JPS5986307A - エバネセントモ−ド形共振器 - Google Patents
エバネセントモ−ド形共振器Info
- Publication number
- JPS5986307A JPS5986307A JP19528382A JP19528382A JPS5986307A JP S5986307 A JPS5986307 A JP S5986307A JP 19528382 A JP19528382 A JP 19528382A JP 19528382 A JP19528382 A JP 19528382A JP S5986307 A JPS5986307 A JP S5986307A
- Authority
- JP
- Japan
- Prior art keywords
- metallic rods
- waveguide
- metal rod
- evanescent mode
- metal
- Prior art date
- Legal status (The legal status is an assumption and is not a legal conclusion. Google has not performed a legal analysis and makes no representation as to the accuracy of the status listed.)
- Granted
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-
- H—ELECTRICITY
- H01—ELECTRIC ELEMENTS
- H01P—WAVEGUIDES; RESONATORS, LINES, OR OTHER DEVICES OF THE WAVEGUIDE TYPE
- H01P1/00—Auxiliary devices
- H01P1/20—Frequency-selective devices, e.g. filters
- H01P1/219—Evanescent mode filters
Landscapes
- Control Of Motors That Do Not Use Commutators (AREA)
Abstract
(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。
め要約のデータは記録されません。
Description
【発明の詳細な説明】
本発ゆｊＦｉ電磁波を周波数に関して分離１選択させる
エバネセントモード形ｐ波器の構成単位等として用いら
れるエバネセントモード形共振器に関するものである。
エバネセントモード形ｐ波器の構成単位等として用いら
れるエバネセントモード形共振器に関するものである。
第１図に示すように、従来のエバネセントモード形共振
器は、ＴＥｌｏモード・カットオフ導波管１゛め内部に
容量性素子として金属棒２を広面に対して直角に片持ち
支持させた構造であった。このような共振器においては
、印加されるエバネセントＴＥ、。モードの電界ベクト
ルは、金属棒２と同方向を向いており、共振に必要な並
列の静電容量は金属棒２のカットオフ導波管１に接して
ない遊端において得るものである。
器は、ＴＥｌｏモード・カットオフ導波管１゛め内部に
容量性素子として金属棒２を広面に対して直角に片持ち
支持させた構造であった。このような共振器においては
、印加されるエバネセントＴＥ、。モードの電界ベクト
ルは、金属棒２と同方向を向いており、共振に必要な並
列の静電容量は金属棒２のカットオフ導波管１に接して
ない遊端において得るものである。
このような構造のエバネセントモード形共振器の共振周
波数は、金属棒２とカットオフ導波管１の壁面との間の
静電容量と、金属棒２の有するインダクタンス、及びカ
ットオフ導波管１の呈するインダクタンスとにより決定
されるので、温度が変化すると、これら共振器の構成劇
料の伸縮によシ共振周波数が変化する。
波数は、金属棒２とカットオフ導波管１の壁面との間の
静電容量と、金属棒２の有するインダクタンス、及びカ
ットオフ導波管１の呈するインダクタンスとにより決定
されるので、温度が変化すると、これら共振器の構成劇
料の伸縮によシ共振周波数が変化する。
このような共振周波数の温度による変化を小さくするた
め、従来は金属ｓ２の材料を熱膨張係に関して選択する
ことにより、カットオフ導波管１の材料による並列イン
ダクタンスの対温度変化を相殺する容１・変化を得るよ
うにしていた。例えば、カットオフ導波管１の材料が銅
、黄銅又はアルミニウムである場合には、金属棒２の材
