JPS59119248A - 核磁気共鳴装置 - Google Patents
核磁気共鳴装置Info
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- JPS59119248A JPS59119248A JP57226972A JP22697282A JPS59119248A JP S59119248 A JPS59119248 A JP S59119248A JP 57226972 A JP57226972 A JP 57226972A JP 22697282 A JP22697282 A JP 22697282A JP S59119248 A JPS59119248 A JP S59119248A
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-
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- A61B5/05—Detecting, measuring or recording for diagnosis by means of electric currents or magnetic fields; Measuring using microwaves or radio waves
- A61B5/055—Detecting, measuring or recording for diagnosis by means of electric currents or magnetic fields; Measuring using microwaves or radio waves involving electronic [EMR] or nuclear [NMR] magnetic resonance, e.g. magnetic resonance imaging
-
- G—PHYSICS
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-
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- G01R33/28—Details of apparatus provided for in groups G01R33/44 - G01R33/64
- G01R33/32—Excitation or detection systems, e.g. using radio frequency signals
- G01R33/36—Electrical details, e.g. matching or coupling of the coil to the receiver
- G01R33/3621—NMR receivers or demodulators, e.g. preamplifiers, means for frequency modulation of the MR signal using a digital down converter, means for analog to digital conversion [ADC] or for filtering or processing of the MR signal such as bandpass filtering, resampling, decimation or interpolation
Abstract
(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。
め要約のデータは記録されません。
Description
【発明の詳細な説明】
［発明の技術分野］
本発明は、核磁気共鳴（ｎｕｃｌｅａｒ ｍａｇｎｅ
ｔｉｅｒｅｓＯｎａｎｃｅ ） （以下ｒＮＭＲＪと
略称する。）現象を利用して、被検体内における特定原
子核分布およびその緩和時間を被検体外部より計測する
核磁気共鳴装置に閏するものである。
ｔｉｅｒｅｓＯｎａｎｃｅ ） （以下ｒＮＭＲＪと
略称する。）現象を利用して、被検体内における特定原
子核分布およびその緩和時間を被検体外部より計測する
核磁気共鳴装置に閏するものである。
まず、ＮＭＲの原理について概略的に説明する。
原子核は陽子と中性子とからなっているが、それらが全
体として独楽のように回転しているとみなせるものがあ
る（これを核スピン角運動ｆｔｔ ｆをもつという）。
体として独楽のように回転しているとみなせるものがあ
る（これを核スピン角運動ｆｔｔ ｆをもつという）。
例えば、水素の原子核（１Ｈ）は陽子１個からなり、第
１図（ａ）に示すようにスピン量子数１／２であられさ
れる回転をしている。
１図（ａ）に示すようにスピン量子数１／２であられさ
れる回転をしている。
ここで同図（ｂ）に示すように陽子ｐは正の電荷畝をも
