JPS59231446A - 変態量率の測定方法 - Google Patents
変態量率の測定方法Info
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- JPS59231446A JPS59231446A JP10731483A JP10731483A JPS59231446A JP S59231446 A JPS59231446 A JP S59231446A JP 10731483 A JP10731483 A JP 10731483A JP 10731483 A JP10731483 A JP 10731483A JP S59231446 A JPS59231446 A JP S59231446A
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- signal
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- G01—MEASURING; TESTING
- G01N—INVESTIGATING OR ANALYSING MATERIALS BY DETERMINING THEIR CHEMICAL OR PHYSICAL PROPERTIES
- G01N27/00—Investigating or analysing materials by the use of electric, electrochemical, or magnetic means
- G01N27/72—Investigating or analysing materials by the use of electric, electrochemical, or magnetic means by investigating magnetic variables
- G01N27/82—Investigating or analysing materials by the use of electric, electrochemical, or magnetic means by investigating magnetic variables for investigating the presence of flaws
- G01N27/90—Investigating or analysing materials by the use of electric, electrochemical, or magnetic means by investigating magnetic variables for investigating the presence of flaws using eddy currents
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Abstract
(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。
め要約のデータは記録されません。
Description
【発明の詳細な説明】
この）Ｉ５明り１、哨等の結晶変態即ちオーステナイト
からフェライトへのあるいはその逆の過程において生じ
る電磁気的な変化を検出して、被検体の変態量率を測定
する方法に出するものである。
からフェライトへのあるいはその逆の過程において生じ
る電磁気的な変化を検出して、被検体の変態量率を測定
する方法に出するものである。
従来、菱態賞率の測定方法として放射線を利用した方法
や、直流磁界ｒオリ用した直流磁界法および、変態過程
において生じる電磁気的な変化をコイルインピーダンス
の変化として検出する方法がある。放射線利用した変態
量率の測定方法はオーステナイトからフェライトの変化
における格子定数の変化によりＸ線回折角が変化する事
を利用したものであるが、Ｘｍは被検体に浸透しにくい
ため表層（数１０μ）の情報しかえられないとか、被検
体のバタソキに対して弱いという欠点を有する。
や、直流磁界ｒオリ用した直流磁界法および、変態過程
において生じる電磁気的な変化をコイルインピーダンス
の変化として検出する方法がある。放射線利用した変態
量率の測定方法はオーステナイトからフェライトの変化
における格子定数の変化によりＸ線回折角が変化する事
を利用したものであるが、Ｘｍは被検体に浸透しにくい
ため表層（数１０μ）の情報しかえられないとか、被検
