JPS6293812A - 電子ビ−ム照射による超電導化合物の製造法 - Google Patents
電子ビ−ム照射による超電導化合物の製造法Info
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- JPS6293812A JPS6293812A JP60233468A JP23346885A JPS6293812A JP S6293812 A JPS6293812 A JP S6293812A JP 60233468 A JP60233468 A JP 60233468A JP 23346885 A JP23346885 A JP 23346885A JP S6293812 A JPS6293812 A JP S6293812A
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- Y02—TECHNOLOGIES OR APPLICATIONS FOR MITIGATION OR ADAPTATION AGAINST CLIMATE CHANGE
- Y02E—REDUCTION OF GREENHOUSE GAS [GHG] EMISSIONS, RELATED TO ENERGY GENERATION, TRANSMISSION OR DISTRIBUTION
- Y02E40/00—Technologies for an efficient electrical power generation, transmission or distribution
- Y02E40/60—Superconducting electric elements or equipment; Power systems integrating superconducting elements or equipment
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- Powder Metallurgy (AREA)
- Superconductor Devices And Manufacturing Methods Thereof (AREA)
- Superconductors And Manufacturing Methods Therefor (AREA)
Abstract
(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。
め要約のデータは記録されません。
Description
【発明の詳細な説明】
産業上の利用分野
本発明は電子ビーム照射による超電導化合物の製造法に
関する。
関する。
電気抵抗零の超電導線材を用いると、電力消費なしに大
電流を流すことができ、しかも強い磁界まで超電導状態
が保たれることから、NMR分析装置、エネルギー貯蔵
、核融合炉、高エネルギー物理用粒子加速器などの強磁
界発生用電磁石の巻線材としての利用が進められている
。
電流を流すことができ、しかも強い磁界まで超電導状態
が保たれることから、NMR分析装置、エネルギー貯蔵
、核融合炉、高エネルギー物理用粒子加速器などの強磁
界発生用電磁石の巻線材としての利用が進められている
。
従来技術
現在、強磁界発生用[磁石の巻線材としての超電導材料
としては、合金系のN b−T i、、A−15型化合
物と呼ばれるNb、5nXV、Gaが使用されている。
としては、合金系のN b−T i、、A−15型化合
物と呼ばれるNb、5nXV、Gaが使用されている。
Nb−Ti合金は可塑性に富み、直接線材に加工するこ
とが可能であるが、Nb、Sn、 V、GaのA−15
型化合物は硬くて脆いため、直接加工が不可能であるの
で、従来は表面拡散法や複合加工法などの拡散反応を利
用して線材を製造していた。
とが可能であるが、Nb、Sn、 V、GaのA−15
型化合物は硬くて脆いため、直接加工が不可能であるの
で、従来は表面拡散法や複合加工法などの拡散反応を利
用して線材を製造していた。
これらのNb−Ti合金、Nb、5nXV、GaのA−
15型化合物の4.2Kにおける臨界磁界H62は、そ
れぞれ、12T、21T、22T(T:テスラ)で、印
加磁界がこの値に近くなるほど臨界電流密度Jcが急速
に低下する。
15型化合物の4.2Kにおける臨界磁界H62は、そ
れぞれ、12T、21T、22T(T:テスラ)で、印
加磁界がこの値に近くなるほど臨界電流密度Jcが急速
に低下する。
従って、V、Gafi材を用いても超電導磁石としての
発生磁界は17.5Tが限界であった。一方超電導応用
