TW202146981A

TW202146981A - 眼鏡鏡片

Info

Publication number: TW202146981A
Application number: TW110103343A
Authority: TW
Inventors: 祁華
Original assignee: 泰國商豪雅鏡片泰國有限公司
Priority date: 2020-03-09
Filing date: 2021-01-29
Publication date: 2021-12-16
Also published as: EP4120007A1; KR20220100074A; JPWO2021181885A1; EP4120007A4; WO2021181885A1; CN115053171A; US20230083468A1; JP7488328B2

Abstract

本發明係可維持眼鏡鏡片之配戴感之同時，可提高抑制近視加深的效果。本發明提供一種眼鏡鏡片及其相關技術，該眼鏡鏡片具備有：基底區域，其係使自物體側之面入射之光束從眼球側之面出射，經由眼睛會聚於，視網膜上之位置A；及複數個散焦區域，其等與基底區域相接，具有使通過散焦區域之至少一部分之光束作為發散光入射至位置A之性質；且於散焦區域中，折射力沿自中央部朝向周邊部之方向增加。

Description

眼鏡鏡片

本發明係關於一種眼鏡鏡片。

作為抑制近視等折射異常之進展之眼鏡鏡片，存在有：於物體側之面即凸面上，形成具有與該凸面不同之曲面且自該凸面突出之複數個凸狀區域(例如，參照專利文獻1)。根據該構成之眼鏡鏡片，自物體側之面入射且自眼球側之面出射之光束，原則上會在配戴者之視網膜上聚焦，但通過凸狀區域之部分之光束會在較視網膜上更偏靠物體側之位置聚焦，藉此抑制近視加深。 [先前技術文獻] [專利文獻]

[專利文獻1] 美國申請公開第2017/0131567號

(發明所欲解決之問題)

專利文獻1所記載之發明係藉由使通過第2折射區域即複數個凸狀區域之光束於視網膜之近前側聚光，來抑制近視加深。關於專利文獻1所記載之發明發揮抑制近視加深的效果時之機制，本發明人等再次進行了研究。

為了理解近視加深之機制則理解抑制近視加深的機制是一個捷徑。

近視加深之機制有所謂調節滯後說。近看時，原本眼球應發揮既定之調節力，但實際上則有眼球所發揮之調節力不足之情形。該調節力之不足的量即為調節滯後。

於存在調節滯後之情形時，會出現以下狀態：通過眼球(詳細而言為瞳孔)之光束會聚而成之影像存在於視網膜裏側。該狀態會促進眼軸長度之伸長(眼球生長)，而使近視加深。該假說被稱為調節滯後說。

惟眼中並無直接檢測該影像是存在於視網膜裏側，還是存在於近前側之感測器。另一方面，按照調節滯後說，人體內應該存在檢測視網膜上之影像變化之某種結構。

該結構之一種可能性被推測是可檢測因調節微動所引起之該影像之變化。

例如，於該影像存在於視網膜裏側之情形時，來自物體之光束於視網膜以會聚光束之形式入射。若眼球內之水晶體之調節力較弱(使睫狀體鬆弛而水晶體變薄)，則影像進而向裏側移動，視網膜上之光斑尺寸變大。相反的，若調節較強(使睫狀體收縮而水晶體變厚)，則視網膜上之光斑尺寸變小。一般認為存在如下近視加深的結構，即，藉由利用視神經或其後之皮質進行之資訊處理來檢測因調節微動所引起之光斑大小之變化，而發出促進眼球生長之信號，則促使近視加深。

本說明書之「光斑」係指：當物體點之光線通過眼鏡鏡片之一部分再通過眼球光學系統後，於視網膜上形成之影像，當焦點對準時成為一個點，當焦點未對準時(散焦時)則成為具有大小之光之分布。

作為檢測視網膜上之影像變化結構之另一種可能，可例舉光斑之光量密度之檢測。

於照射之光量為固定之情形時，光斑之面積越小，則光量密度越大。若眼球內之水晶體之調節力較弱，則影像進而向裏側移動，視網膜之光斑之光量密度變低。相反的，若調節變強，則視網膜之光斑之光量密度變高。一般認為存在有如下近視加深的結構：藉由利用視神經或其後之皮質進行之資訊處理來檢測因調節微動所引起之光斑光量密度之變化，發出促進眼球生長之信號，而促使近視加深。

不論哪種結構，作為專利文獻1所記載之發明之機制，均利用因眼球調節微動所引起之物體點於視網膜上之光斑之尺寸變化(或光量密度變化)之知覺來抑制近視加深。亦即，一般認為，當既定之眼球調節量之光斑的尺寸變化量或光量密度變化量越大，則抑制近視加深的效果越強(觀點1)。

如上述調節微動所例示，於該影像存在於視網膜裏側之情形時，來自物體之光束以會聚光束之形式入射至視網膜。將會聚光束所形成之光之波面稱為會聚波面。亦即，按照上述調節滯後說，入射至視網膜之波面為會聚波面時，則近視加深。

若如此，則反之按照發散波面入射至視網膜之狀況則可抑制近視加深(觀點2)。實際上，於專利文獻1中，於眼鏡鏡片設置第2折射區域，使通過第2折射區域之光束會聚於視網膜之近前側，其有別於通過第1折射區域之光束會聚之焦點。所謂通過第2折射區域之光束會聚於視網膜之近前側，意指發散波面入射至視網膜。

