JPS6148778A - 計測装置 - Google Patents
計測装置Info
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- JPS6148778A JPS6148778A JP17201684A JP17201684A JPS6148778A JP S6148778 A JPS6148778 A JP S6148778A JP 17201684 A JP17201684 A JP 17201684A JP 17201684 A JP17201684 A JP 17201684A JP S6148778 A JPS6148778 A JP S6148778A
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- JP
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- light
- wavelength
- optical fiber
- polarizer
- analyzer
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-
- G—PHYSICS
- G01—MEASURING; TESTING
- G01R—MEASURING ELECTRIC VARIABLES; MEASURING MAGNETIC VARIABLES
- G01R33/00—Arrangements or instruments for measuring magnetic variables
- G01R33/02—Measuring direction or magnitude of magnetic fields or magnetic flux
- G01R33/032—Measuring direction or magnitude of magnetic fields or magnetic flux using magneto-optic devices, e.g. Faraday or Cotton-Mouton effect
- G01R33/0322—Measuring direction or magnitude of magnetic fields or magnetic flux using magneto-optic devices, e.g. Faraday or Cotton-Mouton effect using the Faraday or Voigt effect
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- Physics & Mathematics (AREA)
- Condensed Matter Physics & Semiconductors (AREA)
- General Physics & Mathematics (AREA)
- Measuring Magnetic Variables (AREA)
Abstract
(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。
め要約のデータは記録されません。
Description
【発明の詳細な説明】
[発明の技術分野]
この発明は光の偏光を利用して物理量を計測する計測装
置に関するものである。
置に関するものである。
従来の技術
第1図は従来のこの種の計測装置の一例を示す説明図で
あり、図において(1)は光源、(2)は光ファイバー
、・(3)はマイクロレンズ、(41は偏光子、(5(
はファラデー素子、(6)は検光子、+71 、 +8
1はマイクロレンズ、+91 、101は光ファイバー
、けり、(1っは光受信器、(+31は加算器、α→は
減算器、α日は割算器である。
あり、図において(1)は光源、(2)は光ファイバー
、・(3)はマイクロレンズ、(41は偏光子、(5(
はファラデー素子、(6)は検光子、+71 、 +8
1はマイクロレンズ、+91 、101は光ファイバー
、けり、(1っは光受信器、(+31は加算器、α→は
減算器、α日は割算器である。
次に動作について説明する。光源(1)から出射された
光は、光ファイバー(2)内を伝搬し、マイクロレンズ
(3)に達し、コリメートされ、偏光子(4)に入り、
偏光子(41で直線偏光に変換され、ファラデー素子(
5)に入射する。
光は、光ファイバー(2)内を伝搬し、マイクロレンズ
(3)に達し、コリメートされ、偏光子(4)に入り、
偏光子(41で直線偏光に変換され、ファラデー素子(
5)に入射する。
ファラデー素子(5)に入射した直線偏光の偏光面は、
