JPS63147390A - 半導体レ−ザ素子 - Google Patents
半導体レ−ザ素子Info
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- JPS63147390A JPS63147390A JP29533486A JP29533486A JPS63147390A JP S63147390 A JPS63147390 A JP S63147390A JP 29533486 A JP29533486 A JP 29533486A JP 29533486 A JP29533486 A JP 29533486A JP S63147390 A JPS63147390 A JP S63147390A
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- Japan
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- mesa
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- semiconductor laser
- thermal resistance
- terrace
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- Pending
Links
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Landscapes
- Semiconductor Lasers (AREA)
Abstract
(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。
め要約のデータは記録されません。
Description
【発明の詳細な説明】
(産業上の利用分野)
本発明は発光あるいはレーザ発振をする半導体レーザ素
子に関する。
子に関する。
(従来技術)
元情報処理用の光源として可視光子導体発光素子にその
重要性を増している。波長0.58〜0.68umの可
視光子導体発光素子として、活性層に(AlxGas−
x) o、 s I n 6.5 P 、クラッド層1
”: (AI 、Ga 1−yへ51n6.5P (Q
≦x<y≦1)を用イタダブルヘテロ構造発光素子が注
目されている。
重要性を増している。波長0.58〜0.68umの可
視光子導体発光素子として、活性層に(AlxGas−
x) o、 s I n 6.5 P 、クラッド層1
”: (AI 、Ga 1−yへ51n6.5P (Q
≦x<y≦1)を用イタダブルヘテロ構造発光素子が注
目されている。
第3図は従来の半導体レーザ索子の一例の断面図である
。n型G a A S基板ll上に順欠厚さ1.Opm
n型G a A sバフフッ層12.厚さ1.(Jμm
n型(AI o、 3Ga□、7) 0.51no、5
Pクラッド#33.厚さ0.2μmアンドープGaO,
51nO,BP活活性34.厚さ1.0μmp型(AI
0.30a □、7 ) 0.51n 6.5Pクラ
ッド膚35.浮石1,0μmn型G a A s電流ブ
ロック層36、厚さ1.0μmp型G a A sキャ
ラプ層37が形成されている。クラッド層のA1組成金
適当に選ぶことにより、この従来例の様に活性層への活
性層への注入キャリアおよび光の閉じ込め6充分ロック
層36により電流狭窄を行なりことができべ雑誌[アプ
ライド、フィツクス・レターズ(AppL Phyz
Lett、 )J、第43巻pp987−989(19
83)参照)。
。n型G a A S基板ll上に順欠厚さ1.Opm
n型G a A sバフフッ層12.厚さ1.(Jμm
n型(AI o、 3Ga□、7) 0.51no、5
Pクラッド#33.厚さ0.2μmアンドープGaO,
51nO,BP活活性34.厚さ1.0μmp型(AI
0.30a □、7 ) 0.51n 6.5Pクラ
ッド膚35.浮石1,0μmn型G a A s電流ブ
ロック層36、厚さ1.0μmp型G a A sキャ
ラプ層37が形成されている。クラッド層のA1組成金
適当に選ぶことにより、この従来例の様に活性層への活
性層への注入キャリアおよび光の閉じ込め6充分ロック
層36により電流狭窄を行なりことができべ雑誌[アプ
ライド、フィツクス・レターズ(AppL Phyz
Lett、 )J、第43巻pp987−989(19
83)参照)。
(発明が解決しようとする問題点)
ところが、(AI 0.30ao、 7 )6.51n
O,5Pの様な4元混晶を放熱経路すなわち、活性層の
周囲に用いた場合、周囲の層の熱抵抗が高い。このため
連続動作させた場合、素子の温度上昇が大きく、高性能
、高信頼の素子を得ることができないという欠点がめっ
九。
O,5Pの様な4元混晶を放熱経路すなわち、活性層の
周囲に用いた場合、周囲の層の熱抵抗が高い。このため
連続動作させた場合、素子の温度上昇が大きく、高性能
、高信頼の素子を得ることができないという欠点がめっ
九。
本発明の目的は、この様な従来の欠点を除去し、発光効
率の高い高性能、高信頼性をもつ半導体レーザ索子を提
供することにある。
