JPS5933802A - 磁性材料の鉄損の改善方法 - Google Patents

Abstract

(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。

Description

【発明の詳細な説明】 本発明は磁性材料の鉄損の改善方法、特に圧延ガラス、
二次被覆、あるいはその両方のような絶縁被覆を施した
電気鋼の鉄損の改善方法、更に詳１−＜言うと、絶縁被
覆には全く損傷を与えることなしにこのような電気鋼の
鉄損を改善するための磁性月別の鉄損の改善方法ｉｃ関
する。

本発明は、処理を施すことによってかなり鉄損改善が行
なわれ得る大きさの磁区をもったあらゆる磁性材料に用
いることができる。例えばアモルファス物質、立方格子
の面方向（ミラー指数（１００）〔００１〕で表わされ
る。）に異方性をもつ電気鋼、立方格子の面別角線方向
（ミラー指数（１１０）〔００１〕で表わされる。）に
異方性をもつ珪素鋼等である。この中で典型例として、
立方格子の面封角線方向に異方性をもつ電気鋼を製造″
″ｆろ過程での改善処理を行なう場合について本発明馨
説明する。立方格子の面封角線方向に異方性？もつ電気
鋼においては、粒や結晶を構成しでいる体心立方格子が
、ミラー指数（１１０）［００１］で示されるようなそ
の立方格子の面封角線方向に異方性をもっている。

立方格子の面封角線方向に異方性をもつ珪素鋼は従来か
らよく知られており、変圧器等の鉄心を製造する一ヒで
よく用いられる。本明伸１書ではこの立方格子の面封角
線方向に異方性をもつ珪素鋼に本発明を利用する場合に
ついて説明７行なう。しかし当業者であわば本発明に係
る処理が効果を有する程度の十分大きな磁区をもったそ
の他の磁性旧料にも本発明を容易に利用Ｉ−うろことは
自明である。

最近この分野の技術者によって、著しく磁気特性が改善
されうる立方格子の面封角線方向に異方性？もつ珪素鋼
の種々の製造過程が開発されていの部類のど見）らかに
属すると駕えもれている。

第１の部類は一般に等軸異方性珪素鋼と呼ばれ、鋼板の
厚さが約０．２９５朋のもので、通常透磁率は７９６Ａ
／ｍの磁場で１８７０以下、　６０１１ｚ、　］、７Ｔ
で求めた鉄損は０．７００Ｗ／ｌｂ以上という性質のも
のができるような製造工程で製造される。

第２の部類は一般に高透磁率異方性珪素鋼と呼ばれ、鋼
板の厚さが約０．２９！ｌｌ＋Ｍのもので、通常透磁率
ば７９６Ａ／Ｉｍの磁場で１８７０以上、　６０Ｈｚ、
　　１．７Ｔで求めた鉄損は０．７００Ｗ／ｌｂ以下と
いう性質のものかできるような製造工程で製造される。

米国特許第３７６４４０６号には等軸異方性珪素鋼の典
型的な製造工程が開示されている。等軸異方性珪素鋼の
典型的な浴融成分ビ重ｔパーセントで示すと以下のよう
になる。

Ｃ：　０．０８５％以下 ｓｉ：２％〜４％ Ｓおよび／またはＳｅ　：　０．０１５％〜０．０７％
Ｍｎ：０．０２％〜０．２％ 残りはすべて鉄である。」二記の不純物は製造工程で付
加される。

以下にこの製造工程の典型例を示す。もつともここに示
す工程に限られるものではな（・。まず浴融Φは塊状に
鋳造されてから鋼板にされるか、あるいは続けて鋼板状
に鋳造される。続いてとの鋳塊あるいは鋼板は約１４０
０　’Ｃで再加熱され、灼熱鋼板の厚さに熱圧延加工さ
れる。鋳塊あるいは鋼板が既に圧延加工に必要な温度に
達している場合は、再加熱することな１−に熱圧延加工
の工程が行なわれる。灼熱鋼板は約９８０℃でアニ、−
ルされ酸洗される。この後、珪素鋼は最終的な規格の厚
さになるまで１回あるいは複数回の冷圧延加工が施され
、約６０℃の液化点？もつ湿水素雰囲気中に約３分凹入
れることによって、約８１５℃の温度で脱炭される。こ
の脱炭されｆ二珪累鋼は、続いてマグネシアを被覆する
ようなアニール分離器にかけられ、最後に約１２００℃
の温度の乾水累雰囲気中等の高温室でアニールされ、最
終的に注文どおりの異方性および磁気特性をもった鋼と
なる。

一方米国特許第３２８７１８３号、同第３６３６５７９
号、同第３８７３３８１号、および同第３９３２２３４
号には、高透磁率異方性珪素鋼の典型的な製造工程が開
示されている。このような珪素鋼の溶融成分の一例を以
下に重量・ξ−セントで示す。

Ｓ＋：Ｚ％〜４％ Ｃ：　０．０８５％以下 ＡＩ　（ｅＴＫ可＃　）　：　０．０１　％　〜０．０
６５％Ｎ　：　０．００３％〜０．０１０％ Ｍｎ：０．０３％〜０．２％ Ｓ　：　０．０１５％〜０．０７％ 上述のリストは主要な成分を列挙Ｉ−たにすぎない。鍔
融鋼はこの他にも微量の銅、燐、酸累等を含んでいろ。

これらの不純物は製造工程で付加される。

次にこの高透磁率異方性珪素鋼の製造工程の典型例？示
す。（もつともここに示す工程に限られるものではない
。）まず溶融倖は塊状に鋳造されてから鋼板に圧延され
るか、あるいは続けて鋼板状に＠令される。この鋼板は
（必要があれば）約１４００”Ｃに再加熱され、灼熱鋼
板の厚さに熱圧延加工されろ。その後、この鋼板は約８
５０℃から約１２００℃の温度で、約３０秒から約６０
分の時間、燃焼（−たガス、窒素、空気あるいは不活性
ガスの雰囲気中で連続１−でアニールされる。この後、
鋼板は約８５０℃から約９８０℃の温度でゆっくりと冷
却され、室温にまで焼入れされる。スケール剥離および
酸洗の後に鋼は最終的な規格の厚さになるまで１回ある
いは複数回の冷圧延加工が施され、最終的な圧延では６
５％から９５％に縮小される。この後、鋼は約６０℃の
液化点をもつ湿水累算囲気中に約３分凹入れることによ
って、約８３０℃の温度で続けて脱炭される。との脱炭
されに珪素鋼はマグネシア等の了ニール分離器にかけら
れ、最後に約１２００℃の温度の水床Ｗ囲気室でアニー
ルされる。

