JPH09321338A - 発光素子 - Google Patents
発光素子Info
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- JPH09321338A JPH09321338A JP23684596A JP23684596A JPH09321338A JP H09321338 A JPH09321338 A JP H09321338A JP 23684596 A JP23684596 A JP 23684596A JP 23684596 A JP23684596 A JP 23684596A JP H09321338 A JPH09321338 A JP H09321338A
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Abstract
が抑えられ、かつ、より長い波長の発光が容易に得られ
る発光素子を提供する。 【解決手段】一般式Ina Gab Alc N(式中、0≦
a<1、0<b<1、0.05≦c<1、a+b+c=
1)で表される3−5族化合物半導体よりなる下地層
と、該下地層よりバンドギャップの小さい一般式Inx
Ga y Alz N(式中、0<x≦1、0≦y<1、0≦
z<1、x+y+z=1)で表される3−5族化合物半
導体層よりなる発光層と、該発光層よりバンドギャップ
が大きく一般式Ina'Gab'Alc'N(式中、0≦a’
<1、0<b’≦1、0≦c’<1、a’+b’+c’
=1)で表される3−5族化合物半導体よりなる保護層
とがこの順に積層されてなり、該発光層の格子定数が該
下地層の格子定数より大きく、かつ発光層に対して接合
方向に圧縮応力が加わってなる構造を有する発光素子。
Description
y Alz N(ただし、x+y+z=1、0≦x≦1、0
≦y≦1、0≦z≦1)で表される3−5族化合物半導
体を用いてなる発光素子に関する。
は紫外もしくは青色のレーザダイオード等の発光素子の
材料として、一般式Inx Ga y Alz N(ただし、x
+y+z=1、0<x≦1、0≦y<1、0≦z<1)
で表される3−5族化合物半導体が知られている。以
下、この一般式中のx、yおよびzをそれぞれInN混
晶比、GaN混晶比、およびAlN混晶比と記すことが
ある。該3−5族化合物半導体では、特にInNを混晶
比で10%以上含むものは、InN混晶比に応じて可視
領域での発光波長を調整できるため、表示用途に重要で
ある。
GaAs、ZnO等の種々の基板の上に成膜することが
試みられているが、格子定数や化学的性質が該化合物半
導体と大きく異なるため、充分高品質の結晶が得られて
いない。このため、該化合物半導体と格子定数、化学的
性質がよく似ているGaNの結晶をまず成長し、この上
に該化合物半導体を成長することで優れた結晶を得るこ
とが試みられている(特公昭55−3834号公報)。
定数は、InN混晶比に大きく依存し、InN混晶比が
増大するにつれて格子定数が大きくなる。このため、I
nN混晶比の大きな該3−5族化合物半導体を、GaN
などInを含まない3−5族化合物半導体の上に成長し
ようとすると、膜厚が充分小さいものでしか良好な結晶
性のものを得ることができない。ところが、膜厚が小さ
い場合には、いわゆる格子定数の引込効果により、下地
層と大きく格子定数の異なる結晶を得ることが難しいこ
とが知られている。つまりこのことはGaNなどのIn
を含まない半導体層の上に高いInN混晶比の該化合物
半導体の薄膜を形成することが難しいことを示してい
