JPS639432A - 磁気共鳴イメ−ジング装置のデ−タ収集方法 - Google Patents

Abstract

(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。

Description

【発明の詳細な説明】 ［発明の目的コ （産業上の利用分野） 本発明は多数のスライス面のデータ収集の際のデータ収
集時間の大幅な短縮を図ることができるようＫした磁気
共鳴イメージング装置のデータ収集方法に関するもので
ある。

（従来の技術） 原子核の電磁波に対する共鳴現象である核磁気共鳴現象
を利用して被検体中の各組織に存在する特定の原子核に
よる情報であるＭ　Ｒ（ＭａｇｎｅｔｉｅＲｅｓｏｎａ
ｎｃｅ）信号を被検体の外部で無侵襲に測定することに
より医学的診断に供する情報を得ることのできるように
した磁気共鳴イメージング装置（Ｍａｇｎｅｔｉｃ　Ｒ
＠５ｏｎａｎｃ＠Ｉｍａｇｌｎｇ：以下、ＭＲＩと称す
る）がすでに実用化されている。

ここでＭＨＩとは欠のような原理に基づく装置である。

一般に多くの原子核にはそれぞれに固有な回転、すなわ
ち、スピンがあってそのために角運動量を持りている。

そして、核は電荷を持っているので、スピンはその軸の
まわ）を流れる電流に相当し、小さな磁場を発生する。

従って、スピンが零でない限シ、核は磁気モーメント（
磁気双極子）を持つことになる。

通常、スピンを持つ核の磁気双極子は勝手な方向を向い
ているが、これを磁場の中に置くと磁気双極子が磁力線
の方向に配向する。水素の原子核である陽子（１Ｈ）の
ようにスピンが１／２の核では、双極子に許される配向
は磁場に平行か逆平行（逆向き）かの２通シだけである
。二つの配向はエネルギがわずかに異なっており、これ
はエネルギ準位のゼーマン分裂と呼ばれている。

原子核の集団が全体としてどのような磁気的ふるまいを
するかは巨視的磁化ベクトルＭを定義することで知るこ
とができる。■は測定しようとする試料の中で注目して
いる核の磁気双極子すべてを加え合わせた正味の値を表
わす。外から磁場をかけなければ、巨視的磁化ベクトル
は当然零であるが、試料に磁場を加えるとこの磁場の方
向に各磁気双極子は配向するから、磁場と平行な巨視的
磁化ベクトルが発生する。この方向を習慣的ＫＺ軸と定
める。

回転している核はあたかも小さな「こま」がジャイロス
コープのようにふるまう。

回転しているジャイロスコープの軸を垂直から傾けると
、いわゆる「みそすシ運動」即ち、一般に歳差運動と呼
ばれる運動をはじめるが、磁場中で回転している核の集
団に相当するのが巨視的な磁化ベクトルＭであるから、
これを２軸方向から傾けると、同じようにＭはＺ軸のま
わりに歳差運動をはじめる。

とのＭを傾ける方法としてはＺ軸方向に与えた静磁場に
対して垂直なＸ、Ｙ面内にくるくると回転する非常て小
さな磁場を加えてやれば良く、実際には回転磁場は高周
波電源からコイルを通して試料に加える方法をとる。

ただし、加える高周波磁場の周波数が試料中の核の歳差
周波数と一致するようにしなければならない。即ち、い
わゆる共鳴現象を起こさせるわけでアシ、この九め、磁
気共鳴と呼ばれる。

量子力学的にみると核が集って出来た巨視的磁化ベクト
ルが、平衡位置から傾くことは、低いエネルギ準位から
高いエネルギ準位への遷移と同じことであシ、高周波磁
場の周波数が二つのエネルギ準位間の磁気エネルギの差
に等しい時だけ遷移が起こる。共鳴させる角周波数ω０
はラモーア周波数とも呼ばれ、外から加えた静磁場の強
さとの間に簡単な数学的関係を持つ。即ち、周波数ω。

は磁場の強さＨｏに磁気回転比ｒを乗じたものに等しい
。

ωＯ＝ＨＯＸ　ｒ　　　　　　　　　　　　　・・・・
・＜１）ここで磁気回転比ｒとはスピンが零でない核そ
れぞれに固有の定数であシ、例えば１テスラ（１万ガウ
ス）の磁場中の水素核（陽子）の共鳴周波数は４２．５
７　ＭＨｚ　、す７３１（Ｐ）の共鳴周波数はｌテスラ
の磁場中で１７．２４　ＭＨｚと云っ九具合である。こ
れらの共鳴周波数はいずれも電磁波スペクトル中の無線
周波数帯にあり、Ｘ線や可視光よりはるかに低いので生
体中の分子を切断すると云りた力はない。従って、周波
数を適宜に選択し、特定の核種に同調させればその応答
信号を分離して観察できることになる。