以上２つの部類の異方性電気鋼に関Ｉ〜では、最終的な
高温下ニールによって望みどおりの（１１０）［００１
］構造が形成された後は、その異方性珪素鋼の表面に高
い誘電性７有する絶縁被覆が（圧延ガラスのかわりに、
あるいは圧延ガラスとともに）通電流される。このため
には約８１５℃の温度で、約３分間続けてアニールを行
ない、銅板を熱的に平らにＩ−で絶縁波ｆ←娶形成さぜ
る。この絶縁被覆方法の一例が米国特許第３９４８７８
６刀、同第３９９６０７３号、および第３８５６５６８
号Ｖこ開示芒れている。

本発明の主目的は、異方性珪素鋼の鉄損を改善（ｌｉ！
ｌち減少）させろことＶこある。従来から当業者たる技
術者はこの問題解決のために長い間模索し、鉄損減少の
ための冶金学および非冶金学の両方の手段を開発（−て
きた。冶金学的手段には、異方性が良い、最終的な厚み
が小さい、固有抵抗が高い。

二次結晶粒が小さい等の利点がある。しか１−この冶金
学的手段で加工後の異方性電気銅について最適の鉄損値
を得るためには、各変数馨決めらねたとおりの範囲内に
維持して加工を行なわねばならない。このように冶金学
上の谷変数の均衡を維持しながら加工を行なうという困
難さが、理論的限界に近い鉄損値をもつような材料の開
発を抑制する結果となった。このようなことから、冶金
学的手段が一応の完成ｔみた後にも、何人かの技術者を
鉄損改善のための種々の非冶金学的手段に駆り立てるこ
とになった。

この非冶金学的手段の１つは、米国特許第３９９６０７
３号に開示されているようＶＣ，製造された異方性電気
鋼の表面に高圧二次被覆を施す方法である。この二次被
覆によって異方性電気鋼板に張力がかけられ、１８０°
磁区の幅が減少し、相補磁区の数が減ることになる。異
方性電気鋼の鉄損を減少させるためには１８０°磁区の
幅を狭め、相補磁区数馨少なくする必要があるため、こ
のような高圧被覆は有益である。しかしこのような方法
で鋼板にかけることのできる張力の程度には限度がある
。

もう１つの非冶金学的手段は、製造された異方性電気鋼
の内部に人為的な欠陥を生成させる方法である。この欠
陥は１８０°磁区の幅をある点では制限する基本構造を
もっている。この方法の基本的技術は米国特許第３６４
７５７５号に開示されている。これは１８０°磁区の長
さ？制限する欠陥な生成するために、異方性電気鋼の表
面に歪みを生じさせ、１８０°磁区の幅を減少させ、結
果的に鉄損を減少させるというものである。この歪みは
。

圧延ローラの通過方向に対１−で横方向あるいはほぼ横
方向に狭くて浅いひっかき傷のような溝？銅板両面に削
ることによって生じさせることができる。米国特許第３
６４７５７５号に開示され℃いる方法によって処理され
た異方性鋼板は、絶縁被覆が損傷を受け、表面が不均一
となってしまう。このような鋼によって生産された変圧
器では１層間損失が増加するとか、占積率が減少すると
いう結果が生じる。

人為的な欠陥を生成する種々の方法について。

この後も数々の論文、特許出願が続いた。興味深いこと
には、レーザ光等を局部的に照射して磁区を制限すると
いう技術の一部には、前述の米国特許第３６４７５７５
号に開示されている溝を設ける方法の欠点を克服できる
ものがあることである。

ソビエト連邦特許第６５３３０２号には、異方性珪素鋼
馨レーザ光処理することによって、磁壁間隔の規則的な
基礎構造を作り、そわによって鉄損２改＠する方法が開
示されている。このソビエト連邦特許第６５３３０２号
によると、最終高温アニールの後に異方性電気鋼の表面
には、圧延ローラの通過方向に対１〜で横方向あるいは
ほぼ横方向にレーザ光が照射される。鋼板のレーザ照射
を受けた部分は、急激に約８００℃から約１２００℃に
熱せられる。レーザ処理の後に、異方性電気鋼板は被Ｉ
′４ｉされ、約７００℃から約１１００℃の温度でアニ
ールされねばならない。このソビエト連邦特許第６５３
３０２号に開示された方法で処理Ｉ−た従来の異方性電
気鋼板では鉄損が１０％以上も改善される。Ｉ−かしな
がら、一般に透磁率は減少Ｌ、励磁力が増加する。

特に最終的な厚みが０．３０１＋ｍ以下の鋼板の場合に
この弊害は顕著になり、この技術の商業的応用面での限
界を示している。

米国特許第４２９３３５０号には、異方性電気鋼のため
の別なレーザ処理力法が開示されている。この米国特許
第４２９３３５０号によ谷と、最終高温アニールの後に
異方性電気鋼の表面は、パルスレーザ尤に短時間照射さ
れる。レーザ光は圧延ローラの通過方向に対して横方向
あるいはほぼ横方向に向かって鋼板表面馨横切るように
照射されろ。異方性珪素鋼板の表面のレーザ照射領域に
は、非常に微小ではあるが効果的な磁区幅を制限１−る
基礎構造が形成され、鉄損が改善される。この米国特許
第４２９３３５０号の制限内で行なったレーザ処理によ
ると、従来の異方性電気鋼では、約５％の鉄損改善ｌ−
かみられなかったが、高透磁率異方性電気鋼では、処理
後の鋼板の透磁率あるいは励磁力をほとんど低下させる
ことなく、１０％以上の鉄損改善がみられた。これらの
技術によって処理された電気鋼の商業的応用面は、製造
工程で生じる張力を避けるために、アニールを行なわな
いで製造した鋼板層からなる鉄心を必要とする変圧器に
限られる。通常の張力除去が約８００℃のアニールで行
なわれるのに対して、レーザ処理による微小な欠陥構造
は約５００℃から約６００℃のアニールで除去される。

前述の米国特許第４２９３３５０号に開示された技術の
も５１つの制限は、絶縁被覆、即ち圧延ガラスもしくは
二次被覆またはその両方が。

パルスレーザ光の処理によって損傷を受ける点である。

層状鉄心７有する機器に用いられる異方性電領ｔｉｉ１
１には非常に高い層間抵抗率と被覆の完全さとが要求さ
れるのである。

前述の米国特許第４２９３３５０号？更に進展させたレ
ーザ処理技術が欧州特許第３３８７８号に開示されてい
る。これはレーザ処理を施した被覆鋼板？被覆回復のた
めに約５００℃で再び熱するという被検工程を追加する
ものである。しか１−この技術は付加的な処理工程が必
要となるためコスト高となる。

