JPS61281046A - 光フアイバ - Google Patents
光フアイバInfo
- Publication number
- JPS61281046A JPS61281046A JP60120893A JP12089385A JPS61281046A JP S61281046 A JPS61281046 A JP S61281046A JP 60120893 A JP60120893 A JP 60120893A JP 12089385 A JP12089385 A JP 12089385A JP S61281046 A JPS61281046 A JP S61281046A
- Authority
- JP
- Japan
- Prior art keywords
- optical fiber
- glass
- quartz glass
- core
- low
- Prior art date
- Legal status (The legal status is an assumption and is not a legal conclusion. Google has not performed a legal analysis and makes no representation as to the accuracy of the status listed.)
- Pending
Links
Classifications
-
- C—CHEMISTRY; METALLURGY
- C03—GLASS; MINERAL OR SLAG WOOL
- C03C—CHEMICAL COMPOSITION OF GLASSES, GLAZES OR VITREOUS ENAMELS; SURFACE TREATMENT OF GLASS; SURFACE TREATMENT OF FIBRES OR FILAMENTS MADE FROM GLASS, MINERALS OR SLAGS; JOINING GLASS TO GLASS OR OTHER MATERIALS
- C03C13/00—Fibre or filament compositions
- C03C13/04—Fibre optics, e.g. core and clad fibre compositions
- C03C13/045—Silica-containing oxide glass compositions
Landscapes
- Chemical & Material Sciences (AREA)
- Physics & Mathematics (AREA)
- Optics & Photonics (AREA)
- Life Sciences & Earth Sciences (AREA)
- Engineering & Computer Science (AREA)
- Chemical Kinetics & Catalysis (AREA)
- General Chemical & Material Sciences (AREA)
- Geochemistry & Mineralogy (AREA)
- Materials Engineering (AREA)
- Organic Chemistry (AREA)
- Optical Fibers, Optical Fiber Cores, And Optical Fiber Bundles (AREA)
- Glass Compositions (AREA)
Abstract
(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。
め要約のデータは記録されません。
Description
【発明の詳細な説明】
産業上の利用分野
この発明は、石英ガラスでなる光ファイバに関する。
従来の技術
石英ガラス系光ファイバでは、通常、コア部に比屈折率
を高めるためのドーパントとしてＧｅ（ゲルマニウム）
やＰ（リン）が用いられる。また、クラッド部には比屈
折率を低めるためのドーパントとしてＢ（ホウ素）やＦ
