JPH10512967A - 強磁性材料の検査装置 - Google Patents

Abstract

(57)【要約】 磁界と結合されて材料壁内での超音波の励起および／または検出のために用いられる少なくとも１つの高周波電流コイルと、磁界を発生させる少なくとも１つの磁石系とから成る電磁的な超音波変換器により、導管等のような強磁性材料を欠陥、亀裂、腐蝕等について検査する装置である。この検査装置は、材料壁で予備磁界を発生させる付加的な磁石装置のそれぞれ異なる極性をもつ磁極片の間に、超音波変換器が配置されていることを特徴としている。

Description

【発明の詳細な説明】 強磁性材料の検査装置 本発明は、磁界と結合されて材料壁内での超音波の励起および／または検出の ために用いられる少なくとも１つの高周波電流コイルと、磁界を発生させる少な くとも１つの磁石系とから成る電磁的な超音波変換器により、導管等のような強 磁性材料を、欠陥、亀裂、腐蝕等について検査するための装置に関する。 超音波を用いることで材料の非破壊検査を行うことができ、その際、圧電振動 子が用いられ、それらから超音波が送出され、たとえば水のような結合媒体によ って部材に超音波が導入される。しかしながら、ガスパイプラインをたとえば亀 裂のような欠陥について管の外側で超音波により検査するためには基本的に、た とえば空気伝送音、レーザを用いた超音波励起または電磁的な超音波励起による ような管の内側でのドライな結合だけしか行えない。 ドイツ連邦共和国特許出願公開第３５１１０７６号明細書によればたとえば、 強磁性材料から成る導管壁の非破壊的な検査および監視のために、いわゆるテス トスクレーパ（test scraper）またはテスト・ゴーデビル（test go-devil）が 知られている。この場合、外側または内側などからのさびによる腐蝕によって管 壁が弱くなっていることを検出するために、漂遊磁界測定システムのうちの１つ から生成される磁界が、超音波の電気力学的な励起および漂遊磁束測定のために 使われる。スクレーパ部材には同じ形状で周囲に配分された電磁石が設けられて おり、それらの電磁石は軸線方向に一列に並んでいるそれぞれ２つの測定ヘッド と、それらの測定ヘッドを結ぶヨークと、それらの測定ヘッドの上に設けられた 磁化コイルを有している。その際、各電磁石の磁界は管中央軸に対し平行に延在 している。超音波測定のために、磁極ないし磁気ヘッドのうちの少なくとも１つ にじかに空心コイルが配置されており、このコイルに著しく急傾斜の側縁をもつ 強い電流パルスが印加される。この電流パルスと材料壁領域で有効な磁界とがい っしょになって材料中で生じる超音波の伝播時間が測定され、評価される。この ようなテストスクレーパを用いたときの欠点は、高周波コイルの設けられた測定 ヘッドの運動により生じるバルクハウゼン・ノイズである。このノイズは、強磁 性材料における強磁性磁区が運動時に磁界の強い変化により跳躍的に新たな平衡 状態に移ることに起因するものである。これにより電流が誘導され、この電流は 増幅器を介してスピーカにおいてクリック音として聞こえる可能性がある。しか もこの場合、磁界が次々と急速に変化すれば、ザーザーと音をたてるいわゆるク ラックリング・ノイズが発生してしまう。 たとえばヨーロッパ特許出願公開第０６０９７５４号に記載されているような 、導電性材料の超音波検査および材料特性分析に用いられる他の公知の電磁的な 超音波変換器の場合、少なくとも２列の永久磁石に、交互に設けられた磁極配列 体と、水平偏波の横波（ＳＨ波）を印加するためその下に配置された高周波コイ ルとが設けられている。このような超音波変換器の場合も、強磁性材料のダイナ ミックな検査においてバックグラウンドノイズが高まり、つまり有効なダイナミ ックレンジが小さくなることが認められる。それというのも、電磁的な超音波変 換器が運動した場合、強磁性のコンポーネントを介して材料の個々の磁区内でや はり磁気モーメントの持続的な状態変化／磁化状態の変化により、バルクハウゼ ン・ノイズが生じるからである。このノイズの大きさは、スキャン速度に応じて ２５ｄＢまでになる。 したがって本発明の課題は、これまで挙げてきた欠点を解消しながら、冒頭で 述べた形式の装置において、強磁性材料の上で電磁的な超音波変換器が運動した ときに、十分なＳＮ比が得られるようバルクハウゼン・ノイズを抑えることがで きるように構成することにある。 