JPH11202417A - ホログラムスクリーン - Google Patents

Abstract

(57)【要約】 【課題】 色再現性に優れたホログラムスクリーンを提
供すること。 【解決手段】 投影装置２より投影された投影光２１を
散乱回折させる機能を備えたホログラム素子１１と散乱
度が５°以上である光散乱素子１２とを組合わせてな
る。

Description

【発明の詳細な説明】

【０００１】

【技術分野】本発明は，ホログラム素子をスクリーンと
して利用する透過型のホログラムスクリーンに関するも
のである。

【０００２】

【従来技術】ショーウィンドウ等に貼り付け，動画また
は静止画による広告等を映すディスプレイとして使用す
る透明なホログラムスクリーンを図１７に示す。上記ホ
ログラムスクリーン９は，図１７に示すように観察者６
に対してホログラム素子１１の背後の下方（または上
方）に設けた投影装置２（例えばプロジェクター等）か
らホログラム素子１１上に投影光２１を投射し，映像を
結像させ，ホログラム素子１１によってこの投影光２１
を前方に回折・散乱させることにより観察者６に映像を
認識させるものであった。

【０００３】このような透過型のホログラムスクリーン
９に用いるホログラム素子１１は，図１８に示すごとき
露光光学系８により拡散体８８を感光部材８５に記録す
ることにより作製されていた。

【０００４】ここにレーザー発振器８０（例えばＡｒレ
ーザー）より発せられたレーザー光８００（例えば波長
５１４．５ｎｍ）は半透明鏡８９０において二方向に分
割される。一方の光は２枚の反射鏡８９１を経て対物レ
ンズ８３１により発散光となした後，感光部材８５に投
射される。なお，この光が参照光８６である。また，他
方の光も２枚の反射鏡８９２を経て対物レンズ８３２に
より発散光となした後，放物面鏡８９に導入される。該
放物面鏡８９で反射された光は拡散体８８を透過して拡
散光となした後，感光部材８５に投射される。なお，こ
の拡散体８８からの光が物体光８７となる。

【０００５】

【解決しようとする課題】しかしながら，このように作
製されたホログラム素子１１を用いたホログラムスクリ
ーン９では，投影装置２から投影された映像が緑系の色
調を帯びる等，投影された映像の色が充分再現されない
という問題が生じていた。

【０００６】ところで，上記ホログラム素子１１の分光
特性を図１９に示すごとき方法にて測定する。この測定
方法において，白色光９０１を図１８に示す露光光学系
８の参照光８６の感光部材８５への入射角θｒに等しい
角度でホログラム素子１１に入射させ，該ホログラム素
子１１からの回折光の中で，特に０°方向に出射された
回折光９０２の波長と効率（＝１００×０°方向への回
折光の強度／白色光の強度［％］）とを測定する。な
お，上記０°方向とはホログラム素子１１の表面に対し
て垂直となる方向である。

【０００７】この測定結果より図２０にかかる線図のよ
うな分布を持った分光特性が得られた。同図によるとこ
の特性は青〜緑の波長域にピークを持ち，赤領域の波長
が弱くなっていることが判明した。つまり，ホログラム
素子１１は波長により効率が大きく異なる分布を持った
分光特性を有することから，映像の色再現性が悪くなっ
ていると考えられる。

【０００８】本発明は，かかる問題点に鑑み，色再現性
に優れたホログラムスクリーンを提供しようとするもの
である。

【０００９】

【課題の解決手段】請求項１の発明は，投影装置より投
影された投影光を回折させる機能を備えたホログラム素
子と散乱度が５°以上である光散乱素子とを組合わせて
なることを特徴とするホログラムスクリーンにある。

【００１０】散乱度が５°以上である光散乱素子を使用
することにより，後述の実施形態例２の図１４より知れ
るごとく，本発明の効果を確実に得ることができる。散
乱度が５°未満である場合は本発明の効果を得ることが
困難となるおそれがある。また，上記散乱度の上限は後
述する請求項６により定めることが好ましい。これより
散乱度が大きい場合には，投影成分が散乱されすぎて映
像が暗くなったり，ホログラムスクリーンの透明性が損
なわれるおそれがある。なお，散乱度の定義は後述の実
施形態例２に記載した。