る。したがって、発光素子の発光波長を、InN混晶比
を大きくすることにより長くすることは難しかった。
発光波長の長い発光素子を得る方法として、該3−5族
化合物半導体を用いた量子井戸構造を発光層とする発光
素子において、引っ張り応力を発光層に加えることで発
光波長を実質的に長くする方法が提案されている(EP
0716457号公開明細書)。しかし、下地層より格
子定数の大きな化合物半導体に引っ張り応力を加えるた
めには、下地層と発光層との接合界面に多くのミスフィ
ット転位が発生することが避けられず、発光層の結晶性
の低下が避けられなかった。ここで、ミスフィット転位
とは、積層した2つの層の格子定数が異なることによ
り、2つの層の界面に生じる転位のことをいう。
層の界面におけるミスフィット転位の発生が抑えられ、
かつ、より長い波長の発光が容易に得られる発光素子を
提供することにある。
討の結果、発光層に接して配置された下地層のAlN混
晶比を特定の範囲内にし、かつ該発光層の格子定数を該
下地層の格子定数より大きくすることで、発光層が圧縮
歪をもって下地層と接し、ミスフィット転位の発生が抑
えられ、かつ発光波長が長くなることを見出し、本発明
に至った。即ち、本発明は、一般式Ina Gab Alc
N(式中、0≦a<1、0<b<1、0.05≦c<
1、a+b+c=1)で表される3−5族化合物半導体
よりなる下地層と、該下地層よりバンドギャップの小さ
い一般式Inx Ga y AlzN(式中、0<x≦1、0
≦y<1、0≦z<1、x+y+z=1)で表される3
−5族化合物半導体層よりなる発光層と、該発光層より
バンドギャップが大きく一般式Ina'Gab'Alc'N
(式中、0≦a’<1、0<b’≦1、0≦c’<1、
a’+b’+c’=1)で表される3−5族化合物半導
体よりなる保護層とがこの順に積層されてなり、該発光
層の格子定数が該下地層の格子定数より大きく、かつ発
光層に対して接合方向に圧縮応力が加わってなる構造を
有する発光素子に係るものである。
本発明における発光素子とは、一般式Ina Gab Al
c N(ただし、a+b+c=1、0≦a<1、0<b<
1、0.05≦c<1)で表される下地層と、一般式I
nx Ga y Alz N(ただし、x+y+z=1、0<x
≦1、0≦y<1、0≦z<1)で表される発光層と、
一般式Ina'Gab'Alc'N(式中、0≦a’<1、0
<b’≦1、0≦c’<1、a’+b’+c’=1)で
表される保護層とが順に積層された構造を有することを
特徴とする。また、発光層は下地層および保護層よりも
バンドギャップが小さく、この3つの層の積層構造はい
わゆる量子井戸構造を形成する。下地層および保護層は
発光層へ電荷を注入する作用を有するため、以下この2
つの層を電荷注入層と呼ぶことがある。
例を図1に示す。図1に示す例は、基板1の上に、バッ
ファ層2、n型GaN層3、下地層4、発光層5、保護
層6、p型層7とをこの順に積層したものである。n型
層3にn電極、p型層7にp電極を設け、順方向に電圧
を加えることで電流が注入され、発光層5から発光が得
られる。
いて説明する。下地層はAlN混晶比が0.05以上1
未満であることを特徴とする。AlN混晶比が0.05
より小さい場合、発光波長の変化は小さく、本発明の効
果が見られない。より好ましいAlNの混晶比は0.1
以上、さらに好ましくは0.15以上である。またAl
N混晶比が0.9を超えると駆動電圧が高くなる場合が
あるので好ましくない。したがってAlN混晶比は0.