ファラデー素子(5)の磁界強度に比例して回転する。
ファラデー素子(5)の磁界強度に比例して回転する。
検光子(6)は、ファラデー素子(5)の磁界がない場
合の偏光子(4)からの直線偏光を、その扇光面に対し
てそれぞれ±45°の角度上なす2成分に分岐する働き
を持っており、ファラデー素子151において偏光面の
回転した直1m偏光の光は、この検光子(6)によって
互いに垂直な2成分に分岐され、分岐された成分がそれ
ぞれマイクロレンズ+71 、 j3+で集光され、光
フッ・イバー191 、110)内を伝搬し、光受信器
旧)、αのに心かれ、電気信号に変換される。
合の偏光子(4)からの直線偏光を、その扇光面に対し
てそれぞれ±45°の角度上なす2成分に分岐する働き
を持っており、ファラデー素子151において偏光面の
回転した直1m偏光の光は、この検光子(6)によって
互いに垂直な2成分に分岐され、分岐された成分がそれ
ぞれマイクロレンズ+71 、 j3+で集光され、光
フッ・イバー191 、110)内を伝搬し、光受信器
旧)、αのに心かれ、電気信号に変換される。
これらの出1気信号の和と差が、加算器131と減算器
(]4によって算出され、両者の比が割算器αυで算出
される。
(]4によって算出され、両者の比が割算器αυで算出
される。
上記のように、光tAtuおよび光源側光ファイバー(
2)における変動の影響?受けずに、ファラデー素子(
5)の磁界に比例した出力を得ることができる。
2)における変動の影響?受けずに、ファラデー素子(
5)の磁界に比例した出力を得ることができる。
なお、以上は感知菓子としてファラデー素子を用いた例
を示したが、ポッケルス素子や光弾性菓子を用いて、′
11界や圧力を検出することもできる。
を示したが、ポッケルス素子や光弾性菓子を用いて、′
11界や圧力を検出することもできる。
従来のこの41+1の計測装置は以上のように構成され
ていて、検光子(6)で分岐された成分の光がそれぞれ
別個の元ファイバー+91 、 tlolを伝搬し、光
受信器旧)、αaに導かれるので、それぞれの光ファイ
バー i91 、 ifOでのyCロスの変動が誤差の
原因となった。
ていて、検光子(6)で分岐された成分の光がそれぞれ
別個の元ファイバー+91 、 tlolを伝搬し、光
受信器旧)、αaに導かれるので、それぞれの光ファイ
バー i91 、 ifOでのyCロスの変動が誤差の
原因となった。
〔発明の概要J
この発明は、上記のような従来のものの欠点を除去する
ために71i−サれたもので、それぞれ波長の異なる光
を発生する2つの光臨を備え、一方の波長の光は偏光す
るが他方の波長の光は偏光しない偏光子と検光子を用い
、往路、復路とも各1本の光ファイバーで光を伝送でき
るように構成した計測装置を提供するものである。
ために71i−サれたもので、それぞれ波長の異なる光
を発生する2つの光臨を備え、一方の波長の光は偏光す
るが他方の波長の光は偏光しない偏光子と検光子を用い
、往路、復路とも各1本の光ファイバーで光を伝送でき
るように構成した計測装置を提供するものである。
第2図はこの発明の一実施例全示す説明図であり、図に
おいて(20a)は波長λ1の光を発生する光源、(2
0b)は波長λ2の光を発生する光源、(2))は光源
(20a)からの波長λ1の光と光源(20b) か
らの波長λ2の光を合成し光フアイバー内に出射する合
波器、(22)は光ファイバー、(23)はマイクロレ
ンズ、(24)は波長λlの光を偏光し、波長λ2の光
を偏光しない偏光ビームスプリッタ(以下PBSという
)、(5)はファラデー素子、(26)はPBS (2
4)に対して反射面が互いに直角となり偏光面が互いに
平行になるように配置された波長λ1 の光を偏光し、
波長λ2 の光を偏光しないPBS 、 (27)は
マイクロレンズ、(29)は元ファイバー、(30)は
光ファイバー(29)からの光を波長λ1の光成分と波
長λ2の光成分に分波する分波器、(31) 、 (3
2)は光受信器、(35)は割算器である。
おいて(20a)は波長λ1の光を発生する光源、(2
0b)は波長λ2の光を発生する光源、(2))は光源
(20a)からの波長λ1の光と光源(20b) か
らの波長λ2の光を合成し光フアイバー内に出射する合
波器、(22)は光ファイバー、(23)はマイクロレ
ンズ、(24)は波長λlの光を偏光し、波長λ2の光
を偏光しない偏光ビームスプリッタ(以下PBSという
)、(5)はファラデー素子、(26)はPBS (2
4)に対して反射面が互いに直角となり偏光面が互いに
平行になるように配置された波長λ1 の光を偏光し、
波長λ2 の光を偏光しないPBS 、 (27)は
マイクロレンズ、(29)は元ファイバー、(30)は
