JPS6254148A - 核磁気共鳴映像法 - Google Patents
核磁気共鳴映像法Info
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- JPS6254148A JPS6254148A JP60193071A JP19307185A JPS6254148A JP S6254148 A JPS6254148 A JP S6254148A JP 60193071 A JP60193071 A JP 60193071A JP 19307185 A JP19307185 A JP 19307185A JP S6254148 A JPS6254148 A JP S6254148A
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- JP
- Japan
- Prior art keywords
- magnetic field
- gradient magnetic
- resonance imaging
- nuclear
- magnetic resonance
- Prior art date
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- G—PHYSICS
- G01—MEASURING; TESTING
- G01R—MEASURING ELECTRIC VARIABLES; MEASURING MAGNETIC VARIABLES
- G01R33/00—Arrangements or instruments for measuring magnetic variables
- G01R33/20—Arrangements or instruments for measuring magnetic variables involving magnetic resonance
- G01R33/44—Arrangements or instruments for measuring magnetic variables involving magnetic resonance using nuclear magnetic resonance [NMR]
- G01R33/48—NMR imaging systems
- G01R33/54—Signal processing systems, e.g. using pulse sequences ; Generation or control of pulse sequences; Operator console
- G01R33/56—Image enhancement or correction, e.g. subtraction or averaging techniques, e.g. improvement of signal-to-noise ratio and resolution
- G01R33/561—Image enhancement or correction, e.g. subtraction or averaging techniques, e.g. improvement of signal-to-noise ratio and resolution by reduction of the scanning time, i.e. fast acquiring systems, e.g. using echo-planar pulse sequences
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- General Physics & Mathematics (AREA)
- Magnetic Resonance Imaging Apparatus (AREA)
Abstract
