JPS62236535A - 磁気共鳴結像装置 - Google Patents

Abstract

(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。

Description

【発明の詳細な説明】 この発明は、固体の領域が１様で、不変な磁場に置かれ
、複数の共鳴信号が複数の無線周波電磁パルスにより発
生される磁気共鳴結像方法に関するものである。

この発明または、ａ）不変の、一様な磁場発生手段と、
ｂ）無線周波電磁パルス発生手段と、Ｃ）測定周期の間
に、ａ）とｂ）に記載された手段により発生された共鳴
信号を標本化する標本化手段と、ｄ）前記標本化手段に
より供給される信号を処理するための処理手段と、ｅ）
エコー共鳴信号を発生し、標本化し処理するためｂ）か
らｄ）に記載された手段を制御するための制御手段とを
真えた磁気共鳴結像装置に関するものである。

かかる方法および装置は９０°または１８０°のパルス
角を有する無線周波電磁パルスの無線周波電力を決める
のに適している。パルス角αを有する無線周波電磁パル
スは今後α−パルスと称する。

無線周波電磁９０°−パルスの無線周波電力を決める既
知の方法の遂行では、無線周波電磁θ。−パルス（θ。

は例えば９０°より小さい）と無線周波電磁１８０°−
パルス（それらのパルスは間隔で分離されている）を含
む測定循環は複数回繰返えされ、各回はパルス角θ。に
ついて異なったパルス角θを用いる（ここでθ＝θ。＋
ｎＡθで、Δθはθ。＜９０”の時の正の角度変化で第
１の繰返えしでｎ＝１、第２の繰返えしてｎ＝２など）
。エコー共鳴信号の強度は９０°のパルス角で最も高い
から、種々の測定循環の間に発生する種々のエコー共鳴
信号の強度の測定は、補間により、９０°磁化を回転す
る無線周波電磁パルスの無線周波電力の評価を可能とす
る。無線周波電磁１８０°−パルスの無線周波電力の決
定には、同じ方法が実施され、その場合無線周波電磁９
０°−パルスと無線周波電磁θ。−パルス（θ。は例え
ば１８０°より小さく、それらのパルスは間隔で分離さ
れている）を含む測定循環は複数回繰返えされる（ここ
でθ＝θ。＋ｎΔθ）。エコー共鳴信号の強度は１８０
゜のパルス角でまた最も高いから、複数のエコー共鳴信
号の種々の強度の測定は、１８０°磁化を回転する無線
周波電磁パルスの無線周波電力から補間によりなされる
評価を可能とする。

固定の関係がパルス角と無線周波電磁パルスの無線周波
電力との間に存在する。すなわちパルス角は無線周波電
力の平方根に比例する。

各測定循環後スピン原子核が熱平衡状態にある時の磁化
に対応する定常状態の再確立を確実にするため、測定循
環量時間経過の周期が十分長く、すなわち長手方向緩和
時間Ｔ１よりずっと長くなければならないという欠点が
従来方法にはある。

従って、全実験時間は著しくかかり、無線周波電力とそ
れ故無線周波電磁９０°−パルスまたは１８０゜−パル
スのパルス角の合理的な受諾し得る評価をなすためには
、かなり多数の測定循環がなされねばならないからそれ
だけより多くかかる。その長い実験時間のため、従来方
法は動きの影響により敏感である。さらに従来方法では
、無線周波電力とパルス角間関係が知られている時のみ
、９０°−パルスまたは１８０°−パルス以外の無線周
波電磁パルスの無線周波電力が決められる。すでに説明
されてきたごとく、パルス角は無線周波電力の平方根に
比例する。しかし、比例定数の決定は実際には困難であ
り、通常比例定数の荒い近似のみが知られている。

本発明の目的は全実験時間が比較的短く、無線周波電磁
パルスのパルス角の決定がその基礎としての任意のパル
ス角の正確な調整にとって正確である磁気共鳴結像方法
および装置を提供せんとするものである。

この目的を達成するため本発明に関わる冒頭にのべた磁
気共鳴結像方法は複数の無線周波電磁パルスが少なくと
も３つの無線周波電磁パルスを具え、それによって少な
くとも２つのエコー共鳴信号が発生され、エコー共鳴信
号の２つが無線周波電磁パルスの１つのパルス角を決め
るために組合わされることを特徴とするものである。パ
ルス角はかくして正確に決められ、その後任意のパルス
角に要求される電力が簡単にパルス角から計算される。