本発明によれば上記の課題は、冒頭で述べた形式の強磁性材料の検査装置にお いて、材料壁で予備磁界を発生させる付加的な磁石装置の各磁極片の間に超音波 変換器を配置させることによって解決される。 つまり、被検査材料における超音波励起のためにすでに用いられている超音波 変換器自体を、本発明によれば次のようにして磁石装置によって取り囲まれるよ うに構成する。すなわち、超音波変換器が材料壁の上を動くとき、変換器が到来 する前にそのつど被検査領域において材料壁が予備磁化されるようにし、その領 域において超音波変換器の作用によっても磁化状態の変化ないしモーメントの状 態変化がもはや起こらないよう、予備磁化が行われるのである。 したがって本発明によるこのような配置構成により、被検査材料壁の水平方向 での均質な予備磁化が達成される。付加的な予備磁界用磁化ユニットを使用する ことで、対象領域に超音波変換器が到来する前にほぼ磁気飽和状態まで材料壁が 磁化されるので、超音波変換器自体によっても、材料壁における磁界の強い変化 が生じることはない。そのような磁界の強い変化とは、超音波変換器が動いたと きに磁気モーメントが反転し、つまり個々の磁区において状態が変化するような ものであり、このことでバルクハウゼン・ノイズを引き起こす電流が励起されて しまうが、このような強い変化が生じることはないのである。 予備磁界磁化のための磁石装置として交流電流磁石から成るユニットを用いれ ば、最大磁化磁界強度の領域で予備磁界の磁化のための交番する水平方向の磁化 磁界に合わせて、高周波送信パルスをトリガさせるようにすることができる。予 備磁界磁化のためのこの最大磁化磁界強度の領域ではバルクハウゼン・ノイズは 最小である。その理由は、もっとも強いノイズは予備磁界磁化用の磁石装置にお ける交流電流のゼロ点通過領域で生じるからである。したがってこの場合、それ に応じて十分なＳＮ比で測定を行うことができる。 しかしながら、交流電流磁石から成るこの磁石装置のためのエネルギー供給を 節約するとともに、システム全体の複雑なトリガ動作を省けるようにするために 有利であるのは、それぞれ異なる極性をもつ少なくとも２つの磁極片を有する永 久磁石により付加的な磁石装置を形成することである。このように十分な強度の 永久磁石を設けることで静的な水平方向の予備磁界を発生させることができ、そ の際、磁気飽和状態まで磁化を行うことでバルクハウゼン・ノイズの発生が確実 に抑圧される。このようにすれば、交流電磁石を利用した場合に起こるような測 定の欠落が存在しないので、１〜２ｍ／ｓｅｃの高速なスキャン速度で動作させ ることができる。このことは、本発明によるような予備磁界の磁化を行わない従 来の超音波変換器では不可能である。 有利には、付加的な磁石装置の各磁極片の間の中央に超音波変換器が配置され ていることで、超音波励起による検査中、超音波変換器はそのつど予備磁界の均 質な領域中にあるので、材料壁におけるモーメントに対する作用が確実に排除さ れる。その際、超音波変換器は超音波の励起ならびに超音波の受信のためだけに 用いられるし、付加的な磁石装置は材料壁における予備磁界の磁化のためだけに 用いられる。 有利な実施形態によれば超音波変換器は、水平偏波された横波つまりいわゆる ＳＨ波を被検査材料において励起／発生させるために用いられる。このような水 平偏波の横波は垂直偏波の横波（ＳＶ波）に対し、ＳＨ波のいわゆる第１のモー ドは分散性がないという利点を有しており、つまり比較的厚い壁厚には反応せず 、被検査材料の被覆にはほとんど反応しない。６〜２０ｍｍの厚さの導管のよう な壁厚の厚い部材を検査するためにいわゆるＳＶ波をを利用すると、種々のラム ・モード（Lamb mode）が励起され、それらすべてのモードが著しく分散し、そ の結果、大きな到達距離が得られない。 しかし、殊にガスパイプラインなどになると絶縁のためアスファルトで被覆さ れているので、垂直偏波された横波を利用すると不利に作用してしまうことにな る。さらに、ＳＨ波が反射しても限界面でモードの変換が起こらないのに対し、 ＳＶ波の場合にはそれが起こってしまう。また、殊に液体に係わる環境ではＳＶ 波の通常の成分が液体に入力結合する可能性があり、このことで測定結果が誤っ たものになってしまう。 