KR20150004285A - 금속 물체를 포함하는 목표 영역의 자기 공명 데이터를 획득하기 위한 방법, 및 자기 공명 장치 - Google Patents

Abstract

금속 물체를 포함하는 목표 영역의 자기 공명 데이터를 획득하기 위한 방법, 및 자기 공명 장치.
자기 공명 장치(9)를 이용하여 금속 물체(2)를 포함하는 목표 영역(1)의 자기 공명 데이터를 획득하기 위한 방법이 제공되는데, RF 코일 배치(3')를 통해 방사될 적어도 하나의 RF 여기를 포함하는 자기 공명 시퀀스가 이용되고, 여기서 상이한 진폭 및/또는 위상으로 독립적으로 제어될 수 있는 다중 코일 소자를 포함하는 RF 코일 배치(3')가 이용되고, RF 장의 편파를 기술하는 코일 소자들의 진폭들 및/또는 위상들은 목표 영역(1)에서의 RF 장의 RF 장의 균일한 원형 편파와 비교하여 RF 여기로 인해 금속 물체(2)에서 생기는 아티팩트를 적어도 부분적으로 감소시키도록 선택된다.

Description

금속 물체를 포함하는 목표 영역의 자기 공명 데이터를 획득하기 위한 방법, 및 자기 공명 장치{METHOD TO ACQUIRE MAGNETIC RESONANCE DATA OF A TARGET REGION INCLUDING A METAL OBJECT, AND MAGNETIC RESONANCE DEVICE}

본 발명은 자기 공명 장치의 공칭 라모 주파수로부터의 국부적 이탈(local deviation)을 기술하는 B0 자계 맵을 결정하기 위한 방법에 관한 것인데, 여기서 자기 공명 데이터가, 두 개의 상이한 반향 시간(echo time)의 차이가 적어도 2개의 상이한 탈위상화 시간(dephasing time)에서의 여기(excitation) 이후에 한 탈위상화 시간을 형성하는 그러한 두 개의 상이한 반향 시간에서 구현되는 측정들로 획득되고; 및 B0 자계 맵을 결정하는데 사용될 위상 변화는 상이한 반향 시간들에서 측정되는 위상들의 차이로부터 결정되고; 여기서 상이한 탈위상화 시간들의 위상 변화들은 나이키스트 위상 접힘(Nyquist phase wrapping)으로 인한 모호성의 적어도 부분적 축소를 위해 그 값이 계산된다.

본 발명은 자기 공명 장치에 의해 금속 물체(metal object)를 포함하는 목표 영역의 자기 공명 데이터를 획득하는 방법에 관한 것인데, 여기서 RF 코일 배치(radio-frequency coil arrangement)에 의해 방사될 적어도 하나의 RF 여기를 포함하는 자기 공명 시퀀스가 이용된다. 그 외에도, 본 발명은 자기 공명 장치에 관한 것이다.

자기 공명 영상은 이미 종래 기술에서 널리 알려져 있다. RF 여기들은 기본 자계(B0 장)에서의 스핀들을 편향시켜서 이것들로부터의 결과적 신호들을 측정할 수 있도록 하기 위해 이용된다. RF 여기의 RF 장(RF field)은 따라서 매우 흔히 B1 장으로서 지칭된다.

문제는 금속 물체들, 예를 들어 환자의 금속성 임플란트가 존재할 때의 자기 공명 검사들에서 발생한다. 관련된 복잡성에도 불구하고, 금속성 임플란트를 가진 환자 검사는 중요한 적용 사안이 되었다. 특히, 자기 공명 영상의 높은 연조직 콘트라스트가 다른 검사 방법보다 월등하기 때문에, 정형 외과용 임플란트(예로, 나사, 고정물, 인공 관절 기타 등등)를 가진 환자의 증가 수는 금속에 기인한 상당한 영상 왜곡들을 감소시켜야만 하는 새로운 기술 개발로 이어졌다. 다른 영상 유형들(예로 컴퓨터 토모그래피)도 또한 심한 금속 아티팩트(artifact)를 보여준다는 점도 고려되어야 한다.

자기 공명 영상은, 감염, 거부 반응 및/또는 골절이 현저하게 더 잘 진단될 수 있기 때문에 수술 후 합병증이 생길 때 특히 적합하다.

자기 공명 영상에서, 목표 영역에 금속 물체가 존재한다고 할 때 영상 아티팩트가 정적 기본 자계(B0 장)의 왜곡에 의해 주로 초래되는데, 이는 다시금 신체 조직과 금속의 자화율의 큰 차이가 그 원인으로 돌려진다. 추가의 기본 공지 효과들로는, 예를 들어 와류 전류로 인한 동적 자계와의 간섭(영상 구배(image gradient)로 알려짐)뿐만 아니라, (최근에 인지된 대로) 예를 들어 금속 물체에서의 및 주위 조직에서의 유도된 RF 전류로 인한 RF 장의 붕괴가 있다.

금속 물체들로 인한 아티팩트(특히 영상 왜곡 및 콘트라스트 변경)의 축소 또는 제각기의 교정을 목표로 하는 공지된 절차들은 이전에 주로 금속 물체들 근처에서의 정적 B0 장의 심각한 왜곡들에 대처하기 위해 구현되었다. 예를 들어, 이를 위해, 높은 대역폭을 가진 터보 스핀 반향 시퀀스들(turbo spin echo sequences: TSE 시퀀스들)을 자기 공명 시퀀스로서 이용하는 것이 알려져 있다. 기타 접근법들은 "관측 각도 경사" 기술(판독 출력 구배 방향에서의 왜곡 교정)로 알려진 것과 함께 작용한다. 슬라이스 선택 구배 방향에서의 왜곡 교정 -이는 키워드 SEMAC/MAVRIC 하에 알려져 있고, 또한 이와 관련하여 B. A. Hargreaves et al.에 의한 논문, "Metal-Induced Artifacts in MRI”, AJR: 197, 2011, P. 547-555를 참조하라- 이 추가로 알려져 있다.

기타 인용된 메커니즘들 - 즉 구배 유도된 및 RF 유도된 와전류들 뿐만 아니라 RF 그림자 효과(shadowing effect)들- 과 관련된 효과들이 종래 기술에 알려져 있기는 하지만, 제안된 해결책들은 임상용으로는 덜 실용적이다. 이와 관련하여, C. R. Camacho et al.에 의한 논문, “Nonsusceptibility Artifacts Due to Metallic Objects in MR Imaging”, JMRI: 5, 1995, P. 75-88을 참조하라. 이 문제를 해결하기 위해, 상이한 송신기 전압들에 의해 다수 회 측정들을 반복하는 것이 제안되었다. 그러나, 이것은 의료 영역에 대해 받아들일 수 없는 측정 회수 연장을 요구하는 것이다. 대안적으로, 아디아배틱 펄스(adiabatic pulse)들을 이용하는 것이 제안되었는데, 그러나 이것은 긴 펄스 길이들 및 큰 진폭들을 요구하고, 그러므로 매우 제한된 범위에서 사용될 수 있을 뿐이다.

