳方向上对熔融玻璃5施加的拉伸应力升高。
然而,由于连续玻璃成型的性能的原因,在熔炉2为半固定状态的情况下,通过输送辊6在牵曳方向上对熔融玻璃5施加拉伸应力。如果在这时在熔融玻璃5的宽度方向上不施加拉伸应力,即在熔融玻璃5表面的平面内且与牵曳方向垂直的方向上不施加拉伸应力,则由于如此获得的玻璃10中的牵曳变形而导致出现平行于牵曳方向的弯曲条纹,类似于树脂薄膜或橡胶伸长时发生的此类变形。如果观察玻璃10在宽度方向上的截面,则观察到的这种变形为厚度均匀的波浪状波动。另一方面,如果通过使用顶辊11夹持熔融玻璃5的边缘而也在熔融玻璃5的宽度方向上施加足够的拉伸应力,则可以消除玻璃10中出现的上述波浪状波动。然而,在这种情况中,所得玻璃10的强度脆弱部分进行蠕变形变,所得玻璃10的强度较强部分进行弹性形变。结果,在玻璃10中出现伴随有微小厚度差的凹凸代替了上述波浪状波动。
通常,在截止值为0.8mm~8mm的测量条件下对连续成型的玻璃进行过滤波度曲线的光谱分析表明,在2线/mm~500线/mm的空间频率范围内的周期D中,基于上述波浪状波动的周期D至多为20mm且平均约为几个毫米。另一方面,在基于上述伴随有微小厚度差的凹凸的周期D中,周期D大于20mm。应当注意的是,截止值由JIS B 0601规定,过滤波度曲线由JIS B 0651规定。
图2为示意性示出了使用图1的玻璃进行单元组装后的液晶面板的结构的截面图。这里,本实施方式的液晶面板为基于TFT方法。
图2中液晶面板30包括:两片彼此相对的玻璃10和32;插入到两片玻璃10和32之间的液晶层34;邻接两片玻璃10和32的各自表面设置的球形间隔体33a和33b。
在所述液晶面板30中,由于玻璃10的制造方法(浮法)而导致在玻璃10中出现了上述波浪状波动。这意味着存在邻接玻璃10的间隔体33a和未邻接玻璃10的间隔体33b。
即,这些波浪状波动的波峰和波谷间的高度差对应于前述振幅A,并且某一波谷到邻近波谷间的一个周期的长度对应于前述周期D。如果两个间隔物33a邻接周期D的两端的波谷,则设置于两端波谷间存在的波峰处的间隔体33b位于距玻璃10为振幅A的位置上。
然而,实际上因为液晶层34插入在两片玻璃10和32之间,且液晶层34具有表面张力,所以玻璃10被表面张力吸向液晶层34。因此,假设振幅A得到矫正,使得实际上间隔体33b与玻璃10间的距离变至ΔA。
因此,本发明人将玻璃10在相邻间隔体33a之间的部分假设为梁,并对上述现象应用了下述动力学模型。
图3为示意性示出了将玻璃10在相邻间隔体33a之间的部分假设为梁时的动力学模型的视图。
图3中,宽度为W且板厚度为t的梁由三角柱支承,以得到长度为D的梁。在这种情况中,如果由梁上方垂直施加负载F,梁发生δ的下凹。此时,该梁的截面副力矩(secondary moment)I以下式(1)表示:
I=t3×W/12…(1)
另外,如果使用了截面副力矩,弯曲度δ以下式(2)表示:
δ=F×D3/(48×E×I)…(2)(其中E为杨氏模量)
基于式(1)和式(2),弯曲度δ以下式(3)表示:
δ=F×D3/(4×E×W×t3)…(3)
如果将图3的动力学模型应用至图2的液晶面板,则图3中的负载F对应于图2中的表面张力。这里,如果表面张力对玻璃10的吸引量(弯曲度δ)大于振幅A,则玻璃10的波浪状波动通过表面张力得到矫正或缓和,因而不会引起显示不均匀的问题。
然而,如果在成型为厚度为1.1mm的玻璃中上述波浪状波动的周期(波长)的振幅大于2μm,则即使在进行单元组装后也不可降低振幅。结果,不仅出现了显示不均匀的问题,还出现了诸如不能进行结合等单元组装本身的问题。另外,由式(3)可见,弯曲度δ与玻璃10的厚度t的立方成反比。因此,将厚度为t的显示用玻璃基板中出现的波浪状波动的周期(波长)的振幅A容许的最大值Amax表示为Amax≤2×(1.1/t)3μm。
另一方面,弯曲度δ与玻璃10的周期D的立方成正比。因此,通过单元组装缓和了上述周期D大于20mm的波浪状波动。相反,伴随有微小厚度差且周期D小于20mm的上述凹凸不能通过单元组装得到缓和。