率の高い高性能、高信頼性をもつ半導体レーザ索子を提
供することにある。
(問題点を解決する之めの手段)
本発明の構成に、表面にメサ型あるいはテラス型段差を
有するG a A s基板上に、(AI、Ga 1−、
)g、 。
有するG a A s基板上に、(AI、Ga 1−、
)g、 。
InO,5P (Q≦xく1)からなる活性/1it−
、(AI。
、(AI。
Ga1−7)O6slno、 sP (0≦x<y≦1
)からなるクラッド層で挾んだダブルヘテロ構造を有す
る半導体レーザ索子において、前記基板と反対側で放熱
伸となるクラッド層のメサ仰1面あるいはテラス平坦部
の厚さを、電子のドニブロイ波長よりも大きり0.2μ
m程度以下に形成することにより、熱抵抗を低減し九こ
とを特徴とする。
)からなるクラッド層で挾んだダブルヘテロ構造を有す
る半導体レーザ索子において、前記基板と反対側で放熱
伸となるクラッド層のメサ仰1面あるいはテラス平坦部
の厚さを、電子のドニブロイ波長よりも大きり0.2μ
m程度以下に形成することにより、熱抵抗を低減し九こ
とを特徴とする。
(実施例)
次に図面により本発明の詳細な説明する。
第1図は本発明の一実施例の断面−である。本実施例は
、まず凸のメサ型でメサの高さが1μm以上に形成され
7jn型GaAs基板ll上にMCJCVD法により、
厚さ1. Ottmのn型G a A sバッフ7 N
12 p厚さ!、 Oj!Amのn型(AI、Ga
1−y ) 0.51no、s)’層13.Jlさα1
ttmのアンド−1(AlxGa 1−x)o、 s
In o、 s P (0≦x<y≦1 )mi 4
、厚さ数4mのP型(AI 、Ga 1−7 ) o
、 s in O6s PPI5に順次形成する。その
後この成長を行なった同一の反応系内にて、インサイチ
ュ気相エツチングを行ない、p型(AI、Ga 1−y
) o、 s lrx O,s P R11l 5の
メサ型側面の厚さを電子のドニプロイ波長よりも大きく
0.2μm程度以下、メサ上部の厚さヲ1.0μmに形
成する。
、まず凸のメサ型でメサの高さが1μm以上に形成され
7jn型GaAs基板ll上にMCJCVD法により、
厚さ1. Ottmのn型G a A sバッフ7 N
12 p厚さ!、 Oj!Amのn型(AI、Ga
1−y ) 0.51no、s)’層13.Jlさα1
ttmのアンド−1(AlxGa 1−x)o、 s
In o、 s P (0≦x<y≦1 )mi 4
、厚さ数4mのP型(AI 、Ga 1−7 ) o
、 s in O6s PPI5に順次形成する。その
後この成長を行なった同一の反応系内にて、インサイチ
ュ気相エツチングを行ない、p型(AI、Ga 1−y
) o、 s lrx O,s P R11l 5の
メサ型側面の厚さを電子のドニプロイ波長よりも大きく
0.2μm程度以下、メサ上部の厚さヲ1.0μmに形
成する。
このメサ型の形成にに気相エツチング速度の半導体結晶
面方位に対する依存性を利用している。
面方位に対する依存性を利用している。
例えば、塩酸をエッチャントとして用いた場合のGaA
sに対する気相エツチング速度の面方位依存性を第4図
に示す。図に示したよりに、エツチング温度によジエッ
チング速度1面方位にズ1するエツチングの選択性が異
なる。1t1エツチングガス量および気相エツチングを
行なり半導体層、0の場合は、p型(AI、C)al−
y)o、5lnc4sP層15のM組成yに依存するた
め、エツチング条件全適当に選んでエツチングを行なう
。
sに対する気相エツチング速度の面方位依存性を第4図
に示す。図に示したよりに、エツチング温度によジエッ
チング速度1面方位にズ1するエツチングの選択性が異
なる。1t1エツチングガス量および気相エツチングを
行なり半導体層、0の場合は、p型(AI、C)al−
y)o、5lnc4sP層15のM組成yに依存するた
め、エツチング条件全適当に選んでエツチングを行なう
。
その後、n −(jaAs N 16を2 ttm f
fX長し、メサ上部より、p(AI、Ga1−y)o、
5In0.5PPI1に70ントが達するまでZn拡散
を行い拡散領域17を形成する。その俊、p電極18お
よびn電&19を形成し、素子を完bj、Tる。
fX長し、メサ上部より、p(AI、Ga1−y)o、
5In0.5PPI1に70ントが達するまでZn拡散
を行い拡散領域17を形成する。その俊、p電極18お
よびn電&19を形成し、素子を完bj、Tる。
これら各層のワちレーザの活性層ハ、アンド−1(Ai
、oal−x) 0.51110.5 PI@ l 4
で、このIWI14に注入キャリアおよび発光された元
が閉じ込められる様にn型およびp型(AI 、Ga
1−y ) o、 s In o、 s ”クラッド層
13.15のAI組成比yを選ぶ。1−p型(AI、G
a1−y)0.51n6.sPPI35 k埋め込むn
’H3GaAs層16により電流狭窄を行なえる。
、oal−x) 0.51110.5 PI@ l 4
で、このIWI14に注入キャリアおよび発光された元
が閉じ込められる様にn型およびp型(AI 、Ga
1−y ) o、 s In o、 s ”クラッド層
13.15のAI組成比yを選ぶ。1−p型(AI、G
