JPS63316408A - 超電導電磁石及びその着磁方法 - Google Patents
超電導電磁石及びその着磁方法Info
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- JPS63316408A JPS63316408A JP62152250A JP15225087A JPS63316408A JP S63316408 A JPS63316408 A JP S63316408A JP 62152250 A JP62152250 A JP 62152250A JP 15225087 A JP15225087 A JP 15225087A JP S63316408 A JPS63316408 A JP S63316408A
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- 238000000034 method Methods 0.000 claims abstract description 11
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Classifications
-
- G—PHYSICS
- G01—MEASURING; TESTING
- G01R—MEASURING ELECTRIC VARIABLES; MEASURING MAGNETIC VARIABLES
- G01R33/00—Arrangements or instruments for measuring magnetic variables
- G01R33/20—Arrangements or instruments for measuring magnetic variables involving magnetic resonance
- G01R33/28—Details of apparatus provided for in groups G01R33/44 - G01R33/64
- G01R33/38—Systems for generation, homogenisation or stabilisation of the main or gradient magnetic field
- G01R33/381—Systems for generation, homogenisation or stabilisation of the main or gradient magnetic field using electromagnets
- G01R33/3815—Systems for generation, homogenisation or stabilisation of the main or gradient magnetic field using electromagnets with superconducting coils, e.g. power supply therefor
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- Magnetic Resonance Imaging Apparatus (AREA)
Abstract
(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。
め要約のデータは記録されません。
Description
【発明の詳細な説明】
(産業上の利用分野)
本発明は、75温動作の超電導体セラミックスを用いた
超電導電磁石に関する。
超電導電磁石に関する。
(従来の技術)
液体ヘリウムに浸)へした水銀の電気抵抗が全く消失づ
る超電導現争が発見されて以来、超゛七導を示づ物質ど
して、金属元素9合金及び金属間化合物系1000種類
をl!1づ物質が知られるようになっている。この超電
導現蒙を利用して作られる超電導磁石は、従来Nb−T
iの合金系及びNb3Sn又はV3Gaの金属間化合物
系の超電導線が用いられていた。しかしながら、近時、
比較的高温で超電導現客を示す希土類酸化物系のセラミ
ックスが発見されたことを契nとして、液体窒素の温度
で動作する超電導体セラミックスが開発され、更に高温
で超電専用9を示す物質に対するIt’J l#が大き
なしのとなっている。
る超電導現争が発見されて以来、超゛七導を示づ物質ど
して、金属元素9合金及び金属間化合物系1000種類
をl!1づ物質が知られるようになっている。この超電