ＭＨＩはこれを利用したもので、ｚ軸方向に与えた静磁
場中の試料に対し、更に線型磁場勾配分付加し、そして
磁化ベクトルＭを傾けるために必要な回転磁場を高周波
・ザルスで与え、磁化ベクトルＭを傾け、この高周波パ
ルスを加え終った後に受信コイルに発生する起電力をＭ
Ｒ倍信号して得て。

この信号をフーリエ変換することにより空間情報を得て
これよ）画像再構成を行うようにしたものである。

具体的には診断用のＭＲＩにおいては、検査対象となる
被検体の特定位置の断層像を得るために第４図に示すよ
うに、被検体Ｐに図示２方向に沿う非常に均一な静磁場
Ｈ０を作用させておき、この状態で更に一対の傾斜磁場
コイルｌｋ、ＩＢにょシ靜磁場ＨｏＫ線型磁場勾配を付
加する。静磁場Ｈｏに対して特定の原子核は前述のラモ
ーア周波数ω。で共鳴するから、特定の原子核のみ共鳴
させる角周波数で回転磁場Ｈ１を一対の送信コイル２に
、２Ｂを介して与えると、この付加されている線型磁場
勾配における回転磁＠Ｈ１の角周波数で特定される位置
の上記特定原子核が共鳴を起こし、ＭＲ現象を生じる。

このように前記線型磁場勾配を利用して定められる平面
を第４図のＸ−Ｙ平面とすると、上記回転磁場Ｈ１によ
り、該ｘ−ｙ平面におけるＭＲ現象を得ることができる
。このＸ−Ｙ平面が断層像を得る特定のスライス部分Ｓ
（平面状の部分であるが、現実にはある厚みを持つ）と
なる。ＭＲ現象は一対の受信コイル、？Ａ、、？Ｂを介
して自由誘導減衰（Ｆ’ＩＤ　；　Ｆｒｅｅ　Ｉｎｄｕ
ｃｔｉｏｎ　Ｄｅｃａｙ　）信号（ＦＩＤ信号）を含む
ＭＲ倍信号して観測されるので、この信号をフーリエ変
換することにより特定の原子核スピンの回転周波数につ
いての単一のスペクトルが得られる。

被検体の所望断層面におけるあらゆる方向についてのＭ
Ｒ倍信号収集し、これら各ＭＲ倍信号それぞれフーリエ
変換して上記断層面各方向についての投影データ（グロ
ゾエクションデータ）を得、これら各投影データを各々
の対応する投影方向に逆投影して重ね合わせるいわゆる
再構成処理を施すと、前記断層面の再構成画像（ＣＴ像
）が得られる。

すなわち、断層像をＣＴ像として得るためには、スライ
ス部分ＳのＸ−Ｙ平面内の多方向についての投影データ
が必要であるから、スライス部分Ｓを励起してＭＲ現象
を生じさせた後、第５図に示すように磁場ＨｏにＸ′軸
方向（Ｘ軸よ）θ０回転させた座標系）に直線的な傾斜
を持つ線型磁場勾配ＧｘＹを作用させる。これにより被
検体Ｐ中のスライス部分Ｓ内の等磁場線Ｅは直線となり
、その線上の特定の原子核スピンの回転周波数は前述の
ラモーア周波数の関係式で表わすことができる。

ここで説明の便宜上１等磁場紗Ｅの各々（ＦＥｔ〜Ｅｎ
）よシ信号Ｄ１％Ｄｎ（一種のｒＩＤ信号）を生ずると
考える。信号Ｄｌ〜Ｄｎの振幅はそれぞれスライス部分
Ｓを貫く等磁場線Ｅ１〜Ｅｎ上の原子核スピン密度に比
例することになる。ところが実際に観測されるＦＩＤ信
号はＤ１〜Ｄ　をすべて加え合わせた合成ＦＩＤ信号と
なるので、この合成Ｆ’ＩＤ信号ＦＩＤ　ｔ−フーリエ
変換することにより　スライス部分Ｓのに軸への投影情
報（１次元像）ＰＤが得られる。このＸ′軸をＸ−Ｙ平
面内で回転させることにより、前述と同様にしてＸ−Ｙ
平面内の各方向への投影情報が得られ、これらの投影情
報即ちプロノエクションデータに基づいて画像再構成処
理を行うことによりてＣＴ像を得ることができる。

