JPS58978Y2 - チヤ−ジアンプ

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【考案の詳細な説明】本考案は、チャージアンプの改良に関するものである。

第１図は従来のチャージアンプの一例の接続図である。

第１図において、ｌＮ１− ｌＮ２は入力の電荷Ｑが与
えられる端子、ＯＵＴは出力電圧ＥＯが取出される端子
、Ａは増幅器、Ｃは帰還コンデンサ、Ｒ１−Ｒ４は抵抗
、ＦＥＴは電界効果形トランジスタ、±Ｖｃｃは電圧源
である。

入力端子ＩＮ１はＦＥＴのゲート電極に接続されるとと
もに、コンデンサＣと帰還抵抗Ｒ４の並列回路な介して
増幅器Ａの出力端子ＯＵＴに接続されている。

ＦＥＴのソース電極と抵抗Ｒ３の接続点は増幅器Ａα→
入力端に接続され、また抵抗Ｒ１とＲ２の接続点は増幅
器Ａの（ト）入力端に接続され、この接続によって増幅
器Ａが高入力インピーダンスとして動作するとともに、
バイアス電流を減少させるようになっている。

このような構成の従来のチャージアンプにおいては、入
力端子ＩＮＩ、ＩＮ２間に与えられる電荷Ｑはコンデ
ンサＣにチャージされ、出力端子ＯＵＴより電圧ＥＯと
して取出されるが、この第１図回路の入出力間の伝達関
数はで表わされ、時定数τはτ＝ＣＲ４で表わされる。

例えば、チャージアンプと圧電形ピックアップを組合せ
て振動の測定を行なうような場合には数Ｈｚ以下の周波
数帯域をもつチャージアンプが必要であるが、このよう
な用途のチャージアンプにおいて良好な低域特性を得る
ためには、チャージアンプの帰還回路の時定数τな大き
くする必要がある。

ところで、第１図に示す従来のチャージアンプにおいて
は、コンデンサＣの容量會一定にして数Ｈｚ以下の帯域
なもたせるべく時定数τな大きくしようとすると、帰還
抵抗Ｒ４の値は１０００ＭΩ以上にしなければならない
。

しかし、実際問題として１０００ＭΩ以上の高抵抗とな
ると、抵抗値の信頼性に問題が生じ、またコストの面で
も問題が生じる。

本考案はこの点を改良するためになされたもので、高い
抵抗値の帰還抵抗ヲ使用しないでも大きい時定数をもつ
チャージアンプを簡単な構成によって実現したものであ
る。

第２図は本考案のチャージアンプの一実施例を示す電気
的接続図である。

第２図においてＲ５゜Ｒ６は増幅器Ａの出力電圧を分圧
する分圧抵抗器で、この分圧抵抗器の一端は増幅器Ａの
出力端に、他端はコモンに接続されている。

分圧抵抗器の分圧点りは帰還抵抗Ｒ４ｆｘ介して入力端
子ＩＮＩに接続されている。

なお、第２図のチャージアンプにオイてこの他は第１図
のチャージアンプと全く同じであるから、その再説明は
省略する。

このように増幅器Ａの出力電圧全抵抗Ｒ５とＲ６よりな
る分圧抵抗器で分圧したのち帰還抵抗Ｒ４を介して帰還
するようにした第２図の回路における入出力の伝達関数
は、Ｒ４の抵抗値がＲ５及びＲ６の抵抗値より十分大き
い場合下式（２）で表わされる。

第（２ｙ：、より明らかなように、第２図回路の帰還回
路の時定数τはで示される。

すなわち、第２図のチャージアンプにおいては第１図の従
来例より倍時定数を太きくすることができる。

本考案による実施の→ＩＪによると、分圧抵抗器Ｒ５と
Ｒ６の比を３：１にし、帰還抵抗Ｒ４の値に３００ＭＱ
にしても第１図の従来例と比較してチャージ感度が全く
低下しないアンプを得ることができる。

３００ＭＨの抵抗は信頼性のあるものが安価で容易に入
手することができる。

このように〜本考案のチャージアンプにおいては、帰還
抵抗に高抵抗を用いなくても大きい時定数のチャージア
ンプを得ることができ、例えば数Ｈｚ以下の周波数帯域
Ｑ振動を測定するような場合にも良好な特性が得られる
チャージアンプを簡単な構成によって実現することがで
きる。

【図面の簡単な説明】

第１図は従来のチャージアンプの→りの電気的接続図・
第２図は本考案に係るチャージアンプの一実施例を示す
電気的接続図である。Ａ・・・・・・増幅器、Ｃ・・・・・・コンデンサ、Ｒ
４・・・・・・帰還抵抗、Ｒ５，Ｒ６・・・・・・分圧
抵抗器。

【実用新案登録請求の範囲】