RU2169802C2 - Нелинейные кристаллы - Google Patents

Нелинейные кристаллы Download PDF

Info

Publication number
RU2169802C2
RU2169802C2 RU96122651/12A RU96122651A RU2169802C2 RU 2169802 C2 RU2169802 C2 RU 2169802C2 RU 96122651/12 A RU96122651/12 A RU 96122651/12A RU 96122651 A RU96122651 A RU 96122651A RU 2169802 C2 RU2169802 C2 RU 2169802C2
Authority
RU
Russia
Prior art keywords
single crystal
crystals
crystal according
calcium
general formula
Prior art date
Application number
RU96122651/12A
Other languages
English (en)
Other versions
RU96122651A (ru
Inventor
Жерар АКА
Лоренс БЛОШ
Жан ГОДАР
Андре КАН-АРАРИ
Франсуа САЛЭН
Даниель ВИВЬЕН
Original Assignee
Крисматек
Priority date (The priority date is an assumption and is not a legal conclusion. Google has not performed a legal analysis and makes no representation as to the accuracy of the date listed.)
Filing date
Publication date
Application filed by Крисматек filed Critical Крисматек
Publication of RU96122651A publication Critical patent/RU96122651A/ru
Application granted granted Critical
Publication of RU2169802C2 publication Critical patent/RU2169802C2/ru