このようＫＭＲＩは磁場を用いて共鳴を起し、その際に
得られる微弱な進信号をもとに画像再構成をするもので
ある。

かかるＭＨＩは、上述したようにスライス部分Ｓの位置
（スライス位置）及びそのスライスの厚み（スライス厚
）の決定を、スライス面に垂直な方向（Ｚ軸方向）につ
いての傾斜磁場を印加しながら、スライス厚に対応した
周波数成分を含む励起ノ々ルスを加え、特定のスライス
面にＭＲ現象を生じさせることで行っており、これを選
択励起法と呼ぶ。この選択励起によって特定位置のスラ
イス部分Ｓが励起されるが、スライス位置決定時に印加
さルる傾斜磁場により該傾斜磁場の印加終了後もスライ
ス部分内の原子核は同一の周波数ではあるがスライス厚
方向について異なった位相で歳差運動をしている。この
位相差があると、検出されるＭＲ倍信号あるＦＩＤ信号
は小さくなってしまい、最終的に得られる画像情報の画
質を劣化させるととてなる。

上記原子核の歳差運動の位相差をなくして大きなＦＩＤ
信号を得るための方法としては、スライス面決定時に印
加する傾斜磁場とは逆極性の傾斜磁場を（スライス位置
決定後）ＭＲ信号収集前に印加する方法があり、従来よ
シＭＲＩでは一般的に行われている。例として、「Ｉｎ
１ｔｉａｌ　Ｃ１１ｎｉｅａｌＥｖａｌｕａｔｌｏｎ　
ｏｆ　ａ　Ｗｈｏｌｅ　Ｂｏｄｙ　Ｎｕｅｌｅａｒ　Ｍ
ａｇｎ＠ｔｉｃＲ＠５ｏｎａｎｃｅ　（ＮＭＲ）　Ｔｏ
ｍｏｇｒａｐｈ　（Ｊｏｕｒｎａｌ　ｏｆ　Ｃｏｎ１Ｉ
ｐｕｔｅｒλａｓｉｓｔｓｄ　Ｔｏｍｏｇｒａｐｈｙ　
６（１）：　　１　−　１　８　　、　　Ｆ＠ｂｒｕａ
ｒｙ　　。

１９８２）Ｊで報告されているノ９ルス系列を第６図〜
第８図に示す。これら、第６図、第７図および第８図の
３種類のノ９ルス系列はＭＨＩにおける典型的な画像情
報である原子核密度情報、Ｔｔ　　（スピン−格子緩和
時間）情報およびＴｚ　　（スピン−スピン緩和時間）
情報をそれぞれ主として得るために用いられるものであ
るが、いずれにおいても先に述べたようにスライス位置
決定後に、該スライス位置決定時にスライス位置決定用
として印加した傾斜磁場（これを＋０２とする）とは逆
極性の傾斜磁場−Ｇ２を印加し、これによってスライス
位置決定時く生じた上述の原子核の歳差運動の位相差を
無くすようにするものである。

第６図に示されたものはｒｅｐｅａｔ・ｄ　Ｅ’ＩＤ法
と称され主として原子核の密度分布情報を画像化するた
めに用いられるパルス系列、第７図に示されたものは１
ｎｖｅｒｓｉｏｎ　−ｒｅｃｏｖｅｒｙ法と称され主と
して緩和時間Ｔ、分布情報を画像化するために用いられ
るパルス系列、そして第８図に示されたものは５ｐｉｎ
　−５ｃｈｏ法と称され主として緩和時間Ｔ２分布情報
をそれぞれ画像化するために用いられるパルス系列であ
ることはすでに述べた通りである。

これら第６図〜第８図においては、９０’／４’ルス、
１８０・パルス等のＲＦ’（ラジオ周波数）磁場すなわ
ち高周波回転磁場、スライス位置決定用すなわちスライ
ス面（直交するＹ軸とＹ軸により形成されるＸ−７面と
する）の傾斜磁場Ｇ２．ＭＲ倍信号投影方向決定用すな
わちスライス面（ｘ−ｙ面）に沿う方向の傾斜磁場ａｘ
ｙおよびＦＩＤ、エコー等のＭＲ倍信号タイミング関係
を示しており、これらは静磁場Ｈ，を印加した状態で印
加収集される。