本発明は、圧延ガラスもしくはその他の被覆またはその
両方乞有する異方性電気鋼を連続発振するレーザ光で処
理することにより、磁区χ再分化精練１−１絶縁被覆Ｖ
Ｃ，損傷を与えることなく鉄損馨効果的に減少させるこ
とができたという発見に基づく。この結果被覆に損傷の
ないレーザ精練された磁区をもつ鋼ができる。

本発明によれば、圧延ガラス、表面被覆、およびその両
方からなる群の中から選ばれたものによって絶縁被覆が
施され、かつ複数の磁区を有する型の磁性材料の鉄損の
改善方法において、絶縁被覆に損傷馨与えろことなく磁
区馨再分化するように、磁性材料の絶縁被覆にレーザに
よる瞬間照射を行なう工程乞有することを特徴とする磁
性材料の鉄損の改善方法を提供することができる。

レーザは連続発振レーザでもよく、Ｎｄ　：　ＹＡＧレ
ーザでもよく、また連続発振Ｎｄ　：　ＹＡＧレーザで
もよい。

レーザ処理中、異方性電気鋼はローラの進行方向（ある
いはそハにほぼ平行な方向）に張力がかかったままとな
るようにしてもよい。電気鋼に張力？かけておけば、レ
ーザ処理の結果生成される材料の反り１表面の痕跡、ぎ
ざぎざ、波その他の板の平面の物理的な歪みを防ぐこと
ができる。このような歪みは、変圧器の鉄損を極限まで
改善する場合には見逃せないのである。また、レーザ処
理中に張力をかけることは、処理される鋼板のあらゆる
磁気歪特性の低下を最小限におさえるのにも役立つ。以
上述べてきたを１１１の処理工程を実施するために連続
発振するＮｄ　：　ＹＡＧレーザのレーザ元を移動中の
伜板の幅方向に機械的に走査する光学系を用いるという
典型的な一実楕例について本発明を説明することにする
。

高出力Ｎｄ　：　ＹＡＧレーザの出力である比較的細い
死線は−まずアップコリメータに入り、ここで発散角が
狭められＴこ幅の広い平行光線が作られろ。この平行光
線の方向は必要に応じて微妙に方位鏡によって調節でき
、移動中の鋼板に応じた種々の位置にレーザ元伝播系を
配置できるようになって（・ろ。

方向が定められ、コリメートされたレーザビームは、高
速回転している多面鏡に入射し、この回転多面鏡により
ビームは移動中の鋼板を幅方向に横切るように走査され
る。この回転多面鏡の方向づけ、反射面の幅、および回
転速度は、走丘線が鋼板の移動方向に対ｌ−でほぼ直角
になり、１隣り合った走査線どうしが適当な距１ｉ＋［
！’を保ち、かつ鋼板を横切るレーザスポットが絶縁被
覆を損傷することなく最大限の磁区精練を行なうために
十分な時間だけ鋼板を照射するように考慮Ｉ−で選ばれ
る。

走査されたビームは大きなフラットフィール１７７７２
通り、全走蒼区間にわたって焦点調節されたスポットが
形成さＪｌろ。このようにしてＳｉｊ’＋板表面へ焦点
が合わされたレーザスポットはｉｌＧ　常置形をＩ−で
いる。ｌ−かｌ−楕円形のスポット’Ｙ用いた場合には
より柔軟な動作が可能となる。この１こめには、フラッ
トフィールドレンズで焦点調節されたビームは大きなシ
リンＰリカルレンズ？通される。この場合、鋼板の移動
方向に対して横方向に７リンＰカルレンズの長軸が向け
られ、非常に幅の狭い楕円形のビームが形成される。円
形、楕円形どちらにしても、焦点調節されたスポットは
磁区の精練娶効果的に行なうのに必要な照射エネルギー
と照射時間と゛６持ち、鋼板表面に施された絶縁被覆に
損傷を及ぼすことなく、上述したように鉄損を改善させ
ろことができる。

従来からよく知られているように、レーザは遠赤外から
紫外に至る波長領域ｔもつＭｆＬ色′ｌ：１ｉ磁波放射
を発生する装置である。レーザ元は正確な指向性６持ち
、正確な制御が可能な非常に限定的なビームとして特徴
づけられている。従って材料をレーザ加工する場合、レ
ーザのエネルギーはその材料のごく表面近傍で吸収され
る。この吸収量はレーザが照射されている材料の特性１
表面加工によって決まる。吸収が行なわれている間は、
照射エネルギーは正確ＶＣ調節できろため、目的となる
材料の温度も正確に調節できる。種々のタイプのレーザ
が今まで開発されてきている。

レーザを分類する１つの方法は、レーザ媒質として用い
られるｖＡ質によるものである。レーザ媒質は出力ビー
ムの波長特性を決定する。本発明の基となった研究はネ
オジミウムＹＡＧ　（Ｎｄ　：　ＹＡＧ　）レーザを用
いて行なわれた。こθ）レーザは帆５〜３％のネオジミ
ウムイオンをドープしたイツトリウム−アルミニウムー
ガーネット（ＹＡＧ）の単結晶の円筒状ロッドをレーザ
媒質とＩ−でいる。出力波長はネオジミウムによって決
定される１、０６μｍで、これはネオジミウムのスペク
トルの近赤外部に相当する。こい波長の元は％゛１板表
板上面上廷ガラスあるいは絶縁被覆を通迦する際に、最
小限の吸収しか受けないという点で適している。

レーザを分類するもう１つの方法は、レーザエネルギー
の出力のしかたによるもので、連続発揚。

単一・ぐルス発オ辰、継続パルス発振に分類できる。

／ｅルスレーザに関（−では、エネルギー即ちレーザ元
放射は設定さねた・ぐルスの時間幅と発振周期即ち繰り
返し率をもった別々の・々ルスとｌ−で出力されろ。・
ξルスレーザの重要な）ぐラメータは、平均出力、・ξ
ルス繰り返し率（周期）、１つのパルスの時間幅、照射
面でのビーム直径、そしてこの照射面上をビームが動く
速度（走査速度）である。

パルスの時間幅は、照射された材料の内部にエネルギー
が浸透する深さに影響？与える。また、ビーム直径およ
び走査速度は材料表面に与えろエネルギー新音決定する
。・ぐルスレーザのうちよく用いられる２つのタイプは
１通常σルξルスレーザとＱスイッチレーザである。Ｑ
スイッチレーザは。