Links

Images

Classifications

    • G—PHYSICS
    • G02—OPTICS
    • G02F—OPTICAL DEVICES OR ARRANGEMENTS FOR THE CONTROL OF LIGHT BY MODIFICATION OF THE OPTICAL PROPERTIES OF THE MEDIA OF THE ELEMENTS INVOLVED THEREIN; NON-LINEAR OPTICS; FREQUENCY-CHANGING OF LIGHT; OPTICAL LOGIC ELEMENTS; OPTICAL ANALOGUE/DIGITAL CONVERTERS
    • G02F1/00—Devices or arrangements for the control of the intensity, colour, phase, polarisation or direction of light arriving from an independent light source, e.g. switching, gating or modulating; Non-linear optics
    • G02F1/35—Non-linear optics
    • G02F1/355—Non-linear optics characterised by the materials used
    • G02F1/3551—Crystals
    • C—CHEMISTRY; METALLURGY
    • C30—CRYSTAL GROWTH
    • C30B—SINGLE-CRYSTAL GROWTH; UNIDIRECTIONAL SOLIDIFICATION OF EUTECTIC MATERIAL OR UNIDIRECTIONAL DEMIXING OF EUTECTOID MATERIAL; REFINING BY ZONE-MELTING OF MATERIAL; PRODUCTION OF A HOMOGENEOUS POLYCRYSTALLINE MATERIAL WITH DEFINED STRUCTURE; SINGLE CRYSTALS OR HOMOGENEOUS POLYCRYSTALLINE MATERIAL WITH DEFINED STRUCTURE; AFTER-TREATMENT OF SINGLE CRYSTALS OR A HOMOGENEOUS POLYCRYSTALLINE MATERIAL WITH DEFINED STRUCTURE; APPARATUS THEREFOR
    • C30B15/00—Single-crystal growth by pulling from a melt, e.g. Czochralski method
    • C—CHEMISTRY; METALLURGY
    • C30—CRYSTAL GROWTH
    • C30B—SINGLE-CRYSTAL GROWTH; UNIDIRECTIONAL SOLIDIFICATION OF EUTECTIC MATERIAL OR UNIDIRECTIONAL DEMIXING OF EUTECTOID MATERIAL; REFINING BY ZONE-MELTING OF MATERIAL; PRODUCTION OF A HOMOGENEOUS POLYCRYSTALLINE MATERIAL WITH DEFINED STRUCTURE; SINGLE CRYSTALS OR HOMOGENEOUS POLYCRYSTALLINE MATERIAL WITH DEFINED STRUCTURE; AFTER-TREATMENT OF SINGLE CRYSTALS OR A HOMOGENEOUS POLYCRYSTALLINE MATERIAL WITH DEFINED STRUCTURE; APPARATUS THEREFOR
    • C30B29/00—Single crystals or homogeneous polycrystalline material with defined structure characterised by the material or by their shape
    • C30B29/10—Inorganic compounds or compositions
    • G—PHYSICS
    • G02—OPTICS
    • G02F—OPTICAL DEVICES OR ARRANGEMENTS FOR THE CONTROL OF LIGHT BY MODIFICATION OF THE OPTICAL PROPERTIES OF THE MEDIA OF THE ELEMENTS INVOLVED THEREIN; NON-LINEAR OPTICS; FREQUENCY-CHANGING OF LIGHT; OPTICAL LOGIC ELEMENTS; OPTICAL ANALOGUE/DIGITAL CONVERTERS
    • G02F1/00—Devices or arrangements for the control of the intensity, colour, phase, polarisation or direction of light arriving from an independent light source, e.g. switching, gating or modulating; Non-linear optics
    • G02F1/35—Non-linear optics
    • G02F1/37—Non-linear optics for second-harmonic generation
    • G—PHYSICS
    • G02—OPTICS
    • G02F—OPTICAL DEVICES OR ARRANGEMENTS FOR THE CONTROL OF LIGHT BY MODIFICATION OF THE OPTICAL PROPERTIES OF THE MEDIA OF THE ELEMENTS INVOLVED THEREIN; NON-LINEAR OPTICS; FREQUENCY-CHANGING OF LIGHT; OPTICAL LOGIC ELEMENTS; OPTICAL ANALOGUE/DIGITAL CONVERTERS
    • G02F1/00—Devices or arrangements for the control of the intensity, colour, phase, polarisation or direction of light arriving from an independent light source, e.g. switching, gating or modulating; Non-linear optics
    • G02F1/35—Non-linear optics
    • G02F1/39—Non-linear optics for parametric generation or amplification of light, infrared or ultraviolet waves
    • H—ELECTRICITY
    • H01—ELECTRIC ELEMENTS
    • H01S—DEVICES USING THE PROCESS OF LIGHT AMPLIFICATION BY STIMULATED EMISSION OF RADIATION [LASER] TO AMPLIFY OR GENERATE LIGHT; DEVICES USING STIMULATED EMISSION OF ELECTROMAGNETIC RADIATION IN WAVE RANGES OTHER THAN OPTICAL
    • H01S3/00—Lasers, i.e. devices using stimulated emission of electromagnetic radiation in the infrared, visible or ultraviolet wave range
    • H01S3/10—Controlling the intensity, frequency, phase, polarisation or direction of the emitted radiation, e.g. switching, gating, modulating or demodulating
    • H01S3/106—Controlling the intensity, frequency, phase, polarisation or direction of the emitted radiation, e.g. switching, gating, modulating or demodulating by controlling devices placed within the cavity
    • H01S3/108—Controlling the intensity, frequency, phase, polarisation or direction of the emitted radiation, e.g. switching, gating, modulating or demodulating by controlling devices placed within the cavity using non-linear optical devices, e.g. exhibiting Brillouin or Raman scattering
    • H01S3/109—Frequency multiplication, e.g. harmonic generation
    • H01S3/1095—Frequency multiplication, e.g. harmonic generation self doubling, e.g. lasing and frequency doubling by the same active medium

Landscapes

  • Chemical & Material Sciences (AREA)
  • Physics & Mathematics (AREA)
  • Crystallography & Structural Chemistry (AREA)
  • Nonlinear Science (AREA)
  • Engineering & Computer Science (AREA)
  • Materials Engineering (AREA)
  • Metallurgy (AREA)
  • Organic Chemistry (AREA)
  • General Physics & Mathematics (AREA)
  • Optics & Photonics (AREA)
  • Inorganic Chemistry (AREA)
  • Crystals, And After-Treatments Of Crystals (AREA)
  • Lasers (AREA)
  • Pharmaceuticals Containing Other Organic And Inorganic Compounds (AREA)
  • Optical Modulation, Optical Deflection, Nonlinear Optics, Optical Demodulation, Optical Logic Elements (AREA)
  • Saccharide Compounds (AREA)
  • Compounds Of Unknown Constitution (AREA)
  • Inorganic Insulating Materials (AREA)