基於上述觀點1及觀點2，使發散光束入射至視網膜，並且為了使既定之眼球調節量之光斑之大小(或光量密度)之變化增大而提高該發散光束之發散度，則可實現提高抑制近視加深效果。

為了提高發散光束之發散度，只要使專利文獻1中所謂之凸狀區域之尺寸(例：直徑)或折射力(功率)變大即可。

另一方面，若凸狀區域之尺寸變大，則相應地，專利文獻1中所謂之第1折射區域(實現驗光處方度數之基底區域)所占之面積變小。這會導致眼鏡鏡片之配戴感變差。

本發明之一實施例之目的在於提供一種技術，於維持眼鏡鏡片之配戴感之同時，可提高抑制近視加深的效果。 (解決問題之技術手段)

本發明人等為了解決上述課題進行了潛心研究。以下，對該研究敍述其心得。

將驗光處方度數之眼鏡鏡片與眼球合起來當作一個光學系統。來自無限遠方物體之入射光束中通過基底區域之光束，於視網膜上之位置A處聚光。該入射光束中通過凸狀區域之光束作為發散光，入射至視網膜上之位置A，於視網膜上形成光斑。再者，凸狀區域(更廣義而言稱為散焦區域；詳細情況將於下文敍述)包括以下兩種情形，一是指鏡片表面上之突起之部分，另一情形係即便表面上無突起，亦使光束作為發散光入射至視網膜上之位置A，而於視網膜上形成光斑。

圖1係表示於將驗光處方度數之眼鏡鏡片與眼球合起來當作一個光學系統之情形時，來自無限遠方物體之入射光束通過眼鏡鏡片之1個凸狀區域，入射至視網膜上之情況之概略側視圖。

假設將驗光處方度數之眼鏡鏡片與眼球合起來之光學系統之折射力[單位：D]設為P_eye ，則其焦點距離為f_eye ＝1/P_eye 。在此基礎上，假設凸狀區域於俯視下設為圓形區域且為軸旋轉對稱之形狀，且將自圓形區域之中心離開與h₀ 相應之程度之點B處之稜鏡偏角[單位：弧度](下文中亦簡稱為「偏角」)設為δ₀ ，則通過凸狀區域上之點B入射至視網膜之光束之像面上的高度h₁ ，於不考慮像差之近軸計算(近軸近似)下，如以下之[數式1]所示。如圖1所示，所謂h₁ 較大，意味著視網膜上之光斑較大，且意味著發散光束之發散度較大。 [數式1]

亦即，偏角δ₀ 越大，則高度h₁ 之絕對值越大。當凸狀區域之至少一部分存在折射力之變動時，即當至少一部分為非球面形狀時，上述偏角δ₀ 並非固定值。於該情形時，由凸狀區域帶來之偏角δ₀ 之最大值(即δ_0max )決定了視網膜上之光斑之半徑。要想增大δ_0max ，有效的做法是增大自視網膜上之位置A向近前側散焦之程度，因此增加折射力則有效。

基於上述探討之內容，本發明人等針對凸狀區域進行了潛心研究，採用散焦區域這一表達作為包含凸狀區域之概念，而想出了以下各態樣。本發明之第1態樣係一種眼鏡鏡片，其具備有：基底區域，其係使自物體側之面入射之光束從眼球側之面出射，經由眼睛會聚於視網膜上之位置A；及複數個散焦區域，其等與上述基底區域相接，具有使通過上述散焦區域之至少一部分之光束作為發散光入射至位置A之性質；且於上述散焦區域之至少一部分中，折射力沿自中央部朝向周邊部之方向增加。

本發明之第2態樣係如第1態樣所記載之態樣，其中通過上述散焦區域且自眼鏡鏡片射出之光，為與通過假想鏡片之光相同之狀態，而該假想鏡片係對具有與上述散焦區域之中央部相同之焦點距離的球面鏡片附加正球面像差所成。

本發明之第3態樣係如第1或第2態樣所記載之態樣，其中作為發散光而入射至位置A時之光斑的最大光量密度係，相較於位置A，於較位置A更靠物體側之位置處更大。

本發明之第4態樣係如第1至第3態樣中任一態樣所記載之態樣，其中上述散焦區域之中央部之折射力大於上述基底區域之折射力。

本發明之第5態樣係如第1至第4態樣中任一態樣所記載之態樣，其中上述眼鏡鏡片係抑制近視加深的鏡片。

可與上述態樣組合之本發明的其他態樣如下所述。

散焦區域為凸狀區域。

作為凸狀區域之俯視下之配置之一例，可例舉各凸部區域之中心以成為等邊三角形之頂點之方式彼此獨立地分離配置(各凸狀區域之中心配置於蜂巢構造之頂點)。

當使折射力沿自中央部朝向周邊部之方向增加時，可使折射力自凸狀區域之俯視中心至周邊部(根部)增加，亦可在中心以外之處(即從自中心離開既定距離之處)使折射力增加。又，增加之態樣既可為單調遞增，亦可並非如此。折射力之增加量並無限定，例如可為1.0～8.0 D之範圍，亦可使折射力增加至中央部之折射力之1.1～3.0倍。