【００１１】本発明の作用につき，以下に説明する。本
発明にかかるホログラムスクリーンはホログラム素子に
対し光散乱素子を組合わせたものである。ここで光散乱
素子の効果について説明するが，該光散乱素子の効果を
明確にするために，まず透過型のホログラムスクリーン
の原理について説明する。

【００１２】前述した図１８に示すごとき露光光学系８
にかかる拡散体８８を記録したホログラム素子には，様
々の傾きを持った干渉縞が記録されることとなる。即
ち，ホログラム素子のどの部分においても，１ヶ所に１
種類の傾きの干渉縞が記録されているのではなく，１ヶ
所に多種類の傾きの干渉縞が多重に記録されている。

【００１３】このようなホログラム素子の状態を図８に
模式的に記載した。ただし，図８は分かりやすくするた
めに３種類の傾きの干渉縞について各３本の干渉縞を記
載し，該干渉縞の中の１本を特に太線にて記載した。実
際のホログラム素子においてはもっと多くの干渉縞が記
録されている。

【００１４】上記干渉縞の傾きは，図９に示すごとく，
露光光学系８において感光部材８５上の任意の点８５０
において，参照光８６０と干渉する物体光８７０が拡散
板８８上のどの位置から入射してくるかによって決定さ
れる。例えば，図８の干渉縞ａは図９の物体光８−ａと
参照光８６０とが干渉して形成されたものであり，図８
の干渉縞ｂあるいはｃは図９の物体光８−ｂあるいは８
−ｃと参照光８６０とが干渉して形成されたものであ
る。

【００１５】このような干渉縞ａあるいはｂに白色光２
９が露光光学系８にかかる参照光８６と同じ角度θｒで
入射したときの回折光２９０の状態を図１０に示す。図
１０（ａ）は干渉縞ａに白色光２９が入射した場合につ
いて記載し，図１０（ｂ）は干渉縞ｂに白色光２９が入
射した場合について記載した。

【００１６】干渉縞ａに白色光２９が入射した場合，矢
線ｙの方向に記録波長と同じ波長の光が回折される。こ
の矢線ｙの方向は図９に示した物体光８−ａと同じ方向
である。上記白色光２９より得られる回折光２９０はこ
の矢線方向ｙに回折された回折光以外の成分として，記
録波長より長波長の光で矢線ｘの方向に回折された成
分，短波長の光で矢線ｚの方向に回折された成分よりな
る。

【００１７】つまり，白色光２９は図１０（ａ）に示す
楕円状の範囲に色分離された回折光２９０となってホロ
グラム素子より前方に回折・散乱される。そして，上記
回折光２９０の中で，特に０°方向である矢線ｖの方向
に回折された回折光の成分のみが前述した分光特性の測
定において検出される。

【００１８】また，図１０（ｂ）には干渉縞ｂに対し白
色光２９が入射した場合について記載した。この場合に
は，上記白色光２９は同図に示した楕円状の範囲に色分
離されつつ回折・散乱され，回折光の中でも記録波長と
同じ波長の光は矢線ｙの方向に回折される。そしてこの
場合，矢線ｙの方向が０°方向と等しくなるため，分光
特性の測定において検出されるのは矢線ｙ方向に回折さ
れた光である。このように干渉縞の傾きに応じて０°方
向に回折される光の波長が異なる。

【００１９】以上より，ホログラム素子の任意の部分に
対し記録された全ての干渉縞によって様々な波長と向き
を持った回折光が形成される。そして，全ての干渉縞に
よって形成された０°方向の回折光の総和が分光特性に
おいて検出され，前述した図２０に示すごとき青及び緑
の領域にピークを持った分光特性の線図を形成するので
ある。そして，この分光特性はスクリーン正面に居る観
察者の目に入るホログラムスクリーンからの光の状態を
反映する（つまり，観察者においてもホログラムスクリ
ーンからの回折光が青あるいは緑の色調を帯びていると
観測される）。

【００２０】ここに，図１１を用いて，図１０（ｂ）に
示す干渉縞ｂに対し白色光２８を露光光学系８にかかる
参照光８６の入射角θｒより大きな角度ｇで入射させた
場合の回折光２９０の状態について説明する。