ノぐルスの時間ｆｌｌｉ？ｉ（０，０００１ｍｓｅｃ）
が通常のパ／ｌ／ＸＬ／−ザ（普ｉｉ！ｉ　０　、６５
〜Ｉ（１ｍｓｅｃ　）　Ｋ比ヘ−ＣＪ常ｖｃ４．４ｐ、
＜、またノぐルス繰り返し率〔普ａ　１０００〜４００
０　ｐｕｌｓｅｓ／ｓｅｃ　）も通常のノｅルスレーザ
（普通１００　％　４００　ｐｕｌｓｅｓ／５ｅａ）に
比べて非常に高いため、瞬間ピークパワーが太きくｌｆ
る。（ここで「）ぐワー」とは単位時間に放出されるエ
ネルギーの意味である。）よく用いられろもう１つのタ
イプのレーザはＣＷ　（ｃｏｎｔｉｎｖｏｕｓ　ｗａｒ
ｅ　）レーザと呼ばれる連続発振するタイプのもので、
ビームの出力は定常光で、その大きさは・ぐワー（ワッ
ト）で表わされる。

ＣＷレーザかも材料表面に照射されるエネルギーの計は
、平均出力、照射面でのビーム直径、そして走査速度に
よって決定される。

以上の３つのタイプのレーデすべて（即ち、ＣＷレーザ
、通常のパルスレーザ、Ｑスイッチレーザ）が本発明に
ついての研究に用いられた。３つのタイプとも波長１．
０６μｍの元を出すＮｄ：ＹＡＧレーザである。この結
果、３つのタイプのレーザすべてが圧延ガラスあるいは
絶縁被覆が施された等軸、および高透磁率異方性の珪素
鋼について。

できることが確ｈ３された。しかＩ−ながら、Ｑスイッ
チレーザに関しては、・ξルスの時間幅が短く、そのた
めパルスのもつエネルギーの瞬間ピーク・ξワーが非常
に高くなり、＠板の被覆を破壊Ｉ−で（−ようため、被
覆珪素鋼のレーザ処理には適１−でいないことが確認さ
れ−Ｘ＝。

一方１通常の・ξルスレーザを用いた場合に（：Ｌこの
点に関しては最適の結果が得ら」１．た。このタイプの
レーザは高い〕ξルスエネルギーを特徴としているが、
・クルスの時間幅がＱスイッチレーザに比べて非常に長
い（即ち、０　、６５　ｍ５ｅｃ　〜ｌ０ｍ５ｅｃ　）
　タめ、ピーク・ぐワーはかなり小さくなる。その結果
。

この通常のノξルスレー−グによる処理では、Ｑスイッ
チレーザで問題となった莫大な♂−り・ξワーを避けろ
ことができ、圧延ガラス、二次被覆あるいはその両方の
ような形で施され１こ絶縁被覆に何ら影響を与えずに処
理が行なえる。

しかしこｆ）通常の・ぐル２レーザは次のような点で、
異方性電気鋼のレーザ処理には適さない事が明らかとな
った。まず、このタイプのレーザは本質的に非常に低い
・ぐルス繰り返し率ｔもっため、高速の生産ラインに追
従できないという点である。

更にこのタイプのレーザを用いた場合、必要な磁区精線
を行なうためには、ＱスイッチノＲルスレーザに比較（
−で、照射面の平均エネルギー密度を増加１−でやらね
ばならない点である。照射面の平均エネルギー密度馨増
加させた場合には、鋼板の平坦性を物理的に歪めるとい
う新たな問題が生じてくることになる。このような歪み
は鋼板が反る、および／または１表面に線状の痕跡？形
成するといった形で表われる。このような痕跡は、ｅル
スレーザ処刑された鋼板の鉄損に対して害となり、また
この）にルスレーザ処理された鋼板からなる変圧器の積
層要素に対しても害となる。

通常のパルスレーザを用いる場合は、異方性珪素鋼の表
面の「スポット」の形は、最良の鉄損減少が得られ、か
つ生産ラインの速度に応じて処理する鋼板の全範囲に照
射できるように選ばなくてはならない。これには当然な
がら、処理されるべき珪素鋼板の幅、用いられるレーザ
の・ξルス繰り返Ｉ−率が考慮される。表面エネルギー
密度は、スポット分散が増大するにともなって増加させ
ねばならないことも確認された。このように与えられた
鋼板の幅および生産ラインの速度によって、ノクルスス
ポットの重なり、間隔、および鋼板表面のレーザビーム
のエネルギー密度を適当に制御する事が必要となる。こ
れらの要素によって高速に幅広く走査する能力およびむ
らなく鉄損を減少さぜる能力が決定されるのである。

本発明についての研究で、ｃｗレーザ？用いろことによ
ってめざましい結果を得る事ができた。

ＣＷレーザは・ぞルスレーザに比べて２つの著しい違い
がある。１つ（ま、ｃｗレーザは、ノクルスレーザの特
徴であった高い瞬間パワー馨もっピークがなく、定常的
に元を放射する点である。もう１つは、ＣＷレーザを走
査−１ろことによって１．ｅルスレーザの場合の・ぐル
スの時間幅と同程度の「実効照射時間」が得られるが、
この「実効照射時間」が走査速度および照射面でのビー
ムの直径の関数として変化する点である。この実効照射
時間５即ちビームの滞在時間は、焦点調節され１こスポ
ットがその材料の表面の任童の点に照射されている間の
時間である。従って、ある点に照射されたエネルギーは
この実効照射時間とレーザの平均ｉＲクワ−ら求めるこ
とができる。

本発明の特徴は、以下に図を参照しながら詳述すること
によって更に明らかになる。

比較的渇く、長さが不定の鋼板を前述してきたレーザ処
理工程により処理する場合の幾何学的説明図を第１図に
示す。銅板の幅をｗ１便宜的な厚みをＴとする。レーザ
ビームが銅板の幅Ｗにわたって横切った場合、鋼板内部
へ熱が拡散する深さをｚとする。レーザビームによって
与えられる図の垂直方向の面Ａｖ内で発生するエネルギ
ー密度は、この領域で吸収された総エネルギーなＥとす
るとＥ／Ａｖで表わされ、鋼板の幅Ｗと拡散の深さ２と
いう実際の変数に代入すれば、Ｅハｎで表わされること
になる。

ここで総エネルギーＥは、レーザビームのノξワーＰと
、ビームが鋼板の幅ＷＹ横切るのに必要とする走査時間
ｔｓｃａｎの積で表わされろことは言５る。ここでｋは
熱拡散率、Δｔはある特定の位置に走査スｓ５ットが滞
在している時間である。よく知られているように、熱拡
散率は熱伝導度を密度と比熱との積で除したものに等し
く、珪素鋼ではほぼ０．０５７儂２／ｓｅｃである。以
上の値をまとめると、垂直面でのエネルギー密度Ｅ／Ａ
ｖは次式で表わされる。