9以下が好ましい。下地層の膜厚は、10Å以上1μm
以下が好ましい。下地層の膜厚が10Åより小さい場
合、本発明の効果が顕著でなく、また、下地層の膜厚が
1μmを超える場合、下地層の成長に時間がかかるた
め、あまり実用的でない。
囲で不純物をドープしてもよい。特にn型にドープされ
ている場合、発光素子の駆動電圧、発光効率などの特性
が向上する場合があるので好ましい。具体的に好ましい
ドープ量の範囲としては、キャリア濃度が1×1016c
m-3以上1×1022cm-3以下が挙げられる。さらに好
ましくは下地層のキャリア濃度の範囲は、1×1017c
m-3以上1×1021cm-3以下である。キャリア濃度が
1×1016cm-3より小さい場合、電荷の注入効率が充
分でない場合があり、またキャリア濃度が1×1022c
m-3より大きい場合、下地層の結晶性が低下し、発光効
率の低下を招く場合がある。
ープの該化合物半導体よりなる層を1層または複数層積
層してもよい。特に、格子定数が異なる該化合物半導体
の薄膜を複数積層した構造は、その上に成長させる層の
結晶性を向上させる場合があるので好ましい。
ける3−5族化合物半導体の格子定数は、混晶比により
大きく変化するため、該3−5族化合物半導体の発光層
と電荷注入層との間の格子定数に大きな差がある場合、
格子不整合による歪みの大きさに応じて発光層の厚さを
小さくすることが好ましい。好ましい発光層の厚さの範
囲は、該歪みの大きさに依存する。電荷注入層として、
Gaa Alb N(ただし、a+b=1、0≦a≦1、0
≦b≦1)で表される層の上にInN混晶比が10%以
上の発光層を積層する場合、発光層の好ましい厚さは5
Å以上90Å以下である。この場合、発光層の厚さが5
Åより小さい場合、発光効率があまり充分でなくなり、
また、90Åより大きい場合、欠陥が発生し、やはり発
光効率があまり充分でなくなる。
電荷を高密度に発光層に閉じ込めることができるため、
発光効率を向上させることができる。このため、格子定
数の差が上記の例よりも小さい場合でも、発光層の厚さ
は上記の例と同様にすることが好ましい。また、発光層
がAlを含む場合、O等の不純物を取り込みやすく、発
光効率が下がることがある。このような場合には、発光
層としては、Alを含まない一般式Inx Gay N(た
だし、x+y= 1、0<x≦1、0≦y<1)で表され
るものを利用することができる。
差は、0.1eV以上であることが好ましく、さらに好
ましくは0.3ev以上である。電荷注入層と発光層の
バンドギャップの差が0.1eVより小さい場合、発光
層へのキャリアの閉じ込めが充分でなく、発光効率が低
下する。ただし、電荷注入層のバンドギャップが5eV
を越えると電荷注入に必要な電圧が高くなるため、電荷
注入層のバンドギャップは5eV以下が好ましい。本発
明において、発光層は1層であってもよいが、複数あっ
てもよい。このような構造の例としては、n層の発光層
と、発光層よりもバンドギャップの大きな(n+1)層
の層とが、交互に積層してなる(2n+1)層の積層構
造が挙げられる。ここでnは正の整数であり、1以上5
0以下であることが好ましく、さらに好ましくは2以上
30以下である。nが50を超える場合には、発光効率
が下がり、成長に時間がかかるのであまり好ましくな
い。このような複数の発光層を有する構造は、強い光出
力が必要な半導体レーザーを作製する場合に特に有用で
ある。
することで、発光層のバンドギャップとは異なる波長で
発光させることができる。これは不純物からの発光であ
るため、不純物発光と呼ばれる。不純物発光の場合、発
光波長は、発光層の3族元素の組成と不純物元素により
決まる。この場合、発光層のInN混晶比は5%以上が
好ましい。InN混晶比が5%より小さい場合、発光す
る光はほとんど紫外線であり、充分な明るさを感じるこ
とができない。InN混晶比を増やすにつれて発光波長