体のバタソキに対して弱いという欠点を有する。
直流磁界法は被検体に直流磁界を与え、ホール素子で磁
界を測定するものであるが、変態量率と測定値との間に
宥しい非線形性があるとともに、変態が始まって被検体
が強磁性体になると直流磁界が表層部のみに流れるため
、変態の開始点近傍しか測定出来ないという欠点がある
。次ぎに、本発明と同じような変態過程における電磁気
的な変化をコイルで検知する変態量率の測定方法につい
て詳しく述べる。この種の変態量率の測定方法として、
第１図に示すようなものがある。図において、ｌは被検
体の変態量の測定にたいして適切な周波数の正弦波電流
を作るための発振器、２は変態量の測定の対数表なる板
状の被検体で、この被検体２の上部に近接して置かれて
いる３は被検体２の変態量の変化を検出するためのセン
サーの役目をする検出コイルで、４は検出コイル３のイ
ンピーダンスの変化を検知するだめのブリ、ジ回路で、
５はブリッジ回路の検出信号を利用し易い形態に変化さ
せる信号処理装置、６は信号の表示部を衣す。
界を測定するものであるが、変態量率と測定値との間に
宥しい非線形性があるとともに、変態が始まって被検体
が強磁性体になると直流磁界が表層部のみに流れるため
、変態の開始点近傍しか測定出来ないという欠点がある
。次ぎに、本発明と同じような変態過程における電磁気
的な変化をコイルで検知する変態量率の測定方法につい
て詳しく述べる。この種の変態量率の測定方法として、
第１図に示すようなものがある。図において、ｌは被検
体の変態量の測定にたいして適切な周波数の正弦波電流
を作るための発振器、２は変態量の測定の対数表なる板
状の被検体で、この被検体２の上部に近接して置かれて
いる３は被検体２の変態量の変化を検出するためのセン
サーの役目をする検出コイルで、４は検出コイル３のイ
ンピーダンスの変化を検知するだめのブリ、ジ回路で、
５はブリッジ回路の検出信号を利用し易い形態に変化さ
せる信号処理装置、６は信号の表示部を衣す。
次に動作について説明する。第１図に示す従来の屯磁気
的変化をコイルによって横領する方法は板状の被検体２
の近傍に検出コイル３を置いて、発振器ｌによって兄生
じた連続しｆｃ正弦波＋ｌｉ流を検出コイル３に流す。
的変化をコイルによって横領する方法は板状の被検体２
の近傍に検出コイル３を置いて、発振器ｌによって兄生
じた連続しｆｃ正弦波＋ｌｉ流を検出コイル３に流す。
この場合、被検体２０衣面には渦電流が生じ、コイルの
みかけのインピーダンス／／ｉ変化する。このコイルイ
ンピーダンス［影響を与える渦電流の大きさは、被イゆ
体の材質（透磁率、伝導率、センサーと被検体の距離、
その他）に依存するが、被検体がオーステナイトカら７
エライトに変態しつつある場合、仮構体中にはオーステ
ナイトに対してフェライトの占める比率が大杉検体の表
面をながれている渦電流は変化して、被検体の近傍に塔
゛か−れている検出コイル３のインピーダンスは変化す
る。このコイルのインピーダンスの変化をコイルに続く
ブリッジ回路４によって検出して、信号処理装置５およ
び表示部６によって、被検体の変態量と検出コイルのイ
ンピーダンスの変化を関連すけだのが従来のコイルを使
用した変態量率の測定方法である。従来のコイルを利用
し／こ変態量率の測定方法は以上のよう（支）構成され
ているので、板状の被検体の透磁率の変化を感知するは
かりですく、その他の因子、特に被検体と検出コイルと
の間隔に鋭敏に反応するので、被検体と検出コイルとの
間隔を一定に保つ拳が必要で、まだ、センサー出力と変
ｊ法量率の間には著１〜い非線型性が存在して、変態の
トド１始点近傍の量をｉ）！ＩＪ定する事ができたとし
ても、変態の開始点から終了点までの広い範囲の銃、擦
量率を測定する挙ができないなどの欠点が存在した。こ
の発明は上記のような従来の方法の欠点を除去するため
になされたもので、送信コイルと受信コイルにコイルを
分割し、板状の被検体を挾んで、相対して位置すること
によって、測定対象とセンサーの間隔の影響をほとんど
無視できるようにしたとともに、被検体の板厚の広い範
（ｌＪｊに対して、変態の開始点から終了点までを全体
にわたって測定がＤＪ′能な変態量率の測定方法を提供
することを目的とし、被検体の板厚が十分に厚い場合で
も変態の開始点から終了点壕で精度ｌく測定できる変態
量率のｄ（１］定方法を提供する。以下、この発り」の
−夫施例を図について説明する。
みかけのインピーダンス／／ｉ変化する。このコイルイ