の発展に伴い超電導磁石に対して、従来よりも強い磁界
発生が要求され、高性能超電導化合物の開発が要望され
ている。例えば、ミラー型核融合炉用超電導マグネット
では、20〜24Tの磁界発生が必要であるとされてい
る。
発生磁界は17.5Tが限界であった。一方超電導応用
の発展に伴い超電導磁石に対して、従来よりも強い磁界
発生が要求され、高性能超電導化合物の開発が要望され
ている。例えば、ミラー型核融合炉用超電導マグネット
では、20〜24Tの磁界発生が必要であるとされてい
る。
しかし、このような強磁界を既存のN b、 S n
。
。
V2Oa線材で得ることは困難である。現在、優れた超
電導特性を持つものとして、A−15型化合物であるN
b、AI、 Nb、(AIXGe )、Nb、Ga1シ
工ブレル型化合物であるPbMo6S、などが見い出さ
れている。
電導特性を持つものとして、A−15型化合物であるN
b、AI、 Nb、(AIXGe )、Nb、Ga1シ
工ブレル型化合物であるPbMo6S、などが見い出さ
れている。
Nb、AlXNb、(AIXGe )、P b Mo、
S、のH,は、それぞれ30T、41T、so’rと
Nb、SnやV、G aを凌ぐ特性を持っているが、こ
れらを従来法の表面拡散法や複合加工法でfM造しよう
とすると、生成温度が極めて高くなるため結晶粒が粗大
化して実用的に重要な臨界電流密度Jcが著しく低下す
る間爪点があった。
S、のH,は、それぞれ30T、41T、so’rと
Nb、SnやV、G aを凌ぐ特性を持っているが、こ
れらを従来法の表面拡散法や複合加工法でfM造しよう
とすると、生成温度が極めて高くなるため結晶粒が粗大
化して実用的に重要な臨界電流密度Jcが著しく低下す
る間爪点があった。
発明の目的
本発明は従来法における問題点を解消せんとするもので
あり、その目的は従来法では得難かりた優れた特性を持
つ化合物超電導線材を容易に製造することができる方法
を提供するにある。
あり、その目的は従来法では得難かりた優れた特性を持
つ化合物超電導線材を容易に製造することができる方法
を提供するにある。
発明の構成
本発明者らは前記目的を達成すべく研究の結果、浸透法
によって作った超電導体の構成元素からなる複合体に、
高エネルギー密度の電子ビームを照射することにより急
加熱・急冷却すると、従来法では得られ々かった優れた
Jc値を持つ超電導化合物が得られることを究明し得た
。
によって作った超電導体の構成元素からなる複合体に、
高エネルギー密度の電子ビームを照射することにより急
加熱・急冷却すると、従来法では得られ々かった優れた
Jc値を持つ超電導化合物が得られることを究明し得た
。
この知見に基いて本発明を完成した。
本発明の要旨は超電導化合物の構成元素の1つ以上から
なる粉末の焼結体または細線を束ねたものの間隙に、他
の構成元素からなる融体を浸透させて得た複合体に、加
速電圧5〜150KV、電力密度103〜xo’W/i
の電子ビームを照射することを特徴とする超電導化合物
の製造法にある。
なる粉末の焼結体または細線を束ねたものの間隙に、他
の構成元素からなる融体を浸透させて得た複合体に、加
速電圧5〜150KV、電力密度103〜xo’W/i
の電子ビームを照射することを特徴とする超電導化合物
の製造法にある。
本発明において使用する超電導化合物としては、優れた
超電導特性を持つものとするにはA−15型化合物であ
るNb込1. Nb、(AI、 Ge )、Nh、Ga
、またはシュプレル型化合物であるPbMo6S、であ
ることが好ましい。しかし、これらの化合物に限定され
るものではない。
超電導特性を持つものとするにはA−15型化合物であ
るNb込1. Nb、(AI、 Ge )、Nh、Ga
、またはシュプレル型化合物であるPbMo6S、であ
ることが好ましい。しかし、これらの化合物に限定され
るものではない。
電子ビームを照射する時の加速電圧は、複合体に有効に
エネルギーが吸収されるためには、5〜150KVの範
囲にあることが必要である。、5KV未涜ではエネルギ
ーの吸収が十分でなく、150KVを超えるとビームが
透過し無だになる。
エネルギーが吸収されるためには、5〜150KVの範
囲にあることが必要である。、5KV未涜ではエネルギ
ーの吸収が十分でなく、150KVを超えるとビームが
透過し無だになる。
電力密度は103〜10’ W/−であることが必要で
ある。to’W/ff1未満であると化合物相が反応生
成されるだけの十分な高温が得られなく、またxo’W
/−を超えると複合体が過熱されて溶断等の不都合な現