っているので、原子核の回転に従い、小さなコイルに正
の電荷に対応する電流が流れていることと同じであるか
ら、磁気モーメンｌ−μが生ずる。すなわち一つ一つの
水素の原子核は、それぞれ一つ一つの小さな磁石とみな
せる。ここで第２図（ａ）、（ｂ）に模式的に示したよ
うに、鉄のような強磁性体ではこの微小磁石の方向が揃
っている（第２図（ａ）〕ので、全体として磁化が観測
されるが、上述の水素等の場合は、各々の磁気モーメン
トの向きがランダム（第２図（ｂ）〕で・あり、全体と
して磁化は見られない。ここで、Ｚ方向の静磁場Ｈ８を
印加すると、各原子核がＨ８の方向に揃う（核のエネル
ギー準位が７方向に担子化される）。水素原子核につい
てのこの様子を第３図（ａ）に示す。水素原子核のスピ
ン量子数は１／２であるから、同図（ｂ）に示すように
、＝１／２と＋１／２の２つの準位に分かれ、その多く
は＋１／２の単位に対応する７方向を向（。
っているので、原子核の回転に従い、小さなコイルに正
の電荷に対応する電流が流れていることと同じであるか
ら、磁気モーメンｌ−μが生ずる。すなわち一つ一つの
水素の原子核は、それぞれ一つ一つの小さな磁石とみな
せる。ここで第２図（ａ）、（ｂ）に模式的に示したよ
うに、鉄のような強磁性体ではこの微小磁石の方向が揃
っている（第２図（ａ）〕ので、全体として磁化が観測
されるが、上述の水素等の場合は、各々の磁気モーメン
トの向きがランダム（第２図（ｂ）〕で・あり、全体と
して磁化は見られない。ここで、Ｚ方向の静磁場Ｈ８を
印加すると、各原子核がＨ８の方向に揃う（核のエネル
ギー準位が７方向に担子化される）。水素原子核につい
てのこの様子を第３図（ａ）に示す。水素原子核のスピ
ン量子数は１／２であるから、同図（ｂ）に示すように
、＝１／２と＋１／２の２つの準位に分かれ、その多く
は＋１／２の単位に対応する７方向を向（。
２つのエネルギー準位間のエネルギー差は＊＝ｈ／２π
、ｈニブランク定数 で与えられる。ここで各原子核には、静磁場Ｈ８により μＸｌ−１６ なる力が加わるので、原子核はＺ軸のまわりを、角速度 ω＝γ１」ｏ（ラーモア角速度）・・・・・・・・・・
・・（２）で歳差運動する。この状態の系に角速度ωに
対応する周波数の電磁波（通常ラジオ波）を印加すると
共鳴がおこり、原子核は前記エネルギー差△Ｅに相当す
るエネルギーγｆｉｔ−１６を吸収して、高い方のエネ
ルギ一単位に遷移する。核スピン角運動量を持つ原子核
が数・種類混在していても、各原子核によって磁気回転
比Ｔが異なるため、共鳴する周波数が異なり、したがっ
て特定の原子核の共鳴のみをとりたりことができる。ま
た、その共鳴の強さを測定すれば、原子核の存在量も知
ることができる。また共鳴後、緩和時間と呼ばれる時定
数で定まる時間の後に高い単位へ励起された原子核は、
低い単位へもどる。この緩和時間のうち特にＴ１と呼ば
れるスピン−格子間緩和時間は、各化合物の結合の仕方
に依存している時定数であり、正常組織と悪性腫瘍とで
は、値が大ぎく異なることが知られている。
、ｈニブランク定数 で与えられる。ここで各原子核には、静磁場Ｈ８により μＸｌ−１６ なる力が加わるので、原子核はＺ軸のまわりを、角速度 ω＝γ１」ｏ（ラーモア角速度）・・・・・・・・・・
・・（２）で歳差運動する。この状態の系に角速度ωに
対応する周波数の電磁波（通常ラジオ波）を印加すると
共鳴がおこり、原子核は前記エネルギー差△Ｅに相当す
るエネルギーγｆｉｔ−１６を吸収して、高い方のエネ
ルギ一単位に遷移する。核スピン角運動量を持つ原子核
が数・種類混在していても、各原子核によって磁気回転
比Ｔが異なるため、共鳴する周波数が異なり、したがっ
て特定の原子核の共鳴のみをとりたりことができる。ま
た、その共鳴の強さを測定すれば、原子核の存在量も知
ることができる。また共鳴後、緩和時間と呼ばれる時定
数で定まる時間の後に高い単位へ励起された原子核は、
低い単位へもどる。この緩和時間のうち特にＴ１と呼ば
れるスピン−格子間緩和時間は、各化合物の結合の仕方
に依存している時定数であり、正常組織と悪性腫瘍とで
は、値が大ぎく異なることが知られている。
上述では水素原子核（’ ｌ−１）について説明したが
、この他にも核スピン角運動量をもつ原子核で同様の測
定を行なうことが可能であり、通常の化学分析では上記
水素原子核（＋−１）の他に、フッ素原子核（”Ｆ）、
リン原子核（”’Ｐ）や炭素原子核（”’Ｃ）等が利用
されている。
、この他にも核スピン角運動量をもつ原子核で同様の測
定を行なうことが可能であり、通常の化学分析では上記
水素原子核（＋−１）の他に、フッ素原子核（”Ｆ）、
リン原子核（”’Ｐ）や炭素原子核（”’Ｃ）等が利用
されている。
このように、ＮＭＲによって、特定原子核の存在量およ
びその緩和時間を測定することができるので、物質内の
特定原子核についての化学的情報が得られる。
びその緩和時間を測定することができるので、物質内の
