CN100388061C - 光学衰减器和光学头装置 - Google Patents

Abstract

提供一种随温度变化而衰减量的变化小的光学衰减器和进行记录和再现信息的特性好的光学头装置。该光学衰减器包括：在透明电极103和104之间夹着液晶层107的螺旋型分子液晶元件、和透射率随偏振光状态而不同的偏振光分束器110，在所述光学衰减器中，构成各元件，使得液晶的寻常光折射率(n_o)和非常光折射率(n_e)、液晶分子108相对于透明基板表面形成的的角度(θ_pt)、液晶层107的厚度(d)、和光的波长(λ)之间在用(1)式定义的条件表达式中满足A值在从0.5到1.5的范围。

Description

光学衰减器和光学头装置

技术领域

本发明涉及光学衰减器和光学头装置，尤其涉及为了对光记录媒体进行记录和再现信息而使用的光学头装置和安装在光学头装置上的光学衰减器。

背景技术

近年来，广泛利用可以通过照射光来进行记录和/或再现信息的光记录媒体。作为这样的光记录媒体，已知有例如根据记录的信息在基板上形成微细的凹凸图形的只读类CD-ROM等。

另外，作为该光记录媒体，已知有例如磁光盘那样的利用磁克尔效应进行再现信息的光磁盘、具有利用相变材料形成的信号记录层的相变光盘、和像CD-R那样在由有机染料形成的信号记录层上形成记录标记并检测在该记录标记处的反射率的差异来进行再现信息的可记录光盘等。

另一方面，为了对上述的各种光盘记录和/或再现各种信息，还正在开发具有光学头装置的各种记录再现装置。在对CD-R等光记录媒体进行记录和/或再现信息的光学头装置中，在记录信息时，需要把通过物镜等聚焦到光记录媒体上的光量增大，但是在再现信息时，需要把该光量减小。

为了满足该需要，到现在为止是通过改变输入到出射光的半导体激光器的电流来改变半导体激光器的出射光量。然而，某些使用的半导体激光器在为了减少出射光量而把输入电流变小时，存在噪声增加、或出射光量不稳定的问题。

为此提出的一种结构是，通过在该光学头装置上同时使用光学衰减器，使得以小功率向光盘照射噪声小的高质量的激光，对尽可能抑制了噪声的高质量的信息进行记录和/或再现(例如，特开2002-260269号公报)。

另外，作为在这样的光学头装置上使用的光学衰减器，已知有组合了偏振光分束器(PBS)和液晶元件的结构，该液晶元件是这样构成的，通过加上规定的电压来改变入射的激光的偏振状态，并以该偏振状态通过偏振光分束器，这样控制入射到光记录媒体的光的透射比。

发明内容

当环境温度发生变化时存在的问题是，由于液晶的寻常光折射率和非常光折射率发生变化，所以利用液晶元件的光衰减器产生的衰减量发生变化。

另外，在安装了光学衰减器的光学头装置中，当入射到液晶元件的光的偏振方向等的偏振状态发生变化时，由于到达光记录媒体的透射光量发生很大的变化，所以需要精确地控制射向液晶元件的入射光的偏振方向，由此因偏振方向调整而导致成本上升和成品率降低。

本发明提供一种光学衰减器，所述光学衰减器包括：液晶元件，其中在两片透明基板对置的各自表面上形成透明电极，同时在所述透明电极之间夹着液晶层，所述液晶层内的液晶分子的方向绕所述液晶层的厚度方向的轴扭曲成螺旋状；和透射率随入射的光的偏振状态而不同的、至少一个偏振透射元件，这样构成的所述光学衰减器中，使得构成所述液晶元件的液晶的寻常光折射率(n_o)和非常光折射率(n_e)、与所述透明基板邻接的液晶分子相对于透明基板表面形成的角度(θ_pt)、液晶层的厚度(d)、和入射光的波长(λ)之间在用(1)式定义的第1条件表达式中满足A值在从0.5到1.5的范围。

$A=\frac{\mathrm{\Δn}\·d}{\mathrm{\λ}}...\left(1\right)$

式中，

$\mathrm{\Δn}=n_o\·n_e/\sqrt{n_o^2\·{\cos }^2\left({\mathrm{\θ}}_{\mathrm{pt}}\right)+n_e^2\·{\sin }^2\left({\mathrm{\θ}}_{\mathrm{pt}}\right)}-n_o$

