JPS59187282A - ノイズ減少方法 - Google Patents

Abstract

(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。

Description

【発明の詳細な説明】 本発明は一般に井戸式地層測定に係シ、特に、音響せん
新液による井戸式地層測定にｆ−ｐｌｗてせん新液の速
度を測定する際に生ずるノイズを減少する方法に関する
。

発明の背景 音響による井戸代地Ｉ僧測定に卦すては、穴のまわシの
地層にさける圧力波の速度を測定するのが一般的である
。従来の圧力波速度測定システムは、穴内の流体中に懸
架するのに適した円筒状の測定ゾンデと、このゾンデに
接続されてｂて穴内の流体に圧力波を発生するソースと
、上記ゾンデに接続されそして圧力波ソースから離間さ
れていて穴内流体圧力波を検出する１つ以上の検出器上
を備えている。上記ソースによって発生された穴内流体
の圧力波は穴の周りの地層へと屈折される。この圧力波
は地層の１部分に伝搬し、検出器付近の位置において穴
内流体へと屈折されて戻され、そして検出器によって検
出される。ソースと検出器との間の距離と、圧力波の発
生時と検出時との間の時間との比によって、地層の圧力
波速度が求められる。ソースと検出器との間の距離は通
常は固定されていて既知であシ、従って圧力波速度を決
定するには、圧力波の発生時と検出時との間の時間を枳
：」定すれば充分である。精度を上けるために、上記の
距離は通常はソース又は検出器の寸法よシ相昌に大きく
される。地中の地層からオイルやガスを産出するのに１
髪なイ青報は、このような地層の圧力波速度から導吊さ
れる・ 圧力波ソースによって発生窟れｆ−穴内流体の圧力波が
への壁に達すると、前記したようにその周りの地層に屈
折圧力波が形成される。これに加えて、その周シの地ノ
ーには屈折せん新液が形成されると共に、入内の流体中
及び式に瞬接した地層の１部分中を進む被きよう導波も
形成される。せん新液の１部分は圧力波の形態で穴内の
流体中へ屈折されて戻されそして御１矩ゾンデの検出器
に達する。被きよう導波もこの検出器によって検出され
るＱ検出器で検出される３つの形式の波のいずれの波も
その到着で呼称され、即ち地層中の圧力波の屈折によシ
生じる穴内流体の圧力波は圧力波到着と称され、地層中
のせんｌｌｉ；ｆｆ波の屈折によシ生じるものはせん導
波到着と称され、そして被きよう導波によって生じるも
のは被きよう導波到着と称される。従って、検出器によ
って栓用される信号は、圧力波到着、せん導波到着及び
伝きよう導波到着を含む合成信号である。地層中では、
圧力波がせん新液よル速く進み、そしてせん新液が通常
は被きよう導波よ）速く進む。それ故、検出器で俣出き
れる合成信号においては、圧力波が最初の到着波であシ
、せん新液が第２＠目の到着波であり、そして被きよう
導波が最仮の到着波である。

地層の圧力波速度を測定する際には、圧力波の発生時と
、検出器で検出される最初の到着波の検出時との間の時
間・ｒンクーバルによシ、地層中の屈折圧力波のおおよ
その進行時間が乃見られる。従って、その後に到着する
ぜん新液や被きよう導波は地層の圧力波速度の測定には
役立１ζない。

圧力波は、ソースと検出器との間の距離にほぼ等しい畢
直方向の地層距離を進むのに加えて、流体中の短い距離
も進む。このような短い距離を進むのに必要とされる余
計な時間によ多速度の測定にエラーが介入する。このよ
うなエラーを減らすために、従来の測定装置では、少な
くとも２つの検出器が穴に沿って互いに垂直方向に離間
されて用いられている。これら２つの検出器による検出
時と検出時との間の時間インターバルが、送信時と検出
時との間の時間インターバルに代って測定される。２つ
の検出器間の距離とこのような時間インターバルとの比
によって圧力波速度が与えられる。圧力波は２つの検出
器に達する前に穴内流体中のほぼ等しい短い距離を進む
ので、２つの検出器による検出時と検出時との間の時間
インターバルは地層中の実際の進行時間の正確な尺度と
なる。それ故、２つの検出器を用いて、これら２つの検
出器による検出時と検出時との間の時間を測定すること
により、よシ正確な圧力波速度が求められる。これらの
従来装置では、その他のスジリアス作用、例えば穴の大
きさの変動やゾンデの傾斜の影響が減少される。このよ
うな装置の１つがＬｏｇ　Ｉｎｔｅｒｐｒｅｔａｔｉｏ
ｎ　、　　第１巻−原理、Ｓｃｈｌｕｍｂｅｒｇｅｒ　
　Ｌｉｍ１ｔｅｄ　、　　Ｎｅｗ　Ｙｏｒｋ　、　Ｎ、
Ｙ。

１Ｄ０１７，１９７２年版、第３７頁〜３８頁に説明さ
れている。

せん新液速度を測定する場合にも、地中の地層からオイ
ルやガスを産出するための重要な情報が得られることが
知られている。せん新液速度と圧力波速度との比をとる
ことによ勺、地中の地層が岩石学的に明らかになる。父
、せん新液速度を測定する場合には、地震せん新液の時
間区分を深度区分に変換することもできる。又、せん新
液の測定は、地層に関するその他の重要な特性、９１ｉ
えは多孔度、流体飽和度及び断層の存在、を判断するの
にも有用である◎ 従来の圧力波測定ソース及びこれによ多発生される圧力
波は測定ゾンデの軸に対して対称的である。このような
圧力波が周囲の地層へと屈折された時には、屈折せん新
液と圧力波との相対的な振巾は、後で到着するぜん新液
を、先に到着する圧力波と区別することが困難であると
共に、地層中の圧力波の屈折により生じる穴内の反射と
区別することも困難であるような相対振巾となる。それ
故、従来の対称的な圧力波ソースを−すんＩｆｒ波速変
速度定に使用することは困難である。記録された全音波
列から到着せん新液を取り出すために相関技術が用いら
′Ｊして因る。然し乍ら、このような技術テハ、コンピ
ュータを用いることによってデータを処理することが通
常必要とされ、せん新液速度をオンラインで測定できな
い。又、せん新液の到着が圧力波の到着と時間的に接近
している場合（・ζは、せん新液を取シ出すことも困難
である。