超音波を用いて、たとえば管の外側における亀裂のような欠陥についてガスパ イプラインを検査するために本発明による装置を用いようとするのであれば、漂 遊磁束測定に使われる磁化／測定ユニットにおける各磁極領域つまり各磁極片の 間に、電磁的な超音波変換器を配置するのがよい。漂遊磁束測定に使われるこの ような磁石システムは、たとえばドイツ連邦共和国特許出願公開第３５１１０７ ６号明細書により、いわゆるテストスクレーパ（test scraper）というコンポー ネントとして知られている。しかしこの場合、超音波を発生させるためにはこれ まで、磁極片のうちの１つの上に高周波電流コイルが載置されていた。そしてこ のことにより、先に挙げたような欠点が引き起こされる。これに対し本発明によ る装置によれば、漂遊磁束測定システムのそれぞれ異なる極性をもつ各磁極の間 において、被検査導管壁の軸線方向あるいは周方向に、電磁的な超音波変換器が 配置され、これにより著しく簡単かつスペースを節約しながら超音波測定を行う ことができるようになり、かつ同時にバルクハウゼン・ノイズの抑圧が可能にな る。この場合、必要とされる水平方向の静的な予備磁界は、テストスクレーパに すでに設けられている漂遊磁束磁石システムにより形成される。ここでいう水平 方向とは、予備磁界が管壁に対し実質的に平行に軸線方向ならびに周方向で延在 することを意味する。 有利には、付加的な磁石装置のそれぞれ異なる極性の磁極片により形成される 管壁の静的な予備磁化が、電磁的な超音波変換器の動作点を設定するために用い られる。 有利には、間に電磁的な超音波変換器を収容する付加的な磁石装置のそれぞれ 異なる極性の磁極領域ないし磁極片は、たとえば導管等のような被検査材料に対 し軸線方向に平行に配置されてる。その際、このような磁石装置は有利には、静 的な予備磁化ないし新たな予備磁界の生成のほかに、相応のセンサを用いて管の 軸線方向に対し交差する方向または斜めの方向に延在する亀裂または開口部によ り生じる漂遊磁界を検出するためにも同時に用いられる。しかし同様にあるいは 同時に、付加的な磁石装置ないしは、被検査材料たとえば導管等の周方向に配置 されている漂遊磁束磁石システムにおけるそれぞれ異なる極性の２つの磁極領域 ないし磁極片の間に、電磁的な超音波変換器を設けることも可能である。このよ うな磁石装置により、静的な予備磁化を行いながら導管ないし材料壁における長 手方向の亀裂が検出される。バルクハウゼン・ノイズを抑圧しながらも材料壁に おいて電磁的に超音波を励起するためには、被検査材料壁の予備磁化を水平方向 に広がる静的な予備磁界によって行うだけでよい。それが軸線方向で生じるか周 方向で生じるかは、測定には重要ではない。 別の有利な実施形態によれば、付加的な磁石装置のそれぞれ異なる極性の磁極 領域ないし磁極片の間に、予備磁界の磁界方向に対し次のように電磁的な超音波 変換器が配置される。すなわち、その放射方向が予備磁界の磁界方向に対し垂直 または平行になるように配置される。これは以下のことにより可能となる。すな わち、被検査壁における水平偏波された横波の励起が超音波変換器だけによって 行われるようにし、高周波コイルとたとえば漂遊磁束磁化／測定ユニットとの組 み合わせによっては行われないようにすることで可能となる。つまり付加的な磁 石装置は、もっぱらバルクハウゼン・ノイズの抑圧に必要な強い静的な水平方向 の磁界を発生させるためだけに用いられ、漂遊磁束ユニットであれば、発生する 漂遊磁界の測定により長手方向および軸線方向に延在する亀裂を検出するためだ けに用いられる。 電磁的な超音波変換器の高周波コイルには空心コイルを用いることができ、こ の場合、その空心コイルをメアンダ状に蛇行する巻線を有するフラットなコイル として形成するのが有利である。 水平偏波された横波（ＳＨ波）を励起および受信するための電磁的な超音波変 換器は有利には、交互に変わる磁極配列をもつ永久磁石セグメントの配置構成と 、その永久磁石セグメントに下に配置された少なくとも１つの高周波コイルによ り形成される。この実施形 態の場合、被検査材料壁における水平偏波された横波の励起は、電磁的な超音波 変換器自体によってのみ行われる。ＳＨ波を励起するために、交互に変わる磁極 配列をもつ一連の永久磁石セグメントとその下に配置された高周波コイルを使用 することで、小さい永久磁石により生じる磁界の有効範囲がその磁石のすぐ下の 領域つまり高周波コイルに制限され、実質的に被検査壁の表面に制限されること になり、その結果、それらの磁界は強い予備磁界に対し反対に作用することはど のようにして起こらず、つまり壁における磁化状態が変化する現象が発生するこ とはなく、したがってバルクハウゼン・ノイズが確実に抑圧される。