特定原子核についての化学的情報が得られる。
このＮＭＲ信号としては、物体内の各原子核の磁化方向
の位相が収束・発散することによるエコー信号や、前述
の磁化方向ベクトルの位相が静磁場方向に収束するまで
のＴ１時間の間に出力する自由誘導減衰（Ｆ Ｉ Ｄ
： ｆｒｅｅ １ｎｄｕｃｔｉｏｎ ｄｅｃａｙ ）
信号（以下ｒＦＩＤ信ｇ」と称する）があるが、以下の
説明ではエコー信号について述べることとする。
の位相が収束・発散することによるエコー信号や、前述
の磁化方向ベクトルの位相が静磁場方向に収束するまで
のＴ１時間の間に出力する自由誘導減衰（Ｆ Ｉ Ｄ
： ｆｒｅｅ １ｎｄｕｃｔｉｏｎ ｄｅｃａｙ ）
信号（以下ｒＦＩＤ信ｇ」と称する）があるが、以下の
説明ではエコー信号について述べることとする。
このエコー信号を利用して測定する方法としてパスビン
エコー法″と称するものがある。この方法は、９０°、
τ、１８ｏ°のパルス系列を用い、２τ時間後にＦＩＤ
信号の゛エコー″を観測するものである。尚、この時に
印加するパルスの９０°及び１８０°という角度は、印
加する磁界Ｈ，の強さと印加時間ｔｐとによって決定さ
れるもので、以下の式にて与えられる。
エコー法″と称するものがある。この方法は、９０°、
τ、１８ｏ°のパルス系列を用い、２τ時間後にＦＩＤ
信号の゛エコー″を観測するものである。尚、この時に
印加するパルスの９０°及び１８０°という角度は、印
加する磁界Ｈ，の強さと印加時間ｔｐとによって決定さ
れるもので、以下の式にて与えられる。
θ＝ＴＩ−Ｌ ｔ Ｄ ［ｒａｄ ］・・・・・・・
・・・・・・・・・・・・・・（３）そしてこのエコー
信号を利用して、被検体のある断面にお【プる特定、の
原子核スピン密度の分布をコンピュータ処理し、断層像
を再構成するＮＭＲ−ＣＴ装置（核磁気共鳴コンピュー
タ断層装置）が周知のとおり存在するが、このような装
置にて画像を再構成する際に近年に於ては、検出したエ
コー信号をその周波数情報及び位相情報を利用するため
に、互いに位相が９０’Ｒなる参照波で位相検波すると
いう方法が行なわれている。しかしながら、物質内の原
子核にまで及ぶ極度に微少な物体から得られる非常に微
弱な信号を利用する関係上、イの信号を検出することは
極めて困Ｈなことである。実際にはさらに、被検体より
発する熱雑音や回路系における増幅器の雑音などのラン
ダム性を有する雑音が、前述した非常に微弱な信号に加
わることとなり、信号対ノイズ比〈以下、Ｓ／Ｎ比とい
う）が非常に悪い。従って、核磁気共鳴現象により誘起
する純粋な信号だけを選択的に検出刃るということに於
ても、非常な困難性を有するものである。
・・・・・・・・・・・・・・（３）そしてこのエコー
信号を利用して、被検体のある断面にお【プる特定、の
原子核スピン密度の分布をコンピュータ処理し、断層像
を再構成するＮＭＲ−ＣＴ装置（核磁気共鳴コンピュー
タ断層装置）が周知のとおり存在するが、このような装
置にて画像を再構成する際に近年に於ては、検出したエ
コー信号をその周波数情報及び位相情報を利用するため
に、互いに位相が９０’Ｒなる参照波で位相検波すると
いう方法が行なわれている。しかしながら、物質内の原
子核にまで及ぶ極度に微少な物体から得られる非常に微
弱な信号を利用する関係上、イの信号を検出することは
極めて困Ｈなことである。実際にはさらに、被検体より
発する熱雑音や回路系における増幅器の雑音などのラン
ダム性を有する雑音が、前述した非常に微弱な信号に加
わることとなり、信号対ノイズ比〈以下、Ｓ／Ｎ比とい
う）が非常に悪い。従って、核磁気共鳴現象により誘起
する純粋な信号だけを選択的に検出刃るということに於
ても、非常な困難性を有するものである。
［発明の目的］
本発明は上記事情に鑑み成されたもので、核磁気共鳴現
象により誘起する信号のＳ 、／ Ｎ比を向上させた核
磁気共鳴装置を提供することを目的とする。
象により誘起する信号のＳ 、／ Ｎ比を向上させた核
磁気共鳴装置を提供することを目的とする。
［発明の概要］
上記の目的を達成寸べく本発明は、被検体に少なくとも
一様静磁場を印加し、さらに励起パルスを印加させて前
記被検体を構成する原子核を励起させ、所望とする原子
核を共鳴させる角周波数を有する参照波で検波すること
によって核磁気共鳴信号を得る核磁気共鳴装置において
、前記核磁気共鳴信号に対応する波形が互いに相似形で
ある少なくとも２つの前記核磁気共鳴信号を互いに加算
する信号加算手段を具備し、航記核磁気共鳴信号の信号
対雑音比を向上させることを特徴とするものであり、具
体的には、ランダム性を有する波形同志の加算を実施す
ると、規則性を有する波形とは異なり、この波形成分は
加算の回数倍よりは小さくなるという現象を利用し、Ｓ
／Ｎ比を向上させようとするものである。
一様静磁場を印加し、さらに励起パルスを印加させて前