（フッ素）がドープされることもある。
を高めるためのドーパントとしてＧｅ（ゲルマニウム）
やＰ（リン）が用いられる。また、クラッド部には比屈
折率を低めるためのドーパントとしてＢ（ホウ素）やＦ
（フッ素）がドープされることもある。
発明が解決しようとする問題点
従来より、光フアイバ通信システムの伝送距離を増大さ
せるため、光ファイバの伝送損失を極限まで減少させよ
うとする試みが続けられてきている。そのなかで、近年
法の２つの問題が浮び上ってきた。
せるため、光ファイバの伝送損失を極限まで減少させよ
うとする試みが続けられてきている。そのなかで、近年
法の２つの問題が浮び上ってきた。
第１に、光ファイバの固有散乱損失であるレーリ散乱を
さらに減少させられないか、 第２に、外部から光フアイバ中に侵入するＨ２（水素）
ガスによる損失増の生じにくい光フアイバガラス組成は
ないか、 という２つの問題である。
さらに減少させられないか、 第２に、外部から光フアイバ中に侵入するＨ２（水素）
ガスによる損失増の生じにくい光フアイバガラス組成は
ないか、 という２つの問題である。
第１の問題については、従来よりレーり散乱損の原因と
して２つの原因が考えられている。それは、 レーり散乱損＝ガラスの密度ゆらぎによる散乱損十ガラ
スの組成のゆらぎによる散乱損 で表わされる。
して２つの原因が考えられている。それは、 レーり散乱損＝ガラスの密度ゆらぎによる散乱損十ガラ
スの組成のゆらぎによる散乱損 で表わされる。
ここで、ガラスの密度ゆらぎによる散乱損は、高温で溶
融状態にあるガラスを冷却する際に、ある温度（近似的
には徐冷温度）で、その温度における熱的なゆらぎ（ガ
ラスが液体的ふるまいをしていた時点のゆらぎ）が固定
されるために生じるものであり、近似的に次式が成立す
る。
融状態にあるガラスを冷却する際に、ある温度（近似的
には徐冷温度）で、その温度における熱的なゆらぎ（ガ
ラスが液体的ふるまいをしていた時点のゆらぎ）が固定
されるために生じるものであり、近似的に次式が成立す
る。
密度ゆらぎによる散乱損ｃｃｋＴａ
（Ｔａは徐冷温度（Ｋ）、ｋはポルツマン定数）そのた
め、ドーパントを含んだガラスでは一般に密度ゆらぎに
よる散乱損が減少することが多い。
め、ドーパントを含んだガラスでは一般に密度ゆらぎに
よる散乱損が減少することが多い。
特に、ガラスの徐冷温度を下げるようなドーパントを含
むガラスでは顕著であり、たとえばＧｅＯ２−３ｉｏ２
ガラスをコアとする光ファイバに対し、Ｐ２Ｏ５ＧｅＯ
ｚ−Ｓｔｏｗガラスをコアとする光ファイバは、クラッ
ドの比屈折率を石英ガラスに等しいとし、コアやクラッ
ド間の比屈折率差を１％としたとき、約２０％もレーり
散乱損が減少することが知られている。
むガラスでは顕著であり、たとえばＧｅＯ２−３ｉｏ２
ガラスをコアとする光ファイバに対し、Ｐ２Ｏ５ＧｅＯ
ｚ−Ｓｔｏｗガラスをコアとする光ファイバは、クラッ
ドの比屈折率を石英ガラスに等しいとし、コアやクラッ
ド間の比屈折率差を１％としたとき、約２０％もレーり
散乱損が減少することが知られている。
しかし、レーり散乱損は上記の式の通りガラスの組成の
ゆらぎによる散乱損によっても支配されるので、たとえ
ばドーパントを多量に含むガラスでは、ドーパントが局
所的に偏在しくそのスケールは使用光波長の数分の１以
下）、これによって散乱を生じる。具体的には、純粋Ｓ
ｉｎ、ガラスとＧｅＯ２−３ｉＯｚガラス（ＧｅＯ２濃
度１５重量％）とを比較すると、前者の方がはるかにレ
ーリ散乱損が小さいことが知られており、レーり散乱損
＝Ａ／入４ （入は光の波長、Ａは係数） で表わすとき、レーり散乱係数Ａは、純粋石英ガラスで
は Ａ（純粋Ｓ ｉ Ｏ２） 幻０．８ （ｄＢ／に＋＊）
・ｇｍ’のに対してＧｅＯ□−３ｉ Ｏ２では Ａ（ＧｅＯ２−Ｓ ｉｏ、）１．２ （ｄＢ／ｋｍ）
・ＪＬｍ’と大きな差を生じる。
ゆらぎによる散乱損によっても支配されるので、たとえ
ばドーパントを多量に含むガラスでは、ドーパントが局
所的に偏在しくそのスケールは使用光波長の数分の１以