【００２１】Ｂｒａｇｇの回折公式からも分かるよう
に，このようなケースでは記録波長と同じ波長の光は矢
線ｚ方向に回折され，記録波長より長波長の光が矢線ｘ
の方向，即ち０°方向に回折されることとなる。逆に，
白色光を入射角θｒより小さな角度で入射させた場合に
は，記録波長より短波長の光が０°方向に回折されるこ
ととなる。

【００２２】従って，ある傾きを持った干渉縞に対し，
入射角にある程度の範囲を持った白色光が入射した場
合，この干渉縞により０°方向に回折される回折光はよ
り広い波長分布を持つこととなる。よって，回折光の分
光特性を波長による効率差の少ないブロードなものとす
ることができる。つまり，ホログラム素子に対する投影
光の入射角にある程度の幅を持たせることで，ホログラ
ム素子からの回折光はより光源色に近い白色に近い状態
となる。

【００２３】本発明は，以上の考察に基づき考案された
ものであって，ホログラム素子に対する投影装置からの
投影光（上述の説明にかかる白色光に相当する）の入射
角にある程度の幅を持たせる手段として，光散乱素子を
ホログラム素子に組合わせるものである。これにより，
投影光の色再現性を高めることができる。

【００２４】なお，以上の考察は主としてホログラム素
子に入射する投影光について述べた。反対にホログラム
素子からの出射する回折光を散乱させることによって
も，上記と同様の作用を得ることができる。この場合，
白色光を入射させることにより得られたホログラム素子
からの回折光は上述したごとく青または緑の波長領域に
ピークを持っているが，適当な光散乱体を透過させるこ
とにより，回折光をより光源色に近い白色な状態とする
ことができる。これにより，投影光の色再現性を高める
ことができる。

【００２５】以上のように，本発明によれば，色再現性
に優れたホログラムスクリーンを提供することができ
る。

【００２６】また，上記光散乱素子はホログラム素子に
対してある程度の距離をおいて配置することができる。
つまり，光散乱素子が投影光を散乱することによってホ
ログラム素子の上に映像が映るようなものである場合に
は，ホログラム素子に投影される映像と重なって２重に
見えたりすることがないように，ある程度の距離を空け
る必要がある。

【００２７】また，光散乱素子とホログラム素子との間
の距離が離れた場合には，ホログラム素子に入射できな
いほどの角度に散乱された投影光の成分が多くなるた
め，投影光の利用効率が悪化し，映像が暗くなるおそれ
がある（投影光の入射する側に光散乱素子を設けた場
合）。このため，光散乱素子とホログラム素子とはでき
る限り近接させるよう配置することが好ましい。

【００２８】次に，請求項２の発明のように，上記光散
乱素子は投影装置側に配置することができる，あるいは
請求項３の発明のように，上記光散乱素子は投影装置側
と反対側に配置することができる。いずれについても上
述したごとく本発明にかかる効果を得ることができる。
また，０次光による眩しさの改善効果を得ることができ
る。

【００２９】次に，請求項４の発明のように，上記光散
乱素子は，特定の入射角の範囲内において入射した投影
光を散乱させる機能を備えていることが好ましい。これ
により，ホログラムスクリーンの背景光は透過し，投影
装置からの投影光のみを散乱することができる。よっ
て，ホログラムスクリーンの透明性を損なうことなく色
再現性を高めることができる。

【００３０】なお，上記特定の入射角の範囲とは，ホロ
グラムスクリーンの大きさと投影装置との位置関係等に
より決定されるため，一概には規定することができな
い。即ち，後述する図５に示すように，ホログラムスク
リーンでは中心への入射角はｍ°となるが，ホログラム
スクリーンの端部においてはｌまたはｎ°となる。この
場合，ｌ〜ｎの範囲にて入射する光を散乱可能な光散乱
素子が好ましい。

【００３１】しかし，投影装置からの投影光がホログラ
ムスクリーンの中央部に入射する場合の角度としては一
般には３５°前後であるケースが多い。このような場合
には，およそ２５〜６０°という入射角の範囲の光を散
乱することができる光散乱素子を使用することが多い。

【００３２】次に，請求項５の発明のように，上記光散
乱素子の垂直透過率は３０〜１００％の範囲内にあるこ
とが好ましい。これにより，光散乱素子はホログラムス
クリーンの背景光を透過させることができる。従って，
観察者からはホログラムスクリーンを通してその背後に
ある物体を観察することができ，ホログラムスクリーン
の応用範囲を広げることができる（ショーウィンドウ等
に貼り付け，動画または静止画による広告等を映すディ
スプレイとして使用する）。