記被検体を構成する原子核を励起させ、所望とする原子
核を共鳴させる角周波数を有する参照波で検波すること
によって核磁気共鳴信号を得る核磁気共鳴装置において
、前記核磁気共鳴信号に対応する波形が互いに相似形で
ある少なくとも２つの前記核磁気共鳴信号を互いに加算
する信号加算手段を具備し、航記核磁気共鳴信号の信号
対雑音比を向上させることを特徴とするものであり、具
体的には、ランダム性を有する波形同志の加算を実施す
ると、規則性を有する波形とは異なり、この波形成分は
加算の回数倍よりは小さくなるという現象を利用し、Ｓ
／Ｎ比を向上させようとするものである。
［発明の実施例］
以下に、ＮＭＲ信′号、例えばエコー信号のＳ／Ｎ比例
を向上さけるための３方法を示す。
を向上さけるための３方法を示す。
その１
複数回の励起パルス系列の印加によりエコー信号を複数
回収集する場合、同一の励起パルスにより得られたエコ
ー信号同志を位相を一致させて加算する。これによって
、純粋なエコー信号成分は単純に加算された回数倍の大
きさになるが、ノイズ成分はランダム性を有するために
、加算された回数倍より小さくなるのでＳ／Ｎ比は向上
する。
回収集する場合、同一の励起パルスにより得られたエコ
ー信号同志を位相を一致させて加算する。これによって
、純粋なエコー信号成分は単純に加算された回数倍の大
きさになるが、ノイズ成分はランダム性を有するために
、加算された回数倍より小さくなるのでＳ／Ｎ比は向上
する。
その２
通常のエコー信号収集では、第４図（ａ）、（ｂ）のよ
うな信号を得ることができる。（ａ）、（ｂ）は、収集
された信号を共鳴周波数を右する９０°位相の異なる２
つの参照波でそれぞれ位相検波したものである。この中
で、（ａ）をＣＯＳ成分、（ｂ）をｓｉｎ成分と以後呼
ぶことにし、縦軸はエコー信号の大きさ、横軸は時間ｔ
を表わしている。尚、このような波形は例えば、Ｃａｒ
ｒ−ｐ ｕｒｃｅｌｌ法、Ｍｅ；ｂｒｏｏｍ −Ｇ Ｎ
ｌ法またはＣ’Ｐ Ｍ Ｇ法により得られるものである
。（「パルスおよびフーリエ変換ＮＭＲＪファラー、ベ
ラカー共著古岡書店Ｐ３３〜３８参照）第４図（ａ＞、
（ｂ）に示すそれぞれの時間軸上における個々のエコー
Ｓ／Ｎ比を向上することができる。収集方法によっては
エコー信号の符号が反転することがあるが、その時は符
号を反転して加算する。以上の処理を第５図に示す。
うな信号を得ることができる。（ａ）、（ｂ）は、収集
された信号を共鳴周波数を右する９０°位相の異なる２
つの参照波でそれぞれ位相検波したものである。この中
で、（ａ）をＣＯＳ成分、（ｂ）をｓｉｎ成分と以後呼
ぶことにし、縦軸はエコー信号の大きさ、横軸は時間ｔ
を表わしている。尚、このような波形は例えば、Ｃａｒ
ｒ−ｐ ｕｒｃｅｌｌ法、Ｍｅ；ｂｒｏｏｍ −Ｇ Ｎ
ｌ法またはＣ’Ｐ Ｍ Ｇ法により得られるものである
。（「パルスおよびフーリエ変換ＮＭＲＪファラー、ベ
ラカー共著古岡書店Ｐ３３〜３８参照）第４図（ａ＞、
（ｂ）に示すそれぞれの時間軸上における個々のエコー
Ｓ／Ｎ比を向上することができる。収集方法によっては
エコー信号の符号が反転することがあるが、その時は符
号を反転して加算する。以上の処理を第５図に示す。
まず、最初のエコー信号であることを認識するための変
数ｉをクリアしておき、第４図（ａ）にお（Ｊるエコー
信号をＣｎとし、ｎの初期値として１と設定する。そし
て、変数１をインクリメントする。次に、エコー信号の
ＣＯＳ成分のピークが負であるかど′うかを判断し、負
であった場合にその召号を反転する。次に変数ｉが“′
１″であるかを判断（即ち、現在のエコー信号は最初の
ものであるかどうか）し、その時にはエコー信号のバッ
ファをクリアする。そして現在のエコー信号とバッファ
に入っている値（現在は１１０ ＩＴ ）とを加算する
。次に、ｉの値とエコー信号数（第１図＜ａ）状態では
′３°′）とを比較し、エコー（８号数が大の時は１の
値のインクリメントから続行する。２回目以降は、順次
エコー信号を変えていくものとする。（Ｃ１→Ｃ２−）
Ｃ３）そしてインクリメントされたｉが、エコー信号数
より大となった時はこの処理フローは終了し、後述する
スピン密度及び緩和時間演算処理に移り、例えば断層像
の描写に供するものである。
数ｉをクリアしておき、第４図（ａ）にお（Ｊるエコー
信号をＣｎとし、ｎの初期値として１と設定する。そし
て、変数１をインクリメントする。次に、エコー信号の
ＣＯＳ成分のピークが負であるかど′うかを判断し、負
であった場合にその召号を反転する。次に変数ｉが“′
１″であるかを判断（即ち、現在のエコー信号は最初の
ものであるかどうか）し、その時にはエコー信号のバッ
ファをクリアする。そして現在のエコー信号とバッファ
に入っている値（現在は１１０ ＩＴ ）とを加算する
。次に、ｉの値とエコー信号数（第１図＜ａ）状態では
′３°′）とを比較し、エコー（８号数が大の時は１の
