JPS62135787A - ポジトロンｃｔ装置の検出器 - Google Patents
ポジトロンｃｔ装置の検出器Info
- Publication number
- JPS62135787A JPS62135787A JP60105856A JP10585685A JPS62135787A JP S62135787 A JPS62135787 A JP S62135787A JP 60105856 A JP60105856 A JP 60105856A JP 10585685 A JP10585685 A JP 10585685A JP S62135787 A JPS62135787 A JP S62135787A
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- Japan
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- scintillators
- pmt
- detector
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Abstract
(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。
め要約のデータは記録されません。
Description
【発明の詳細な説明】
〔発明の利用分野〕
本発明はポジトロンＣＴ装置の検出器に係り、特に、シ
ンチレーション検出器に使用される光電子増倍管（以下
、ＰＭＴと称する）の数を減らすのに好適な構造とタイ
ミング信号を取り出す電子回路を備えだシンチレーショ
ン検出器に関する。
ンチレーション検出器に使用される光電子増倍管（以下
、ＰＭＴと称する）の数を減らすのに好適な構造とタイ
ミング信号を取り出す電子回路を備えだシンチレーショ
ン検出器に関する。
ポジトロンＣＴ装置の検出器は、一般的に、１個のシン
チレータと１本のＰ Ｍ Ｔとをシリコングリース等に
より、光学的に接続した光学系とＰＭＴのアノード信号
を処理するタイムピックオフ回路から成っている。ポジ
トロンＣＴ装置では、被検体に投与されたラジオアイソ
トープから放出される消滅ガンマ線を効率よく検出する
だめ、多数の検出器を被検体のまわりに、リング状に密
接して配列する方法がとられている。まだ、検出器の解
像力を高めるだめ、幅の小さなシンチレータが用いられ
る。上記の理由から、近年、１す／グ轟りのシンチレー
タとＰＭＴの数は、それぞれ、２００〜５００個程度を
備えだ装置の開発が要求されている。しかしながら、シ
ンチレータやＰＭＴの数の増加は装置の高価格化につな
がるため、これらの数を減らすため何らかの工夫が必要
となる。とくに、ＰＭＴについては、その数を減らして
も入射ガンマ線の検出効率や解像力を損うことはないの
で、ＰＭＴの数を減らす工夫がなされてきた。
チレータと１本のＰ Ｍ Ｔとをシリコングリース等に
より、光学的に接続した光学系とＰＭＴのアノード信号
を処理するタイムピックオフ回路から成っている。ポジ
トロンＣＴ装置では、被検体に投与されたラジオアイソ
トープから放出される消滅ガンマ線を効率よく検出する
だめ、多数の検出器を被検体のまわりに、リング状に密
接して配列する方法がとられている。まだ、検出器の解
像力を高めるだめ、幅の小さなシンチレータが用いられ
る。上記の理由から、近年、１す／グ轟りのシンチレー
タとＰＭＴの数は、それぞれ、２００〜５００個程度を
備えだ装置の開発が要求されている。しかしながら、シ
ンチレータやＰＭＴの数の増加は装置の高価格化につな
がるため、これらの数を減らすため何らかの工夫が必要
となる。とくに、ＰＭＴについては、その数を減らして
も入射ガンマ線の検出効率や解像力を損うことはないの
で、ＰＭＴの数を減らす工夫がなされてきた。
引用した文献（Ａ ＱＵＡＤ ＢＧＯＤＥＴＥＣＴＯＲ
ＡＮＤ ＩＴＳ ＴＩＭＩＮＧ ＡＮＤ ＰＯ８ＩＴＩ
ＯＮＩＮＧＤＩＳＣＲＩＭＩＮＡＴＩＯＮ Ｆ’ＯＲＰ
Ｏ８ＩＴＲＯＮＣＯＭＰＵＴＥＤ ＴＯＭＯＧＲＡＰＨ
Ｙ ＨＩＤＥＯ。
ＡＮＤ ＩＴＳ ＴＩＭＩＮＧ ＡＮＤ ＰＯ８ＩＴＩ
ＯＮＩＮＧＤＩＳＣＲＩＭＩＮＡＴＩＯＮ Ｆ’ＯＲＰ
Ｏ８ＩＴＲＯＮＣＯＭＰＵＴＥＤ ＴＯＭＯＧＲＡＰＨ