따라서, 본 발명은 RF 여기들의 금속 물체들과의 상호 작용에 의해 초래되는 아티팩트(artifact)를 감소시키기 위한 비교적 개선된 방법을 제시하고자 하는 것을 목적으로 한다.

이 목적을 달성하기 위해, 앞서 언급한 유형의 방법을 고려하여, 본 발명에 따라, 상이한 진폭 및/또는 위상으로 독립적으로 제어될 수 있는 다중 코일 소자를 포함하는 RF 코일 배치를 이용하는 것이 제공되는데, 여기서 RF 장의 편파를 기술하는 코일 소자들의 진폭들 및/또는 위상들은, 목표 영역에서 균일한 RF 장의 원형 편파와 비교하여 금속 물체에서의 RF 여기로 인해 생기는 아티팩트(artifact)를 적어도 부분적으로 감소시키도록 선택된다.

묘사된 것처럼, 본 발명의 근저에 깔린 문제는 RF 전류들이 금속 물체에 의해 유도된다는 것인데, 이런 RF 전류들은 외부 전송 RF 장들과 중첩하여 실효 총 RF 장이 국소적으로 전개되도록 한다. 외부에서 작용하는 RF 자계에 상대적인, 국소적으로 유도된 RF 장의 진폭, 위상 및 공간 정렬에 좌우되어, 콘트라스트 변경들 및 그림자가 그에 의해 신호 삭제라고 말해도 좋을 정도까지 영상에서 발생할 수 있다. 본 발명의 시작점은 금속 물체(예를 들어, 임플란트) 또는 제각기 주위 조직에서 국소적으로 유도되는 전류들이 외부 RF 장의 파라미터(parameter)들, 예를 들어 그 편파에 좌우된다는 인식이다. 실험에 의해, 언급된 영상 아티팩트가 외부 RF 장의 변동을 통해 특히 편파에 대한 변동을 통해 회피되거나 적어도 줄어들 수 있다는 것이 확립되었다. RF 장을 변경하는 가능성은 다중 채널을 통해 독립적으로 제어될 수 있는 코일 소자들을 갖는 RF 코일 배치들의 사용으로부터 생긴다. 그와 같은 RF 코일 배치들은 다중 채널 전송 시스템("병렬 전송" 시스템)으로서 지칭된다. RF 신호가 상이한 진폭들 및 상대적 위상들로 적용될 수 있는 다중 전송 채널이 그에 따라 존재한다.

원형 편파 전송 RF 장은 이제 여기서 전형적으로 이용된다; 그러나, 바라는 영상 결과는 상이한 코일 소자들에 대해 기타 진폭들 및 상대적 위상들에 의해서 획득될 수도 있다. 이것은 아티팩트의 축소가 영상 결과의 주목할만한 제한 없이 가능해질 수 있는, 진폭들 및 상대적 위상들에 대한 변동 범위가 귀결된다는 것을 의미한다. 본 발명의 범위 내에서, 이 변동 범위는 감소된 아티팩트 발생을 결과로서 가지거나 또는 심지어 최적화 처리 결과를 낳는 진폭들 및 상대적 위상들을 발견하기 위해 이용된다.

따라서, 자기 공명 장치에서의 외부 전송 RF 장은 다중 코일 소자에 의해서 변경되어 영상 아티팩트가 금속 물체들을 가진 목표 영역들에서, 특히 금속 임플란트를 가진 환자에 대해 억제되도록 한다. 통상적으로, 이런 RF 장은 원형 편파되는데, 이는 동일 진폭 및 90°의 상대적 위상을 가진 교차 전송 채널들이 최적으로 균일한 RF 여기 목적을 달성하기 위해 이용된다는 것을 의미한다. RF 장의 이런 균일 원형 편파로부터의 이탈이 아티팩트를 감소시키기 위해 이제 이루어져서, 임플란트 근처에서의 신호 그림자들이 회피될 수 있으므로, 특히 임플란트 환자에 있어서 더 좋은 진단 영상 품질이 야기된다.

두 개의 독립적으로 제어 가능한 코일 소자를 갖는 2 채널 시스템(결과적으로 RF 코일 배치)이 주어지면, 예를 들어 원형 편파로부터 타원 편파로의 전이가 이루어질 수 있다. 2 보다 많은 전송 채널을 가진 시스템들은 또한 공간적으로 변하는 편파들이 달성되도록 허용한다. 팬톰(phantom) 및 생체 실험들은 임플란트(또는 제각기 일반적으로 금속 물체) 근처의 금속 아티팩트가 기술된 방법에 의해 상당히 감소될 수 있다는 것을 보여 주었다.

이 시점에서, 금속 물체들과 연관된 기타 효과들에 의해 촉발되는 아티팩트를 함께 또한 고려하는 것이 적절하다. 예를 들어, 자기 공명 시퀀스가 터보 스핀 반향 시퀀스인 것이 그에 따라 제공될 수 있는데, 그 이유는 B0 장의 왜곡에 뿌리를 둔 아티팩트가 이로써 주로 회피될 수 있기 때문이다.

RF 여기로 인한 금속 아티팩트를 감소시키는 데에 적절한 진폭들 및/또는 위상들을 결정하기 위한 여러 절차들이 상정될 수 있다. 그러므로, 진폭들 및/또는 위상들이 계산을 통해 및/또는 측정 데이터에 좌우되어 및/또는 최적화 처리의 범위 내에서 결정되는 것이 제공될 수 있다. 모든 이러한 접근법들은, 만일 - 더 자세하게 제시되는 대로 - 계산들(특히 시뮬레이션들)이 그 결과가 측정들을 통해 더 정확하게 될 수 있는 최적화 처리를 위한 모델에서 사용될 수 있다면, 특히 유리하게 조합될 수 있다.