下）、これによって散乱を生じる。具体的には、純粋Ｓ
ｉｎ、ガラスとＧｅＯ２−３ｉＯｚガラス（ＧｅＯ２濃
度１５重量％）とを比較すると、前者の方がはるかにレ
ーリ散乱損が小さいことが知られており、レーり散乱損
＝Ａ／入４ （入は光の波長、Ａは係数） で表わすとき、レーり散乱係数Ａは、純粋石英ガラスで
は Ａ（純粋Ｓ ｉ Ｏ２） 幻０．８ （ｄＢ／に＋＊）
・ｇｍ’のに対してＧｅＯ□−３ｉ Ｏ２では Ａ（ＧｅＯ２−Ｓ ｉｏ、）１．２ （ｄＢ／ｋｍ）
・ＪＬｍ’と大きな差を生じる。
これらのことから、現在では、純粋石英ガラスをコアと
する光ファイバが特に優れていると結論されている。し
かしながら、純粋石英ガラスは徐冷温度が必ずしも低く
ないので、ドーパントによるゆらぎに伴なう散乱損は少
なくても、上記の通り密度ゆらぎ（熱ゆらぎ）による散
乱損は少ないとは言い難い。
する光ファイバが特に優れていると結論されている。し
かしながら、純粋石英ガラスは徐冷温度が必ずしも低く
ないので、ドーパントによるゆらぎに伴なう散乱損は少
なくても、上記の通り密度ゆらぎ（熱ゆらぎ）による散
乱損は少ないとは言い難い。
このように、第１のレーり散乱の問題については、その
原因である密度ゆらぎと組成のゆらぎとの解決が両立せ
ず、なかなか困難な問題となっている。
原因である密度ゆらぎと組成のゆらぎとの解決が両立せ
ず、なかなか困難な問題となっている。
いずれにしても、レーり故乱損は波長の４乗に反比例す
るので、光通信に限って言えば、光源波長が長い方が損
失が低くなる。一方、光ファイバの損失原因には赤外部
の吸収損失もあり、それらの妥協点として石英系光ファ
イバでは波長１．５５４ｍ付近での損失が極小となる。
るので、光通信に限って言えば、光源波長が長い方が損
失が低くなる。一方、光ファイバの損失原因には赤外部
の吸収損失もあり、それらの妥協点として石英系光ファ
イバでは波長１．５５４ｍ付近での損失が極小となる。
１．５５ｐｍの損失について言えば、０．２０ｄＢ／ｋ
ｍ前後のものがいわゆるチャンピオンφデータとして報
告されているが、いまだ十分に高い確率で生産できると
は言えない状態にある。
ｍ前後のものがいわゆるチャンピオンφデータとして報
告されているが、いまだ十分に高い確率で生産できると
は言えない状態にある。
第２のＨ２ガスによる損失増の問題については、最近に
なって、光ファイバを長期間安定に使用するうえできわ
めて重大な問題であると認識されてきた。
なって、光ファイバを長期間安定に使用するうえできわ
めて重大な問題であると認識されてきた。
すなわち、通常の光ファイバ（特に石英ガラス余光ファ
イｌりでは、コアにＧｅＯ２−３ｔｏｔを添加すること
により石英ガラスの比屈折率を高め、これにより必要と
されるコア・クラッド間の比屈折率差を得ることが行な
われているが、ＧｅＯ２やＰ、０．を含む石英ガラスを
Ｈ２雰囲気に曝すと、非常に損失が増加しやすいことが
分ってきた。Ｇｅｍ２やＰ２Ｏ，はＳ ｆｏ、に比べて
ガラス構造中で欠陥をつくりやすく、そのため、光フア
イバ中に拡散してきたＨ２をｐ−６ＨやＧｅＯＨの形で
容易にトラップし、その結果、光フアイバ伝送にとって
非常に有害な一〇Ｈ基吸収を発生することが原因と考え
られている（雑誌「日経エレクトロニクスＪ １９８４
年１２月３日号ｐ 、２１１〜ｐ、２４８参照）。ＯＨ
基吸収の顕著な波長としては、１．３９〜１．２４ＪＬ
ｍ、 １．２４Ｂｍ付近、０．９５ｇｍ付近の波長があ
り、特にこれらの波長の影響を受けやすく、巨つ光通信
にとって重要な波長としては１、Ｌ）ｔｍ、 １．５５
ＪＬｍ、 １．２ｇｍなどの波長がある。この場合に発
生する一〇Ｈ基は非常に強くガラス構造に固着しており
通常の状態ではもはや動かない（いわゆるｐｅｒｍａｎ
ｅｎｔ ＯＨである）。
イｌりでは、コアにＧｅＯ２−３ｔｏｔを添加すること
により石英ガラスの比屈折率を高め、これにより必要と
されるコア・クラッド間の比屈折率差を得ることが行な
われているが、ＧｅＯ２やＰ、０．を含む石英ガラスを
Ｈ２雰囲気に曝すと、非常に損失が増加しやすいことが