(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。
め要約のデータは記録されません。
Description
【発明の詳細な説明】
〔産業上の利用分野〕
この発明は、核磁気共鳴映像法に関するもので、さらに
詳しくは高速で被測定体を映像化する方法に関する烏の
である。
詳しくは高速で被測定体を映像化する方法に関する烏の
である。
核磁気共鳴（ＮＭＲ）は、ある原子核を一様な静磁場中
においた時、これが磁場の強さに比例した周波数で磁場
のまわシを歳差運動するという現象によるものである。
においた時、これが磁場の強さに比例した周波数で磁場
のまわシを歳差運動するという現象によるものである。
この周波数はラーモア周波数として知られておシ、ω、
＝γＨ９によシ与えられる。但し、ｒは原子核の磁場回
転比、Ｈｏは磁場の強さである。ある特定の方向に沿っ
て強さが変化するような静磁場（傾斜磁場）を印加する
と、その方向の各位置にある原子核は異った周波数で歳
差運動をする。物体にかかる傾斜磁場を印加すると同時
に十分な強さのラジオ周波数磁場パルスを印加すると、
このラジオ周波数磁場パルスの周波数で歳差運動を行な
うスビ／を有する原子核のみを９０’またはｌざ０°回
転させ、他の原子核とアイソレートさせることができる
。
＝γＨ９によシ与えられる。但し、ｒは原子核の磁場回
転比、Ｈｏは磁場の強さである。ある特定の方向に沿っ
て強さが変化するような静磁場（傾斜磁場）を印加する
と、その方向の各位置にある原子核は異った周波数で歳
差運動をする。物体にかかる傾斜磁場を印加すると同時
に十分な強さのラジオ周波数磁場パルスを印加すると、
このラジオ周波数磁場パルスの周波数で歳差運動を行な
うスビ／を有する原子核のみを９０’またはｌざ０°回
転させ、他の原子核とアイソレートさせることができる
。
最近、英国公開特許公報第２，０ ？ ９．９４’ ４
号明細書において、１ヌビンワープ（５ｐｉｎ ｗａｒ
ｐ ） ”法として知られている方法により物体の二次
元映像を得ることが提案されている。略していえば、こ
のスピンワープ法は、物体中にスピンの薄いスラブを定
め、物体をこのスラブと平行な第１の傾斜磁場及び上記
スラブと平行であって第１の傾斜磁場と垂直な第２の傾
斜磁場にさらし、次いで第１の傾斜磁場を反転させ、自
由な核磁気銹導信号（ｆｒｅｅ １ｎｄｕｃｔｉｏｎ
ｓｉｇｎａｌ ； ＦＩＳ ）検出しようとするもので
ある。
号明細書において、１ヌビンワープ（５ｐｉｎ ｗａｒ
ｐ ） ”法として知られている方法により物体の二次
元映像を得ることが提案されている。略していえば、こ
のスピンワープ法は、物体中にスピンの薄いスラブを定
め、物体をこのスラブと平行な第１の傾斜磁場及び上記
スラブと平行であって第１の傾斜磁場と垂直な第２の傾
斜磁場にさらし、次いで第１の傾斜磁場を反転させ、自
由な核磁気銹導信号（ｆｒｅｅ １ｎｄｕｃｔｉｏｎ
ｓｉｇｎａｌ ； ＦＩＳ ）検出しようとするもので
ある。
このＦＩＳは、初めに第１の傾斜磁場によ）ディ７ ｘ
−Ｘ （ｄｅｐｈａｓｅ ）され、次いでスピンエコ
ーを形成するためにリフェーズ（ｒｅｐｈａｓｅ ）さ
れるごときスピンによシ生じる。Ｎｘ回サンプルした場
合、スピンエコーのフーリエ変換は第１の傾斜磁場に平
行な線上にスピン密度の投影を与える。
−Ｘ （ｄｅｐｈａｓｅ ）され、次いでスピンエコ
ーを形成するためにリフェーズ（ｒｅｐｈａｓｅ ）さ
れるごときスピンによシ生じる。Ｎｘ回サンプルした場
合、スピンエコーのフーリエ変換は第１の傾斜磁場に平
行な線上にスピン密度の投影を与える。
第２の傾斜磁場は各スピンの位相を第２の傾斜磁場の方
向に変化させる。この一連の操作をＮｘ個の値の第２の
傾斜磁場に対して繰返し、その結果得られる出力を７−
リエ変換すると、ＮｘＸＮｚ配列の密度値が形成される
。この方法によシ物体中のある面の二次元像の形成が可
能となる。