値のインクリメントから続行する。２回目以降は、順次
エコー信号を変えていくものとする。（Ｃ１→Ｃ２−）
Ｃ３）そしてインクリメントされたｉが、エコー信号数
より大となった時はこの処理フローは終了し、後述する
スピン密度及び緩和時間演算処理に移り、例えば断層像
の描写に供するものである。
その３
第６図（ａ）、（ｂ）に承り如く、エコー信号のＣＯＳ
成分及びｓｉｎ成分波形の１つに注目した場合点１！Ａ
に対して、ＣＯＳ成分は線対称、ｓｉｎ成分は点対称の
関係にある。このように対称関係になっている部分同志
をそれぞれ対称移動させ、＋＋０ ＊することによりノ
イズ成分は相対的に減少し、Ｓ／Ｎ比を向上することか
できる。この際、第６図（ｂ）に示すｓｉｎ成分の波形
については、点線Ａに対して点対称になっているため、
対称部分の一方の符号を反転してから互いに加算する。
成分及びｓｉｎ成分波形の１つに注目した場合点１！Ａ
に対して、ＣＯＳ成分は線対称、ｓｉｎ成分は点対称の
関係にある。このように対称関係になっている部分同志
をそれぞれ対称移動させ、＋＋０ ＊することによりノ
イズ成分は相対的に減少し、Ｓ／Ｎ比を向上することか
できる。この際、第６図（ｂ）に示すｓｉｎ成分の波形
については、点線Ａに対して点対称になっているため、
対称部分の一方の符号を反転してから互いに加算する。
以上の処理を第７図に示Ｊ−０
まず、入力されるエコー信号はＣＯＳ成分であるかどう
かの判断を行ない、もしそうであれば点線Ａ部分（最大
点）より時間的に前と後の信号の加算平均を算出する。
かの判断を行ない、もしそうであれば点線Ａ部分（最大
点）より時間的に前と後の信号の加算平均を算出する。
もしＣＯＳ成分でなかったら、−Ｉ−コー信号がｓｉｎ
成分であるかどうかの判断を行ない、もしそうであれば
点線Ａ部分（零点）を中心として、一方の符号を反転し
て他方のｓｉｎ波形に加算する。このような演算を終了
した後はやはり後述する、スピン密度及び緩和“９ｈ間
演算処理に移り、診断に供するものである。
成分であるかどうかの判断を行ない、もしそうであれば
点線Ａ部分（零点）を中心として、一方の符号を反転し
て他方のｓｉｎ波形に加算する。このような演算を終了
した後はやはり後述する、スピン密度及び緩和“９ｈ間
演算処理に移り、診断に供するものである。
次に、前述した本発明の一実施例の構成をエコー信号を
互いに位相が９０’異なる参照波で位相検波するという
近年におりる方法の構成を示す第８図を参照して説明す
る。被検体１は、静磁場１−Ｉ Ｑ内に配置されると共
に、静磁場１−１ｏ と直交する磁場を誘起するよう
に捲回された送受信コイル２内に配置される。同調器３
は、送信系４で発生する電磁波から特定周波数の電磁波
を選択し、被検体１中の特定核種１ξとえば１−ビに同
調するように励起パルスを送受信コイル２に印加する。
互いに位相が９０’異なる参照波で位相検波するという
近年におりる方法の構成を示す第８図を参照して説明す
る。被検体１は、静磁場１−Ｉ Ｑ内に配置されると共
に、静磁場１−１ｏ と直交する磁場を誘起するよう
に捲回された送受信コイル２内に配置される。同調器３
は、送信系４で発生する電磁波から特定周波数の電磁波
を選択し、被検体１中の特定核種１ξとえば１−ビに同
調するように励起パルスを送受信コイル２に印加する。
増幅器５は送受信コイル２で受信したエコー信号を増幅
し、２個の位相検波器６Ａ、６Ｂに出力する。参照信号
発生器７は、移相器７Ａおよび９０’位相変換器７Ｂを
有し、エコー信号と同じ周波数を有すると共に互いに位
相が９０’異なる２種の参照波を発生し、参照波それぞ
れが位相検波器６Ａ。
し、２個の位相検波器６Ａ、６Ｂに出力する。参照信号
発生器７は、移相器７Ａおよび９０’位相変換器７Ｂを
有し、エコー信号と同じ周波数を有すると共に互いに位
相が９０’異なる２種の参照波を発生し、参照波それぞ
れが位相検波器６Ａ。
６Ｂに出力するにうに構成されている。２個の位相検波
器６Ａ、６Ｂそれぞれは、エコー信号を参照波で位相検
波してアナログの２信号に分ＩＩＩする。
器６Ａ、６Ｂそれぞれは、エコー信号を参照波で位相検
波してアナログの２信号に分ＩＩＩする。
分離された２信号は、増幅器８Ａ、８Ｂで増幅され、ロ
ーパスフィルタ９Ａ、９Ｂで高周波成分を除去される。
ーパスフィルタ９Ａ、９Ｂで高周波成分を除去される。
その後、△／Ｄ変換器１０Ａ、１０Ｂでディジタル化さ
れた２信目はＳ／Ｎ比向上向上回路１１力される。Ｓ／
Ｎ比向上向上回路１１＋前述した３方法のいずれかの演
算を行なう演算素子であり、このＳ／Ｎ比向上向上回路
１１Ｃする（１ずれかの演算方法により、Ｓ／Ｎ比を向
上されｌこ２信号が次段のスピン密度および緩和時間演
算処理器１２に出力され、この被検体１におけるＮＭＲ
による診断情報を得ることができる。
れた２信目はＳ／Ｎ比向上向上回路１１力される。Ｓ／