另外，提供一种这样构成的上述的光学衰减器，使得与两片所述透明基板相邻的液晶分子的各自的两个取向方向形成的角(θ_t)、入射到所述光学衰减器的光量(P_in)、和所述光学衰减器出射的光量(P_out)之间满足用(2)式定义的第2条件表达式(其中，减光常数B为-60，角度变量C值在从60到90的范围)。

${\mathrm{\θ}}_t=\frac{P_{\mathrm{out}}\·B}{P_{\mathrm{in}}}+C...\left(2\right)$

另外，提供一种上述的光学衰减器，所述光学衰减器具有两个所述偏振透射元件，并在所述液晶的光的入射一侧和光的出射一侧分别配置一个所述偏振透射元件。

另外，提供一种在两个所述偏振透射元件中至少一个为衍射效率随入射光的偏振方向而不同的偏振光衍射元件的上述的光学衰减器。

另外，提供一种两个所述偏振透射元件中的至少一个与所述液晶元件一体化的上述的光学衰减器。

另外，提供一种所述液晶元件具有向列型液晶的上述的光学衰减器。

另外，提供一种所述透明基板由玻璃构成的上述的光学衰减器。

另外，提供一种光学头装置，所述光学头包括：光源；把来自该光源的出射光聚焦在光记录媒体上用的聚焦装置；检测聚焦的出射光被光记录媒体反射的反射光的光检测器；在光源和光记录媒体之间的光路中或者在光记录媒体和光检测器之间的光路中的、利用外加电压来改变透射光的光量的光学衰减器；以及向该光学衰减器加上电压的电压控制装置，特征是，所述光学衰减器是上述的光学衰减器。

另外，提供一种上述的光学头装置，所述光学头装置是对光记录媒体进行再现和记录信息的光学头装置，并且在光记录媒体上进行再现信息用的聚焦的光量P₁与进行记录信息用的聚焦的光量P₂之比的P₁/P₂的值在0.2～0.8的范围。

附图说明

图1是表示本发明的光学衰减器的一个例子的侧视图。

图2是表示液晶部分的取向方向和偏振透射元件的透射轴的图。

图3是表示在扭曲角(θ_t)为60度时的仿真试验结果图。

图4是表示在扭曲角(θ_t)为42度时的仿真试验结果图。

图5是表示在扭曲角(θ_t)为10度时的仿真试验结果图。

图6是表示在使减光量为20±3％时的仿真试验结果图。

图7是表示在使减光量为80±3％时的仿真试验结果图。

图8是表示在液晶的双折射量(Δn)为0.108时的仿真试验结果图。

图9是表示在液晶的双折射量(Δn)为0.136时的仿真试验结果图。

图10是表示本发明的光学头装置的一个例子的概略结构图。

图11是把对液晶部分的入射偏振方向的角度偏移量作为参数、表示透射光学衰减器的光强对加在液晶层的电压的关系的图。

图12是表示本发明的光学衰减器的其他例子的侧视图。

图13是表示在入射侧配置偏振透射元件时、测量该光学衰减器的入射偏振光方向偏移和光强比之间的关系的一个例子的图。

具体实施方式

图1表示本发明的光学衰减器的一个例子。它在玻璃、塑料等透明基板101和102上设置ITO等透明电极103和104。再形成聚酰亚胺等取向膜105和106，在实施摩擦等取向处理后配置两片透明基板，使隔开均匀的间隔的间隙而相互对置，并用粘合剂(未图示)等粘结周边，形成单元结构。在单元内部封入液晶，构成液晶层107。作为液晶，可以使用例如向列型液晶，也可以添加手性材料。

透明电极103和104与可以从外部加上电压的电压控制部分109连接，形成液晶部分130。可以这样对液晶分子108进行取向处理，使之在聚酰亚胺和液晶层的边界面上相对于聚酰亚胺面形成角度，并把该角度设为预扭曲角(θ_pt)。液晶分子的方向绕液晶层的厚度方向的轴扭曲成螺旋状。偏振透射元件110是透射率随入射光的偏振状态而不同的元件。图1中，被衰减的光从透明基板101侧入射到液晶部分130，从透明基板102出射后，入射到偏振透射元件110。偏振透射元件110最好至少配置在相对于光的前进方向的液晶部分130的后一级。