分ってきた。Ｇｅｍ２やＰ２Ｏ，はＳ ｆｏ、に比べて
ガラス構造中で欠陥をつくりやすく、そのため、光フア
イバ中に拡散してきたＨ２をｐ−６ＨやＧｅＯＨの形で
容易にトラップし、その結果、光フアイバ伝送にとって
非常に有害な一〇Ｈ基吸収を発生することが原因と考え
られている（雑誌「日経エレクトロニクスＪ １９８４
年１２月３日号ｐ 、２１１〜ｐ、２４８参照）。ＯＨ
基吸収の顕著な波長としては、１．３９〜１．２４ＪＬ
ｍ、 １．２４Ｂｍ付近、０．９５ｇｍ付近の波長があ
り、特にこれらの波長の影響を受けやすく、巨つ光通信
にとって重要な波長としては１、Ｌ）ｔｍ、 １．５５
ＪＬｍ、 １．２ｇｍなどの波長がある。この場合に発
生する一〇Ｈ基は非常に強くガラス構造に固着しており
通常の状態ではもはや動かない（いわゆるｐｅｒｍａｎ
ｅｎｔ ＯＨである）。
また従来では、 １．２ＩＬｍ以上の波長での使用を目
的としてコア中にリンを含む光ファイバを作成すること
は殆どタブー視されてきた。これはリンを用いると、
１．２ｇｍ以上の波長でＰ−０結合による赤外吸収損が
急激に増加するためであり、そのため特に、長い波長で
の使用を目指した単一モード光ファイバではリンを用い
ることは皆無となっている。
的としてコア中にリンを含む光ファイバを作成すること
は殆どタブー視されてきた。これはリンを用いると、
１．２ｇｍ以上の波長でＰ−０結合による赤外吸収損が
急激に増加するためであり、そのため特に、長い波長で
の使用を目指した単一モード光ファイバではリンを用い
ることは皆無となっている。
また、前にも触れたＰ２Ｏ，−ＧｅＯ，Ｓｉｏ２ガラス
をコアとする光ファイバでも、Ｐ２Ｏ、の含有量は２モ
ル％以下に抑えられており、伝送損失特性面の配慮はい
くらかなされていると言える。しかし、より赤外吸収損
の影響を受けやすい１．５５ＩＬｍの波長帯ではこれで
は不十分であってさらに考慮が必要であり、極論すれば
Ｐ２Ｏ。
をコアとする光ファイバでも、Ｐ２Ｏ、の含有量は２モ
ル％以下に抑えられており、伝送損失特性面の配慮はい
くらかなされていると言える。しかし、より赤外吸収損
の影響を受けやすい１．５５ＩＬｍの波長帯ではこれで
は不十分であってさらに考慮が必要であり、極論すれば
Ｐ２Ｏ。
−Ｇ ｅ Ｏ２−Ｓ ｉ ０２ガラスをコアとしたので
は基本的に十分な低損失が得られないとも言える。
は基本的に十分な低損失が得られないとも言える。
一方、前述のようにＰ２Ｏ，をドープした光ファイバの
欠点はＨ２に対する感受性が極端に高いことであり、こ
の感受性の高さはＰ−０ポンドの結合力がＧｅ−０やＳ
ｉ −０と比べても特に弱いので光フアイバ製造過程
（ガラス堆積、透明ガラス化、光フアイバ化などの過程
）での熱作用（１０００℃〜２２００℃程度）によって
容易に構造欠陥を作り、この欠陥部位がＨをトラップし
やすいためと考えられている。
欠点はＨ２に対する感受性が極端に高いことであり、こ
の感受性の高さはＰ−０ポンドの結合力がＧｅ−０やＳ
ｉ −０と比べても特に弱いので光フアイバ製造過程
（ガラス堆積、透明ガラス化、光フアイバ化などの過程
）での熱作用（１０００℃〜２２００℃程度）によって
容易に構造欠陥を作り、この欠陥部位がＨをトラップし
やすいためと考えられている。
この発明は、上記第１、第２の問題を解決するもので、
密度ゆらぎによるレーり散乱損と組成のゆらぎによるレ
ーり散乱損とをともに低下させることができ、しかもＨ
７による損失増も小さい光ファイバを提供することを目
的とする。
密度ゆらぎによるレーり散乱損と組成のゆらぎによるレ
ーり散乱損とをともに低下させることができ、しかもＨ
７による損失増も小さい光ファイバを提供することを目
的とする。
問題点を解決するための手段
この発明による光ファイバは、石英ガラスを主成分とし
、コア部がリンとフッ素とを含むことを特徴とする。
、コア部がリンとフッ素とを含むことを特徴とする。
作 用
本発明者は２種々のガラスを検討した結果、上記のよう
にコア部に微量のリンとフッ素とを含む石英ガラスを使
用することにより、ガラスの軟化温度の低下によるレー
