JPS617541A - プラズマ源 - Google Patents
プラズマ源Info
- Publication number
- JPS617541A JPS617541A JP59127438A JP12743884A JPS617541A JP S617541 A JPS617541 A JP S617541A JP 59127438 A JP59127438 A JP 59127438A JP 12743884 A JP12743884 A JP 12743884A JP S617541 A JPS617541 A JP S617541A
- Authority
- JP
- Japan
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- magnetic field
- permanent magnet
- solenoid coil
- discharge chamber
- microwave
- Prior art date
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- Pending
Links
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Classifications
-
- H—ELECTRICITY
- H01—ELECTRIC ELEMENTS
- H01J—ELECTRIC DISCHARGE TUBES OR DISCHARGE LAMPS
- H01J27/00—Ion beam tubes
- H01J27/02—Ion sources; Ion guns
- H01J27/16—Ion sources; Ion guns using high-frequency excitation, e.g. microwave excitation
- H01J27/18—Ion sources; Ion guns using high-frequency excitation, e.g. microwave excitation with an applied axial magnetic field
Landscapes
- Chemical & Material Sciences (AREA)
- Engineering & Computer Science (AREA)
- Combustion & Propulsion (AREA)
- Electron Sources, Ion Sources (AREA)
Abstract
(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。
め要約のデータは記録されません。
Description
【発明の詳細な説明】
〔発明の利用−分野〕
本発明は−mA級のイオンビームを引き出せるプラズマ
源に係り、特に大電流イオン打込み装置に好適なプラズ
マ源に関する。
源に係り、特に大電流イオン打込み装置に好適なプラズ
マ源に関する。
マイクロ波イオン源における従来の磁場発生方法は、特
開昭56−97592号公報に記載のように、ソレノイ
ドコイル単独あるいは、ソレノイドコイルと高透磁率部
材による磁路の併用になっていた。
開昭56−97592号公報に記載のように、ソレノイ
ドコイル単独あるいは、ソレノイドコイルと高透磁率部
材による磁路の併用になっていた。
しかしこの方法では、プラズマ発生に必要な磁場をすべ
てソレノイドコイル自身でまかなうため、ソレノイドコ
イルに投入する電力が大きく、水やフレオンで強制的に
冷却しなければ、長時間は使えないという欠点があった
。
てソレノイドコイル自身でまかなうため、ソレノイドコ
イルに投入する電力が大きく、水やフレオンで強制的に
冷却しなければ、長時間は使えないという欠点があった
。
本発明の目的は、磁場発生器に投入する電力の少ないプ
ラズマ源を提供することにある。
ラズマ源を提供することにある。
磁場発生器として、ソレノイドコイルの他に永久磁石を
併用することが上記目的の解決策となる。
併用することが上記目的の解決策となる。
ただし、永久磁石を使用した場合、放電室内の磁場強度
を、永久磁石で発生している磁場強度以下にすることは
簡単ではないので、低磁場強度時のマイクロ波イオン源
の特性を調べ、この領域が一般的な動作状態でないこと
を確認する必要があった。第1図にマイクロ波イオン源
の、放電室内磁場強度と引き出せるイオン電流量の基本
的な関係を示す。ピーク位置や高さは、導入ガス圧力、
マイクロ波の投入電力等で若干変化するが、500〜1
300ガウスの中に2〜3ケのピークができるのが特徴
である。このことから、500ガウスまでは、永久磁石
で発生させても問題ないことがわかった。
を、永久磁石で発生している磁場強度以下にすることは
簡単ではないので、低磁場強度時のマイクロ波イオン源
の特性を調べ、この領域が一般的な動作状態でないこと
を確認する必要があった。第1図にマイクロ波イオン源
の、放電室内磁場強度と引き出せるイオン電流量の基本
的な関係を示す。ピーク位置や高さは、導入ガス圧力、
マイクロ波の投入電力等で若干変化するが、500〜1
300ガウスの中に2〜3ケのピークができるのが特徴
である。このことから、500ガウスまでは、永久磁石
で発生させても問題ないことがわかった。
本発明をマイクロ波イオン源に適用した場合の実施例を