예를 들어, 교정 데이터가 추가적 금속 물체에 대한 자기 공명 데이터로 획득될 수 있는데, 이 추가적 금속 물체는 상기 금속 물체를 기술하는 적어도 하나의 금속 물체 파라미터에 있어서 목표 영역에서 금속 물체와 일치하는 것이고, 상기 교정 데이터는 진폭들 및/또는 위상들을 결정하는 데 있어서 고려되는 것이 구체적으로 제공될 수 있다. 그러므로, 선행 실험들에서 적절한 파라미터들(그러므로 진폭들 및 상대적 위상들)을 결정하여 예를 들어 파라미터들이 상이한 금속 물체들의 임플란트 유형들에 대해 결정되고, 이런 파라미터들이 이후 대응하는 임플란트 유형들에 대해 다시 이용될 수 있도록 하는 것이 상정될 수 있다. 그러므로, 상이한 물체 파라미터들에 대한 측정들을 구현하는 것이 가능하고, 이 측정들은 동일 파라미터들을 가진 금속 물체가, 이들로부터의 적절한 진폭들 및 위상들이 알려져 있다면, 자기 공명 데이터의 획득에 사용되어야만 할 때 다시 이용될 수 있다. 그에 의해, 교정 데이터가, 예를 들어 상이한 몸체 영역들(그러므로 몸체 영역을 기술하는 상이한 파라미터들) 및 그와 같은 것에 대한 추가 파라미터들을 고려하여 또한 획득될 수 있다는 것을 유의해야 한다.

자기 공명 데이터 획득의 시뮬레이션이 진폭들 및 위상들을 계산하기 위해 구현되는 것이 덧붙여 또는 대안적으로 또한 가능하다. 시뮬레이션 기법은 이미 자기 공명 분야에 널리 알려져 있고, 계산될 장 분포들, 현재적으로 특히 RF 장의 B1 장 분포를 만들어내게 할 수 있다. 그에 의해 목표 영역의 모델링이 아티팩트를 생성하는 처리들에 관한 계산들을 구현하기 위해 이용될 수 있다.

일반적으로, 본 발명의 범위 내에서 최적화 처리가 구현되는 것이 적절하다. 그러므로, 진폭들 및/또는 위상들에 대한 허용된 변동 범위가, 특히 RF 장의 균일한 원형 편파를 기술하는 기본 설정 - 특히 자기 공명 데이터의 최소의 바라는 영상 품질에 의해 정의됨- 에서 시작하여 최적화 처리 내에서 정의되는 것이 제공될 수 있다. 진폭 및 위상이 벗어나지 않게 될 범위(변동 범위)가 결과적으로 제공된다. 그에 의해 최적화 처리의 비용 함수는 아티팩트의 최선의 대량 축소를 위해 설계될 수 있다. 방법은, 계산들과 관련하여 및 측정들과 관련하여 모두에 대해 이용될 수 있는데, 예를 들어 시뮬레이션을 위한 새로운 파라미터들이 제공되고 및/또는 추가적 측정을 위한 새로운 파라미터들이 최적화를 통해 결정된다는 점에서 그렇다. 이런 방식으로 특정 자기 공명 데이터 획득 처리들에 대해 가능한 한 저비용이 되도록 최적화된 진폭들 및/또는 위상들을 결정하는 것이 가능하다.

이미 주목한 것처럼, 모델의 사용은 시뮬레이션 계산 범위 내에서 특히 유리하다. 그러한 모델에서, 최적화 처리의 한 단계에 대해 유용한 결과들이 계산될 수 있어서, (일반적으로 말해서) 최적화 처리가 자기 공명 장치에서 금속 물체를 가진 목표 영역의 모델을 이용하여 수행되는 것이 제공될 수 있다. 특히 금속 물체와 (예를 들어, 조직의) 환경 사이의 자화율 차이들을 기술할 수 있는 예시적인 기술이 그에 따라 결정되는데, 여기서 자기 공명 장치의 작용(특히 RF 여기)은 마찬가지로 추가적으로 모델의 일부가 되어야 하므로, 모델 파라미터가 자기 공명 장치(또는 제각기 구체적으로는 균일 볼륨) 내에서의 금속 물체의 위치일 수 있도록 한다.

하나의 구체적이고 유리한 진전은, 모델에서 금속 물체가 유체(특히 물)로 채워진 무한히 긴 원기둥 또는 타원체 내에서의 기하 형태(특히 둥근 또는 다각형 막대 및/또는 구 및/또는 타원체로서 설계됨)를 갖는 균일한 모델 물체로서 가정되는 것을 제공한다. 따라서 모델의 상정가능한 구체적 실현은 유체(양호하게는 물)로 채워진 무한히 긴 원기둥이 가정되는 것을 제공하는데, 여기서 대안적으로 타원체로 결정될 수도 있다. 원기둥 또는 제각기 타원체는 궁극적으로 검사될 환자의 모델 매핑이다. 금속 물체를 기술하고 또한 균일한 것으로 가정되는 모델 물체는 이제 이 원기둥 또는 타원체 내에 위치된다. 예를 들어, 모델 물체는 정의된 길이 및 정의된 직경을 갖는 금속 막대를 기술할 수 있다; 대안들은 구 또는 타원체로서의 사양을 갖는다. 이런 맥락에서, 모델을 단순화하기 위해 어떤 상호작용도 모델 물체와 유체 사이에 가정되지 않는 것이 제공될 수 있는데, 이는 모델 물체와 이것을 둘러싸는 유체와의 대응 상호작용이 무시되고 및 모델 가정의 범위 내에서 추가로 고려되지 않는다는 것을 의미한다.

금속 물체의 및 둘러싸는 환자의 단순 기하 형태들로 기능하는 그와 같은 모델에 대해, 상이한 편파들에 대해 최적화 처리의 범위 내에서 이용될 수 있는, 장 계산을 위한 분석적 솔루션이 부분적이지만 알려져 있다. 그러나, 그 기하 형태의 관점에서 모델 물체를 더 정확히(또는 심지어 똑같이) 매핑하는 것도 당연히 가능한데, 여기서 이런 경우에 대해 수치 해석 시뮬레이션 기술이 모델에서의 계산들을 구현하기 위해 이용될 수 있다. 따라서 금속 물체의 기하 형태가 모델 물체의 기하 형태로서 이용되고, 모델에서의 계산들이 수치 해석 시뮬레이션 형태로 이뤄지는 것이 제공될 수 있다.

각각의 경우에, 모델은 자기 공명 장치 자체에 대한 연결을 포함하여, 최적화 처리의 범위 내에서 가변 편파에 의해 기술되는 RF 여기가 모델에서 고려될 수 있도록 한다. 그러므로, 귀결 장들을 기술하는 결과들은 진폭들 및/또는 위상들에 의해 기술되는 상이한 편파들에 대해 기술될 수 있고, 이 결과들은 다음으로 최적화 처리의 목표 함수에 입력될 수 있다.