向に変化させる。この一連の操作をＮｘ個の値の第２の
傾斜磁場に対して繰返し、その結果得られる出力を７−
リエ変換すると、ＮｘＸＮｚ配列の密度値が形成される
。この方法によシ物体中のある面の二次元像の形成が可
能となる。
従来のスピンワープ法などの核磁気共鳴映像法では、７
つの９０°高周波パルスと７つの／ざ０°高周波パルス
との組合せによる一回のパルス系列で７つのＮＭＲ信号
を得るようにしているので、一つの断層面の二次元像を
形成するのに必要とする時間は通常Ｎｘ秒のオーダーと
なシ、人体を撮像する場合、必ずしも十分短かい測定時
間ではなく、特に心臓など拍動のある臓器の画像化は容
易ではなかった。
つの９０°高周波パルスと７つの／ざ０°高周波パルス
との組合せによる一回のパルス系列で７つのＮＭＲ信号
を得るようにしているので、一つの断層面の二次元像を
形成するのに必要とする時間は通常Ｎｘ秒のオーダーと
なシ、人体を撮像する場合、必ずしも十分短かい測定時
間ではなく、特に心臓など拍動のある臓器の画像化は容
易ではなかった。
この発明は上記のような従来の核磁気共鳴映像法の問題
点を解消するためになされたもので、上記測定時間の短
縮を目的とする。
点を解消するためになされたもので、上記測定時間の短
縮を目的とする。
〔問題点を解決するための手段）
本発明による核磁気共鳴映像法は、複数の／ざＯ０パル
スを用いる７回のＣＰＭＧ高周波パルス系列によ多、ス
ピンエコー信号を測定するようにしたことを特徴とした
ものである。具体的には第／のステップで静磁場中の被
測定体のある体積（スライス）中の核スピンを７つのデ
ク０高周波パルスと第１の傾斜磁場とで励起する。第λ
のステップでは、複数の１ｔｒｏ°高周波パルス系列を
印加する。第３のステップでは第２の傾斜磁場が存在す
る間、核 ・スピンを同期的に再結像させて各スピンエ
コー信号を受信する。そして、第４のステップとして、
とのスピンエコー信号の受信の前後の少くともいずれか
において核スピンを第３の傾斜磁場方向に同期的に位相
変調させている。
スを用いる７回のＣＰＭＧ高周波パルス系列によ多、ス
ピンエコー信号を測定するようにしたことを特徴とした
ものである。具体的には第／のステップで静磁場中の被
測定体のある体積（スライス）中の核スピンを７つのデ
ク０高周波パルスと第１の傾斜磁場とで励起する。第λ
のステップでは、複数の１ｔｒｏ°高周波パルス系列を
印加する。第３のステップでは第２の傾斜磁場が存在す
る間、核 ・スピンを同期的に再結像させて各スピンエ
コー信号を受信する。そして、第４のステップとして、
とのスピンエコー信号の受信の前後の少くともいずれか
において核スピンを第３の傾斜磁場方向に同期的に位相
変調させている。
この発明の構成に基づく核磁気共鳴映像法では、二次元
映像の対象となる被測定体のスライス部分を定めた上で
、ＣＰＭＧ高周波パルス系列に含まれる複数の／ざＯ０
高周波パルスを印加し、これによって各／ｇθ０高周波
パルヌに対してスピンエコー信号を得、７回のパルス系
列で画像が形成される。
映像の対象となる被測定体のスライス部分を定めた上で
、ＣＰＭＧ高周波パルス系列に含まれる複数の／ざＯ０
高周波パルスを印加し、これによって各／ｇθ０高周波
パルヌに対してスピンエコー信号を得、７回のパルス系
列で画像が形成される。
以下、この発明の一実施例を第１図に示したパルスシー
ク／スを用いて説明する。なお、本発明の方法を実施す
るだめの装置は従来型の核磁気共鳴式映像装置を用いる
ことができ、ｑ軸に沿って静磁場Ｈ。を与えると共に、
Ｘ＠またはｙ軸に沿って高周波の送受信を行なう。受信
方法には公知のＱＤ（Ｑｕａｄｒａｔｕｒｅ Ｄｅｔｅ
ｃｔｉｏｎ）法を用いる。さらに、静磁場Ｈ。に対して
、ｘ、ｙ、ｚ方向にそれぞれ傾斜磁場Ｇｘ 、 Ｇｙ
、 ＧＺ を形成するためのコイルが設けられている
。この柚の装置は例えば、ジャーナル・オブ・フィリッ