Abstract

Изобретение относится к кристаллам для нелинейной оптики. Кристаллы согласно изобретению получают путем кристаллизации композиции с конгруэнтным плавлением общей формулы: M4LnO(BO3)3, в которой M обозначает кальций или частично замещенный стронцием или барием кальций, Ln обозначает один из лантанидов из группы, состоящей из Y, Gd, La, Lu. Кристаллы согласно изобретению используют в качестве удвоителей и смесителей частоты, в качестве параметрического оптического генератора или когда они активированы с помощью Nd3+, в качестве лазерного удвоителя частоты. 9 з.п.ф-лы, 2 табл.

Description

Изобретение относится к кристаллам для нелинейной оптики, к получению этих кристаллов и их применению.
Используемые в нелинейной оптике кристаллы принадлежат к различным группам, каждая из которых обладает очень специфическими свойствами. Исторически, одним из первых веществ, появившихся в этой области, является дигидрофосфат калия (КДР). Это вещество очень широко используется в связи с относительной легкостью его получения и, следовательно, его невысокой стоимостью. Но, с другой стороны, КДР обладает большой чувствительностью к воде, что вызывает некоторые трудности при его использовании. У него невысокий коэффициент второй гармоники, что ведет к относительно невысокому излучению с двойной частотой. Хотя КДР может легко образовывать монокристаллы достаточно больших размеров, что может быть необходимым, если нужно обрабатывать относительно высокие мощности, большинство кристаллов для нелинейной оптики практически имеет маленькие размеры. Чаще всего их получают путем выращивания из потока. Этим методом получают кристаллы BBO, LBO и KTP. Однако при этом способе рост кристалла очень медленный и требует несколько недель, даже несколько месяцев, для достижения размеров, подходящих для большинства применений.
Из предшествующего уровня техники известны патенты: US, A, 503061, описывающий кристаллы типа (RE)xY1-x Al3(BO3)3, где RE является щелочноземельным элементом; US, A, 5343327, описывающий кристаллы типа XYB2О6, где X = Li, Na, К, Rb, Cs и Y = Nb, Та, V, Sb.
Кроме того, были предложены кристаллы, получаемые путем конгруэнтного плавления согласно способам Czochralski или Bridgman-Stockbarger. Так получают, например, кристаллы LiNbО3. Кристаллы LiNbO3 обладают свойством преломлять свет, что является недостатком для генерации второй гармоники. Кроме того, кристаллы LiNbO3 являются очень хрупкими. Путем плавления также можно получать LaBGeO5. Однако LaBGeO5 трудно получать вследствие появления нежелательных фаз, если операция кристаллизации не регулируется должным образом.
Кроме того, этот кристалл имеет довольно низкий нелинейный коэффициент восприимчивости.
Задача изобретения заключается в получении кристаллов для нелинейной оптики исходя из их расплавленных конгруэнтно-плавящихся составляющих.
Получаемые в изобретении нелинейные кристаллы могут быть использованы, в частности, в качестве удвоителей или смесителей частоты или в качестве параметрических оптических генераторов. Согласно изобретению предлагается использовать эти кристаллы для получения лазерных кристаллов, являющихся удвоителями частоты.
Согласно изобретению используемые вещества отвечают общей формуле
М4LnO(BO3)3,
в которой
М обозначает кальций или кальций частично замещенный стронцием или барием;
Ln обозначает один из лантанидов, выбираемых в группе, состоящей из Y, Gd, La, Lu.
Если кальций частично замещен стронцием или барием, то степень этого замещения ограничивается значением, при котором в расплавленной ванне начинают образовываться паразитические фазы во время кристаллизации, иными словами значением, при которых фаза M4LnO(BO3)3 более конгруэнтно не плавится.
Для соединений типа Ca4-xSrxLnO(BO3)3
"x" предпочтительно обозначает величину менее 0,5 или лучше менее 0,30.
Для соединений типа Ca4-yBayLnO(BO3)3
"y" предпочтительно обозначает величину менее 0,5 или лучше менее 0,3.
Выбор лантанида предпочтительно осуществляют в зависимости от предполагаемого использования. Так, нелинейные коэффициенты и двойное лучепреломление материала зависят от включенного в матрицу редкоземельного элемента.
Кристаллы согласно изобретению могут быть активированы с помощью оптически активных лантанидных ионов, например, Nd3+. Тогда соответствующая формула кристаллов отвечает формуле:
M4Ln1-zNdzO(BO3)3,