が長くなり、発光波長を紫から青、緑へと調整できる。
元素が好ましい。2族元素のなかでは、Mg、Zn、C
dをドープした場合、発光効率が高いので好適である。
特にZnが好ましい。これらの元素の濃度は、いずれも
1018〜1022cm-3が好ましい。発光層にはこれらの
2族元素とともにSiまたはGeを同時にドープしても
よい。Si、Geの好ましい濃度範囲は1018〜1022
cm-3である。
がブロードになり、また注入電荷量が増すにつれて発光
スペクトルがシフトする場合がある。このため、高い色
純度が要求される場合や狭い波長範囲に発光パワーを集
中させることが必要な場合、バンド端発光を利用する方
が有利である。バンド端発光による発光素子を実現する
ためには、発光層に含まれる不純物の量を低く抑えなけ
ればならない。具体的には、Si、Ge、Mg、Cdお
よびZnの各元素について、いずれもその濃度が1019
cm-3以下が好ましい。さらに好ましくは1018cm-3
以下である。
族化合物半導体においては、発光層のInNの混晶比が
高い場合、熱的な安定性が充分でなく、結晶成長中、ま
たは半導体プロセスで劣化を起こす場合がある。このよ
うな劣化を防止する目的のため発光層の上に、発光層の
InN混晶比より低いInN混晶比を有する電荷注入層
6を積層し、この層に保護層としての機能を持たせるこ
とができる。該保護層に充分な保護機能をもたせるため
には、該保護層のInNの混晶比は10%以下が好まし
く、AlNの混晶比は5%以上が好ましい。さらに好ま
しくはInN混晶比が5%以下、AlN混晶比が10%
以上である。
るためには、該保護層の厚さは10Å以上1μm以下が
好ましく、さらに好ましくは、50Å以上5000Å以
下である。保護層の厚さが10Åより小さい場合には充
分な効果が得られにくく、また、1μmより大きい場合
には発光効率が減少するのであまり好ましくない。
の点からはp型の伝導性を有することが好ましい。該保
護層にp型の伝導性を持たせるためにはアクセプタ型不
純物を高濃度にドープする必要がある。アクセプタ型不
純物としては、具体的には2族元素が挙げられる。これ
らのうちでは、Mg、Znが好ましく、Mgがより好ま
しい。ただし、保護層に高濃度の不純物をドープした場
合、保護層の結晶性が低下し、発光素子の特性をかえっ
て低下させる場合がある。このような場合には、不純物
濃度を低くする必要がある。結晶性を低下させない不純
物濃度の範囲としては、好ましくは1×1019cm-3以
下、さらに好ましくは1×1018cm-3以下である。
層構造において、発光層に対して、接合方向に圧縮応力
が加わってなる構造、すなわち接合界面と平行方向へ圧
縮応力が加わってなる構造とするためには、発光層の格
子定数を下地層の格子定数より大きくすればよい。この
ためには、例えば、発光層のInN混晶比を下地層のI
nN混晶比より大きくする方法が挙げられる。ただし、
発光層のInN混晶比を下地層のInN混晶比より大き
くしても、これらの層を成長させる方法、条件によって
は発光層と下地層との界面にミスフィット転位が発生
し、発光層が格子緩和して、発光層に対して圧縮応力が
加わらずに、高い結晶性の発光層を得ることができない
場合がある。特に発光層を成長した後、保護層を形成せ
ずに長時間1000℃を超える高温に保持した場合、ま
たは保護層を1000℃を超える高温で成長した場合、
発光層の熱的劣化が進行する場合がある。この点で、保
護層の結晶成長において、成長温度を1000℃以下と
することが好ましい。
明する。本発明における3−5族化合物半導体の結晶成
長用基板としては、サファイア、ZnO、GaAs、S
i、SiC、NGO(NdGaO3 )、スピネル(Mg
Al2 O4 )等が用いられる。特にサファイアは透明で
あり、また大面積の高品質の結晶が得られるため重要で
ある。これらの基板を用いた成長では、基板上にZn