ンピーダンス［影響を与える渦電流の大きさは、被イゆ
体の材質（透磁率、伝導率、センサーと被検体の距離、
その他）に依存するが、被検体がオーステナイトカら７
エライトに変態しつつある場合、仮構体中にはオーステ
ナイトに対してフェライトの占める比率が大杉検体の表
面をながれている渦電流は変化して、被検体の近傍に塔
゛か−れている検出コイル３のインピーダンスは変化す
る。このコイルのインピーダンスの変化をコイルに続く
ブリッジ回路４によって検出して、信号処理装置５およ
び表示部６によって、被検体の変態量と検出コイルのイ
ンピーダンスの変化を関連すけだのが従来のコイルを使
用した変態量率の測定方法である。従来のコイルを利用
し／こ変態量率の測定方法は以上のよう（支）構成され
ているので、板状の被検体の透磁率の変化を感知するは
かりですく、その他の因子、特に被検体と検出コイルと
の間隔に鋭敏に反応するので、被検体と検出コイルとの
間隔を一定に保つ拳が必要で、まだ、センサー出力と変
ｊ法量率の間には著１〜い非線型性が存在して、変態の
トド１始点近傍の量をｉ）！ＩＪ定する事ができたとし
ても、変態の開始点から終了点までの広い範囲の銃、擦
量率を測定する挙ができないなどの欠点が存在した。こ
の発明は上記のような従来の方法の欠点を除去するため
になされたもので、送信コイルと受信コイルにコイルを
分割し、板状の被検体を挾んで、相対して位置すること
によって、測定対象とセンサーの間隔の影響をほとんど
無視できるようにしたとともに、被検体の板厚の広い範
（ｌＪｊに対して、変態の開始点から終了点までを全体
にわたって測定がＤＪ′能な変態量率の測定方法を提供
することを目的とし、被検体の板厚が十分に厚い場合で
も変態の開始点から終了点壕で精度ｌく測定できる変態
量率のｄ（１］定方法を提供する。以下、この発り」の
−夫施例を図について説明する。
第２図において、２１は送信コイル、２２は受イぎコイ
ルであって、板状の被検体２３を挾んで送（Ｍコイル２
１に相対した位１６装置７ハれている。
ルであって、板状の被検体２３を挾んで送（Ｍコイル２
１に相対した位１６装置７ハれている。
２４は送１ぎコイルに被検体の変態：；けの測定ｔζ適
切なパルス波および連続した正弦波′電流を流すだめの
発振器、２５はパルス信号一連続信号切り換え装置、２
６はパルス電流および正弦波状連続電流にパワーをあた
えるためのパワーアンプ、２７は受信コイルに生じた電
圧を”” ’Ｒａするための増幅器およびチーーンドア
ンプで切り換え装置２５によって切り換えられる。２８
は受信信号を信号処理するための信号処理回路である。
切なパルス波および連続した正弦波′電流を流すだめの
発振器、２５はパルス信号一連続信号切り換え装置、２
６はパルス電流および正弦波状連続電流にパワーをあた
えるためのパワーアンプ、２７は受信コイルに生じた電
圧を”” ’Ｒａするための増幅器およびチーーンドア
ンプで切り換え装置２５によって切り換えられる。２８
は受信信号を信号処理するための信号処理回路である。
信号処理回路は受信した透過信号と１わりこみ信号を分
離して、所定の変態量率の基準値におきかえるだめの回
路である。２９は信号処理された信号の表示部である。
離して、所定の変態量率の基準値におきかえるだめの回
路である。２９は信号処理された信号の表示部である。
次に動作について説明する。
被検体の変態初期におｌｉｚて、本装置は２１の送信コ
イルに連続波を流し、変態の進行に伴って、パルス信号
一連続信号切９換え装置２５によって、送信コイルに流
れる正弦波状連続電流をパルス波電流に切シ換える。そ
こで、まず、連続波の動作について説明する。送信コイ
ル２１に連続した正弦波磁流を流した場合、周知のごと
く、板状の被検体の表面には渦電流が生じる。この渦電
流は板中を下方に伝播していき、受信コイル２２の周囲
に高周波の磁場を作る。この磁場の変化によってコイル
２２の両端に電圧が誘起される。コイルに誘起される電
圧は近似的に次式で表される事は良く知られている ｖ＝ｖ。ｅｘｐ （−Ｆｂｈｄ ） −（
１）ｆ二周波数 μ：透磁率 σ：伝導率 ｄ：板厚と
ころで、前述のごとく、被検体の変態の進行にともなっ
て、被検体のオーステナイトがフェライトに変わり、全
量（オーステナイト＋７エライト）に対するフェライト
の比率に従って被検体の透磁率は大きくなっていく。全
量に対するフェライトの比率をＫとして、オーステナイ
トとフェライトの透磁率、伝導率をそれぞれ、μｍ、μ