в которой М и Ln имеют вышеуказанные значения,
"z" зависит от желаемого эффекта, однако с учетом того факта, что наличие активирующих элементов может приводить к конкуренции индуцируемых эффектов. Так, увеличение концентрации на первых этапах приводит к повышению лазерного эффекта, но при превышении некоей концентрации активирующих ионов наблюдается прогрессирующее затухание эмиссии. Активирующие ионы становятся слишком "близкими" по отношению друг к другу и начинают взаимодействовать друг с другом. На практике, замещение не превышает 20%, и предпочтительно не превышает 10%. Иными словами, "z" предпочтительно обозначает величину менее 0,2 и предпочтительно менее 0,1. Обычно концентрация является такой, чтобы время жизни было не менее половины максимального времени жизни, наблюдаемого при слабой концентрации, т.е. 99 микросекунд.
Нелинейные кристаллы согласно изобретению предпочтительно получают по методу Czochralski или Bridgman. Может быть пригоден любой другой метод кристаллогенеза из расплава, в частности метод зонной плавки, который позволяет получать монокристаллические волокна низкого диаметра.
Ванну с расплавом получают из оксидов лантанидов Ln2O3, из соответствующих карбонатов щелочно-земельных металлов MCO3, и из борной кислоты или борного ангидрида. Порошкообразные компоненты тщательно смешивают и доводят до температуры, достаточной для обеспечения плавления смеси. Эту температуру поддерживают в течение времени полной гомогенизации. Расплавленную ванну затем доводят до температуры кристаллизации, при которой начинается образование монокристалла.
Для получения кристаллов с примесью Nd используется идентичный способ, только вместо одного оксида лантанида используют смесь оксидов лантанидов.
Изобретение описывается ниже более подробно в отношении кристаллов Ca4GdO(BO3)3.
Исходную смесь получают из 107 г Gd2O3, 236 г CaCO3 и 109 г H3ВО3, что составляет массу оксидов около 300 г. Полученную смесь помещают в тигель из иридия емкостью около 100 см3 в инертной атмосфере или в тигель из платины емкостью около 100 см3 в атмосфере кислорода. В течение 2 часов выдерживают при температуре 1550oC. Затем температуру доводят примерно до температуры конгруэнтного плавления (1480oC). Соответственно выбранный зародыш кристаллографической ориентации фиксируют на подвижном стержне, вращающемся вокруг своей оси. Его вводят в контакт с поверхностью ванны.
Вращение стержня вокруг своей оси составляет 33-45 оборотов в минуту.
После периода инициирования кристаллизации вращающемуся стержню придают прямолинейное движение порядка 0,5 мм/ч в течение трех первых часов, затем 2,5 мм/ч.
Равномерный рост монокристалла прерывают, когда образовавшийся цилиндр достигает 8 см при диаметре 2 см. Его доводят до комнатной температуры за 72 часа.
Образовавшийся монокристалл имеет очень хорошую однородность и не содержит пузырьков. Его твердость по Mohs составляет 6,5.
Другие кристаллы согласно изобретению получают такими же приемами. Наблюдаемые конгруэнтные плавления находятся в температурном интервале 1400-1500oC.
Полученные кристаллы механически и химически устойчивы. Они обладают той особенностью, что не являются гигроскопичными. Более того, они хорошо поддаются последующим операциям гранения и полировки. Их структура является моноклинной без центра симметрии (пространственная группа Cm).
Кристаллографические характеристики Ca4GdO(BO3)3 следующие:
Figure 00000001
Figure 00000002
Figure 00000003
β = 101,2o; z = 4; плотность d = 3,75.
Ориентации кристаллографических осей X, Y, Z по отношению к кристаллографическим осям а, b, c следующие:
(Z, а) = 26o; (Y, b)=0o; (X, с) = 15o.
Угол (V, z) между оптической осью и осью Z является таким, что 2 (V, z) = 120,66o, который определяет кристалл как двуосный отрицательный (левовращающий) кристалл.
Кристалл гадолиния является прозрачным в пределах 0,35-3 микрометров. Для соединения иттрия "окно" прозрачности составляет 0,22-3 микрометра.
Коэффициенты преломления в зависимости от длины волны определяют по методу минимального отклонения. Их устанавливают приведенным в нижеследующей таблице для кристалла Ca4GdO(BO3)3 способом (см. табл. 1).
Исходя из вышеприведенных экспериментальных данных, составляют уравнения Sellmeier:
n 2 z = 2,9222+0,02471/(λ2-0,01279)-0,00820λ2
n 2 y = 2,8957+0,02402/(λ2-0,01395)-0,01039λ2
n 2 x = 2,8065+0,02347/(λ2-0,01300)-0,00356λ2