图2表示在液晶层和各透明基板上的取向膜的各边界面的液晶分子的各取向方向202和203与偏振透射元件的透射轴201之间的关系。入射到该光学衰减器的光是线偏振光，偏振方向沿X轴。在液晶部分130的光入射侧的透明基板侧的取向膜(图1中105)和液晶层的边界面的液晶分子的取向方向202与X轴形成的角度设为预扭曲角(图2中θ_p)，各取向方向202和203形成的角设为扭曲角(图2中θ_t)。虽然预扭曲角和扭曲角没有限制，但是从制作的简单性考虑，扭曲角最好为5～90度。另外，把液晶的寻常光折射率设为n_o，非常光折射率设为n_e，液晶层的厚度设为d。并把减光的光波长设为λ。

在对液晶层加上阈值电压以下的电压时，通过液晶部分的光一般从线偏振光变成椭圆偏振光。接着，假设通过加上电压来驱动液晶分子，例如使液晶分子方向一致朝向电场方向。这时，入射液晶部分的线偏振光不改变偏振状态而照原样直接通过液晶部分。可以控制加在液晶部分的电压来改变通过液晶部分的光的偏振状态，然后控制通过偏振透射元件的光的光量。

这里，把液晶层沿厚度d方向分成N等分，可以认为是每个光学轴扭曲一点点的N片单轴性双折射板的集合。在液晶层的厚度方向、即绕厚度方向的假想轴的周围液晶分子没有扭曲时，用下式表示这时的位相差Γ。

$\mathrm{\Γ}=\frac{2\mathrm{\π}\·\mathrm{\Δn}\·d}{\mathrm{\λ}}$

式中， $\mathrm{\Δn}=n_o\·n_e/\sqrt{n_o^2\·{\cos }^2\left({\mathrm{\θ}}_{\mathrm{pt}}\right)+n_e^2\·{\sin }^2\left({\mathrm{\θ}}_{\mathrm{pt}}\right)}-n_o$

如果假设在厚度方向扭曲是均匀的，则被N等分的双折射板的各自的位相差为Γ/N。若用斯托克斯参数表示入射到液晶部分的光的偏振状态和通过液晶部分的光的偏振状态，并分别设为S_in和S_out，则可以表示为

$S_{\mathrm{in}}=\left(\begin{array}{c}1\\ 1\\ 0\\ 0\end{array}\right)$

$S_{\mathrm{out}}=\left(\begin{array}{c}1\\ S_1\\ S_2\\ S_3\end{array}\right)$

利用缪勒矩阵，它们表示为

S_out＝R(θ_p)·R(θ_t/N)^(N-1)·[W(Γ/N)·R(-θ_p/N)]^(N-1)·W(Γ/N)·R(-θ_p)·S_in

式中

$W\left(x\right)=\left[\begin{array}{cccc}1& 0& 0& 0\\ 0& 1& 0& 0\\ 0& 0& \cos \left(x\right)& -\sin \left(x\right)\\ 0& 0& \sin \left(x\right)& \cos \left(x\right)\end{array}\right]$

假设偏振透射元件是透射率在X轴方向为100％、在Y轴方向为0％的单轴性的理想偏光镜，则该光学衰减器的透射率P_out为

$P_{\mathrm{out}}=\frac{S_1+1}{2}$

，成为n_o、n_e、d、θ_t、θ_p、θ_pt和λ的函数。通过计算P_out，能够得到该衰减器所希望的衰减率。

图3、图4和图5表示仿真结果。在各结果中，设液晶的双折射量(Δn)＝0.1005，波长(λ)＝405nm。其中用Δn定义双折射量。在图3、4和5的结果中，扭曲角(θ_t)分别为60度、42度和10度。各图的横轴是液晶层的厚度(d)即单元间隙，纵轴是预扭曲角(θ_p)，用曲线表示了减光量为50±3％的液晶层的厚度和预扭曲角之间的关系。可以知道，减光量为50±3％的、预扭曲角相对于液晶层的厚度的分布(解分布)随扭曲角(θ_t)的大小而变化，尤其在扭曲角(θ_t)＝42度时(图4的情况)，解的分布很广。

尤其是液晶层的厚度在3.5μm附近时，解的分布很广。解的分布广是非常好的，因为可以增大对参量的制造误差的容许量，尤其在液晶的折射率随环境温度变化时可以抑制减光量的变化。