せん新液速度を測定する非対称の圧力波ソースが提案さ
れて込る。このようなソースを用いプヒ場合には、到着
せん新液の振巾が到着圧力波の振［１コよりも相農に大
きくなる。到着圧力波と区別するように検出及び記録装
置のトリガレベルを調整することによシ、せん新液が最
初の到着波として検出される。これにより、地層中のせ
ん新液の進行時間、ひいてはせん新液の速度を測定する
ことができる。このような非対称のソースの場合には、
このソースが穴内訛体中に一方向に正圧力波を発生する
と同時に逆方向に負圧力波を発生する０２つの圧力波の
干渉により、地層中の屈折せん新液の振巾が地層中の屈
折圧力波の振巾↓シも相当に大きくされる。この形式の
非対称のソースが、Ａｎｇｏｎａ　　氏等のヨーロッパ
ｌ庁許出願第３１９８９号、Ｗｈ　ｉ　ｔ　ｅ氏の米国
特許ｇ３，５９１，２５５号、並びにＫｉｔｓｕｎｅｚ
ａｈ＋氏の米１ｄ％許第４．２０７．９６１号に開示さ
れている。

Ａｎｇｏｎａ　　ｆｒ、等は、２枚の圧電プレートを互
いに接合して測定ゾンデに取り付けたものを含む屈曲型
ソースにつ力て開示してＡる。２枚の圧電プレート間に
電圧がかかると、これらのプレートは屈曲する。これら
のトランスジューサプレートが屈曲すると、一方向に正
圧力波が形成されると同時に逆方向に負圧力波が形成さ
れる。Ｗｈｉｔｅ氏は、各々が半中空円筒の形状をしｆ
Ｃ２つの圧観セグメントよ）成る圧力波ソースについて
開示している。

２つの圧電セグメントは分割円筒を形成するように組立
てられる。２つのセグメントは極性が互込に逆にされ、
各セグメントに電王が印加されると、一方のセグメント
が半径方向に膨張さ比ると同時に他方のセグメントが半
径方向に収伶され、これにより、一方向に正圧力波が発
生されると同時に逆方向に負圧力波が発生される。　Ｋ
ｉｔｓｕｎｅｚａｋｉ氏の場合には、ボビン組立体に耶
シ付けられたコイルが永久磁石の磁界内に配置され、ボ
ビンｆｆ４立体を駆動する電流がコイルに通される。ボ
ビン組立体が動くと、成る童の水が一方向に放出される
と同時にこれと同量の水が逆方向に吸引され、これによ
り、一方向に正圧力波が発生されると同時に逆方向に負
圧力波が発生される。

穴内流体である媒体を介してソースを穴壁に接続するも
のに代る別の形式のせん新液助］定ソースにおいては、
ソースが穴壁に直結されるか又は取シ付はパッドのよう
な根株的な手段を介して接続される。このようなせん新
液測定ソースが、Ｅｒ　ｉ　ｃｋｓｏｎ　　氏等の米国
特許第３　ｒ　３５　ａ　＋　９８３号並びにＶｏｇｅ
１氏の米国特許第３．９４９．３５２号に開示されてい
る。

発明の概要 前述したような井戸式地層測定に使用される井戸もしく
は穴の周りの地層におけるせん新液の速度を泪：Ｊ定す
る方法としては、井戸に沿って地中に４極せん新液を送
信し、井戸に沿って送信点から長手方向に離間された点
においでせん新液の到着を検出し、そして送信時と検出
時との間の時間経過を測定して、地層を通るせん新液の
速度を決定することを含むものが考えられる。また、こ
の方法を実施する装置としては、井戸内へ下げられたシ
上けられたりするハウジングと、このハウジング内にあ
って４極せん新液を井戸の周ｐの地層へ送信する信号発
生手段と、上記ノ・ウジング内にあって上記信号発生手
段から井戸に沿って長手方向に離間されていて上記４極
せん新液の到着を検出する信号検出手段とを備えるもの
が考えられる。

その好ましい具体例では、４つの圧力波、即ち第１及び
第２の正圧力波と第１及び第２の負圧力波とを実質的に
同時に流体中に発生することにより、この流体を含む井
戸の周囲の地中に４極せん新液が送り込まれる。第１及
び第２の負の圧力波は流体内の第１及び第２の点におい
て各々発生され、そして第１及び第２の正圧力波は流体
内の第５及び第４の点で各々発生される。第１、第２、
第５及び第４の点は、第１、第２及び第６の点と、これ
ら第１、第２及び第６の点で画成されてこれらの点を含
むような平面に対する第４の点の直角投影点とによって
４隅が定するような四辺形において、この四辺形の４つ
の角度が各々１８０°未満となるような位置である。第
１及び第２の点は上記四辺形の対向した隅を定める。４
つの圧力波の各々の周波数レンジは、４つの圧力波の周
波数に対して共通の周波数レンジとして定められた重畳
する周波数部分を含んでいる。４つの圧力波の各々は４
つの全圧力波に共通した成分波を含んでおり、この成分
波は上記重畳部分の周波数を有している。このように発
生された４つの圧力波は干渉し、穴の周囲の地層に４極
せん新液を発生する。

４極せん新液ソースによって形成された波を検出するの
に４極型の検出器を用いた場合には、本発明の方法によ
って、単極及び２補償号によ多形成されるノイズを減少
することができる。本発明のノイズ減少方法によれば、
４極検出器は、４極せん新液ソースから離間されてこれ
に整列される。

このソース及び検出器は、上記した最初の測定記録を形
成するように用いられる。次いで、上記ソースは、この
ソースと検出器とを通る線に対して実質的に９０°回転
される。次いで第２の測定記録が形成される・次いで上
記ソースは、第１の測定記録の形成中のその位置から実
質的に１８０゜回転されるように、更に実質的に９０°
回転される。次いで第３の測定記録が形成される。上記
ソースは、次いで、第２の＃ＪＪ定記録の形成中のその
位置から実質的に１８０°回転されるように、実質的に
９０°回転される。次いで第４の測定記録が形成される
。次いで第２及び第４の測定記録の和を第１及び第５の
測定記録の和から減算することによって単極及び２極の
せん析液ノイズが減少される。

好ましい実施例の説明 第１Ａ図は本発明のノイズ減少方法を適用しうる音匂測
定システムの概略図である。測定ゾンデ２０は井戸内に
下げられたり上げられたシする。

コノゾンデけ、４極せん所沢ソース２２と、２つの検出
器２４．２５とを備えている。測定を開始するために、
ゾンデ２０は、地層３ｏで取り巻かれた穴２８に満たさ
れた流体２６中に懸架される。

検出器２４．２５け、穴２８に沿って互いに長手方向に
離間されると共にソース２２からも離間されるようにゾ
ンデ２ｏに接続される。ソース２２はトリガ・記録制御
ユニット３２に接続される。

第１Ａ図には、トリが・記録制御ユニット３２が測定ゾ
ンデとは別のユニットとして示されているが、４極せん
所沢ソースを作動するユニットの部分は、操作が便利な
ように、測定ゾンデに収容されてもよい。検出器２４．
２５によって記録される信号は、帯域フィルタ３６、増
巾器３８及び時間インターバルユニット４０へ送うれる
。