第2図により説明する。マイクロ波イオン源は、マイク
ロ波発生W1、導波管2、マイクロ波導入フランジ3、
放電電極4、放電室5、ガス導入管6、イオンビーム引
き出し電極系7、磁界発生器8で構成されている。同図
において、マイクロ波発框器1で発生したマイクロ波は
、導波管2(本実施例では矩形導波管)2a、2b、マ
イクロ波導入フランジ3を経由して、放電電極4(本実
施例ではリッジ型放電電極)内に設置された放電室5に
導かれ、放電室5内にマイクロ波電界を発生させる。さ
らに放電室付近には、放電室5を囲むように設置された
ソレノイドコイル8a、永久磁石8b、高透磁率部材で
作られた磁路8c、放電室5内の磁場分布を制御するた
めの補助磁極8dからなる磁界発生器により、近似的に
マイクロ波電界と直交する方向に磁界が印加される。こ
のRJIで、イオン化すべきガスを導入管6より放電室
5内に導入し、放電室5内に形成されているマイクロ波
電界と磁界との相互作用でプラズマを発生させ、イオン
ビーム引き出し電極系7a。
第2図により説明する。マイクロ波イオン源は、マイク
ロ波発生W1、導波管2、マイクロ波導入フランジ3、
放電電極4、放電室5、ガス導入管6、イオンビーム引
き出し電極系7、磁界発生器8で構成されている。同図
において、マイクロ波発框器1で発生したマイクロ波は
、導波管2(本実施例では矩形導波管)2a、2b、マ
イクロ波導入フランジ3を経由して、放電電極4(本実
施例ではリッジ型放電電極)内に設置された放電室5に
導かれ、放電室5内にマイクロ波電界を発生させる。さ
らに放電室付近には、放電室5を囲むように設置された
ソレノイドコイル8a、永久磁石8b、高透磁率部材で
作られた磁路8c、放電室5内の磁場分布を制御するた
めの補助磁極8dからなる磁界発生器により、近似的に
マイクロ波電界と直交する方向に磁界が印加される。こ
のRJIで、イオン化すべきガスを導入管6より放電室
5内に導入し、放電室5内に形成されているマイクロ波
電界と磁界との相互作用でプラズマを発生させ、イオン
ビーム引き出し電極系7a。
7b、7cにより上記プラズマからイオンビーム21が
引き出される。ここで、永久磁石8bの磁化強度は放電
室5内に、永久磁石8b単独で500ガウスの磁界を発
生させるのに必要な強さにしてあり、さらにソレノイド
コイル8aには直流の電流を流し、その極性は、永久磁
石8bの極性と合わせである。
引き出される。ここで、永久磁石8bの磁化強度は放電
室5内に、永久磁石8b単独で500ガウスの磁界を発
生させるのに必要な強さにしてあり、さらにソレノイド
コイル8aには直流の電流を流し、その極性は、永久磁
石8bの極性と合わせである。
本実施例によれば、ソレノイドコイル8aを従来の27
3程度に小さくすることができ、さらにソレノイドコイ
ル8aに投入する電力も2/3程度に少なくすることが
できる。また、ソレノイドコイル8aを従来と同じもの
を使用した場合、ソレノイドコイル8aに投入する電力
は半分以下にすることができ、ソレノイドコイル8a自
身の温度上昇をおさえることが可能となる。
3程度に小さくすることができ、さらにソレノイドコイ
ル8aに投入する電力も2/3程度に少なくすることが
できる。また、ソレノイドコイル8aを従来と同じもの
を使用した場合、ソレノイドコイル8aに投入する電力
は半分以下にすることができ、ソレノイドコイル8a自
身の温度上昇をおさえることが可能となる。
本発明による別の実施例を第3図に示す。先の実施例で
は永久磁石8bはソレノイドコイル8aの内側に設置さ
れていたが、本実施例ではソレノイドコイル8aの外側
に設置されている。本実施例の効果は、先の実施例と同
じである。
は永久磁石8bはソレノイドコイル8aの内側に設置さ
れていたが、本実施例ではソレノイドコイル8aの外側
に設置されている。本実施例の効果は、先の実施例と同
じである。
本発明によるさらに別の実施例を第4図に示す。
先の2つの実施例では、ソレノイドコイル8aは放電室
5と同電位(一般的なイオン源では、・イオンの加速電
圧になる。)の位置に設置されていたが1本実施例では
、ソレノイドコイル8aはアース電位の位置に設置され
ている。本実施例によれば、ソレノイドコイル8aの電
源をアース電位で動作させることができるので電源の扱
いが容易になり、また、容易に水冷構造のソレノイドコ
イル8aを使用できる。さらに、イオン源のヘッドの部
分(放電室5と一体になる部分)からソレノイドコイル
8aを取り去ったため、その部分の重量を軽くでき、イ
オン源の分解、清掃等の保守が容易になる。
5と同電位(一般的なイオン源では、・イオンの加速電
圧になる。)の位置に設置されていたが1本実施例では
、ソレノイドコイル8aはアース電位の位置に設置され
ている。本実施例によれば、ソレノイドコイル8aの電
源をアース電位で動作させることができるので電源の扱
いが容易になり、また、容易に水冷構造のソレノイドコ
イル8aを使用できる。さらに、イオン源のヘッドの部
分(放電室5と一体になる部分)からソレノイドコイル
8aを取り去ったため、その部分の重量を軽くでき、イ
オン源の分解、清掃等の保守が容易になる。
永久磁石8bとソレノイドコイル8aで受持つ磁場強度
については、以下のような方法を取ることもできる。そ
れは、永久磁石8bで放電室5内に発生させる磁場強度
を90 ’0ガウスにし、ソレノイドコイル8aに、+
、−の電流を流して、結果的に500〜1300ガウス