Ｙ ＨＩＤＥＯ。
ＭＵＲＡＹＡＭＡ ｅｔａｌ、ＮＩ＆Ｍ１９２（１９８
２）５０１−５１１）および特願５４−１２４７４２号
に記載の検出器は４個のシンチレータと２本のＰＭＴを
組合せることにより、４個のシンチレータのうちどのシ
ンチレータにガンマ線が入射したかを２本のＰＭＴのみ
で検出できる。この４連結シンチレータ方式を用いれば
、リング当シのＰＭＴＯ数を１／２にすることができる
。しかしながら、この従来方式では、４個のシンチレー
タのうち内側に置かれた２個のシンチレータに入射した
ガンマ線の位置検出には、２本のＰ Ｍ Ｔの出力を比
較することから、振幅比較回路を必要とする。また、２
本のＰ Ｍ Ｔへの最適な光分配比を得るため、シンチ
レータとＰ Ｍ Ｔの厳密な位置決め、さらに、２本の
Ｐ ｈｉ Ｔ出力の厳密なバランス調整を行わなければ
ならない。さらに、内側の２個のシンチレータからの時
間情報を得るために、２本のＰ Ｍ Ｔのアノード電流
出力を加算しなければならないことから、振幅比較回路
には、各Ｐ Ｍ Ｔのダイノード電流出力を入力する必
要がある。したがって、上記文献記載の方式は検出器の
組立が複雑となるばかりでなく、タイムピックオフ回路
の調整も複雑となる。
２）５０１−５１１）および特願５４−１２４７４２号
に記載の検出器は４個のシンチレータと２本のＰＭＴを
組合せることにより、４個のシンチレータのうちどのシ
ンチレータにガンマ線が入射したかを２本のＰＭＴのみ
で検出できる。この４連結シンチレータ方式を用いれば
、リング当シのＰＭＴＯ数を１／２にすることができる
。しかしながら、この従来方式では、４個のシンチレー
タのうち内側に置かれた２個のシンチレータに入射した
ガンマ線の位置検出には、２本のＰ Ｍ Ｔの出力を比
較することから、振幅比較回路を必要とする。また、２
本のＰ Ｍ Ｔへの最適な光分配比を得るため、シンチ
レータとＰ Ｍ Ｔの厳密な位置決め、さらに、２本の
Ｐ ｈｉ Ｔ出力の厳密なバランス調整を行わなければ
ならない。さらに、内側の２個のシンチレータからの時
間情報を得るために、２本のＰ Ｍ Ｔのアノード電流
出力を加算しなければならないことから、振幅比較回路
には、各Ｐ Ｍ Ｔのダイノード電流出力を入力する必
要がある。したがって、上記文献記載の方式は検出器の
組立が複雑となるばかりでなく、タイムピックオフ回路
の調整も複雑となる。
本発明の目的は、従来技術のもつ、シンチレータとＰＭ
Ｔの光結合の厳密な位置決めと厳密な回路の調整を要求
すること無しに、ＰＭＴの数を所定の半分に減らすこと
ができる検出器を提供することにある。
Ｔの光結合の厳密な位置決めと厳密な回路の調整を要求
すること無しに、ＰＭＴの数を所定の半分に減らすこと
ができる検出器を提供することにある。
第３図に引用した文献に記載された実施例を示す。図に
おいて、数字１はシンチレータ、記号Ｃｌ−０４はシン
チレータに付けた番号、２は反射剤層、３はシリコン
グリース等の光結合層、４はＰＭＴ−ｘ、４’はＰＭＴ
−ｙをそれぞれ示している。以下、簡単に、従来技術の
原理を述べる。図かられかるように、使用するＰＭＴＯ
数を減らすため、４個のシンチレータに対して２本のＰ
Ｍ Ｔが光結合されている。ＣＩ （！：Ｃ２及びＣ
３とＣ４の接合面には反射剤が塗布されていて、互いに
光学的に切り離されている。一方、Ｃ２とＣ３との接合
面はシリコン グリース等により光結合されていて％Ｃ
２及びＣ３における発光の一部ばＣ３及びＣ２に分配さ
れることになる。したがって、ｃｌにガンマ線が入射し
たとき、ＰＭＴ−Ｘのみ出力がちシ、同様に、Ｃ４の場
合はＰ Ｍ Ｔ −ｙのみ出力があることＫなる。この
ことから、Ｐ Ｕ Ｔ −ｘとｙのどちらか一方の出力
のみ検出されるので容易ＫＣｌと０４の区別ができる。
おいて、数字１はシンチレータ、記号Ｃｌ−０４はシン
チレータに付けた番号、２は反射剤層、３はシリコン
グリース等の光結合層、４はＰＭＴ−ｘ、４’はＰＭＴ
−ｙをそれぞれ示している。以下、簡単に、従来技術の
原理を述べる。図かられかるように、使用するＰＭＴＯ
数を減らすため、４個のシンチレータに対して２本のＰ
Ｍ Ｔが光結合されている。ＣＩ （！：Ｃ２及びＣ
３とＣ４の接合面には反射剤が塗布されていて、互いに
光学的に切り離されている。一方、Ｃ２とＣ３との接合