プス・イー・サイエンティフィック・インスツルメンツ
（Ｊｏｕｒｎａｌ ｏｆ ＰｈｙｓｉｃｓＥ ： ５ｉ
ｅｎｔｉｆｉｃ Ｉｎｓｔｒｕｍｅｎｔｓ ） ／ ９
１０年第１、？巻、 第９！ ？ −９ｊ ３頁にニス
・ハツチソン（Ｓ。
ク／スを用いて説明する。なお、本発明の方法を実施す
るだめの装置は従来型の核磁気共鳴式映像装置を用いる
ことができ、ｑ軸に沿って静磁場Ｈ。を与えると共に、
Ｘ＠またはｙ軸に沿って高周波の送受信を行なう。受信
方法には公知のＱＤ（Ｑｕａｄｒａｔｕｒｅ Ｄｅｔｅ
ｃｔｉｏｎ）法を用いる。さらに、静磁場Ｈ。に対して
、ｘ、ｙ、ｚ方向にそれぞれ傾斜磁場Ｇｘ 、 Ｇｙ
、 ＧＺ を形成するためのコイルが設けられている
。この柚の装置は例えば、ジャーナル・オブ・フィリッ
プス・イー・サイエンティフィック・インスツルメンツ
（Ｊｏｕｒｎａｌ ｏｆ ＰｈｙｓｉｃｓＥ ： ５ｉ
ｅｎｔｉｆｉｃ Ｉｎｓｔｒｕｍｅｎｔｓ ） ／ ９
１０年第１、？巻、 第９！ ？ −９ｊ ３頁にニス
・ハツチソン（Ｓ。
Ｈｕｔｃｈｉｓｏｎ ）等によって「全身ＮＭＲ映像装
置（Ａ ｗｈｏｌｅ−ｂｏｄｙ ＮＭＲｉｍａｇｉｎｇ
ｍａｃｈｉｎｅｔ） Ｊとして発表されている。
置（Ａ ｗｈｏｌｅ−ｂｏｄｙ ＮＭＲｉｍａｇｉｎｇ
ｍａｃｈｉｎｅｔ） Ｊとして発表されている。
パルスの発生は、第１図に示すようにＲＦ 。
ＲＦ 、 ＲＦ（Ｊ）・・・・・・と続くが、／ざ０
°高周波パルス（λ） は等時間間隔（２τ）の−回のパルス系列として発生さ
れる。このパルス系列は７つの９００高周波パルヌＲＦ
とともに形成されるＣＰＭＧ（Ｃａｒｒ 。
°高周波パルス（λ） は等時間間隔（２τ）の−回のパルス系列として発生さ
れる。このパルス系列は７つの９００高周波パルヌＲＦ
とともに形成されるＣＰＭＧ（Ｃａｒｒ 。
Ｐｕｒｃｅｌｌ 、 Ｍｅｉｂｏｏｍ 、 Ｇ１１ｌ
の人名頭文字をとったもの）高周波パルス系列として
一般に却られでいるものである。以下、順次説明する。
の人名頭文字をとったもの）高周波パルス系列として
一般に却られでいるものである。以下、順次説明する。
〈第１区間〉
９０°高周波パルスＲＦ （ｉ ）を傾斜磁場Ｇｚ ”
ゝと共に印加する。傾斜磁場Ｇｘ 、 Ｇｙは印加しな
い。これによシ、ある厚さをもつ断層（スライス）面内
の核スピンが、高周波パルスＲＦ（′ゝの搬送周波数に
依存して、選択的に励起される。このとき、断層面の厚
さは、前記高周波パルスＲＦ（／ ）の帯域幅、または
傾斜磁場（）ｚ の振幅を変化させることによシ、任
意に指定できる。
ゝと共に印加する。傾斜磁場Ｇｘ 、 Ｇｙは印加しな
い。これによシ、ある厚さをもつ断層（スライス）面内
の核スピンが、高周波パルスＲＦ（′ゝの搬送周波数に
依存して、選択的に励起される。このとき、断層面の厚
さは、前記高周波パルスＲＦ（／ ）の帯域幅、または
傾斜磁場（）ｚ の振幅を変化させることによシ、任
意に指定できる。
〈第２区分〉
後の第４区分で傾斜磁場Ｃ）ｘ 存在の下にＮＭＲ信
号としてのスピンエコー信号を観測するために、傾斜磁
場Ｇｘ を印加する。
号としてのスピンエコー信号を観測するために、傾斜磁
場Ｇｘ を印加する。
癲
〈第３区分〉
スピンエコー信号Ｓ を発生させるために、／１０°高
周波パルスｐ、Ｆ （ｊ ）を、傾斜磁場Ｇｚ（ｊ）と
同期（７て９０°高周波パルスＲＦ（１）のピーク時刻
から７時間後に印加する。
周波パルスｐ、Ｆ （ｊ ）を、傾斜磁場Ｇｚ（ｊ）と
同期（７て９０°高周波パルスＲＦ（１）のピーク時刻
から７時間後に印加する。
〈第グ区間〉
傾斜磁、堝Ｇｘ（２の存在の下に、スピンエコー信号５
（ｆ）を観測する。前記スピンエコー信号ｓ（すは一定
値を保つ。スピンエコー信号Ｓ（４′）の吸収成分の最
大値は、／ｇＯ°高周波パルスＲＦ（Ｊ）から７時間後
に観測される。傾斜磁場ｆｉｘに対して、図の斜線部分
の面積αとβは等しい。尚、傾斜磁場Ｃ）ｘはＸ方向の