り散乱損の低減とともにＨ２による損失増加を極端に減
少させた光ファイバを実現できることに到達したのであ
る。
にコア部に微量のリンとフッ素とを含む石英ガラスを使
用することにより、ガラスの軟化温度の低下によるレー
り散乱損の低減とともにＨ２による損失増加を極端に減
少させた光ファイバを実現できることに到達したのであ
る。
この場合、リンは、その濃度が比較的微量であっても大
きな粘性低下の効果を有し、１モル％以下、実用的には
０．５モル％程度で十分である。
きな粘性低下の効果を有し、１モル％以下、実用的には
０．５モル％程度で十分である。
一方、フッ素は石英ガラス中でいくらか拡散し、Ｇｅｍ
、のように局在した構造をとらないのでいわゆるドーパ
ント濃度のゆらぎは殆どなく、しかも、石英ガラスの溶
融温度を低下させる。このフッ素の添加量はコア部の屈
折率変化の点からは自由である。Ｐ２Ｏ５による屈折率
上昇を打ち消す程度も良く、また、最終的には２つのド
ーパントは石英ガラスの屈折率を変化させてもさせなく
てもよい。
、のように局在した構造をとらないのでいわゆるドーパ
ント濃度のゆらぎは殆どなく、しかも、石英ガラスの溶
融温度を低下させる。このフッ素の添加量はコア部の屈
折率変化の点からは自由である。Ｐ２Ｏ５による屈折率
上昇を打ち消す程度も良く、また、最終的には２つのド
ーパントは石英ガラスの屈折率を変化させてもさせなく
てもよい。
このような組成のコア部のガラスは、Ｐ２Ｏ。
のみを含む石英ガラスやＰ２Ｏ５Ｇｅｍ、−５ｉＯ，ガ
ラスと異なり、Ｈ２感受性が低い。これはＰ−０の構造
欠陥が陰イオンであるＦ−によって埋められ、容易にＰ
−ＯＨのような基を作らないためと考えられる。
ラスと異なり、Ｈ２感受性が低い。これはＰ−０の構造
欠陥が陰イオンであるＦ−によって埋められ、容易にＰ
−ＯＨのような基を作らないためと考えられる。
そこで 適量のリンとフッ素をドープした石英ガラスは
１組成のゆらぎによるレーり散乱損も、密度ゆらぎによ
るレーり散乱損も少ない。たとえば、リンを０．５モル
％、フッ素を推定０．１５モル％ドープした石英ガラス
の場合、溶融温度は約３００°Ｃ低下した。これにより
レーり散乱損を約１５％減少させることができる。
１組成のゆらぎによるレーり散乱損も、密度ゆらぎによ
るレーり散乱損も少ない。たとえば、リンを０．５モル
％、フッ素を推定０．１５モル％ドープした石英ガラス
の場合、溶融温度は約３００°Ｃ低下した。これにより
レーり散乱損を約１５％減少させることができる。
また、リンおよびフッ素をド・−プした光ファイバでは
、Ｈ２感受性が小さく、Ｈ２（１気圧、１５０°Ｃ，１
０時間）の雰囲気に曝した後の損失増加は極端に少なく
、ＯＨ基による吸収損は殆ど見られなかった。
、Ｈ２感受性が小さく、Ｈ２（１気圧、１５０°Ｃ，１
０時間）の雰囲気に曝した後の損失増加は極端に少なく
、ＯＨ基による吸収損は殆ど見られなかった。
実施例
まず、いわゆるＶＡＤ法によりスート状態のガラス微粉
末焼結体を作った。これには、原料ガスとしてはＳｉＣ
］ｎおよびＰＯＣｌ 、が供給される酸水素バーナを用
い、Ｐ（リン）をドープした石英ガラスの微粉末を堆積
させた。その後このガラス微粉末焼結体を、１３００℃
の電気炉中に入れ、この炉内にＳＦｌ（濃度的１．０
ｍｏ１％）とＨｅとの混合ガスを導入し、Ｆ（フッ素
）をドープさせるとともに透明ガラス化を行なった。こ
れにより純粋石英ガラスとほぼ等しい比屈折率を有する
ＰおよびＦをドープした石英ガラス母材を得た。この透
明な母材を、長さＢｏｏ ｍ ｍ、直径７ｍｍの棒状に
延伸した後、いわゆる外付は法により原料ガスとしては
５ｉＣＩ４のみが供給される酸水素バーナを用いて、そ
の周囲に約ＩＥｌＯｍｍの直径となるようにガラス微粉
末焼結体を堆積させた。これをさらに、１ｅｏｏ℃の電
気炉中に入れ、この炉内にＳＦｌとＨｅとの混合ガスを
導入し、微粉末焼結体に対してＦをドープさせるととも
に、ガラス微粉末焼結体をコア材とともに透明ガラス化
した。このときのＳＦ、の濃度は約８モル％とした。こ
うして得られた母材のうえに純粋石英ガラスからなるパ