２つの無線周波電磁α°−パルスがある間隔で分離され
て発生されると、第１の無線周波電磁α°−パルスによ
り発生したＦＩＤ信号のエコー共鳴信号が生じるだろう
。ある時間経過後節３の無線周波電磁α°−パルスが発
生されると、４つのエコー共鳴信号が間隔をおいて生じ
るだろう。

これら信号の１つはいわゆる誘導エコーで、一方他の１
つの信号は第２の無線周波電磁α°−パルスにより発生
されたエコー共鳴信号であり、他の２つの信号はそれぞ
れ第１と第２の無線周波電磁α０−パルスのＦＩＤ信号
のエコー共鳴信号である。

５つの共鳴信号が３つの無線周波電磁パルスにより発生
される上述のパルス順次はそれ自体Ｐｈｙｓｉｃａｌ　
　Ｒｅｖｉｅｗ　Ｎｏｖｅｍｂｅｒ　１５　　＋　　１
９５０　　＋　　Ｖｏｌｕｍｅ　８０　　＋Ｎａ、　４
　、頁５８０−５９４．　Ｈａｈｎから公知である。し
かしながら、この文献は無線周波電磁α°−パルスのパ
ルス角の決定方法は開示していない。

本発明に関する方法の１実施態様は、複数の無線周波電
磁パルスが３つで、エコー共鳴信号の１つが他のエコー
共鳴信号と組合わされる誘導エコー共鳴信号であること
を特徴とするものである。

後述のごとく、無線周波電磁α°−パルスの無線周波電
力の決定はかくて複雑性がほぼなくなるだろう。

本発明に関する方法の他の実施態様は、３つの無線周波
電磁パルス間時間経過の２つの周期と、エコー共鳴信号
の少なくとも２つが標本化される、１つの測定周期とが
そのエコー共鳴信号間で干渉が発生しないよう選択され
ることを特徴とするものである。これら周期が十分に長
く、標本化がなされる測定周期が十分短い時は、共鳴信
号を乱す干渉現象の発生は妨げられる。

本発明に関わる方法の他の実施態様は、３つの無線周波
電磁パルスにより発生される共鳴信号間での干渉を避け
るため、磁気共鳴結像方法が無線周波電磁パルス用にそ
れぞれ異なった位相を用いて少なくとも２度なされるこ
とを特徴とするものである。エコー共鳴信号に重なる干
渉信号はかくてこれらエコー共鳴信号の減算または加算
によって排除され得る。

本発明に関わる磁気共鳴結像方法の他の実施態様は、３
つの無線周波電磁パルスにより発生される共鳴信号間で
発生する干渉を避けるため、磁場勾配が前記方法の少な
くとも一部の遂行で発生されることを特徴とするもので
ある。

本発明に関わる磁気共鳴結像方法の他の実施態様は、無
線周波電磁パルスの各々が６０°くαく１５０°範囲内
にあるパルス角αを有することを特徴とするものである
。かくして前記範囲内にあるパルス角αを有する無線周
波電磁パルスの無線周波電力が、前記範囲外のパルス角
を有する無線周波電磁パルスのそれより確かにより大き
く決定され得ることがわかってきた。

本発明に関わる磁気共鳴結像方法の他の実施態様は、３
つの無線周波電磁パルスが同じパルス角αと同じパルス
形状を有することを特徴とするものである。後述のごと
く、無線周波電力の決定は本質的に簡単化され、これは
また使用される計算手段の簡単化と要求される計算時間
の削減を意味する。

本発明に関わる磁気共鳴結像方法の他の実施態様は、パ
ルス角αが から計算されることを特徴とするものである。

無線周波電磁α°−パルスの無線周波電力が測定される
エコー共鳴信号の中心で決定される時、１、　　と１．
１　はそれぞれ誘導エコー共鳴信号の■ 強度と他のエコー共鳴信号の強度とを現わす。パルス角
αが励起薄片の厚みをよぎって変化する場合にその薄片
の中心で無線周波電力が決まる時には、１．　　とＴ、
□　はそれぞれ誘導エコー共鳴信■ 号の時間積分と他のエコー共鳴信号の時間積分とを現わ
す。