凸狀區域之直徑較適宜者為0.6～2.0 mm左右。凸狀區域之突出高度(突出量)為0.1～10 μm左右，較佳為0.7～0.9 μm左右。凸狀區域之中央部之折射力被適宜設定為大於未形成凸狀區域之區域之折射力，且差量為2.00～5.00屈光度左右。凸狀區域之周邊部之折射力最大之部分被適宜設定為大於未形成凸狀區域之區域之折射力，且差量為3.50～20屈光度左右。 (對照先前技術之功效)

根據本發明之一實施例其為提供一種技術，於維持眼鏡鏡片之配戴感之同時，可提高抑制近視加深的效果。

以下，對本發明之實施形態加以敍述。以下以附圖說明者為例示性而已，本發明並不被限定於例示之態樣。本說明書中未記載之內容已全部記載於專利文獻1中，專利文獻1中未記載之內容(尤其是關於製造方法之內容)則全部記載於WO2020/004551號公報中。當專利文獻1之記載內容與該公報之記載內容存在矛盾時，以該公報之記載優先。

本說明書中例舉之眼鏡鏡片具有物體側之面與眼球側之面。「物體側之面」係指具備眼鏡鏡片之眼鏡由配戴者配戴時位於物體側之表面，「眼球側之面」則與其相反，即指當具備眼鏡鏡片之眼鏡由配戴者配戴時位於眼球側之表面。這種關係亦適用於成為眼鏡鏡片之基礎之鏡片基材。亦即，鏡片基材亦具有物體側之面與眼球側之面。

＜眼鏡鏡片＞本發明之一態樣之眼鏡鏡片如下所述。「一種眼鏡鏡片，其具備有：基底區域，其係使自物體側之面入射之光束從眼球側之面出射，經由眼睛會聚於視網膜上之位置A；及複數個散焦區域，其等與上述基底區域相接，具有使通過上述散焦區域之至少一部分之光束作為發散光入射至位置A之性質；且於上述散焦區域之至少一部分中，折射力沿自中央部朝向周邊部之方向增加。」

基底區域係指可實現配戴者之驗光處方度數之形狀之部分，且為與專利文獻1之第1折射區域對應之部分。

散焦區域係指其中之至少一部分不會使光會聚於利用基底區域之聚光位置之區域。本發明之一態樣之凸狀區域包含於散焦區域。凸狀區域係指相當於專利文獻1之微小凸部之部分。本發明之一態樣之眼鏡鏡片與專利文獻1所記載之眼鏡鏡片同樣，為抑制近視加深的鏡片。與專利文獻1之微小凸部同樣，本發明之一態樣之複數個凸狀區域只要形成於眼鏡鏡片之物體側之面及眼球側之面中之至少任一面即可。於本說明書中，主要例示僅於眼鏡鏡片之物體側之面設置有複數個凸狀區域之情形。

散焦區域所發揮之散焦功率係指各散焦區域之折射力與各散焦區域以外之部分之折射力之差。換言之，『散焦功率』係指自散焦區域之既定部位之最小折射力與最大折射力之平均值減去基底部分之折射力所得之差量。

本發明之一態樣之凸狀區域具有通過凸狀區域之至少一部分之光束作為發散光入射至視網膜上之位置A的性質。「發散光」係指本發明所欲解決之課題之欄中所述之發散光束(具有發散波面之光束)。其既可為無論光束通過凸狀區域之哪個部分，光束均作為發散光入射至視網膜上之位置A，亦可為於光束通過凸狀區域之一部分之情形時光束作為發散光入射至視網膜上之位置A。

而且，於凸狀區域中，使折射力沿自中央部朝向周邊部之方向增加。如手段之欄中所述，為了增大δ_0max ，於凸狀區域中使折射力增加較為有效。而且，本發明之一態樣係，為了在自由設計凸狀區域之形狀的情況下解決本發明之問題，採用使折射力沿自中央部朝向周邊部之方向增加之構成。

本說明書中之「折射力」係指折射力最小之方向a之折射力、與折射力最大之方向b(相對於方向a垂直之方向)之折射力之平均值，即平均折射力。所謂中央部之折射力，例如於如本發明之一態樣般凸狀區域為小球狀之區段之情形時，指俯視中心處之頂點折射力。

再者，中央部係指凸狀區域之俯視中心(或重心；下文中省略重心之記載)或其附近之部分。下文中，關於凸狀區域省略「俯視」之記載，於未作特別說明之情形時意指俯視形狀。周邊部係指凸狀區域中之與基底區域之交界(凸狀區域之根部)附近之部分。亦即，越靠近本發明之一態樣之凸狀區域之根部部分，則凸狀區域之曲率越大。藉此，可增大δ_0max 。

本說明書中，「自中央部朝向周邊部之方向」係指自凸狀區域之俯視中心朝向根部之方向即徑向。

藉由採用以上之各構成，即便不增大凸狀區域之尺寸，亦可使發散光束入射至視網膜，並且提高該發散光束之發散度。其結果，可於維持眼鏡鏡片之配戴感之同時，提高抑制近視加深的效果。

