JPS5846725A - 超伝導論理回路 - Google Patents
超伝導論理回路Info
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- JPS5846725A JPS5846725A JP56143639A JP14363981A JPS5846725A JP S5846725 A JPS5846725 A JP S5846725A JP 56143639 A JP56143639 A JP 56143639A JP 14363981 A JP14363981 A JP 14363981A JP S5846725 A JPS5846725 A JP S5846725A
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- Japan
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- logic
- output
- josephson
- resistor
- power supply
- Prior art date
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-
- H—ELECTRICITY
- H03—ELECTRONIC CIRCUITRY
- H03K—PULSE TECHNIQUE
- H03K19/00—Logic circuits, i.e. having at least two inputs acting on one output; Inverting circuits
- H03K19/02—Logic circuits, i.e. having at least two inputs acting on one output; Inverting circuits using specified components
- H03K19/195—Logic circuits, i.e. having at least two inputs acting on one output; Inverting circuits using specified components using superconductive devices
- H03K19/1952—Logic circuits, i.e. having at least two inputs acting on one output; Inverting circuits using specified components using superconductive devices with electro-magnetic coupling of the control current
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- General Engineering & Computer Science (AREA)
- Mathematical Physics (AREA)
- Superconductor Devices And Manufacturing Methods Thereof (AREA)
- Logic Circuits (AREA)
Abstract
(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。
め要約のデータは記録されません。
Description
【発明の詳細な説明】
本発明は、制御線を有するジョセフソン論理素子を用い
て、＠１の論理出力の反転出力と第２の論理出力との論
理積出力が得られる様に構成された超伝導論理回路に関
する０ １１Ｎ１の論理出力ｒの反転出方νと第２の論理出力Ｇ
との論理積出力Ｈ（−ν・Ｇ）が、今簡単の為４つの論