２．σ１゜σ２とすると受イ６コイル２２の両端の生じ
る誘起電圧は Ｖ−”Ｖｏ ｅｘｐ （５可（Ｉ Ｋ ） ｄ −＆π
ｆ ／４＋ σｚＫｄ））（２）μｌ、μ２ニオーステ
ナイトの透磁率、フェライトの透磁率 σ１．σ２ニオ−ステナイトの伝導率、フェライトの伝
導率 ｆ二周波数 Ｊ（：フェライト／（オーステナイト＋７エライト） となる。ここで、Ｋは変域載量と対応していて、で目的
の変態量率Ｋを求める事ができる。このように、本発明
の基本原理は（２１式に従っている。ところで（り式に
おいては、センサーと板状の被検体の間隔を表す項はな
く、誘起電圧はセンサーと板状の被検体の間隔とは無関
係であシ、誘起電圧からひきだされる変態率量もセンサ
ーと板状の被検体の間隔には影響は受けな−。また、（
２１式の対数をとると、オーステナイトの透磁率に比べ
て、７エライトの透磁率が十分に大きいため、（：ｌ（
１式のごとり一〇、じ電圧の対数は変態量率Ｋ Ｖｃ縁
線形なる。
イルに連続波を流し、変態の進行に伴って、パルス信号
一連続信号切９換え装置２５によって、送信コイルに流
れる正弦波状連続電流をパルス波電流に切シ換える。そ
こで、まず、連続波の動作について説明する。送信コイ
ル２１に連続した正弦波磁流を流した場合、周知のごと
く、板状の被検体の表面には渦電流が生じる。この渦電
流は板中を下方に伝播していき、受信コイル２２の周囲
に高周波の磁場を作る。この磁場の変化によってコイル
２２の両端に電圧が誘起される。コイルに誘起される電
圧は近似的に次式で表される事は良く知られている ｖ＝ｖ。ｅｘｐ （−Ｆｂｈｄ ） −（
１）ｆ二周波数 μ：透磁率 σ：伝導率 ｄ：板厚と
ころで、前述のごとく、被検体の変態の進行にともなっ
て、被検体のオーステナイトがフェライトに変わり、全
量（オーステナイト＋７エライト）に対するフェライト
の比率に従って被検体の透磁率は大きくなっていく。全
量に対するフェライトの比率をＫとして、オーステナイ
トとフェライトの透磁率、伝導率をそれぞれ、μｍ、μ
２．σ１゜σ２とすると受イ６コイル２２の両端の生じ
る誘起電圧は Ｖ−”Ｖｏ ｅｘｐ （５可（Ｉ Ｋ ） ｄ −＆π
ｆ ／４＋ σｚＫｄ））（２）μｌ、μ２ニオーステ
ナイトの透磁率、フェライトの透磁率 σ１．σ２ニオ−ステナイトの伝導率、フェライトの伝
導率 ｆ二周波数 Ｊ（：フェライト／（オーステナイト＋７エライト） となる。ここで、Ｋは変域載量と対応していて、で目的
の変態量率Ｋを求める事ができる。このように、本発明
の基本原理は（２１式に従っている。ところで（り式に
おいては、センサーと板状の被検体の間隔を表す項はな
く、誘起電圧はセンサーと板状の被検体の間隔とは無関
係であシ、誘起電圧からひきだされる変態率量もセンサ
ーと板状の被検体の間隔には影響は受けな−。また、（
２１式の対数をとると、オーステナイトの透磁率に比べ
て、７エライトの透磁率が十分に大きいため、（：ｌ（
１式のごとり一〇、じ電圧の対数は変態量率Ｋ Ｖｃ縁
線形なる。
ｔｎ（Ｖ／￥ｏ）＝ （５（Ｉ Ｋ）ｄ＋ Ａ１μ２
σ２Ｋｄ）μ２〉〉μｌであるから、近似的に、 ｔｎ （Ｖ／Ｖｏ ） ”−ｒＫ ｆμ２σ２ Ｋｄ
−−−−−−−−−（３）となる。ところ
で、被検体板厚ｄが大きく、変態が十分に進行している
場合には、第３図で示されるような、借過悟号３ｏに依
って生じる誘起電圧Ｖは、被検体をまわ９こんでくる信
号３１によって生じるＶεによって塀も九でしまう。そ
こで、不覚りＪでは、第４図のとと＜、（３）式が成立
する領域においては連続波を使用し、それ以外の領域で
はパルス波を使用している。
σ２Ｋｄ）μ２〉〉μｌであるから、近似的に、 ｔｎ （Ｖ／Ｖｏ ） ”−ｒＫ ｆμ２σ２ Ｋｄ
−−−−−−−−−（３）となる。ところ
で、被検体板厚ｄが大きく、変態が十分に進行している
場合には、第３図で示されるような、借過悟号３ｏに依
って生じる誘起電圧Ｖは、被検体をまわ９こんでくる信
号３１によって生じるＶεによって塀も九でしまう。そ
こで、不覚りＪでは、第４図のとと＜、（３）式が成立
する領域においては連続波を使用し、それ以外の領域で
はパルス波を使用している。
次ぎにパルス波の動作について説明する。送信コイル２
１にパルス波を流した場合、周知のととく、板状の被検
体の表面には渦′成流が生じる。この渦電流は板を下方
に伝播していき、受信コイル２２の周囲にパルス状の磁
場を作る。この磁場の変化によってコイル２２の両端に