В качестве примера, согласованность фаз при удвоении частоты может быть достигнута для любых входящих длин волн в интервале 0,87 - 3 мкм. Существует один тип 1 (два протона при основной частоте имеют одну и ту же поляризацию) для длин волны 1,064 мкм лазера YAG с добавкой Nd; существует тип I или тип II (два протона при основной частоте имеют ортогональные поляризации) для длин волн в пределах 1,064 - 3 мкм.
Для исследуемого бората углы согласованности фазы типа I при 1,064 мкм составляют:
плоскость (x, y) θ 90o; φ 46,3o;
-"- (x, z) θ 19,3o; φ 0o.
Нелинейные коэффициенты определяют по так называемому методу "угла согласованности фазы", путем сравнения с эталонным кристаллом по основным плоскостям. Плоскость ZX дает наилучшие результаты. Таким образом: d12 = 0,56 pm/V; d32 = 0,44 pm/V.
Величина нелинейного эффективного коэффициента dэфф, измеренная в плоскости ZX в области основной длины волны 788-1456 нм, составляет 40-70% от таковой dэфф BBO.
Экспонированный в световом потоке лазера YAG с 1,064 мкм (6 нс), кристалл Ca4GdO(BO3)3 имеет порог повреждения около 1, сравнимый с таковым BBO в тех же условиях.
Угловая согласованность Ca4GdO(BO3)3 составляет 2,15 мрад.см, которая намного превышает таковую BBO (1,4 мрад).
Угол отклонения Ca4GdO(BO3)3 составляет 0,7 (или 13 мрад), т.е. в 5 раз меньше такового BBO (4o или 70 мрад).
Степень превращения первой гармоники во вторую достигает величины 55%. Кристаллы обладают стабильной характеристикой.
Принимая во внимание вышеописанные характеристики Ca4GdO(BO3)3, кристаллы Ca4GdO(BO3)3 представляют собой новый материал с отличными нелинейными свойствами.
Согласно определенному нелинейному эффективному коэффициенту (dэфф), который 0,4-0,7-кратен таковому BBO, эффективность нелинейного процесса получения Ca4GdO(BO3)3 должна быть исключительной в соответствии с тем, где можно получать монокристаллы большой величины по методу Czochralski.
Получение монокристаллов относительно быстрым и недорогим способом в сочетании с вышеуказанными характеристиками позволяет их легко использовать в различных областях.
Среди таких областей наиболее распространенной является удвоение частоты лазерных лучей, особенно лучей, излучаемых в инфракрасной области с переходом к излучению в видимой области.
Эти кристаллы также могут служить для получения суммы или разности частот между двумя лазерными пучками и для создания параметрических оптических генераторов.
В качестве примера их использования были взяты вышеизученные кристаллы, активированные с помощью Nd. В частности, были изучены свойства монокристалла Ca4GdO(BO3)3, активированного Nd. С этой целью в полученных выше кристаллах 5% Gd заменено на Nd.
Преимущество такого активированного кристалла в том, что он имеет очень низкое поглощение при длинах волн, соответствующих второй гармонике, в отличие, например, от кристаллов, используемых до настоящего времени для создания лазерных удвоителей, т.е. от таких кристаллов, как YAl3(BO3)4, активированных Nd(NYAB), которые имеют значительное поглощение при 531 нм.
Спектр поглощения имеет широкую центрированную полосу при 810 нм, эффективный участок которой составляет 1,5•10-20 см2.
Эмиссия активированного кристалла для перехода 4F3/2 ---> 4I11/2 наблюдается при длине волны 1060 нм с эффективным участком эмиссии 1,7•10-20 см2.
Для количества добавки 5% неодима время жизни возбужденного состояния составляет 95 микросекунд.
Лазерные испытания, осуществляемые при использовании кристалла Ca4GdO(BO3)3 с добавкой неодима и гранями согласно кристаллографическим осям X, Y и Z, приводят к лазерному эффекту при 1060 нм со следующими характеристиками (см. табл. 2).
Удвоение частоты вызывает излучение длиной волны 530 нм, следовательно, вне зон интенсивного поглощения кристалла. По этой причине лазерные удвоители частоты согласно изобретению позволяют достигать высокой интенсивности этой второй гармоники.
Вышеприведенные примеры не носят ограничивающий характер, они даны в качестве иллюстрации изобретения в некоторых из его вариантов осуществления. Примеры показывают преимущества кристаллов согласно изобретению, относительно недорогостоящих, имеющих большие размеры и обладающих интересными свойствами, при использовании их в качестве удвоителей или смесителей частоты, оптических параметрических генераторов или еще в качестве лазерных удвоителей.