理人力Ａ、Ｂ、Ｃ及びＤに基き。
て、＠１の論理出力の反転出力と第２の論理出力との論
理積出力が得られる様に構成された超伝導論理回路に関
する０ １１Ｎ１の論理出力ｒの反転出方νと第２の論理出力Ｇ
との論理積出力Ｈ（−ν・Ｇ）が、今簡単の為４つの論
理人力Ａ、Ｂ、Ｃ及びＤに基き。
第１の論理出力ｒがＡ−Ｂ、その反転出力ｉがム・Ｂ、
１１２の論理出力ＧがＣ，Ｄであるとして、（人・Ｂ）
・（Ｃ−Ｄ） であるとした場合、その論理出力Ｈは
、第１図に示す如く、入力端子１及び２よりの論鳳入カ
Ａ及びＢを入力とする２人力のアンド回路５と、入力端
子４及び５よりの論理人力Ｃ及びＤを入力とする２人力
のアンド回路６と、アンド回路５の出力Ａ、Ｂを入力と
するインバータ回路７と、インバータ回路７の出カム・
Ｂとアｙｙ回路６の出力Ｃ−Ｄとを入力とする２人力の
アンド回路Ｂｔよりなる構成で、そのアンド回路８より
導出せる出力端９より得ることができる。
１１２の論理出力ＧがＣ，Ｄであるとして、（人・Ｂ）
・（Ｃ−Ｄ） であるとした場合、その論理出力Ｈは
、第１図に示す如く、入力端子１及び２よりの論鳳入カ
Ａ及びＢを入力とする２人力のアンド回路５と、入力端
子４及び５よりの論理人力Ｃ及びＤを入力とする２人力
のアンド回路６と、アンド回路５の出力Ａ、Ｂを入力と
するインバータ回路７と、インバータ回路７の出カム・
Ｂとアｙｙ回路６の出力Ｃ−Ｄとを入力とする２人力の
アンド回路Ｂｔよりなる構成で、そのアンド回路８より
導出せる出力端９より得ることができる。
然し乍ら斯る構成を、ジ冒七アンｙ論理素子を以って構
成する場合、ジョセフソンｌ１１１！ＩＩ素子が超伝導
状態から抵抗状態への一方向のスイッチしかできない性
質を有する為に、全体の構成が複雑、大型化すると共に
、高速で論理出力を得ることができない等の欠点を有し
ていた。
成する場合、ジョセフソンｌ１１１！ＩＩ素子が超伝導
状態から抵抗状態への一方向のスイッチしかできない性
質を有する為に、全体の構成が複雑、大型化すると共に
、高速で論理出力を得ることができない等の欠点を有し
ていた。
依って本発明は上述せる欠点なしに、第１の論理出力Ｆ
の反転出力Ｆと第２の論理出力Ｇとの論理積出力Ｈ（−
Ｆ−Ｇ）の得られる新規な超伝導論理回路を提案せんと
するもので、以下詳述する所より明らかとなるであろう
。
の反転出力Ｆと第２の論理出力Ｇとの論理積出力Ｈ（−
Ｆ−Ｇ）の得られる新規な超伝導論理回路を提案せんと
するもので、以下詳述する所より明らかとなるであろう
。
第２図は、４つの論理入力Ａ、Ｂ、Ｃ及びＤに基き１人
・Ｂで表わされる第１の論理出力ｒのＡ、Ｂ で表わさ
れる反転出力Ｆ、！−Ｃ−Ｄで表わされる嬉２の論理出
力ＧとのＦ、Ｇ＝（人、Ｂ）、（Ｃ，Ｄ）で表わされる
論理出力Ｈを得る場゛合の、本発明による超伝導論理回
路の一例を示し、第１の電源端子１１と第２の電源端子
（接地）との間に、２つの制御線１２ｍ及び１．２ｂを
有する第１のジ曹セフノｙ論塩素子１５と、同様に２つ
の制御Ｊ１１４ｍ及び１４ｂを有するＩＩ２のジョセフ
ツノ論ｆｆｉ素子１５との直列回路が接続され、又ｔａ
１の電源端子１１と第２の電源端子（接地）との間に謔
１の抵抗１６が接続され、更にジ曹セフッｙｉｉｉｂｍ
素子１ｓ及び１５の接続中点と第２の電源端子（接地）
との開に嬉２の抵抗１７が接続され、而してジ曹セフソ
ｙ論通素子１３の制御！１１２ｍ及び１２ｂｌｔ夫々入
力端子１８及び１９より論理入カム及びＢが供給妄れる
様になされ、又ジ曹奄７’ｌｌ一層素子１５の制御線１
４畠及び１４ｂに夫々入力端子２０及び２１より論理入
力Ｃ及びｐが供給される様になされている。
・Ｂで表わされる第１の論理出力ｒのＡ、Ｂ で表わさ
れる反転出力Ｆ、！−Ｃ−Ｄで表わされる嬉２の論理出
力ＧとのＦ、Ｇ＝（人、Ｂ）、（Ｃ，Ｄ）で表わされる