後述するように、トリが・記録ユニットはソース２２を
トリガするのに用いられ、ソース２２は４極せん新液を
地層３０に発生する・４極せん新液の到着は検出器２４
及び２５によって検出される。井戸の軸は４極放射に対
する圧力波の節である・それ故、４極せん新液の到着を
検出するためには、検出器２４．２５が井戸の軸上にあ
ってはならない。又、ゾンデ２０は、検出器２４．２５
によって検出された４極の到着せん新液を増巾する前置
増巾器（第１Ａ図には図示せず）を備えている。増巾さ
れた信号はフィルタ３６によってフィルタされそして増
巾器３８によって再び増巾される。検出器２４による到
着検出時と検出器２５によるその検出時との間の時間イ
ンターバルが時Ｍ　インターバルユニット４０によって
迎Ｊ定さレル。

このような時間インターバルは必要に応じて記憶されて
もよめＬＰ示されてもよい。

第１Ｂ図は、４極測定せん所沢ソースの簡単な斜視図で
ある。第１Ｂ図に示されたように、４極測定せん所沢ソ
ース５８は、測定ゾンデ６０と、４つの部材６１．６２
．６３及び６４とを備えてＡる。第１Ｂ図に示された例
にかいては、測定ゾンデ６０が＠６６をもつ中空円筒で
あり、４つの部材の各々は圧電材料で作られた中空円筒
の区分である。４つの部材は、ゾンデと実質的に同軸的
であって且つ６１．６３．６２．６４という循環的な順
序でゾンデの軸６６を取シ巻くようにゾンデ６０に接続
される。４つの部材は選択された方向に極性付けされる
。この例にむいては、４つの部材が半径方向に極性付け
されるが、後述するように円周方向に極性付けされた部
材も使用される。

４つの部材の各々の円筒内面と外面との間に電気パルス
が与えられ、各部材を半径方向に膨螢又は収縮させる。

電気パルスとしては方形パルスが受は入れられる。４つ
の部材全部が第１Ｂ図に示されたように半径方向外方に
極性付けされ、そして部材６１及び６２の円筒内面が円
筒外面より高電位になるように電気ノヤルスが部材６１
．６２に与えられた場合には、部材６１及び６２が最初
に半径方向に収縮する。収縮の方向が第１Ｂ図に矢印で
示されている。部材６３及び６４への電気パルスは、こ
れら部材の円筒外面がその円筒内面よシ高宙位になるよ
うに与えられる。部材６３及び６４は第１Ｂ図に示すよ
うに最初半径方向に膨張する。４つの部材に実質的に同
時に電気パルスが与えられた場合には、４つの部材が実
質的に同時に４つの圧力波を発生し、即ち、部材６３．
６４の膨張によって正の圧力波が発生され、そして部材
６】及び６２の収縮によって負の圧力波が発生される。

４つの部材に与えられる電気・やルスが重畳した周波数
を有しそＬ２て更にこのようなＭ畳した周波数内の周波
数をもつ共通成分を有している場合には、発生された４
つの圧力波が干渉して、４極ソース５８の周りの地層３
０に入シ込み、この地層に４棲せん新液を形成する。４
つの部拐に与えられる電気・ぐルスは、実質的に同様の
波形であるのが好オしす。測定ゾンデ６０は４つの部材
に隣接して４つの窓を有しておシ、４つの部材によって
発生された圧力波はこれらの窓を経て穴内の流体へと半
径方向に伝搬することができる。

４極ソース５８によって地層３０に発生された４極せん
所沢は、第４図を参照して後述するように、穴に沿って
ンース５８から長手方向に離間された位置で検出される
。

前記したように、４極せん断性ンース５８を用いて穴内
の流体に４つの圧力波が発生これ、これによシ生じる合
成圧力波がその周囲の地層へと屈折することによ一す、
地層に４極せん所沢が形成される。又、このような合成
圧力波の屈折により、地層には屈折圧力波も形成される
が、このような屈折圧力波の振巾は屈折４極せん所沢の
振巾より相当に小さい。従って、検出及び記録装置のト
リがレベルを調整することによシ、４極せん所沢の到着
が、検出器で検出される最初の到着となる。

発生された２つの負の圧力波の共通成分は実質的に同相
であるのが好ましいと共に、発生された２つの正の圧力
波の共通成分に対して実質的に逆位相であるのが好まし
い。これによ如４極ソースの効率が改善される。従来の
圧力波測定では、パルス波の形式の圧力波が使用されて
いる。第１Ｂ図について述べた４つの圧力波は圧力波／
！ルスでもよいが、長い波列を用すでもよい・４つの圧
力波は実質的に同じ波形の圧力波パルスであるのが好ま
しい。このような波形では、本方法がよシ効率的である
。というのは、４つの圧力波の共通成分のみが互いに干
渉することによシ地層に４極せん所沢が形成されるから
である。

４極せん断波ソースによって発生される４つの圧力波の
重畳周波数をもった共通成分は、成るレンジ内の周波数
を有するのが好ましい。このような好まし込周波数レン
ジは、せん所沢の進み速度が異なる地ノーの種類によっ
て変化する。従って、せん新液速度のオオよそのレンジ
が分っている場合には、好ましい周波数レンジを選択す
ることができる。山径１Ｄインチ（２５Ｃ７ｒＬ）の井
戸の場合、種々のレンジのせん新液速度に対する重畳周
波数の好ましい周波数レンジは次の表に示した通シであ
る。

５０００−６［］Ｏｎ　　ｆｔ／ｓｅａ　　　　５　　
−１４　　ＫＨｚ６０００−７０００　　ｆｔ、／’ｅ
ｃ　　　　３．５−１８　　にＨ２７０００−８０００
ｆｔ／ｓｅｃ　　　　３．７−２１　　ＫＨｚ８０００
−９０００　　ｆｔ／ｓｅｃ　　　　４　　−２５　　
ＫＨｚ４つの圧力波の重畳周波数の周波数レンジが４に
Ｈ２ないし１４　ＫＨｚである場合には、４極せん断波
ソースは、５０００ｆｔ／秒ないし９０００ｆｔ／秒の
全せん新液速度レンジに対し、好ましい周波数レンジで
作動する。地層のせん新液速度のおおよそのレンジは、
地層の圧力波速度を測定するような一般の方法によって
推定される。せん新液速度は圧力波速度のほぼ半分であ
る。測定された圧力波速度から、せん新液速度のかおよ
そのレンジが推定される。

好ましい周波数は井戸の直径に対して逆に変化する。そ
れ故、井戸の直径が１０インチ（２５ｃｍ）ではなくて
ｄインチの場合にＩＩ′ｉ、上記の表にリストされた値
に係数１０／ｄを乗算することによって好ましい周波数
レンジが与えられる。