ｔｓｃａｎ ２Ｗの乙ｎ この式は後に詳述するようにスポットの形が特別な場合
にも拡張して用いられる。本発明で考慮すべきもう１つ
の量は、レーザ処理される材料の表面で測定される単位
面積あたりのレーザビームノぞワ−Ｐ／Ａである。ここ
でＡはレーザビームの照射面積である。材料音処理する
場合、必要な磁区精練を行なうためには最低限のＥ／Ａ
ｖ値が必要であるが、一方絶縁被覆の損傷を防ぐために
はＰ／Ａの最大値が限らねてしまうことが確認されてい
る。

銅板が移動している工程で、本発明の代表的な適用ビ行
なう場合、走査時間ｔｓｃａｎはビームが鋼板の全幅Ｗ
ｒ、ｒ横切ることができ、かつ隣り合った走歪線と必要
なだけ間隔がとれるように調節される。本発明はＣＷレ
ーザ乞用いることを考慮しているため、必要な走査時間
は、また滞在時間Δを乞決定することになる。一方熱拡
散率にはほとんど与えもねた材料によって定まった値と
なってしまうため、結局Ｅ／Ａｖの値はレーザビームの
・ぐワーＰを適当に選択して制御できることになる。し
かしノξルスレーデを用いた場合には、滞在時間Δｔは
銅板乞横切るように定食するレーザビームの繰り返し率
を制御することによっても調節できる。

表面に照射されるエネルギー密度が磁区精練を行なうの
に十分なだけある場合、０．１μｓｅｃのオーダーの非
常に短い時間幅のパルス（即ち、Ｑスイッチレーザで得
られるような・ぞルス）は絶縁被覆に損傷を与える。滞
在時間が長いほどエネルギー？材料のより内部にまで拡
散させることができ、磁壁の形成に影響を与えることが
できる。しかし滞在時間が長すぎると、鋼板の反り、お
よび／または、鋼板表面の線状痕の形成、といった物理
的な歪みが生じることになる。０．００３ｍ５ｅｃ　　
という短い実滞在時間が最適のようである。

出力２ｏＷ−６００Ｗ程度ノ高出力ＣＷ式Ｎｄ　：ＹＡ
Ｇレーザを高速走査することにより、圧延ガラス。

絶縁被覆、あるいはその両方を有する等軸異方性および
高透磁率異方性の電気鋼について著しい鉄損改善が見ら
れた。このＣＷ式レーザは同じＮｄ：ＹＡＧレーザでも
通常のパルス式あるいはＱスイッチ式のものに比べて装
置も単純で、パラメータ設定も容易に行なえるため、生
産ラインへの適用には特に望ましいものである。更に重
要な点は０本発明でＣＷレーザな用いることにより、絶
縁圧延ガラスやその他の被覆に伺う影響を与えずにレー
ザ処理ができ、結局鋼板の再被覆を行なう必要がなくな
るという点である。

本発明が意図するタイプのレーザ処理を行なった場合、
鋼板の反り、あるいは表面の綜状痕形成といった形の鋼
板の平坦性を歪める結果が起こり得る事が確認された。

これらの鋼板の平坦性についての物理的歪みは、鉄損を
減少する上で非常に弊害となるが、レーザ処理中に異方
性電気銅板に対してローラの進行方向、あるいはそれに
ほぼ平行な方向に張力乞かゆておくことによって、これ
らの歪みを避けることができる。−軸方向の張力は、当
然異方性電気鋼の弾性強度によ′）で定まる限界があり
、この値は約３２４ＭＰａである。しかし−軸方向にか
ける張力として良好な結果が得られる範囲は、約３．５
ＭＰａ〜約７０ＭＰａ程度である。更にこの一軸方向に
かける張力として望ましい値としては、約１０．０ＭＰ
ａ〜約３５ＭＰａ程度である。レーザ処理中にかげる張
力は一軸方向、二軸方向。

あるいは放射状方向のいずれの方向にかけてもよい。レ
ーザ処理中に張力をかけることは、この他にも処理され
ている銅板の磁気歪特性の伺うかの低下を最小限に￥る
という面でも役立つ。

できる限り小さくなるように焦点調節が行なわれた。最
良の結果は、レーザビームスポットの直径が約０．０２
５〜約１　、５　ｍｍであるときに得られた。また、実
効滞在時間は、　０．００３ｍ５ｅｃ〜０．６５ｍ５ｅ
ｃの時に最良の結果が得られた。被覆珪素鋼の表面の定
食線間隔は２朋あるいはそれ以上にすべきである。米国
特許第４２９３３５０号で定義されている定食線間隔は
２本の隣り合う線の間隔に線幅を加えた値である。走置
線間隔？左右する重要な要紫は、追従すべき高速の生産
ライン速度である。最後に、垂直面ＡＶ内の単位面積あ
たりのレーザビームエネルギー音度（Ｅ／Ａｖ）は、絶
縁破覆Ｖｃ横１易を与えろことなく最大限の磁区精練７
行なうために可能な限り太きくすべきである。

米国特許第３９９６０７３号および同第３９４８７８６
号に開示され−Ｃいるようなアルミニウムーマグネシウ
ム−燐酸塩の被覆を有Ｌ、厚みが０．２７０龍の高透磁
率異方性珪素鋼を材料として、被覆粘着度。

フランクリン抵抗率、および絶縁破壊特性について、本
発明に係るレーザ処理が絶縁被覆に与える影響を見るた
めに試験が行なわれた。フランクリン抵抗率試験の結果
、レーザ処理は試料の上面（照射面）、あるいは下面の
どちらの絶縁被覆についてもその絶縁度に影響を与えな
いことが示された。すべての試料が良好な抵抗率？示し
た。

レーザ処理された試料の絶縁被覆についての耐絶縁破壊
度を調べるために、絶縁被覆に電圧を印加Ｌ、この絶縁
被覆が破壊され導通するまで印加電圧を増加してゆく試
験を行なった。絶縁被覆が絶縁破壊しないで耐えきれる
最大印加電圧が耐絶縁破壊度となり、絶縁強度を示すこ
とになる。その結果１本発明の実施に用いたレーザｉＲ
ワー値、走を速度、および滞在時間では、レーザ処理は
絶縁被覆の絶縁強度に何ら害を与えない事が確認できた
。

レーザ処理の絶縁被覆粘着度に与える影響を評価するた
めに、レーザ処塀後の試料を１インチ曲げる試験が行な
われた。この結果もレーザ処理が粘着度に影響を与えな
い事を示している。本発明の実施によって得られる鉄損
改善は、変圧器の動作温度においても安定したものであ
り、本発明に係るレーザ処理は圧延ガラス、その他の被
覆、あるいはその両方に対しても弊害はない。