【００３３】次に，請求項６の発明のように，上記光散
乱素子は入射光を少なくとも ｓｉｎ^-1｛ｓｉｎθｉ−λ１／λ０・（ｓｉｎθo −ｓ
ｉｎθｒ）｝ ≦θ≦ｓｉｎ^-1｛ｓｉｎθｉ−λ２／λ０・（ｓｉｎθ
o −ｓｉｎθｒ）｝ （ただし，λ０：ホログラム記録波長，λ１＝３８０ｎ
ｍ，λ２＝７８０ｎｍ［可視光領域が３８０〜７８０ｎ
ｍ］，θｒ：参照光入射角，θｏ：物体光入射角，θ
ｉ：回折光出射角）にかかる数式によって決まる角度θ
の範囲内に散乱させることが好ましい。

【００３４】これにより，ほぼ完全に投影装置からの投
影光の色を再現することができる。θが上述した範囲の
下限未満である場合には，色再現性が悪いと感じるおそ
れがある。一方，θが上述した範囲を越えた場合には，
映像が暗くなり過ぎたり，ホログラムスクリーンの透明
性が損なわれるおそれがある。

【００３５】なお，上記数式でのλ０はホログラム素子
を作製する際の記録波長である。つまり，図１８にかか
る露光光学系８でのレーザー光８００がＡｒレーザーで
ある場合にはλ０＝５１４．５ｎｍとなる。また，上記
λ１，λ２は可視光領域の両端の波長であるためそれぞ
れ３８０ｎｍと７８０ｎｍとなる。θｒは図７（ａ）に
示すごとく，露光光学系８における感光部材８５上の点
８５への参照光８６の入射角であり，θｏは物体光８７
の入射角であり，θｉは，図７（ｂ）に示すごとく，ホ
ログラム素子１１にて回折・散乱された回折光２１１の
出射角がθｉとなる。

【００３６】なお，実質的な問題として，物体光８７の
入射角θｏ＝０°，回折光２１１の出射角θｉ＝０°と
して求めた角度に入射光を散乱可能な性能を光散乱素子
が持っていれば，目視による投影光の観察には全く問題
のない程度の充分な色再現性を得ることができる。

【００３７】

【発明の実施の形態】実施形態例１ 本発明の実施形態例にかかるホログラムスクリーンにつ
き，図１〜図７を用いて説明する。図１に示すごとく，
本例のホログラムスクリーン１は，投影装置２より投影
された投影光２１を回折させる機能を備えたホログラム
素子１１と光散乱素子１２とを組合わせてなり，上記光
散乱素子１２は粘着層１３を介して投影装置２側に配置
されている。

【００３８】なお，上記光散乱素子１２は， ｓｉｎ^-1｛ｓｉｎθｉ−λ１／λ０・（ｓｉｎθo −ｓ
ｉｎθｒ）｝ ≦θ≦ｓｉｎ^-1｛ｓｉｎθｉ−λ２／λ０・（ｓｉｎθ
o −ｓｉｎθｒ）｝ （ただし，λ０：ホログラム記録波長，λ１＝３８０ｎ
ｍ，λ２＝７８０ｎｍ［可視光領域が３８０〜７８０ｎ
ｍ］，θｒ：参照光入射角，θｏ：物体光入射角，θ
ｉ：回折光出射角）にかかる数式によって決まる角度θ
の範囲内に入射光を散乱させる機能を有している。

【００３９】以下，詳細について説明する。本例にかか
るホログラム素子１１は前述した図１８にかかる露光光
学系８により作製したものである。該露光光学系８にお
いて，図７（ａ）に示したごとく，物体光の入射角θｏ
が−２０〜１０°となるように拡散板８８が配置されて
いる。また，図７（ａ）に示したごとく参照光８６の入
射角θｒは３５°である。

【００４０】また，図５，図６に示すごとく，投影光２
１は光散乱素子１２で散乱され散乱投影光２１０となっ
てホログラム素子１１に入射する。図７（ｂ）に示すご
とく，上記散乱投影光２１０はホログラム素子１１にて
回折・散乱され回折光２１１となる。この回折光の出射
角θｉであるが，観察者はホログラムスクリーンの前方
にてスクリーンを観察することから，０°とみなすこと
ができる。