面はシリコン グリース等により光結合されていて％Ｃ
２及びＣ３における発光の一部ばＣ３及びＣ２に分配さ
れることになる。したがって、ｃｌにガンマ線が入射し
たとき、ＰＭＴ−Ｘのみ出力がちシ、同様に、Ｃ４の場
合はＰ Ｍ Ｔ −ｙのみ出力があることＫなる。この
ことから、Ｐ Ｕ Ｔ −ｘとｙのどちらか一方の出力
のみ検出されるので容易ＫＣｌと０４の区別ができる。
一方、Ｃ２にガンマ線が入射した場合％Ｃ２の光の十ｍ
４ｒｒ＋’ｏ八（甲−ｙｌｆ７ｉｔｋｌ斗Ｔ）Ａ、ｌ甲
−計１ｚｒ へ配される。Ｃ３にガンマ線が入射した場
合はこの逆となる。したがって、ＰＭＴ ｘとｙの出
力波高値の大小関係を知ることにより区別できる。いま
、Ｃ２にガンマ線が入射した場合を考える。光分配比を
ｆとすると、ＰＭＴ−ｘの第１ダイノードに到達する光
電子の平均数はＮ（１−ｆ）、一方Ｐ Ｍ Ｔ −Ｖへ
の数はＮｆとなる。文献によれば、ｆを１／３に選べば
よいことが報告されている。
４ｒｒ＋’ｏ八（甲−ｙｌｆ７ｉｔｋｌ斗Ｔ）Ａ、ｌ甲
−計１ｚｒ へ配される。Ｃ３にガンマ線が入射した場
合はこの逆となる。したがって、ＰＭＴ ｘとｙの出
力波高値の大小関係を知ることにより区別できる。いま
、Ｃ２にガンマ線が入射した場合を考える。光分配比を
ｆとすると、ＰＭＴ−ｘの第１ダイノードに到達する光
電子の平均数はＮ（１−ｆ）、一方Ｐ Ｍ Ｔ −Ｖへ
の数はＮｆとなる。文献によれば、ｆを１／３に選べば
よいことが報告されている。
本発明では、Ｃ２とＣ３の接合面に、特殊な反射剤層を
施すことＫよって、光配分比ｆを任意に制御し、最適な
ｆを得る方法を提案する。ここでは、ｆの値として、前
置増幅器出力ＮＡｆによりタイミングディスクリミネー
タを十分トリガできるよう及び前置増幅器出力ＮＡ（１
−ｆ）によりエネルギーディスクリミネータを十分トリ
ガできるように選ぶ。ふつう、エネルギーディスクリミ
ネータの前には債分回路を設ける。このだめ、出力波高
値が小さくなる。そこで、増幅器をさらに設は出力波高
値を十分高くしてから、エネルギーディスクリミネータ
に入力することが行われる。いま、Ｃ２にガンマ線が入
射した場合、Ｐ Ｍ Ｔ −ｘのタイミング出力とエネ
ルギーディスクリ出力が生ずる。一方、ＰＮｉＴ−ｙか
らはタイミング出力のみ出力されることになる。したが
って、ＰＭＴ−Ｘとｙのタイミング出力とＰ Ｍ Ｔ
−ｘのエネルギーディスクリ出力のＡＮＤを取ることに
より、Ｃ２と０３を区別することができる。Ｃ３にガン
マ線が入射した場合はこの逆となる。ふつう、消滅ガン
マ線のホトピークを１ｖ程度に増幅すると仮定すれば、
タイミングディスクリレベルは１０〜２０ｍＶ％エネル
ギーディスクリレベルは約６８０ｍＶ（３５０ｋｅｖ相
当）に設定される。したがって、可能なｆの範囲は、 ０．６８ＮＡ（１−ｆ ）＞ＮＡｆ）０．０２ＮＡ（１
−ｆ ）・・・（１）となる。（１）式をさらに簡単に
すると、０．６８＞ｆ／（１−ｆ）＞０．０２
・・・・・・・・・、（２）となり、０．４ ＞ ｆ
＞ ｏ、 ０２であることがわかる。
施すことＫよって、光配分比ｆを任意に制御し、最適な
ｆを得る方法を提案する。ここでは、ｆの値として、前
置増幅器出力ＮＡｆによりタイミングディスクリミネー
タを十分トリガできるよう及び前置増幅器出力ＮＡ（１
−ｆ）によりエネルギーディスクリミネータを十分トリ
ガできるように選ぶ。ふつう、エネルギーディスクリミ
ネータの前には債分回路を設ける。このだめ、出力波高
値が小さくなる。そこで、増幅器をさらに設は出力波高
値を十分高くしてから、エネルギーディスクリミネータ
に入力することが行われる。いま、Ｃ２にガンマ線が入
射した場合、Ｐ Ｍ Ｔ −ｘのタイミング出力とエネ
ルギーディスクリ出力が生ずる。一方、ＰＮｉＴ−ｙか
らはタイミング出力のみ出力されることになる。したが
って、ＰＭＴ−Ｘとｙのタイミング出力とＰ Ｍ Ｔ
−ｘのエネルギーディスクリ出力のＡＮＤを取ることに
より、Ｃ２と０３を区別することができる。Ｃ３にガン
マ線が入射した場合はこの逆となる。ふつう、消滅ガン
マ線のホトピークを１ｖ程度に増幅すると仮定すれば、
タイミングディスクリレベルは１０〜２０ｍＶ％エネル
ギーディスクリレベルは約６８０ｍＶ（３５０ｋｅｖ相