가능한 한 정확하게 실제 관계성들을 매핑하는 모델을 획득하기 위해, 적어도 하나의 모델 파라미터(특히 자기 공명 장치에서의 환자 위치 및/또는 환자 내의 금속 물체의 위치)가 자기 공명 장치에 의한 예비 측정 데이터로부터 결정되는 것이 제공될 수 있다. 이 실시예에서, 최적화는 결과적으로 환자 개개인에 대해 구현되는데, 여기서 중요한 모델 파라미터들 -예를 들어 환자 내의 금속 물체(예를 위한, 임플란트)의 공간 위치 및 자기 공명 장치에서의 환자의 위치- 은 예비 측정들을 통해 결정된다. 전형적 임상적 시나리오들(예를 들어 "타입 X의 인공 고관절이 남겨짐")에 대해 한번 최적화를 구현하고 및 예를 들어 룩업 테이블의 형태로 자기 공명 장치에 (이미 표시된 것과 같은) 파라미터들을 저장하는 것을 대안적으로 또한 상정할 수 있어서, 환자 개개인에 대한 어떠한 적응화도 이루어질 필요가 없게 되는 것을 유의해야 한다. 시간 절약이 가능하게는 이런 방식으로 달성될 수 있다.

최적화 처리에서 구체적 최적화에 도달하는 여러 가능성들이 있다. 이와 관련하여, 원칙적으로 전계가 RF 장(B1 장)과 연결되는 것을 초기에 주목해야 한다. 금속 물체 영역에서의 전계의 진폭이 더 클수록, 그에 따라 그 중에서 유도되는 전류가 더 커지고, 결과적으로 그에 의해 유도되는 RF 간섭 장이 더 커지는데, 이는 RF 여기의 외부 RF 장과 중첩하고 및 금속 물체 환경에서의 기술된 영상 붕괴로 이어진다. 아티팩트 축소를 위한 제1 최적화 기준이 이 관찰에서 도출될 수 있다.

따라서, 본 발명의 유리한 실시예는, 최적화 목표로서, 금속 물체가 들어 있는 모델 영역에서의 전계가 테스트 파라미터들에 의해 기술되는 편파를 갖는 RF 여기에 대해 가능한 한 약해야 한다는 것을 제공한다. 전계도 당연히 RF인 것이 주목된다; 그럼에도 불구하고, 이하에서 B1 장은 앞서 도입된 대로 계속 RF 장으로서 지칭될 것이다. 그러한 최적화 목표(이는, 알려진 것처럼, 목표 함수에 의해 기술될 수 있음)의 범위 내에서, 금속 물체에서의 전계가 0인 RF 여기의 편파가 그에 따라 결정될 것이어서, 전류들의 유도 및 이것으로부터 유래하는 간섭 장들이 최적으로 회피되어야 한다. 그러나, 실효 (자성 B1) RF 장의 균일성도 적어도 금속 물체의 영역에서 대안적으로 또는 추가적으로 고려될 수 있다; 테스트 파라미터들에 의해 기술되는 편파를 갖는 RF 여기의 최적으로 균일한 총 RF 자계가 금속 물체에 인접한 영역(특히 목표 영역)에서 최적화 목표로서 달성되어야 하는 것이 따라서 제공될 수 있다. 실효적 완전한 (B1) RF 장(이는 결과적으로 RF 여기 자체 및 유도로 인해 생기는 간섭 장들의 기여분들을 포함함)을 평가하기 위해, 반드시 전체 목표 영역을 포함할 필요는 없는, 금속 물체(따라서 모델의 모델 물체)에 인접한 적어도 하나의 영역이 고려된다. 그러나, 전체 목표 영역에서의 결과적 자성 RF 장의 최적으로 큰 균일성을 실현하는 것이 또한 적절할 수 있다.

따라서, 이것이 RF 여기의 대응 파라미터들, 특히 송신기 전압(따라서 RF 여기의 생성에서의 기준 전압)을 통해 조절될 수 있기 때문에, 이는 여기서 영역(특히 목표 영역)에서의 RF 장의 강도에 의존하지 않는다는 것이 주목된다.

본 발명의 양호한 진전은 (B1) RF 장 맵(RF field map)의 테스트 측정이 최적화 처리에서의 진폭들 및/또는 위상들의 결정 후에 구현되고, 및 진폭들 및/또는 위상들이 자성 RF 장을 기술하는 RF 장 맵에 좌우되어 적응되는 것을 제공한다. 그러므로, 실제로부터의 모델 계산의 이탈들을 결정하기 위해, 및 따라서 편파를 기술하는 진폭들 및/또는 위상들을 더 정확히 확립하기 위해서, 최적화 처리의 결과인 편파의 RF 여기에 의해 RF 장 맵(종종 B1 맵으로 불림)을 측정하는 것을 상정할 수 있다. 따라서, 측정 결과가 모델을 향상시키는데 사용되고 및/또는 추가적 최적화 처리가 테스트 측정들의 범위 내에서 구현되는 실시예를 상정할 수 있다; 편파 적응 후에, 테스트 측정은 특정한 품질 기준이 달성될 때까지 새로운 편파로 다시금 그에 따라 구현된다.

이미 나타낸 대로, 설계된 값을 향한 송신기 전압의 적응이 RF 장 맵에 의해 측정되는 RF 장의 가장 최근 강도에 특히 좌우되어 일어난다는 것은 매우 유리하다. 송신기 조절은 -양호하게는 RF 장 맵(B1 맵)에 기초하여 -그에 따라 일어날 수 있어서 자기 공명 데이터의 획득을 위한 총 결과가 되는 RF 장이 너무 높거나 또는 너무 낮지 않도록 되게 한다. 이것은 영상 획득이 최적화된 진폭들 및/또는 위상들(그러므로 최적화된 편파)로 일어날 수 있기 전에 전형적으로 마지막 방법 단계이다.

따라서, 특히 더 큰 금속 물체들(예를 들어 대체 고관절과 같은 임플란트들)이 주어지면 생기는, RF 장 왜곡들로 인한 상당한 정도의 영상 아티팩트들이 감소될 수 있는, 임상적 루틴에서의 사용 가능한 구체적 방법이 기술되었다.