【００４１】従って，上述の数式において，θｒ＝３５
°，θｏ＝０°，θｉ＝０°を代入したところ，θの範
囲は２５〜６０°であった。このような散乱特性を持つ
光散乱素子として，本例では粘着層１３を有する指向性
光散乱フィルム（住友化学製，ルミスティ−ＭＦＹ−２
５５５）を使用した。

【００４２】上記指向性光散乱フィルムの散乱特性を図
２に示した。この散乱特性は，図３に示すごとき測定系
において指向性光散乱フィルムに対し角度３５°で白色
光αを入射させ，出射する散乱光βの強度をθ毎に測定
したものである。図２に示すごとく，本例において使用
した指向性光散乱フィルムは略２０°以下の角度にて入
射した光は透化させてしまうが，２０°を越えた当たり
からの光は散乱することができる。但し，現実的な散乱
能が得られるのは２５〜６０°の範囲である。

【００４３】このため，この指向性散乱フィルムを光散
乱素子１２としてホログラムスクリーン１に使用するこ
とにより，ホログラムスクリーン１の背景光はスクリー
ンを透過して観察者６に届く。観察者６は背景光を観察
することができ，ホログラムスクリーン１が透明である
と感じる。なお，上記粘着層１３は透明度の高い材料よ
り構成されており，ホログラムスクリーンの透明度を損
なわない。

【００４４】次に，図４に前述した従来技術において述
べた分光特性を本例にかかるホログラムスクリーン１に
ついて測定した結果を記載した。比較のためにホログラ
ム素子１１単体での分光特性についても記載した。

【００４５】同図より知れるごとく，ホログラムスクリ
ーン１の分光特性は波長による効率差の非常に少ないブ
ロードなものとなり，また，肉眼による観察を通じても
ホログラム素子１１単体では映像が緑系の色調を帯びて
いたものが，ほぼ完全に投影装置の映像の色を再現でき
たことが確認できた。

【００４６】次に，本例における作用効果につき説明す
る。図５に光散乱素子１２とホログラム素子１１とを組
合わせた本例にかかるホログラムスクリーン１を示す。
投影装置２からの投影光２１は光散乱素子１２において
散乱投影光２１０となり，ホログラム素子１１に入射す
る。図６に示すごとく，ホログラム素子１１上の点Ａか
ら見れば，光散乱素子１２上の別々の位置で散乱された
散乱投影光２１０が３ａ，３ｂ，３ｃのように異なる角
度から入射してくる。

【００４７】このように光散乱素子１２を設けることに
よって，ホログラム素子１１への投影光２１の入射角は
ある程度の範囲を持つこととなる。従って，ホログラム
素子１１の分光特性をよりブロードにすることができ，
ホログラムスクリーン１の色再現性を高めることができ
る。

【００４８】なお，上記指向性光散乱フィルムはホログ
ラムスクリーンが完全に透明である必要がない場合は
（例えば色付きのスクリーン等），半透明のようなもの
であってもよい。粘着層１３についても同様である。ま
た，光散乱素子として，光散乱作用を有するホログラム
素子を用いることもできる。例えば本例において使用し
たものと同じホログラム素子を１枚もしくは複数枚重ね
て貼り付けることにより，光散乱素子と同様の効果を得
ることができる。また，本例においては投影装置２側に
光散乱素子１２を設けたが，反対に観察者側に光散乱素
子を設けることもできる。

【００４９】実施形態例２ 本例は光散乱素子の散乱度にかかる性能試験について図
１２〜図１４を用いて説明する。ここでは，本発明に使
用される光散乱素子の最適な散乱度合を求めた。以下に
その実験結果を示す。実験に当たっては，半透明フィル
ムを１枚〜５枚積層して積層体を構成した。得られた各
積層体５２に対し，図１２に示すごとく，波長５１４．
５ｎｍのレーザー光よりなる入射光５１を角度３５°に
て入射させた。各積層体５２を透過して出てきた出射光
５３の輝度を輝度計５を角度θ方向に移動させつつ，測
定した。

