р - коэффициент, не завис щий от электрического пол . Из формулы (1) следует, что удельные сопротивлени проводника при двух противоположных направлени х внешнего электрического пол будут: Р, р„ (1 + + 8 + SEo), Ра ро (1 - , + р + е). Разница удельных сопротивлений :4ер„ „ г, а разница сопротивлении &R ±(x}o (X) Е, (X} EI (х} dx HT)9(.()E,(T)dT. При условии / const и при малых АГ в образце , разницу сопротивлений можно представить в следующем виде: Д/./а„рр(Г,-Г,). Абсолютна термо-э. д. с. в проводнике 4/sp«(7-,-7,) Из формулы (6) видно, что при известных значени х функций р(Г) и Р(Г), измерив 5, 5 10 15 20 25 30 / и ДГ, можно определить абсолютную термо-э . д. с. проводника ао. Поскольку в предлагаемом способе определени абсолютной термо-э. д. с. проводника исключаютс контактные влени , не нужны трудно достигаемые температуры, близки абсолютному нулю, и сам интервал температур , в котором провод тс измерени , невелик , а методика измерени физических величин , вход щих в формулу (6), в насто щее врем хорощо разработана и обладает большой точностью, то точность определени - ао по предлагаемому способу больше, чем по известному, причем процесс определени абсолютной термо-э. д. с. по предлагаемому способу значительно проще, так как исключаетс необходимость температур, близких абсолютному нулю и проведени измерений эффекта Томсона во всем интервале температур от абсолютного нул до той, при которой определ етс ао. Предмет изобретени Способ измерени абсолютной термоэ . д. с. проводника, заключающийс в создании в нем градиента температуры и приложении вдоль него внешнего электрического пол , отличающийс тем, что, с целью повышени точности, в приконтактной области образца создают пониженное сопротивление , измер ют электропроводность проводника при двух противоположных направлени х тока, и по их разности определ ют значение абсолютной термо-э. д. с.p is a coefficient not dependent on the electric field. From formula (1) it follows that the resistivity of the conductor with two opposite directions of the external electric field will be: Р, р „(1 + + 8 + SEo), Рar po (1 -, + р + е). The difference of resistivity: 4er „„ g, and the difference of resistance & R ± (x} o (X) E, (X} EI (x} dx HT) 9 (. () E, (T) dT. Provided / const and for small AH in the sample, the difference in resistance can be represented as follows: D /./a „pr (G, -G,). Absolute thermo-emf in conductor 4 / sp“ (7-, -7,) From the formula (6) it can be seen that with the known values of the functions p (T) and P (T), by measuring 5, 5 10 15 20 25 30 / and DG, it is possible to determine the absolute thermal emf conductor ao. As in the proposed method for determining the absolute thermo-emf of a conductor, contact phenomena are excluded, it is not necessary to achieve temperatures are close to absolute zero, and the temperature range itself, in which the measurements are carried out, is small, and the method for measuring physical quantities included in formula (6) is now well developed and has great accuracy, then the accuracy of determination is the proposed method is larger than the known, and the process of determining the absolute thermo-emf by the proposed method is much simpler, since it eliminates the need for temperatures close to absolute zero and measuring the Thomson effect throughout temperature range from absolute zero to that at which ao is determined. The subject of the invention. A method for measuring absolute thermoelectric d. a conductor consisting in creating a temperature gradient in it and applying an external electric field along it, characterized in that, in order to improve the accuracy, a reduced resistance is created in the contact area of the sample, the conductor electrical conductivity is measured at two opposite current directions, and the absolute thermo-e value is determined. d.