Ｎ比向上向上回路１１＋前述した３方法のいずれかの演
算を行なう演算素子であり、このＳ／Ｎ比向上向上回路
１１Ｃする（１ずれかの演算方法により、Ｓ／Ｎ比を向
上されｌこ２信号が次段のスピン密度および緩和時間演
算処理器１２に出力され、この被検体１におけるＮＭＲ
による診断情報を得ることができる。
以上記載した一実施例の構成によると、エコー信号をそ
の共鳴周波数であって、位相が互いに９０°異なる２つ
の参照波で検波し、ディジタル化した２信号について、
Ｓ／Ｎ比を向上させることができ、ＮＭＲ画像診断に適
用した場合には、非常に高品質の画像を得ることができ
る。
の共鳴周波数であって、位相が互いに９０°異なる２つ
の参照波で検波し、ディジタル化した２信号について、
Ｓ／Ｎ比を向上させることができ、ＮＭＲ画像診断に適
用した場合には、非常に高品質の画像を得ることができ
る。
以上、この発明の一実施例について詳述したが、この発
明は１１４記実施例に限定されるものではなく、この発
明の要旨の範囲内で適宜に変形して実施することができ
るのはいうまでもない。
明は１１４記実施例に限定されるものではなく、この発
明の要旨の範囲内で適宜に変形して実施することができ
るのはいうまでもない。
［発明の効果］
本発明によれば、核磁気共鳴現象により誘起する信号の
Ｓ／Ｎ比を向」ニさせた核磁気共鳴装置を提供すること
ができる。
Ｓ／Ｎ比を向」ニさせた核磁気共鳴装置を提供すること
ができる。
第１図（ａ）、（ｂ）は核磁気モーメン１−を説明する
ための図、第２図（ａ）、（１））は核磁気モーメント
の配列について説明するための図、第３図（ａ）、（ｂ
）は静磁場による核磁気モーメン１−の整列について説
明するための図、第４図（ａ）、（ｂ）は、核磁気共鳴
現象によるエコー信号列の一例を示す図、第５図は本発
明の実施例におけるその２の演算方法を示す流れ図、第
６図（ａ）、（ｂ）は第４図におＣプるエコー信号の単
一波形を示す図、第７図は本発明の実施例におけるその
３の演算方法を示ず流れ図、第８図は、本発明の実施例
の構成を示す図である。 １１・・・・・・・・・Ｓ／Ｎ比向上回路代理人弁理士
則近 憲佑（ほか１名）第 １ １・Ａ （ａ） （ｈｌ第
３ 図 第４図 第６図 （
ための図、第２図（ａ）、（１））は核磁気モーメント
の配列について説明するための図、第３図（ａ）、（ｂ
）は静磁場による核磁気モーメン１−の整列について説
明するための図、第４図（ａ）、（ｂ）は、核磁気共鳴
現象によるエコー信号列の一例を示す図、第５図は本発
明の実施例におけるその２の演算方法を示す流れ図、第
６図（ａ）、（ｂ）は第４図におＣプるエコー信号の単
一波形を示す図、第７図は本発明の実施例におけるその
３の演算方法を示ず流れ図、第８図は、本発明の実施例
の構成を示す図である。 １１・・・・・・・・・Ｓ／Ｎ比向上回路代理人弁理士
則近 憲佑（ほか１名）第 １ １・Ａ （ａ） （ｈｌ第
３ 図 第４図 第６図 （
Claims (4)
- （１）被検体に少なくとも一様静磁場を印加し、さらに
励起パルスを印加させて前記被検体を構成づ゛る原子核
を励起させ、所望とする原子核を共鳴させる角周波数を
有する参照波で検波することによって核磁気共鳴信号を
得る核磁気共鳴装置において、前記核磁気共鳴信号に対
応する波形が互いに相似形である少なくとも２つの前記
核磁気共鳴信号を互いに加ＣγＪる信号加算手段を具備
し、前配核Ｉ＆気共Ｉｌ？！信号の信号対雑音比を向上
させることを特徴とする核磁気共鳴装置。 - （２）前記）を号加算手段は、多数回収集される前記核
磁気共鳴信号のうち同一の励起パルス列で得られる少な
くとも２つの核磁気共鳴信号を互いに加算を行なうこと
を特徴とする特許請求の範囲第１項記載の核磁気共鳴装
置。 - （３）前記信号加算手段は、１回の核磁気共鳴信号収集
により得られる複数のエコー信号について加算を行なう
ことを特徴とする特許請求の範囲第１項記載の核磁気共
ｒＪ！Ａ装置。 - （４）前記信号加算手段は、核磁気共鳴現象により得ら
れる１つのエコー信号について対称移動させて互いに重
ね合わせることを特徴とする特許請求の範囲第１項記載
の核磁気共鳴装置。
Priority Applications (4)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP57226972A JPS59119248A (ja) | 1982-12-27 | 1982-12-27 | 核磁気共鳴装置 |
| EP83112855A EP0114349B1 (en) | 1982-12-27 | 1983-12-20 | Nuclear magnetic resonance diagnostic apparatus |
| DE8383112855T DE3375670D1 (en) | 1982-12-27 | 1983-12-20 | Nuclear magnetic resonance diagnostic apparatus |