【００５０】得られた各θにかかる輝度をＫとし，θ＝
０°における輝度をＫ０として，（Ｋ／Ｋ０）×１００
［％］なる受光率を算出した。得られた受光率を縦軸
に，θを横軸にとって図１３にかかる線図を得た。同図
において，受光率が５０％以上となる場合のθの範囲を
散乱度と定義した。つまり，例えば１枚の半透明フィル
ムにおいては，受光率が５０％以上となる範囲は３４〜
３６°である。この場合の散乱度は２°となる。他も同
様である。

【００５１】以上に示した各積層体５２を用いて，実施
形態例１にかかる構造のホログラムスクリーンを作製し
た。また，比較用に同様の構造で積層体を設けていない
従来のホログラムスクリーンも作製した。更に，ホログ
ラム素子を使用しない，通常の不透明な白色スクリーン
も準備した。

【００５２】そして，各ホログラムスクリーン，従来の
ホログラムスクリーン，不透明な白色スクリーンに対し
同じ投影器から同じ投影光を投射して，それぞれのスク
リーンに映し出された映像の色合いを複数の観察者が観
察した。この観察結果について図１４に記載した。な
お，同図において『変化なし』とは従来のホログラムス
クリーンと変わらない状態にあることを示している。
『良くなった』とは従来のホログラムスクリーンと比較
して色合いが改善された状態にあることを示している。
『とても良くなった』とは不透明な白色スクリーンに映
る映像と近い状態になったことを示している。

【００５３】同図より知れるごとく，散乱度が５°以上
の光散乱素子でもって作製したホログラムスクリーンに
映る映像は殆どの観察者が色の再現性が良くなったと感
じたことが分かった。また，光散乱素子は単独で用いる
こともありえるが，複数枚を積層して使用することも可
能であることが分かった。

【００５４】実施形態例３ 本例は図１５，図１６に示すごとくウィンドガラスに貼
着して使用するホログラムスクリーンについて説明する
ものである。本例にかかるホログラムスクリーン１は，
図１５に示すごとく，ホログラム素子１１を粘着剤１３
を介してカバーフィルム８５にて挟み，更に光散乱素子
１２を粘着剤１３にて貼り付けて構成され，かつ該光散
乱素子１２は投影装置２側と反対側に配置されている。
このようなホログラムスクリーン１が粘着剤１３を介し
てウィンドガラス７０に貼着されている。その他は実施
形態例１と同様である。

【００５５】ところで，図１６に上記と同様の構成で光
散乱素子１２を持たないホログラムスクリーン７を記載
した。このホログラムスクリーン７に対し，投影装置２
より投影光２１を投射した場合，投影光２１はホログラ
ム素子１１において回折・散乱され，出射光２１５とな
ってウィンドガラス７０側より出射する。この出射光２
１５により観察者６が観察可能な映像が形成される。な
お，出射光２１５は上述したごとくホログラム素子１１
に形成された干渉縞によって広がりを持った状態となる
が，本例の図面においては広がりの中心方向のみを記載
した。

【００５６】ところで，上記投影光２１はその全てが回
折・散乱されるわけではなく，一部はホログラム素子１
１を素通りする。これが０次光２１９である。上記０次
光２１９の射線上に観察者６がきた場合，観察者６の目
には０次光２１９が直接入射することとなり，眩しさを
感じることとなる。

【００５７】このような眩しさの問題について，従来は
ホログラム素子１１における観察者６の側にルーバーフ
ィルタ等を配置して０次光２１９を遮断することにより
対処していた。

【００５８】しかしながら，ルーバーフィルタは０次光
２１９と共にたまたま０次光２１９と同方向に回折・散
乱された出射光も遮断してしまう。このため，０次光２
１９と同方向からホログラムスクリーン７を観察した場
合，出射光が届かないことから映像が見えなくなるとい
う問題が発生していた。

【００５９】しかしながら，本例のホログラムスクリー
ン１は，図１５に示すごとく，投影装置２と反対側に光
散乱素子１２が配置されている。このため，ホログラム
素子１１を素通りした０次光２１９は光散乱素子１２に
より散乱され，広がりを持った状態となって観察者６の
側に拡散する拡散光２１８となる。

