JPS6028032Y2 - 偏向ヨ−ク - Google Patents

Description

【考案の詳細な説明】 本考案はテレビ受像機等における電子ビーム偏向を行な
う偏向ヨークの改良に関するものである。

従来のカラーテレビ受像機に使われている偏向ヨークの
磁界分布は第１図に示すようなものであった。

ここでは横軸は偏向ヨークの管軸上の距離を、Ｂｏは管
軸上の偏向磁界の強さを、鳥は偏向磁界の偏向方向に対
する曲率の大きさをとっている。

Ｂ２が十の時はビンクッション型磁界分布と、Ｂ２が−
の時はバレル型磁界分布と呼ばれている。

Ｂ２が０であれば偏向磁界の強さは偏向方向に関して一
定すなわち、歪が無い。

このような条件がコンバーゼンス歪を除くためには必要
なのであるが有限長のコイルでは端部の吹出し効果のた
め実現できない。

そこで必然的に第１のような鳥の分布状態が得られる。

すなわち、コルの前後両側では吹出し効果のための磁界
分布はバレル型磁界分布（１３２＜０）となり、コイル
部分では上記部分のＢ２〈０を補償する分だけビンクッ
ション型磁界分布（Ｂ２＞ ｏ ）にし、見かけ上のＢ
２＝０を実現し、コンバーゼンス歪を最小にしているの
である。

しかしながらビンクッション歪については改善されず、
より悪化している。

この説明を以下に述べる。

三本のビームは電子銃を出る時は電子銃間の距離だけ離
れているがスクリーンでは一点に集中するため、その途
中の偏向空間では偏向空間の電子銃寄りではビーム間距
離は大きく、スクリーン寄りではビーム間距離は小さい
。

偏向磁界に歪がある時を考えると第３図に示すように三
本のビームのそれぞれの受ける歪の量および向きはビー
ム間距離が大きい程等しくなくなり、ビーム間距離が小
さい程等しくなる。

第３図において１，１′は青ビーム、２，２′は赤ビー
ム、３，３′は緑ビームを示し４，５．６は偏向磁界を
示し磁界がビンクッション型歪を持つ場合にはその強さ
は４＜５＜６である。

ビーム間距離が大きい場合を１．２．３で示すとビーム
１は偏向磁界５の、ビーム２は偏向磁界６の、ビーム３
は偏向磁界４の近傍にあるのでビームの受ける力の向き
は図の方向に、その強さはｆ２＞ｆｌ＞ｆ３である。

一方ビーム間距離が小さい場合を１’、２’、３’で示
すとそれぞれ偏向磁界５の近傍なのでビームの受ける力
の強さはｆ１＃ｆ２＃ｆ３であり、その向きもほぼ等し
い。

すなわち、偏向空間の電子銃寄りは磁界の歪がコンバー
ゼンス歪に影響を与えやすい領域であり、一方偏向空間
のスクリーン寄りの領域は磁界の歪がコンバーゼンスに
あまり影響を与えず画面のビンクッション歪に影響を与
えやすい領域であるといえる。

ビンクッション歪のある図面を第４図に示す。

矩型の入力信号を与えても７，８のように糸まき状に歪
む。

これを入力信号と相似な９，１０にするためには水平偏
向磁界に垂直方向の補正力が、垂直偏向磁界に水平方向
の補正力が１動き、偏向距離の二乗に比例すれはよい。

このような力を得るためには偏向磁界をビンクッション
型磁界にすればよいことが第５図によって理解できる。

第５図においてビーム１１の位置における磁界の向きは
１２である。

これを二つの成分に分解すると偏向方向に帰与する成分
１３とそれと垂直な成分１４が得られる。

１３によるビームの受ける力を１５．１４によるビーム
の受ける力を１６とすると、１５がビームを水平方向に
偏向する力であり、１６が画面のビンクッション歪を補
正する力である。

ところで従来の偏向ヨークは第１図に示すようにスクリ
ーン寄りの偏向空間はバレル型磁界分布をしており画面
のビンクッション歪を持たらすものであった。

本考案は上記の欠点に鑑み、電子ビームの偏向方向にＸ
軸それに垂直にｙ軸、および電子ビームの進行方向に２
軸をとったときに、偏向コイルの２軸にはＳ゛平行偏向
に寄与する部分の導線のスクリーン側の長さを軸に対称
に、かつＸ軸からの距離が長くなるにつれて短＜シ、ス
クリーン側の偏向磁界をビンクッション型磁界分布にす
ることにより、よりビンクッション歪を改善することの
できる偏向ヨークを提供せんとするものである。

