JPH0567494A - 電波シール装置 - Google Patents
電波シール装置Info
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- JPH0567494A JPH0567494A JP22695591A JP22695591A JPH0567494A JP H0567494 A JPH0567494 A JP H0567494A JP 22695591 A JP22695591 A JP 22695591A JP 22695591 A JP22695591 A JP 22695591A JP H0567494 A JPH0567494 A JP H0567494A
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- electric wave
- door
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Abstract
(57)【要約】
【目的】 電子レンジのドア２などの高周波電波を遮蔽
する電波シール装置において、小さくより作りやすい構
造の電波シール装置を提供する。 【構成】 開口部を有し電波が内部に供給される本体１
の開口部をドア２で開閉自在に覆い、本体１とドア２と
が対向する部分の少なくとも一方に凹状溝３を設けてい
る。この凹状溝３の少なくとも１つの壁面が長手方向に
導体幅ａよりもピッチＰが大きくなるように壁面群５を
構成し、凹状溝３の外側壁の開口部にドア面と平行に設
けたエッジ部７を設け、凹状溝３に電波吸収体６を設け
る構成とした。この構成で電波漏洩を低減し、製造しや
すい電波シール装置とすることができた。
する電波シール装置において、小さくより作りやすい構
造の電波シール装置を提供する。 【構成】 開口部を有し電波が内部に供給される本体１
の開口部をドア２で開閉自在に覆い、本体１とドア２と
が対向する部分の少なくとも一方に凹状溝３を設けてい
る。この凹状溝３の少なくとも１つの壁面が長手方向に
導体幅ａよりもピッチＰが大きくなるように壁面群５を
構成し、凹状溝３の外側壁の開口部にドア面と平行に設
けたエッジ部７を設け、凹状溝３に電波吸収体６を設け
る構成とした。この構成で電波漏洩を低減し、製造しや
すい電波シール装置とすることができた。
Description
【０００１】
【産業上の利用分野】本発明は、高周波電波を遮蔽する
電波シール装置に関し、特に電子レンジの如く、開閉自
在のドアを有する機器の電波シール装置に関するもので
ある。
電波シール装置に関し、特に電子レンジの如く、開閉自
在のドアを有する機器の電波シール装置に関するもので
ある。
【０００２】
【従来の技術】従来のこの種の電波シール装置（たとえ
ば、米国特許３１８２１６４号明細書）は図８に示すよ
うに構成していた。以下、その構成について説明する。
ば、米国特許３１８２１６４号明細書）は図８に示すよ
うに構成していた。以下、その構成について説明する。
【０００３】図に示すように、８は電子レンジ本体の加
熱庫であり、この加熱庫８の開口部９を開閉自在に覆
い、取手１０を有するドア１１が設けられている。この
ドア１１の周縁部には加熱庫８側に向いて開口した隙間
部１２を有する空洞のチョーク部１３が形成されてい
る。このチョーク部１３の奥行Ｌ1 は、使用される高周
波の波長の実質的に４分の１波長に設計されている。こ
の場合、ドア１１のチョーク部１３の幅は４分の１波長
以上必要である。
熱庫であり、この加熱庫８の開口部９を開閉自在に覆
い、取手１０を有するドア１１が設けられている。この
ドア１１の周縁部には加熱庫８側に向いて開口した隙間
部１２を有する空洞のチョーク部１３が形成されてい