しかも、Ｕ 字型の磁石の磁極片の間に配置された高周波コイルに対し、電磁的な超音波変換 器のこのような構造の有する利点とは、材料においてＳＨ波を励起する際、この ＳＨ波の純粋な磁気ひずみによる励起しか起こらないのではないことである。つ まり磁気ひずみによる励起はある程度、材料特性に依存するものであり、したが って誤った信号を得ることがないよう、その励起をかなり手間をかけて精確に制 御しなければならない。交互に変わる磁極配列による永久磁石セグメントの配置 構成と、その下に配置された少なくとも１つの高周波コイルにより形成された超 音波変換器によっても、これまで強磁性材料ならびに壁の静的な検査のためにし か利用できなかった。それというのも、被検査材料の 上を著しく速く運動すると、すでに述べたようなバルクハウゼン・ノイズが発生 してしまったからである。 さらに別の実施形態によれば電磁的な超音波変換器は、交互に変わる磁極配列 による２列の永久磁石から成る配置構成をもっており、それらの上に方形コイル が巻回されている。その際に有利であるのは、同じ電流方向の高周波コイル部材 が同じ極性順序の永久磁石の列にそれぞれ対応づけられるよう、交互に変わる磁 極配列による永久磁石の列の下に高周波コイルを配置させることである。このよ うに配置された高周波コイルないし方形コイルに高周波電流を印加することによ って、被検査強磁性材料に渦電流が発生し、それらの渦電流のパターンは高周波 コイルの電流のパターンに対応する。それらの渦電流と永久磁石セグメントによ り形成された磁界との相互作用により、渦電流に対し垂直に、および印加された 磁界に対し垂直に、材料においてじかにローレンツ力がはたらくことになる。 永久磁石セグメントの１つの列において隣り合うセグメントが互いに異なる極 性を有していることで、交番する方向で剪断力が発生し、これにより材料におい てＳＨ波が励起されることになる。このよにして生じる力は、隣り合う永久磁石 セグメントの列の下にある高周波コイルの配向および配置により同じ方向となる ので、作用するローレンツ力に関して最適に、強磁性材料における粒子の偏向を 生じさせることができ、こ れによって壁中央に関して対称に配向された双方向の指向特性をもつ超音波が励 起されることになる。磁気ひずみによる超音波の励起とは異なり、ローレンツ力 によるこのような励起によれば、用いられる材料に対する依存性がなく、したが って磁気ひずみによる励起に付随する欠点がなくなることになる。 永久磁石セグメントのマトリックスを磁石のセグメント順序の下に配置された 高周波コイル部材とともに用いるので、電磁的な超音波変換器の両方の側で水平 偏波された横波が”放射され”、その結果、個々の信号と放射方向との対応づけ 、つまり発生した材料欠陥の明確な位置特定は、電磁的な超音波変換器の位置が 固定されていると不可能である。 したがって別の実施形態によれば電磁的な超音波変換器は、それぞれ異なる極 性をもち配向に関して碁盤目状に分配された複数の永久磁石と、それらの下にそ れぞれ配置された高周波コイル部材とから成る少なくとも２つのセットにより構 成される。つまりこの実施形態の場合、超音波変換器全体が、複数の磁石セグメ ントと高周波コイル部材とから成る個々のセットに分けられ、有利にはそれらに 対し時間的に遅延されて信号が印加される。この変換器は、フェーズド・アレイ 方式に従って動作する。この技術は、個々の波を重ね合わせて合成された波を生 じさせることに基づくものであり、つまり、複数の異なる変換器コイルが発生し た個々の波を重畳し、合成波として所望の形の超音波を生じさせるものである。 この場合、変換器を所期の通り位相をずらして励起して、複数の送信機および受 信機を介して送信および受信を行うことによって、精確に調整された位相遅延で 所期の強め合う干渉ならびに弱め合う干渉を発生させることができる。そしこの 有利な実施形態によって、所望の前後電磁界比を設定することができる。 さらに別の実施形態によれば電磁的な超音波変換器は、交互に変化する極性を もつ複数の永久磁石セグメントから成る少なくとも４列の配列体を有しており、 この場合、複数の永久磁石セグメントから成る隣り合う２つの列は、各列の個々 の永久磁石の周期の４分の１だけそれらの長手方向軸に沿ってそれぞれずらされ ており、それぞれ隣り合う永久磁石配列体に対し１つ固有の高周波コイルが設け られている。