象が生ずる。
ある。to’W/ff1未満であると化合物相が反応生
成されるだけの十分な高温が得られなく、またxo’W
/−を超えると複合体が過熱されて溶断等の不都合な現
象が生ずる。
複合体における融体は、体積百分率が5〜50チである
ことが好ましい。54未満であると超電導化合物が十分
に生成されず、また50%を超えると超電導化合物以外
の化合物が生成されて、いずれも超電導特性が劣化する
。
ことが好ましい。54未満であると超電導化合物が十分
に生成されず、また50%を超えると超電導化合物以外
の化合物が生成されて、いずれも超電導特性が劣化する
。
電子ビームの照射前後に加熱処理すると、超電導特性が
向上する。照射前における熱処理温度は4oo〜200
0℃、照射後における熱処理温度は300〜1500℃
であることが好ましい。
向上する。照射前における熱処理温度は4oo〜200
0℃、照射後における熱処理温度は300〜1500℃
であることが好ましい。
’cE 、又i(:工’) ’!、 h f;’) T
表1;タ柊文ヱ王TV屯オ)亡−(了テア 7毛、と・
1 実施例1 粒径約0.1 rmのNb粉末を加圧、成形し、220
0℃で1時間加熱して焼結した。これを約SOO℃に加
熱したAI温浴中浸して焼結体の間隙にAIを浸透させ
た後、Nb管に挿入して線引き、圧延して幅6箪、厚さ
0.1 mのテープを作った。
表1;タ柊文ヱ王TV屯オ)亡−(了テア 7毛、と・
1 実施例1 粒径約0.1 rmのNb粉末を加圧、成形し、220
0℃で1時間加熱して焼結した。これを約SOO℃に加
熱したAI温浴中浸して焼結体の間隙にAIを浸透させ
た後、Nb管に挿入して線引き、圧延して幅6箪、厚さ
0.1 mのテープを作った。
このテープを真空中で10 cm/ secの速度で移
動させながら、加速電圧20KVX[光密度5〜tor
rJ−/ldで電子ビームを照射した。
動させながら、加速電圧20KVX[光密度5〜tor
rJ−/ldで電子ビームを照射した。
これにより照射部は加熱されてNb、AI超電導化合物
が生成され、その後熱は未照射部分に逃げ急冷された。
が生成され、その後熱は未照射部分に逃げ急冷された。
電流密度7mA/wJで照射した場合、超電導化合物に
なった部分は、断面で幅約1mm、厚さ約0.05!で
あった。
なった部分は、断面で幅約1mm、厚さ約0.05!で
あった。
これらのテープについて、超電導臨界温度′1゛c及び
17テスラでの臨界電流Icを測定した結果は下記の表
−1の通りであった。
17テスラでの臨界電流Icを測定した結果は下記の表
−1の通りであった。
表−1
なお、臨界電流密度Tcに換算すると、4 X 10’
A/−以上の値である。
A/−以上の値である。
このテープを更に700℃で100時間熱処理したとこ
ろ、表−1に示すように1.5に@後のTcの上昇が得
られ、これに伴い高磁界でのJc値も上昇した。
ろ、表−1に示すように1.5に@後のTcの上昇が得
られ、これに伴い高磁界でのJc値も上昇した。
また、電子ビーム照射前に1000℃で30分間熱処理
を行ったところ、反応が容易となね、17にのTcと2
5AのIc(17T’)が得られた。これを電子ビーム
照射後更に700℃でioo時間熱処理したところ、T
c、 18.OK、 Ic30Aに上昇した。
を行ったところ、反応が容易となね、17にのTcと2
5AのIc(17T’)が得られた。これを電子ビーム
照射後更に700℃でioo時間熱処理したところ、T
c、 18.OK、 Ic30Aに上昇した。
実施例2
径0.3mのNbの細線を約soo本束ねてNb管に挿
圓十 入し、2200℃で1時間加熱してNb線許ケtを焼結
させた。これを約800℃で加熱したA−1−10原子
%()e浴中に浸漬してNb線の間隙にAl−Ge合金
を浸透させた後、線引き、圧延して幅6■、厚さ0.1
哩のテープとした。このテープを真空中で10crIt
/secの速度で移動させながら加速電圧20KV、電
流密度5〜LOrrsA/−で電子ビームを照射した。
圓十 入し、2200℃で1時間加熱してNb線許ケtを焼結
させた。これを約800℃で加熱したA−1−10原子
%()e浴中に浸漬してNb線の間隙にAl−Ge合金
を浸透させた後、線引き、圧延して幅6■、厚さ0.1
哩のテープとした。このテープを真空中で10crIt
/secの速度で移動させながら加速電圧20KV、電
流密度5〜LOrrsA/−で電子ビームを照射した。
これにより照射部は加熱されてNb、(AI、 Ge
)超電導化合物が生成され、その後熱は未照射部分に逃