導現蒙を利用して作られる超電導磁石は、従来Nb−T
iの合金系及びNb3Sn又はV3Gaの金属間化合物
系の超電導線が用いられていた。しかしながら、近時、
比較的高温で超電導現客を示す希土類酸化物系のセラミ
ックスが発見されたことを契nとして、液体窒素の温度
で動作する超電導体セラミックスが開発され、更に高温
で超電専用9を示す物質に対するIt’J l#が大き
なしのとなっている。
(発明が解決しようとづ゛る問題点)
このようにして、高温の超2M 6体セラミックスが開
発され、超電導物質による電磁石が、温度的にも経済的
に5従来に比し容易に利用し得る時代の到来の曙光が見
えて来ている。しかしながら、超電導物質を容9に1り
ることがでさてら1虫り用としてし、発送雪男どしてし
その実用化に1j次の点の実現に関して月間を抱えてい
る。
発され、超電導物質による電磁石が、温度的にも経済的
に5従来に比し容易に利用し得る時代の到来の曙光が見
えて来ている。しかしながら、超電導物質を容9に1り
ることがでさてら1虫り用としてし、発送雪男どしてし
その実用化に1j次の点の実現に関して月間を抱えてい
る。
(1) 4.I F’lが線側どして使用できろこと。
〈2)流せる。η流の許容限界を向上させること。
1M]ら、細いI!I!をレラミックスで作ることには
困却があり、叉、超電導磁石に用いられる第2FF超電
導1木で14臨W電流は導体の所面積に比例するので・
細い線を用いる七■凸では流す電流に限度があって充力
な1社束の“1し磁石を1qることはでき4丁い。
困却があり、叉、超電導磁石に用いられる第2FF超電
導1木で14臨W電流は導体の所面積に比例するので・
細い線を用いる七■凸では流す電流に限度があって充力
な1社束の“1し磁石を1qることはでき4丁い。
次に、超1u導電L6Gにり・1覆る谷…の方法は第2
図のJ、うむ方?人て・従来7jわれていた。即ら、超
り8う遣(川石10に閉路用スインf11を問いlこ状
態で定電流電源12から電流を供給し、閉路用スイッチ
11を閉じて超電導電噴石に電流を流す方法を取ってい
た。イのためスイッチら超電導材を使用Jる必要があっ
た。
図のJ、うむ方?人て・従来7jわれていた。即ら、超
り8う遣(川石10に閉路用スインf11を問いlこ状
態で定電流電源12から電流を供給し、閉路用スイッチ
11を閉じて超電導電噴石に電流を流す方法を取ってい
た。イのためスイッチら超電導材を使用Jる必要があっ
た。
本発明は上記の点にWみてなされたもので、その[]的
は、現在開光されている超電導物質の有づろ形状の自由
度と、臨界電流音度に関する性質等を勘スして実用可能
な例えば…気共lI!2断層■影装置の静磁場発生用の
超雷導雷!i石を実現することにある。
は、現在開光されている超電導物質の有づろ形状の自由
度と、臨界電流音度に関する性質等を勘スして実用可能
な例えば…気共lI!2断層■影装置の静磁場発生用の
超雷導雷!i石を実現することにある。
又、他の目的は超知ンク電IA1石に定する簡便な肴(
1の方法を実1r2することにある。
1の方法を実1r2することにある。
(問題点を解決するための手段)
11a記の問題点を解決する本発明は1.’り温動作の
超1[i入り体セラミックスを用いた超電4電磁石にJ
3いて、線径の大きな線材を用いた少なくとも1周の1
ターンのコイルリングから成ることを特徴どするもので
ある。
超1[i入り体セラミックスを用いた超電4電磁石にJ
3いて、線径の大きな線材を用いた少なくとも1周の1
ターンのコイルリングから成ることを特徴どするもので
ある。
(実箱例)
以下、図面を参照して本発明の実施例を詳細に2(明づ
る。
る。
m1図は本発明の一実施例の電磁石及びその着磁装置を
示す断面図である。図において、1は超:U in体ビ
ラミックスで作られた1ターンのコイルリングで、液体
窒素を封入した液体窒素容器2の1+に収容されている
。3は液体窒素を液体窒素容器2の中に注入する注入口
、4は液体窒素容器2を囲んで熱を遮断している断熱材
である。5は励10用の着磁用外付コイル6を巻いであ
るコイルボビンで、7は着磁用外付コイル6に電流を供
給するリード線である。
示す断面図である。図において、1は超:U in体ビ
ラミックスで作られた1ターンのコイルリングで、液体
窒素を封入した液体窒素容器2の1+に収容されている
。3は液体窒素を液体窒素容器2の中に注入する注入口
、4は液体窒素容器2を囲んで熱を遮断している断熱材
である。5は励10用の着磁用外付コイル6を巻いであ