| US07/178,850 US4849886A (en) | 1982-12-27 | 1988-04-01 | System for improving the SIN ratio of a NMR signal by summing in phase cosine and/or sine components |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP57226972A JPS59119248A (ja) | 1982-12-27 | 1982-12-27 | 核磁気共鳴装置 |
Publications (2)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPS59119248A true JPS59119248A (ja) | 1984-07-10 |
| JPH0370792B2 JPH0370792B2 (ja) | 1991-11-08 |
Family
ID=16853497
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP57226972A Granted JPS59119248A (ja) | 1982-12-27 | 1982-12-27 | 核磁気共鳴装置 |
Country Status (4)
| Country | Link |
|---|---|
| US (1) | US4849886A (ja) |
| EP (1) | EP0114349B1 (ja) |
| JP (1) | JPS59119248A (ja) |
| DE (1) | DE3375670D1 (ja) |
Cited By (2)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JPS61100645A (ja) * | 1984-10-22 | 1986-05-19 | ゼネラル・エレクトリツク・カンパニイ | サンプル物体のｎｍｒ検査を行なう方法 |
| US7805981B2 (en) * | 2007-02-13 | 2010-10-05 | The Trustees Of The University Of Pennsylvania | Gaseous nuclear symmetric state and quantification thereof |
Families Citing this family (3)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| US5185573A (en) * | 1991-04-16 | 1993-02-09 | Hewlett-Packard Company | Method for focusing of magnetic resonance images |
| JP4021402B2 (ja) * | 2003-11-11 | 2007-12-12 | 株式会社日立製作所 | 制御可能な検波部を有する核磁気共鳴装置 |
| WO2021166419A1 (ja) * | 2020-02-20 | 2021-08-26 | 日立Astemo株式会社 | 熱式流量計 |
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| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
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| DE1275629B (de) * | 1964-09-30 | 1968-08-22 | Varian Internat A G | Verfahren zur Befreiung wiederholbarer Spannungsverlaeufe von statistischen Stoerungen und Anordnung zur Durchfuehrung des Verfahrens |
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| US4204225A (en) * | 1978-05-16 | 1980-05-20 | Wisconsin Alumni Research Foundation | Real-time digital X-ray subtraction imaging |
| US4204226A (en) * | 1978-05-16 | 1980-05-20 | Wisconsin Alumni Research Foundation | Real-time digital X-ray time interval difference imaging |