イプを被せてコラプスした。その結果、第１図のような
比屈折率分布を有する光ファイバが得られた。この光フ
ァイバのコア直径は約９ｇｍ、Ｆドープクラッド直径は
約９０１Ｌｍ、光フアイバ直径は１２５ ｇ ｍであっ
た。
末焼結体を作った。これには、原料ガスとしてはＳｉＣ
］ｎおよびＰＯＣｌ 、が供給される酸水素バーナを用
い、Ｐ（リン）をドープした石英ガラスの微粉末を堆積
させた。その後このガラス微粉末焼結体を、１３００℃
の電気炉中に入れ、この炉内にＳＦｌ（濃度的１．０
ｍｏ１％）とＨｅとの混合ガスを導入し、Ｆ（フッ素
）をドープさせるとともに透明ガラス化を行なった。こ
れにより純粋石英ガラスとほぼ等しい比屈折率を有する
ＰおよびＦをドープした石英ガラス母材を得た。この透
明な母材を、長さＢｏｏ ｍ ｍ、直径７ｍｍの棒状に
延伸した後、いわゆる外付は法により原料ガスとしては
５ｉＣＩ４のみが供給される酸水素バーナを用いて、そ
の周囲に約ＩＥｌＯｍｍの直径となるようにガラス微粉
末焼結体を堆積させた。これをさらに、１ｅｏｏ℃の電
気炉中に入れ、この炉内にＳＦｌとＨｅとの混合ガスを
導入し、微粉末焼結体に対してＦをドープさせるととも
に、ガラス微粉末焼結体をコア材とともに透明ガラス化
した。このときのＳＦ、の濃度は約８モル％とした。こ
うして得られた母材のうえに純粋石英ガラスからなるパ
イプを被せてコラプスした。その結果、第１図のような
比屈折率分布を有する光ファイバが得られた。この光フ
ァイバのコア直径は約９ｇｍ、Ｆドープクラッド直径は
約９０１Ｌｍ、光フアイバ直径は１２５ ｇ ｍであっ
た。
この光ファイバを測定したところ、損失は１．３ｕＬｍ
の波長で０．３１ｄＢ／ｋｍであり、この値は通常のＧ
ｅ０ｚ ５ｉＯｚコア光フアイバでは得られない（通
常のＧｅＯ２５ｔｏ２光フアイバでは波長１．３ ｐ、
ｍでは良くても０．３５ｄＢ／に■程度の損失となる
）程の低損失を示している。また、１．５５ｐ、ｍの波
長では０．１８ｄＢ／ｋｍの低損失が得られた。
の波長で０．３１ｄＢ／ｋｍであり、この値は通常のＧ
ｅ０ｚ ５ｉＯｚコア光フアイバでは得られない（通
常のＧｅＯ２５ｔｏ２光フアイバでは波長１．３ ｐ、
ｍでは良くても０．３５ｄＢ／に■程度の損失となる
）程の低損失を示している。また、１．５５ｐ、ｍの波
長では０．１８ｄＢ／ｋｍの低損失が得られた。
さらにこの光ファイバを、 １５０℃、１気圧のＨ２雰
囲気に曝して、波長１．３９ｇｍにおける損失（ＯＨ基
による吸収損）を測定したところ第２図のような結果が
得られた。この光ファイバは、従来のＧｅ０２−Ｓ ｔ
ｏ、コア光ファイバと比較して極端に低い損失増しか示
さないことが分る。
囲気に曝して、波長１．３９ｇｍにおける損失（ＯＨ基
による吸収損）を測定したところ第２図のような結果が
得られた。この光ファイバは、従来のＧｅ０２−Ｓ ｔ
ｏ、コア光ファイバと比較して極端に低い損失増しか示
さないことが分る。
また、この実施例の光ファイバはいわゆる単一モード光
ファイバであり、２番目のＬＰモードがカットオフとな
る波長入Ｃを求めたところ１．２０ｐｍであった。
ファイバであり、２番目のＬＰモードがカットオフとな
る波長入Ｃを求めたところ１．２０ｐｍであった。
なお、単一モード光ファイバでは、コア・クラッド間の
比屈折率が光ファイバの曲がり損失を決定することが多
く、実験的にも、 １．Ｏｐｍ以上の波長で使用する場
合、コアとクラッドとの間の比屈折率差が０．２％以下
では通常の使用状態（具体的には曲がりの直径が３０ｍ
ｍ程度まで曲げられる）では損失が急激に増加し使用で
きないことが判明した。この点上記の実施例で得られた
光ファイバはコア・クラッド間比屈折率差が０．３％（
第１図参照）であって１問題ない。
比屈折率が光ファイバの曲がり損失を決定することが多
く、実験的にも、 １．Ｏｐｍ以上の波長で使用する場
合、コアとクラッドとの間の比屈折率差が０．２％以下
では通常の使用状態（具体的には曲がりの直径が３０ｍ
ｍ程度まで曲げられる）では損失が急激に増加し使用で