米国特許第３９９６０７３号に開示されているタイプの
アルミニウムーマグネ７ウムー燐酸塩の絶縁被覆６有す
る高透磁率異方性珪素鋼について１本発明に係るレーザ
処理工程を施した場合の典型的な鉄損改善を示すグラフ
が第２図である。なおプロットされている値は円形レー
ザスポット？用いた処理工程によって得られた値である
。横軸は垂直面でのレーザエネルギー密度（Ｅ／Ａｖ）
に定数Ｋを乗じた値？表わしている。ここでＫは熱拡散
率ｋに対して２、Ｎで与えられる看で、珪素鋼の場合に
吻０．４８である。

第２図から明らかなように、垂直面でのエネルギー密度
の増加に従って著しい鉄損改善が得られる。ここに示し
た典型例において、各データの点がそれぞれ散在してい
るのは、透磁率、結晶粒の大きさ、異方性、被覆の種類
といった通常の統計上の材質による不均一・ぐラメータ
によるためである。

しかしながら、鉄損改善を進める磁区精練をより多く行
なおうとｌ−で、ただ単にＥ／Ａｖ値を任意に増加でき
るものではない事が認知された。即ち。

被覆に損傷乞与える限界に達するのである。

ＥＺＡｖ値を更に増加させてゆくと、鉄損改善は行ない
得るが、絶縁被覆の機能低下を生じる結果となり、ＥＺ
Ａｖ値がある程度以上になると、被覆は鋼板表面から全
面にわたって完全にはがれ落ちてＩ−まう。

第３図は本発明に係るレーザ処理による鉄損変化につい
て、レーザスポットの形状による相違を示し１こもので
ある。カーブＡは第２図と同様に。

異方性降禦鋼を円形スポットで処ＩＪ〜た場合の典型的
な鉄損の変化を示す。図から明らかなようにＥ／Ａｖ１
ｉ＆の増加にともなって鉄損は減少する。しかしここで
用いた試別では、Ｋ（Ｅ／ＡＶ）値が臨界値４０を越え
ると、被覆に損傷が生じた。従って被接損傷を避けるた
めには、Ｋ　（Ｅ／ＡＶ）値ｔこの臨界値以下に制限す
ることが必要である。これは実際に用いるレーザ４乞他
じて、レーザ・ぞワー、走食時間、および滞在時間を適
当に設定り一てやることによって制限可能である。

移動中の鋼板の幅方向にレーザビームを光学的に走査す
るための好ま１−い一実施例Ｙ第４図に示す。今までの
説明で述べてきた鋼板を図では一般に１と表示（−でい
る。従来の工程では、長さが不定の鋼板１は、図示され
てし・ない何らかの方法によって、矢印２の方向にほぼ
一定速度で直線的に移動する。

ｃｗ式Ｎｄ　：　ＹＡＧレーザ４によって高出力（５８
４Ｗ）の比較的幅の狭い単色光ビーム３が放出される。

なお、も１−例らかの特有な被覆をもった鋼板に用いる
場合は、その被覆を十分通過させるために、Ｎｄニガラ
ス、アルノン、了レキサンドライト。

ＣＯ２，ルビー等の他の適当な出力エネルギーをもった
ＣＷ式レーザな本発明に用いることができるのは当然で
ある。レーザ４は移動中の鋼板に対して都合のよい位置
ならば、どこに配置Ｉ−でもがまわない。

レーザ４の一端から放出されたレーザビーム３が、ビー
ム・ぞワーの関数として定まる広がり角δ。

をもっている事はよく知られている。本実施例では、レ
ーザビーム３は光学的アップコリメータ５？通ることに
よって、広がり角が減少１−、ビーム幅が増大する。ビ
ーム幅は２倍、３倍、７倍といった整数値Ｍ。倍されろ
ことになる。

コリメートされたビーム６は、単数あるいは複数の平面
鏡７乞反射して方向調節されろ。平面鏡７は単に♂−ム
の方向を制御御するだけである。この平面鏡？用いる事
により、レーザ４乞他の光学要素と同様に移動中鋼板の
下や脇など、その装置特有の配置に心じて置く事が可能
となる。

平面鏡によって方向の定まったコリメートｇれたビーム
６ａは、要求される鋼板定歪時間’　５ｃａｎに応じた
速度で図の矢印１０の方向に回転する回転多面鏡９の一
平面８に入射する。この実施例では。

６０５ＲＰＭの速度で回転する８面鏡が用いられた。

しかしながら、この回転多面鏡９の面数、各面の大きさ
が、回転速度と同様に実効走査時間ｔｓｃａｎ乞決定し
、移動中の鋼板のＩｌ＠ｗ馨横切って走査されるスポッ
トの滞在時間Δ１　に影響を与えることは理解できるで
あろう。更に振動鏡１回転プリズム、音響光学偏向板等
の他の走査手段、走査機構音用いることもできる。

回転多面鏡９で反射したビーム１１は大きなフラットフ
ィールドレンズ１２ヲ通り、スポットがほぼ円形の場合
には、比較的広範囲にわたってスポット平面が均一にな
るように焦点調節される。本実施例では、鋼板１０表面
に１２インチの走金線が形成されるようにフラットフィ
ールドレンズ１２の焦点距離ｆ２選んだ。

フラットフィールドレンズ１２がも出たビーム１３は鋼
板表面に最小限の大きさの円形スポットｙ形成するよつ
ｖｃ直接焦点が合わされる。ＥＺＡＹ値は前述Ｉ−だ関
係および光学上の構成を限定する特有のパラメータによ
って決定される。例えば滞在時間Δｔはスポットの直径
’ＱｄとするとΔｔ　：　ｄ　（’５ｃａｎ／Ｗ）　　
で表わされる。またスぽット直径ｄは更に次式で定義さ
れる。

ｆδ −Ｏ Ｍに こでｆ、δｏ、Ｍ、は前述したように、ｆはフラットフ
ィールドレンズ１２の焦点距離、Ｍｃ　は上部コリメー
タ５のビ・−ム幅倍率、δ０はレーザ４から出力された
ビーム３の広がり角である。このδ。

は一般にレーザの出カッｅワーによって異なる。前述ま
での各式をまとめると次式が得られる。

結局、前述したように鋼板内の垂直面でのエネルギー密
度Ｅ／Ａ、Ｖはレーザパワー値 になる。

前述の米国時Ｗ「第３９４８７８６号および第３９９６
０７３号に開示されているタイプの絶縁被覆を有する高
透磁率異方性鋼について、実験室での試験段階として、
ＣＷ式Ｎｄ：ＹＡＧレーザを用いた本発明に係るレーザ
処理を行なった。この際１ＯｃＴｎのフラットフィール
ドレンズ系ヲ以下の条件で用いた。