情報をスピンエコー信号に周波数情報として付加するた
め周波数変調されるのが普通である。
（ｆ）を観測する。前記スピンエコー信号ｓ（すは一定
値を保つ。スピンエコー信号Ｓ（４′）の吸収成分の最
大値は、／ｇＯ°高周波パルスＲＦ（Ｊ）から７時間後
に観測される。傾斜磁場ｆｉｘに対して、図の斜線部分
の面積αとβは等しい。尚、傾斜磁場Ｃ）ｘはＸ方向の
情報をスピンエコー信号に周波数情報として付加するた
め周波数変調されるのが普通である。
ここで、傾斜磁場Ｇｚの時間積分値Ａ、Ｂ、Ｃ，Ｄ （
斜線部分）についてＡ＋Ｂ＋Ｃ＝Ｄ として傾斜磁場
ＧｚＫよるスピンの乱れを補正することは公知の通シで
ある。これは、例えば、フィリップス・テクニカル・レ
ビュー （Ｐｈ１ｌｉｐｓ Ｔｅｃｈｎｉｃａｌ Ｒｅ
ｖｉｅｗ）／ ？ ｆｆ Ｊ／ｇダ年第１Ｉ／巻第３号
においてビー・アール・ローチャー（ｐ、Ｒ，Ｌｏｃｈ
ｅｒ）が［プロトンＮＭＲ断層撮影（Ｐｒｏｔｏｎ Ｎ
ＭＲＴｏｍｏｇｒａｐｈｙ） Ｊと題して発表している
。また、／ざＯ０高周波パルスの位相は、？ ０”高周
波パルスとは９００変化させることによｐ ７ｇ ｏ０
高周波パルスの不完全さによる信号の減衰を避けるとい
う公知の方法（例えば、レビュー・オプ・サイエンティ
フィック・インヌツルメンツ（Ｔｈｅ Ｒｅｖｉｅｗ
ｏｆ ５ｃｉｅｎｔｉｆｉｃ Ｉｎｓｔｒｕｍｅｎｔｓ
）。
斜線部分）についてＡ＋Ｂ＋Ｃ＝Ｄ として傾斜磁場
ＧｚＫよるスピンの乱れを補正することは公知の通シで
ある。これは、例えば、フィリップス・テクニカル・レ
ビュー （Ｐｈ１ｌｉｐｓ Ｔｅｃｈｎｉｃａｌ Ｒｅ
ｖｉｅｗ）／ ？ ｆｆ Ｊ／ｇダ年第１Ｉ／巻第３号
においてビー・アール・ローチャー（ｐ、Ｒ，Ｌｏｃｈ
ｅｒ）が［プロトンＮＭＲ断層撮影（Ｐｒｏｔｏｎ Ｎ
ＭＲＴｏｍｏｇｒａｐｈｙ） Ｊと題して発表している
。また、／ざＯ０高周波パルスの位相は、？ ０”高周
波パルスとは９００変化させることによｐ ７ｇ ｏ０
高周波パルスの不完全さによる信号の減衰を避けるとい
う公知の方法（例えば、レビュー・オプ・サイエンティ
フィック・インヌツルメンツ（Ｔｈｅ Ｒｅｖｉｅｗ
ｏｆ ５ｃｉｅｎｔｉｆｉｃ Ｉｎｓｔｒｕｍｅｎｔｓ
）。
７９５ｊ年第コタ巻第ｇ号第４Ｋｇ−１？／頁にニス・
メイプーム（Ｓ、Ｍｅｉｂｏｏｍ ）等が発表したもの
）を用いればよい。
メイプーム（Ｓ、Ｍｅｉｂｏｏｍ ）等が発表したもの
）を用いればよい。
〈第５区間〉
後の第７区間で位相変調されたスピンエコー信号５（７
）を観測するために、ｙ方向情報を得るために位相変調
用傾斜磁場Ｇｙ（′ゝを印加する。ここで、傾斜磁場Ｇ
ｙ（′）の大きさはγＬｙｆＧｙｄｔ≦２πとする。た
だし、Ｌｙは測定対象のｙ軸方向の長さである。
）を観測するために、ｙ方向情報を得るために位相変調
用傾斜磁場Ｇｙ（′ゝを印加する。ここで、傾斜磁場Ｇ
ｙ（′）の大きさはγＬｙｆＧｙｄｔ≦２πとする。た
だし、Ｌｙは測定対象のｙ軸方向の長さである。
〈第６区間〉
スピンエコー信号Ｓ を発生させるため、／ｇＯ８高周
波パルスパル （′）を傾斜磁場Ｇｚ（６）と共に印加
する。この場合、図示された斜線部の面積Ｅ、Ｆに対し
、Ｅ＝Ｆとする。９００高周波ノくルスｕ Ｆ（ｉ ）
と１８００高周波パルスＲＦ のノ１ルヌ間隔τに
対して、この後に印加される各／ Ｉｆ ００高周波ノ
くルヌの間隔は、コτである。
波パルスパル （′）を傾斜磁場Ｇｚ（６）と共に印加
する。この場合、図示された斜線部の面積Ｅ、Ｆに対し
、Ｅ＝Ｆとする。９００高周波ノくルスｕ Ｆ（ｉ ）
と１８００高周波パルスＲＦ のノ１ルヌ間隔τに
対して、この後に印加される各／ Ｉｆ ００高周波ノ
くルヌの間隔は、コτである。
〈第７区間〉
第４区間と同一であシ、傾斜磁場Ｃ）ｘ とＧｘ（７
）の振幅は互いに等しい。
）の振幅は互いに等しい。
・・・・・・（１）