＜眼鏡鏡片之較佳例及變形例＞本發明之一態樣之眼鏡鏡片之較佳例及變形例如下所敍述。

作為凸狀區域之俯視形狀，雖已例舉圓形區域，但本發明並不限定於此，其亦可為橢圓區域。亦可為其他形狀之區域(例如矩形)，但該形狀有可能會導致產生意料外之像差或雜散光，因此較佳為圓形區域或橢圓區域。

使折射力沿自中央部朝向周邊部之方向增加時，既可使折射力自凸狀區域之俯視中心增加至周邊部(根部)，亦可在中心以外之處(即從自中心離開既定距離之處)使折射力增加。又，增加之態樣既可為單純之遞增，亦可並非如此。折射力之增加量並無限定，例如可為1.0～8.0 D之範圍，亦可使折射力增加至中央部之折射力之1.1～3.0倍。

所謂使折射力沿自中央部朝向周邊部之方向增加，亦可謂隨著沿該方向進行，增大正球面像差之附加量。就該觀點而言，較佳為採用以下之構成。

通過凸狀區域自眼鏡鏡片射出之光較佳為：與通過假想鏡片之光相同之狀態，該假想鏡片係對具有與凸狀區域之中央部相同之焦點距離的球面鏡片附加正球面像差所成。

若為本發明之一態樣之眼鏡鏡片，則可增大入射至視網膜上之位置A之發散光束之發散度，因此可增大既定之眼球調節量之光斑大小(或光量密度)的變化。就該觀點而言，較佳為採用以下之構成。

作為發散光入射至位置A時之光斑之最大光量密度，較佳者為：相較於位置A，於較位置A更靠物體側之位置處光量密度為較高者。這意味著，通過凸狀區域之光束為發散光。

凸狀區域之中央部之折射力並無限定。凸狀區域之中央部之折射力可與基底區域之折射力相同，但較佳為大於基底區域之折射力。再者，於凸狀區域整體為非球面之曲面形狀之情形時，較佳為凸狀區域之中心處之折射力(最小折射力與最大折射力之平均值)大於基底區域之折射力。

若於採用該構成之基礎上使折射力沿自中央部朝向周邊部之方向增加，則因中央部之折射力原本就被設定得比較高，因此可進而增大周邊部之折射力。其結果，可增大δ_0max ，且可增大高度h₁ ，從而可提高發散光束之發散度。

折射力沿自中央部朝向周邊部之方向增加之範圍既可為凸狀區域整體，亦可僅為凸狀區域之一部分。於僅為凸狀區域之一部分之情形時，既可為包圍凸狀區域中央部之周邊部，亦可僅為該周邊部之一部分。例如，亦可於圓環狀之周邊部中使折射力增加至凸狀區域之根部之近前，另一方面，於根部附近之圓環狀之周邊部中，可使折射力固定或減少。

總之，只要於凸狀區域之至少一部分使折射力沿自中央部朝向周邊部之方向增加，便可增大δ_0max ，而可增大高度h₁ ，從而可提高發散光束之發散度。但是，若於周邊部整體使折射力增加，則與僅於周邊部之一部分使折射力增加之情形相比，自然易於增大δ_0max ，故而較佳。於在周邊部整體使折射力增加之情形，周邊部與基底區域之間之交界，設為自基底區域起度數開始變化之部分。

凸狀區域之立體形狀只要採用至少於根部會增加折射力之非球面形狀，其他則並無限定。更具體而言，只要能產生使發散波面入射至視網膜之狀況，則凸狀區域之立體形狀並無限定。其既可如本發明之一態樣般，凸狀區域由曲面構成，亦可由曲面以外之不連續之面所構成。

例如，亦可設為將凸狀區域之中央部設為球面形狀，並且將除此以外之部分設為非球面之曲面形狀。於該情形時，自球面形狀變為非球面之曲面形狀之部位成為中央部與周邊部之交界。

當然，亦可將凸狀區域整體設為非球面之曲面形狀。於將凸狀區域整體設為非球面之曲面形狀之情形時，亦可將中央部與周邊部之交界設置於俯視半徑之1/3～2/3之部分。

但是，本發明並不限定於上述各形狀。以下，對其理由進行說明。

可產生使發散波面入射至視網膜之情形並不限於球面之凸狀區域，亦可能存在於各種面形狀之凸狀區域。只要設計近視抑制效果最佳之表面即可。但是，為此，則需要適當之抑制近視加深的效果之評價方法。

作為抑制近視加深的效果之評價方法，可考慮設置視網膜上之光斑面積或半徑相對於調節量之變化的變化率、及/或視網膜上之光斑(平均或最大)光量密度相對於調節量之變化的變化率。根據本發明之手段欄中所列舉之[數式1]，可以如下方式求出視網膜上之光斑之直徑R_PSF 、光斑之面積S_PSF 。 [數式2]

[數式3]

再者，PSF係指點散布函數(Point Spread Function)，為藉由採用光線追蹤法而獲得之參數。PSF係藉由追蹤自點光源發射之多個光線，計算任意面上之光斑之光量密度而獲得。然後，將複數個任意面之PSF進行比較，於複數個任意面之中，既定出光線會聚最多之位置(面)。再者，光線之直徑只要基於瞳孔直徑來設定即可，例如亦可設為4 mm