フラットフィールドレンズの焦点距離（ｆ）＝］Ｏｍ走
査幅　　　　＝ＩＯα 了ツゾコリメータのビーム幅倍率（Ｍ６）＝３Ｘ実効走
査時間”５ｃａｎ）＝　１．０．８μｓｅｃ滞在時間（
Δｔ　）　　　　　　　　＝　１３　ｐｓｅｃ走査線間
隔（ｔ）　　　　　　　　　＝８１１１工程ライン速度
　　　＝１４６ｆｐｍ（約２．６　ｋ１捨）レーザノぐ
ワー（Ｐ）　　　　　　　　＝１００Ｗ単位面積あた力
の・ぐワー（Ｐ／Ａ）　　　＝０゜８８ＭＷ／−２Ｋ［
Ｅ／Ａｖ〕＝（資） レーザ処理された高透磁率異方性鋼板は透磁率１９０３
￥示し、この値は何ら被覆損傷がないことを示している
。レーザ処理前、１．５Ｔで求めた鉄損は０．４７９Ｗ
／ｌｂ、また１、７Ｔで求めた鉄損は０．６８６Ｗ／Ｉ
ｂであった。これがレーザ処理後。

１．５Ｔで求めた鉄損は０．４５０Ｗ／ｌｂ　（０，０
４７Ｗ／ｌｂだけ改善）、また１、７Ｔで求めた鉄損は
０．６２９Ｗ／ｌｂ　（０，０５７Ｗ／ｌｂだけ改善）
と改善された。

また、鋼板表面に焦点調節されたレーザスポットの形状
を変えることによっても、処理工程における改善が行な
い得る事も知得できた。例えば。

走査方向に長軸Ｙもつ楕円形スポットを用いると、絶縁
被覆に損傷を与えることのないレーザパワー値の限界内
において、実効滞在時間Δｔ’２変えることができる。

即ち、単位面積あたりのノ９ワー（Ｐ／Ａ）’＆減少さ
せることができる。従って、磁区精練による鉄損の著し
い改善を行なう場合に、被覆損傷の危険性？より少なく
できる。

楕円形のスポットを用いた場合の典型的な鉄損減少を第
３図のカーブＢに示す。図から明らかなように、楕円形
のスポットを用いた場合は９円形のスポットｙ用いた場
合に比べてより小さなＥＺＡｖ値によって同程度の鉄損
減少が得られる。

より扁平した長楕円形、即ち長軸と短軸との比がより大
針な楕円形のスポラトラ用いた場合は。

カーブＣに示すように更に改善が見られる。この試験で
は、用いたレーザの出力・ぞワーに限界があるため、　
Ｋ（Ｅ／ＡＶ）の値が１３より大きい領域についての測
定は行なわれなかった。

楕円形のスポットχ作るために、フラットフィールドレ
ンズ１２から出たビーム１３は大きな／リントリカルレ
ンズ１４ヲ通る。このシリンドリカルレンズ１４は、鋼
板１の走査方向が、鋼板１の移動方向に対してほぼ直角
になるようにその長軸方向が決められる。従って場合に
よっては、シリンドリカルレンズ１４の長軸が銅板１の
移動方向に対して斜めに置かれる事も考えられるが、走
置速度が鋼板の移動速度に比べて大きい場合には、／リ
ントリカルレンズ１４は、鋼板移動方向に対Ｉ−でほぼ
直角方向に向けられよう。本実施例では、焦点距離が４
インチの７リンドリカルレンズが用いられ、このレンズ
によって移動鋼板１の表面に照射されるビームの幅が約
０．２１１＋１Ｋまで狭められる。シリンドリカルレン
ズ１４によって走ｆレーザビームの焦点調節を行なうこ
とにより、要求どおりの長さの定食線？作ることができ
るだけでなく、鋼板の移動方向についての走査線幅を減
少させ、鋼板表面の照射点に：、＋ける照射エネルギー
を増加させろことができる。

本発明の概念および原理は特許請求の範囲で述べたとお
りであり、この特許請求の範囲に述べられている本発明
の詳細な説明するために今まで詳述してきた材料、工程
、部材の配置についての詳細については種々の異なった
ものが考えられることは当然である。例えば上述（−た
本発明の内容は。

等軸異方性珪素鋼、あるいは高透磁率異方性珪素鋼のレ
ーザ処理に限られるものではない９本発明は、精練する
ことによってかなり鉄損改善がみられる程度の磁区の大
きサラもったあらゆる磁気物質に利用することができる
。

もう１つ付は加えておくと、これまでに技術者達は特殊
な製法と、それに続く磁場中での了ニールとによって、
鉄損の少ないアモルファス磁性材料の製造方法を開発し
てきた。このアモルファス磁性材料の鉄損が少ないのは
、潜在的に淳みが小さく、抵抗率が高く、そして組成を
望みどおりにできるためである。それにもかかわらず了
モル７アス材料は、結晶粒の境界、転位、副結晶粒の境
界といった結晶における欠陥が存在しないという理由で
、脚光を浴びていない。これらの結晶における欠陥は、
異方性珪素鋼のような結晶材料では磁区の大きさを減少
させることが知られている。

従って、アモルファス材料の磁区は大きくなり、理論上
可能な最小限の鉄損を達成するのを妨げているのである
。

本発明によると、鋳造されたアモルファスｌは、薄い絶
縁被覆が施される。その後１本発明に係るレーザ処理が
行なわれ、鉄心等に成型され、磁場中でアニールされる
。レーザ処理によってなされた磁区精練はこのアニール
中も維持される。

レーザ処理中、アモルファス材料磁化方向に対して横方
向、あるいはほぼ横方向にレーザ照射が行なわれる。（
鋳造された場合は１通常スピンの向きが磁化方向となる
。）レーザビームは欠陥列を誘起し、新しい磁区の核を
形成させる。このようにして生じたアモルファス桐材の
７−トの囲う領域のより小さな磁壁は、父流磁場のもと
で鉄損を減少させる働きをする。

最後に本発明に係る走査系は他のタイプのレーザによる
材料処理、即ち浴接１合金溶融、熱処理。

穴あけ、切断、げがき１表面合せ板金、といった材料を
有益な状態にするための工作工程にも用いることができ
る点を述べておく。

【図面の簡単な説明】

第１図は本発明に関連して、鋼板についての幾何学的相
互位置関係を示す説明図、第２図は本発明に係る方法に
おいて１円形レーザスポットを用いた場合の鉄損の改善
を示すグラフ、第３図は本発明に係る方法において５種
々の形のレーザスポラトラ用いた場合の鉄損改善を示す
グラフ、第４図は本発明に係る光学走査方法の説明図で
ある。 １・・・鋼板、２・・・鋼板の移動方向、３・・・レー
ザビーム、４・・・レーザ、訃・・アップコリメータ、
６゜６ａ・・・コリメートされにビーム、７・・・平面
鏡。 ８・・・回転多面鏡の一面、９・・・回転多面鏡、１０
・・・回転多面鏡の回転方向、　１１・・・多面鏡ぐ反
射したビーム、１２・・・フラットフィールドレンズ、
　１３・・・ビーム。 １４・・・７リンドリカルレンズ、１５・・・ビーム。 管η？＃！％