という風になっている。ここで、ｔ、は第ｎ区間におい
て信号５（ｎ）が最大値を取る時刻である。また、上記
の各積分は各傾斜磁場が印加されている時間に対して、
それぞれ行なうものとする。
て信号５（ｎ）が最大値を取る時刻である。また、上記
の各積分は各傾斜磁場が印加されている時間に対して、
それぞれ行なうものとする。
〈第ざ区間〉
第４区間と同一である。
〈第９区間〉
第７区間と同一である。
〈第１Ｏ区間以後〉
第９区間から第ヲ区間をＮ回繰返す。
以上のシーケンスの繰返しにより、第ｎ番目のスレンエ
コー信号５（ｎ）が有する位置ｙに比例した位相変調量
は、次式で示される。
コー信号５（ｎ）が有する位置ｙに比例した位相変調量
は、次式で示される。
−（−） ｒ ｆ （）ｙ（５）ｄｔ−ｙ （ｎ
＝奇数）λ ）・・・（２） さらにスピンエコー受信信号の処理法の一実施例を説明
する。
＝奇数）λ ）・・・（２） さらにスピンエコー受信信号の処理法の一実施例を説明
する。
まず時刻ｔにおいて、位置（ｘ、ｙ）に存在する核スピ
ンから生じる第ｎ番目のスピンエコー信号が有する位相
は、 −）ｒｆＧｙ”ａｔ−ｙ （ｎ＝偶数）である。
ンから生じる第ｎ番目のスピンエコー信号が有する位相
は、 −）ｒｆＧｙ”ａｔ−ｙ （ｎ＝偶数）である。
ここで、上Ｆ時刻ｔの時間原点は、上記第ｎ番目（ｎ＝
／・・・・・・２Ｎ＋／）のスピンエコー信号の最大値
を与える時刻とする。
／・・・・・・２Ｎ＋／）のスピンエコー信号の最大値
を与える時刻とする。
更に、ここで、ｒ Ｌｙ Ｊ”Ｃ）ｙ町ｔ ＝ ２πと
し、時刻ｔにおける上記スピンエコー信号をＳ （ｔ、
ｎ）とすると、比例定数を無視すれば、 ・・・・・・（ダ） となる。ここに、ρ（ｘ、ｙ）はスピン密度を示し、測
定時間内の横緩和の効果は無視した。
し、時刻ｔにおける上記スピンエコー信号をＳ （ｔ、
ｎ）とすると、比例定数を無視すれば、 ・・・・・・（ダ） となる。ここに、ρ（ｘ、ｙ）はスピン密度を示し、測
定時間内の横緩和の効果は無視した。
次ニ、Ｓ （ｔ、ｎ）の時間サンプリングの総数をＭと
して となるようにサンプリングする。例えば、等号成立の場
合は ・・・・・・（６） となる。ここで、Ｌｘは測定対象のＸ軸方向の長さであ
る。
して となるようにサンプリングする。例えば、等号成立の場
合は ・・・・・・（６） となる。ここで、Ｌｘは測定対象のＸ軸方向の長さであ
る。
（６）式において、ｎが偶数の場合ｎ＝２ｋ（ｉｃ＝／
、・・・Ｎ）とし、ｎが奇数の場合ｎ＝２に’＋／（ｋ
′−〇、・・・Ｎ）と、それぞれ置くと次式のようにな
る。
、・・・Ｎ）とし、ｎが奇数の場合ｎ＝２に’＋／（ｋ
′−〇、・・・Ｎ）と、それぞれ置くと次式のようにな
る。
・・・（７）
さらに、新しくｋの代わυに１（＝−Ｎ、・・・０．・
・・Ｎ）を用いるとＳ（ｍ、Ａりは次のようになる。
・・Ｎ）を用いるとＳ（ｍ、Ａりは次のようになる。
即ち、（Ａ’１式においてスピンエコー受信信号Ｓ（ｍ
、ｌ）を２次元フーリエ変換することによシ、測定対象
のスピン密度ρ（ｘ、ｙ）の２次元分布が求まる。
、ｌ）を２次元フーリエ変換することによシ、測定対象
のスピン密度ρ（ｘ、ｙ）の２次元分布が求まる。
以上のように、 （，２Ｎ−！−／）個のスピンエコー
信号を得て、各スピンエコー信号をＭ点でサンプリング
した測定よりＭ Ｘ ２ Ｎ個の測定点を得て、これを
２次元フーリエ変換することにより、測定対象の２次元
スピン密度が求められ、画像が得られる。
信号を得て、各スピンエコー信号をＭ点でサンプリング
した測定よりＭ Ｘ ２ Ｎ個の測定点を得て、これを
２次元フーリエ変換することにより、測定対象の２次元
スピン密度が求められ、画像が得られる。
なお、上記実施例では、選択励起されたあとのスピンの
２方向の位相の乱れを傾斜磁場Ｇｚを反転せずに補正し
たが、第２図に示す本発明の変形例のように、前記傾斜
磁場Ｇｚを反転する公知の方法を用いてもよい。
