JPS5830294A - カラ−陰極線管装置 - Google Patents

Abstract

(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。

Description

【発明の詳細な説明】 この発明はダイナミックコンバーゼンス補正磁界発生素
子の電子銃に対する配置構成を改善したインライン方式
のカラー陰極線管装置に関するものである。

従来、インライン方式のカラー陰極線管装置においては
、偏向習−りの磁界分布を非斉一の適嶋な磁界分布とし
、電子銃の先端部に磁界制御素子を組込み、その両者の
組合せで、インツイン配列の３電子ビームを画面で集中
させてい喪、しかしながら、偏向ｌ−り磁界の製造上の
バラツキ、磁界分布の精度、電子銃から放出される３電
子ビームの並び精度、電子ビームと偏向ヨークとの組会
せ精度などに、量産上の組立誤差が生じ、画面上全領域
で３電子ビームを高精度に集中させることができなかっ
た。この場合のコンバーゼンス残シは量産精度で０．５
〜１．　Ｏｆｆであつ九。

特に、インライン方式のカラー陰極線管を計算機端末用
ディスプレー素子として使用すると、両頁周辺での色ず
れ、すなわち、陰極線管画面に宍示された文字がずれる
現象が現れ、ディスプレー素子としての品質を低下させ
ていた。

これに対し、力２−険極線管のネック部外局部にダイナ
ばツクコンバーゼンス補正磁界発生素子を装着して、従
来方式のコンバーゼンス残シ０．５〜１．０１＠を補正
することによシ、両面周辺での色ずれを解決する方法が
提案されている。この考え方は従来から種々の形で提案
されているものである・ 第１図は上記提案に％とづいたインライン方式のカラー
険極線管装置（１）におけるネック部概要図である。こ
の図において、ネック部（２）の中にはインライン配列
の３電子ビーム曽、？４．９４を発生する電子銃（３）
が組込まれている。

この電子銃（３）には、ベース部（４）よシ各電圧が加
えられ、これによシ３電子ビームに）、＠、＠が発生す
る。３電子ビームＯｐ、（２）、＠は非斉一の特殊な磁
界分布を発生する偏向ヨーク（５）で水平、ｆｉ直方向
に画面全体にわたシ偏向される。電子銃（３）の外周部
にはスタティック補正磁界発生素子（６）が設けられ、
この素子（６）によシ画面中央部で３電子ビームＩＩ　
、　＠　、に）の集中残）を補正し一点に集中させると
同時に、画面の色純度補正をも行なう。前者は４極マグ
ネツトおよび６極マグネツトで、後者は２極マグネツト
でそれぞれ磁界の強さを可変して補正するものである。

画面中央部で一点く集中された３電子ビーム・ｅ、＠、
＠は偏向ヨーク（５）で発生する磁界分布の中を通過す
ることＫよル、水平、！＆直に偏向されるが、画面止金
ての領域で３電子ビームＩＩ　、　＠　、　ｍを集中さ
せる必要がある。

この丸め、偏向ヨーク（６）で発生する磁界を水平、垂
直とも非斉一の特殊な磁界分布にするとともに、コマ補
正を行なうため、電子銃（３）の先端部にコマ補正用磁
界制御素子（７）を設け、中央ビーム（至）と両サイド
ビームＣＱ　、　ＯＩの偏向感度補正を行っている。

上記のように補正された３電子ビーム曽、＠。

に）を、さらに画面周辺部での集中精度を向上させるた
め、偏向目−り（６）とスタティック補正磁界発生素子
（６）とＯ閲に設けられたダイナミックコンバーゼンス
補正磁界発生素子（８）で発生する磁界にょシ、両サイ
ドビーム（２）、に）が補正され、中央ビームに）に集
中するものである。したがってコンバーゼンス残夛は０
．５１１１以下にすることができる。

こＯダイナミックコンバーゼンス補正磁界発生素子（８
）は第２図（勾、に）に示すように４極磁界発生素子６
υと６極磁界発生素子ものとからな）たっていて、リン
グ状フェライトコア＆ｌ　、　ｅ４に巻いた複数のコイ
ル（鋼線）コイル６９．輔の電流を可変とす） ることによシそれぞれの磁界強度を可変としている。

しかしながら、ダイナミックコンバーゼンス補正磁界発
生素子（８）のうち、６極磁界発生素子［Ｆ］のの補正
感度が非常に悪く、その補正のため一コイル＠ａＫ流す
電流が多くなシ、補正電力が不必要に大暑〈なシ、補正
回路コストを上げると同時に、コイル（ハ）の発熱を誘
起し、ダイナミック補正のドリフトをも起こすなどの不
都合があった。

したがって、この発明はダイナミックコンバーゼンス補
正磁界発生素子の電子銃に対する配置を最適にし、ダイ
ナミックコンバーゼンス補正磁界発生素子の補正感度を
向上させ、補正電力を軽減できるインライン方式のカラ
ー陰極線管を提供することを目的としている。