料として鉄等の比−″灼熱膨張係数の小さいものを使用
していｆｃ。
め、従来は金属ｓ２の材料を熱膨張係に関して選択する
ことにより、カットオフ導波管１の材料による並列イン
ダクタンスの対温度変化を相殺する容１・変化を得るよ
うにしていた。例えば、カットオフ導波管１の材料が銅
、黄銅又はアルミニウムである場合には、金属棒２の材
料として鉄等の比−″灼熱膨張係数の小さいものを使用
していｆｃ。
しかしながらこのような共振周波数の温度補償方法では
、共振周波数の所要温度安定度と選択されたカットオフ
導波管材料に対して最適の熱膨張係数を南した金属棒材
料が通常の工業材料中に見い出せない場合があシ、所要
の温度補償が十分行えない場合が生じている。
、共振周波数の所要温度安定度と選択されたカットオフ
導波管材料に対して最適の熱膨張係数を南した金属棒材
料が通常の工業材料中に見い出せない場合があシ、所要
の温度補償が十分行えない場合が生じている。
エバネセントモード形共振器は、電気的特性上杵される
熱損失の範囲内でカットオフ導波管１の大きさが選択で
きるという小形化への自由度を有しているので、カット
オフ導波管ｌの材料選択についても共振周波数の所要湯
度安定度を保持しつつ軽量化への自由度が期待されるが
、上述した共振周波数の対温度安定化の点で金属棒２の
熱膨張係数の制約のために、これらの自由度が制限を受
木発明の目的は、広い温度範囲にわたる共振周波数の安
定化を容易に達成することができ、且つ小形軽量化への
自由度の大きいエバネセントモード形共振器を提供′す
るにある。
熱損失の範囲内でカットオフ導波管１の大きさが選択で
きるという小形化への自由度を有しているので、カット
オフ導波管ｌの材料選択についても共振周波数の所要湯
度安定度を保持しつつ軽量化への自由度が期待されるが
、上述した共振周波数の対温度安定化の点で金属棒２の
熱膨張係数の制約のために、これらの自由度が制限を受
木発明の目的は、広い温度範囲にわたる共振周波数の安
定化を容易に達成することができ、且つ小形軽量化への
自由度の大きいエバネセントモード形共振器を提供′す
るにある。
本発明はカットオフ導波管内に容量性素子として金属棒
が配設されたエバネセントモード形共振器において、前
記金属棒は遊端が間隙をへたてて相互に対向された第１
．第２の金属棒からなり、前記第１の金属棒と前記第２
の金属棒とはそれぞれ線膨張係数の異なる金属で形成さ
れていることを特徴とするものである。
が配設されたエバネセントモード形共振器において、前
記金属棒は遊端が間隙をへたてて相互に対向された第１
．第２の金属棒からなり、前記第１の金属棒と前記第２
の金属棒とはそれぞれ線膨張係数の異なる金属で形成さ
れていることを特徴とするものである。
以下本発明の実施例を図面を参照して詳細に説明する。
第２図°は本発明の第１実施例を示したものである。本
実施例のエバネセントモード形共据器は、ＴＥ１ｏモー
ド・カットオフ導波管１内にその両爪面の中央に直角に
片持ち支持させ且つ遊端をなっている。そして、少なく
とも第１の金属棒３と第２の金属棒４とを異種の金属で
形成している。
実施例のエバネセントモード形共据器は、ＴＥ１ｏモー
ド・カットオフ導波管１内にその両爪面の中央に直角に
片持ち支持させ且つ遊端をなっている。そして、少なく
とも第１の金属棒３と第２の金属棒４とを異種の金属で
形成している。
第６図は本発明の第２の実施例を示したものである。本
実施例のエバネセントモード形共振器は、第１．第２の
金属棒３，４の長さを相違させた点で第１実施例と相違
するのみで、その他の点は第１実施例と同様の構造上な
っている。
実施例のエバネセントモード形共振器は、第１．第２の
金属棒３，４の長さを相違させた点で第１実施例と相違
するのみで、その他の点は第１実施例と同様の構造上な
っている。
このような第１．第２の金属棒３，４からなる容量性素
子でも、共振現象は所要の共振周波数を含む実用上十分
に広い周波数範囲にわたって単一共振である。共振に必
要な並列容量は２本の第１゜８１１２の金属棒３．４の
遊端間の間隙５の平行平板形静電容量と、各遊端とカッ
トオフ導波管の壁面との間の浮遊容量とによって得られ
る。
子でも、共振現象は所要の共振周波数を含む実用上十分
に広い周波数範囲にわたって単一共振である。共振に必
要な並列容量は２本の第１゜８１１２の金属棒３．４の
遊端間の間隙５の平行平板形静電容量と、各遊端とカッ
トオフ導波管の壁面との間の浮遊容量とによって得られ
る。
共振周波数を対温度安定化するため、本実施例では２本
の第１１ｍ２の金属棒３，４の一方を例えば銅製、他方