４極せん断波ソースの作動周波数は、本出願人の知って
いる他のオンライン測定装置の作動周波数よりも相当に
太きい。４極せん断性ンースの作動周波数がこのように
高いことにより、地層のせん新液速度をより正確に測定
することができる。

好ましい例においては、４つの部材が中壁円筒の４つの
区分であり、これらはゾンデの軸と実質的に同軸的であ
り且つこの軸から等距離にある。

半径の閏なる別々の円筒の区分を用いてもよい。

このような４つの区分は、たとえこれらがゾンデの軸と
同軸的でなくても、これら区分の軸がゾンデの軸と実質
的に平行であり且つゾンデの軸が各区分の凹面側にある
ようにこれら区分が方向付けされているならば、このよ
う々区分を使用できることが明らかである。このような
形態は％ｉ１ｓ図の４つの部材６１ないし６４を軸６６
から半径方向に別々の距離離すことによって得られる。

第１Ｂ図の４つの部材の循環的な順序６１．６３゜６２
．６４は４つの部材の相対的な位ｔ６を定める。

この順序は循環釣下あるから、次のよう々循環順序のい
ずれを用いても同じ相対位置に達する：６３．６２．６
４，６１：６２，６４．６・ｌ。

６３：６４，６１，６３，６２゜４つの部材は、第１Ｂ
図に示すように、軸６６のまわりで実質的に均一に離間
されるのが好ましいが、４つの部材が軸６６のまわりで
均一に離間されないような構成も使用できる。対向して
配置された２つの部材、例えば６１，６２．又は６３．
６４を取り替えても第１Ｂ図のソースの作動には影響な
い。

４つの部材６１．６２．６３及び６４は第１８図に示す
ような中空円筒の区分である必要はなく１それらの重心
が後述するように互いに配置されそして前記した第１Ｂ
図の区分と同様に圧力波を発生する限り、いかなる形状
又は大きさの本体であってもよい。重心は、１９７８年
、米国、マサチューセッツ州、ボストンのＨｏｕｇｈｔ
ｏｎ　Ｍｉｆｆｌｉｎ　Ｃｏ。

のＡｍｅｒｉｃａｎ　　Ｈｅｒｉｔａｇｅ　　Ｄｉｃｔ
ｉｏｎａｒｙ　　ｏｆ　　ｉｌｕ　　Ｅｎｇ目ｓｈＬａ
ｎｇｕａｇｅ　　では、一定（即ち均一）の密度をもっ
た物体の質量の中心と定義されている。物体の密度が均
一でない場合、このような物体の重心は。

このような物体が一定密度のものであった場合にこのよ
うな物体の重心となるであろう点として定められる。部
材６２の重心が第１Ｂ図に６２ａで示されている。

いかなる形状又は太き情の４つの部材（第１１第２、第
３及び第４の部材）も、４隅が、第１゜第２及び第６の
部材の重心と、これら第１．第２及び第５部材によって
画成されてこれら部材の重心を含むような平面に対する
第４部材の重心の直角投影点とによって定められる四辺
形において、この四辺形の４つの角度が各々ｉｓｏ″未
満であるように、ハウジングに接続される。４つの部材
は、２つの対角方向に対向した隅に重心をもつ部材が正
の圧力波を発生しそして他の２つの部材が負の圧力波を
発生し、これら４つの圧力波が共通の成分波をもつよう
に、振動手段によって撮動される。このようにして発生
された４つの圧力波は互いに干渉して、地層中に４極せ
ん制波を形成する。４つの部材の重心は同一平面内にあ
って方形の４隅を形成するのが好ましい。これらの重心
を含む平面は穴の軸に対して垂直であるのが好ましい。

４つの部材が本質的に圧力波の点源と７なる程小さい場
合には、４つの部材の重心と同様に９間的に看かれた４
つの点において４つの圧力波が実質的に発生される。

４つの部材は、第１Ｂ図に示されたものとは逆に、半径
方向内方に極性付けされてもよい。このような場合には
、部材６１．６２が外方によハき。

部材６３．６４が内方に動く。４つの部材に与えられる
パルスの極性が逆にされた場合には、４つの部材の動く
方向も同様に逆にされる。部材６１゜６２が半径方向外
方に極性付けされ、一方１部材６３．６４が半径方向内
方に極性付けされ、そして最初に４つの部材の内面が外
面より高電位になるように電気パルスが与えられた場合
には１部材６１．６２が最初半径方向に収縮しそして部
材６３．６４が最初半径方向に膨張する。このような全
ての設計はソース５８“で４極せん制波を発生するのに
用いられる。４つの部材は形状及び寸法が実質的に同じ
でありそして大向の同じ深さにかいて軸６６に対して対
称的に分布され、軸６６が穴の軸と一致するようにされ
るのが好ましい。このような形状、寸法及び分布の場合
には％　４極せん断波ソース５８が効率よく作動する。

算２図及び第３図は別の例を詳細に示している。

第２図は、測定ゾンデの軸６６を含む平面に沿った第１
Ｂ図の４極測定せん断波ソースの断面図である。第５図
は第２図の５−３線図に沿った図であり、測定ゾンデの
軸に垂直な平面に沿った４極ソースの断面図である０ ４つの圧電部材６１．６２％　６３及び６４は、第２図
に示すように、測定ゾンデ６０に接続される。ピストン
６８及び７０は、測定ゾンデ６０にぴったり嵌着するよ
うな寸法のものである。ピストン６８及び７０はねじ込
シされたへこみ部７２及び７４を各々有し、２つのピス
トンはピストンロッド７６によって連結され、ピストン
ロンドの両端はねじが切られていて、ピストン６８及び
７０のへこみ部７２及び７４へねじ込まれるような大き
さにされている。ソース５８を組立てるためには、ピス
トンロッド７６をノッキング材の環状本体７８に挿入し
、４つの部材６１ないし６４を、ピストンロッド７６と
実質的に同軸的になるように本体７８の円筒外面に配置
する。

バッキング材の２つの環状リング８０及び８２を４つの
部材及び本体７８にぴったりと嵌着し、これら部材を配
置保持する。次いで、ピストンロンドア６及びピストン
６８．７０を前記したように組立て、全組立体を測定ゾ
ンデ６０に挿入する。

測定ゾンデ６０の周囲には４つの窓が配置されており、
これらの窓は４つのゴム膜８４．８６．８８及び９０に
よってシールするよって包囲されている。

４つのゴム膜は、機械的なりリップのような一般の手段
によって測定ゾンデに取り付けられることにより４つの
窓をぴったりと閉じる。４つのゴム膜と４つの圧電部材
との間のスペースにはオイル９２が充填される。０リン
グ９４及び９６はピストン６８．７０と測定ゾンデ６０
との間の接触面をシールし、オイル９２が漏れないよう
にする。