第６図、第７図のｒｅｐｅａｔｅｄ　Ｆｉ’ＩＤ法とｉ
ｎｖｅｒｇｌＯＨ−ｒ＠８０１＠１７法はＭＲ倍信号し
てＦ’ＩＤ信号を直接検出する方法であるが、第８図の
５ｐｉｎ　−ｅｃｈｏ法はＦＩＤ信号をエコー信号とし
て観測する。第８図の場合とほぼ同様Ｋ　ｒＩＤ信号を
エコー信号として観測する他の一例の・臂ルス系列を第
９図に示す。第９図では傾斜磁場ＧｘＹを印加した後１
８０°−４ルスを印加している。これら、第８図、第９
図の例のように９０°ノ−ルスをかけた後（第９図では
傾斜磁場ｃｘｙを印加しさらにその後）１８０°パルス
をかけ、しかる後に傾斜磁場ＧＸＹをかけることにより
エコー信号が形成される。この時の９９０ノ４ルスと１
８０°パルスとの間の時間をＴ８に投足する。このＴ８
はエコー信号がこの１８０°・ぞルスを印加した後に最
大値となる時間相当の時間とする。そして。

第８図および第９図では傾斜磁場Ｇ２と９０°ノ９ルス
を同時に加え選択励起をした後、上記Ｇ２とは逆極性の
傾斜磁場−〇、　′ｔ−加えることにより、上述した原
子核の歳差運動の位相差をキャンセルしている。

この位相差キャンセルにかかわる磁化の動きについて第
１０図を参照して説明する。なお、第１０図の座標系は ωｏ＝ｒＨ。

（ｒ：磁気回転比、Ｈｏ　：静磁場強度）なる共鳴角周
波数ωＧで回転する回転座標系であり、ｚｌ軸は静磁場
Ｈ，の向き、Ｙ軸は励起パルスの向きとする。９０’パ
ルスを印加することにより２／軸の向きにあった磁化ベ
クトルＭはＹ′軸上に倒れるが、９０°／４′ルスと同
時に印加される傾斜磁場Ｇ２により、静磁場強度Ｈｏ　
より磁場の大きい部位では磁化ベクトルＭは上記ω。よ
りも大きな角周波数で歳差運動するため、図示のように
Ｙ′軸に対して矢印ＡＩ方向にずれて倒れることになる
。この後に上記Ｇｚと逆極性の傾斜磁場−Ｇ２を印加す
れば。

磁化ベクトルＭは上記Ｈ８より小さい磁場を感じるため
矢印Ａ８方向に動いてゆき、この傾斜磁場−０２の印加
時間を適宜選定すればＹ′軸に向きをそろえることがで
きる。また、上記Ｈ６よυ磁場の小さい部位の磁化ベク
トルＭは図示矢印Ａ１　　とは逆の向きすなわち図示矢
印Ａ２向きにずれてＸ／−ｙ／平面に倒れることになる
が傾斜磁場−Ｇ２の印加により矢印Ａ１方向に動いて、
上述と同様にＹ′軸に向きをそろえることができる。

このよってして磁化ベクトルＭの軸を揃えた後、投影方
向を決める傾斜磁場ＧｘＹを与え１次に１８０゜・９ル
スを与えて再度励起し、その後に再び傾斜磁場ＧＸＹを
与えてＭＲ倍信号取出す。同一スライス面に対しては励
起されたスピンの緩和を待って行うＯ ところで、ＭＨＩにおいては１つの励起面のスビ塙 ンの緩和を縛つ間に、他の励起面をデータ収集を久々と
行い、１つの励起面の全データを収集するに要する時間
とほぼ同じ時間で多数の異なるスライス位置の画像デー
タを収集すると言うマルチスライス技術がある。この技
術はＭＨＩ特有の赴けて通れない待ち時間の有効利用を
図るもので、久のような背景に基づく。