O、SiC、GaN、AlN、GaAlNの薄膜、およ
びその積層膜をバッファ層として成長する、いわゆる2
段階成長法により、高い結晶性のGaN、AlN、Ga
AlN、InGaAlN等の半導体が成長できるため好
ましい。
体の製造方法について説明する。該3−5族化合物半導
体の製造方法としては、分子線エピタキシー(以下、M
BEと記すことがある。)法、有機金属気相成長(以
下、MOVPEと記すことがある。)法、ハイドライド
気相成長(以下、HVPEと記すことがある。)法など
が挙げられる。なお、MBE法を用いる場合、窒素原料
としては、窒素ガス、アンモニア、およびその他の窒素
化合物を気体状態で供給する方法である気体ソース分子
線エピタキシー(以下、GSMBEと記すことがあ
る。)法が一般的に用いられている。この場合、窒素原
料が化学的に不活性で、窒素原子が結晶中に取り込まれ
にくいことがある。その場合には、マイクロ波などによ
り窒素原料を励起して、活性状態にして供給すること
で、窒素の取り込み効率を上げることができる。
体のMOVPE法による製造方法について説明する。M
OVPE法の場合、以下のような原料を用いることがで
きる。即ち、3族原料としては、トリメチルガリウム
[(CH3 )3 Ga、以下TMGと記すことがあ
る。]、トリエチルガリウム[(C2 H5 )3 Ga、以
下TEGと記すことがある。]等の一般式R1 R2 R3
Ga(ここで、R1 、R2 、R 3 は低級アルキル基を示
す。)で表されるトリアルキルガリウム;トリメチルア
ルミニウム[(CH3 )3 Al]、トリエチルアルミニ
ウム[(C2 H5 )3 Al、以下TEAと記すことがあ
る。]、トリイソブチルアルミニウム[(i−C
4 H9 )3 Al]等の一般式R1 R2 R3 Al(ここ
で、R1 、R2 、R3 は前記の定義と同じである。)で
表されるトリアルキルアルミニウム;トリメチルアミン
アラン[(CH3 )3 N:AlH3 ];トリメチルイン
ジウム[(CH3 ) 3 In、以下TMIと記すことがあ
る。]、トリエチルインジウム[(C2 H5)3 In]
等の一般式R1 R2 R3 In(ここで、R1 、R2 、R
3 は前記の定義と同じである。)で表されるトリアルキ
ルインジウム等が挙げられる。これらは単独または混合
して用いられる。
ラジン、メチルヒドラジン、1、1−ジメチルヒドラジ
ン、1、2−ジメチルヒドラジン、t−ブチルアミン、
エチレンジアミンなどが挙げられる。これらは単独また
は混合して用いられる。これらの原料のうち、アンモニ
アとヒドラジンは分子中に炭素原子を含まないため、半
導体中への炭素の汚染が少なく好適である。
型ドーパントとして、2族元素が重要である。具体的に
はMg,Zn,Cd,Hg,Beが挙げられるが、この
なかでは低抵抗のp型のものがつくりやすいMgが好ま
しい。Mgドーパントの原料としては、ビスシクロペン
タジエニルマグネシウム、ビスメチルシクロペンタジエ
ニルマグネシウム、ビスエチルシクロペンタジエニルマ
グネシウム、ビス−n−プロピルシクロペンタジエニル
マグネシウム、ビス−i−プロピルシクロペンタジエニ
ルマグネシウム等の一般式(RC5 H4 )2 Mg(ただ
し、Rは水素または炭素数1以上4以下の低級アルキル
基を示す。)で表される有機金属化合物が適当な蒸気圧
を有するために好適である。
として、4族元素と6族元素が重要である。具体的には
Si、Ge、Oが挙げられるが、この中では低抵抗のn
型がつくりやすく、原料純度の高いものが得られるSi
が好ましい。Siドーパントの原料としては、シラン
(SiH4 )、ジシラン(Si2 H6 )、モノメチルシ
ラン(CH3 SiH3 )などが好適である。
るMOVPE法による成長装置としては、通常の単枚取
りまたは複数枚取りのものが挙げられる。複数枚取りの