２方向の位相の乱れを傾斜磁場Ｇｚを反転せずに補正し
たが、第２図に示す本発明の変形例のように、前記傾斜
磁場Ｇｚを反転する公知の方法を用いてもよい。
また、高周波パルスとして、ガウス関数波状のものを示
したが、Ｓ １ ｎ Ｃ関数、方形波およびこれらの合
成波または組合わせなどでもよい。なお、第２図のよう
に７ｇＯ°高周波パルスを全て方形波とした場合、前述
の／ざＯ０高周波パルスと同時に印加される傾斜磁場は
なくともよい。
したが、Ｓ １ ｎ Ｃ関数、方形波およびこれらの合
成波または組合わせなどでもよい。なお、第２図のよう
に７ｇＯ°高周波パルスを全て方形波とした場合、前述
の／ざＯ０高周波パルスと同時に印加される傾斜磁場は
なくともよい。
さらに、印加する傾斜磁場の波形を台形波、三角波で説
明したが、方形波でもよい。
明したが、方形波でもよい。
位相変調用傾斜磁場Ｇｙに関しては、
ｆＧｙ（”ａｔ、 ＝ ｆＧＹ ａｔ、＝ Ｊ”ＧＹ
ａｔ−・・・であれば、任意形状でよい。また、傾
斜磁場Ｇｘは、（１）式を満足するものであれば、Ｃ）
ｘ の形状は任意でよく、その他のものは信号受信中
に一定値を有する波形であればよい。
ａｔ−・・・であれば、任意形状でよい。また、傾
斜磁場Ｇｘは、（１）式を満足するものであれば、Ｃ）
ｘ の形状は任意でよく、その他のものは信号受信中
に一定値を有する波形であればよい。
さらに、傾斜磁場（）ｚの形状については、高周波パル
ス印加中に一定値であシ、さらに立上り、立下シの波形
は本文中の条件を満足するものであれば、任意である。
ス印加中に一定値であシ、さらに立上り、立下シの波形
は本文中の条件を満足するものであれば、任意である。
位相変調用傾斜磁場Ｇｙの印加方法は、上記実施例では
７度で行なっているが、複数回に分けて印加してもよい
。このとき、前記複数回に分けて印加された傾斜磁場の
時間積分の総和を、上記のようにＧｙ ｄｔに等しく
すればよい。
７度で行なっているが、複数回に分けて印加してもよい
。このとき、前記複数回に分けて印加された傾斜磁場の
時間積分の総和を、上記のようにＧｙ ｄｔに等しく
すればよい。
また、？ ００高周波パルスと各／ ｇ ００高周波パ
ルスの位相は同位相でもよい。
ルスの位相は同位相でもよい。
さらに、縦緩和時間に関する情報を得たい場合には、本
実施例の第１ステツプに先行してスピンを反転する過程
を付加すればよい。
実施例の第１ステツプに先行してスピンを反転する過程
を付加すればよい。
以上のように、この発明によれば複数の／ ｆ ００高
周波パルスを含む７回のＣＰＭＧ高周波パルス系列によ
シ画像を形成できるので測定時間が短縮され、胸部、腹
部に対して体動によるアーチ７アクトが少なくなる。さ
らに、位相変調用の電源はユニポーラかつ小容量のもの
でよく、電源が安価になるという効果がある。
周波パルスを含む７回のＣＰＭＧ高周波パルス系列によ
シ画像を形成できるので測定時間が短縮され、胸部、腹
部に対して体動によるアーチ７アクトが少なくなる。さ
らに、位相変調用の電源はユニポーラかつ小容量のもの
でよく、電源が安価になるという効果がある。
第１図は、この発明に係る核磁気共鳴（ＮＭＲ）映像法
の一実施例を示すパルスシークンス図であシ、第２図は
、この発明の他の実施例を示すパルスジ−タンス図であ
る。 手続補正書（自発） 昭和６０．当１．他７ 日
の一実施例を示すパルスシークンス図であシ、第２図は
、この発明の他の実施例を示すパルスジ−タンス図であ
る。 手続補正書（自発） 昭和６０．当１．他７ 日
Claims (9)
- （１）静磁場中の被測定体のある体積中の核スピンを１
つの９０°高周波パルスと第１の傾斜磁場とで励起する
第１のステップと、その後、前記９０°高周波パルスと
ともにＣＰＭＧ高周波パルスを形成する複数の１８０°
高周波パルスを印加する第２のステップ、前記核スピン
を第２の傾斜磁場の存在の下に周期的に再結像させて各