바람직한 실시예는 진폭들 및/또는 위상들이 금속 물체를 기술하는 적어도 하나의 물체 파라미터에 좌우되어 자기 공명 데이터의 획득 전에 룩업 테이블에서 검색되는 것을 제공한다. 예를 들어, 방금 기술된 계산들 및/또는 교정 데이터의 측정들의 결과들은 그러한 룩업 테이블에 저장될 수 있는데, 여기서 - 정의된 목표 영역에 대한 자기 공명 데이터의 매 획득 모두에서 -, 현재 획득 계획을 기술하는 물체 파라미터들을 갖는 정의된 금속 물체와 일치하는 데이터 세트들이 구해지고, 대응 진폭들 및/또는 위상들이 이용된다. 당연히, 룩업 테이블은, 예를 들어 목표 영역(예를 위한, 몸체 영역), 획득 목적(찾는 진단), 이용되는 구체적 자기 공명 시퀀스 등을 기술하는 파라미터들의 기타 파라미터들에 좌우되어 추가적으로 또한 결정될 수 있다. 이런 방식으로, 적절한 위상들 및/또는 진폭들이 모든 표준화 가능한 획득 처리들에 대해 존재한다.

룩업 테이블 사용에 대한 대안으로서, 조절 측정이 진폭들 및/또는 위상들의 적어도 두 개의 파라미터 세트에 대해 자기 공명 데이터의 획득 전에 구현되고, 및 진폭들 및/또는 위상들이 조절 측정 결과에 좌우되어 선택되는 것을 또한 상정할 수 있다. 이것은 최적 파라미터들을 자동적으로 결정하는 추가적 조절 측정이 실제 진단 측정(그러므로 자기 공명 데이터의 획득) 전에 구현될 수 있다는 것을 의미한다. 조절 측정이, 특히 (알려진 것처럼) 매우 빨리 구현될 수 있는 사영 측정(projection measurement)일 수 있도록, 빨리 구현될 수 있는 측정들이 따라서 바람직하다. 예를 들어, 조절 측정들의 값 계산은 영상 휘도들의 값 계산 및 그와 같은 것을 통해 매우 빨리 마찬가지로 구현될 수 있다. 더욱이, 여기서 마찬가지로 이용되는 차후의 조절 측정의 진폭들 및 위상들이 선행 조절 측정들의 결과들에 의존할 수 있는 최적화 처리가 일어날 수 있다.

금속 물체 주위에서의 유도된 RF 장이 매우 비균일할 수 있어서, 아티팩트가 수정된 진폭들 및/또는 위상들에 의해서는 완전히 회피될 수 없지만 이들의 강도 및/또는 공간 위치가 변경될 수 있는 것이 가능하다. 마찬가지로 이 경우에 아티팩트의 더 강한 축소가 본 발명에 따른 방법에서 반드시 가능한데, 그 이유는 자기 공명 데이터의 하위 데이터 세트가 적어도 2 개의 획득 처리에서 제각기 획득되고, 이 하위 데이터 세트들이 목표 영역의 상이한 하위 영역들에서 아티팩트를 감소시키기 때문인데, 여기서 하위 데이터 세트들의 조합이 자기 공명 데이터의 추가적 처리가 주어지면 하위 영역들을 고려하여 일어날 수 있다. 따라서, 이 측정은 전체적인 영상의 더 큰 영역을 감소된 아티팩트로 커버할 수 있도록 하기 위해 상이한 전송 파라미터들로 반복된다. 하위 데이터 세트들의 조합이 개별 영상들의 제곱 합 합산을 통해 일어나는 것이 구체적으로 제공될 수 있지만, 더 복잡한 구체적 환경들을 고려하는 조합 방법들이 또한 상정될 수 있다. 그러므로, 하위 데이터 세트들에 남아 있는 아티팩트가 (예를 들어 아티팩트 검출 알고리즘들을 통해) 검출되는 것이 가능한데, 그로부터 하위 데이터 세트들의 조합에서 고려되는 (예를 들어) 가중치 인자들이 결정될 수 있다.

방법뿐만 아니라, 본 발명은 본 발명에 따른 방법을 구현하기 위해 설계된 제어 장치를 갖는 자기 공명 장치에 관한 것이다. 본 발명에 따른 방법에 관한 모든 진술들은 본 발명에 따른 자기 공명 장치에게 비슷하게 전해질 수 있어서, 본 발명의 장점들이 또한 이것에 의해서 얻어질 수 있도록 한다.

본 발명의 추가적인 장점들 및 상세 사항들은 아래에서 도면들을 이용하여 설명되는 예시적인 실시예들뿐만 아니라 도면들로부터 알 수 있다. 그에 따라 도면들이 도시된다.
도 1은 종래 기술에 따른 금속 물체들을 가진 목표 영역들의 획득 도면.
도 2는 본 발명에 따른 방법의 사용이 주어진 도 1에 대응하는 도면.
도 3은 본 발명에 따른 자기 공명 장치를 도시하는 도면.

도 1은 종래 기술을 설명하는데 본 발명은 이 종래 기술로부터 진보된 것이다. 금속 물체(2)(예를 들어, 임플란트)가 존재하는 목표 영역(1)은 자기 공명 장치(여기서 이것의 RF 전송 시스템의 부분만이 보여짐)에 의해 획득될 것이다. 자기 공명 데이터의 획득을 위해, 심볼(4)에 의해 보여진 것처럼, -적어도 목표 영역(1)에서- RF 여기가 그에 의해 일어나는 결과적 RF 장의 균일한 원형 편파가 생성되도록 RF 코일 배치(3)를 제어하는 것이 알려져 있다. 그러므로, 원형 편파된 B1 장이 목표 영역(1)에 존재한다. 이것은 증폭기 장치(5)에 의해 발생되는 RF 신호가 90°하이브리드 장치(6)를 통해 나누어지고 RF 코일 배치(3)에게 전달되어 달성된다. RF 장 때문에, 유도된 RF 전류가 금속 물체(2) 내에서 발생하는데, 이는 다음으로 획득된 자기 공명 데이터에서 아티팩트(예를 들어, 신호 그림자들)를 제공하는 RF 장들(7)을 낳는다. RF 장(B1 장)에 의해 발생되는 그와 같은 아티팩트는 본 발명에 따른 방법에 의해 감소될 것이다.

본 발명의 범위 내에서, RF 장이 (특히 그것의 편파에 관해서) 수정될 수 있어서, 본질적으로 동일한 영상 결과가 그럼에도 불구하고 달성되지만 아티팩트가 수정된 RF 장 때문에 적어도 감소된다는 것이 따라서 인식되었다. 그러므로, 만일 도 2에 표시된 것처럼 상이한 진폭들 및 위상들이 코일 소자들에 대해 독립적으로 그에 따라 선택될 수 있는 다중의 독립적으로 제어 가능한 코일 소자를 포함하는 RF 코일 배치(3')가 이용된다면, 아티팩트 감소 설정을 결정하기 위해 본 발명에 따라 활용될 수 있는 진폭들 및 위상들에 대한 변동 범위가 존재한다.