るコイルボビンで、7は着磁用外付コイル6に電流を供
給するリード線である。
上記のように構成された実施例の電磁石及び着磁装置の
動作を第3図を参照しながら説明する。
動作を第3図を参照しながら説明する。
第3図は第1図の着磁装置によってけう着磁の模式的説
明図である。図において、第1図、第2図と同じ部分に
は同じ符号を付しである。その着磁の方法は、定電流電
源12を着磁用外付コイル6に接続して電流を供給し、
保持すべき磁界の強さNoを発生させてJ′3き、その
コイルボビン5の中(こ、!2捧窒累容に12中に収容
されたコイルリング1を入れた状態で、液体窒素注入口
3から液体窒素d各2に欣(A窒素をと1人して冷却し
、コイルリング1が臨界温度以下になった後、着磁用外
付コイルの電流を断つ。このようにすると、超電導体又
+、t JjU電導体のコイルが有する完全反磁性、換
言すれば鎖交する磁束の変化を拒絶ザる性質から、電流
が所たれてもコイルリング1内には…弄の強さ1−1
oが保1y、保存され、磁界の強さ目0を発生するに定
る電流がコイルリング1内に発生、保存される。
明図である。図において、第1図、第2図と同じ部分に
は同じ符号を付しである。その着磁の方法は、定電流電
源12を着磁用外付コイル6に接続して電流を供給し、
保持すべき磁界の強さNoを発生させてJ′3き、その
コイルボビン5の中(こ、!2捧窒累容に12中に収容
されたコイルリング1を入れた状態で、液体窒素注入口
3から液体窒素d各2に欣(A窒素をと1人して冷却し
、コイルリング1が臨界温度以下になった後、着磁用外
付コイルの電流を断つ。このようにすると、超電導体又
+、t JjU電導体のコイルが有する完全反磁性、換
言すれば鎖交する磁束の変化を拒絶ザる性質から、電流
が所たれてもコイルリング1内には…弄の強さ1−1
oが保1y、保存され、磁界の強さ目0を発生するに定
る電流がコイルリング1内に発生、保存される。
この電磁気学的なモデルを第4図に示す。図において、
第1図と同″!rな部分には同じ符号を付しである。既
述の第3図による着磁の方法は7人4図の1−ランス結
合体の場合に相当しており、1次側回路中の電流1によ
り2次側コイルリング1の11]るエネルギーは相互イ
ンダクタンスMによって(りられるエネルギー e=(
1/2)Mi2 が保)iされて定電流電源遮断後もそ
の電流分が流れ続()ることで理解されるであろう。
第1図と同″!rな部分には同じ符号を付しである。既
述の第3図による着磁の方法は7人4図の1−ランス結
合体の場合に相当しており、1次側回路中の電流1によ
り2次側コイルリング1の11]るエネルギーは相互イ
ンダクタンスMによって(りられるエネルギー e=(
1/2)Mi2 が保)iされて定電流電源遮断後もそ
の電流分が流れ続()ることで理解されるであろう。
このh田の方法において、重要な点は次の諸点である。
(1)贅…用外(=Jコイル6に電流を流して+10の
1社界を発生させた後、コイルリング1を;令却(1ろ
。
1社界を発生させた後、コイルリング1を;令却(1ろ
。
(2)着磁用外付コイル6は常温、常伝導体で−できて
いるので、実際トは電流を流す時間はさほど長< it
できないため、コイルリングをf1′?<臨界温度以下
に冷却する。
いるので、実際トは電流を流す時間はさほど長< it
できないため、コイルリングをf1′?<臨界温度以下
に冷却する。
1ス上がポイントと<rる。蟻気Jl:鳴断帝囮影装首
川の静磁場用としての磁界の保持手段としては均一度の
良い磁界の強さト1oを1するためにはコイルリング1
を2個、4個又は6個用いる必要がある。
川の静磁場用としての磁界の保持手段としては均一度の
良い磁界の強さト1oを1するためにはコイルリング1
を2個、4個又は6個用いる必要がある。
以上説明したように、現在発表されている高温超電導セ
ラミックスによる超電導材で磁気共鳴断層踊影装置の静
磁場用磁界の保持1一段が容易に実現できる。又、次の
ような電磁石に応用できる。
ラミックスによる超電導材で磁気共鳴断層踊影装置の静
磁場用磁界の保持1一段が容易に実現できる。又、次の
ような電磁石に応用できる。
(1)電導機や発電別等の界…
(2)サイクロ[・ロン等の粒子加速器(3)電子ビー
ム発生幅面系等に付随するフォーカス用、ビーム曲げ用 第4図の回路で、超電導状態のコイルリング1に磁界1
−10を保持させたまま加熱等してクエンチさせると1
次側のコイルに電圧パルスが現われる。