スピンエコー信号を受信する第３のステップと、前記ス
ピンエコー信号を受信した後及び受信する前の少なくと
もいずれか一方において前記核スピンを前記第３の傾斜
磁場の方向に周期的に位相変調する第４のステップと、
を備えたことを特徴とする核磁気共鳴映像法。 - （２）前記第１、第２、第３の傾斜磁場が互いに直交す
る特許請求の範囲第１項記載の核磁気共鳴映像法。 - （３）前記第４のステップが前記第３の傾斜磁場の逐次
的印加によりなされる特許請求の範囲第１項又は第２項
記載の核磁気共鳴映像法。 - （４）前記第４のステップにおいて逐次的に位相変調し
てゆく各段階における前記第３の傾斜磁場の時間積分値
の絶対値が等しいことを特徴とする特許請求の範囲第３
項記載の核磁気共鳴映像法。 - （５）前記第１のステップに先行して、核スピンを反転
する過程を実行することを特徴とする特許請求の範囲第
１項乃至第４項記載のいずれかに記載の核磁気共鳴映像
法。 - （６）前記第２のステップが、反転されない前記第１の
傾斜磁場に同期して行われる特許請求の範囲第１項乃至
第５項のいずれかに記載の核磁気共鳴映像法。 - （７）前記第２のステップが、前記第１のステップでの
前記第１の傾斜磁場によるスピン位相の乱れを補償する
ために前記第１の傾斜磁場を反転するステップを含む特
許請求の範囲第１項乃至第５項のいずれかに記載の核磁
気共鳴映像法。 - （８）前記１８０°高周波パルスがガウス関数波である
特許請求の範囲第６項に記載の核磁気共鳴映像法。 - （９）前記１８０°高周波パルスが方形波である特許請
求の範囲第７項に記載の核磁気共鳴映像法。
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP60193071A JPS6254148A (ja) | 1985-09-03 | 1985-09-03 | 核磁気共鳴映像法 |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP60193071A JPS6254148A (ja) | 1985-09-03 | 1985-09-03 | 核磁気共鳴映像法 |
Publications (1)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPS6254148A true JPS6254148A (ja) | 1987-03-09 |
Family
ID=16301721
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP60193071A Pending JPS6254148A (ja) | 1985-09-03 | 1985-09-03 | 核磁気共鳴映像法 |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| JP (1) | JPS6254148A (ja) |
Cited By (1)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JPH06169897A (ja) * | 1992-11-30 | 1994-06-21 | Shimadzu Corp | Ｍｒイメージング装置 |
-
1985
- 1985-09-03 JP JP60193071A patent/JPS6254148A/ja active Pending
Cited By (1)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JPH06169897A (ja) * | 1992-11-30 | 1994-06-21 | Shimadzu Corp | Ｍｒイメージング装置 |
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