光ファイバー(29)からの光を波長λ1の光成分と波
長λ2の光成分に分波する分波器、(31) 、 (3
2)は光受信器、(35)は割算器である。
次に11111作について説明する。光源(20a)
、 (20b)から出射きれた波長λ、の光と波長λ2
の光は、合波器(2))で合成され、光ファイ、<
(22)内を伝搬し、マイクロレンズ(23)に達し、
コリメートされ、PBS (24)に入射する。第3図
はPBS (24) 、 (26)の特性全示すグラフ
図であり、入射波の波長に対する偏光透過特性を示すも
のである。入射光の波長λがλ8より長い(λ〉λ8)
領域ではS波(入射光と反射光金倉む平面と平行な電界
成分を壱する光)、P波(入射光と反射光を含む平曲に
垂直な【Lが成分を有する光)ともに透過率が高いので
、無偏光に近い透過光が得られ、入射光の波長λがλ8
とλ、の中間(λ8〉λ〉λ、)の領域では、透過光は
P波のみ、反射光はSe、のみとなジ、偏光子として動
作する。また、波長λがλ1 より短い()、〉λ)領
域では、S波、P波ともに全反射し、無偏光の反射光が
倚られる。このような特性?有するPBS (2・1)
に波長λ1の光(λ8〉λ、〉λP)と波長λ2の光(
λP〉λ2)が入射すると、波長λ、の光は偏光し、フ
ァラデー素子(5)において磁界強度に比例する偏光面
の回転を受け、PBS (26)によって印加磁界強度
に比例した光強度変調を受ける。
、 (20b)から出射きれた波長λ、の光と波長λ2
の光は、合波器(2))で合成され、光ファイ、<
(22)内を伝搬し、マイクロレンズ(23)に達し、
コリメートされ、PBS (24)に入射する。第3図
はPBS (24) 、 (26)の特性全示すグラフ
図であり、入射波の波長に対する偏光透過特性を示すも
のである。入射光の波長λがλ8より長い(λ〉λ8)
領域ではS波(入射光と反射光金倉む平面と平行な電界
成分を壱する光)、P波(入射光と反射光を含む平曲に
垂直な【Lが成分を有する光)ともに透過率が高いので
、無偏光に近い透過光が得られ、入射光の波長λがλ8
とλ、の中間(λ8〉λ〉λ、)の領域では、透過光は
P波のみ、反射光はSe、のみとなジ、偏光子として動
作する。また、波長λがλ1 より短い()、〉λ)領
域では、S波、P波ともに全反射し、無偏光の反射光が
倚られる。このような特性?有するPBS (2・1)
に波長λ1の光(λ8〉λ、〉λP)と波長λ2の光(
λP〉λ2)が入射すると、波長λ、の光は偏光し、フ
ァラデー素子(5)において磁界強度に比例する偏光面
の回転を受け、PBS (26)によって印加磁界強度
に比例した光強度変調を受ける。
一方、波長λ2の光はpBs (24) 、 (26)
において偏光されず、光強度変調を受けない。
において偏光されず、光強度変調を受けない。
これらの光がマイクロレンズ(27)で集光され、光フ
ァイバー(29)内を伝搬し、分波器(30)に導かれ
、波長λ1の光成分と波長λ2の光成分に分波された後
、それぞれ受信器(31) 、 (32)によって電気
信号に変換され、割算器(35)で比が算出され、波長
λ1の光と波長λ2の光の光強度の比が得られ、ファラ
デー素子(51の磁界強度に比例した出力が得られる。
ァイバー(29)内を伝搬し、分波器(30)に導かれ
、波長λ1の光成分と波長λ2の光成分に分波された後
、それぞれ受信器(31) 、 (32)によって電気
信号に変換され、割算器(35)で比が算出され、波長
λ1の光と波長λ2の光の光強度の比が得られ、ファラ
デー素子(51の磁界強度に比例した出力が得られる。
この構成では、波長λ1の光と波長λ2の光は、全く同
一の経路を通過するので、光ファイバーやコネクタ部な
どにおける光ロスの変動が同一となり、割算器(35)
で2つの信号の比をとることによって、これらの変動が
打消され、出力信号に光ロスの変動が現われず、精度の
高い計測が可能となる。
一の経路を通過するので、光ファイバーやコネクタ部な
どにおける光ロスの変動が同一となり、割算器(35)
で2つの信号の比をとることによって、これらの変動が
打消され、出力信号に光ロスの変動が現われず、精度の
高い計測が可能となる。
上記実施例は、偏光ビームスプリッタを用いたもの分水
したが、勿論、透過型の偏光子、検光子を用いてもよい
。第4図はこの発明の他の実施例を示す訛、四国であり
、図において(22) 、 (23) 、+51 、
(27) 。
したが、勿論、透過型の偏光子、検光子を用いてもよい
。第4図はこの発明の他の実施例を示す訛、四国であり
、図において(22) 、 (23) 、+51 、
(27) 。
(29)は之・2図の同一符号と同一または相当する部