ム発生幅面系等に付随するフォーカス用、ビーム曲げ用 第4図の回路で、超電導状態のコイルリング1に磁界1
−10を保持させたまま加熱等してクエンチさせると1
次側のコイルに電圧パルスが現われる。
これは先に注入した(1/2)Mi 2のエネルギーの
一部が回収可能であることを意味する。これは結合係数
に大きく支配され、結合係数が大きい程、回収効率は良
い。従って、将来常温において超電導現象を呈する物質
が実用化されれば、電力貯1i[としても有効に用いら
れるものと考える。
一部が回収可能であることを意味する。これは結合係数
に大きく支配され、結合係数が大きい程、回収効率は良
い。従って、将来常温において超電導現象を呈する物質
が実用化されれば、電力貯1i[としても有効に用いら
れるものと考える。
尚、本発明は前記実IM例に限定されるものではなく、
例えば、着磁用外イ・1コイルは液体窓A;の外側に設
ける必要はなく、内側に設けるようにしても良い。
例えば、着磁用外イ・1コイルは液体窓A;の外側に設
ける必要はなく、内側に設けるようにしても良い。
(発明の9〕宋)
以上、zT細に説明したように本発明によれば、超電′
6t−ラミックスにJ:る血中な構造の電H1石が実現
でき、且つループ構造の電磁石にも容易に4磁する方法
が実現できて、実用−Eの効果は大さい。
6t−ラミックスにJ:る血中な構造の電H1石が実現
でき、且つループ構造の電磁石にも容易に4磁する方法
が実現できて、実用−Eの効果は大さい。
第1図は本発明の一実施例の電磁石及び着磁装置の所面
図、第2図は従来の超電導電磁石に対する着磁力法の説
明図、第3図は木呪明のコイルリングの超電導電磁石に
ム1if1する方法の模式的説明図、第4図tよ閉回路
のコイルリングに対しエネル1デーを供給する方法の原
Fl! 説明図である。 1・・・コイルリング 2・・・液体窒素容器3・・
・液体窒素注入口 4・・・断熱材5・・・コイルボビ
ン 6・・・着磁用、外付コイル7・・・リード線
10・・・超・電S電磁石11・・・スイッチ
12・・・定ffi流Ti源特許出願人 横河メデ
ィカルシステム株式会社第 1 国司 筒2図 第3 国司 角等4 図 ET”−一続−7’1li−’jE−U:F(自(a)
(円)
昭和63年8月31目−一竜榊 ″1.’j、rl’庁長官 Lシン 1 事f’lのに示 昭JL162年特許即第152
250号2 発明の名(4; 超電導電磁石及び
その着硅)J法3 抽圧をする者 事件との関係 1.?許出願人住所 東京M
(立川市栄町6丁目1番3号電ご占 0425 (3
5)8383名 称 横河メディカルシステム株式
会社代表者 取締役社長 杉 山 卓 。 ・1 補正命令の日イ(1自 発 5 油止によりハ勃1「4°る発明の数 06
油止の対象 (1)明輔1曲り発明の詳細な説明の欄。
図、第2図は従来の超電導電磁石に対する着磁力法の説
明図、第3図は木呪明のコイルリングの超電導電磁石に
ム1if1する方法の模式的説明図、第4図tよ閉回路
のコイルリングに対しエネル1デーを供給する方法の原
Fl! 説明図である。 1・・・コイルリング 2・・・液体窒素容器3・・
・液体窒素注入口 4・・・断熱材5・・・コイルボビ
ン 6・・・着磁用、外付コイル7・・・リード線
10・・・超・電S電磁石11・・・スイッチ
12・・・定ffi流Ti源特許出願人 横河メデ
ィカルシステム株式会社第 1 国司 筒2図 第3 国司 角等4 図 ET”−一続−7’1li−’jE−U:F(自(a)
(円)
昭和63年8月31目−一竜榊 ″1.’j、rl’庁長官 Lシン 1 事f’lのに示 昭JL162年特許即第152
250号2 発明の名(4; 超電導電磁石及び
その着硅)J法3 抽圧をする者 事件との関係 1.?許出願人住所 東京M
(立川市栄町6丁目1番3号電ご占 0425 (3
5)8383名 称 横河メディカルシステム株式
会社代表者 取締役社長 杉 山 卓 。 ・1 補正命令の日イ(1自 発 5 油止によりハ勃1「4°る発明の数 06
油止の対象 (1)明輔1曲り発明の詳細な説明の欄。
Claims (2)
- (1)高温動作の超電導体セラミックスを用いた超電導
電磁石において、線径の大きな線材を用いた少なくとも
1個の1ターンのコイルリングから成ることを特徴とす
る超電導電磁石。 - (2)超電導電磁石に着磁するに際し、 (イ)着磁用コイルに電流を流して磁場を作り、 (ロ)該磁場中の超電導電磁石を臨界温度以下に冷却し
、 (ハ)着磁用コイルに流している電流を断つことを特徴