基于上述原因,据估计,在连续成型时通过将宽度方向的拉伸应力降低至低于通常值,并将牵曳方向的拉伸应力升高至高于通常值,而可以使伴随有微小厚度差且周期D小于20mm的上述凹凸最小化,由此使玻璃10中出现的且周期D大于20mm的波浪状波动达到能够因单元组装而得到缓和的程度。
作为在连续成型时在两个方向(即宽度方向和牵曳方向上)调节拉伸应力的结果,本发明人已经了解如果制造厚度为1.1mm且振幅A在周期D大于20mm的范围内为18nm以上的玻璃,则可将成型玻璃10的振幅A在周期D为20mm以下的范围内抑制至20nm以下。
图4A和图4B以及图5A和图5B为通过在上述两个方向上调整拉伸应力而制得的玻璃的测量结果。
首先,如图4A和图5A所示,在截止值为0.8mm~8mm的符合JISB 0601和JIS B 0651的测量条件下对各个制成玻璃的厚度差进行测量。
然后,如图4B和图5B所示,对上述获得的各个玻璃的厚度差进行频率分析(傅立叶变换)。结果,证实了各个玻璃的振幅A在周期D为20mm以下的范围内为20nm以下。
下文将制成玻璃中在周期D为20mm以下时振幅A的最大值为12nm(如图4B所示)的玻璃称为实施例1。另一方面,将制成玻璃中在周期D为20mm以下时振幅A的最大值为16nm(如图5B所示)的玻璃称为比较例1。
然后,使用实施例1和比较例1的玻璃进行单元组装,并目视检查液晶面板的显示不均匀。结果,在使用实施例1进行单元组装的液晶面板中没有发现显示不均匀。相反,在使用比较例1进行单元组装的液晶面板中发现了显示不均匀。
从上述结果证明,如果使用上述制成玻璃中在周期D为20mm以下的范围内振幅A为12nm以下的玻璃进行单元组装,则可以消除液晶面板的显示不均匀,并消除对后处理的需求。
然后,对在连续成型时没有以上述方法调整两个方向(宽度和拉伸方向)的拉伸应力、而是在通常设置下制成的玻璃在抛光速率为1μm/分钟下进行表面抛光,并测量出在周期D为20mm以下范围内使由此获得的玻璃的振幅A达到12nm以下所花费的时间。所述测量显示抛光时间为3分钟。下文将该表面抛光后获得的玻璃称为比较例2。
另一方面,对上述比较例1的玻璃在抛光速率为1μm/分钟下进行表面抛光,并测量出在周期D为20mm以下范围内使由此获得的玻璃的振幅A达到12nm以下所花费的时间。所述测量显示将玻璃成型为图6A和图6B表示的形状所花费的抛光时间为1分钟。下文将该表面抛光后获得的玻璃称为实施例2。
然后,使用实施例2和比较例2的玻璃进行单元组装,并目视检查液晶面板的显示不均匀。结果,在使用实施例2和比较例2进行单元组装的液晶面板中均没有发现显示不均匀。
由上述结果证明,即使在上述制成玻璃中与比较例1相似的、且在周期D为20mm以下的范围内振幅A大于12nm的玻璃的情况中,也可以使玻璃抛光至在单元组装后的液晶面板中不出现显示不均匀的程度所花费的时间比通常更短。据估计,其原因在于实施例2在表面抛光前的状态中在周期D为20mm以下范围内的振幅A的值小于比较例1在表面抛光前的状态中的振幅A的值。
Claims (7)
1.一种显示装置用玻璃基板,所述玻璃基板的厚度为t mm,且通过在熔融玻璃表面的平面内且相互垂直的2个方向上对板状熔融玻璃施加拉伸应力而制成,其中,如果在截止值为0.8mm~8mm的测量条件下基于光谱分析在2线/mm~500线/mm的空间频率范围内的过滤波度曲线的周期D大于20mm,则过滤波度曲线的振幅A为2×(1.1/t)3μm以下,而且在周期D为20mm以下且t为1.1mm时,振幅A为18nm以上。
2.如权利要求1所述的显示装置用玻璃基板,其中,在周期D为20mm以下时振幅A为12nm以下。
3.如权利要求1所述的显示装置用玻璃基板,其中,在周期为20mm以下时,进行表面抛光以将振幅设定在12nm以下。
4.如权利要求1~3中任一项所述的显示装置用玻璃基板,其中,所述玻璃基板由浮法制成。
5.如权利要求1~4中任一项所述的显示装置用玻璃基板,其中,所述玻璃基板为液晶显示用玻璃基板。
6.一种液晶显示面板,所述液晶显示面板使用如权利要求1~5中任一项所述的显示装置用玻璃基板。
7.一种液晶显示装置,所述液晶显示装置使用如权利要求1~5中任一项所述的显示装置用玻璃基板。
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