例えば、１つの励起面のみの画像を得る場合を考える。

ＭＲＩの典型的な動作シーフェンスの一例である第１１
図を見るとわかるように、ノ臂ルスＰＩ、Ｐ２を与えで
ある面を励起しある投影方向または位相エンコード等に
おけるデータ収集を行った後、次の投影データまたは位
相エンコード等のデータを得るために同じ面を励起しよ
うとすると、スピンの緩和を持つための待ち時間Ｔｗが
必要である。すなわち、第１１図においてＴＡＱはＭＲ
信号収集のための期間であり、Ｔ、は励起後からエコー
と呼ばれるＭＲ倍信号最大になるまでの時間である。

ＭＲ信号収集のための期間ＴＡＱは画像分解能等により
固定され、一般にＴ、　）　Ｔ、、である。ＰＩ。

Ｐ２はスピン励起用のパルス磁場であり、Ｐｌは９　Ｑ
Ｏノ４ルス、Ｐ、？は１８０°ノ４ルスヲ用いることが
ほとんどである。

１つの励起面を励起してから同じ面を励起するまでの時
間間隔をＴＲとすると、 ’ｒ、　＝　’ｒ、　＋　（’ｒＡ、／２）　＋　Ｔｗ
となる。ここで、Ｔ’、ｍ　ＴＲはスピン緩和時間、ス
ピン密度ρを画像上に反映させるためのノクラメータで
あプ、自由に変わることが望ましく、代表的な値はＴ　
　＝　３００〜３０００ｒｎｓｓｃ　、Ｔ、＝　１０〜
１２０ｍ１ｅｅである。

今、ＴＲ）Ｔ、なるノ４ラメータで画像収集を行うとす
ると、Ｔｗが長くなり、その間、装胃は何もしない待ち
状態になる。この待ち時間を利用して他の位置の励起面
を励起してデータを収集するのがマルチスライス技術で
ある。

第１２図、第１３図に一般的なマルチスライスによる励
起の様子を示す。第１２図は直方体状の撮影対象Ａと励
起されたスピン密度分布を示したもので、Ｂ１．〜Ｂ４
は励起されるスライス面を示す、第１３図は励起シーフ
ェンスを示したものである。

第１３図において、第１面の励起が行われ、Ｔ工ＩＮ　
（＝　ＴＩ　＋（ＴＡＱ／２））時間経過後、第２面を
また、Ｔ□１Ｍ時間経過後、第３面を・・・と言う具合
に順次、次のスライス面が励起され、データ収集が成さ
れて行く。この場合、スライス厚内のスピン励起を行う
ように励起Ａ？ルスの周波数を設定するが、それでも現
実には励起されたスピンの密度分布はスライス厚よシ幾
分はみ出した領域に亙シ、第１２図に破線で示されるよ
うな分布となる。

もちろん、このような干渉が生じないように励起毎に十
分な時間をおけば良いわけであるが、ｌスライス面当り
のデータ収集方向は多数に亙るから、被検体の体動の問
題すなわち、体動による位置の変化等のために再構成し
た像にアーチファクトが生ずる問題が残ること、及び第
６図乃至第８図に示すようにＭＲ倍信号減衰するまでに
ある程度の時間がかかることなどにより、マルチスライ
スを行９場合では、影響の無くなる程度に減衰するまで
待つのは不可能である。

従って、通常マルチスライスを行りてゆくと、隣接する
スライス面間で斜線を厖して示したように「Ｘなりの部
分」が生じ、この部分ておいて、残留する先の励起時の
ＭＲ信号成分が干渉して、得られる信号に影響を与え、
再構成される画像のコントラストの低下などを引起こす
。

（発明が解決しようとする問題点） このようにマルチスライスではある一投影方向における
励起からデータ収集までシーフェンスを実行すると、そ
の隣のスライス面の一投影方向における励起とデータ収
集を行い、これが終わるとその隣のスライス面の一投影
方向における励起とデータ収集を行い、・・・と言った
具合に久々にスライス面を変えての励起が行われる。そ
してこの場合、スライス厚内のスピン励起を行うように
励起・臂ルスの周波数を設定するが、それでも現実には
励起されたスピンの密度分布はスライス厚より幾分はみ
出し死領域に互り、第１２図に破線で示されるような分
布となるのを避けることが出来ない。従って、短時間に
能率良くマルチスライスを行って行くと隣接するスライ
ス面間で斜線で示された重な９部分が干渉し、再構成さ
れる画像のコントラストの低下などの画質に対する悪影
響を避けることが出来なかった。

また、当然のことながら、短時間に能率良くマルチスラ
イスを行うには１断面のある方向からのデータ収集が終
わると、直ちに次の断面のある方向からのデータ収集に
入ることである。しかし、上記の理由により、画質を維
持しつつ、短時間でマルチスライスを実行することは不
可能である。