a1−y)0.51n6.sPPI35 k埋め込むn
’H3GaAs層16により電流狭窄を行なえる。
このよりに注入キャリアおよび元の閉じ込めについては
、第3図に示したような従来のダブルヘテロ構造の機能
を全く損つものでになく、さらに以下に述べるように、
従来技術の問題点を克服し次機能をもつ。
、第3図に示したような従来のダブルヘテロ構造の機能
を全く損つものでになく、さらに以下に述べるように、
従来技術の問題点を克服し次機能をもつ。
従来技術の項で述べたよりに、(’J aGa 1−1
1 )、11 nl−vP4元混晶は熱抵抗が大きい。
1 )、11 nl−vP4元混晶は熱抵抗が大きい。
多元混晶は、構成元素の種類の少ない混晶と較べて一般
に熱抵抗が大きい。これに多元になる程結晶格子の乱雑
さが増すためで、4元混晶(A1.Ga 1−111
) o、 s In o、 sPの場合、u=α5附近
で熱抵抗率は極大値をもち、約14 deg−cm 7
ANとなる。熱抵抗率は、組成比Uの依存性があり、8
〜14 degC!n/Wの範囲の埴をもつ。そこで、
放熱する側の半導体層はできる限ジ、構成元素の種類の
少ない混晶とすることが望ましいことがわたる。
に熱抵抗が大きい。これに多元になる程結晶格子の乱雑
さが増すためで、4元混晶(A1.Ga 1−111
) o、 s In o、 sPの場合、u=α5附近
で熱抵抗率は極大値をもち、約14 deg−cm 7
ANとなる。熱抵抗率は、組成比Uの依存性があり、8
〜14 degC!n/Wの範囲の埴をもつ。そこで、
放熱する側の半導体層はできる限ジ、構成元素の種類の
少ない混晶とすることが望ましいことがわたる。
本実施例の様に、ダブルヘテロ構造をメサ型に形成し、
周囲を二元結晶のGaAsで埋め込む事によフ、熱抵抗
の上昇を低減させることができる。
周囲を二元結晶のGaAsで埋め込む事によフ、熱抵抗
の上昇を低減させることができる。
第2図に本発明の第2の実施例の断面図であり、第1図
のメサ型構造に対して、右左の段差部のめるテラス型構
造を示している。
のメサ型構造に対して、右左の段差部のめるテラス型構
造を示している。
この第2図に示すテラス型のテラス斜面の両側。
すなわちテラス平坦部の厚さを電子のドニブロイ波長よ
りも大きく0.2μm程度以下にすることにより9本実
施例のメサ型レーザ素子と同様の効果を得ることができ
る。
りも大きく0.2μm程度以下にすることにより9本実
施例のメサ型レーザ素子と同様の効果を得ることができ
る。
(具体例)
第1図の実施例において、x=0.1.y=0.6とし
た場合の活性層に(Alo、 IGa O,s ) o
、s In oLsPアンド−1層14.n型およびp
型クラッド層に(Alo、6Ga0.4)Olsln0
.5P/If 3 、15を用い九赤色可視半導体レー
ザについて説明する。
た場合の活性層に(Alo、 IGa O,s ) o
、s In oLsPアンド−1層14.n型およびp
型クラッド層に(Alo、6Ga0.4)Olsln0
.5P/If 3 、15を用い九赤色可視半導体レー
ザについて説明する。
メサ型の形状は、−10μm、長さ200μmのストラ
イプ状で、例えは、電流注入領域から10μm離れ九半
導体層内まで電流注入領域周辺の半導体層の熱抵抗が関
与しているとすると1本実施例の場合と同様の電流注入
領域をもつ従来例では、電流注入領域周辺の半導体層の
熱抵抗が35deg/Wとなる。一方、メサt−G a
A Sで埋め込んだ場合。
イプ状で、例えは、電流注入領域から10μm離れ九半
導体層内まで電流注入領域周辺の半導体層の熱抵抗が関
与しているとすると1本実施例の場合と同様の電流注入
領域をもつ従来例では、電流注入領域周辺の半導体層の
熱抵抗が35deg/Wとなる。一方、メサt−G a
A Sで埋め込んだ場合。
G a A Sの熱抵抗u 2degclIL/Wでお
るので5 d e g/Wとなる。一方、第1図に示し
た実施例の場合、従来例と比べ熱抵抗が電流注入領域も
含め5′22−5de/Wから222−5de/Wとす
ることができ、活性層の温度上昇を約2分の1にするこ
とがでキ九〇ま几、第2因のテラス型を有する例でも、
メサ型を有する例と同様の効果を得ることができた。
るので5 d e g/Wとなる。一方、第1図に示し
た実施例の場合、従来例と比べ熱抵抗が電流注入領域も
含め5′22−5de/Wから222−5de/Wとす
ることができ、活性層の温度上昇を約2分の1にするこ
とがでキ九〇ま几、第2因のテラス型を有する例でも、
メサ型を有する例と同様の効果を得ることができた。
(発明の効果)
以上述べ九ように、本発明によれば、元およびキャリア
の閉じ込めについてに従来ある通常のダブルヘテロ構造
の機能を全く損わず、熱抵抗上下げることにより、特性
お工ひ信頼性を向上させ九半導体発ft、素子を提供す
ることができる。
の閉じ込めについてに従来ある通常のダブルヘテロ構造
の機能を全く損わず、熱抵抗上下げることにより、特性
お工ひ信頼性を向上させ九半導体発ft、素子を提供す
ることができる。
第illおよび第2図に本発明の第1および第2の実施
例の断面図、第3図は従来の半導体発光素子の例を示す
断面図、第4図はGaAsの(110)方向および(1