げて急冷された。得られたテープのTc及び17Tでの
rcを測定したところ、それぞれ、17.1に、 20
Aであった。これを更に700℃で100時間熱処理し
たところ、’rc及びIc(17Tにおける)は、それ
ぞれ、19.3K。
)超電導化合物が生成され、その後熱は未照射部分に逃
げて急冷された。得られたテープのTc及び17Tでの
rcを測定したところ、それぞれ、17.1に、 20
Aであった。これを更に700℃で100時間熱処理し
たところ、’rc及びIc(17Tにおける)は、それ
ぞれ、19.3K。
24Aと上昇した。
実施例3
させた。これを約1200℃に加熱したPb−40原子
%S浴中に浸してMo線の間隙にpb−s融体を浸透さ
せた後、線引き、圧延して幅6!1111.厚さ0.2
mのテープを作った。次にこのテープを真空中で10e
pn/ s e cの速度で移動させながら加速電圧2
0KV。
%S浴中に浸してMo線の間隙にpb−s融体を浸透さ
せた後、線引き、圧延して幅6!1111.厚さ0.2
mのテープを作った。次にこのテープを真空中で10e
pn/ s e cの速度で移動させながら加速電圧2
0KV。
電流密度5〜10yysA/−で電子ビームを照射した
。
。
これにより照射部は加熱されてPbMo6S、超電導化
合物が生成されて、その後熱は未照射部分に逃げて急冷
された。得られたテープのTc及び17TでのIcを測
定したところ、それぞれIZ8K、IOAであった。こ
れを更に500℃で100時間熱処理したところ、Tc
及びIc(17Tにおける)はそれぞれ1λOK、13
Aに上昇した。
合物が生成されて、その後熱は未照射部分に逃げて急冷
された。得られたテープのTc及び17TでのIcを測
定したところ、それぞれIZ8K、IOAであった。こ
れを更に500℃で100時間熱処理したところ、Tc
及びIc(17Tにおける)はそれぞれ1λOK、13
Aに上昇した。
発明の効果
本発明の方法によると、次のような優れた効果を奏し得
られるう (1)電子ビームはエネルギー密度が非常に高いため、
素線材に対し、照射部が相対的に高速で移動しても、照
射部分は瞬間的に十分高温まで加熱され、高温で安定な
化学量論組成の特性の優れた化合物相を容易に作ること
ができる、従って、従来の拡散法を適用することが困難
であったNb、A I、 Nb、(A I −Gc )
、PbMo、S、等の特性の優れた超電1仕合物の線材
化が極めて容易にできる。
られるう (1)電子ビームはエネルギー密度が非常に高いため、
素線材に対し、照射部が相対的に高速で移動しても、照
射部分は瞬間的に十分高温まで加熱され、高温で安定な
化学量論組成の特性の優れた化合物相を容易に作ること
ができる、従って、従来の拡散法を適用することが困難
であったNb、A I、 Nb、(A I −Gc )
、PbMo、S、等の特性の優れた超電1仕合物の線材
化が極めて容易にできる。
(2)電子ビーム加熱であるため、加熱は照射部に限定
され、照射後は熱伝導により熱が急速に発散されるため
、急冷効果が天衣く、高温安定相をそのit室温に壕で
保つことができ、また結晶粒を小さく抑えることができ
、実用上重要な高いJe値を持つ線材が得られる。
され、照射後は熱伝導により熱が急速に発散されるため
、急冷効果が天衣く、高温安定相をそのit室温に壕で
保つことができ、また結晶粒を小さく抑えることができ
、実用上重要な高いJe値を持つ線材が得られる。
(3)素線材または電子ビームを高速度で移動させて電
子ビームを照射することが可能なため、製造も能率的に
行い得られると共に、長尺の線材も極めて容易に製造し
得られ、コストも安価に得られる。
子ビームを照射することが可能なため、製造も能率的に
行い得られると共に、長尺の線材も極めて容易に製造し
得られ、コストも安価に得られる。
(4)本発明の方法で得られる線材の超屯導臨界電流特
性が優れているため、強磁界を発生させるための線材の
所要量が少なくてすみ、冷却経費等を節減し、得られる
。
性が優れているため、強磁界を発生させるための線材の
所要量が少なくてすみ、冷却経費等を節減し、得られる
。
特許出願人 科学技術庁金属材料技術研究所長中用龍−
Claims (1)
- 【特許請求の範囲】 1)超電導化合物の構成元素の1つ以上からなる粉末の
焼結体または細線を束ねたものの間隙に、他の構成元素
からなる融体を浸透させて得た複合体に、加速電圧5〜
150KV、電力密度10^3〜10^7W/cm^2
の電子ビームを照射することを特徴とする超電導化合物