そこでこの発明の目的とするところは、マルチスライス
を行う場合にこれを高速で実行でき、且つ、隣接するス
ライス面間での干渉を防止出来るとともに、画像コント
ラストの低下などを防止出来て良質の画像を得ることの
出来るようにした磁気共鳴イメージング装置のデータ収
集方法を提供することにある。

［発明の構成コ （問題点を解決するための手段） 上記目的を達成するため１本発明は次のようにする。

すなわち、特定原子核物質のスピンを磁気励起すること
により生ずる磁気共鳴により被検体の所望の断面上てお
ける多方面についての線形磁場勾配に対応する磁気共鳴
信号を検出し、この信号をフーリエ変換して特定原子核
物質のスピン密度の多方向についての→斧影−情報を得
、これ枦塗鋲情報に基づく画像再構成処理により当該断
面における前記特定原子核物質のスピンの密度分布像を
得る磁気共鳴イメージング装置において、上記磁気励起
を所定のタイミングで逐次繰返し実行するとともに、磁
気励起する被検体断面位置は励起毎に隣接しない位置が
選択されるように制御する。

（作用） この方法は、磁気励起を所定のタイミングで逐次繰返し
実行するとともに、磁気励起する被検体断面位置は励起
毎に隣接しない位置を選択してゆく。

一般に、スライス厚内のスピン励起を行うように設定し
ても、現実には励起されたスピンの密度分布はスライス
厚よシ幾分はみ出した領域に亙ることになるが、本発明
方法では、励起する被検体断面位置は励起毎に隣接しな
い位置を選択してゆくことから、久々にスライス面を変
えての励起を行っても、隣接する被検体断面位置での収
集データに干渉することが無くなシ、従って、短時間に
能率良くマルチスライスを行っても、再構成される画像
のコントラストの低下などの画質【対する影響が無くな
る。

従って、本発明によれば、マルチスライスヲ行う場合に
これを高速で実行でき、且つ、隣接するスライス面間で
の干渉を防止出来るとともに１画像コントラストの低下
などを防止出来て良質の画像を得ることの出来るように
なる。

（実施例） 以下、本発明の一実施例についてＭ面を参照して説明す
る。

励起されたスピンは、励起後、時間ｔにより１′１ ｅＴｌ、ｅで２で示される緩和、回復過程に入る（第２
図参照）。

従って、隣合う励起面（スライス位置）同士の励起間隔
は、長い方が干渉が少ないと言える。

そこで、本方法では隣合うスライス位置を次々に励起す
るのではなく、例えばｌスライス位置分ずつ飛ばして励
起してゆき、次に飛ばされたスライス位置を順に励起し
てゆくと言うように、隣接しないスライス位置を順に選
択して励起し、データ収集してゆく。

すなわち、本方法では第３図に示すように例えば４スラ
イスの場合を考えて見ると、隣合うスライス位置Ｓ１．
８２，８３．８４を順に励起するのではなく、例えば、
スライス位置ｓノの次にスライス位置Ｓ３、その次にス
ライス位置ｓ２、次にスライスＳ４と言った具合に１ス
ライス位置分ずつ飛ばして励起してゆく（勿論それ以上
でも構わない）。

この場合のシーフェンスを第１図に示す。１江おいて、
例えば、スライス位置Ｓ１のデータ収集のために、９０
°・ぐルスＰ１を発生させ、次いで１８０°パルスＰ２
を発生させ、ＭＲ信号ＭＲを得る。そして、前回のスラ
イス位置でのデータ収集のための９　Ｑ’ｚ＃ルスＰ１
発生時から久の励起開始までの間隔である励起間隔ＴＥ
ｘをおいて後、スライス位置Ｓ３のデータ収集のために
、９０°パルスＰ１を発生させ、次いで１８０°−４ル
スＰ２を発生させ、ＭＲ倍信号Ｒを得る。同様に励起間
隔ＴＥＸ経過の後、スライス位置Ｓ１のデータ収集のた
めに、９０°パルスＰノを発生させ１次いで１８０’・
ザルスＰ２を発生させ、ＭＲ倍信号Ｒを得、次に同様に
励起間隔Ｔ８工経過の後、スライス位置Ｓ４のデータ収
集のために、９００パルスＰ１を発生させ、次いで１８
０Ｐ／４ルスＰ２を発生させ１ＭＲ信号ＭＲを得ると言
った具合に１スライス位置分ずつ飛ばして励起してゆく
と言うように、隣接しないスライス位置を順に選択励起
し、データ収集してゆく。