を鉄製にする。このようにすると、これら金属の中間の
熱膨張係数、従って並列容量の対温度変化が得られる。
の第１１ｍ２の金属棒３，４の一方を例えば銅製、他方
を鉄製にする。このようにすると、これら金属の中間の
熱膨張係数、従って並列容量の対温度変化が得られる。
更に、第２実施例のようにｍ ’ ＊第２の金属棒３，
４の長さを異ならせると、その長さを選ぶことにより、
一層精密に共振周波数の対温度安定化を図ることができ
る。
４の長さを異ならせると、その長さを選ぶことにより、
一層精密に共振周波数の対温度安定化を図ることができ
る。
実施例
黄銅槽の内面横幅２８朋、高さ２９．１ｍｍの方形カッ
トオフ導波管と、鉄製の直径７朋の円柱状の第１．第２
の金属棒とを使用した第２図の構造のエバネセントモー
ド形共振器を用い、これを周波数２５００ Ｍ出に共振
させた場合の共振周波数の対温度変化の測定値を第４図
のグラフＩに示す。第４図において、横軸は共振器の温
度（Ｃ）、縦軸は２′４Ｃにおける共振周波数（２５０
０ＭＨｚ）を基準とした共振周波数の移動分（ＭＨｚ
）を示す０本例においては、熱損失を小さく保つため共
振器の無負荷時のＱを約５０００としたカットオフ導波
管１の管断面寸法としている。
トオフ導波管と、鉄製の直径７朋の円柱状の第１．第２
の金属棒とを使用した第２図の構造のエバネセントモー
ド形共振器を用い、これを周波数２５００ Ｍ出に共振
させた場合の共振周波数の対温度変化の測定値を第４図
のグラフＩに示す。第４図において、横軸は共振器の温
度（Ｃ）、縦軸は２′４Ｃにおける共振周波数（２５０
０ＭＨｚ）を基準とした共振周波数の移動分（ＭＨｚ
）を示す０本例においては、熱損失を小さく保つため共
振器の無負荷時のＱを約５０００としたカットオフ導波
管１の管断面寸法としている。
エバネセントモード形共振器の共振周波数の温度性性に
関する詳細な数式は公表されてないが、容量性素子が金
属棒である場合、以下に示す近似的な方法が測定値とよ
く一致することが判明した。
関する詳細な数式は公表されてないが、容量性素子が金
属棒である場合、以下に示す近似的な方法が測定値とよ
く一致することが判明した。
方形ＴＥ Ｉｏモード・カットオフ導波管の等何回路は
、管の内面横幅をａ１高さをｂ１長さをＬとするとき周
知のように第５図に示すπ形回路で表わすことができ、
直列リアクタンスをＸ８、また２個の並列リアクタンス
をそれぞれＸＰと表わすとき、Ｘ８＝ Ｘｏ ａｉｎｈ
（ＡＬ） （オーム）Ｘｐ ＝Ｘｏ ｃｏ
ｔｈ （ＡＬ／ ２） （オーム）と表わされ
る。但し、 Ｘｏ、＝１２０πｂ／（ａｖ’Ｔ’ｕし／２ ａ ）２
−＝１） （オーム）Ａ ＝πＪ〒：τ７預Σ２）”
／ａ （ネー・７単位長）また、λはカットオフ
以下の任意周波数の電磁波の自由空間波長である。
、管の内面横幅をａ１高さをｂ１長さをＬとするとき周
知のように第５図に示すπ形回路で表わすことができ、
直列リアクタンスをＸ８、また２個の並列リアクタンス
をそれぞれＸＰと表わすとき、Ｘ８＝ Ｘｏ ａｉｎｈ
（ＡＬ） （オーム）Ｘｐ ＝Ｘｏ ｃｏ
ｔｈ （ＡＬ／ ２） （オーム）と表わされ
る。但し、 Ｘｏ、＝１２０πｂ／（ａｖ’Ｔ’ｕし／２ ａ ）２
−＝１） （オーム）Ａ ＝πＪ〒：τ７預Σ２）”
／ａ （ネー・７単位長）また、λはカットオフ
以下の任意周波数の電磁波の自由空間波長である。
一方、容量性の金属棒は方形のＴＥ ＋ｏモード・カッ
トオフ導波管の内部において、周知のように第６図に示
す等価回路で表わされる。
トオフ導波管の内部において、周知のように第６図に示
す等価回路で表わされる。
従って、長さ２Ｌの十分に長いカットオフ導波管の中央
に金属棒を装荷した冷体の等価回路は、第５図と第６図
との合成によシ第７図として表わすことができる。
に金属棒を装荷した冷体の等価回路は、第５図と第６図
との合成によシ第７図として表わすことができる。
第１図の共振器構造において金属棒の長さｔ＝ ’ｌ
Ｎその遊端における静電容量をＣ（７７ラド）とし、更
に金属棒における電磁界をスンプ線路形のＴＥＭモード
に類似したものと仮定して、金属棒の断面寸法と管の横
幅寸法とから決するＴＥＭモード特性インピーダンスを
２（オーム）とするとき、第７図の中央部において共振
周波数のみに着目すると、共振条件は次式によって近似
的に表わすことができる。
Ｎその遊端における静電容量をＣ（７７ラド）とし、更
に金属棒における電磁界をスンプ線路形のＴＥＭモード
に類似したものと仮定して、金属棒の断面寸法と管の横
幅寸法とから決するＴＥＭモード特性インピーダンスを
２（オーム）とするとき、第７図の中央部において共振