る。このチョーク部１３の奥行Ｌ1 は、使用される高周
波の波長の実質的に４分の１波長に設計されている。こ
の場合、ドア１１のチョーク部１３の幅は４分の１波長
以上必要である。
【０００４】すなわち従来電子レンジで使用されている
電磁波の周波数は、２４５０ＭHzであるので、４分の１
波長は約３０mmとなる。この長さのチョーク部１３と対
向させるために、加熱庫８の開口部９に形成した周縁部
１４の厚さＬ2 は４分の１波長より大きい値となる。し
たがって加熱庫８の開口部９の有効大きさは周縁部１４
の分だけひとまわり小さい。
電磁波の周波数は、２４５０ＭHzであるので、４分の１
波長は約３０mmとなる。この長さのチョーク部１３と対
向させるために、加熱庫８の開口部９に形成した周縁部
１４の厚さＬ2 は４分の１波長より大きい値となる。し
たがって加熱庫８の開口部９の有効大きさは周縁部１４
の分だけひとまわり小さい。
【０００５】上述のとおり従来のチョーク部１３は４分
の１波長の深さとして高周波を減衰させるという技術思
想に基づいている。
の１波長の深さとして高周波を減衰させるという技術思
想に基づいている。
【０００６】すなわち、チョーク部１３の特性インピー
ダンスをＺO 、深さをＬとし、終端部を短絡したときに
チョーク部１３の開口部でのインピーダンスＺINは、
（式１）に示されるようになる。
ダンスをＺO 、深さをＬとし、終端部を短絡したときに
チョーク部１３の開口部でのインピーダンスＺINは、
（式１）に示されるようになる。
【０００７】 ＺIN＝ｊＺO ｔａｎ（２πＬ／λO ） ・・・・・・・・・（１） （λO は自由空間波長） チョーク方式の電波減衰手段は、チョーク部１３の深さ
Ｌを４分の１波長に選定することにより、（式２）に示
すように、インピーダンスＺINを無限大にして達成する
という原理に基づいている。
Ｌを４分の１波長に選定することにより、（式２）に示
すように、インピーダンスＺINを無限大にして達成する
という原理に基づいている。
【０００８】 ｜ＺIN｜＝ＺO ｔａｎ（π／２）＝∞ ・・・・・・・・・（２） 以下、図９を用いて論理的に説明する。ここで説明の都
合上、図９に示すように凹状溝１６の深さ方向をＺ軸、
庫内からドアの隙間を通って庫外へ向かう方向をＹ軸、
溝の長手方向にＸ軸を取ることとする。
合上、図９に示すように凹状溝１６の深さ方向をＺ軸、
庫内からドアの隙間を通って庫外へ向かう方向をＹ軸、
溝の長手方向にＸ軸を取ることとする。
【０００９】チョーク方式は周知の４分の１波長インピ
ーダンス変換原理に基づくものである。即ち、凹状溝１
６の特性インピーダンスをＺOC、溝の深さをｌC とし加
熱室から凹状溝に至る漏波路１５の特性インピーダンス
をＺOP、漏波路１５の長さをｌP 、使用波長をλとした
ときに、図９の如くチョーク溝１６の底Ｃの短絡インピ
ーダンスＺC は、零であるのでチョーク溝１６の開孔部
Ｂから底Ｃを見たインピーダンスＺB は、（式３）に示
すようになる。
ーダンス変換原理に基づくものである。即ち、凹状溝１
６の特性インピーダンスをＺOC、溝の深さをｌC とし加
熱室から凹状溝に至る漏波路１５の特性インピーダンス
をＺOP、漏波路１５の長さをｌP 、使用波長をλとした
ときに、図９の如くチョーク溝１６の底Ｃの短絡インピ
ーダンスＺC は、零であるのでチョーク溝１６の開孔部
Ｂから底Ｃを見たインピーダンスＺB は、（式３）に示
すようになる。
【００１０】 ＺB ＝ｊＺOCｔａｎ（２πｌC ／λ） ・・・・・・・・・（３） ここで ｌC ＝λ／４ と選ぶことにより、 ｜ＺB ｜＝∞ と交換できる。
【００１１】この開口部ＢのインピーダンスＺB を線路
始点Ａ部でみたときのインピーダンスＺA は（式４）と
なる。
始点Ａ部でみたときのインピーダンスＺA は（式４）と