論理出力Ｈを得る場゛合の、本発明による超伝導論理回
路の一例を示し、第１の電源端子１１と第２の電源端子
（接地）との間に、２つの制御線１２ｍ及び１．２ｂを
有する第１のジ曹セフノｙ論塩素子１５と、同様に２つ
の制御Ｊ１１４ｍ及び１４ｂを有するＩＩ２のジョセフ
ツノ論ｆｆｉ素子１５との直列回路が接続され、又ｔａ
１の電源端子１１と第２の電源端子（接地）との間に謔
１の抵抗１６が接続され、更にジ曹セフッｙｉｉｉｂｍ
素子１ｓ及び１５の接続中点と第２の電源端子（接地）
との開に嬉２の抵抗１７が接続され、而してジ曹セフソ
ｙ論通素子１３の制御！１１２ｍ及び１２ｂｌｔ夫々入
力端子１８及び１９より論理入カム及びＢが供給妄れる
様になされ、又ジ曹奄７’ｌｌ一層素子１５の制御線１
４畠及び１４ｂに夫々入力端子２０及び２１より論理入
力Ｃ及びｐが供給される様になされている。
この場合ジ璽セフＪν論通素子１５はその制御１１１２
ｍ及び１２＆１への論塩入力人及びＢが共に２億表示で
ｒＩＪである場合、超伝導状態より抵抗状態に変化し、
従って一塩入力ム及びＢに対して論理積機能を有し、又
ジ冒セフソｙ−環素子１５もその制御＠１４ｍ及び１４
ｂへの論理人力Ｃ及びＤが共に２値表示で「１」である
場合超伝導状態より抵抗状態に変化し、ｌ！つて論理人
力Ｃ及びＤに対して論理積機能を有するものである。
ｍ及び１２＆１への論塩入力人及びＢが共に２億表示で
ｒＩＪである場合、超伝導状態より抵抗状態に変化し、
従って一塩入力ム及びＢに対して論理積機能を有し、又
ジ冒セフソｙ−環素子１５もその制御＠１４ｍ及び１４
ｂへの論理人力Ｃ及びＤが共に２値表示で「１」である
場合超伝導状態より抵抗状態に変化し、ｌ！つて論理人
力Ｃ及びＤに対して論理積機能を有するものである。
以上が本発明による超伝導論１１回路の一例構成である
が、斯る構成によれば、入力端子１８゜１９．２０及び
２１に与えられる論理入力が共に２値表示でｒＯＪであ
る場合、ジ璽セフッシ論理素子１３及び１５は共に超伝
導状態にあり。
が、斯る構成によれば、入力端子１８゜１９．２０及び
２１に与えられる論理入力が共に２値表示でｒＯＪであ
る場合、ジ璽セフッシ論理素子１３及び１５は共に超伝
導状態にあり。
従って第１の電源端子１１からのバイアス電流がジ璽セ
フツｙ論理素子１５及び１５を通って第２の電源端子（
接地）に流れている。従って抵抗１６及び１７の何れに
も電流は流れない。
フツｙ論理素子１５及び１５を通って第２の電源端子（
接地）に流れている。従って抵抗１６及び１７の何れに
も電流は流れない。
然し乍ら斯る状態より、論理人力Ｃ及びＤが共に２値表
示、で「１」となれば、第２のジ曹セフツン論鳳素子１
５が抵抗状態に変化し、この為第１の電源端子１１より
のバイアス電流の一部が抵抗１６を通って第２の電源端
子（接地）ｋ分流して流れると共に、第１のジ肩セフッ
ン論場素子１ｓ及び抵抗１７をそれ等の願に通って＃Ｉ
２の電源端子（接地）に分流して流れるｉ又論塩入力Ｃ
及びＤが共に２億表示で「１」になる前に、論理人力Ａ
及びＢが共に２億表示で自」となれば、第１のジ曹セフ
ノシ論塩素子１５が抵抗状態に変化し、この為ｆｓ１の
電源端子１１よりのバイアス電流の殆ルど全てが抵抗１
６を通って第２の電源端子（接地）に流れ、第２のジ曹
セ７ソン論理素子１５に流れる電流が減少する。従って
その後に論理入力Ｃ及びＤが共に２億表示で「１」にな
っても、嬉２のジ冒セフンｙ論塩素子１５は抵抗状態に
変化できない。
示、で「１」となれば、第２のジ曹セフツン論鳳素子１
５が抵抗状態に変化し、この為第１の電源端子１１より
のバイアス電流の一部が抵抗１６を通って第２の電源端
子（接地）ｋ分流して流れると共に、第１のジ肩セフッ
ン論場素子１ｓ及び抵抗１７をそれ等の願に通って＃Ｉ
２の電源端子（接地）に分流して流れるｉ又論塩入力Ｃ