電気接続用の通路を形成するため、ピストン６８及びピ
ストンロンドア６はその中央を貫通する穴１０２．１０
４を各々有している。これらの２つの大は互いに連通し
ている。ピストンロッド７６は、更に、その軸に垂直な
通路１０６を有しており、これは穴１０４に通じている
。ピストン６８は、四に、４つの通路１０８を有し、そ
の一端は穴１０２に通じておりそしてその他端は４つの
部材の円筒外面に通じている。電気ノ４ルス発生器１１
０Ｈ２グループのワイヤによって４つの部材に接続され
、グループ１１２は４本のワイヤ１１２ａ、１１２ｂ、
１１２ｃ及び１１２ｄより成り、グループ１１４はワイ
ヤ１１４　ａ、　１１４ｂ。

１１４Ｃ及び１１４ｄより成る。グループ１１２のワイ
ヤは／４’ルス発生器の正端子に接続され、そしてグル
ー７０１１４のワイヤはその負端子に接続される。ワイ
ヤ１１２Ｃ及び１１２ｄは穴１０２に通され、そして通
路１０８に通され　Ｍ材６３及び６４０円筒外面に接続
される。ワイヤｌ　１２ａ及［１１２ｂはピストン６８
の穴１０２及びピストンロッド７６の穴１０４に通され
、そして穴１０６及び本体７８を経て部材６１及び６２
の円筒内面へ各々接続される。同様にワイヤ１１４ａ及
び１１４ｂは穴１０２及び通路１０８に通され、そして
部材６１及び６２の円筒外面へ各々接続される。同様に
、ワイヤ１１４Ｃ及び１１４ｄは穴１０２．１０４、及
び１０６に通され、そして部材６３及び６４の円筒内面
に各々接続される。従って、電気）Ｚルス発生器１１０
が２グループのワイヤ間に電気パルスを与えると、４つ
の部材の１つに接続された各別のワイヤ間にノ４ルスが
与えられる。このようなノぐルスにより部材６１及び６
２の円筒内面はその円筒外面より高電圧にされる。

部材６１及び６２が半径方向に極性付けされている場合
には、このような高位により部材６１及び６２が最初半
径方向に収縮させられることが分っている。パルス発生
器１１０によって与えられるパルスにより、部材６３及
び６４の円筒外面はその円筒内面より高電位にされる。

部材６３及び６４は半径方向外方に極性付けされており
、従ってこのような電位によって２つの部材は最初半径
方向に膨張させられる。

上記のよ・うに接続されると、実質的に同じ電気パルス
がパルス発生器１１０により４つの部材に実質的に同時
に与えられ、４つの部材を実質的に同時に動かし即ち部
材６１及び６２は最初に収縮して内方に動き、そして部
材６３及び６４は最初に膨張して外方に動く。圧電材が
電気ノ４ルスによって最初に膨張又は収縮された後は、
この最初のトリガパルスに続いて電気パルスが供給され
なくても、圧電材は交互に膨張及び収縮することが分っ
ている。従って、電気パルスを４つの部材に与えて１部
材６１及び６２を収縮させそして部材６３及び６４を伸
張させた後は、部材６１及び６２が交互に膨張及び収縮
しそして部材６３及び６４が交互に収縮及び膨張する。

４つの部材は交互の膨張及び収縮中にエネルギを失ない
、それらの撮動は結局減衰されるが、膨張及び収縮中に
は。

４つの部材が４つの圧力波列を形成する。ノ９ルス発生
器１１０によって４つの部材に与えられる４つの電気パ
ルスは極性以外は実質的に同じであるので、４つの圧力
波列は実質的に同じ波形をもつ。

部材６１及び６２によって形成される波列は実質的に同
相である。部材６３及び６４によって形成される波列は
互いに実質的に同相であるが、部材６１及び６２によっ
て形成される波列とは実質的に逆位相である。このよう
な圧力波はオイル９２を経、ゴム膜を経て、穴内の流体
２６へと伝達され、最終的には地層３０へと伝達される
。このように形成された４つの圧力波は互いに干渉し、
地１脅３０に４極せん析液が形成される。このようなせ
ん析液は各地層に伝搬し、屈折して穴内流体２６へ戻さ
れ、後述するように測定ソース５８から離れたところで
検出される。本体７８は、４つの部材によって発生され
る４つの圧力波列の幅を短くするように４つの部材の反
動を制動する良好な制動特性を有した７４ツキング材で
作られるのが好ましい。

４つの圧電部材６１ないし６４は市販の圧電クリスタル
で容易に作られる。米国、オー・イオ州、ベッドフォー
ドのＶｅｒｎｉｔｒｏｎ　Ｃｏｍｐａｎｙによって供給
される圧電クリスタルで充分である。形式の市販の圧電
クリスタルは、半径方向外方に極性付けされた中空円筒
の形態である。このようなりリスタルの円筒内面及び外
面の各々には銀のような導電材の枦膜層が形成される。

パルス発生器１１０からの電気ノ４ルスは４つの部材の
隣接部材に互いに逆極性で与えられるので、これら隣接
部材の日清）内面及び円筒外面は電気的に絶縁されねば
々らない。このような絶縁は、４つの区分６１ないし６
４を形成するように４つの細い長手方向部分を切り抜く
ことによって達成される。或いは又、このような細い長
手方向部分を切り抜く代りに、このような部分の内面及
び外面上の導電層を削り落としてもよい。

第４図は、せん析液の速度を測定するために前述の方法
がいかに用いられるかを示す簡単な部分斜視図及び部分
概略図である。舅４図に示されたように、測定ゾンデ１
４０は％４極せん析液ＩＪ定ソース５８と、２つの検出
器１４２及び１４４とを備えている。２つの検出器は、
ゾンデ１４０内での電気接続を簡単にするために、ソー
ス５８よシも地表に接近されている。２つの検出器は第
６図を参照して以下に述べる４極検出器であるのが好ま
しい。４極せん析液測定ソース５８は、電気ノぐルスに
よって作動されると、前記したように各地層３０に４極
せん析液を形成する。このような４極せん析液の１部分
は上方に進む。その１部分は検出器１４２付近の穴内導
体２６へ屈折して戻されて、検出器１４２によって検出
される。然し乍ら、このような４極せん析液の１部分は
（に上方へ進み、検出器１４４付近の穴内流体２８へ屈
折されて、検出器１４４で検出される。それ故、検出器
１４２による４極せん析液の屈折検出時と、検出器１４
４によるその検出時との間の時間インターバルは、４極
せん析液が２つの検出器間の距離を進むのに必要な進行
時間を与える。２つの検出器を用いるのが好ましい赤、
１つの検出器を用いるだけでも充分であることが明らか
であろう。