なる。
【００１２】 ＺA ＝−ｊＺOP／ｔａｎ（２πｌP ／λ） ・・・・・・・（４） ここで、 ｌP ＝λ／４ と選ぶことにより、 ｜ＺA ｜＝０ と変換できる。
【００１３】凹状溝１６の底部Ｃでの短絡状態が４分の
１波長インピーダンス変換原理をたくみに利用すること
で線路始点に現出することにより電波シール装置として
実用化しているものである。
１波長インピーダンス変換原理をたくみに利用すること
で線路始点に現出することにより電波シール装置として
実用化しているものである。
【００１４】漏波路１５や凹状溝１６に誘電率εr の誘
電体を装荷することにより誘電体内での波長λ’は自由
空間波長λの（εr ）1/2 倍になり、誘電率εr 、透磁
率μ r の磁性体を装荷することにより磁性体内での波長
λ’は自由空間波長λの（ε r ×μr ）1/2 倍になるが
４分の１波長（λ’／４）インピーダンス原理を用いる
ことにより同様の効果を得られる。図１３で説明する
と、Ｚ軸方向に溝の深さを４分の１波長にするとＹ軸方
向への電波漏洩が抑えられるというものである。また、
従来、凹状溝１６の壁面にスリットを設け、Ｘ方向の電
波伝搬成分を低減する方法もあった。
電体を装荷することにより誘電体内での波長λ’は自由
空間波長λの（εr ）1/2 倍になり、誘電率εr 、透磁
率μ r の磁性体を装荷することにより磁性体内での波長
λ’は自由空間波長λの（ε r ×μr ）1/2 倍になるが
４分の１波長（λ’／４）インピーダンス原理を用いる
ことにより同様の効果を得られる。図１３で説明する
と、Ｚ軸方向に溝の深さを４分の１波長にするとＹ軸方
向への電波漏洩が抑えられるというものである。また、
従来、凹状溝１６の壁面にスリットを設け、Ｘ方向の電
波伝搬成分を低減する方法もあった。
【００１５】つぎに、他の従来例として図１０（ａ）、
（ｂ）に示したものがある。これは４分の１波長凹状溝
１９と電波吸収体２０を組合せたドアシール装置であ
る。但し、この場合にはチョーク構造の長手方向（Ｘ方
向）に伝搬する電波は規制されておらず、電波吸収体２
０で吸収されている。
（ｂ）に示したものがある。これは４分の１波長凹状溝
１９と電波吸収体２０を組合せたドアシール装置であ
る。但し、この場合にはチョーク構造の長手方向（Ｘ方
向）に伝搬する電波は規制されておらず、電波吸収体２
０で吸収されている。
【００１６】さらに、別の従来例（たとえば、実公昭５
６−１６０６８号）として、図１１に示すように凹状溝
２４を設け、凹状溝２４の外側に電波吸収体２５を設け
たものがある。これも４分の１波長を達成して電波を減
衰させ、さらに電波吸収体２５で凹状溝２４より外部に
漏れ出た電波を吸収するようになっている。
６−１６０６８号）として、図１１に示すように凹状溝
２４を設け、凹状溝２４の外側に電波吸収体２５を設け
たものがある。これも４分の１波長を達成して電波を減
衰させ、さらに電波吸収体２５で凹状溝２４より外部に
漏れ出た電波を吸収するようになっている。
【００１７】
【発明が解決しようとする課題】このような従来の電波
シール装置では、構成図１０（ａ）、（ｂ）のものは、
電波の伝搬を考えるとＸ方向の成分は規制されておら
ず、電波吸収体２０に吸収させて電波漏洩を抑えている
ので電波吸収体２０の負荷が大きいという問題があり、
また、図１１のものでは、凹状溝２４を設け、これも実
質的に４分の１波長を達成して電波を減衰させ、さら
に、電波吸収体２５を溝２４の外部に設け、溝２４から
外に漏洩する電波を吸収させて外部へ漏洩する電波を抑
えている。
シール装置では、構成図１０（ａ）、（ｂ）のものは、
電波の伝搬を考えるとＸ方向の成分は規制されておら
ず、電波吸収体２０に吸収させて電波漏洩を抑えている
ので電波吸収体２０の負荷が大きいという問題があり、