及びＤが共に２億表示で「１」になる前に、論理人力Ａ
及びＢが共に２億表示で自」となれば、第１のジ曹セフ
ノシ論塩素子１５が抵抗状態に変化し、この為ｆｓ１の
電源端子１１よりのバイアス電流の殆ルど全てが抵抗１
６を通って第２の電源端子（接地）に流れ、第２のジ曹
セ７ソン論理素子１５に流れる電流が減少する。従って
その後に論理入力Ｃ及びＤが共に２億表示で「１」にな
っても、嬉２のジ冒セフンｙ論塩素子１５は抵抗状態に
変化できない。
コノ為抵抗１７に電流が流れない。
依って抵抗１７に流れる電流を以って。
（Ａ−Ｂ）−（Ｃ−Ｄ）で表わされる論理出力Ｈを得る
ことができるものである。
ことができるものである。
斯く第２図に於て上述せる本発明による超伝導論理回路
によれば、第１及び嬉・２．のρｌセフツｙａ＊ｍ素子
１３及び１５と、抵抗１６及び１７とを用いるのみの極
めて簡易な構成で。
によれば、第１及び嬉・２．のρｌセフツｙａ＊ｍ素子
１３及び１５と、抵抗１６及び１７とを用いるのみの極
めて簡易な構成で。
（Ａ−Ｂ）、（Ｃ−Ｄ） で表わされる論理出力Ｈを
得ることができる大なる特徴を有するものである。
得ることができる大なる特徴を有するものである。
次に第Ｓ図を伴なって本発明による超伝導論理回路の他
の例を述べるＫｓｆｌｌｌＬｔ図との対応部分には同一
符号を附して詳細説明はこれを省略するも、第２図にて
上述せる構成に於て、その第１の電源端子１１と抵抗１
４との間に１つの制御＃Ｊ２２を有する第３のジョセフ
ソン論理素子２５が介挿され、又館１及び嬉２のジョセ
フソン論理素子１５及び１５の接続中点と抵抗１１との
間にｔａ６のジョセフソン論理素子２３の制御線２２が
介挿されてなることを除いては。
の例を述べるＫｓｆｌｌｌＬｔ図との対応部分には同一
符号を附して詳細説明はこれを省略するも、第２図にて
上述せる構成に於て、その第１の電源端子１１と抵抗１
４との間に１つの制御＃Ｊ２２を有する第３のジョセフ
ソン論理素子２５が介挿され、又館１及び嬉２のジョセ
フソン論理素子１５及び１５の接続中点と抵抗１１との
間にｔａ６のジョセフソン論理素子２３の制御線２２が
介挿されてなることを除いては。
第２図の場合と同様の構成を有する。但しこの場合第５
のジョセフソン論理素子２５はそれにバイアス電流が流
ｎ且−御線２２に電流が供給された場合超伝導状態より
抵抗状態に変化するものである。
のジョセフソン論理素子２５はそれにバイアス電流が流
ｎ且−御線２２に電流が供給された場合超伝導状態より
抵抗状態に変化するものである。
以上が本発明による超伝導ｆｉｆｆｉ回路の他の例の構
成であるが、斯る構成によれば、それが上達曽る事項を
除いては第２ＷＪの場合と同様の構成を有するので、詳
細説明はこれを省略するも。
成であるが、斯る構成によれば、それが上達曽る事項を
除いては第２ＷＪの場合と同様の構成を有するので、詳
細説明はこれを省略するも。
菖２図にて上述せる如（して、第１のジョセフソン論理
素子１ｓが超伝導状態のとき＃ｃ、第２のジョセフソン
論理素子１５が抵抗状態となって１１１の電源端子１１
よりのバイアス電流が抵抗１６及び１７に夫々分流して
流れるとき。
素子１ｓが超伝導状態のとき＃ｃ、第２のジョセフソン
論理素子１５が抵抗状態となって１１１の電源端子１１
よりのバイアス電流が抵抗１６及び１７に夫々分流して
流れるとき。
嬉５のジ習七７ノノ論１素子２３＆ｃバイアス電流が流
れると共に、その制御線２２＃ｃ電流が流れるので、第
５のジョセフソン論理素子２ｓが抵抗状態となり、依っ
てこのとｔｋ、ｔＩｌｌｌの電源端子１１よりの電流が
抵抗１６には殆ん２流れず一殆んど抵抗１７に流れるも
のである・従って第５図にて′上述せる本発明による超
伝導論Ｊｌｌｌ路の場合６８２図の場合と同様に抵抗１
７に流れる電流を以って（ｒｌ）・（Ｃ・Ｄ）で表わさ
れる論ＷａＳ力Ｈを得ることができるが。