きないことが判明した。この点上記の実施例で得られた
光ファイバはコア・クラッド間比屈折率差が０．３％（
第１図参照）であって１問題ない。
発明の効果
この発明による光ファイバでは、コア部はＰとＦとをド
ープした石英ガラスでなるので、密度ゆらぎによるレー
り散乱損と組成のゆらぎによるレーり散乱損とがともに
低く、しかも従来問題であったＰドープ石英ガラスのＨ
２感受性を減少させ、Ｈ２による損失増も小さいという
利点を有する。
ープした石英ガラスでなるので、密度ゆらぎによるレー
り散乱損と組成のゆらぎによるレーり散乱損とがともに
低く、しかも従来問題であったＰドープ石英ガラスのＨ
２感受性を減少させ、Ｈ２による損失増も小さいという
利点を有する。
第１図はこの発明の一実施例にかかる光ファイバの比屈
折率分布を表わすグラフ、第２図は波長−損失特性を表
わすグラフである。
折率分布を表わすグラフ、第２図は波長−損失特性を表
わすグラフである。
Claims (5)
- （１）石英ガラスを主成分とし、コア部がリンとフッ素
とを含むことを特徴とする光ファイバ。 - （２）クラッド部のガラスがフッ素またはフッ素とリン
とを含むことを特徴とする特許請求の範囲第１項記載の
光ファイバ。 - （３）クラッド部の外側に石英ガラスからなるジャケッ
ト部を配置したことを特徴とする特許請求の範囲第１項
または第２項記載の光ファイバ。 - （４）使用する光源波長において、実質的に単一モード
伝送を保証するコア径およびコア・クラッド間比屈折率
差を有することを特徴とする特許請求の範囲第１項ない
し第３項記載の光ファイバ。 - （５）コア部におけるリンの含有量を１モル％以下とし
たことを特徴とする特許請求の範囲第１項ないし第４項
記載の光ファイバ。
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP60120893A JPS61281046A (ja) | 1985-06-03 | 1985-06-03 | 光フアイバ |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP60120893A JPS61281046A (ja) | 1985-06-03 | 1985-06-03 | 光フアイバ |
Publications (1)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPS61281046A true JPS61281046A (ja) | 1986-12-11 |
Family
ID=14797594
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP60120893A Pending JPS61281046A (ja) | 1985-06-03 | 1985-06-03 | 光フアイバ |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| JP (1) | JPS61281046A (ja) |
Cited By (1)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JPH03247536A (ja) * | 1990-02-27 | 1991-11-05 | Furukawa Electric Co Ltd:The | 全フッ素ドープ光ファイバ |
-
1985
- 1985-06-03 JP JP60120893A patent/JPS61281046A/ja active Pending
Cited By (1)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JPH03247536A (ja) * | 1990-02-27 | 1991-11-05 | Furukawa Electric Co Ltd:The | 全フッ素ドープ光ファイバ |
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