。

觀察物體時，人眼睛之折射力並非固定，而是不斷地進行調節微動以尋找最佳之焦點位置。凸狀區域之光斑的尺寸亦根據調節微動而變化。例如，若眼球進行調節，而使眼鏡鏡片與眼球所合成之光學系統之折射力成為將P_eye 與調節量之折射力A相加所得之值，則[數式2][數式3]係如以下之[數式4][數式5]所示。 [數式4]

[數式5]

關於光斑之半徑的變化率，可求出[數式4]之導數，並代入A＝0之後，利用以下之式來獲得。 [數式6]

關於光斑之面積的變化率，可求出[數式5]之導數，並代入A＝0之後，利用以下之式來獲得。 [數式7]

關於上述面積之式係凸狀區域所形成之光斑為圓形時之式。根據凸狀區域之形狀，光斑亦有可能呈環狀或其他形狀分布，在該情形時之式只要根據光斑之形狀來設定即可。光量密度之式亦只要根據凸狀區域之形狀設計來個別地設定即可。

根據各形狀設計，最大偏角δ_0max 不同，視網膜上光斑之大小、光量分布亦不同。關於光量密度，亦存在有各種見解。在專利文獻1之情形，於微小凸部之形狀為球面且不考慮像差之情形時，視網膜上光斑為圓形且光量均等分布，因此可容易算出光量密度。其他表面形狀之凸狀區域與專利文獻1之情形相比，可能存在視網膜上之光斑形狀變化，且光量變得並非均等分布。另一方面，光斑面積相對於調節之變化率可直接求出。而且，關於光量密度，例如亦可求出光斑整體之平均光量密度、或光斑內之最大光量密度等，將相對於該調節之變化率設為抑制近視加深的效果之評價指數。

若採用上述抑制近視加深的效果之評價方法，則可設計近視抑制效果最佳之表面。這意味著，可於採用各種面形狀之凸狀區域之基礎上，適當地評價此時之抑制近視加深的效果。其結果，凸狀區域之面形狀不再受到限定。

又，於產生發散波面入射至視網膜之狀況時，配置於瞳孔直徑之範圍內的凸狀區域之個數或配置並無限定。以下，對其理由進行說明。

圖2係表示於將驗光處方度數之眼鏡鏡片與眼球合起來當作一個光學系統之情形時，來自無限遠方物體之入射光束通過本發明之一態樣之眼鏡鏡片之複數個凸狀區域的各者入射至視網膜上情形之概略側視圖。

如圖2所示，於瞳孔直徑之範圍內配置有複數個凸狀區域之情形時，分別於視網膜上形成有限尺寸之光斑。於各凸狀區域沿著眼鏡鏡片之表面配置之情形時，則不會整體地形成稜鏡，而通過配置位置之主光線與無凸區域之情形時之眼鏡鏡片之相應位置之光線一致，會聚成視網膜上之影像。

因此，於該情形時，所有凸狀區域之光斑之中心位置一致，不會看到雙重影像。又，若所有凸狀區域之表面形狀相同，則光斑完全一致地重疊於視網膜上。於附加用於調節之折射力A之情形時，各光斑之中心沿著各主光線偏移重疊。偏移量與凸區域之間隔成正比。

只要計算所有凸區域之光斑於偏移的同時相加形成之光斑之尺寸、面積因調節所產生之變化率、及/或光量密度之平均值或最大值等因調節所產生之變化率，來評價近視抑制效果即可。

＜眼鏡鏡片之一具體例＞複數個凸狀區域之配置之態樣並無特別限定，例如，可根據自凸狀區域外部之視認性、凸狀區域帶來之設計性賦予、凸狀區域所致之折射力調整等觀點來決定。

亦可於鏡片中心之周圍，於周向及徑向上等間隔地呈島狀(即，以不相互鄰接而相隔之狀態)配置有大致圓形狀之凸狀區域。作為凸狀區域之俯視下之配置之一例，可例舉各凸部區域之中心以成為等邊三角形之頂點之方式各自獨立地分離配置(各凸狀區域之中心配置於蜂巢構造之頂點)。

但是，本發明之一態樣並不限定於專利文獻1所記載之內容。亦即，並不限定於凸狀區域不相互鄰接而相隔之狀態，其亦可彼此接觸，還可採用以繫成一串之方式非獨立之配置。

各凸狀區域例如可以如下方式構成。凸狀區域之直徑適宜為0.6～2.0 mm左右。凸狀區域之突出高度(突出量)為0.1～10 μm左右，較佳為0.7～0.9 μm左右。凸狀區域之中央部之折射力適宜設定為大於未形成凸狀區域之區域之折射力，差量為2.00～5.00屈光度左右。凸狀區域之周邊部之折射力最大之部分適宜被設定為大於未形成凸狀區域之區域之折射力，差量為3.50～20屈光度左右。

鏡片基材例如可由硫代胺甲酸乙酯、烯丙基樹脂、丙烯酸系樹脂、環硫基樹脂等熱硬化性樹脂材料形成。再者，作為構成鏡片基材之樹脂材料，亦可選擇可獲得所需折射率之其他樹脂材料。又，亦可並非樹脂材料，而是設為無機玻璃製之鏡片基材。

硬塗膜例如可使用熱塑性樹脂或紫外線(UV，Ultraviolet)硬化性樹脂形成。硬塗膜可藉由使用將鏡片基材浸漬於硬塗液中之方法、或旋轉塗布等而形成。藉由此種硬塗膜之被覆，可實現眼鏡鏡片之耐久性提高。