れると共に、その制御線２２＃ｃ電流が流れるので、第
５のジョセフソン論理素子２ｓが抵抗状態となり、依っ
てこのとｔｋ、ｔＩｌｌｌの電源端子１１よりの電流が
抵抗１６には殆ん２流れず一殆んど抵抗１７に流れるも
のである・従って第５図にて′上述せる本発明による超
伝導論Ｊｌｌｌ路の場合６８２図の場合と同様に抵抗１
７に流れる電流を以って（ｒｌ）・（Ｃ・Ｄ）で表わさ
れる論ＷａＳ力Ｈを得ることができるが。
その論、ｉｍａｓ力Ｈを大なる振幅を以って得ることが
できるという大なる特徴を有するものである。
できるという大なる特徴を有するものである。
尚上述″＃ｃ１にては、論理出力Ｈを、４つの入方Ａ、
Ｂ、Ｃ及びＤｉｎ基き、（ム・Ｂ）・（Ｃ−ｎ）で表わ
されるものとして得る場合の例を述べたが、第２図及び
第３図にて上述せる構成ｊ（１１で。
Ｂ、Ｃ及びＤｉｎ基き、（ム・Ｂ）・（Ｃ−ｎ）で表わ
されるものとして得る場合の例を述べたが、第２図及び
第３図にて上述せる構成ｊ（１１で。
第１及びＩＩ２のジョセフソン論理素子１５及び１５４
（共に論理積機能を与えるに代え、ジョセフソン論理素
子１５及び１５に夫々論理和機能及び論理和機能を有せ
しめることにより論理出力Ｈを（人・Ｂ）・（ＣＯＤ）
で表わされる−のとして、又ジョセフソン論理素子１５
及び１５に夫々論理和機能及び論理積機能を有せしめる
仁とにより論理出力Ｈを（Ａ＋Ｂ）・（Ｃ−Ｄ） で
表わされるものとして、更にジョセフソン論理素子１５
及び１５に共に論理和機能を有せしめることにより論理
出力Ｈを（Ａ＋Ｂ ）・（ＣＯＤ）’ｅ表わされるもの
として得るξとも出来ること明らかであろう。
（共に論理積機能を与えるに代え、ジョセフソン論理素
子１５及び１５に夫々論理和機能及び論理和機能を有せ
しめることにより論理出力Ｈを（人・Ｂ）・（ＣＯＤ）
で表わされる−のとして、又ジョセフソン論理素子１５
及び１５に夫々論理和機能及び論理積機能を有せしめる
仁とにより論理出力Ｈを（Ａ＋Ｂ）・（Ｃ−Ｄ） で
表わされるものとして、更にジョセフソン論理素子１５
及び１５に共に論理和機能を有せしめることにより論理
出力Ｈを（Ａ＋Ｂ ）・（ＣＯＤ）’ｅ表わされるもの
として得るξとも出来ること明らかであろう。
又上述に於ては第１及び第２のジョセフソン論理素子１
Ｓ及び１５が共に２つの制御線を有するものとして述べ
たが、１つ又は２つ以上の制御線を有するものとし、１
つ又は２つ以上の論理入力に基く第１の論理出力の反転
出力と１つ又は２つ以上の論理六方に基（第２の論理出
力との論理積出力を得る様になすこともできること明ら
かてあろう・
Ｓ及び１５が共に２つの制御線を有するものとして述べ
たが、１つ又は２つ以上の制御線を有するものとし、１
つ又は２つ以上の論理入力に基く第１の論理出力の反転
出力と１つ又は２つ以上の論理六方に基（第２の論理出
力との論理積出力を得る様になすこともできること明ら
かてあろう・
第１１１０１． 第２ 図及ＣＦ１１５１ｌＩｌｔ示す
本発ｇＡｐ：。 よる超伝導論理回路と同様の論理出力を得ることのでき
る一般の論！回路を示す接続図、第２図及び菖５図は夫
々本発明による超伝導論ｍ回路の実施例★示す接続図で
ある。 図中１１は第１の電源端子、１５．１５及び２５は夫々
穂１．第２及び菖３のジョセフソン論理素子、 １２ｍ
、 １２ｂ、 １４ ＄１．１４ ｂ２２は制御線、１
６及び１７は抵抗を夫々示す。 １８〜２１は六方端子である。 出願人 日本電信電話公社
本発ｇＡｐ：。 よる超伝導論理回路と同様の論理出力を得ることのでき
る一般の論！回路を示す接続図、第２図及び菖５図は夫
々本発明による超伝導論ｍ回路の実施例★示す接続図で
ある。 図中１１は第１の電源端子、１５．１５及び２５は夫々
穂１．第２及び菖３のジョセフソン論理素子、 １２ｍ
、 １２ｂ、 １４ ＄１．１４ ｂ２２は制御線、１