同样，对减光量为20±3％和80±3％计算的结果，也存在使解分布广的扭曲角(θ_t)，对各减光量分别为60度和24度。分别在图6和图7中表示仿真结果。与减光量为50±3％时(图4的情况)一样，尤其在液晶层的厚度为3.5μm附近存在解分布广的区域。

接着在液晶的双折射量(Δn)为0.108和0.136时，对减光量为50±3％时解分布广的扭曲角(θ_t)进行了计算，结果与Δn＝0.1005时一样扭曲角(θ_t)为42度。在图8和图9中表示结果。可以知道，尤其是解分布广的液晶层有随Δn增大而其厚度减小的倾向，重复进行仿真的结果可知，在Δn、d和λ之间的关系为

$A=\frac{\mathrm{\Δn}\·d}{\mathrm{\λ}}$

(A是在从0.5到1.5的范围，最好为0.75～0.95。)，另外，在这种情况下的扭曲角(θ_t)与透射率(P_out)之间的关系为

${\mathrm{\θ}}_t=\frac{P_{\mathrm{out}}\·B}{P_{\mathrm{in}}}+C$

(B为-60，C为从60到90的值，最好为从65到75的值)。

如果选择满足这些条件的液晶部分的参量(n_o、n_e、d、θ_t、θ_p、θ_pt)来制成液晶部分，则可以增大对参量的制造误差的容许量，尤其在液晶的折射率随环境温度变化时可以抑制减光量的变化。

接着，考虑图1的光学衰减器的入射光的偏振方向发生变化的情况。例如，入射光为线偏振光，并沿图2的X轴方向偏振时，在偏振方向以Z轴为中心旋转的情况下，透射光学衰减器的光强相对于液晶层加上电压的一个例子如图11所示。图11中的三条曲线表示入射的线偏振光的偏振方向和X轴方向相对偏移分别是3度、0度和-3度的三种情况。由于这样偏振方向的相对偏移，电压0V附近的光强发生变化。

即，在使用该光学衰减器时，例如通过对液晶层分别加上5V和0V的电压来增强(5V)或减弱(0V)透射的光强的情况下，由于入射的线偏振光的偏振方向和X轴方向的相对偏移，所以在各自的电压下的光强比发生变化。相反，为了不使光强发生变化，就需要精确地控制入射的线偏振光的偏振方向。

图12表示本发明的光学衰减器的其他例子。另外，与图1中使用的标号相同的标号表示相同的元件。通过在液晶部分的光的入射侧(透明基板101侧)配置第2偏振透射元件120，当入射到该光学衰减器的光的偏振方向发生变化时，由于有第2偏振透射元件120，所以向液晶部分入射的光的偏振稳定，所述光强比不发生变化，故很好。在图13表示在入射侧配置偏振透射元件时的、检测入射该光学衰减器的偏振方向偏移和光强比的一个例子，同时表示没有配置偏振透射元件时的结果。

另外，偏振透射元件可以使用向聚合物添加色素后拉伸那样的吸收型偏光镜，或像线光栅、偏振光分束器那样通过偏振方向来改变光路、进而改变实际透射率的元件。尤其，衍射效率随入射光的偏振方向而不同的偏振衍射元件可以薄型化，另外因与液晶部分一体化也很容易实现小型化。作为偏振衍射元件，可以利用液晶、高分子液晶或铌酸锂(LiNbO₃)等双折射介质来制成。

另外，把液晶部分和偏振透射元件一体化可以实现小型轻量化和减少零部件数，所以非常好。

另外，图10表示将这样制成的光学衰减器装在光学头装置上的一个例子。本发明的光学衰减器由液晶元件3、偏振透射元件4和12构成，并设置在准直透镜2和1/4波片8之间。从半导体激光器1出射的光通过准直透镜2变成平行光，透射偏振透射元件12后，透射液晶元件3。利用电压控制装置11向液晶元件3加上来自外部的电压。透射液晶元件3的光透射偏振透射元件4。偏振透射元件4是在向该元件入射的光出射时、根据入射光的偏振方向改变向光记录媒体出射的光量的元件，可以使用偏振分束器、棱镜或含有线光栅的衍射光栅、偏转衍射元件等。在图10的例子中，将偏振分束器用作偏振透射元件4，将偏振衍射元件用作偏振透射元件12。另外，可以把偏振透射元件4和12与液晶元件3粘贴，形成一体化。透射偏振透射元件4的光在透射1/4波片8后，通过装在驱动器6上的聚焦透镜5聚焦在光记录媒体7上。