ものでは、ウエファ面内でのエピ膜の均一性を確保する
ためには、減圧で成長することが好ましい。複数枚取り
装置での好ましい成長圧力の範囲は、0.001気圧以
上0.8気圧以下である。
造に用いられるキャリアガスとしては、水素、窒素、ア
ルゴン、ヘリウム等のガスを単独または混合して用いる
ことができる。ただし、水素をキャリアガス中に含む場
合、高いInN混晶比の化合物半導体を成長すると充分
な結晶性が得られない場合がある。この場合、キャリア
ガス中の水素分圧を低くする必要がある。好ましい、キ
ャリアガス中の水素の分圧は、0.1気圧以下である。
数が大きく対流を起こしにくいという点で水素とヘリウ
ムが挙げられる。ただし、ヘリウムは他のガスに比べて
高価であり、また水素を用いた場合、前述のように該化
合物半導体の結晶性がよくない。窒素およびアルゴンは
比較的安価であるため、大量にキャリアガスを使用する
場合には好適に用いることができる。
に説明するが、本発明はこれらに限定されるものではな
い。 実施例1 MOVPE法により図2の構造の3−5族化合物半導体
を作製した。基板1としてサファイアC面を鏡面研磨し
たものを有機洗浄して用いた。成長方法については、低
温成長バッファ層としてGaNを用いる2段階成長法を
用いた。1/8気圧、550℃で厚みが約300ÅのG
aNバッファ層2、1050℃で厚さが約2.5μmの
SiをドープしたGaNからなるn型層3、1500Å
のノンドープGaN層8を水素をキャリアガスとして成
長した。
を窒素とし、キャリアガス、TEG、TMI、窒素で1
ppmに希釈したシランおよびアンモニアをそれぞれ4
slm、0.04sccm、0.6sccm、5scc
m、4slm供給して、SiをドープしたIn0.3 Ga
0.7 N層9を70秒間成長した。以下、この層を歪層と
記すことがある。さらに同じ温度にてTEG、TEA、
上述のシランおよびアンモニアをそれぞれ0.032s
ccm、0.008sccm、、5sccm、4slm
供給して、SiをドープしたGa0.8 Al0.2 Nからな
る下地層4を10分間成長した。ただし、slmおよび
sccmとは気体の流量の単位で1slmは1分当た
り、標準状態で1リットルの体積を占める重量の気体が
流れていることを示し、1000sccmは1slmに
相当する。なお、この層9と層4の膜厚に関しては、同
一の条件でより長い時間成長した層の厚さから求めた成
長速度がそれぞれ43Å/分、30Å/分であるので、
上記成長時間から求められる膜厚は、それぞれ50Å、
300Åと計算できる。
じ原料供給量によりノンドープのIn0.3 Ga0.7 Nの
発光層5を50ÅとノンドープのGa0.8 Al0.2 Nの
保護層6を300Å成長した。保護層6を成長後、成長
圧力を1気圧、基板の温度を1100℃とし、Mgをド
ープしたGaNからなるp型層7を5000Å成長し
た。こうして作製した試料を1気圧の窒素中800℃、
20分の熱処理を行ない、Mgドープ層を低抵抗にし
た。このようにして得られた試料を常法に従い、電極を
形成し、発光素子とした。p電極としてNi−Au合
金、n電極としてAlを用いた。この発光素子に順方向
に20mAの電流を流したところ、明瞭な青色発光を示
し、発光ピークの中心波長は4600Åであった。
l0.2 N層3にかえてGa0.7 Al 0.3 N層4を成長し
たことを除いては、上記の実施例と同様にして発光素子
を作製した。これを同様にして評価したところ、発光ピ
ーク波長5050Åであり、上記の実施例に比べて発光
波長が長波長化した。
でを成長した後、温度を785℃、圧力を1気圧とし、
TMI、TEGにより、ノンドープのInGaN発光層
を50Å、TEAとTEGによりGaAlN保護層6を
300Å成長した。さらに温度を1100℃とし、実施
例1と同様にしてMgをドープしたGaN層7を500
0Å成長した。また下地層4をGaNとしたことを除い