の磁場強度を得る方法である。この方法を採用すれば、
ソレノイドコイル8aに投入する電力をさらに減らすこ
とが可能となる。
については、以下のような方法を取ることもできる。そ
れは、永久磁石8bで放電室5内に発生させる磁場強度
を90 ’0ガウスにし、ソレノイドコイル8aに、+
、−の電流を流して、結果的に500〜1300ガウス
の磁場強度を得る方法である。この方法を採用すれば、
ソレノイドコイル8aに投入する電力をさらに減らすこ
とが可能となる。
以上の実施例では、放電電極4にリッジ型放電電極を使
用しているが、矩形導波管や同軸型導波管等の中に放電
室5を形成したものでも同等の効果が得られることは明
らかである。
用しているが、矩形導波管や同軸型導波管等の中に放電
室5を形成したものでも同等の効果が得られることは明
らかである。
以上、本発明をマイクロ波イオン源の例で説明したが、
これはイオン発生部に磁場を印加する方式のイオン源又
はプラズマ源には全て適用できることは明らかである。
これはイオン発生部に磁場を印加する方式のイオン源又
はプラズマ源には全て適用できることは明らかである。
例えば、質量分析計分の電子衝撃型イオン源数MHz〜
100数M&の高周波を用いたRF型イオン源、および
デュオプラズマトロンなどである。さらに、マイクロ波
やRFを利用してプラズマを発生させるエツチング装置
等に適用できることは、本発明の本質から明らかである
。
100数M&の高周波を用いたRF型イオン源、および
デュオプラズマトロンなどである。さらに、マイクロ波
やRFを利用してプラズマを発生させるエツチング装置
等に適用できることは、本発明の本質から明らかである
。
以上のように、本発明によれば、磁場発生器8に投入す
る電力が従来の半分以下であるプラズマ源を提供するこ
とができる。
る電力が従来の半分以下であるプラズマ源を提供するこ
とができる。
第1図は、マイクロ波イオン源の放電室内磁場強度と引
き出せるイオン電流量の関係を示す図、第2図、第3図
および第4図はそれぞれ本発明に基づ〈実施病を示す図
である。 1・・・マイクロ波発生器、2a、2b・・・導波管、
3・・・マ、イクロ波導入フランジ、4・・・放電電極
、5・・・放電室、5a・・・放電電極内に放電室を形
成するための誘電体充填物、6・・・試料ガス導入口、
7a。 7b、・7c・・・イオンビーム引き出し電極系、8a
・・・ソレノイドコイル、8b・・・永久磁石、8C・
・・磁路、8d・・・補助磁極、11・・・絶縁碍子、
21・・・イ等1図 Ω 区 方(電室内切血も男す慢(カ゛り入り 竿20
き出せるイオン電流量の関係を示す図、第2図、第3図
および第4図はそれぞれ本発明に基づ〈実施病を示す図
である。 1・・・マイクロ波発生器、2a、2b・・・導波管、
3・・・マ、イクロ波導入フランジ、4・・・放電電極
、5・・・放電室、5a・・・放電電極内に放電室を形
成するための誘電体充填物、6・・・試料ガス導入口、
7a。 7b、・7c・・・イオンビーム引き出し電極系、8a
・・・ソレノイドコイル、8b・・・永久磁石、8C・
・・磁路、8d・・・補助磁極、11・・・絶縁碍子、
21・・・イ等1図 Ω 区 方(電室内切血も男す慢(カ゛り入り 竿20
Claims (1)
- 【特許請求の範囲】 1、イオンまたはプラズマ発生部に磁界を印加する方式
のプラズマ源において、磁界発生器として永久磁石と電
磁石を併用することを特徴とするプラズマ源。 2、特許請求の範囲第1項に記載のプラズマ源において
、プラズマ発生に、高周波またはマイクロ波の磁界中放
電を利用することを特徴とするプラズマ源。
Priority Applications (1)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
JP59127438A JPS617541A (ja) | 1984-06-22 | 1984-06-22 | プラズマ源 |
Applications Claiming Priority (1)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
JP59127438A JPS617541A (ja) | 1984-06-22 | 1984-06-22 | プラズマ源 |
Publications (1)
Publication Number | Publication Date |
---|---|
JPS617541A true JPS617541A (ja) | 1986-01-14 |
Family
ID=14959946
Family Applications (1)
Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
---|---|---|---|
JP59127438A Pending JPS617541A (ja) | 1984-06-22 | 1984-06-22 | プラズマ源 |
Country Status (1)
Country | Link |
---|---|
JP (1) | JPS617541A (ja) |
-
1984
- 1984-06-22 JP JP59127438A patent/JPS617541A/ja active Pending
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