電圧が誘起されるが、パルス直流■を次式とした場合、
近似的に、Ｉ＝Ｉｏ （ｔ） （ｎＴ ≦ｔ＜
ｎＴ十ｔｏ）＝０ （ｎＴ＋ｔ＋）≦ｔ＜（ｎ＋
１）’ｆ’）ただし、ｎ＝＝０＋１＋２ｙ３＋・曲用中
心周波数をｆとすると 誘起電圧Ｖ： Ｖ＝１（ａ ｔ （■’ （’−Δｔ ）） ｅｘｐ
（−５ｒ７ｄ ）１パ恰時間Δｔ： 透過速度Ｖ： と近似的になる。この渦電流の透過速度Ｖはｆ−１Ｋｈ
ｚ、 μｍ１５０Ｘ４πｘ ｉ ｏ ’Ｈ／ｍｓσ＝
８ Ｘ １０６ｖ／ｍ。
１にパルス波を流した場合、周知のととく、板状の被検
体の表面には渦′成流が生じる。この渦電流は板を下方
に伝播していき、受信コイル２２の周囲にパルス状の磁
場を作る。この磁場の変化によってコイル２２の両端に
電圧が誘起されるが、パルス直流■を次式とした場合、
近似的に、Ｉ＝Ｉｏ （ｔ） （ｎＴ ≦ｔ＜
ｎＴ十ｔｏ）＝０ （ｎＴ＋ｔ＋）≦ｔ＜（ｎ＋
１）’ｆ’）ただし、ｎ＝＝０＋１＋２ｙ３＋・曲用中
心周波数をｆとすると 誘起電圧Ｖ： Ｖ＝１（ａ ｔ （■’ （’−Δｔ ）） ｅｘｐ
（−５ｒ７ｄ ）１パ恰時間Δｔ： 透過速度Ｖ： と近似的になる。この渦電流の透過速度Ｖはｆ−１Ｋｈ
ｚ、 μｍ１５０Ｘ４πｘ ｉ ｏ ’Ｈ／ｍｓσ＝
８ Ｘ １０６ｖ／ｍ。
ｄ ＝ ３ ｒｕｎで、約３ ｍ ／ ｓｅｅで電磁波
の進行速度３×１０８ｍ／ｓｅｃに比軟して非常に小さ
い。不発り」はこの墨を利用している。すなわち、被検
体を透過してくる信号は被検体をまわりこんでくる信号
に比べてΔｔだけ遅れる／こめ、被検体を透過してくる
信号とまわりこんでくる信号を分離する事が可能となる
。
の進行速度３×１０８ｍ／ｓｅｃに比軟して非常に小さ
い。不発り」はこの墨を利用している。すなわち、被検
体を透過してくる信号は被検体をまわりこんでくる信号
に比べてΔｔだけ遅れる／こめ、被検体を透過してくる
信号とまわりこんでくる信号を分離する事が可能となる
。
第５図に送信パルスの形状と変態進行に伴う受信パルス
の形状を一例を示している。第５図（１）は送信波形、
（２） 、 （３） 、 （４） 、 （５）は変態付
率０％、２０チ、４０％、８０％の場合の受信パルスの
製形を示す。
の形状を一例を示している。第５図（１）は送信波形、
（２） 、 （３） 、 （４） 、 （５）は変態付
率０％、２０チ、４０％、８０％の場合の受信パルスの
製形を示す。
一方まわりこみ信号は：
Ｖ＝Ｖ６ （ｎＴ≦ｔ ＜ ｎＴ＋ ｔｏ ）＝＝Ｏ
（ｎＴ十ｔｏ≦ｔ＜（ｎ＋１）Ｔ）となる。したがって
、受信コイル２２で受信された信号を増幅器２７によっ
て増幅し１ｇ号処理回路２８において、ｎＴ＋ｔｏ≦ｔ
＜（ｎ＋１）Ｔのみの信号に着目すると、まわりこみ信
号の効果を消去する事が可能となる。このように、まわ
りこみ信号と透過信号が分離され、この透過信号の大き
さによって変態率量を計算し、表示部２”８で表示する
。
（ｎＴ十ｔｏ≦ｔ＜（ｎ＋１）Ｔ）となる。したがって
、受信コイル２２で受信された信号を増幅器２７によっ
て増幅し１ｇ号処理回路２８において、ｎＴ＋ｔｏ≦ｔ
＜（ｎ＋１）Ｔのみの信号に着目すると、まわりこみ信
号の効果を消去する事が可能となる。このように、まわ
りこみ信号と透過信号が分離され、この透過信号の大き
さによって変態率量を計算し、表示部２”８で表示する
。
以上に述べたごとく、本発明は交番波による測定で出力
の測定値が変態量率に線形的に変化する範囲では送信コ
イル２１に連続した交番′ＬＪＩ流を流し、細り１φ性
が崩！しる範囲、すなわち、まわりこみ磁界の影響があ
る範囲ではパルス混流を流すようにした。
の測定値が変態量率に線形的に変化する範囲では送信コ
イル２１に連続した交番′ＬＪＩ流を流し、細り１φ性
が崩！しる範囲、すなわち、まわりこみ磁界の影響があ
る範囲ではパルス混流を流すようにした。
他の実施例として、連続波において、受信信号の振幅を
情報として利用しているが、位相も、同様の情報葡もつ
−Ｃいるため、変態５１１率を知るために位相を利用し
てもよい。丑た、パルス波については、信号処理回路２
８において、まわりこみ信号と透過信号を分離し、透過
信号の大きさによって変態量率を求めたが、透過信号の
時間遅れを調べる事によって変態量率をもとめる争が可
能である。
情報として利用しているが、位相も、同様の情報葡もつ
−Ｃいるため、変態５１１率を知るために位相を利用し
てもよい。丑た、パルス波については、信号処理回路２
８において、まわりこみ信号と透過信号を分離し、透過