本発明に関わる磁気共鳴結像方法の他の実施態様は、長
手方向の緩和影響の補正で、磁気共鳴結像方法が第２お
よび第３の発生無線周波電磁パルス間の異なる時間間隔
をそれぞれ使用して少なくとも２回遂行されることを特
徴とするものである。

本発明に関わる磁気共鳴結像方法の他の実施態様は、３
つの無線周波電磁パルスの少なくとも１つが選択的であ
ることを特徴とするものである。

例えば、第１の無線周波電磁パルスが磁場勾配Ｇｚの存
在で発生される時は、エコー共鳴信号が２方向に直角に
延在する固体薄片から生ずるだろう。

第２の無線周波電磁パルスがまた磁場勾配ｃｙの存在で
発生される場合には、エコー共鳴信号は２一方向とｙ一
方向の両者で規定される領域から生ずるだろう。かくし
てエコー共鳴信号が薄片の予定の体積部分から生じるこ
とが確保される。

本発明に関わる磁気共鳴結像方法の他の実施態様は、前
記３つの無線周波電磁パルスの第１の発生パルスが少な
くとも１つの無線周波電磁パルスにより先行されること
を特徴とするものである。

この先行パルスは、先行パルスに続く第１の無線周波電
磁パルスと組合わされて、横方向の磁化の正確な量がＸ
方向とＸ方向でまたはｘ、　　ｙと２方向で規定される
体積で排他的に存在することを確保するし；これは多分
先行パルスに続く３つの無線周波電磁パルスの少なくと
も１つが選択されるという事実と組合わされ、エコー共
鳴信号が予定の体積部分から生じるということを確保す
る。

本発明に関わる磁気共鳴結像方法の他の実施態様は、パ
ルス角αを有する無線周波電磁パルスの無線周波電力を
決定するに先立ちパルス角αがコイルの品質因子により
評価されることを特徴とするものである。パルス角αを
有する無線周波電磁パルスの無線周波電力が決められる
時は、パルス角αとそれ故に無線周波電力は使用される
コイルの品質因子に直接関係する無線周波電力消費によ
り前以って評価することができる。この評価は実験時間
の本質的な削減を前以って提供する。

本発明に関する磁気共鳴結像方法の他の実施態様は、パ
ルス角αを有する１つの無線周波電磁パルスのパルス角
決定後、次に発生する無線周波電磁パルスのパルス角β
が式 により与えられ、ここで皇　と気　はそれぞれパルス角
βを有する無線周波電磁パルスとパルス角αを有する無
線周波電磁パルスの無線周波電力であることを特徴とす
るものである。

本発明に係わる冒頭に述べた磁気共鳴結像装置は、さら
にこの装置が無線周波電磁パルスのパルス角αを決める
ため２つのエコー共鳴信号を組合わせる手段を備え、少
なくとも３つの無線周波電磁パルスでエコー共鳴信号を
発生することが可能であることを特徴とするものである
。

以下第１図および第２図示のパルス１頓次を参照して本
発明の詳細な説明する。

第１図では、瞬時ｔ＝２τに無線周波電磁α。

−パルスのＦＩＤ信号のエコー共鳴（ｔ　号ｅ　＋　ヲ
発生すめため、パルス角α、とα２とを有する２つの無
線周波電磁パルスが瞬時１＝０とｔ＝τでそれぞれ発生
される。次に瞬時ｔ−Ｔ＋τ、１＝２Ｔ−２τ、ｔ＝２
Ｔ−τとｔ＝２Ｔに、エコー共鳴信号ｅｆｔ　　ｅｚ＋
　　ａ４．ｅｓそれぞれが発生される。エコー共鳴信号
ｅ２はいわゆる誘導エコーで、エコー共鳴信号ｅ３はエ
コー共鳴信号ｅ１のエコー共鳴信号で、エコー共鳴信号
ｅ４とｅ。

はそれぞれ無線周波電磁α１−パルスとα２−パルスの
ＦＩＤ信号のエコー共鳴信号である。全パルス順次の開
磁界の勾配Ｇｚがスピンの選択励起のため固体の薄片の
２方向に維持されている。実際にはパルス角αが励起薄
片の厚みをよぎり一定でないから、薄片の中心でのパル
ス角αと無線周波電力は後述のように決められる。さら
に、以下の計算で（誘導）エコー共鳴信号ｅ２はエコー
共鳴信号ｅ、と組合わされる。後に示されるよう、Ｔ２
緩和補正が無線周波電力の計算には必要とされないよう
２つのエコー共鳴信号の強度がＴ２緩和時間に同じ依存
性を有するのでこのことがなされる。