抗反射膜可藉由利用真空蒸鍍將例如ZrO₂ 、MgF₂ 、Al₂ O₃ 等抗反射劑成膜而形成。藉由此種抗反射膜之被覆，可提高透過眼鏡鏡片之影像之視認性。

如上所述，於鏡片基材之物體側之面，形成有複數個凸狀區域。因此，當藉由硬塗膜及抗反射膜被覆該面時，仿照鏡片基材中之凸狀區域，由硬塗膜及抗反射膜亦形成複數個凸狀區域。

於製造眼鏡鏡片時，首先，藉由澆鑄成形聚合等公知之成形法成形鏡片基材。例如，藉由使用具有複數個凹部所具備之成形面之成形模具，進行利用澆鑄成形聚合之成形，而獲得於至少一個表面具有凸狀區域之鏡片基材。然後，於獲得鏡片基材之後，繼而於該鏡片基材之表面成膜硬塗膜。硬塗膜可藉由使用將鏡片基材浸漬於硬塗液中之方法、或旋轉塗布等而形成。於成膜硬塗膜之後，進而，於該硬塗膜之表面成膜抗反射膜。硬塗膜可藉由利用真空蒸鍍將抗反射劑成膜而形成。藉由此種順序之製造方法，可獲得於物體側之面具有朝向物體側突出之複數個凸狀區域之眼鏡鏡片。

經由以上步驟形成之被膜的膜厚例如亦可設為0.1～100 μm(較佳為0.5～5.0 μm，進而較佳為1.0～3.0 μm)之範圍。但是，被膜之膜厚係根據被膜所要求之功能來決定，並不限定於所例示之範圍。

於被膜之上，亦可進而形成一層以上之被膜。作為此種被膜之一例，可列舉抗反射膜、撥水性或親水性之防污膜、防霧膜等各種被膜。該等被膜之形成方法可應用公知技術。 [實施例]

其次，示出實施例，具體地說明本發明。當然，本發明並不限定於以下實施例。

＜實施例1＞製作以下之眼鏡鏡片。再者，眼鏡鏡片僅包含鏡片基材，不於鏡片基材上積層其他物質。作為驗光處方度數之S(球面度數)設為0.00 D，C(散光度數)設為0.00 D。 •鏡片基材之俯視下之直徑：100 mm •鏡片基材之種類：PC(聚碳酸酯) •鏡片基材之折射率：1.589 •鏡片基材之基底區域之折射力：0.00 D •凸狀區域之形成面：物體側之面 •形成有凸狀區域之範圍：自鏡片中心起半徑20 mm之圓內(其中，以自鏡片中心起半徑3.8 mm之圓作為內切圓之正六邊形之區域除外) •凸狀區域之俯視下之形狀：正圓(直徑1.2 mm) •凸狀區域之中央部之直徑：0.3 mm •凸狀區域之中心處之折射力：與基底區域之折射力相同 •凸狀區域之根部(與基底區域之交界附近)處之偏角：7.22分(於凸狀區域為球面之情形時相當於折射力3.5 D)。再者，與該偏角對應之折射力P可利用P＝dδ/dr[δ之單位為弧度(但是，下文中有時亦省略單位；圖中以分表示)]來求出。 •凸狀區域之俯視下之配置：各凸狀區域之中心以成為等邊三角形之頂點之方式彼此獨立地分離配置(各凸狀區域之中心配置於蜂巢構造之頂點) •各凸狀區域間之間距(凸狀區域之中心間之距離)：1.4 mm •瞳孔直徑內之凸狀區域之個數：7個再者，此處之PSF中採用近軸近似，因此未使用眼球模型。下文中，只要未作特別說明，則採用上述條件。但是，本發明並不限定於上述各條件。

圖3(a)係表示於瞳孔直徑內凸狀區域以蜂巢構造分離配置之情況之概略俯視圖，圖3(b)係將其中3個凸狀區域放大所得之概略俯視圖。圖4係將距凸狀區域中心之半徑位置[mm]設為X軸，將偏角δ[分]設為Y軸時之實施例1之圖。圖5係將距凸狀區域中心之半徑位置[mm]設為X軸，將剖面功率P[D]設為Y軸時之實施例1之圖。圖6係將視角[分]設為X軸，將PSF之值(光量密度)設為Y軸時之實施例1之圖。

視角係將注視線以外之物體點與眼球入射瞳相連之直線和注視線之角度。該物體點於視網膜上之影像及距視網膜上之中心小窩之距離，係與視角成正比。因此，經常將PSF之橫軸設為視角以代替視網膜上之位置。

圖4所示之圖係偏角曲線。於實施例1中，凸狀區域之中央部與基底區域之折射力相同，為0.00 D，於中央部即直徑0.3 mm之區域內，偏角曲線之斜率為零。另一方面，於0.3 mm半徑以上之區域內，偏角逐漸增加，於與基底區域之交界部達到δ_0max 。該函數係由以下之[數式8]表示。 [數式8]

。圖5所示之圖係剖面功率。其係偏角曲線之斜率(導數)，由以下之[數式9]表示。 [數式9]