【００６０】このため，０次光２１９と同方向にいる観
察者６が眩しさを感じることを防止することができる。
更に，０次光２１９と同方向から届く出射光も拡散され
ることとなるが，遮断されることはない。よって，映像
が見えなくなることもない。なお，本例においても実施
形態例１と同様の作用効果を有する。

【図面の簡単な説明】

【図１】実施形態例１にかかる，ホログラムスクリーン
の使用説明図。

【図２】実施形態例１にかかる，光散乱素子の散乱特性
を示す線図。

【図３】実施形態例１にかかる，光散乱素子の散乱特性
の測定系についての説明図。

【図４】実施形態例１にかかる，本例のホログラムスク
リーン及びホログラム素子単体での分光特性を示す線
図。

【図５】実施形態例１にかかる，本例のホログラムスク
リーンの構造を示す説明図。

【図６】実施形態例１にかかる，本例のホログラムスク
リーンにおける光散乱素子の効果を示す説明図。

【図７】実施形態例１にかかる，（ａ）ホログラム素子
作製用の露光光学系における要部説明図，（ｂ）ホログ
ラム素子からの回折光についての説明図。

【図８】ホログラム素子中の干渉縞についての説明図。

【図９】ホログラム素子作製用の露光光学系における要
部説明図。

【図１０】ホログラム素子中のある干渉縞と該干渉縞に
て干渉された白色光の状態に関する説明図。

【図１１】ホログラム素子中のある干渉縞に白色光を露
光光学系にかかる参照光の入射角θｒより大きな角度ｇ
で入射させた状態についての説明図。

【図１２】実施形態例２にかかる，受光率の測定方法を
示す説明図。

【図１３】実施形態例２にかかる，積層体とθにおける
受光率との関係を示す説明図。

【図１４】実施形態例２にかかる，散乱度と色の再現性
の状態との関係を示す分布図。

【図１５】実施形態例３にかかる，投影装置と反対側に
光散乱素子を設けたホログラムスクリーンの断面説明
図。

【図１６】従来例にかかる，光散乱素子のないホログラ
ムスクリーンの断面説明図。

【図１７】従来例にかかる，ホログラムスクリーンの使
用説明図。

【図１８】ホログラム素子作製用の露光光学系の説明
図。

【図１９】ホログラム素子の分光特性の測定系について
の説明図。

【図２０】ホログラム素子の分光特性を示す線図。

【符号の説明】

１．．．ホログラムスクリーン， １１．．．ホログラム素子， １２．．．光散乱素子， ２．．．投影装置， ２１．．．投影光，

Claims (6)

【特許請求の範囲】
1. 【請求項１】 投影装置より投影された投影光を回折さ
   せる機能を備えたホログラム素子と散乱度が５°以上で
   ある光散乱素子とを組合わせてなることを特徴とするホ
   ログラムスクリーン。
2. 【請求項２】 請求項１において，上記光散乱素子は投
   影装置側に配置されていることを特徴とするホログラム
   スクリーン。
3. 【請求項３】 請求項１において，上記光散乱素子は投
   影装置側と反対側に配置されていることを特徴とするホ
   ログラムスクリーン。
4. 【請求項４】 請求項１〜３のいずれか一項において，
   上記光散乱素子は，特定の入射角の範囲内において入射
   した投影光を散乱させる機能を備えていることを特徴と
   するホログラムスクリーン。
5. 【請求項５】 請求項１〜４のいずれか一項において，
   上記光散乱素子の垂直透過率は３０〜１００％の範囲内
   にあることを特徴とするホログラムスクリーン。
6. 【請求項６】 請求項１〜５のいずれか一項において，
   上記光散乱素子は入射光を少なくとも ｓｉｎ^-1｛ｓｉｎθｉ−λ１／λ０・（ｓｉｎθo −ｓ
   ｉｎθｒ）｝ ≦θ≦ｓｉｎ^-1｛ｓｉｎθｉ−λ２／λ０・（ｓｉｎθ
   o −ｓｉｎθｒ）｝ （ただし，λ０：ホログラム記録波長，λ１＝３８０ｎ
   ｍ，λ２＝７８０ｎｍ［可視光領域が３８０〜７８０ｎ
   ｍ］，θｒ：参照光入射角，θｏ：物体光入射角，θ
   ｉ：回折光出射角）にかかる数式によって決まる角度θ
   の範囲内に散乱させることを特徴とするホログラムスク
   リーン。