信号の大きさによって変態量率を求めたが、透過信号の
時間遅れを調べる事によって変態量率をもとめる争が可
能である。
送信コイルの直前にあるパワーアンプ、受信コイル後段
にあるチェーンドアンプ、増幅器は本発明の所用第１４
成要素ではなく、場合によっては省くことも可能でもあ
り、それらに準するもの、たとえＯ」、チーーンドアン
プをロックインアンプ等に代替してもよい。
にあるチェーンドアンプ、増幅器は本発明の所用第１４
成要素ではなく、場合によっては省くことも可能でもあ
り、それらに準するもの、たとえＯ」、チーーンドアン
プをロックインアンプ等に代替してもよい。
以上のように、本発明は変態初期においては、測定の感
度に問題のない周波数を使用して、測定の精度を確保す
るとともに、連続法が測定出来ない預域では、パルス法
を使用する事で広い測定範囲を（１１Ｃ保している。こ
のように、本発明では連続法とパルス法をミックスする
事で、厚い被検体の変、法量率／ｒ：変態の開始点〃・
ら終了点まで広い範囲にわたって、３゛ｎ度よく測定す
ることが可能となる効果がある。
度に問題のない周波数を使用して、測定の精度を確保す
るとともに、連続法が測定出来ない預域では、パルス法
を使用する事で広い測定範囲を（１１Ｃ保している。こ
のように、本発明では連続法とパルス法をミックスする
事で、厚い被検体の変、法量率／ｒ：変態の開始点〃・
ら終了点まで広い範囲にわたって、３゛ｎ度よく測定す
ることが可能となる効果がある。
第１図は従来の変態率測定装置のイノ４成を示す説明図
、第２図は本発明の実施例のイ、４成図、第３図はまわ
シこみ現象を示す瓶明図、第４図は連続法による測定と
パルス法による６１１１足の切多換え点を示す説明図、
第５図は送信パルスと変態の進行に伴った受信パルスの
変化を示す波形図である。 符号の説明 １・・・発振器、２・・・被検体、３・・・検出コイル
、４・・・ブリッジ回路、５・・・信号処理装置、６・
・・表示部。 出願人 新日本製鐵株式会社 代理人弁理士 青 柳 稔第３図 第４図 ４ 変態量率 ４００％ 第５図 （１） ｍＳ
、第２図は本発明の実施例のイ、４成図、第３図はまわ
シこみ現象を示す瓶明図、第４図は連続法による測定と
パルス法による６１１１足の切多換え点を示す説明図、
第５図は送信パルスと変態の進行に伴った受信パルスの
変化を示す波形図である。 符号の説明 １・・・発振器、２・・・被検体、３・・・検出コイル
、４・・・ブリッジ回路、５・・・信号処理装置、６・
・・表示部。 出願人 新日本製鐵株式会社 代理人弁理士 青 柳 稔第３図 第４図 ４ 変態量率 ４００％ 第５図 （１） ｍＳ
Claims (1)
- 送信コイルと、被検体を挾んで相対して位置する受信コ
イルとを設け、前記送信コイルに経時的にその太ききが
変化する電流を供給して、受信コイルに生じる電気イ＝
号から被検体の変態率量を測定する方法であって、被検
体の変態の初期においては、交ｆＪ′ｆ電流を送イイコ
イルに供給しで測定をおこない、被検体の変態が進行し
た段階からパルス電流を送１ぎコイルに供給して測定す
るようにしたこと金特徴とする変態量率の測定方法。
Priority Applications (5)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP10731483A JPH0249660B2 (ja) | 1983-06-15 | 1983-06-15 | Hentairyoritsunosokuteihoho |
| EP84902367A EP0146638B1 (en) | 1983-06-15 | 1984-06-14 | Method for measuring transformation rate |
| DE8484902367T DE3477423D1 (en) | 1983-06-15 | 1984-06-14 | Method for measuring transformation rate |
| PCT/JP1984/000309 WO1985000058A1 (en) | 1983-06-15 | 1984-06-14 | Method and apparatus for measuring transformation rate |