これによれば、２つの高周波コイルを互いに９０°位相の遅延され た信号によって印加することができるので、ローレンツ力により形成される高品 質の水平偏波された横波の単方向指向特性を、被検査強磁性材料に生じる寄生的 な音波を著しく抑えながら実現できる。この場合も、双方向に放射される２つの 波が一方の方向では強め合う干渉を起こし、他方の方向では相殺される。そして このようにして所望の前後電磁界比を達成することができ、別の実施形態によれ ばこの目的のためには、２ つの高周波コイルが互いにネストされて重ね合わせられていることも役立つ。 これまで述べてきた実施形態の場合には、交互に変化する極性をもつ永久磁石 セグメントの下に配置された空心コイルがそれぞれ用いられてきたが、他方、さ らに別の実施形態によれば、磁気伝導性のコアに巻回された高周波コイルを設け るように構成される。コアとしてリングバンドコア（ring band core）を用いる と有利であり、このコイルは交番する磁極配列による永久磁石の複数の列から成 る配列体を部分的に取り囲んでいる。この実施形態の場合、音響励起に必要な渦 電流は、ダイナミックな高周波磁界の印加により材料表面に間接的に入力結合さ れる。 このように、強磁性材料を電磁的に検査する装置において、強磁性の成分に対 し水平偏波された横波のための電磁的な超音波変換器を用いることで、超音波変 換器が被検査体の上を動いても、これまで発生していたバルクハウゼン・ノイズ を確実に抑えることができ、これによって高いＳＮ比が達成される。 本発明のその他の利点や特徴は、請求項ならびに以下の説明に示されている。 次に、図面を参照しながら実施例に基づき本発明を説明する。 図１は、被検査導管内の漂遊磁束磁化ユニットにおける各磁極片の間に配置さ れた本発明による電磁超音波変換器の構成を示す図である。 図２は、超音波変換器の分解図であり、永久磁石セグメントが交互に設けられ た２列の磁極配列体とその下に配置された高周波コイルを示す図である。 図３は、電磁超音波変換器の分解図であり、永久磁石セグメントの３つのセッ トをその下に配置された高周波コイルとともに示す図である。 図４は、入射平面に対し垂直に偏波された単方向指向特性をもつ横波のための 超音波変換器の分解図である。 図５ａは、リングバンドコアに巻回された高周波コイルを備えた電磁超音波変 換器を示す図である。 図５ｂは、図５ａの側面図である。 図６は、磁化ユニットにおける各磁極領域の間に本発明による装置が設けられ ていないときの電磁超音波変換器の測定信号を示す図である。 図７は、本発明による装置の測定装置の測定信号を示す図である。 図１に略示されており部分的にしか示されていない本発明による装置１は、図 示の実施例の場合、やはり部分的にしか示されていない壁２を有する導管内に配 置されている。この装置はＵ字型永久磁石のかたちの２つの漂遊磁化ユニット３ ，４を有しており、これらのユニットはそれぞれ、軸線に平行に並置された２つ の磁極片５，５′，６，６′を備え、それらはヨーク７，８を介してそれぞれ互 いに結合されている。磁化 ユニット３の磁極片５，５′の間の中央において、それらの磁極片５，５′間で 水平方向に延在する静的な磁界中に、電磁超音波変換器９（ＥＭＵＳ変換器）が 配置されている。この超音波変換器は図示の実施例の場合、材料壁２内の超音波 励起について、磁化ユニット３により生成される静的な予備磁界の磁界方向に対 し垂直に延在する放射方向をもっている。導管等のような強磁性材料においてど のようにして励起が行われるのかについては、図面の説明を続けながらあとで詳 述する。この場合、単にわかりやすくするという目的で、磁化ユニット３，４の 各磁極片５，６′の間において周方向でやはり磁極５，６′間の中央に、別の変 換器１１が配置されていて、これは静的な予備磁界の磁界方向に対し平行に配向 された放射方向をもつものである。 その際、個々の変換器９，１１の放射方向は、壁２の予備磁化に用いられる永 久磁石３，４の静的な予備磁界には依存しない。その理由は、被検査材料壁２に おける超音波励起は超音波変換器９，１１だけにより行われ、したがって漂遊磁 束磁化ユニット３，４は壁２の予備磁化ならびに漂遊磁束測定のためだけに用い られるからである。 