被光记录媒体7反射的光沿上述的光路的反方向前进。在图10的例子中，由于作为偏振透射元件4使用了偏振分束器，所以沿光路的反方向前进的光被偏振透射元件4反射后，通过聚焦透镜9聚焦到达光检测器10。这时，通过对液晶元件3(实际上，向构成液晶元件的透明基板的表面形成的透明电极)加上多种不同的电压，改变透射液晶元件3的光的偏振方向，从而可以改变透射偏振透射元件4后聚焦在光记录媒体上的光量。

比较好的情况是，进行光记录媒体的信息的再现用的聚焦在光记录媒体上的光量P₁与进行光记录媒体的信息记录用的聚焦的光量P₂之比P₁/P₂是在0.2～0.8范围的值，但最好是在0.3～0.6范围的值。若是该光量比，则在向光记录媒体记录信息时，可以把光量设定为100％，充分地进行信息的记录，另一方面，在再现时，若把光量设定为记录时的光量的20～80％(0.2～0.8)范围的值，进而设定为30～60％(0.3～0.6)范围的值，则由于可以在S/N大的情况下进行信息的再现，而不会对光记录媒体写入信息，所以比较好。

下面，表示实施例。

制成了在波长405nm下使用的减光率为36.5％的光学衰减器。下面用图1和图2说明制造的详细情况。首先在液晶部分中，在图1的厚度为1.0mm的玻璃透明基板101和102上利用溅射法生成厚度为30nm的由ITO构成的透明导电膜，然后利用光刻法和湿法刻蚀形成图形，这样形成透明电极103和104。利用苯胺印刷法在透明基板101和102的透明电极103和104上涂布厚度约50nm的聚酰亚胺的取向膜105和106，然后烧结。利用布对聚酰亚胺膜的取向膜105和106实施摩擦取向处理。这时，液晶分子108绕液晶层107的厚度方向的轴扭曲。利用丝网印刷法在透明基板101上印刷环氧系列的密封材料(未图示)。环氧系列的密封材料(未图示)中，分别混合了维持液晶层的厚度用的直径为3.6μm的纤维隔件3％(质量比换算，以下相同)、以及获得透明基板101和102之间的导电性用的在表面实施了导电性覆盖层的直径为4μm的塑料球2％。重叠透明基板101和102使位置对准后，在170度的温度下，在6×10⁴N/m²的压力下压接形成单元。利用真空注入法在制成的单元内注入向列型液晶形成液晶层107，并用UV粘合剂(未图示)封接注入口，形成外形为8mm×10mm矩形的液晶元件。该液晶元件可以通过透明电极103和104从外部向液晶层加上电压。液晶元件(光学衰减器的液晶部分)的参量设定为，θ_p＝-10度、θ_t＝50度、Δn＝0.1005、d＝3.6。

把制成的液晶元件如图10表示组合到光学头装置中。在光学头装置中配置的偏振透射元件4即偏振分束器和偏振透射元件12即偏振衍射元件之间设置液晶元件3，利用来自电压控制装置11的输出电压来控制该液晶元件。来自半导体激光器1的出射光按照准直透镜2、偏振透射元件12、液晶元件3、偏振透射元件4即偏振分束器、1/4波片8的顺序透射，当透射保持在驱动器6上的聚焦透镜5后，聚焦在光记录媒体7上。聚焦的光被光记录媒体7反射，按照聚焦透镜5和1/4波片的顺序透射，并偏振方向发生90度变化后，被偏振分束器反射，然后引导到光检测器10。