当）に設定される。したがって、可能なｆの範囲は、 ０．６８ＮＡ（１−ｆ ）＞ＮＡｆ）０．０２ＮＡ（１
−ｆ ）・・・（１）となる。（１）式をさらに簡単に
すると、０．６８＞ｆ／（１−ｆ）＞０．０２
・・・・・・・・・、（２）となり、０．４ ＞ ｆ
＞ ｏ、 ０２であることがわかる。
第４図に、光分配比ｆとｆ／１−ｆとの関係を示す。以
上の結果、許容できる光分配比ｆはほぼＯから４０％ま
で広がっているため、シンチレータとＰ Ｍ Ｔとの光
結合の位置決めが容易となり、さらに、Ｃ２とＣ３の区
別をするだめの厳密な回路調整が不要となる。
上の結果、許容できる光分配比ｆはほぼＯから４０％ま
で広がっているため、シンチレータとＰ Ｍ Ｔとの光
結合の位置決めが容易となり、さらに、Ｃ２とＣ３の区
別をするだめの厳密な回路調整が不要となる。
本発明はポジトロンＣＴ装置の検出器に係り、特に、シ
ンチレーション検出器に使用される光電子増倍管の数を
減らすのに好適な構造とタイミング信号を取り出す電子
回路を備えだシンチレーション検出器に関する。
ンチレーション検出器に使用される光電子増倍管の数を
減らすのに好適な構造とタイミング信号を取り出す電子
回路を備えだシンチレーション検出器に関する。
以下、本発明の一実施例を第１図と第２図により説明す
る。第１図は第３図の一部を書き直したもので、数字２
′をのぞいて、他の数字や記号の意味は同じである。２
′はシンチレータＣ２と０３の接合面に光分配比ｆを適
当て変えることのできる反射剤層を示している。反射剤
層２′に：は、ふつう、他の接合面に使うのと同じ反射
剤、たとえば、硫酸バリウム等を使うが、反射側塗布領
域と透過領域とが一様に分布していることが望ましい。
る。第１図は第３図の一部を書き直したもので、数字２
′をのぞいて、他の数字や記号の意味は同じである。２
′はシンチレータＣ２と０３の接合面に光分配比ｆを適
当て変えることのできる反射剤層を示している。反射剤
層２′に：は、ふつう、他の接合面に使うのと同じ反射
剤、たとえば、硫酸バリウム等を使うが、反射側塗布領
域と透過領域とが一様に分布していることが望ましい。
この反射側塗布領域と透過領域の面積比を変えることに
よって、光配分比ｒを変えることができる。原理的に、
ｆの値は２％以上であり、かつ４０係以下でよいから、
反射剤層２′の作成は容易であることがわかる。
よって、光配分比ｒを変えることができる。原理的に、
ｆの値は２％以上であり、かつ４０係以下でよいから、
反射剤層２′の作成は容易であることがわかる。
第２図は、第１図に示しだシンチレータとＰＬｉＴの組
合せから、実際に、各シンチレータに入射したガンマ線
のタイミング信号を得るタイムピツクオフ回路のブロッ
ク図を示している。ＰＭＴ−Ｘアノード信号５は前値増
幅器６で増幅された後、タイミングディスクリミネータ
７と積分回路を備えだ増幅器８に入力される。タイミン
グディスクリミネータ７ではディスクリレベルを約１０
〜２０ｍＶに設定し、タイミング信号を得る。タイミン
グディスクリミネータ７の出力は遅延回路を備えた波形
整形回路９に入力され、一定のパルス幅のタイミング信
号となる。一方、増幅器８の出力はエネルギーディスク
リミネータＩＯＫ入力される。エネルギーディスクリレ
ベルは、ふつう、消滅ガンマ線のもつエネルギー、５１
１ｋｅＶに対して、３５０ｋｅｖに設定され、散乱線の
除去を行う。前述のタイミング信号はこのエネルギーデ
ィスクリミネータ１０出力があるときのみ有効となる。
合せから、実際に、各シンチレータに入射したガンマ線
のタイミング信号を得るタイムピツクオフ回路のブロッ
ク図を示している。ＰＭＴ−Ｘアノード信号５は前値増
幅器６で増幅された後、タイミングディスクリミネータ
７と積分回路を備えだ増幅器８に入力される。タイミン
グディスクリミネータ７ではディスクリレベルを約１０
〜２０ｍＶに設定し、タイミング信号を得る。タイミン
グディスクリミネータ７の出力は遅延回路を備えた波形
整形回路９に入力され、一定のパルス幅のタイミング信
号となる。一方、増幅器８の出力はエネルギーディスク
リミネータＩＯＫ入力される。エネルギーディスクリレ
ベルは、ふつう、消滅ガンマ線のもつエネルギー、５１
１ｋｅＶに対して、３５０ｋｅｖに設定され、散乱線の
除去を行う。前述のタイミング信号はこのエネルギーデ