エコー共鳴信号ｅ、と０２とが組合わされるので、Ｘ方
向での不所望な信号の位相をずらすため磁界勾配Ｇｘを
３回発生させる（第２図示のごとく）のが望ましく、そ
れで共鳴信号（エコー共鳴信号と同じ（ＦＩＤ信号）の
干渉が妨げられる。

この磁界勾配Ｏｘは無線周波電磁パルスα２とα３に起
因する第２図でのエコー共鳴信号ｅ、とｅ。

とＦＩＤ共鳴信号を抑圧する。

共鳴信号でＴＩ緩和時間の影響を最小にするためには、
Ｔ＜＜Ｔ　＋にえらぶのが望ましい。固体運動のいかな
る影響をも排除するためには、Ｔとてとはできるだけ小
となるよう選択されるべきである。簡単化のため３つの
無線周波電磁α−パルスは同じパルス角αと同じパルス
形状を有すると仮定される。

次の関係がエコー共鳴信号ｅ１とｅ２に関して成立つ Ｍ（ｔ’　）　＝Ｍ−ａｘ　ｆｆｆｆ（ｚ）　ｐ　（ｘ
、ｙ、ｚ）謔ｒＧＺ２″’ｄｘｄｙｄｚ　　（１）ここ
で 一エコー共鳴信号ｅ、とｅ２それぞれについてｔ′＝ｔ
−２Ｔとｔ’＝ｔ−（Ｔ＋τ）。

−Ｍ（ｔ’）は瞬時ｔ′におけるエコー共鳴信号の振幅
、 Ｍ　ｍ　＊　ｘはエコー共鳴信号の最大振幅−ｆ（ｚ）
は無線周波電磁パルスの選択関数、−ρ（ｘ＋ｙ＋ｚ）
は固体の励起薄片での標準化されたスピン密度分布、 −Ｇｚは選択磁界勾配、 一γは磁気回転比である。

スピン密度分布ρ（Ｘ＋Ｖ＋２）が励起薄片の厚みをよ
ぎり均質であるとすると、次の関係が成立つｔ’＝−１
／２ｔβＩ間で測定される時は、エコー共鳴信号振幅の
　時間積分の係数は励起薄片の中心でのエコー共鳴信号
の強度■。の測定値である：ここでｔがｔ′について挿
入された。関数ｆ　（２）よりずっと大きければ、積分
は励起薄片の中心での強度ＩＮに比例した適切な近似値
となる。それ故に、もしｚ、／８が関数ｆ　（ｚ）の半
幅値であれば、ｆ　（ＺＨ）　−ｆ　（−２Ｖ２）−＋
ｆ　（０）　、それで１β）２“／γＧｚｚ％　　　　
　　　（４）この場合、次の関係式が適切な近似である
：ｌＨ＝Ｍｍ１１．ｔｔβπｆ　（０）　　　　（５）
運動の影響と、パルス順次間のＴ１緩和と拡散とについ
て（４）式を仮定すると、次の関係がエコー共鳴信号ｅ
、とｅ２についてそれぞれ成立つ２１Ｍ。、−ｔβπｆ
　（ｏ）ｓｉｎ（α）−（ｓｉｎ（ｃｉ）、１２Ｍｏｅ
−”’２（６）１Ｍ。、Ｊβπｆ　（ｏ）　（Ｓｉｎ（
α）〕３Ｍｏｅ−２γＴ２　　　（７）ここで Ｍｏは励起薄片の中心での熱平衡における磁化、Ｔｚは
励起薄片をよぎって一定であるとした横方向の緩和時間
である。

式（６）と（７）とから次が得られる：（８）は励起薄
片の中心でのパルス角αの評価を提供する。誤差計算は
この評価が範囲６０°くαく１５０°で適当な値である
ことを示す。パルス角αが判明すると、どの他のパルス
角βも印加された無線周波電磁隙を修正することにより
簡単に調整される： ここでへ　とＰ、とはそれぞれ無線周波電磁α。