周波数のみに着目すると、共振条件は次式によって近似
的に表わすことができる。
ｚ１ａｒ＋ （２πｔ／λ）−１／（２πＦＣ）＋ｎＸ
Ｐ／２＝０ ・−１１１但し、式＋１１において、Ｆ
は共振周波数（Ｈｚ ）、ｎはカットオフＴＥ、。モー
ドのＴＥＭモードへの結合のインピーダンス変成比であ
る。変成比は未知であるが、ここではｎ＝１と仮定した
。また、式（１１を第２図に適用するには８２図の上下
対称面に電気壁を仮想して上部又は下部の分割構造に対
し共振条件を適用すればよい。
Ｐ／２＝０ ・−１１１但し、式＋１１において、Ｆ
は共振周波数（Ｈｚ ）、ｎはカットオフＴＥ、。モー
ドのＴＥＭモードへの結合のインピーダンス変成比であ
る。変成比は未知であるが、ここではｎ＝１と仮定した
。また、式（１１を第２図に適用するには８２図の上下
対称面に電気壁を仮想して上部又は下部の分割構造に対
し共振条件を適用すればよい。
第４図のグラフＩの測定値に関し、熱線膨張係数をカッ
トオフ導波管の黄銅旧につき’、 ９．５ Ｘ １０−
’／Ｃ１金属棒の鉄材につき１１．２ｘｌＯ’／Ｃとし
て、弐（１１により共振周波数の対温度変化を計算する
と、第４図のグ２７１１となって測定ＩＭのグラフ夏と
極めてよく一致することが判明した。
トオフ導波管の黄銅旧につき’、 ９．５ Ｘ １０−
’／Ｃ１金属棒の鉄材につき１１．２ｘｌＯ’／Ｃとし
て、弐（１１により共振周波数の対温度変化を計算する
と、第４図のグ２７１１となって測定ＩＭのグラフ夏と
極めてよく一致することが判明した。
そこで、金属棒がカットオフ導波管と同じく黄什１材で
ある場合を計算すると、第４図のグラフｍとなり、これ
は従来の構造の延長として銅や黄銅製の管に対し、鉄製
の容量性集子を用いても、必ずしも共振周波数の対温度
安定化が得られず、むしろ容置性素子は管羽と同じ黄銅
製の方が多少良い場合があることの実例となっている。
ある場合を計算すると、第４図のグラフｍとなり、これ
は従来の構造の延長として銅や黄銅製の管に対し、鉄製
の容量性集子を用いても、必ずしも共振周波数の対温度
安定化が得られず、むしろ容置性素子は管羽と同じ黄銅
製の方が多少良い場合があることの実例となっている。
次に、本発明による第２図の構造として、第１゜第２の
金属棒３，４の一方を黄銅材、他方を鉄材とした場合の
金属棒の等側線膨張係数は、両材料の係数のほぼ相加平
均値ｊ５．３５ｘｌＯ／Ｃになるので、共振周波数の対
温度変化は第４図のグラフ■のように計算され、同図の
グラフ■及びグラフＤＩの場合より温度変化による共振
周波数の変化が一層小さくなることが知られる。同図の
グラフ■。
金属棒３，４の一方を黄銅材、他方を鉄材とした場合の
金属棒の等側線膨張係数は、両材料の係数のほぼ相加平
均値ｊ５．３５ｘｌＯ／Ｃになるので、共振周波数の対
温度変化は第４図のグラフ■のように計算され、同図の
グラフ■及びグラフＤＩの場合より温度変化による共振
周波数の変化が一層小さくなることが知られる。同図の
グラフ■。
グラフ Ｉｌｌ 、グラフ■の傾向から、温度変化に対
する共振周波数変化を零とする金属棒の等側線膨張係数
は約１６．８ ｘ １０−’ ／Ｕと推定されるので、
本発明による第３図の２本の不等長の第１．第２の金属
棒３，４のうち、長い金属棒３を黄銅製、短い金属棒を
鉄製とすれば、十分実現が可能であり、広い温度範囲に
わたって共振周波数を容易に安定化することができる。
する共振周波数変化を零とする金属棒の等側線膨張係数
は約１６．８ ｘ １０−’ ／Ｕと推定されるので、
本発明による第３図の２本の不等長の第１．第２の金属
棒３，４のうち、長い金属棒３を黄銅製、短い金属棒を
鉄製とすれば、十分実現が可能であり、広い温度範囲に
わたって共振周波数を容易に安定化することができる。
なお、本発明はカットオフ導波管の断面が方形に限らず
、円形や楕円形のものにも適用できることは勿論である
。
、円形や楕円形のものにも適用できることは勿論である
。
以上説明したように本発明に係るエバネセントモード形
共振器においては、容量性素子としてそれぞれの遊端を
間隙をへたてて対向させた第１゜第２の金属棒を用い、
しかも ゛ これら第１．第２の金属棒をそれぞれ線膨張係数の異彦
る金属で形成しているので、線膨張係数の組合せの自由
度が多くなシ、線膨張係数の組合せによシ所望の線膨張
係数を得ることができ、広い温度範囲にわたって共振周
波数の安定化を可能にすることができる。また、本発明
によれば、竹殊力材料や高価な材料の使用を避けること
ができＺ・、。
共振器においては、容量性素子としてそれぞれの遊端を
間隙をへたてて対向させた第１゜第２の金属棒を用い、