ィスクリミネータ１０出力があるときのみ有効となる。
ＰＭＴ Ｙアノード信号５′についても同様な処理が
なされる。表−１はシンチレータＣ１〜Ｃ４にガンマ線
が入射した場合のシンチレータの位置を判別する論理を
示している。表−１において、◎印は出力波高値が大、
○印は小、Ｘ印は出力が無いことを示している。また、
数字１と０はディジタル信号の論理を示している。１の
場合、出力あり、０の場合、出力無しを示している。表
−１かられかるように、Ｃ１にガンマ線が入射したとき
、波形整形回路９出力が１、Ａ Ｎ Ｄ回路１１出力が
Ｏ，したがって、インバータ回路１２出力が１、さらに
、エネルギーディスクリミネータ１０出力が１であるか
らＡ Ｎ Ｄ回路１３出力は１となる。同様にして％Ｃ
４にガンマ線が入射したとき、ＡＮＤ回路１３り出力の
み１となる。
なされる。表−１はシンチレータＣ１〜Ｃ４にガンマ線
が入射した場合のシンチレータの位置を判別する論理を
示している。表−１において、◎印は出力波高値が大、
○印は小、Ｘ印は出力が無いことを示している。また、
数字１と０はディジタル信号の論理を示している。１の
場合、出力あり、０の場合、出力無しを示している。表
−１かられかるように、Ｃ１にガンマ線が入射したとき
、波形整形回路９出力が１、Ａ Ｎ Ｄ回路１１出力が
Ｏ，したがって、インバータ回路１２出力が１、さらに
、エネルギーディスクリミネータ１０出力が１であるか
らＡ Ｎ Ｄ回路１３出力は１となる。同様にして％Ｃ
４にガンマ線が入射したとき、ＡＮＤ回路１３り出力の
み１となる。
Ｃ２にガンマ線が入射したとき、波形整形回路９と９′
出力が１、エネルギーディスクリミネータ１０出力が１
、一方、１０′出力ば０、さらに、インバータ回路１２
及び１２′出力はそれぞれ０であるから、ＡＮＤ回路１
４出力のみが１となる。
出力が１、エネルギーディスクリミネータ１０出力が１
、一方、１０′出力ば０、さらに、インバータ回路１２
及び１２′出力はそれぞれ０であるから、ＡＮＤ回路１
４出力のみが１となる。
同様にして％Ｃ３にガンマ線が入射したとき、Ａ Ｎ
Ｄ回路１４′出力のみが１となる。このようにして、第
２図に示すタイムピックオフ回路によって、複雑な回路
の調整なしで、Ｃ１〜Ｃ４の位置の判定が行えることが
わかる。数字１５〜１７はシンチレータ０１〜Ｃ４に入
射した消滅ガンマ線によるタイミング信号を示している
。
Ｄ回路１４′出力のみが１となる。このようにして、第
２図に示すタイムピックオフ回路によって、複雑な回路
の調整なしで、Ｃ１〜Ｃ４の位置の判定が行えることが
わかる。数字１５〜１７はシンチレータ０１〜Ｃ４に入
射した消滅ガンマ線によるタイミング信号を示している
。
本発明によれば、４個のシンチレータに２本のＰＮ・Ｉ
Ｔを光結合することにより、１リング当りのＰＮＩＴの
本数を半分に減らすことができ、ポジトロンＣＴ装置の
価格の大部分を占める検出器部の価格を大幅に低減でき
る効果がある。
Ｔを光結合することにより、１リング当りのＰＮＩＴの
本数を半分に減らすことができ、ポジトロンＣＴ装置の
価格の大部分を占める検出器部の価格を大幅に低減でき
る効果がある。
第１図は本発明の実施例である検出器の構成図、第２図
は同じくタイムピツクオフ回路のブロック図、表−１は
第２図の回路動作を示す論理表である。第３図は従来技
術の検出器の構成図、第４図は本発明の光分配比の特性
を表わすグラフ。 １・・・シンチレータ、２・・・反射剤層、３・・・光
結合層、４・・・Ｐ Ｍ Ｔ。
は同じくタイムピツクオフ回路のブロック図、表−１は
第２図の回路動作を示す論理表である。第３図は従来技
術の検出器の構成図、第４図は本発明の光分配比の特性
を表わすグラフ。 １・・・シンチレータ、２・・・反射剤層、３・・・光
結合層、４・・・Ｐ Ｍ Ｔ。
Claims (1)
- １、４個のシンチレータと２本の光電子増倍管を光結合
された光学系と光電子増倍管の出力から、各シンチレー
タに入射したガンマ線の位置決めとタイミング情報をと
り出すタイムピツクオフ回路から成る４連結シンチレー
タ方式による検出器において、４個のシンチレータのう
ち、外側に位置するシンチレータとその内側に位置する
シンチレータとの接合面には反射剤層が施されており、
さらに、内側の２個のシンチレータの接合面には、ある