分を示し、+41 、 +61は第1図の同一符号と同
じく偏光子、検光子を示す。
分を示し、+41 、 +61は第1図の同一符号と同
じく偏光子、検光子を示す。
以上の実Mli例では、受光側に分波器と2つの光受信
器を使用しているが、2つの光源を時1=+的に交互に
11;X動するオ!°6成とすることによって分波器と
1つの光受信器を省略することができる。この構成の実
施例金第5図に示す。図において(20a)。
器を使用しているが、2つの光源を時1=+的に交互に
11;X動するオ!°6成とすることによって分波器と
1つの光受信器を省略することができる。この構成の実
施例金第5図に示す。図において(20a)。
(20b)、 (2))、(22)、(23)、(2
4)、 t5+ 、 (2G)、(27)、(29)
、(31)。
4)、 t5+ 、 (2G)、(27)、(29)
、(31)。
(35)は第2図の同一符号と同一または相当する部分
を示し、(36) H光源(20a)、(20b) k
時間的に交互にパルス駆mrするパルス発生器、 (
37)fdハルス発生器(36)からの同期パルスを受
けて入力信号全交互にサンプル・ホールドし、光源(2
0a )発光時の入力信号V1と、光源(20b)発光
時の入力信号V2とに分離出力するサンプル・ホールド
・アンプである。
を示し、(36) H光源(20a)、(20b) k
時間的に交互にパルス駆mrするパルス発生器、 (
37)fdハルス発生器(36)からの同期パルスを受
けて入力信号全交互にサンプル・ホールドし、光源(2
0a )発光時の入力信号V1と、光源(20b)発光
時の入力信号V2とに分離出力するサンプル・ホールド
・アンプである。
このように構成することによって、分波器が不敗となり
、この分波器での光損失が除去されるので、出力信号の
Sへ比が向上する。また、光源(20a)、(20b)
tパルス駆動するので、瞬時の発光パワーが犬きくな
ジ、シ債比が向上する。
、この分波器での光損失が除去されるので、出力信号の
Sへ比が向上する。また、光源(20a)、(20b)
tパルス駆動するので、瞬時の発光パワーが犬きくな
ジ、シ債比が向上する。
上記においてはファラデー素子を用いたψIJ’を示し
たが、ポッケルス素子や光弾性素子を用いてもよい。
たが、ポッケルス素子や光弾性素子を用いてもよい。
この発明は以上説明したとおり、物理量に比例した光強
度変調を受ける波長の光と変調を受けない波長の光を同
じ光学系ヲ辿させる構成としたので、光学系における光
損失の変動は双方の光において同じものとなり、これら
が打消されて出力されるので、私′度の高い計測値が得
られるという効果がある。
度変調を受ける波長の光と変調を受けない波長の光を同
じ光学系ヲ辿させる構成としたので、光学系における光
損失の変動は双方の光において同じものとなり、これら
が打消されて出力されるので、私′度の高い計測値が得
られるという効果がある。
第1図は従来のこの独の計a+1+装置の一例全示す説
明図、第2図はこの発明の一実施し1」ゲ示す説明図、
第3(2)は第2図に示す偏光ビームスプリッタの特性
を示すグラフ図、第4図、第5図はこの発明の他の実施
例を示す説明図である。 図において(20a)、(20b)は光源、(2))は
合波器、(22)に光ファイバー、(23)aマイクロ
レンズ、(24) 、 (26) It−1偏光ビーム
スプリツタ、(51はファラデー素子、(27)はマイ
クロレンズ、(29) ′ri光ファイバー、(30)
ぐま分波器、(31) 、 (32)は光受信器、(3
5)は割n−xr;、+41 i″t(i+ii光子、
(5)は検光子、(36) rriパルス発生器、(3
7)l”J:サンプル・ホールド・アンプでめる。 なお各図中同一符号は同一または相当する部分を示すも
のとする。
明図、第2図はこの発明の一実施し1」ゲ示す説明図、
第3(2)は第2図に示す偏光ビームスプリッタの特性
を示すグラフ図、第4図、第5図はこの発明の他の実施
例を示す説明図である。 図において(20a)、(20b)は光源、(2))は
合波器、(22)に光ファイバー、(23)aマイクロ
レンズ、(24) 、 (26) It−1偏光ビーム
スプリツタ、(51はファラデー素子、(27)はマイ
クロレンズ、(29) ′ri光ファイバー、(30)
ぐま分波器、(31) 、 (32)は光受信器、(3
5)は割n−xr;、+41 i″t(i+ii光子、
(5)は検光子、(36) rriパルス発生器、(3
7)l”J:サンプル・ホールド・アンプでめる。 なお各図中同一符号は同一または相当する部分を示すも
のとする。
Claims (3)
- (1)波長λ_1の光を発生する光源及び波長λ_2の