図２に示されている実施例の場合、水平偏波された横波を励起するための超音 波変換器１７は、周期的に配置された複数の永久磁石１９つまり交互に極性の変 わる永久磁石系１９による２つの列１８から成る磁石装置を有しており、それら の上に方形コイル２０が配置されている。このコイルは、ここでは分解図として 磁石装置の下に示されている。高周波電流（その方向は実例として選ばれた一定 の時点について参照符号２１で示されている）を方形波コイル２０に印加するこ とにより、導管壁のような導電材料においてローレンツ力により粒子の偏向が生 じ、これによって上述の形式の超音波のダイレクトな励起が引き起こされる。図 ２に示されているように、高周波コイル２０のセグメントは個々の列１８の下に 次のように配置されている。すなわち、高周波コイル２０への電流２１がそれぞ れ第１の列１８に同じ方向で流れ、隣り合う第２の列では異なる方向に流れるよ うに配置されている。電流パルスにより被検査材料中に、高周波コイルの電流に 対応するパターンをもつ渦電流が発生し、このことでそれらの渦電流と永久磁石 １９により生じる磁界との相互作用によって、発生する渦磁界と材料中の磁界方 向に対し垂直にローレンツ力がはたらくことになる。 両方の列において隣り合う永久磁石１９′，１９″の極性は互いに逆であるが 、これら両方の列における電流パルスも互いに逆方向であるので、永久磁石１９ ′，１９″の下ではたらく力は互いに同じ方向でありながら、１つの列内で隣り 合う永久磁石１９の力に対しては逆方向である。そしてこれにより、水平偏波さ れた所望の横波を励起することができる。このようにして生成された超音波は、 変換器中央部に関して対称に配向された双方向指向特性をもつものである。ここ ではこの変換器中央部には、対称平面をもとにして参照符号２２が付されている 。生成された超音波は変換器中央部２２に対して対称に両方の側に”放射される ”ので、受信信号の評価が難しくなる。それというのも、超音波変換器１７の位 置が固定されている場合、個々の信号を放射方向に対応づけることはできないか らである。したがって材料欠陥の明確な位置特定は、電磁超音波変換器を動かす ことによってしか行えない。 図３に示されている実施例の場合、水平偏波された横波（ＳＨ波）を励起する ための電磁超音波変換器２３は、配向に関して碁盤目状に配置された永久磁石２ ７の３つのセット２４，２５，２６と、それらの下にそれぞれ配置された高周波 コイル部材２８，２９，３０を有している。この種のＥＭＵＳ変換器は、８つの セットの永久磁石配列体を有することができる。図示の実施例の場合、高周波コ イル２８，２９，３０は４回メアンダ状に蛇行したループ形状体を有しており、 それらの下にここでは５×３個の永久磁石２７が配置されている。この電磁超音 波変換器２３の高周波コイル２８，２９，３０は、それぞれ時間遅延して励起さ れる。これらのコイルの電流の流れは矢印で示されて いる。この場合、高周波コイル部材／セグメント２８，２９，３０の配分は、先 に述べた実施例の場合のように個々の列の下で行われるので、これについてはこ れ以上詳細に説明しない。高周波コイルが時間的に遅延されて励起されることで 、先の実施例とは異なり前／後電磁界比の設定が可能である。 図４に示されている実施形態の場合、ＳＨ波を励起するための電磁超音波変換 器３１は、周期的に配置された複数の永久磁石３６から成る６つの列３２，３３ ，３４，３５を有している。この場合、それぞれ隣り合う列３２と３３ないし３ ２と３５ないし３５と３４ないし３４と３３は、単一の永久磁石３６の半分の幅 だけ互いにずらされて配置されている。図４に示されているようにこの実施例の 場合、第１の列３２はちょうど４列後に繰り返されて設けられている。 ２つの永久磁石配列体つまり列３３と３５の個々の永久磁石３６は、ベースラ イン３８に関して同じ高さにあるがそれぞれ互いに異なる極性で配置されており 、このような２つの永久磁石配列体のところに、列ごとに電流方向４０も交番す る２重方形コイル３９が取り付けられている。この実施例では残りの３つの列３ ２および３４の上に、第２の２重方形コイル３９が最初のものとネストして重ね 合わせて取り付けられており、この場合にやはり電流方向は磁石の列ごとに交番 している。これら両方の高周波コイル３９，３９′は 送信時、互いに９０°位相のずらされた送信電流信号で駆動される。 この電磁超音波変換器３１を用いることで、やはり単方向指向特性を実現する ことができる。