Claims (10)

1. Нелинейный монокристалл, получаемый путем кристаллизации конгруэнтноплавящегося вещества, имеющего следующую общую формулу:
M4LnO(BO3)3,
в которой M обозначает кальций или кальций, частично замещенный стронцием или барием;
Ln обозначает один из лантанидов, выбираемых из группы, состоящей из Y, Gd, La, Lu.
2. Монокристалл по п.1, отличающийся тем, что в его общей формуле, когда кальций частично замещен стронцием или барием, содержание замещенного элемента ограничено величиной, при которой плавление не является более конгруэнтным.
3. Монокристалл по п.1 общей формулы
Ca4-xSrxLnO(BO3)3,
в которой x менее 0,5.
4. Монокристалл по п.1 общей формулы
Ca4-yBayLn(BO3)3,
в которой y менее 0,5.
5. Монокристалл по любому из пп.1 - 4, отличающийся тем, что он содержит активирующий элемент и отвечает общей формуле
M4Ln1-zNdzO(BO3)3,
в которой M и Ln имеют вышеуказанные значения;
z менее 0,2.
6. Монокристалл по любому из пп.1 - 5, отличающийся тем, что он предназначен для нелинейной оптики.
7. Монокристалл по п.6, отличающийся тем, что M обозначает кальций, Ln обозначает Cd или La и активирующим элементом является Nd, причем указанный монокристалл применяется для создания лазерного удвоителя частоты.
8. Монокристалл по любому из пп.1 - 4, отличающийся тем, что он применяется в качестве удвоителя частоты.
9. Монокристалл по любому из пп.1 - 4, отличающийся тем, что он применяется в качестве параметрического оптического генератора.
10. Монокристалл по любому из пп.1 - 4, отличающийся тем, что он применяется в качестве смесителя частоты.
RU96122651/12A 1995-02-21 1996-02-16 Нелинейные кристаллы RU2169802C2 (ru)