また、図１１のものでは、凹状溝２４を設け、これも実
質的に４分の１波長を達成して電波を減衰させ、さら
に、電波吸収体２５を溝２４の外部に設け、溝２４から
外に漏洩する電波を吸収させて外部へ漏洩する電波を抑
えている。
【００１８】以上のように、従来は電波吸収体は４分の
１波長凹状溝で減衰させた電波のＸ方向成分またはＹ方
向成分の減衰のために用いているか、または、電波吸収
体をチョーク部の外に置いて凹状溝より漏洩した電波を
吸収しているため、チョーク部の大きさには電波の４分
の１波長の空間が必要となる。たとえば、２４５０ＭHz
の場合には、約３０.6mmとなる。また、図１０（ａ）、
（ｂ）、図１１に示したようにチョーク部を板金で達成
するには、複雑な折曲げやスポット溶接が必要であると
いう課題があった。
１波長凹状溝で減衰させた電波のＸ方向成分またはＹ方
向成分の減衰のために用いているか、または、電波吸収
体をチョーク部の外に置いて凹状溝より漏洩した電波を
吸収しているため、チョーク部の大きさには電波の４分
の１波長の空間が必要となる。たとえば、２４５０ＭHz
の場合には、約３０.6mmとなる。また、図１０（ａ）、
（ｂ）、図１１に示したようにチョーク部を板金で達成
するには、複雑な折曲げやスポット溶接が必要であると
いう課題があった。
【００１９】本発明は上記課題を解決するもので、従来
よりも小さくより簡単な構造の電波シール装置を提供す
ることを目的としたものである。
よりも小さくより簡単な構造の電波シール装置を提供す
ることを目的としたものである。
【００２０】
【課題を解決するための手段】本発明は上記目的を達成
するために、本発明の電波シール装置は、開口部を有し
電波が内部に供給される本体と、この本体の前記開口部
を開閉自在に覆うドアと、前記本体と前記ドアとが対向
する部分の少なくとも一方に設けた凹状溝と、前記溝の
少なくとも１つの壁面に複数のスリット部を設け長手方
向に導体幅よりもピッチが大きくなるようにした壁面群
と、前記凹状溝の外側壁の開口部にドア面と平行に設け
たエッジ部と、前記溝の凹状部に電波吸収体を設けたこ
とを課題解決手段としている。
するために、本発明の電波シール装置は、開口部を有し
電波が内部に供給される本体と、この本体の前記開口部
を開閉自在に覆うドアと、前記本体と前記ドアとが対向
する部分の少なくとも一方に設けた凹状溝と、前記溝の
少なくとも１つの壁面に複数のスリット部を設け長手方
向に導体幅よりもピッチが大きくなるようにした壁面群
と、前記凹状溝の外側壁の開口部にドア面と平行に設け
たエッジ部と、前記溝の凹状部に電波吸収体を設けたこ
とを課題解決手段としている。
【００２１】
【作用】本発明は上記した課題解決手段により、凹状溝
の少なくとも１つの壁面が長手方向に導体幅よりもピッ
チが大きくなるようにした壁面群により、溝の長手方向
に伝搬する電波のＸ成分が伝搬しないようにでき、凹状
溝によりＹ方向の漏洩波を減衰させている。さらに凹状
溝内に設けた電波吸収体の誘電性および透磁性による電
波圧縮効果により溝の深さを４分の１波長より短くし、
電波吸収体の電波減衰効果により漏洩電波をより小さく
する。
の少なくとも１つの壁面が長手方向に導体幅よりもピッ
チが大きくなるようにした壁面群により、溝の長手方向
に伝搬する電波のＸ成分が伝搬しないようにでき、凹状
溝によりＹ方向の漏洩波を減衰させている。さらに凹状
溝内に設けた電波吸収体の誘電性および透磁性による電
波圧縮効果により溝の深さを４分の１波長より短くし、
電波吸収体の電波減衰効果により漏洩電波をより小さく
する。
【００２２】
【実施例】以下、本発明の一実施例を図１から図３に基
づいて説明する。
づいて説明する。
【００２３】図に示すように、電子レンジ本体１は内部