一定の面積を有する反射剤層領域とある一定の面積を有
する透過層領域とがある一定の比でもつて、一様に分布
した層が施されており、さらに、光電子増倍管との光結
合部をのぞく他の面には反射剤層が施されていることを
特徴とするポジトロンＣＴ装置の検出器。
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP60105856A JPS62135787A (ja) | 1985-05-20 | 1985-05-20 | ポジトロンｃｔ装置の検出器 |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP60105856A JPS62135787A (ja) | 1985-05-20 | 1985-05-20 | ポジトロンｃｔ装置の検出器 |
Publications (1)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPS62135787A true JPS62135787A (ja) | 1987-06-18 |
Family
ID=14418628
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP60105856A Pending JPS62135787A (ja) | 1985-05-20 | 1985-05-20 | ポジトロンｃｔ装置の検出器 |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| JP (1) | JPS62135787A (ja) |
Cited By (6)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JPS62142290A (ja) * | 1985-12-17 | 1987-06-25 | Hamamatsu Photonics Kk | 放射線発光検出装置 |
| US5091650A (en) * | 1989-12-15 | 1992-02-25 | Hamamatsu Photonics K. K. | Radiation detector using scintillator array |
| US5300782A (en) * | 1992-06-26 | 1994-04-05 | General Electric Company | Gamma ray detector for pet scanner |
| US5866908A (en) * | 1996-02-20 | 1999-02-02 | Saint-Gobain/Norton Industrial Ceramics Corporation | Reflector compensation for scintillator array with low temperature expansion |
| US7166844B1 (en) | 2004-06-01 | 2007-01-23 | Science Applications International Corporation | Target density imaging using discrete photon counting to produce high-resolution radiographic images |
| JP2007093376A (ja) * | 2005-09-28 | 2007-04-12 | Natl Inst Of Radiological Sciences | 放射線位置検出方法及び装置 |
-
1985
- 1985-05-20 JP JP60105856A patent/JPS62135787A/ja active Pending
Cited By (9)
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| JPH0562710B2 (ja) * | 1985-12-17 | 1993-09-09 | Hamamatsu Photonics Kk | |
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