以下、この発明の一実施例を図面にもとづいて説明する
。

第３図はダイナミックコンバーゼンス補正磁界発生素子
（８）の補正電力の大きい６極磁界発生素子６３の電子
銃（３）に対する設定位置と、そのときの補正電力との
関係をグラフで示したものである。第３図に示し九一般
的なパイポテンシャル型の電子銃（３）はインライン配
列された３つのカソード■。

第１グリッド−１第２グリッド曽、第３グリツド（以下
、第３電極と称する）神、第４グリツド（以下、第４電
極と称する）＠およびシールドカップ電極（至）からな
Ｊ）７’ｈつている。

最近、多段集束型電子銃が使用されているが、これは基
本的には第３図に示した電子銃構成に類似している。す
なわち第３電極（至）と第４電極（２）との間で構成さ
れる主電子レンズがあシ、この前段に種々のプリフォー
カスレンズを複数個配設するものであり、パイポテンシ
ャル型電子銃は１個のプリフォーカスレンズを配設し喪
ものである・なお、第３図において、２は管軸である。

一般にコマ補正用磁界制御素子（第１図）（７）は第４
電極に）とシールドカップ電極（至）との境界部（９）
に設けられている。さて、第３図において、グラフａは
コマ補正用磁界制御素子（７）が無い場合、グラフψ）
はコマ補正用磁界制御素子（７）を配設した場合の補正
電力の変化を示したものである。第３図に示したように
、ダイナミックコンノ（−ゼンス補正磁界発生素子（８
）の補正電力はコマ補正用磁界制御素子（７）の有無に
関係なく、電子銃（８）の主レンズ部近傍で最小となる
ことが判明した。ｔた、コマ補正用磁界制御素子（７）
を配設すると、補正電力の最小位置はほとんど変らぬが
、その最小値の値が大きくなることが判明した。この補
正電力の最小値はコマ補正用磁界制御素子（７）の大き
さにも関係するが、コマ補正用磁界制御素子（７）との
相対距離にも関係する。

第４図のように、偏向分布の中にダイナミックコンバー
ゼンス補正磁界発生素子（８）を配し、そのときの垂直
磁界分布を測定すると点線１のように、ダイナミックコ
ンバーゼンス補正磁界発生素子（８）の無いときは実線
ａのようになり、素子（８）を配置し九場合には、垂直
磁界分布の銃側の磁界がかなシ減少していることがわか
る。なお、水平磁界分布の変化は非常に小さい。これは
一般にダイナミックコンバーゼンス補正磁界発生素子（
８）としてリング状のフェライトコアを用い、このリン
グコアに銅線を巻きつけて４極磁界、６極磁界を構成さ
せているためで、垂直磁界分布の銃側成分がリングコア
でシャントされているためである。このため、；マ補正
用磁界制御素子（７）はダイナミックコンバーゼンス補
正磁界発生素子（８）のない場合（グラフａ）に比べ、
ダイナミックコンバーゼンス補正磁界発生素子（８）を
配設すると、その形状、大きさを大きくして、磁界を制
御する必要がある。このため、ダイナミックコンバーゼ
ンス補正磁界発生素子（８）の補正電力が不必要に増大
することにな夛、好ましくない。したがって、コマ補正
用磁界制御素子（７）はダイナミックコンバーゼンス補
正磁界発生素子（８）から離す必要がある。すなわち、
第４図に示すようにダイナミックコンバーゼンス補正磁
界発生素子（８）の内部に入らぬように配置にする必要
がある。

第５図はこの発明のダイナミックコンバーゼンス補正磁
界発生素子（８）の配設構成の一実施例である。すなわ
ち、ネックｍｌ　（りの外周で、偏向ヨーク（８）とス
タティック補正磁界発生素子（６）との間に設けられた
ダイナミックコンバーゼンス補正磁界発生素子（８）は
補正電力の最小値を示す主レンズ部、つオシ第３電極鴫
と第４電極働とで構成される電子レンズ部に配置され、
かつコマ補正用磁界制御素子（７）はダイナミックコン
バーゼンス補正磁界発生素子（８）の２軸（管軸）上領
域外、すなわち当咳素子（８）の幅方向の寸法領域に）
外の偏向ヨーク（５）側に配設されている。したがって
コマ補正用磁界制御素子（７）の大きさを不必要に大き
くすることなく、ダイナミックコンバーゼンス補正磁界
発生素子（８）の補正感度を向上させ、補正電力を軽減
することができる。

なお、上記実施例の場合、正確には、ダイナミックコン
バーゼンス補正磁界発生素子（８）は補正電力の最小値
を示す点に設定するため、その軸方向中心線（第５図）
　６′ｖを最も画面側の高圧電極である第４電極（２）
とこれに対向した第３電極神との間隙（ロ）の中心に一
致させる必要があるが、両電極−、鋤の関ｍ（ロ）の寸
法をｄ（たとえば１■）とした場合、上記ダイナミック
コンノく一ゼンス補正磁界発生素子（８）の軸方向中心
線６７１は上記間！Ｉｉ（ロ）の中心を含んでこの中心
から偏向ヨーク（５）側あるいはスタティック補正磁界
発生素子中）側への３１の範囲においては、その設定誤
差を許される。