に電波が供給されるもので、ドア２を開閉自在に設け、
ドア２に凹状溝３を設けている。凹状溝３の外側の壁面
にスリット部４を設けており、壁面の長手方向に導体幅
ａよりもピッチＰが大きくなるようにした壁面群５とな
っている。さらに前記凹状溝３の外側壁の開口部にドア
面と平行にエッジ部７を設けてある。電波吸収体６は凹
状溝３の開口面を閉塞する位置にあり、凹状溝３に外部
から、異物が侵入するのを防ぐカバーの役目もはたして
いる。
に電波が供給されるもので、ドア２を開閉自在に設け、
ドア２に凹状溝３を設けている。凹状溝３の外側の壁面
にスリット部４を設けており、壁面の長手方向に導体幅
ａよりもピッチＰが大きくなるようにした壁面群５とな
っている。さらに前記凹状溝３の外側壁の開口部にドア
面と平行にエッジ部７を設けてある。電波吸収体６は凹
状溝３の開口面を閉塞する位置にあり、凹状溝３に外部
から、異物が侵入するのを防ぐカバーの役目もはたして
いる。
【００２４】凹状溝３の外側壁にエッジ部７を設けると
（表１）に示すように設けない場合に比べ電波漏洩値が
減少していることが分かる。
（表１）に示すように設けない場合に比べ電波漏洩値が
減少していることが分かる。
【００２５】
【表１】
【００２６】電波吸収体６の厚みをｌ1 とし、電波吸収
体６の下方の深さをｌ2 とし、凹状溝３の深さをｌとす
ると ｌ＝ｌ1 ＋ｌ2 となる。ｌ1 を変化させたときの漏波が最小になる深さ
ｌ2 を測定すると（表２）のようになった。
体６の下方の深さをｌ2 とし、凹状溝３の深さをｌとす
ると ｌ＝ｌ1 ＋ｌ2 となる。ｌ1 を変化させたときの漏波が最小になる深さ
ｌ2 を測定すると（表２）のようになった。
【００２７】
【表２】
【００２８】ここでは、フェライトを樹脂に分散した、
吸収率約８０％の電波吸収体を用いて測定した。（表
２）より、電波吸収体６の厚みを変えることによってト
ータルの凹状溝３の深さｌを小さくすることができるこ
とが判る。これは電波吸収体６の誘電性および透磁性に
よる電波圧縮効果によるものであり、厚みをさらに増す
とｌはもっと小さくて済む。電波吸収体の誘電率を
εr 、透磁率をμr 、電波吸収体内での電波の波長を
λ’、自由空間での電波の波長をλとすると λ’＝λ／（εr ×μr ）1/2 ・・・・・・・・・・・・（５） となる。したがって、（式６）が成り立ち（表２）に示
したように、εr ×μr が求まる。（式６）より、誘電
率εr や透磁率μr のさらに大きい吸収体を用いるとｌ
はもっと小さくて済む。
吸収率約８０％の電波吸収体を用いて測定した。（表
２）より、電波吸収体６の厚みを変えることによってト
ータルの凹状溝３の深さｌを小さくすることができるこ
とが判る。これは電波吸収体６の誘電性および透磁性に
よる電波圧縮効果によるものであり、厚みをさらに増す
とｌはもっと小さくて済む。電波吸収体の誘電率を
εr 、透磁率をμr 、電波吸収体内での電波の波長を
λ’、自由空間での電波の波長をλとすると λ’＝λ／（εr ×μr ）1/2 ・・・・・・・・・・・・（５） となる。したがって、（式６）が成り立ち（表２）に示
したように、εr ×μr が求まる。（式６）より、誘電
率εr や透磁率μr のさらに大きい吸収体を用いるとｌ
はもっと小さくて済む。
【００２９】 ｌ1 ×（εr ×μr ）1/2 ＋ｌ2 ＝λ／４ ・・・・・・（６） 図４は、凹状溝３の外壁にスリット部４（２mm、１０m
m）を入れ、そのピッチＰを変化させた時の漏洩値を測
定した図である。ピッチ３００mmのときが、スリット部
４の無いときに相当する。スリット部４の大きさを変え
てもピッチを３０mm程度にしたときが漏洩値が最小にな
っている。
m）を入れ、そのピッチＰを変化させた時の漏洩値を測