の製造法。 2)超電導化合物がA−15型超電導化合物またはシュ
プレル型超電導化合物である特許請求の範囲第1項記載
の超電導化合物の製造法。 3)焼結体、または細線がNb粉末の焼結体またはNb
細線であり、融体がAl、Ge及びGaから選ばれた1
種または2種以上のものからなる特許請求の範囲第1項
記載の超電導化合物の製造法。 4)焼結体または細線がMo粉末の焼結体またはMo細
線であり、融体がPb、Sn、及Cuから選ばれた1種
または2種以上とSからなる特許請求の範囲第1項記載
の超電導化合物の製造法。 5)電子ビームの照射前または照射後、あるいは両方で
300〜2000℃で熱処理する特許請求の範囲第1項
記載の超電導化合物の製造法。
Priority Applications (2)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
JP60233468A JPS6293812A (ja) | 1985-10-21 | 1985-10-21 | 電子ビ−ム照射による超電導化合物の製造法 |
US06/890,655 US4729801A (en) | 1985-07-30 | 1986-07-30 | Process for producing superconducting compound tape or wire material by electron beam irradiation |
Applications Claiming Priority (1)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
JP60233468A JPS6293812A (ja) | 1985-10-21 | 1985-10-21 | 電子ビ−ム照射による超電導化合物の製造法 |
Publications (2)
Publication Number | Publication Date |
---|---|
JPS6293812A true JPS6293812A (ja) | 1987-04-30 |
JPH0453050B2 JPH0453050B2 (ja) | 1992-08-25 |
Family
ID=16955498
Family Applications (1)
Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
---|---|---|---|
JP60233468A Granted JPS6293812A (ja) | 1985-07-30 | 1985-10-21 | 電子ビ−ム照射による超電導化合物の製造法 |
Country Status (1)
Country | Link |
---|---|
JP (1) | JPS6293812A (ja) |
Cited By (1)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
JPS6472905A (en) * | 1987-06-12 | 1989-03-17 | American Telephone & Telegraph | Production of superconductor and device and system comprising same |
-
1985
- 1985-10-21 JP JP60233468A patent/JPS6293812A/ja active Granted
Cited By (1)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
JPS6472905A (en) * | 1987-06-12 | 1989-03-17 | American Telephone & Telegraph | Production of superconductor and device and system comprising same |
Also Published As
Publication number | Publication date |
---|---|
JPH0453050B2 (ja) | 1992-08-25 |
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Legal Events
Date | Code | Title | Description |
---|---|---|---|
EXPY | Cancellation because of completion of term |