すなわち、第２図に示すようにａ〉０の領域をよりスク
リーン側に移転せしめ、ビンクッション歪を改良したも
のである。

第６図は従来のサドル型偏向コイル１７である。

これかられかるようにコイルの各導線の２軸方向の長さ
は等しい。

第７図は本考案の一実施例である。

すなわち、サドルコイル１８の両端の導線の長さを中央
部の導線の長さより長くしたことを特徴としたものであ
る。

以下第８図から第１２図を使ってこのような構造にする
とどうしてビンクッション歪が改良されるかを詳細に述
べる。

第８図は偏向ヨークを管軸に対し垂直に切断した断面図
で一対の水平コイルのみを示している。

一部分しか示していないが多数の導線からなり、その全
体は実線で示すように角度とともに変化する分布を持っ
ている。

その各導線の作る磁界の総和が偏向ヨークの磁界である
がいま簡単のためにその代表的な三本の導線のみを取り
上げてその導線の作る磁界の強さおよび形を考察してみ
よう。

黒丸で示したのがそれである。

θｉｊとは第ｊ （ｊ＝Ｌ ２，３．４）象限の角
度θｉ （ｉ＝０〜９０）の位置にある導線を指して
いる。

第９図は角度θｉの導線の長さが従来の偏向ヨークでは
等しいことを示している。

２軸上の点ｚｋにおける磁界の強さは求めることができ
代表的な二点ｚ１．ｚ２ての磁界の強さは第１０図ａお
よびｂに示すとおりである。

Ｂθｉ （ｚｋ）は角度θｉの導線θ１１．θ、２．θ
１３．θ１．によって作られる磁界である。

これらの和をＢΣθ （ｚｋ）で示している。

これから分るように偏向軸Ｘに近い導線の作る磁界はビ
ンクッション型磁界であり、偏向軸から離れるにつれて
バレル型磁界に移行する。

そこで第１１図のように管軸に平行な導線の長さを偏向
軸からの角度とともに変化させ、θｉにおける導線の長
さをｌｉとし、 ｚｌ＞ｔ’２＞ｚ３＞・・・・・・ たらしめると２軸上の点Ｚ１．Ｚ２の磁界の強さ第１２
図のように変化させることができる。

それを′をつけて第１０図と区別しよう。

従来の偏向ヨークの長さをｌとし、１１ ＝ｌとすると Ｂ′θ１（Ｚｋ）＝Ｂθ１（ｚｋ） Ｂ’ｅ２（ｚｋ） ＜ＢＣｌ２（ｚｋ） −
−−−−−−−−（１）Ｂ′θ３ （ｚｋ） ＝１３
θ３ （ｚｋ）である。

しかしｚｌではスクリーン寄りの導線の影響は少いので Ｂ′Σθ（ｚｌ）＃ＢΣθ（Ｚｌ） と考えることができるが、スクリーン寄りの点ｚ２では
、Ｂ′Σθ（Ｚ２）＜ＢΣθ （ｚ２）て１より必ずよ
りビンクッション型磁界となる。

すなわち、第２図に示すような磁界分布が実現できるの
である。

第２図に示すような磁界分布が実現できれば画面のビン
クッション歪がより改善されるのは前に説明した通りで
ある。

また、垂直コイルについても同様であることは説明する
までもないであろう。

以上述べた通り偏向ヨークを偏向コイルを形成する導線
の偏向に寄与する磁界を発生する偏向ヨークの管軸に平
行な部分の長さを偏向軸からの角度とともに減少させし
めた構造にすることにより、コンバーゼンスをそこなう
ことなくビンクッション歪を改善することができるので
ある。

【図面の簡単な説明】

第１図は一般的な偏向ヨークの磁界分布図、第２図は本
考案の偏向ヨークにおける磁界分布図、第３図は従来の
偏向ヨークにおける偏向磁界の作用を示す説明図、第４
図はビンクッション歪の存在する画面の説明図、第５図
は正しい偏向磁界の作用を示す説明図、第６図は従来の
サドル型偏向コイルの正面図、第７図は本考案の偏向ヨ
ークを構成する偏向コイルの正面図、第８図は同断面図
、第９図は従来の同コルの導線長さを示す説明図、第１
０図ａ、 ｂは同コイルの磁界強さを示す説明図、第１
１図は本考案による偏向コイルの導線長さを示す説明図
、第１２図ａ、 ｂは同コイルの磁界強さを示す説明図
である。 １８・・・・・・サド型偏向コイル。

Claims (1)

1. 【実用新案登録請求の範囲】 電子ビームを水平方向に偏向する磁界を発生する１対の
   水平偏向コイルと前記電子ビームを垂直。 方向に偏向する磁界を発生する１対の垂直偏向コイルか
   らなる偏向ヨークにおいて、前記電子ビームの水平走査
   方向にｙ軸を、それと垂直な方向にｙ軸を、ビームの進
   行方向（スクリーン側）に２軸をとった場合、それぞれ
   の偏向コイルを形成する導線の偏向に寄与する磁界を発
   生する２軸に平行な部分のスクリーン側の長さを偏向軸
   （水平偏向コイルの場合はｙ軸、垂直偏向コイルの場合
   はｙ軸）からの距離が長くなるにしたがって短くしたこ
   とを特徴とする偏向ヨーク。