１つの検出器しか使用しない時には、５２〜ス５８と検
出器との間の４極せん析液の進行時間カミ、ソース５８
による４つの圧力波の発生時と、検出器による４＃！、
ぜん新注の到着の検相時との間の時間インターバルによ
って与えられる。

上記のソース５８によって発生された４つの圧力波は互
いに干渉して、地層３０に４極せん析液を形成するだけ
でなく、２極及び単極せん析液も形成する。単極及び２
極せん析液は４極せん析液に比べて振幅が゛非常に小さ
く、検出信号の記録にはノイズとして現われる。本発明
によれば、このようなノイズは以下に説明するように減
少される。

第５図は、２極及び単極波をノイズとして含む４愼波の
放射）Ｚターンを示している。第５図の２本の垂直の直
線は４極波の対称軸であシ、一方の線は互いに逆の方向
１４６．１５０を有し、そして他方の線は互いに逆の方
向１４８．１５２を有する。４極波の放射ツヤターンは
第５図に１５４として示されている。２極及び単極ノイ
ズの放射・母ターンは第５図に点線で１５６及び１５８
として示されている。ソー２５８の４つの部材が円筒の
４つの同じ区分よシ成りそして第６図に示すように軸６
６のまわシに対称的に分布されている場合には、一方の
対称軸は第６図に示すように２つの。

対向配置された部材の中心を適役、そして他方の軸は他
の２つの部材の中心を通る。第５図に放射パターンが１
５８で示された単極ノイズは対称的であ）、大きさＭを
有する。第５図に放射パターンが１５６で示された２極
ノイズは４極波の対称軸に対し何らかの方向を有する。

第５図に示されたように、２極ノイズは方向１４６．１
４８．１５０及び１５２に成分０１、Ｄ２、−ＤＩ及び
−ｏ２を各々有する。４極波１５４は方向１４６．１４
８．１５０及び１５２に成分Ｑ、−Ｑ、Ｑ及び−Ｑを各
々有する。

第６図に示すように検出器の４つの部材がソース５８の
４つの部材と整列され、そしてソース５８によシ発生さ
れる４＠波並びに単極及び２（甑ノイズの放射、？ター
ンが第５図に示すようなものである場合には、検出器に
よって検出される信号がＭ＋Ｄ１＋Ｑであシ、この信号
Ｆｉ最初の測定記録として記録される。ソース５８はソ
ース及び検出器の共通軸のまわシで検出器江別して実質
的に９０°回転され、第２即」定記録がなされる。この
場合の記録信号はＭ十０２−Ｑである。この第２の記録
の後にソース５８は更に９０°回転され、従って今やソ
ース５８は最初の記録中の位置から１８０°回転される
。第５の記録がなされ、記録信号はＭ−ＤＩ＋Ｑとなる
。ソース５８は第２の記録中の位置から１８０°回転さ
れるように四に９０’回転される。第４の記録がなされ
、記録信号はＭ−Ｄ２−Ｑとなる。第２及び第４記録の
和を第１及び第６記録の和から減算すると、ソース５８
によって地層中に形成される単極及び２極せん断ＩＮに
よシ生じるノイズが実質的に減少される。

上記のノイズ減少法は、測定ゾンデの軸のまわシに対称
的に配性された４つの実質的に同じトランスジューサで
各々構成された４ｆｊ、せん新液ソースと検出器とにつ
いて説明したが、この同じ方法を、他の４極せん新液ソ
ース及び検出器を用いて実施できることも明らかであろ
う。ソース及び検出器が同軸的でない場合、或いはソー
ス及び検出器が軸を有していない場合には、上記した方
法のようにソース及び検出器の共通軸のまわシでソース
を回転するのではなく、ソースはソース及び検出器の両
方を通る線のまわりで回転される。

４極せん新液ソースを検出器に対して物理的に回転する
ことが不便な場合には、２回の測定記録間で２グループ
のワイヤ１１２及び１１４同に与えられる）（ルス信号
の極性を反転させることによｐ若干の単１框せん析液ノ
イズが減少される。成る記録信号を他の記録信号から差
し引きすることによυ、単極せん析液によって生じたノ
イズが減少される。パルス信号の極性が逆転された場合
には、４極せん新液ソースが９０°回転されかのように
、発生される４極せん析液の極性が逆転する。単極せん
析液ノイズの１部分は２回の記録間に極性が逆転しない
。成る測定記録信号を他の測定記録信号から差し引くこ
とによシ、単極せん析液ノイズのこの１部分が減少され
る。２グループのワイヤ１１２．１１４間に与えられる
・量ルス信号の極性は、第６図に示すようにソース５８
と−々ルス発生器１１０との間に接続された極性スイッ
チ１６８によって容易に逆転される。

従来の検出器は対称的であり、ソース５８の回転によ）
生じる変化を検出するようには使用できない。このよう
な変化を検出するためには、検出器１４２及び１４４か
ソース５８に構造的に類似した４極検出器であるのが好
ましいが、２つの検出器は・ｆルス発生器に接続される
のでＨなく、第６図に示すように波形記＠器１６６へ同
様に接続される（第６図には１つの検出器と、記録器１
６６へのその接続のみが示されている）。２つの検出器
の各々の４つの部材は、第６図に示すようにゾンデのＩ
ｌ！Ｉｔ］６６を基準とし、ソース５８の４つの部材と
方位的に揃えられるのが好ましい。穴の軸は４極放射に
対する圧力波の節であるから、４つの部材は穴の軸上に
ないのが好ましい。最良の結果を得るためには、４つの
部材が穴と同軸的にされる。

第４図を説明すれば、２つの検出器１４２及び１４４は
４極検出器であるのが好ましい。２つの検出器の各々の
４つの部材は第６図に示すようにソース５８の４つの部
材と方位的に揃えられる。

他の形式の検出器を用いてもよい。膜８４．８６．８８
及び９９によってシールされる第６図の４つの窓のうち
の１つ、２つ又は６つが、これら窓を通しての音波の伝
達を実質的に減少するような物質で覆われる場合には、
一般の中窒外面型圧電、検出器を用いてもよい。このよ
うな窓のうちの２つを檀うべき場合には、これらの窓が
対向して位置したものでなければならず、例えば膜８４
．８６によってシールされた２つの窓、又はｉ摸８８及
び９０によってシールされた２つの窓でなければならな
い。

第２図及び第６図に示された例においては、４つの部材
が半径方向に極性付けされた。これとは別に、４つの部
材はフープ（輪）モードとして知られているように周囲
方向に極性付けされてもよい。第７図及び第８図は測定
ゾンデの軸に対して垂直な平面に沿った断−図であって
、圧電クリスタルをフープモードで用いた別の例を示し
ている。