10)方向の気相エツチング速度のエツチング温度依存
性を示す特性図である。 11=n−GaAs基板、12−n−GaAsバッファ
層、13− n −(AI、Ga 1−y) c)、5
1n0.5P #、14・・・アンドープ(AlxGa
l−X)0.5Ino、s)’層、15−p−(AI、
Ga1−、)(1,51n0.5P層、16 、36−
・n−GaAs電流狭窄層、17・・・Zn拡散領域、
18・・・p電極、19・n電極、33 ・・・n −
(AJ o、 30a O,?)0.8In(1,5P
層、34 ・・・アンドーグGa g、 51n0.5
p層、35− p−(AIo、3Ga0.7) 0.5
In6.sP1!、37・−・p−GaAs層。 貫11¥] 、fiZ図
例の断面図、第3図は従来の半導体発光素子の例を示す
断面図、第4図はGaAsの(110)方向および(1
10)方向の気相エツチング速度のエツチング温度依存
性を示す特性図である。 11=n−GaAs基板、12−n−GaAsバッファ
層、13− n −(AI、Ga 1−y) c)、5
1n0.5P #、14・・・アンドープ(AlxGa
l−X)0.5Ino、s)’層、15−p−(AI、
Ga1−、)(1,51n0.5P層、16 、36−
・n−GaAs電流狭窄層、17・・・Zn拡散領域、
18・・・p電極、19・n電極、33 ・・・n −
(AJ o、 30a O,?)0.8In(1,5P
層、34 ・・・アンドーグGa g、 51n0.5
p層、35− p−(AIo、3Ga0.7) 0.5
In6.sP1!、37・−・p−GaAs層。 貫11¥] 、fiZ図
Claims (1)
- 表面にメサ型あるいはテラス型段差を有するGaAs基
板上に、(Al_xGa_1_−_x)_0_._5I
n_0_._5P(0≦x<1)からなる活性層を、(
Al_yGa_1_−_y)_0_._5In_0_.
_5P(0≦x<y≦1)からなるクラッド層で挾んだ
ダブルヘテロ構造を有する半導体レーザ素子において、
前記基板と反対側で、放熱側となるクラッド層のメサ側
面あるいはテラス平坦部の厚さを、電子のドニブロイ波
長よりも大きく0.2μm程度以下に形成することによ
り、熱抵抗を低減したことを特徴とする半導体レーザ素
子。
Priority Applications (1)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
JP29533486A JPS63147390A (ja) | 1986-12-10 | 1986-12-10 | 半導体レ−ザ素子 |
Applications Claiming Priority (1)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
JP29533486A JPS63147390A (ja) | 1986-12-10 | 1986-12-10 | 半導体レ−ザ素子 |
Publications (1)
Publication Number | Publication Date |
---|---|
JPS63147390A true JPS63147390A (ja) | 1988-06-20 |
Family
ID=17819269
Family Applications (1)
Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
---|---|---|---|
JP29533486A Pending JPS63147390A (ja) | 1986-12-10 | 1986-12-10 | 半導体レ−ザ素子 |
Country Status (1)
Country | Link |
---|---|
JP (1) | JPS63147390A (ja) |
Cited By (2)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
EP0368578A2 (en) * | 1988-11-08 | 1990-05-16 | Sharp Kabushiki Kaisha | A semiconductor laser device |
JPH04234185A (ja) * | 1990-12-28 | 1992-08-21 | Nec Corp | 半導体レーザ |
-
1986
- 1986-12-10 JP JP29533486A patent/JPS63147390A/ja active Pending
Cited By (2)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
EP0368578A2 (en) * | 1988-11-08 | 1990-05-16 | Sharp Kabushiki Kaisha | A semiconductor laser device |
JPH04234185A (ja) * | 1990-12-28 | 1992-08-21 | Nec Corp | 半導体レーザ |
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