[數式8][數式9]表示折射力自中央部與周邊部之交界朝向周邊部與基底區域之交界增加。交界部(r＝0.6 mm)之功率為9.33 D。

如圖6所示，於14.44分之視角區間內，視角為零時光量密度非常高。視角為零時之光量密度係由直徑0.3 mm之凸狀區域之中央部之光束形成。該區域係與凸部區域以外之基底區域一併實現驗光處方度數，於視網膜上之位置A形成影像。

＜實施例2＞製作以下各點與實施例1不同之眼鏡鏡片。除以下各點之外其與實施例1相同。 •凸狀區域之中央部之直徑：0.6 mm •凸狀區域之中心處之折射力：基底區域之折射力＋2.50 D

圖7係將距凸狀區域中心之半徑位置[mm]設為X軸，將偏角δ[分]設為Y軸時之實施例2之圖。圖8係將距凸狀區域中心之半徑位置[mm]設為X軸，將剖面功率P[D]設為Y軸時之實施例2之圖。圖9係將視角[分]設為X軸，將PSF之值(光量密度)設為Y軸時之實施例2之圖。

如圖7與圖8所示，於實施例2中，凸狀區域之中央部設為基底區域之折射力＋2.50 D，於周邊部，斜率增加。偏角之變化函數與剖面功率之變化函數分別由以下之[數式10][數式11]表示。 [數式10]

[數式11]

[數式10][數式11]示出了折射力自中央部與周邊部之交界朝向周邊部與基底區域之交界增加。交界部(r＝0.6 mm)之功率為8.72 D。

如圖9所示，於14.44分之視角區間內，中央部之5.16分之區間內光量密度均勻分布，其外側之光量密度稍微下降。藉由將凸狀區域設為折射力自中心朝向周邊增加之非球面，而於周邊部光較大程度分散，使得光斑變大，於調節微動時光斑之尺寸大幅度變化，則可抑制近視加深的效果。

再者，將實施例1與實施例2進行比較時，實施例1之凸狀區域中央部為與基底區域相同之度數，其無抑制近視加深的功能，其外之部分則可發揮抑制近視加深的功能，與此相對的，於實施例2中凸狀區域整個區域可發揮抑制近視加深的功能。

＜實施例3＞製作以下各點與實施例1不同之眼鏡鏡片。除了以下各點以外，其與實施例1相同。 •凸狀區域之俯視下之形狀：正圓(直徑0.7 mm) •凸狀區域之中央部之直徑：0.2 mm •凸狀區域之根部(與基底區域之交界附近)處之偏角δ_0max ：7.22分(於凸狀區域為球面之情形時，相當於折射力＋6.00 D) •各凸狀區域間之間距(凸狀區域之中心間之距離)：0.825 mm •瞳孔直徑內之凸狀區域之個數：19個

圖10(a)係表示於瞳孔直徑內凸狀區域以蜂巢構造分離配置之情況的概略俯視圖，圖10(b)係將其中3個凸狀區域放大所得之概略俯視圖。圖11係將距凸狀區域中心之半徑位置[mm]設為X軸，將偏角δ[分]設為Y軸時之實施例3的圖。圖12係將距凸狀區域中心之半徑位置[mm]設為X軸，將剖面功率P[D]設為Y軸時之實施例3的圖。圖13係將視角[分]設為X軸，將PSF之值(光量密度)設為Y軸時之實施例3的圖。

如圖11、圖12所示，於實施例3中，凸狀區域之中央部設為基底區域之折射力(零)，於中央部之外側斜率增加。偏角之變化函數與剖面功率之變化函數分別由以下之[數式12][數式13]表示。 [數式12]

[數式13]

交界部(r＝0.6 mm)之功率為16.8 D。

如圖13所示，於14.44分之視角區間內，視角為零時之光量密度非常高，實施例3之眼鏡鏡片可良好地視認物體。與此同時，如圖10所示，即便於視角絕對值較大之部分，光量密度亦增加。此為因發散光所引起之光量密度。藉由在視角零以外之視角內確保光量密度，則可抑制近視加深的效果。於實施例3中，由於凸狀區域較小，間隔較窄，故而多數進入至瞳孔內，因此視線移動所引起之晃動較少，眼鏡之配戴感較佳。

＜實施例4＞ •凸狀區域之俯視下之形狀：正圓(直徑0.7 mm) •凸狀區域之中央部之直徑：0.2 mm •凸狀區域之根部(與基底區域之交界附近)處之偏角δ_0max ：7.22分(於凸狀區域為球面之情形時，相當於折射力＋6.00 D) •各凸狀區域間之間距(凸狀區域之中心間之距離)：0.825 mm •瞳孔直徑內之凸狀區域之個數：19個

圖14係將距凸狀區域中心之半徑位置[mm]設為X軸，將偏角δ[分]設為Y軸時之實施例4之圖。圖15係將距凸狀區域中心之半徑位置[mm]設為X軸，將剖面功率P[D]設為Y軸時之實施例4之圖。圖16係將視角[分]設為X軸，將PSF之值(光量密度)設為Y軸時之實施例4之圖。

如圖14、圖15所示，於實施例4中，斜率自凸狀區域之中心朝向周邊持續增加。偏角之變化函數與剖面功率之變化函數分別由以下之[數式14][數式15]表示。 [數式14]

[數式15]