これを第１回目の励起期間ＴＲ内に行う。

この時、上記励起間隔ＴｌｃＸを ＴＺ　Ｘ　；Ｔ　７マルチスライス枚数但し・ｌｘ　＞
　ＴＩＭ！、 とすることにより、スライス面間の干渉ｔ−憾力避ける
ことができる。

このように本発明は、特定原子核物質のスピンを磁気励
起することにより生ずる磁気共鳴により被検体の所望の
断面上における多方面についての線形磁場勾配に対応す
る磁気共鳴信号を検出し、この信号をフーリエ変侯して
特定原子核物質のスピン密度の多方向についての投影ま
たは位相エンコード等の情報を得、これら投影または位
相エンコード等の情報に基づく画像再構成処理により当
該断面【おける前記特定原子核物質のスピンの密度分布
像を得る磁気共鳴イメージング装置において、上記磁気
励起を所定のタイミングで逐次繰返し実行するとともに
、磁気励起する被検体断面位置は励起毎に隣接しない位
置が選択されるように制御するよう【したものである。

一般に、スライス厚内のスピン励起を行うように設定し
ても、現実には励起されたスピンの密度分布はスライス
厚よシ幾分はみ出した領域に亙ることになるが、上述の
手法を用いると、励起する被検体断面位置は励起毎に隣
接しない位ｉｔ−選択してゆくことから、次々にスライ
ス面を変えての励起を行っても、隣接する被検体断面位
置での収集データに干渉が生じなくなり、従って、再構
成される画像のコントラストの低下などの画質に対する
影響が無くなる。

また、短時間に能率良くマルチスライスを行うには１断
面のある方向からのデータ収集が終わると、直ちに久の
断面のある方向からのデータ収集に入ることである。従
来では画質を維持しつつ、短時間でマルチスライスを実
行することは不可能であったが、本方法によれば、隣接
する断面でのＭＲ倍信号干渉が無いのでこれが可能にな
る。

従って、短時間に能率良くマルチスライスを行っても、
再構成される画像のコントラストの低下などの画質に対
する影響が無くなり、高速で画質の良い断層像を得るこ
との出来る磁気共鳴イメージング装置を得ることが可能
となる０ 尚、本発明は上記し且つ、図面に示す実施例に限定する
ことなくその要旨を変更しない範囲内で適宜変形して実
施し得るものであシ、例えば励起の順序は奇数位置のも
のを順に行ってつぎに偶数位置のものを顆に行うと云っ
た方法に限らず、その逆や或いは２つおき、３つおきな
ど、適宜に設定して構わない。

［発明の効果］ 以上詳述したように本発明によれば、マルチスライスを
行う場合にこれを高速で実行でき、且つ、隣接するスラ
イス面間での干渉を防止出来るとともに、画像コントラ
ストの低下などを防止出来て良質の画像を得ることの出
来るようになる等の特徴を有する磁気共鳴イメージング
装置のデータ収集方法を提供することが出来る。

【図面の簡単な説明】

第１図は本発明の動作シーフェンスを説明するための図
、第２図乃至第３図は本発明の詳細な説明するための図
、第４図乃至第１Ｏ図は磁気共鳴イメージング装置の原
理を説明するための図、第１１図乃至第１３図は従来の
欠点を説明するための図である。 出願人代理人　　弁理士　鈴　江　武　彦第４図 −時間を 狩闇１

Claims (1)

1. 【特許請求の範囲】 特定原子核物質のスピンを磁気励起することにより生ず
   る磁気共鳴により被検体の所望の断面上における多方面
   についての線形磁場勾配に対応する磁気共鳴信号を検出
   し、この信号をフーリエ変換して特定原子核物質のスピ
   ン密度の多方向についての情報を得、これら情報に基づ
   く 画像再構成処理により当該断面における前記特定原子核
   物質のスピンの密度分布像を得る磁気共鳴イメージング
   装置において、上記磁気励起を所定のタイミングで逐次
   繰返し実行するとともに、磁気励起する被検体断面位置
   は励起毎に隣接しない位置が選択されるように制御する
   ことを特徴とする磁気共鳴イメージング装置のデータ収
   集方法。