しかも ゛ これら第１．第２の金属棒をそれぞれ線膨張係数の異彦
る金属で形成しているので、線膨張係数の組合せの自由
度が多くなシ、線膨張係数の組合せによシ所望の線膨張
係数を得ることができ、広い温度範囲にわたって共振周
波数の安定化を可能にすることができる。また、本発明
によれば、竹殊力材料や高価な材料の使用を避けること
ができＺ・、。
更に本発明によれば、対温度安定化の構造が簡羊であり
、しかも、対温度安定化の自由度が大きいので、共振周
波数の安定なエバネセントモード形共振器のｌト形軽量
化が可能である。かつまた、本発明では第１．第２の金
属棒を相対向させて同じ位置に配設しているので、不要
モード等の発生を防止することができる。
、しかも、対温度安定化の自由度が大きいので、共振周
波数の安定なエバネセントモード形共振器のｌト形軽量
化が可能である。かつまた、本発明では第１．第２の金
属棒を相対向させて同じ位置に配設しているので、不要
モード等の発生を防止することができる。
第１図は従来のエバネセントモード形共振器の横断面図
、第２図及び第５図は本発明に係るエバネセントモード
形共振器の第１．第２実施例の横断面図、第４図は対温
度安定化の効果を説明する線図、第５図、第６図及び第
７図はエバネセントモード形共振器の共振条件式を導く
だめの等価回路図で〜ある。 １・・・カットオフ導波管、３．４・・・第１．第２の
金属棒、５・・・間隙。
、第２図及び第５図は本発明に係るエバネセントモード
形共振器の第１．第２実施例の横断面図、第４図は対温
度安定化の効果を説明する線図、第５図、第６図及び第
７図はエバネセントモード形共振器の共振条件式を導く
だめの等価回路図で〜ある。 １・・・カットオフ導波管、３．４・・・第１．第２の
金属棒、５・・・間隙。
Claims (1)
- 【特許請求の範囲】 ＋Ｉ＋ カットオフ導波管内に容量性素子として金属
棒が配設されたエバネセントモード形共振器において、
前記金属棒は遊端が間隙をへたてて相互に対向された第
１．第２の金属棒からなシ、前記第１の金属棒と前記第
２の金属棒上はそれぞれ線膨張係数の異なる金属で形成
されていることを特徴とするエバネセントモード形共振
器。 （２）前記第１．第２の金属棒は長さが相等しいことを
特徴とする特許請求の範囲第１項に記載のエバネセント
モード形共振器。 （３）前記第１．第２の金属棒は長さが相互に異ってい
ることを特徴とする特許請求の範囲第１項に記載のエバ
ネセントモード形共振器。
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP19528382A JPS5986307A (ja) | 1982-11-09 | 1982-11-09 | エバネセントモ−ド形共振器 |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP19528382A JPS5986307A (ja) | 1982-11-09 | 1982-11-09 | エバネセントモ−ド形共振器 |
Publications (2)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPS5986307A true JPS5986307A (ja) | 1984-05-18 |
| JPS6333321B2 JPS6333321B2 (ja) | 1988-07-05 |
Family
ID=16338576
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP19528382A Granted JPS5986307A (ja) | 1982-11-09 | 1982-11-09 | エバネセントモ−ド形共振器 |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| JP (1) | JPS5986307A (ja) |
Cited By (6)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JPH0672158A (ja) * | 1990-07-31 | 1994-03-15 | Avl Ges Verbrennungskraftmas & Messtech Mbh | 内燃機関 |
| WO2000013253A1 (en) * | 1998-08-27 | 2000-03-09 | Merrimac Industries, Inc. | Multilayer dielectric evanescent mode waveguide filter |