−パルスとβ°−パルスを発生するための無線周波電力
である。パルス角と無線周波電力量関係で発生する比例
定数はパルス角と電力の比のために式（９）にはもはや
存在しない。

Ｔ＋緩和の影響が実験の周期（Ｔ−τ）の間で無視し得
ないときは、式（７）の右手項は項ｅ−（Ｔ−ｒ）、”
Ｉ’１倍されるべきである。期間Ｔについてそれぞれ異
なった値を使用し、ｎを例えば整数とした時、（Ｔ’　
−τ）＝ｎ（Ｔ−τ）となるよう第１の測定の量刑 を、第２の測定の量刑 を計算する２つの測定の遂行については、Ｔ、１３１和
時間の影響で補正されてきた式（８）のペンダント（ｐ
ｅｎｄａｎｔ）は以下のようニナル：この方法は緩和時
間Ｔ、が未知の時使用することが出来る。この緩和時間
が既知の時は緩和時間Ｔ１について補正されてきた式（
８）の表現は以下のようになる： Ｐｈｙｓｉｃａｌ　Ｒｅｖｉｅｗのバーン０ｌａｈｎ）
による引用文献から明らかなように、パルス角α１．α
２とα。

が等しくない時代（６）と（７）は： 上の場合パルス角α１．α２とα、が等しくなく、パル
ス角α２が計算されねばならぬ時は、第１の測定の量刑 が計算され、第２の測定の量刑 が計算され、かくてこの測定の間パルス角αｔの代りに
パルス角α２′を有する無線周波電磁パルスの発生があ
る。パルス角α２′が、例えば、パルス角α２の倍数で
ある時は、パルス角α２それ故対応する無線周波電力は
商ＲとＲ′より計算され得る。

【図面の簡単な説明】

第１図と第２図は本発明に関わる磁気共鳴結像方法を説
明するためのパルス順次の図である。 特許出願人　　　エヌ・べ−・フィリップス・フルーイ
ランペンファプリケン

Claims (1)