Applications Claiming Priority (2)

Application Number Priority Date Filing Date Title
FR9501963 1995-02-21
FR9501963A FR2730828B1 (fr) 1995-02-21 1995-02-21 Cristaux non lineaires et leurs applications

Publications (2)

Publication Number Publication Date
RU96122651A RU96122651A (ru) 1999-01-20
RU2169802C2 true RU2169802C2 (ru) 2001-06-27

Family

ID=9476340

Family Applications (1)

Application Number Title Priority Date Filing Date
RU96122651/12A RU2169802C2 (ru) 1995-02-21 1996-02-16 Нелинейные кристаллы

Country Status (11)

Country Link
US (1) US6083319A (ru)
EP (1) EP0756719B1 (ru)
JP (1) JP3875265B2 (ru)
CN (1) CN1150427C (ru)
AT (1) ATE249061T1 (ru)
DE (1) DE69629770T2 (ru)
FR (1) FR2730828B1 (ru)
HU (1) HU219305B (ru)
PL (1) PL316947A1 (ru)
RU (1) RU2169802C2 (ru)
WO (1) WO1996026464A1 (ru)

Families Citing this family (13)

* Cited by examiner, † Cited by third party
Publication number Priority date Publication date Assignee Title
US6551528B1 (en) * 1998-03-27 2003-04-22 Japan Science And Technology Corporation Wavelength conversion crystal and method for generating laser beam, and apparatus for generating laser beam
US6185231B1 (en) 1999-02-02 2001-02-06 University Of Central Florida Yb-doped:YCOB laser
US6185236B1 (en) 1999-02-02 2001-02-06 University Of Central Florida Self frequency double nd-doped: YCOB LASER
US6676853B1 (en) * 1999-10-27 2004-01-13 Sumitomo Chemical Company, Limited Phosphor for vacuum ultraviolet excitation material
US7179405B2 (en) 2002-10-01 2007-02-20 The Regents Of The University Of California Nonlinear optical crystal optimized for Ytterbium laser host wavelengths
US7378042B2 (en) 2002-10-01 2008-05-27 Lawrence Livermore National Security, Llc Nonlinear optical crystal optimized for Ytterbium laser host wavelengths
US20050190805A1 (en) * 2003-06-30 2005-09-01 Scripsick Michael P. Doped stoichiometric lithium niobate and lithium tantalate for self-frequency conversion lasers
US7622851B2 (en) * 2006-01-17 2009-11-24 The Penn State Research Foundation High temperature piezoelectric material
CN101514489B (zh) * 2008-02-22 2012-03-07 中国科学院理化技术研究所 含稀土离子的氟硼酸盐、晶体及晶体的生长方法和用途
CN101798707B (zh) * 2009-02-11 2012-06-13 中国科学院理化技术研究所 非线性光学晶体BaMgBO3F及其制备方法和用途
CN101942699A (zh) * 2010-09-03 2011-01-12 山东大学 一种具有倍频效应的硼酸钙氧盐晶体的生长方法
US10133148B2 (en) * 2015-04-13 2018-11-20 University Of Houston System Nonlinear optical material and methods of fabrication
CN109378691B (zh) * 2018-12-11 2021-06-01 山东大学 一种基于声子带边发射的全固态大功率板条激光器

Family Cites Families (7)

* Cited by examiner, † Cited by third party
Publication number Priority date Publication date Assignee Title
US5027361A (en) * 1988-06-21 1991-06-25 Board Of Trustees Of Leland Stanford, Jr., University Efficient laser harmonic generation employing a low-loss external optical resonator
US5030851A (en) * 1990-07-13 1991-07-09 Hoya Optics Inc. (REx Y1-x Al3 (BO3)4 crystals in electrooptic and nonlinear devices
US5243615A (en) * 1991-11-20 1993-09-07 Laserscope High-powered intracavity non-linear optic laser
CN1027514C (zh) * 1992-04-23 1995-01-25 中国科学技术大学 三硼酸铯单晶生长方法及用其制作的非线性光学器件
US5343327A (en) * 1993-11-05 1994-08-30 University Of Central Florida RbNbB2 O6 crystal and its nonlinear optical devices
US5611946A (en) * 1994-02-18 1997-03-18 New Wave Research Multi-wavelength laser system, probe station and laser cutter system using the same
US5592325A (en) * 1994-07-29 1997-01-07 Litton Systems, Inc. Method and apparatus for laser beam management with frequency converting compounds