这时，对液晶元件3加上电压，并在光记录媒体7的位置上配置光检测器，检测被聚焦的光的光量，结果对液晶元件加上的电压为0.4V_rms(1kHz的矩形交流)时是37％(设加上电压为10V_rms(1kHz的矩形交流)时的光量为100％)，可以通过对液晶加上电压来改变聚焦到光记录媒体7上的光的光量。利用该光学头装置对光记录媒体记录信息时，对液晶元件3加上电压10V_rms(1kHz的矩形交流)，增大聚焦到光记录媒体7的光的光量，在从光记录媒体再现信息时，不改变半导体激光器1的输出功率，而把对液晶元件3施加的电压设为0.4V_rms(1kHz的矩形交流)，使聚焦到光记录媒体的光量减少到37％。这样，在低噪声下进行信息的再现。另外，使环境温度从10℃到60℃之间改变，但确认了减光量的改变被抑制在小范围内。

工业上的实用性

在本发明中，提供一种随环境温度变化而衰减量的变化小的光学衰减器、另外随入射光的偏振方向等偏振状态的变化而衰减量的变化小的光学衰减器、以及进行信息的记录和再现特性好的装有所述光学衰减器的光学头装置。

另外，该光学衰减器在波长为1550nm频带等近红外波长区域也能利用，例如可用作为光通信系统的可变光学衰减器等。

Claims (8)

1.一种光学衰减器，所述光学衰减器包括：液晶元件，其中在两片透明基板的对置的各自表面上形成透明电极，同时在所述透明电极之间夹着液晶层，所述液晶层内的液晶分子的方向绕所述液晶层的厚度方向的轴扭曲成螺旋状；和透射率随入射的光的偏振状态而不同的、至少一个偏振透射元件，

其特征在于，这样构成的所述光学衰减器中，使得构成所述液晶元件的液晶的寻常光折射率(n_o)和非常光折射率(n_e)、与所述透明基板邻接的液晶分子相对于透明基板表面形成的角度(θ_pt)、液晶层的厚度(d)、和入射光的波长(λ)之间在用(1)式定义的第1条件表达式中满足A值在从0.5到1.5的范围，

$A=\frac{\mathrm{\Δn}\·d}{\mathrm{\λ}}\·\·\·\left(1\right)$

式中，

$\mathrm{\Δn}=n_o\·n_e/\sqrt{n_o^2\·{\cos }^2\left({\mathrm{\θ}}_{\mathrm{pt}}\right)+n_e^2\·{\sin }^2\left({\mathrm{\θ}}_{\mathrm{pt}}\right)}-n_o$

并且将所述光学衰减器构成为使得与两片所述透明基板相邻的液晶分子的各自的两个取向方向形成的角(θ_t)、入射到所述光学衰减器的光量(P_in)、和从所述光学衰减器出射的光量(P_ou)之间满足用(2)式定义的第2条件表达式(其中，减光常数B为-60，角度变量C值在从60到90的范围)，

${\mathrm{\θ}}_t=\frac{P_{\mathrm{out}}\·B}{P_{\mathrm{in}}}+C\·\·\·\left(2\right)$

其中，P_out/P_in的值为0.2～0.8。

2.如权利要求1所述的光学衰减器，其特征在于，具有两个所述偏振透射元件，并在所述液晶的光的入射一侧和光的出射一侧分别配置一个所述偏振透射元件。

3.如权利要求2所述的光学衰减器，其特征在于，在两个所述偏振透射元件中至少一个为衍射效率随入射光的偏振方向而不同的偏振光衍射元件。

4.如权利要求2所述的光学衰减器，其特征在于，两个所述偏振透射元件中至少一个与所述液晶元件一体化。

5.如权利要求1所述的光学衰减器，其特征在于，所述液晶元件具有向列型液晶。

6.如权利要求1所述的光学衰减器，其特征在于，所述透明基板由玻璃构成。

7.一种进行再现和/或记录信息用的光学头装置，所述光学头装置包括：光源；把来自该光源的出射光聚焦在光记录媒体上用的聚焦装置；检测聚焦的出射光被光记录媒体反射的反射光的光检测器；在光源和光记录媒体之间的光路中或者在光记录媒体和光检测器之间的光路中的、利用外加上电压来改变透射光的光量的光学衰减器；以及向该光学衰减器加上电压的电压控制装置，其特征在于，

所述光学衰减器是权利要求1至权利要求7的任一项所述的光学衰减器。

8.如权利要求7所述的光学头装置，其特征在于，所述光学头装置是对光记录媒体进行再现和记录信息的光学头装置，并且在光记录媒体上进行再现信息用的聚焦的光量P₁与进行记录信息用的聚焦的光量P₂之比的P₁/P₂的值在0.2～0.8的范围。

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