定した図である。ピッチ３００mmのときが、スリット部
４の無いときに相当する。スリット部４の大きさを変え
てもピッチを３０mm程度にしたときが漏洩値が最小にな
っている。
【００３０】スリット部４の効果をみるために、スリッ
ト部４の有無によって電波漏洩値がどう変化するかを比
較したのが、図５である。縦軸は漏洩値、横軸はドア２
と本体１との隙間（ギャップ）である。図５をみて分か
るようにスリット部４のある場合の方が無い場合に比べ
て１桁前後漏洩値が低いことが判る。
ト部４の有無によって電波漏洩値がどう変化するかを比
較したのが、図５である。縦軸は漏洩値、横軸はドア２
と本体１との隙間（ギャップ）である。図５をみて分か
るようにスリット部４のある場合の方が無い場合に比べ
て１桁前後漏洩値が低いことが判る。
【００３１】また、電波吸収体６の効果をみるために、
電波吸収体６の有無によって電波漏洩値がどう変化する
かを比較したのが、図６である。縦軸は漏洩値、横軸は
ドアと本体との隙間（ギャップ）である。図６をみて分
かるように電波吸収体６のある場合の方が無い場合に比
べて１桁前後漏洩値が低いことが判る。
電波吸収体６の有無によって電波漏洩値がどう変化する
かを比較したのが、図６である。縦軸は漏洩値、横軸は
ドアと本体との隙間（ギャップ）である。図６をみて分
かるように電波吸収体６のある場合の方が無い場合に比
べて１桁前後漏洩値が低いことが判る。
【００３２】以上のように、スリット部４だけがなくて
も、電波吸収体６だけがなくても漏波が大きいことが判
る。つまり、スリット部４と電波吸収体６は相互に影響
しあって漏波を低減する効果を有することが分かる。
も、電波吸収体６だけがなくても漏波が大きいことが判
る。つまり、スリット部４と電波吸収体６は相互に影響
しあって漏波を低減する効果を有することが分かる。
【００３３】また、図７はフェライト樹脂体の有無およ
び厚みの変化について示した図である。フェライト樹脂
体の無い場合よりある場合のほうが漏洩値が小さいこと
が分かる。また、厚みが厚くなるほど漏洩値が小さいこ
とが判る。
び厚みの変化について示した図である。フェライト樹脂
体の無い場合よりある場合のほうが漏洩値が小さいこと
が分かる。また、厚みが厚くなるほど漏洩値が小さいこ
とが判る。
【００３４】つぎに、導電性のチタン酸カリウムウィス
カーを樹脂に分散した、吸収率約５０％、誘電率約４０
の電波吸収体を用いて測定したところ、（表３）のよう
になった。
カーを樹脂に分散した、吸収率約５０％、誘電率約４０
の電波吸収体を用いて測定したところ、（表３）のよう
になった。
【００３５】
【表３】
【００３６】この場合、（式５）および（式６）におい
て、チタン酸カリウムウィスカーは磁性体でないため、 μr ≒１ とすれば、同じ式が成り立つ。
て、チタン酸カリウムウィスカーは磁性体でないため、 μr ≒１ とすれば、同じ式が成り立つ。
【００３７】この電波吸収体６を凹状溝３に設置して測
定した場合にも、フェライト樹脂体の場合と同様の効果
が得られた。
定した場合にも、フェライト樹脂体の場合と同様の効果
が得られた。
【００３８】図１から図３に示すように、従来のように
板金を複雑に曲げたり、スポット溶接したりすることが
なく、板金を折り曲げる構造であるので、製造工程が少
なくて済むので作りやすい。
板金を複雑に曲げたり、スポット溶接したりすることが
なく、板金を折り曲げる構造であるので、製造工程が少
なくて済むので作りやすい。
【００３９】
【発明の効果】以上本発明によれば下記の効果が得られ
る。すなわち、凹状溝の少なくとも一つの壁面が長手方
向に導体幅よりもピッチが大きくなるようにした壁面群
とし、凹状溝の外側壁の開口部にドア面と平行にエッジ
部を設け、凹状の溝に電波吸収体を設けることにより、