Non-Patent Citations (1)

* Cited by examiner, † Cited by third party
Title
ДМИТРИЕВ И.Г. и др. Прикладная нелинейная оптика. - М.: Радио и связь, 1982, с.337 - 338. *

Also Published As

Publication number Publication date
FR2730828A1 (fr) 1996-08-23
JP3875265B2 (ja) 2007-01-31
HU219305B (en) 2001-03-28
CN1146812A (zh) 1997-04-02
EP0756719A1 (fr) 1997-02-05
PL316947A1 (en) 1997-02-17
CN1150427C (zh) 2004-05-19
FR2730828B1 (fr) 1997-04-30
HUP9602910A3 (en) 1998-04-28
HUP9602910A2 (en) 1997-05-28
US6083319A (en) 2000-07-04
DE69629770D1 (de) 2003-10-09
EP0756719B1 (fr) 2003-09-03
ATE249061T1 (de) 2003-09-15
DE69629770T2 (de) 2004-07-01
JPH09512354A (ja) 1997-12-09
WO1996026464A1 (fr) 1996-08-29

Similar Documents

Publication Publication Date Title
RU2169802C2 (ru) Нелинейные кристаллы
Leonyuk et al. Growth and characterization of RM3 (BO3) 4 crystals
US20110222143A1 (en) Fluoroberyllium borate non-linear optical crystals, their growth methods and uses
JP4061797B2 (ja) ホウ酸塩単結晶及びその育成方法並びにこれを用いたレーザ装置
US6146553A (en) Nonlinear optical crystal of compound R2 MB10 O19 and producing method and producing method and uses thereof
US5123022A (en) Frequency mixing crystal
US5202891A (en) Nonlinear optical material
Erdei et al. Growth studies of YVO4 crystals (II). Changes in Y V O‐stoichiometry
US7260124B1 (en) Nonlinear optical crystal optimized for ytterbium laser host wavelengths
Vivien et al. Crystal growth and optical properties of rare earth calcium oxoborates
Zhang et al. Growth and characterization of a LaCa 4 O (BO 3) 3 crystal
US7378042B2 (en) Nonlinear optical crystal optimized for Ytterbium laser host wavelengths
CN1122732C (zh) 一种硼磷酸镁锌非线性光学晶体及其制备方法和用途
EP0573737B1 (en) An optical device using a cerium-doped KTP crystal
Daneshvar et al. Ion exchange in potassium titanyl phosphate
US6417954B1 (en) Nonlinear optical borates materials useful for optical frequency conversion
Jiang et al. Growth and optical properties of ErCa4O (BO3) 3 crystals
RU2338817C2 (ru) Способ получения кристалла на основе бората и генератор лазерного излучения
Lahalle et al. Optical spectroscopy of Np4+ (5f3) ion diluted in ThSiO4 and ThO2 crystalline hosts
Foulon et al. Nonlinear laser crystal as a blue converter: laser heated pedestal growth, spectroscopic properties and second harmonic generation of pure and-doped single crystal fibres
Reino et al. Frequency conversion for blue laser emission in Gd1− xYxCOB
CN108286071A (zh) 非线性光学晶体碱金属氟硼铍酸铵盐及其制备方法和用途
US3844967A (en) Ferroelastic materials
CN114108085A (zh) 一种氟硼铝酸钡二阶非线性光学晶体及其制备方法和用途
Reino et al. Crystal growth of Ca4Gd1− xYxO (BO3) 3 (0.07< x< 1) compositions for non-critical phase matched frequency conversion of Nd3+ doped laser hosts.