| US6154106A (en) * | 1998-08-27 | 2000-11-28 | Merrimac Industries, Inc. | Multilayer dielectric evanescent mode waveguide filter |
| JP2010161121A (ja) * | 2009-01-06 | 2010-07-22 | Mitsubishi Electric Corp | 高周波モジュール |
| US9230726B1 (en) | 2015-02-20 | 2016-01-05 | Crane Electronics, Inc. | Transformer-based power converters with 3D printed microchannel heat sink |
| US9888568B2 (en) | 2012-02-08 | 2018-02-06 | Crane Electronics, Inc. | Multilayer electronics assembly and method for embedding electrical circuit components within a three dimensional module |
-
1982
- 1982-11-09 JP JP19528382A patent/JPS5986307A/ja active Granted
Cited By (8)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JPH0672158A (ja) * | 1990-07-31 | 1994-03-15 | Avl Ges Verbrennungskraftmas & Messtech Mbh | 内燃機関 |
| WO2000013253A1 (en) * | 1998-08-27 | 2000-03-09 | Merrimac Industries, Inc. | Multilayer dielectric evanescent mode waveguide filter |
| US6137383A (en) * | 1998-08-27 | 2000-10-24 | Merrimac Industries, Inc. | Multilayer dielectric evanescent mode waveguide filter utilizing via holes |
| US6154106A (en) * | 1998-08-27 | 2000-11-28 | Merrimac Industries, Inc. | Multilayer dielectric evanescent mode waveguide filter |
| JP2010161121A (ja) * | 2009-01-06 | 2010-07-22 | Mitsubishi Electric Corp | 高周波モジュール |
| US9888568B2 (en) | 2012-02-08 | 2018-02-06 | Crane Electronics, Inc. | Multilayer electronics assembly and method for embedding electrical circuit components within a three dimensional module |
| US11172572B2 (en) | 2012-02-08 | 2021-11-09 | Crane Electronics, Inc. | Multilayer electronics assembly and method for embedding electrical circuit components within a three dimensional module |
| US9230726B1 (en) | 2015-02-20 | 2016-01-05 | Crane Electronics, Inc. | Transformer-based power converters with 3D printed microchannel heat sink |
Also Published As
| Publication number | Publication date |
|---|---|
| JPS6333321B2 (ja) | 1988-07-05 |
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