1. 【特許請求の範囲】 １、固体の領域が１様で、不変な磁場に置かれ、複数の
   共鳴信号が複数の無線周波電磁パルスにより発生される
   磁気共鳴結像方法において、複数の無線周波電磁パルス
   が少なくとも３ つの無線周波電磁パルスを具え、それによって少なくと
   も２つのエコー共鳴信号が発生され、エコー共鳴信号の
   ２つが無線周波電磁パルスの１つのパルス角を決するた
   めに組合わされることを特徴とする磁気共鳴結像方法。 ２、特許請求の範囲第１項に記載の方法において、複数
   の無線周波電磁パルスが３つで、エコー共鳴信号の１つ
   が他のエコー共鳴信号と組合わされる誘導エコー共鳴信
   号であることを特徴とする磁気共鳴結像方法。 ３、特許請求の範囲第１項に記載の方法において、３つ
   の無線周波電磁パルス間時間経過の２つの周期と、エコ
   ー共鳴信号の少なくとも２つが標本化される、１つの測
   定周期とがそのエコー共鳴信号間で干渉が発生しないよ
   う選択されることを特徴とする磁気共鳴結像方法。 ４、特許請求の範囲第２項または第３項に記載の方法に
   おいて、３つの無線周波電磁パルスにより発生される共
   鳴信号間での干渉を避けるため、磁気共鳴結像方法が無
   線周波電磁パルス用にそれぞれ異なった位相を用いて少
   なくとも２度なされることを特徴とする磁気共鳴結像方
   法。 ５、特許請求の範囲第２項から第４項のいずれかに記載
   の方法において、３つの無線周波電磁パルスにより発生
   される共鳴信号間で発生する干渉を避けるため、磁場勾
   配が前記方法の少なくとも一部の遂行で発生されること
   を特徴とする磁気共鳴結像方法。 ６、特許請求の範囲第１項から第５項のいずれかに記載
   の方法において、無線周波電磁パルスの各々が６０°＜
   α＜１５０°範囲内にあるパルス角αを有することを特
   徴とする磁気共鳴結像方法。 ７、特許請求の範囲第２項から第６項のいずれかに記載
   の方法において、３つの無線周波電磁パルスが同じパル
   ス角αと同じパルス形状を有することを特徴とする磁気
   共鳴結像方法。 ８、特許請求の範囲第７項に記載の方法において、パル
   ス角αが α＝２ａｒｃ　ｃｏｓ〔［（Ｉ＿Ｍ＿＿II）／（２Ｉ＿
   Ｍ＿＿ I ）］１／Ｚ〕から計算され、ここでＩ＿Ｍ＿
   ＿IIとＩ＿Ｍ＿＿ I がそれぞれ誘導エコー共鳴信号の
   強度と他のエコー共鳴信号の強度を表わすことを特徴と
   する磁気共鳴結像方法。 ９、特許請求の範囲第２項から第７項のいずれかに記載
   の方法において、長手方向の緩和影響の補正で、磁気共
   鳴結像方法が第２および第３の発生無線周波電磁パルス
   間の異なる時間間隔をそれぞれ使用して少なくとも２回
   遂行されることを特徴とする磁気共鳴結像方法。 １０、特許請求の範囲第９項に記載の方法において、３
   つの無線周波電磁パルスが同じパルス角αと同じパルス
   形状を有する時、パルス角αが式 α＝２ａｒｃ　ｃｏｓ〔｛１／２（Ｒ／Ｒ′）＾１＾／
   ＾（＾ｎ＾−＾１）．Ｒ｝＾１＾／＾２〕から計算され
   、ここで Ｒ＝Ｉ＿Ｍ＿＿II／Ｉ＿Ｍ＿＿ I とＲ′＝Ｉ′＿Ｍ＿
   ＿II／Ｉ′＿Ｍ＿＿ I で、Ｔ＿１が長手方向緩和時間
   、τが第１および第２の発生無線周波電磁パルス間時間
   経過の周期、ＴおよびＴ′がそれぞれ第１および第２の
   測定で第２と第３の発生無線周波電磁パルス間時間経過
   の周期であり、そして ｎ＝（Ｔ′−τ）／（Ｔ−τ）であることを特徴とする
   磁気共鳴結像方法。 １１、特許請求の範囲第２項から第１０項のいずれかに
   記載の方法において、３つの無線周波電磁パルスの少な
   くとも１つが選択的であることを特徴とする磁気共鳴結
   像方法。 １２、特許請求の範囲第２項から第１１項のいずれかに
   記載の方法において、前記３つの無線周波電磁パルスの
   第１の発生パルスが少なくとも１つの無線周波電磁パル
   スにより先行されることを特徴とする磁気共鳴結像方法
   。 １３、特許請求の範囲第１２項に記載の方法において、
   先行無線周波電磁パルスの少なくとも１つが選択的であ
   ることを特徴とする磁気共鳴結像方法。 １４、特許請求の範囲第１項から第１３項のいずれかに
   記載の方法において、パルス角αを有する無線周波電磁
   パルスの無線周波電力を決定するに先立ち、パルス角α
   がコイルの品質因子により評価されることを特徴とする
   磁気共鳴結像方法。 １５、特許請求の範囲第１項から第１４項のいずれかに
   記載の方法において、パルス角αを有する１つの無線周
   波電磁パルスのパルス角決定後、次に発生する無線周波
   電磁パルスのパルス角βが式 β＝α｛（Ｐ＿β／Ｐ＿α）｝＾１＾／＾２により与え
   られ、ここでＰ＿βとＰ＿αはそれぞれパルス角βを有
   する無線周波電磁パルスとパルス角αを有する無線周波
   電磁パルスの無線周波電力であることを特徴とする磁気
   共鳴結像方法。 １６、ａ）不変の、一様な磁場発生手段と、ｂ）無線周
   波電磁パルス発生手段と、 ｃ）測定周期の間に、ａ）とｂ）に記載された手段によ
   り発生された共鳴信号を標本化する 標本化手段と、 ｄ）前記標本化手段により供給される信号を処理するた
   めの処理手段と、 ｅ）エコー共鳴信号を発生し、標本化し処理するためｂ
   ）からｄ）に記載された手段を制御するための制御手段
   と、 を具えた磁気共鳴結像装置において、 さらにこの装置が無線周波電磁パルスのパ ルス角αを決めるため２つのエコー共鳴信号を組合わせ
   る手段を備え、少なくとも３つの無線周波電磁パルスで
   エコー共鳴信号を発生することが可能であることを特徴
   とする磁気共鳴結像装置。