とする超電導電磁石の着磁方法。
Priority Applications (2)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
JP62152250A JPS63316408A (ja) | 1987-06-18 | 1987-06-18 | 超電導電磁石及びその着磁方法 |
PCT/JP1988/000592 WO1988010501A1 (en) | 1987-06-18 | 1988-06-17 | Superconducting electromagnet and method of magnetization |
Applications Claiming Priority (1)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
JP62152250A JPS63316408A (ja) | 1987-06-18 | 1987-06-18 | 超電導電磁石及びその着磁方法 |
Publications (1)
Publication Number | Publication Date |
---|---|
JPS63316408A true JPS63316408A (ja) | 1988-12-23 |
Family
ID=15536378
Family Applications (1)
Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
---|---|---|---|
JP62152250A Pending JPS63316408A (ja) | 1987-06-18 | 1987-06-18 | 超電導電磁石及びその着磁方法 |
Country Status (2)
Country | Link |
---|---|
JP (1) | JPS63316408A (ja) |
WO (1) | WO1988010501A1 (ja) |
Cited By (2)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
JPH0217478A (ja) * | 1988-05-04 | 1990-01-22 | Philips Gloeilampenfab:Nv | 磁気共鳴装置 |
US7026901B2 (en) | 1996-06-19 | 2006-04-11 | Aisin Seiki Kabushiki Kaisha | Superconducting magnet apparatus and method for magnetizing superconductor |
Families Citing this family (1)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
JP5143006B2 (ja) * | 2005-10-03 | 2013-02-13 | マサチューセッツ インスティテュート オブ テクノロジー | 磁気の共鳴スペクトルを得るための輪状磁石を使ったシステム |
Citations (2)
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JPS60157208A (ja) * | 1984-01-26 | 1985-08-17 | Toshiba Corp | 超電導磁石装置 |
JPS63283003A (ja) * | 1987-05-15 | 1988-11-18 | Hitachi Ltd | 超電導コイル装置 |
Family Cites Families (1)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
JPS57117208A (en) * | 1981-01-14 | 1982-07-21 | Toshiba Corp | Exciting method for superconduction magnet |
-
1987
- 1987-06-18 JP JP62152250A patent/JPS63316408A/ja active Pending
-
1988
- 1988-06-17 WO PCT/JP1988/000592 patent/WO1988010501A1/ja unknown
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