第７図に示すように、４つの部桐１７１．１７２．１７
３及び１７４は周囲方向に極性付けされる。

）［株］性付けの方向及び電気接続を除くと、この別の
例のＳ造は前記の好ましい実施例と同じである。

各部材に電気パルスが与えられ、これによシ部材に生じ
る電界はその極性に対して実質的に平行である。′電気
パルスはその極性に基いて部材を半径方向に膨張又は収
縮させる。４つの部材は、中空の圧電円筒から４つの細
い長手方向区分を切り抜くことによって得られる。これ
らｇＢ材の露出した側面はその形状が実質的に長方向で
あシ、銀のような導電層が被覆される。次いで、各部材
の２つの導電１ｅにまだがって電気−ぞルスが与えられ
る。

部材１７１の導電層は、第７図に示されたように層１８
４及び１８６である。隣接部材の隣接エツジに別々の電
位を印加できるように隣接部材の導電層が分離されてい
る。各部材に生じる電界がその極性付は線に対して実質
的に平行になるように電気パルスが与えられる。部栃１
７１．１７２の極性付は及び電界が第７図に示すように
周囲方向の反時計方向である場合には、この２つの部材
は半径方向に膨張する。部材１７３．１７４の極性付け
が周囲方向の時計方向であるが、電界が第７図のように
周囲方向の反時計方向である場合には、この２つの部材
が半径方向に収縮する。この時計方向又は反時計方向は
、全て、ゾンデ匍の同じ端から見たものとする。前記の
例で使用された形式の電気−やルスが４つの部材に実質
的に同時に与えられた場合には、４つの部材によって発
生される圧力波が干渉し、前記の好ましい実施例の場合
と同様に、周囲の地層に４極せん析液を形成する。

前記の例の場合と同様に、第７図の４つの部材は、それ
らの１伯がゾンデの軸に実質的に平行であシ且つゾンデ
の軸が各部材の凹面の側でここから離間されている限り
、測定ゾンデと同動的である必要はない。

第８図は、フープモードを用いだせん析液測定ソースを
示す更に別の例の簡単な断面図である。

４つの部材２０１．２０２．２０３及び２０４は、中空
の圧電円筒の８個の長手方向区分のうちの４つであシ、
８個の区分の各々／ｌ′ｉ周囲方向に極性付けされる。

隣接部材は周囲方向に互いに逆に極性付けされる。この
別の実施例においては、４つの部材は、全てが周囲方向
の時計方向に極性付けされて膨張及び収縮する中空円筒
の区分だけである。

８個の区分のうちのどの２つの隣接区分の接続エツジに
も導電層が被覆される。各部材に生じる電界が極性付は
線に対して実質的に平行になるように電気・ぐルスが与
えられる。第８図に示すように４つの部材が極性付けさ
れそして４つの部材に第８図のような極性の電気パルス
が与えられると、部材２０１及び２０２は半径方向に膨
張し、一方、部材２０３及び２０４は半径方向に収縮す
る。他の４つの区分は、これら部材に゛ｉｔ位差が与え
られないので膨張も収縮もしない。

第９図、第１０図は、更に別の例を示す４極せん断測定
ソースの断面図である。中空圧電円筒の円筒区分を用い
るのではなく、４つの部材の各々は、２枚の層、即ち１
対の圧電プレートをそれらの平らな面によって互いに貼
着したものよシ成る。

４つの部材以外は、この別の例の構造は前記の例と同様
である。この別の例では、各部材の各層即ちプレートが
その平らな面に対して実質的に垂直に極性付けされ、２
枚の層即ちプレートの極性付けは実質的に互いに逆方向
である。１対の互いに逆に極性付けされたプレートよシ
成る部材の２つの平らな面にまたがって電気パルスを与
えると、部材が曲げられることは公知である。音波の発
生に用いられる市販の圧電合成プレートは、通常は、２
枚の圧電プレート間にサンドイッチされた導電層によっ
てこれら２枚の圧電プレートを接続したものとして販売
されている。２枚のプレートの極性付けは、前記したよ
うに実質的に互いに逆方向であってもよいし、実質的に
同じ方向であってもよい。極性付けが同じ方向である場
合には、２枚のプレートの電界が実質的に互いに逆の極
性になるように各プレートに電気・ぞルスが与えられる
。

上記の導電層は、２枚のプレートの各々に与えられる電
気ノぐルスによってこれらのプレートによシ均一な電界
を発生できるようにすると共に、測定ソースの効率を改
善する。

第１１Ａ図は、第９図の１１−１１線に沿った断面図で
あり、部材２１１の両端面がピストン６８及び７０に取
り付けられて固定された場合の第９図の４極せん新液測
定ソースを示す部分断面図である。部材２１１の、平ら
な面にまたがって与えられる電気・平ルスによシその中
央部が曲げられ撮動する。この部材の振動限界位置が破
線２１１ａ及び２１１ｂで示されている。第１１８図は
第９図の１１−１１線に沿った断面図であって、部材２
１１の片端のみがピストン７０に７４Ｙ　Ｊ付けられて
位Ｍ固定された場合の第９図の４極せん新液測定ソース
を示す部分断面図である。部材２１１の平らな面Ｋまた
がって与えられる電気パルスにより、部材２１１の取り
付は端から離れた部分が曲げられて撮動し、その限界位
置が破ｍ　２１１　ｃ及び２１１ｄで示されている。成
る部材が内方に曲がる時に、これに１４接する２つの部
材が外方に曲がるように、第９図の隣接部材には互いに
逆極性の電気ノｅルスが与えられる。

４つの部材に与えられる電気・そルスの極性が第９図に
示すような極性であり、第１１Ａ図に示すように４つの
部材各々の両端がＪ収り付けられて固定されている場合
には、部材２１１及び２１２の中央部が外方に動き、一
方、部材２１３及び２１４の中央部が内方に働き、これ
によシ４つの圧力波が形成され、これらは互いに干渉し
て周囲の地層に４極せん新液を形成する。第１１８図に
示すように、４つの部材各々の１端のみが測定ゾンデに
固定されている場合には、部材２１１及び２１２の非固
定端が内方に動き、そして部材２１３及び２１４の非固
定喘が外方に動き、これによシ２つの正の圧力波と２つ
の負の圧力波とが形成され、地層に４極せん新液を形成
する。

第９図及び第１０図に示された４つの部材は、部材２１
１．２１２が立方体の１対の実質的に対向配置された面
を形成しそして部材２１３．２１４も同様に対向配置面
を形成するように、ゾンデに接続されるのが好ましい。