| US06/705,467 US4740747A (en) | 1983-06-15 | 1984-06-14 | Method of and apparatus for measuring transformation degree |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP10731483A JPH0249660B2 (ja) | 1983-06-15 | 1983-06-15 | Hentairyoritsunosokuteihoho |
Publications (2)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPS59231446A true JPS59231446A (ja) | 1984-12-26 |
| JPH0249660B2 JPH0249660B2 (ja) | 1990-10-30 |
Family
ID=14455928
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP10731483A Expired - Lifetime JPH0249660B2 (ja) | 1983-06-15 | 1983-06-15 | Hentairyoritsunosokuteihoho |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| JP (1) | JPH0249660B2 (ja) |
Cited By (3)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JP2007093518A (ja) * | 2005-09-30 | 2007-04-12 | Marktec Corp | 肉厚測定装置 |
| JP2007519898A (ja) * | 2003-12-31 | 2007-07-19 | アーベーベー・アーベー | 測定対象のオブジェクト厚さ及び電気伝導度を測定するための方法及びデバイス |
| WO2019003727A1 (ja) * | 2017-06-28 | 2019-01-03 | Ｊｆｅスチール株式会社 | 焼鈍炉中の鋼板の磁気変態率測定方法および磁気変態率測定装置、連続焼鈍プロセス、連続溶融亜鉛めっきプロセス |
-
1983
- 1983-06-15 JP JP10731483A patent/JPH0249660B2/ja not_active Expired - Lifetime
Cited By (5)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JP2007519898A (ja) * | 2003-12-31 | 2007-07-19 | アーベーベー・アーベー | 測定対象のオブジェクト厚さ及び電気伝導度を測定するための方法及びデバイス |
| JP2007093518A (ja) * | 2005-09-30 | 2007-04-12 | Marktec Corp | 肉厚測定装置 |
| WO2019003727A1 (ja) * | 2017-06-28 | 2019-01-03 | Ｊｆｅスチール株式会社 | 焼鈍炉中の鋼板の磁気変態率測定方法および磁気変態率測定装置、連続焼鈍プロセス、連続溶融亜鉛めっきプロセス |
| JP2019007907A (ja) * | 2017-06-28 | 2019-01-17 | Ｊｆｅスチール株式会社 | 焼鈍炉中の鋼板の磁気変態率測定方法および磁気変態率測定装置、連続焼鈍プロセス、連続溶融亜鉛めっきプロセス |
| US11125721B2 (en) | 2017-06-28 | 2021-09-21 | Jfe Steel Corporation | Method for measuring magnetic transformation rate of steel sheet in annealing furnace, apparatus for measuring the same, continuous annealing process, and continuous galvanizing process |
Also Published As
| Publication number | Publication date |
|---|---|
| JPH0249660B2 (ja) | 1990-10-30 |
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