이것은 두 개의 전송 채널을 가진 RF 코일 배치(3')의 예로서 도 2에 도시되는데, 여기서 각각의 전송 채널은 대응 증폭기 장치(5a, 5b)를 통해 제어된다. 진폭 A₁ 및 위상 P₁ 은 따라서 제1 전송 채널에 대해 사용되고; 진폭 A₂ 및 위상 P₂ 는 제2 전송 채널에 대해 사용된다. 위상들 및 진폭들은 이제 특정 사용 경우에 대해 자기 공명 장치의 제어 장치에 의해 선택되어 아티팩트가 감소되도록 한다. 심볼(8)에 의해 보여진 것처럼, 이것은 주파수 장의 타원 편광을 통해 현재적으로 달성된다. 이런 방식으로, 금속 물체(2)에서의 유도된 RF 전류가 감소되어 감소된 유도 장들(7')이 또한 귀결되고, 자기 공명 데이터에서의 아티팩트의 전반적 감소가 일어나도록 한다.

본 발명은 따라서 당연하게 두 개의 전송 채널에 또는 제각기 두 개의 코일 소자에만 제한되지 않고, 오히려 아주 많은 수의 독립적으로 제어 가능한 전송 채널들을 갖는 RF 코일 배치들(3')이 주어졌을 때에도 이용될 수 있다.

만일 본 발명에 따른 방법의 제1 예시적 실시예에서, 금속 물체(2)(특히 임플란트)가 존재하는 목표 영역(1)이 그에 따라 획득되어야 한다면, 목표 영역(1)(특히 몸체 영역)을 기술하는 파라미터(parameter)들 및 금속 물체(2)를 기술하는 물체 파라미터들이 초기에 조합된다. 터보 스핀 반향 시퀀스가 기본 자계(B0 장)의 붕괴로 인한 아티팩트를 주로 또한 회피하기 위해 자기 공명 시퀀스로서 이용되며, 여기서 - 이런 자기 공명 시퀀스의 변동들이 주어지면 - 이 변동을 기술하는 시퀀스 파라미터들이 그러나 미리 알려져 있다. 모든 이러한 파라미터들은 룩업 테이블에서 현재 자기 공명 데이터 획득을 위한 적절한 진폭들 및 위상들을 검색하기 위해 이제 이용될 수 있다. 대응 위상들 및 진폭들은 이후 RF 코일 배치를 제어하는데 사용된다.

데이터 세트들(상이한 전송 채널들을 위한 위상들 및 진폭들을 포함하고, 물체 파라미터들 및/또는 목표 영역 파라미터들 및/또는 시퀀스 파라미터들 및/또는 추가적 입력 파라미터들과 관련됨)은 상이한 방식으로 그러나 양호하게는 최적화 처리의 범위 내에서 결정될 수 있다. 교정 데이터를 획득하기 위한 측정들은 따라서 상정할 수 있다; 특히 시뮬레이션들을 이용하는 계산들이 또한 대안적으로 또는 추가로 구현될 수 있다. 교정 데이터의 측정들은 물체 파라미터들의 특정한 값들 및 가능한 추가적 입력 파라미터들(예를 들어 특정 임플란트의 추가에 의함)에 의해 정의되는 조건들이 확립된다는 점에서 일어날 수 있고, 교정 데이터가 채널들에 대한 위상들 및 진폭들의 상이한 값들에 대해 획득된다. 여기서 최적화 처리 방식이 기본으로 이미 이용되는 것이 따라서 유리한데, 이는 교정 데이터의 측정에 대해 사용될 진폭들 및 위상들이 선행하여 획득된 교정 데이터를 고려하여 다음에 결정된다는 것을 의미한다. 이 처리는 시뮬레이션들에서의 것과 동일할 수 있다. 그와 같은 최적화 처리들이 주어지고, 및 일반적으로 교정 측정들 및/또는 시뮬레이션들의 구현이 주어지면, 정의된 영상 품질이 유지되도록 변동 범위에 대해 주의를 기울여야 한다. 시뮬레이션들의 결과들 또는 제각기의 교정 데이터는, 예를 들어 비용함수를 위한 값을 결정하는 것에 의해 아티팩트의 존재에 관하여 평가되어, 최적이거나 또는 아티펙트들에 대하여 적어도 향상된 진폭 및 상대적 위상들에 대한 값들이 획득될 수 있다.

그러나, 룩업 테이블들의 사용에 대한 대안으로서, 자기 공명 데이터의 획득 전에 진폭들 및/또는 위상들의 적어도 두 개의 파라미터 세트에 대한 조절 측정을 초기에 구현하는 것이 또한 가능하며, 여기서 그에 의해 측정되는 조절 데이터가 아티팩트에 관해서 그 값이 계산되고, 진폭들 및/또는 위상들은 조절 측정들의 결과에 좌우되어 선택되며, 여기서 최적화 처리가 다시 존재할 수 있다. 조절 측정들은 이후 양호하게는 빨리 구현될 수 있는 측정들, 예를 들어 사영 측정들이다. 더욱이, 그림자 아티팩트가 또한 분명히 이것들에 나타난다.

본 발명의 추가 실시예에서, 모델에서의 계산들 및 적어도 하나의 테스트 측정에 의한 최적화 처리 시퀀스를 통해 환자 개개인에게 가장 적절한 편파(따라서 최적 위상들 및/또는 진폭들)를 결정하는 것을 또한 상정할 수 있다. 그러나, 하기에서 기술되는 절차는 상술한 그러한 룩업 테이블들에 대한 데이터 세트들을 결정하는 것에도 당연히 적절하다.

이러한 접근법에서, 환자, 금속 물체(2) 및 자기 공명 장치와의 상호작용을 기술하는 모델이 이용된다. 단순 기하 형태가 모델에서의 금속 물체(2)를 표현하는 모델 물체에 대해 사용되면 분석적 계산들이 따라서 상정될 수 있다; 모델 물체의 형태가 금속 물체(2)의 실제 기하 형태에 대응한다면, 수치적 시뮬레이션이 모델에서의 장 계산들에 대해 사용될 수 있다.