ては上記の試料と同様の試料を作製した。これらの試料
を実施例1と同様にして評価したところ、下地層がGa
0.8 Al 0.2 Nのものでは発光ピークの中心波長が48
00Åであったのに対して、下地層がGaNのものでは
4600Åであった。
て、550℃でバッファ層2、1100℃でn型のGa
N層3(膜厚約3μm)、n型のGa0.8 Al0 .2 N下
地層4、800℃で、InGaN活性層5、Ga0.8 A
l0.2 N保護層6、1100℃でMgドープのGaN層
7を成長した。またノンドープのGaNを下地層4とす
るほかは上記実施例と同様の試料を作製した。こうして
得られた試料を実施例1と同様にして評価したところ、
下地層がGaNのものでは発光波長は20mAで450
0Åであったのに対して、下地層がGa0.8 Al0.2 N
のものでは4800Åであった。なお、上記実施例と同
様にして1100℃でノンドープGaN、800℃でノ
ンドープInGaN活性層、さらにこの温度でノンドー
プGaAlN保護層を積層した量子井戸構造を作製し、
電子顕微鏡により格子像を観察したところ、活性層の前
後でミスフィット転位の発生は見られなかった。InG
aNはGaNより格子定数が大きいため、量子井戸構造
の前後でミスフィット転位が発生していないことから、
InGaN層には界面方向に圧縮応力が加わっているこ
とがわかる。
として成長したことを除いては実施例3と同様にして試
料を作製した。これを実施例1と同様にして評価したと
ころ、明瞭な緑色発光が認められた。1mAでの発光波
長は5200Åであった。
ミスフィット転位の発生が抑えられ、かつ、より長い波
長の発光が容易に得られる発光素子を提供することにあ
る。本発明の3−5族化合物半導体を用いた発光素子
は、発光層の界面におけるミスフィット転位の発生が抑
えられ、かつ、より長い波長の発光が容易に得られ、広
い範囲で発光波長の制御が容易であり、工業的価値が大
きい。
体の1例を示す断面図。
3−5族化合物半導体を示す概略断面図。
Claims (6)
- 【請求項1】一般式Ina Gab Alc N(式中、0≦
a<1、0<b<1、0.05≦c<1、a+b+c=
1)で表される3−5族化合物半導体よりなる下地層
と、該下地層よりバンドギャップの小さい一般式Inx
Ga y Alz N(式中、0<x≦1、0≦y<1、0≦
z<1、x+y+z=1)で表される3−5族化合物半
導体層よりなる発光層と、該発光層よりバンドギャップ
が大きく一般式Ina'Gab'Alc'N(式中、0≦a’
<1、0<b’≦1、0≦c’<1、a’+b’+c’
=1)で表される3−5族化合物半導体よりなる保護層
とがこの順に積層されてなり、該発光層の格子定数が該
下地層の格子定数より大きく、かつ発光層に対して接合
方向に圧縮応力が加わってなる構造を有することを特徴
とする発光素子。 - 【請求項2】請求項1に記載の下地層のn型キャリア濃
度が1×1016cm -3以上1×1021cm-3以下である
ことを特徴とする請求項1に記載の発光素子。 - 【請求項3】請求項1に記載の発光層の膜厚が5Å以上
90Å以下であることを特徴とする請求項1または2に
記載の発光素子。 - 【請求項4】請求項1に記載の発光層に含まれるSi、
Ge、Zn、CdおよびMgの各元素の濃度がいずれも
1×1019cm-3以下であることを特徴とする請求項
1、2または3に記載の発光素子。 - 【請求項5】請求項1に記載の保護層を1000℃以下
の温度で成長することを特徴とする請求項1、2、3ま
たは4に記載の発光素子の製造方法。 - 【請求項6】請求項1に記載の保護層に含まれるMgの
濃度が1×1019cm-3以下であることを特徴とする請
求項1、2、3、4または5に記載の発光素子。
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