６及び１７は抵抗を夫々示す。 １８〜２１は六方端子である。 出願人 日本電信電話公社
Claims (1)
- 【特許請求の範囲】 １、 第１及び第２の電源端子間に、夫々制御線を有す
る第１及び第７２のジ望セフンｙ論塩素子の直列回路と
第１の抵抗とが並列関係に接続され、上記第１及び＃Ｉ
２のジョセフソン論理素子の接続中点及び上記第２の電
源端子間に第２の抵抗が接続されてなることを特徴とす
る超伝導論理回路。 ２、 第１及び第２の電源端子間に、夫々ＩＩＪｉｌ線
を有する第１及び第２のジョセフソン論理素子の一直列
回路と第１の抵抗とが並列関係に接続され、上記第１及
び第２のジョセフソン論理素子の接続中点及び上記第２
の電源端子間に第２の抵抗が接続され、上記第１の電源
端子と上記＠１の抵抗との間に制御線を有する第５のジ
ョセフソン論理素子が介挿され、上記第１及び＃！２の
ジョセフソン論理素子の接続中点と上記第２の抵抗との
間に上記ＩＩｓのジＷ竜フッｙＷｋ理素子の制御線が介
挿されてなることを特徴とする超伝導論理回路。
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP56143639A JPS5846725A (ja) | 1981-09-11 | 1981-09-11 | 超伝導論理回路 |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP56143639A JPS5846725A (ja) | 1981-09-11 | 1981-09-11 | 超伝導論理回路 |
Publications (1)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPS5846725A true JPS5846725A (ja) | 1983-03-18 |
Family
ID=15343441
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP56143639A Pending JPS5846725A (ja) | 1981-09-11 | 1981-09-11 | 超伝導論理回路 |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| JP (1) | JPS5846725A (ja) |
Cited By (1)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| EP0435452A2 (en) * | 1989-12-29 | 1991-07-03 | Trw Inc. | Superconducting hysteretic logic design |
-
1981
- 1981-09-11 JP JP56143639A patent/JPS5846725A/ja active Pending
Non-Patent Citations (1)
| Title |
|---|
| JOURNAL OF RESEARCH AND DEVELOPMENT * |
Cited By (2)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| EP0435452A2 (en) * | 1989-12-29 | 1991-07-03 | Trw Inc. | Superconducting hysteretic logic design |
| EP0766401A1 (en) * | 1989-12-29 | 1997-04-02 | Trw Inc. | Superconducting nonhysteretic logic design |
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