を九、上記実施例では、電子銃（３）はノ（イポテンシ
ャル型電子銃について説明したが、他の多段集束鳳電子
銃についてもな夛たつものである。すなわち多段集束型
電子銃の主レンズの定義として、カソード（至）から放
出された電子ビームは各電子レンズで集束されるが、最
後に集束される電子レンズを主電子レンズと考える。

以上説明したように、この発明によれば、ダイナミック
コンバーゼンス補正磁界発生素子の電子銃に対する配置
を最適にし、ダイナミックコンバーゼンス補正磁界発生
素子の補正感度を向上させ、補正電力を軽減できるイン
ライン方式のカラー陰極線管装置を提供することができ
る。

【図面の簡単な説明】

第１図は従来の力２−＃ｉ極線管のネック部概要図、第
２図四参〇）はダイナミックコンバーゼンス補正磁界発
生素子の構成図、第３図はダイナミックコンバーゼンス
補正磁界発生素子の設定位置と補正電力との関係図、第
４図は偏向ヨーク磁界分布の中にダイナミックコンバー
ゼンス補正磁界発生素子を配置したときの磁界分布の説
明図、第５図はこの発明の一実施例にかかるカラー陰極
線管装置のネック部概要図である。 （３）・・・電子銃、（６）・・・偏向田−り、（６）
・・・スタティック補正磁界発生素子、　（７）・・・
コマ補正用磁界制御素子、（８）・・・ダイナミックコ
ンバーゼンス補正ｉｔ界Ｒ生素子、（ロ）・・・隙間、
曽、＠・・・電極、ＩＩ）・・・４極磁界発生素子、＠
２・・・６極磁界発生素子、田Ｉ陣・・・コア、（ト）
、（ハ）・・・コイル、＠ツ、・・・軸方向中心線なお
、図中、同一符号は同一または相当部分を示す。 代理人葛野信−（外１名） 第１図 第２区 ｌ 第３図 手続補正音（画角） 特許庁長官殿 １、事件ノ表示　　　　　特願昭　ｉｓ−ｘｇｅｙｏｙ
号２、発明の名称 カッ−陰極線管装置 ３、補正をする者 器補正の対象 明細書の「特許請求の範囲」および「発明の詳細な説明
」の各欄ならびに図面。 ＆補正の内奏 Ａ、明細書： α）　特許請求の範囲を別紙の通シ補正します。 （−第４頁＄４行目； 「部には」のつぎに「たとえば、２極、４極、６にマグ
ネットからなる」を加入します。 Ｑ）　第菖頁第薦行目； 「いては、」のつぎに「補正感度の劣化が小さいため、
」を加入します。 ３０図面 （１）　　第５図のｄを加入するために第５図を再提出
します。 以上 別紙 補正後の特許請求の範囲 「α）優向画−夕と、スタティック補正磁界発生素子と
の閾にダイナミックコンバーゼンス補正磁界発生素子を
設けたインフィン方式のカラー陰極線管装置において、
電子銃の電子レンズを構成する最も両面に近い側の高圧
電極とこれに対向し九電極とｏｇ＊をｄとして、上記ダ
イナミックコンバーゼンス補正磁界発生素子の軸方向中
心線を、上記間隙の中心を含んでこの中心から上記偏向
ヨーク側あゐいは上記スタティック補正磁界発生素子側
へｏｘｄｏ範囲に設定し九ことを特徴とするカラー陰極
線管装置。 （２）コマ補正用磁界制御素子をダイナミックコンバー
ゼンス補正磁界発生素子の幅方向の寸法領域外に設けた
特許請求ｏｗｉｖｓ第１項記載のカラー陰極線管装置。

Claims (1)

1. 【特許請求の範囲】 （１）偏向冒−りと、２極、４極、６極からなるスタテ
   ィック補正磁界発生素子との間にダイナミックコンバー
   ゼンス補正磁界発生素子を設は九インツイン方式のカラ
   ー陰極線管装置において、電子銃の電子レンズを構成す
   る最も画面に近い何の高圧電極とこれに対向した電極と
   の間隙をｄとして、上記ダイナミックコンバーゼンス補
   正磁界発生素子Ｏ軸方向中心線を、上記間隙の中心を含
   んでこの中心から上記偏向曹−り側あるい紘上記スタテ
   ィック補正磁界発生素子側への３ｄの範１！ｉＫ設定し
   九ことを特徴とするカラー陰極線管装置。 （ｚ）コマ補正用磁界制御素子をダイナミックコンバー
   ゼンス補正磁界発生素子の＠方向の寸法領域外に設けた
   特許請求ｏａｔｓ第１項記載のカラー陰極線管装置。 （８）ダイナミックコンバーゼンス補正磁界発生素子は
   １つのリング状コアとこれに巻かれた複数のコイルとか
   らなシ、４極補正磁界、６極補正磁界を発生するように
   し九特許請求の範囲第１項ま九は第２項記載のカラー陰
   極線管装置。