プレー）　２１３．２１４のような対向配置のプレート
は互いに平行である必要はなく、そして隣接プレート同
志が互いに垂直である必要もないことが理解されよう。

更に、プレートの形状が四角形である必要もない。４つ
の部材が実質的に四辺形プリズムの４つの平行四辺形を
形成するような態様を使用してもよい。

第１２図は、更に別の例を示す４極ぜん新液測定ソース
の断面図である。４つの一般型の対称ソースが用いられ
ているが、これらソースは前記の例の場合と同様の位相
で駆動される。従って、４個の半径方向に極性付けされ
た中量の圧電円筒２３１．２３２．２３３及び２３４が
４つの部材である。これら４つの部材が半径方向外方に
極性付けされ、そして与えられるパルスの極性が第１２
図に示されたような極性である場合には、部材２３１．
２３２が収縮して２つの負の圧力波を発生し、そして部
材２３３．２３４が膨張して２つの正の圧力波を発生す
る。これら４つの波は前記したように干渉し、地層に４
極せん新液が形成される。

第１２図の４つの部材の軸が立方体の平行なエツジを実
質的に画成するように４つの部材を対称的に配置するの
がよ）効率であり、好ましいが、これら部材の軸がゾン
デの軸に対して実質的に平行であり、そしてこれら部材
が、第１部材（２３１）、第３部材（２３３）、第２部
材（２３２）、そして第４部材（２３４）という順序で
ゾンデの軸を取り巻き、且つ又、これら４つの部材の膨
張又は収縮が舘１２図について前記した辿シであるよう
な構成でもよい。

【図面の簡単な説明】 第１Ａ図は音響測定システムの概略図、第１Ｂ図は４極
せん析液測定ソースの簡単な斜視図、 第２図及び第６図は別の例を詳細に示す図、第４図はせ
ん断、板速度の測定のための使用例を示す簡単な部分斜
視図兼部分概略図、 第５図は４極波の放射・母ターン、単極及び２極波ノイ
ズの放射パターンを示すと共に、このようなノイズを減
少する方法を説明する概略図、第６図は４極せん析液測
定装置の概略図であシ、単極及び２極せん析液によって
生じるノイズを減少する本発明の詳細な説明する図、 第７図及び第８図は２つの別々の４極せん断波ソースの
断面図であって、２つの別の例を示す図、第９図、第１
０図、第１１Ａ図及び第１１８図は４極せん析液測定ソ
ースの断面図であって、更に別の例を示す図、そして 第１２図は史に別の例を示す４極せん析液ソースの断面
図である。 ２０・・・測定ゾンデ、２２・・・４極せん析液ソース
、２４．２５・・・検出器、２６・・・流体、２８・・
・穴、３０・・・表層、３２・−トリガ・記録制御ユニ
ット、３６・・・帯域フィルタ、３８・・・増幅器、４
０・・・時間インターバルユニット、５８・・・４　極
１１１Ｊ　定ソース、６０・・・測定ゾンデ、６エ、６
２．６３．６４・・・４つの部材、６６・・・軸、６８
．７０・・・ピストン、７２．７４・・・ねじ切シされ
たへこみ部、７６・・・ピストンロッド、７８・・・バ
ッキング材の本体、８０．８２・・・バッキング材の環
状リング、８４．８６．８８．９０・・・ゴム膜、９２
・・・オイル、９４．９６・・・０１７ング、１１０・
・・軍気−ぐルス発生器、１１２ａ、１１２　ｂ　、　
　１１２　ｃ　、　　１　ｉ　２　ｄ−−−ワイヤ、１
１４ａ。 １１４ｂ、１１４ｃ、１１４ｄ−ワイヤ、１４０・・・
２測定ゾンデ、１４２．１４４・・・検出器、１６６・
・・波形記録器、１６８・・・極性スイッチＦＩＧ、Ｉ
Ｂ　　　　　　　　　　　ＦＩＧ・１０２１２ ＦＩＧ、　９ ＨすＤ２−Ｑ ＦＩＧ、　５ ＦＩＧ、１１Ａ ＦＩＧ、ｌＩＢ Ａ

Claims (2)

【特許請求の範囲】
1. （１）　　流体を含む穴の周りの地層におけるせん断波
   の速度を測定する際に単極及び２極信号によ少生じるノ
   イズを減少する方法であって、４極せん新液ソースと、
   このソースに整列されるがここから離間される４極せん
   析液検出器とを備えた４極せん新液測定装置によって測
   定記録が形成され、この測定記録は、上記４極せん新液
   ソースを流体中で作動して地層中に４極せん断波でを形
   成し、そしてこの４極せん断波の屈折によシ流体中に生
   じる圧力波を流体中にある４極検出器で検出することに
   よって形成され、上記のノイズ減少方法は、 第１の測定記録を形成し、 上記ソース及び検出器を通る線に対し４極せん新液ソー
   スを実質的に９０°回転し、第２の測定記録を形成し、 ４極せん新液ソースが上記第１の測定記録の形成中の位
   置から実質的に１８００回転されるように上記線に対し
   ４極せん新液ソースを更に実質的に９０°回転し、 第３の測定記録金形成し、 ４愼ぜん新液ソースが上記第２の測定記録の形成中の位
   置から実質的に１８０°回転されるように上記線に対し
   ４極せん新液ンースを更に実質的に９０°回転し、 第４の測定記録を形成し、 そして、第２及び第４の測定記録の和と、第１及び第６
   の測定記録の和との差をとり、単極及び２愼ノイズを減
   少することを特徴とする方法。
2. （２）流体を含む穴の周）の地層にかけるせん断波の速
   度全測定する際に単極せん断波によ多生じるノイズを減
   少する方法であって、４極せん新液測定装置によって測
   定記録が形成され、上記の４極せん新液測定装置は、（
   ｉ）測定ゾンデと実質的に同軸的な中空の圧電円筒の４
   つの区分と、（ｉｉ）これら４つの区分に電気・ぐルス
   を供給する手段とを備え、これらノＰルスの極性は、こ
   れらのパルスが対向配置の区分を互いに要質的に同相で
   振動させそしてその隣接区分を互いに実質的に逆位相で
   振動させるような極性であシ、上記４榛せん新液測定装
   置は、更に、（ＩＩ＋）　４つの区分から離間されそし
   てこれら区分に整列さ九て流体中に配置ざルた４極せん
   新液検出手段を備えてシシ、上記の測定記録は、上記４
   極せん新液ソースを流体中で作動して地層中に４極せん
   新液を形成し、そしてこの４ボせん新液の屈折によシ流
   体中に生じる圧力波を流体中にある４極検出器で検出す
   ることによって形成され、上記のノイズ減少方法は、 第１の測定記録を形成し、 電気パルス付与手段によって４つの部材に与えられる電
   気・そルスの極性が上記第１の測定記録の形成時の極性
   と逆さにされるよう罠して第２の測定記録を形成し、 そして、第２の測定記録と第１の測定記録との差をとる
   ことを特徴とする方法。