| GB1584949A (en) * | 1978-05-25 | 1981-02-18 | Emi Ltd | Imaging systems |
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| US4307344A (en) * | 1979-01-25 | 1981-12-22 | Emi Limited | Imaging systems |
| CA1147806A (en) * | 1980-03-14 | 1983-06-07 | William A. Edelstein | Methods of producing image information from objects |
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| US4430749A (en) * | 1981-06-30 | 1984-02-07 | Siemens Gammasonics, Inc. | Medical imaging apparatus and method for furnishing difference images |
| US4599565A (en) * | 1981-12-15 | 1986-07-08 | The Regents Of The University Of Calif. | Method and apparatus for rapid NMR imaging using multi-dimensional reconstruction techniques |
| US4438400A (en) * | 1982-01-18 | 1984-03-20 | Varian Associates, Inc. | Method for suppression of acoustic ringing in NMR measurements |
| US4468621A (en) * | 1982-01-20 | 1984-08-28 | National Research Development Corporation | Investigation of samples by N.M.R. techniques |
| US4480228A (en) * | 1982-10-15 | 1984-10-30 | General Electric Company | Selective volume method for performing localized NMR spectroscopy |
-
1982
- 1982-12-27 JP JP57226972A patent/JPS59119248A/ja active Granted
-
1983
- 1983-12-20 EP EP83112855A patent/EP0114349B1/en not_active Expired
- 1983-12-20 DE DE8383112855T patent/DE3375670D1/de not_active Expired
-
1988
- 1988-04-01 US US07/178,850 patent/US4849886A/en not_active Expired - Lifetime
Cited By (2)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JPS61100645A (ja) * | 1984-10-22 | 1986-05-19 | ゼネラル・エレクトリツク・カンパニイ | サンプル物体のｎｍｒ検査を行なう方法 |
| US7805981B2 (en) * | 2007-02-13 | 2010-10-05 | The Trustees Of The University Of Pennsylvania | Gaseous nuclear symmetric state and quantification thereof |
Also Published As
| Publication number | Publication date |
|---|---|
| EP0114349B1 (en) | 1988-02-10 |
| US4849886A (en) | 1989-07-18 |
| EP0114349A2 (en) | 1984-08-01 |
| DE3375670D1 (en) | 1988-03-17 |
| JPH0370792B2 (ja) | 1991-11-08 |
| EP0114349A3 (en) | 1985-05-29 |
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