설명을 위한 구체적인 예로서, 금속 막대가 물로 채워진 무한히 긴 원기둥내의 모델 물체로서 현재적으로 고려된다. 타원체가 또한 환자 모델을 기술하는 데에 상정될 수 있다. 이와 관련한 분석적 계산들의 배경 기술에 대해서는, John G. Sled and G. Bruce Pike, “Standing-Wave and RF Penetration Artifacts Caused by Elliptic Geometry: An Electrodynamic Analysis of MRI”, IEEE Transactions on Medical Imaging 17 (1998), P. 653-662 논문 및 James Tropp, “Image brightening in samples of high dielectric constant”, Journal of Magnetic Resonance 167 (2004), P. 12-24 논문을 참조한다.

모델을 완성하기 위해, 환자에서의 금속 물체(2)의 위치 및 자기 공명 장치에서의 환자의 위치가 결정되는 예비 측정이 초기에 구현된다. 대응 측정 방법들 -예를 들어 국소화기(localizer)들의 획득 -이 이미 충분히 종래 기술에서 알려져 있다.

하기에서, 2개의 코일 소자(그러므로 두 개의 전송 채널)를 가진 RF 코일 배치(3')가 예를 들어 다시 가정된다. 한 쌍의 선형으로 편파된 RF 장들 B₁ ^x 및 B₁ ^y 는 따라서 x-축 및 y-축을 따라 발생된다. 결과로 생기는 벡터 전위 A가 원기둥에서 분석적으로 결정될 수 있고(상술한 논문 참조), 총 편파를 산출하는 2개의 장의 편파에 의존한다. A_x 는 따라서 B₁ ^x 에 의해 유도되고 A_y 는 B₁ ^y 에 의해 유도된다.

에 의한

모델 물체에 의해 왜곡되지 않은 RF 장이 이후,

B = rot A^t

로서 귀결되고,

위치 r에서 이것과 연결된 전계는,

E(r) = iω/2 r x B(r)

로서 귀결되는데, 이는 위치 p = (x_p,y_p)에서의 길이 l_R의 모델 물체(여기서 금속 막대로서 형성됨)에서, 그 유도성(inductivity) L_R 에 의존하여 z-방향으로의 전류 흐름

를 발생시킨다. 이것은 다음으로 간섭 장을 유도한다.

여기서, 각도 Ψ_r는 금속 막대의 방위각으로서 정의되고, r_P 는 위치 p에서의 금속 막대와 고려된 지점 r 사이의 길이를 나타낸다.

물체에서의 총 실효 RF 장(총 RF 장)은 결과적으로 이하로서 기술될 수 있다.

무한히 빠른 전파 속도가 여기서 가정된다.

최적화 처리가 실현될 수 있도록, 상이한 편파들에 대한 상이한 장들이 지금 이것으로 결정될 수 있다. 두 가지 최적화 목표가 따라서 상정될 수 있다. 한편으로는, 편파의 변동이 모델 물체에 속하는 모든 지점들에 대한 전계가 가능한 한 0에 가깝게 설정하기 위해 최적화 방법에서 사용될 수 있다; 다른 한편, 총 RF 장 B₁ ^tot 은 모델 물체에 인접한 영역(양호하게는 전체 영역)에서 가능한 한 균일하도록 요구될 수 있다. A의 편파는 따라서 진폭들 및/또는 위상들의 변동을 통해 제각기 변경된다.

여기서 제안된 이론은 당연히 2 보다 많은 전송 채널을 가진 RF 코일 배치에도 확장될 수 있다.

테스트 측정의 범위 내에서, 최적화 처리의 종결 후에, 결정된 진폭들 및 위상들의 가용성이 실제로 검사될 수 있는 데, 이를 위해 RF 장 맵(RF field map)이 진폭들 및/또는 위상들의 -또는 심지어 모델의 - 어떤 추가적 적응화가 새로운 최적화에 의해 일어날 수 있는 지에 기초하여 측정된다(B1 맵).

특히 최적으로 낮은 전계 - 또는 심지어 전혀 존재하지 않은 전계 - 가 모델 물체의 영역에서 최적화되는 경우(그러나 또한 다른 경우), 결과적 총 RF 장(특히 테스트 측정 범위 내에서 결정됨)의 강도가 너무 낮거나 또는 너무 높은 경우들이 발생할 수 있고, 이는 송신기 전압의 적응을 통해 보상될 수 있어서 바라는 플립 각도(flip angle)가 달성된다.

본 발명에 따른 방법의 범위 내에서, 아티팩트의 어떠한 충분한 축소도 달성되지 않지만 그보다는 영역당 축소 또는 제각기 아티팩트의 공간 변이가 달성될 때 다중 하위 데이터 세트를 획득하는 것이 상정 가능한데, 이를 위해 다중 하위 데이터 세트 진폭들 및 위상들의 상이한 파라미터 세트들의 획득이 사용되어 완전하고 광범위한 아티팩트 감소된 자기 공명 데이터가 이러한 하위 데이터 세트들의 조합에 의하여 획득될 수 있도록 한다.

끝으로, 도 3은 본 발명에 따른 자기 공명 장치(9)를 보여준다. 기본적으로 알려진 것처럼, 이것은 원통형 환자 수용부(11)가 위치되는 기본 자계 유닛(10)을 갖는다. 환자용 침대는 명료성을 위하여 여기서 상세히 보여지지 않는다. 독립적으로 제어 가능한 코일 소자들을 가진 RF 코일 배치(3') 및 구배 코일 배치(12)가 환자 수용부(11)를 둘러싸며 제공된다.

RF 코일 배치(3')의 전송 채널들이 그에 의해 제어될 수 있는 파라미터들(그러므로 진폭들과 위상들)은 금속 물체(2)에서 RF 유도로 인한 아티팩트를 감소시키기 위해 앞에서 기술된 제어 장치(13)에 의해 선택될 수 있고, 이는 제어 장치(13)가 본 발명에 따른 방법을 구현하기 위해 설계된다는 것을 의미한다. 룩업 테이블을 저장하기 위한 메모리 장치가 따라서 양호하게는 제어 장치(13) 내에 제공될 수 있다.

본 발명이 양호한 예시적 실시예를 통해 상세히 예시되고 설명되었지만, 본 발명은 개시된 실시예에만 제한되지 않으며, 다른 변형들이 본 발명의 보호 범위를 벗어나지 않고 당업자에 의해 이것들로부터 도출될 수 있다.