光を発生する光源、合波プリズムを介して1本の光ファ
イバーによって送られてくる上記2つの光源からの光の
うち一方の波長λ_1の光を偏光し他方の波長λ_2の
光を偏光しない偏光子、この偏光子からの偏光された波
長λ_1の光の偏光面を対象物理量に応じて回転させる
素子、この素子からの光のうち波長λ_1の光を偏光し
波長λ_2の光を偏光しない偏光面を上記偏光子の偏光
面に平行に配置した検光子、この検光子から集光され1
本の光ファイバーによって送られてくる光の波長λ_1
の光と波長λ_2の光の強度比を検出する手段を備えた
計測装置。 - (2)検光子から集光され1本の光ファイバーによって
送られてくる光の波長λ_1の光と波長λ_2の光の強
度比を検出する手段は、上記送られてくる光を分波器で
波長λ_1の光と波長λ_2の光に分波してそれぞれ電
気信号に変換し波長λ_1の光と波長λ_2の光の強度
比を検出する手段を備えたことを特徴とする特許請求の
範囲第1項記載の計測装置。 - (3)波長λ_1の光を発生する光源及び波長λ_2の
光を発生する光源は、パルス発生器で2つの光源を時間
的に交互にパルス駆動する手段を備え、検光子から集光
され1本の光ファイバーによって送られてくる光の波長
λ_1の光と波長λ_2の光の強度比を検出する手段は
、上記送られてくる光を電気信号に変換して上記パルス
発生器からの同期パルスによって波長λ_1の光に対す
る信号と波長λ_2の光に対する信号を分離し波長λ_
1の光と波長λ_2の光の強度比を検出する手段を備え
たことを特徴とする特許請求の範囲第1項記載の計測装
置。
Priority Applications (1)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
JP17201684A JPS6148778A (ja) | 1984-08-17 | 1984-08-17 | 計測装置 |
Applications Claiming Priority (1)
Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
---|---|---|---|
JP17201684A JPS6148778A (ja) | 1984-08-17 | 1984-08-17 | 計測装置 |
Publications (1)
Publication Number | Publication Date |
---|---|
JPS6148778A true JPS6148778A (ja) | 1986-03-10 |
Family
ID=15933960
Family Applications (1)
Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
---|---|---|---|
JP17201684A Pending JPS6148778A (ja) | 1984-08-17 | 1984-08-17 | 計測装置 |
Country Status (1)
Country | Link |
---|---|
JP (1) | JPS6148778A (ja) |
Citations (2)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
JPS57196165A (en) * | 1981-05-28 | 1982-12-02 | Iwatsu Electric Co Ltd | Light intensity modulation measuring device |
JPS5861476A (ja) * | 1981-09-15 | 1983-04-12 | アセア・アクチ−ボラグ | 光フアイバ測定装置 |
-
1984
- 1984-08-17 JP JP17201684A patent/JPS6148778A/ja active Pending
Patent Citations (2)
Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
---|---|---|---|---|
JPS57196165A (en) * | 1981-05-28 | 1982-12-02 | Iwatsu Electric Co Ltd | Light intensity modulation measuring device |
JPS5861476A (ja) * | 1981-09-15 | 1983-04-12 | アセア・アクチ−ボラグ | 光フアイバ測定装置 |
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