交界部(r＝0.6 mm)之功率為9.5 D。

如圖16所示，於14.44分之視角區間內，光量密度(PSF)自中心朝向周邊減少。藉由在較大之視角範圍內確保光量密度，可抑制近視加深的效果。於實施例4中，由於凸狀區域較小，間隔較窄，故而多數進入至瞳孔內，因此視線移動所引起之晃動較少，眼鏡之配戴感較佳。

以上之實施例之PSF計算係將眼鏡與眼球模型當作一個理想光學系統來處理，光線亦全部按近軸近似來計算。實際之眼球光學系統具有像差，狀況更為複雜，但其基本之關係，例如當發散光入射至視網膜時因調節微動所致之大小之變化方向等，並無多大變化。

圖17係PSF計算之說明圖。詳細而言，圖17(a)係用於說明將距入射瞳中心(即眼鏡鏡片上之中心)之半徑位置r設為X軸，將偏角δ設為Y軸時，δ相對於r增加而單調遞增之圖。圖17(b)與圖17(c)係用於導出入射至凸狀區域之光量密度與視網膜上光斑之光量密度之關係的圖。

於圖17(b)中，假設將入射瞳(凸狀區域)之均等分布光量之光量密度設為e，則位置r處之dr範圍之環狀區域之面積為2πrdr，該區域內之光量為2πredr。於圖17(c)中，位置r處之偏角座標系統中，位置δ處之dδ範圍之環之面積為2πδdδ，因此光量密度為(2πredr)/(2πδdδ)＝e×r/(δ(dδ/dr))。其結果，PSF係由以下數式表示。 [數式16]

圖1係表示於將驗光處方度數之眼鏡鏡片與眼球合起來當作一個光學系統之情形時，來自無限遠方物體之入射光束通過眼鏡鏡片之1個凸狀區域入射至視網膜上之情況之概略側視圖。圖2係表示於將驗光處方度數之眼鏡鏡片與眼球合起來當作一個光學系統之情形時，來自無限遠方物體之入射光束通過本發明之一態樣之眼鏡鏡片之複數個凸狀區域之各者入射至視網膜上之情況之概略側視圖。圖3(a)係表示於瞳孔直徑內凸狀區域以蜂巢構造分離配置之情況之概略俯視圖，圖3(b)係將其中3個凸狀區域放大所得之概略俯視圖。圖4係將距凸狀區域中心之半徑位置[mm]設為X軸，將偏角δ[分]設為Y軸時之實施例1之圖。圖5係將距凸狀區域中心之半徑位置[mm]設為X軸，將剖面功率P[D]設為Y軸時之實施例1之圖。圖6係將視角[分]設為X軸，將點散布函數(PSF，Point Spread Function)之值(光量密度)設為Y軸時之實施例1之圖。圖7係將距凸狀區域中心之半徑位置[mm]設為X軸，將偏角δ[分]設為Y軸時之實施例2之圖。圖8係將距凸狀區域中心之半徑位置[mm]設為X軸，將剖面功率P[D]設為Y軸時之實施例2之圖。圖9係將視角[分]設為X軸，將PSF之值(光量密度)設為Y軸時之實施例2之圖。圖10(a)係表示於瞳孔直徑內凸狀區域以蜂巢構造分離配置之情況之概略俯視圖，圖10(b)係將其中3個凸狀區域放大所得之概略俯視圖。圖11係將距凸狀區域中心之半徑位置[mm]設為X軸，將偏角δ[分]設為Y軸時之實施例3之圖。圖12係將距凸狀區域中心之半徑位置[mm]設為X軸，將剖面功率P[D]設為Y軸時之實施例3之圖。圖13係將視角[分]設為X軸，將PSF之值(光量密度)設為Y軸時之實施例3之圖。圖14係將距凸狀區域中心之半徑位置[mm]設為X軸，將偏角δ[分]設為Y軸時之實施例4之圖。圖15係將距凸狀區域中心之半徑位置[mm]設為X軸，將剖面功率P[D]設為Y軸時之實施例4之圖。圖16係將視角[分]設為X軸，將PSF之值(光量密度)設為Y軸時之實施例4之圖。圖17(a)至(c)係PSF計算之說明圖。

Claims

一種眼鏡鏡片，其具備有：基底區域，其使自物體側之面入射之光束從眼球側之面出射，經由眼睛會聚於視網膜上之位置A；及複數個散焦區域，其等與上述基底區域相接，具有使通過上述散焦區域之至少一部分之光束作為發散光入射至位置A之性質；且於上述散焦區域之至少一部分中，折射力沿自中央部朝向周邊部之方向增加。
如請求項1之眼鏡鏡片，其中，通過上述散焦區域且自眼鏡鏡片射出之光為與通過假想鏡片之光相同之狀態，該假想鏡片係對具有與上述散焦區域之中央部相同之焦點距離的球面鏡片附加正球面像差所成。
如請求項1之眼鏡鏡片，其中，作為上述發散光而入射至位置A時之光斑的最大光量密度係，相較於位置A，於較位置A更靠物體側之位置處更大。
如請求項1之眼鏡鏡片，其中，上述散焦區域之中央部之折射力大於上述基底區域之折射力。
如請求項1至4中任一項之眼鏡鏡片，其中，上述眼鏡鏡片係抑制近視加深的鏡片。