この場合、磁石の寸法と高周波は、材料に印加すべき超音波信号 の”放射角度”が永久磁石３６の下側の平面４１をかすめて位置するように選定 される。永久磁石および高周波コイルから成り横波を印加する”超音波源”を波 長の４分の１だけ空間的にずらすことで（このことはベースライン３８に対し相 対的にずらされた永久磁石の配置により得られる）、一方の放射方向において１ ８０°の信号位相差が生じ、つまり信号の相殺が起こり、他方の放射方向では０ °ないし３６０°の位相差で信号が強め合って重畳されることになる。 図２〜図４に示したＳＨ波励起および受信用の電磁超音波変換器すべてに共通 するのは、高周波電流コイルのリード線ならびに遷移区間ができるかぎり小さく 保持されることであり、これによりローレンツ力を用いた粒子の偏向による水平 偏波された横波の最適な励起を行わせることができる。しかも有利なことに、交 番する極性をもつ複数の永久磁石セグメントから成る各列の幅はそれらの長さよ りも小さく、その結果、２つの対応の永久磁石列間における各高周波コイルの上 述の遷移区間を、複数の永久磁石セグメントから成る各列の長さよりも小さく保 持することができる。 図５ａおよび図５ｂに示した最後の実施形態によれば、ＳＨ波の励起および受 信に用いられる電磁超音波変換器４２は、磁気伝導性のリングバンドコア４３に 巻回された高周波コイル４４を有している。この場合、リングバンドコア４３は 、交番する磁極配列の永久磁石セグメント４５から成る複数の列構成体の上に配 置されていて、側方でそれらの列構成体を取り囲んでいる。水平偏波された横波 を励起するためこの装置は、複数の永久磁石セグメント４５から成る列がその長 手方向の側でダイナミックなＢ磁界の方向に位置するようにされている。この電 磁超音波変換器４２を用いることで、音響励起に必要な渦電流が間接的に、ダイ ナミックな高周波磁界の印加により材料平面に入力結合される。 図３に示した電磁超音波変換器は、本発明によればたとえば漂遊磁化ユニット の強い永久磁石から成る付加的な磁石装置の各磁極片の間に配置されているが、 このような電磁超音波変換器を用いることにより、図７に示されているように高 いＳＮ比で測定信号を得ることができる。本発明による装置構成がなければ、図 ３の超音波変換器により生じるバルクハウゼン・ノイズに起因して、図６に示さ れているような測定信号しか得られない。

───────────────────────────────────────────────────── フロントページの続き (72)発明者 オットー−アルフレート バルビアン ドイツ連邦共和国 Ｄ−66440 ブリース カステル ビージンガー シュトラーセ 67 (72)発明者 ゲルハルト ヒュプシェン ドイツ連邦共和国 Ｄ−66740 ザールル イス ローリスガルテンシュトラーセ 11

Claims (1)

1. 【特許請求の範囲】 １．磁界と結合されて材料壁内での超音波の励起および／または検出のために用 いられる少なくとも１つの高周波電流コイルと、磁界を発生させる少なくとも１ つの磁石系とから成る電磁的な超音波変換器により、導管等のような強磁性材料 を欠陥、亀裂、腐蝕等について検査する装置において、 材料壁内で予備磁界を発生させる付加的な磁石装置（３，４）のれぞれ異な る極性の各磁極領域（５，５′，６，６′）の間に、超音波変換器（９，１１， １７，２３，３１，４１）が配置されていることを特徴とする、強磁性材料を検 査する装置。 ２．前記の付加的な磁石装置（３，４）は、それぞれ異なる極性をもつ少なくと も２つの磁極片を有する永久磁石により形成されている、請求項１記載の装置。 ３．前記超音波変換器（９，１１，１７，２３，３１，４２）は、前記の付加的 な磁石装置（３，４）の各磁極片（５，５′，６，６′）の間の中央に配置され ている、請求項１または２記載の装置。 ４．前記超音波変換器（９，１１，１７，２３，３１，４２）は、被検査材料中 に水平偏波された横波（ＳＨ波）を励起／発生させるために用いられる、請求項 １〜３のいずれか１項記載の装置。 ５．前記の電磁的な超音波変換器（９，１１，１７，２３，３１，４２）は、漂 遊磁束測定に用いる磁化測定ユニット（３，４）における各磁極片（５，５′， ６，６′，１４，１４′）の間に配置されている、請求項１〜４のいずれか１項 記載の装置。 ６．