Claims (1)

1. 【特許請求の範囲】 １、圧延ガラス、表面被覆、およびその両方からなる群
   の中から選ばれたものによって絶縁被覆が施され、かつ
   複数の磁区を有する型の磁性材料の鉄損の改善方法にお
   いて、前記絶縁被覆に損傷を与えることなく前記磁区な
   再分化するように、磁性材料の前記絶縁被覆にレーザに
   よる瞬間照射を行なう工程を有することｔ特徴とする磁
   性材料の鉄損の改善方法。 ２、レーザが連続発振レーザである特許請求の範囲第１
   項記載の磁性材料の鉄損の改善方法。 ３、レーザがＮｄ：ＹＡＧレーザである特許請求の範囲
   第１項記載の磁性材料の鉄損の改善方法。 ４、レーザが連続発振するＮｄ　：　ＹＡＧレーザであ
   る特許請求の範囲第１項記載の磁性材料の鉄損の改善方
   法。 ５、磁性材料が、立方格子の面封角線方向に異方性をも
   つ等軸異方性珪累鋼および立方格子の面封角線方向に異
   方性乞もつ高透磁率異方ｉ１Ｅ珪素鋼からなる群の中か
   ら選ばｈた特許請求の範囲第１項記載の磁性材料の鉄損
   の改善方法。 ６、磁性材料が立方格子の面方向に異方性をもつ珪累鋼
   である特許請求の範囲第１項記載の磁性材料の鉄損の改
   善方法。 ７．１ＥｌＪ料がアモルファス物質である特許請求の範
   囲第１項記載の磁性材料の鉄損の改善方法。 ８、磁性材料のローリング方向？横切るようにレーザビ
   ームを走蒼し、前記ローリング方向に対して約４５°〜
   約９０°の角度をな］−でビーム照射の細い走査線を形
   成する工程を有する特許請求の範囲第１項記載の磁性材
   料の鉄損の改善方法。 ９、絶縁被覆に損傷Ｙ与えることなく磁区精練を達成で
   きるように、磁性材料の垂直面内に発生する単位面積あ
   たりのエネルギー密度（Ｅ／ＡＶ）音調節する工程を有
   する特許請求の範囲第１項記載の磁性材料の鉄損の改善
   方法。 １０、レーザ照射ケ受ける磁性月別の表向に楕円形のス
   ポットを形成させ、この楕円形のスポットの主軸が、前
   記磁性材料のローリング方向に対して約４５°〜約９０
   °の角度をなすようにレーザビーム乞修正する工程を有
   する特許請求の範囲第１項記載の磁性材料の鉄損の改善
   方法。 １１、ｖ−ザビームの実効滞在時間が約０　、０　（ｌ
   　］、　ｍ５ｅｃ〜約ＩＱ　ｍ５ｅｃである特許請求の
   範囲第１項記載の磁性材料の鉄損の改善方法。 １２磁性材利の表面におけるレーザビームσ）直径が約
   ０．０２５ｔ１Ｍ〜約１５鰭である特許請求の範囲第１
   項記載の磁性材料の鉄損の改善方法。 １３レーザ照射中、磁性材料に約３．５〜約７０ＭＰａ
   の張力をかげたままに１．ておく特許請求の範囲第１項
   記載の磁性材料の鉄損の改善方法。 １４、レーザ照射中、磁性材料に約１０．０〜約３５Ｍ
   Ｐａの張力をかけた一！ｉまにしておく特許請求の範囲
   第１項記載の磁性材料の鉄損の改善方法。 】５．磁性材料が立方格子の面別角線方向に異方性をも
   つ等軸異方性珪素鋼および立方格子の面別角線方向に異
   方性？もつ高透磁率界力性珪素鋼からなる群の中から選
   ばれた＋！ｆ許請求の卸、間第４項記載の磁性月別の鉄
   損の改善方法。 １６磁１６１−材料が立方格子の面方向に異方ｆｈ　’
   ５−もつ珪素鋼でル〕ろ特許請求の範囲第４項記載σ）
   磁１イに材料の鉄損の改善方法。 １７、磁性材料がアモルファス物質である特Ａ’ｌ’ｊ
   ｉｌ−求の瞳囲第４項記載の磁性材料の鉄損力改書方法
   。 １８、磁性材料のローリング力向暑横切るようにレーザ
   ビーム馨走食し、前記ローリング方向に対（−で約４５
   °〜約９０°の角度乞な１−でビーム照射の細い走査線
   を形成する工程￥有する特許請求の範囲第４項記載の磁
   性材料の鉄損の改善方法。 １９、絶縁被覆に損傷を与えることなく磁区精練？達成
   できるよ′１に、磁性材料の垂直面内に発生する単位面
   積あたりのエネルギー密度（Ｅ／ＡＶ）を調節する工程
   を有する特許請求の範囲第４項記載グ）磁性材料の鉄損
   の改善方法。 ２０レーザ照射を受けろ磁性材料の表面に楕円形のスポ
   ットを形成させ、この＋前置形のスポットの主軸が、前
   記磁性材料のローリング方向に対して約４５°〜約９０
   °の角度ｔなすようにレーザビームを修正する工程を有
   する特許請求の範囲第４項記載の磁性材料の鉄損の改善
   方法。 ２２磁性材料の表面におけるレーザビームの直径が約０
   ．０２５１１１１〜約１５ｉ＋ｘである特許請求の範囲
   第４項記載の磁性材料の鉄損の改善方法。 ２３、レーザ照射中、磁性材料に約３．５〜約７０ＭＰ
   ａの張力をかげたままにしておく特許請求の範囲第４項
   記載の磁性材料の鉄損の改善方法。 ２４レーザ照射中、磁性材料に約４５°〜約３５Ｍ））
   ａの張力？かけたままにしておく特許請求の範囲第４項
   記載の磁性材料の鉄損の改善方法。 ２５、レーザ照射による走企線どうしの間隔が少なくと
   も約２．０■以上ある特許請求の範囲第８項記載の磁性
   材料の鉄損の改善方法。 ２６、レーザ照射による走査線どうしの間隔が少なくと
   も約２．０闘以上ある特許請求の範囲第１８項記載の磁
   性材料の鉄損の改善方法。 ２７、鉄損を減じるための互いに平行でかつ互いに間隔
   をおいた枚数のレーザ精練磁区帯を有１−５前記磁区帯
   のレーザ精練前に施された圧延ガラス、表面被覆、ある
   いはその両方からなる群の中から選ばれた絶縁被覆を、
   レーザ精練前も損傷なく有することを特徴とする磁性材
   料。