電波漏洩を低減する電波シール装置とすることができ
る。また、本発明の構造は従来の構造のように板金を複
雑に曲げたり、スポット溶接したりする必要がなく、単
に板金を折り曲げる構造であるので、製造工程が少なく
作りやすい。
る。すなわち、凹状溝の少なくとも一つの壁面が長手方
向に導体幅よりもピッチが大きくなるようにした壁面群
とし、凹状溝の外側壁の開口部にドア面と平行にエッジ
部を設け、凹状の溝に電波吸収体を設けることにより、
電波漏洩を低減する電波シール装置とすることができ
る。また、本発明の構造は従来の構造のように板金を複
雑に曲げたり、スポット溶接したりする必要がなく、単
に板金を折り曲げる構造であるので、製造工程が少なく
作りやすい。
【図１】本発明の一実施例電波シール装置の要部斜視図
【図２】同電波シール装置を備えた電子レンジの断面図
【図３】同電波シール装置の要部の断面図
【図４】同電波シール装置のスリット部のピッチの影響
を示した図
を示した図
【図５】同電波シール装置のスリット部の効果を示した
図
図
【図６】同電波シール装置の電波吸収体の効果を示した
図
図
【図７】同電波シール装置の電波吸収体の有無および厚
みの効果を示した図
みの効果を示した図
【図８】従来の電波シール装置を備えた電子レンジの断
面図
面図
【図９】同電波シール装置の要部拡大断面図
【図１０】（ａ）従来の他の例の電波シール装置の要部
断面図 （ｂ）同電波シール装置の要部斜視図
断面図 （ｂ）同電波シール装置の要部斜視図
【図１１】従来の他の例の電波シール装置の要部断面図
１ 本体 ２ ドア ３ 凹状溝 ４ スリット部 ５ 壁面群 ６ 電波吸収体 ７ エッジ部 ａ 導体幅 Ｐ ピッチ
Claims (1)
- 【請求項１】開口部を有し電波が内部に供給される本体
と、この本体の前記開口部を開閉自在に覆うドアと、前
記本体と前記ドアとが対向する部分の少なくとも一方に
設けた凹状溝と、前記溝の少なくとも１つの壁面に複数
のスリット部を設けて長手方向に導体幅よりもピッチが
大きくなるようにした壁面群と、前記凹状溝の外側壁の
開口部にドア面と平行に設けたエッジ部と、前記溝の凹
状部に設けた電波吸収体とからなる電波シール装置。
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP22695591A JPH0567494A (ja) | 1991-09-06 | 1991-09-06 | 電波シール装置 |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP22695591A JPH0567494A (ja) | 1991-09-06 | 1991-09-06 | 電波シール装置 |
Publications (1)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPH0567494A true JPH0567494A (ja) | 1993-03-19 |
Family
ID=16853241
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP22695591A Pending JPH0567494A (ja) | 1991-09-06 | 1991-09-06 | 電波シール装置 |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| JP (1) | JPH0567494A (ja) |
-
1991
- 1991-09-06 JP JP22695591A patent/JPH0567494A/ja active Pending
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