前記の付加的な磁石装置（３，４）におけるそれぞれ異なる極性をもつ各磁 極片（６，６′，５，５′）により発生する材料壁（２）の予備磁化は、前記の 電磁的な超音波変換器（９，１１，１７，２３，３１，４２）の動作点を調整す るために用いられる、請求項１〜５のいずれか１項記載の装置。 ７．超音波変換器（９）を間に収容する付加的な磁石装置（３）におけるそれぞ れ異なる極性の磁極領域ないし磁極片（５，５′）は、被検査材料たとえば導管 （２）等に対し軸線に平行に配置されている、請求項１〜６のいずれか１項記載 の装置。 ８．電磁的な超音波変換器（１１）を間に収容する付加的な磁石装置（３，４） におけるそれぞれ異なる極性の磁極領域ないし磁極片（５，６′）は、被検査材 料（２）たとえば導管等の周方向に配置されている、請求項１〜６のいずれか１ 項記載の装置。 ９．電磁的な超音波変換器（９）の放射方向は、前記の付加的な磁石装置（３） により発生する予備磁界の磁界方向に対し垂直に位置する、請求項１〜８のいず れか１項記載の装置。 10．電磁的な超音波変換器（１１）の放射方向は、前記の付加的な磁石装置（３ ，４）により発生する予備磁界の磁界方向に対し平行に位置する、請求項１〜８ のいずれか１項記載の装置。 11．前記高周波コイル（１３，２０，２８，２９，３０，３９）は空心コイルで ある、請求項１〜１０のいずれか１項記載の装置。 12．前記高周波コイル（１３，２０，２８，２９，３０，３９）は、メアンダ状 に蛇行する巻線によるフラットコイルである、請求項１１記載の装置。 13．電磁的な超音波変換器（１７，２３，３１）は、交互に変わる磁極配列によ る複数の永久磁石セグメント（１８，１９，２４，２５，２６，２７，３２，３ ３，３４，３５，３６）の配列体と、前記永久磁石セグメント（１８，１９，２ ４，２５，２６，２７，３２，３３，３４，３５，３６）の下に配置された少な くとも１つの高周波コイル（２０，２８，３９，３９′）により形成されている 、請求項１〜１２のいずれか１項記載の装置。 14．電磁的な超音波変換器（１７）は、交互に変わる磁極配列による複数の永久 磁石（１９）の２つの列（１８）から成る配列体を有しており、該配列体の上に 少なくとも１つの方形コイル（２０）が配置されている、請求項１３記載の装置 。 15．交互に変わる磁極配列による複数の永久磁石（１ ９，２７，３６）から成る列（１８，３２，３３，３４，３５）の下に高周波コ イル（２０，２８，３９，３９′）が配置されていて、同じ電流方向の高周波コ イル部材（２０，２８，３９，３９′）は、同じ極性順序の永久磁石列にそれぞ れ対応づけられている、請求項１３または１４記載の装置。 16．電磁的な超音波変換器（２３）は、配向に関し碁盤目状に配分されたそれぞ れ異なる極性の永久磁石（２７）による少なくとも２つのセット（２４，２５， ２６）と、それらの下に配置された高周波コイル部材（２８，２９，３０）によ り構成されている、請求項１３または１５記載の装置。 17．前記高周波コイル部材（２８，２９，３０）に対し時間的に遅延されて信号 が印加される、請求項１６記載の装置。 18．電磁的な超音波変換器（３１）は、交互に変わる極性の複数の永久磁石セグ メント（３６）から成る少なくとも４つの列（３２，３３，３４，３５）を有し ており、複数の永久磁石セグメント（３６）から成る互いに隣り合う２つの列（ ３２，３３，３４，３５）は、各列（３２，３３，３４，３５）の個々の永久磁 石（３６）による周期の４分の１だけそれらの長手軸に沿ってずらされており、 それぞれ隣り合う複数の永久磁石セグメント（３６）から成る列（３２，３３， ３４，３５）のために１つの固有 の高周波コイル（３９，３９′）が設けられている、請求項１３〜１５のいずれ か１項記載の装置。 19．互いに隣り合う列の２つの高周波コイル（３９，３９′）に対し９０°位相 のずらされた信号が印加される、請求項１８記載の装置。 20．２つの高周波コイル（３９，３９′）は互いにネストして重なり合っている 、請求項１８または１９記載の装置。 21．電磁的な超音波変換器（４２）は、磁気伝導性のコア（４３）に巻回された 高周波コイル（４４）を有する、請求項１〜１０のいずれか１項記載の装置。 22．前記コア（４３）はリングバンドコアであって、該コアは交互に変わる磁極 配列の永久磁石（４５）から成る複数の列による配列体を部分的に取り囲んでい る、請求項２１記載の装置。