Claims (17)

1. 자기 공명 장치(9)를 이용하여 금속 물체(2)를 포함하는 목표 영역(1)의 자기 공명 데이터를 획득하는 방법으로서,
   RF 코일 배치(3')를 통해 방사될 적어도 하나의 RF 여기를 포함하는 자기 공명 시퀀스가 이용되고,
   상이한 진폭 및/또는 위상으로 독립적으로 제어될 수 있는 다중 코일 소자를 포함하는 RF 코일 배치(3')가 이용되는 것을 특징으로 하고,
   상기 RF 장의 편파를 기술하는 상기 코일 소자들의 진폭들 및/또는 위상들은 상기 목표 영역(1)에서의 상기 RF 장의 RF 장의 균일한 원형 편파와 비교하여 상기 RF 여기로 인해 상기 금속 물체(2)에서 생기는 아티팩트(artifact)들을 적어도 부분적으로 감소시키도록 선택되는
   자기 공명 데이터 획득 방법.
2. 제1항에 있어서, 상기 자기 공명 시퀀스는 터보 스핀 반향 시퀀스인 것을 특징으로 하는 자기 공명 데이터 획득 방법.
3. 제1항 또는 제2항에 있어서, 상기 진폭들 및/또는 위상들은 계산을 통해 및/또는 측정 데이터에 좌우되어 및/또는 최적화 처리의 범위 내에서 결정되는 것을 특징으로 하는 자기 공명 데이터 획득 방법.
4. 제3항에 있어서, 교정 데이터가, 상기 금속 물체를 기술하는 적어도 하나의 물체 파라미터(parameter)에 있어서 상기 목표 영역(1)에서의 상기 금속 물체(2)와 일치하는 추가적 금속 물체에 대해 상기 자기 공명 장치(9)에 의해 획득되고, 상기 교정 데이터는 상기 진폭들 및/또는 위상들의 결정에서 고려되는 것을 특징으로 하는 자기 공명 데이터 획득 방법.
5. 제3항 또는 제4항에 있어서, 상기 자기 공명 데이터의 획득의 시뮬레이션을 계산하기 위해 구현되는 자기 공명 데이터 획득 방법.
6. 제3항 내지 제5항 중 어느 한 항에 있어서, 상기 진폭들 및/또는 위상들에 대한 허용된 변동 범위가, 특히 상기 RF 장의 균일한 원형 편파를 기술하는 기본 설정으로부터 시작하여, 상기 최적화 처리 범위 내에서 정의되고, 기본 설정은 특히 상기 자기 공명 데이터의 최소 바라는 영상 품질에 의해 결정되는 것을 특징으로 하는 자기 공명 데이터 획득 방법.
7. 제3항 내지 제6항 중 어느 한 항에 있어서, 최적화 처리가 상기 자기 공명 장치에서 상기 금속 물체를 가진 상기 목표 영역의 모델을 이용하여 수행되는 것을 특징으로 하는 자기 공명 데이터 획득 방법.
8. 제7항에 있어서, 상기 모델에서, 상기 금속 물체는 유체(특히 물)로 채워진 무한히 긴 원기둥 또는 타원체 내에서의 기하 형태(특히 둥근 또는 다각형 막대 및/또는 구 및/또는 타원체로서의 형태를 가짐)를 갖는 균일한 모델 물체로서 가정되는 것을 특징으로 하는 자기 공명 데이터 획득 방법.
9. 제7항 또는 제8항에 있어서, 적어도 하나의 모델 파라미터 -특히 상기 자기 공명 장치에서의 환자 위치 및/또는 상기 환자에서의 상기 금속 물체의 위치 -는 상기 자기 공명 장치에 의한 예비 측정 데이터로부터 결정되는 것을 특징으로 하는 자기 공명 데이터 획득 방법.
10. 제7항 내지 제9항 중 어느 한 항에 있어서, 최적화 목적으로서, 상기 모델 물체가 들어 있는 상기 모델의 영역에서의 전계가 테스트 파라미터들에 의해 기술되는 편파를 갖는 RF 여기에 대해 가능한 한 작아야 하고, 및/또는 테스트 파라미터들에 의해 기술되는 편파를 갖는 RF 여기의 최적으로 균일한 총 자성 RF 장이 상기 모델 물체에 인접한 영역(특히 상기 목표 영역)에서 달성되어야 하는 것을 특징으로 하는 자기 공명 데이터 획득 방법.
11. 제7항 내지 제10항 중 어느 한 항에 있어서, RF 장 맵(RF field map)의 테스트 측정이 상기 최적화 처리에서의 상기 진폭들 및/또는 위상들의 결정 후에 구현되고, 상기 진폭들 및/또는 위상들은 상기 RF 장 맵에 좌우되어 적응되는 것을 특징으로 하는 자기 공명 데이터 획득 방법.
12. 제7항 내지 제11항 중 어느 한 항에 있어서, 송신기 전압의 적응이, 상기 RF 장 맵에 의해 측정되는 상기 RF 장의 가장 최근 강도에 특히 좌우되어 바라는 값을 향하여 일어나는 것을 특징으로 하는 자기 공명 데이터 획득 방법.
13. 제1항 내지 제12항 중 어느 한 항에 있어서, 상기 진폭들 및/또는 위상들은 상기 금속 물체(2)를 기술하는 적어도 하나의 물체 파라미터에 좌우되어 상기 자기 공명 데이터의 획득 전에 룩업 테이블에서 검색되는 것을 특징으로 하는 자기 공명 데이터 획득 방법.
14. 제1항 내지 제12항 중 어느 한 항에 있어서, 조절 측정이 진폭들 및/또는 위상들의 적어도 두 개의 파라미터 세트에 대해 상기 자기 공명 데이터의 획득 전에 구현되고, 상기 진폭들 및/또는 위상들은 상기 조절 측정 결과에 좌우되어 선택되는 것을 특징으로 하는 자기 공명 데이터 획득 방법.
15. 제14항에 있어서, 상기 조절 측정은 사영 측정인 것을 특징으로 하는 자기 공명 데이터 획득 방법.
16. 제1항 내지 제15항 중 어느 한 항에 있어서, 상기 목표 영역(1)의 상이한 하위 영역들에서 아티팩트들을 감소시킨 상기 자기 공명 데이터의 제각기의 하위 데이터 세트가 적어도 두 개의 획득 처리에서 획득되고, 상기 하위 데이터 세트들의 조합이 상기 자기 공명 데이터의 추가적 처리가 주어지면 상기 하위 영역들을 고려하여 일어나는 것을 특징으로 하는 자기 공명 데이터 획득 방법.
17. 상이한 진폭 및/또는 위상으로 제어 가능한 다중 코일 소자를 포함하는 RF 코일 배치(3'), 및 제1항 내지 제16항 중 어느 한 항에 따른 방법을 구현하도록 설계된 제어 장치(13)를 갖는 자기 공명 장치(9).
    

Images