JPH0560678A - 高分子分散液晶材料中の液晶粒子径の測定方法 - Google Patents
高分子分散液晶材料中の液晶粒子径の測定方法Info
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- JPH0560678A JPH0560678A JP3219497A JP21949791A JPH0560678A JP H0560678 A JPH0560678 A JP H0560678A JP 3219497 A JP3219497 A JP 3219497A JP 21949791 A JP21949791 A JP 21949791A JP H0560678 A JPH0560678 A JP H0560678A
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Landscapes
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Abstract
(57)【要約】
【構成】 液晶表示素子における一対の透明電極付き基
板間に挟持された高分子マトリックス−液晶組成物から
なる高分子分散液晶材料中の液晶粒子径の測定方法にお
いて、該高分子マトリックス−液晶組成物の透過光スペ
クトルによって、該液晶粒子径を測定する。 【効果】 ＰＤＬＣ材料中の液晶粒子径を容易且つ非破
壊に測定できる。
板間に挟持された高分子マトリックス−液晶組成物から
なる高分子分散液晶材料中の液晶粒子径の測定方法にお
いて、該高分子マトリックス−液晶組成物の透過光スペ
クトルによって、該液晶粒子径を測定する。 【効果】 ＰＤＬＣ材料中の液晶粒子径を容易且つ非破
壊に測定できる。
Description
【０００１】
【産業上の利用分野】本発明は、高分子分散液晶材料中
の液晶粒子径の測定方法に関するものである。
の液晶粒子径の測定方法に関するものである。
【０００２】
【従来の技術】液晶の表示モードを大別すると次の３つ
に分類できる。 １．偏光板を２枚用いる複屈折モード ２．偏光板を１枚用いるゲスト−ホストモード ３．偏光板を用いない散乱モード １および２は、偏光板を用いて表示を行うため、光の利
用効率が低く、実用化されている液晶表示素子において
は、１０〜２０％程度の光しか利用していないのが現状
である。一方、表示素子の大画面化への要求が近年強く
なってきており、投影により１００インチ以上の画面を
得ることのできる液晶プロジェクションテレビも上市さ
れている。
に分類できる。 １．偏光板を２枚用いる複屈折モード ２．偏光板を１枚用いるゲスト−ホストモード ３．偏光板を用いない散乱モード １および２は、偏光板を用いて表示を行うため、光の利
用効率が低く、実用化されている液晶表示素子において
は、１０〜２０％程度の光しか利用していないのが現状
である。一方、表示素子の大画面化への要求が近年強く
なってきており、投影により１００インチ以上の画面を
得ることのできる液晶プロジェクションテレビも上市さ
れている。
【０００３】現在の液晶プロジェクションテレビには複
屈折モードの１種である、ＴＮモードの液晶表示素子が
用いられているが、さきに述べたようにこの表示モード
は、光の利用効率が低いため、投影を行うためには光源
の強度を非常に強くする必要があり、またこのとき光吸
収に起因する発熱により液晶表示素子が劣化するという
問題があり、光の利用効率の高い液晶表示素子が求めら
れている。そこで先に示した第３の表示モードである散
乱モードは、偏光板を用いない表示モードであるため、
液晶表示素子での光のロスがほとんどなく、１００％に
近い光の利用効率を達成することが可能であり、液晶プ
ロジェクションテレビへの適用が考えられている。
屈折モードの１種である、ＴＮモードの液晶表示素子が
用いられているが、さきに述べたようにこの表示モード
は、光の利用効率が低いため、投影を行うためには光源
の強度を非常に強くする必要があり、またこのとき光吸
収に起因する発熱により液晶表示素子が劣化するという
問題があり、光の利用効率の高い液晶表示素子が求めら
れている。そこで先に示した第３の表示モードである散
乱モードは、偏光板を用いない表示モードであるため、
液晶表示素子での光のロスがほとんどなく、１００％に
近い光の利用効率を達成することが可能であり、液晶プ
ロジェクションテレビへの適用が考えられている。
【０００４】散乱モードには、さらに次の２手法に分類
することができる。 ａ．動的散乱モード ｂ．高分子分散モード 動的散乱モードは、整列配向した誘電率が負（Δε＜
０）のネマチック液晶中にイオン流を走行させることに
より、多数のドメインを発生させ、このドメイン間の強
い複屈折性により散乱を起こさせるものである。この表
示モードは、液晶中にイオン剤を含むことが必要である
が、このイオン剤により、電極界面で電気化学反応が起
こり、表示素子が劣化するという問題点があり、実用化
の可能性はあまりないと言える。
することができる。 ａ．動的散乱モード ｂ．高分子分散モード 動的散乱モードは、整列配向した誘電率が負（Δε＜
０）のネマチック液晶中にイオン流を走行させることに
より、多数のドメインを発生させ、このドメイン間の強
い複屈折性により散乱を起こさせるものである。この表
示モードは、液晶中にイオン剤を含むことが必要である
が、このイオン剤により、電極界面で電気化学反応が起
こり、表示素子が劣化するという問題点があり、実用化
の可能性はあまりないと言える。
【０００５】高分子分散モードは、現在最も有望視され
ているモードである。図４を用いて説明すると、このモ
ードは、透明電極間の高分子マトリックス１中に、球状
の液晶粒子２が分散した構造をしており、液晶分子３
は、粒子内部で高分子マトリックス壁面に沿った配向を
している（図４ａ）。このとき液晶粒子の平均屈折率と
高分子マトリックスの屈折率に差があるとき、入射光４
は散乱することになる（散乱光５）。この高分子分散セ
ルに電圧を印加すると、液晶がΔε＞０の場合、液晶分
子は、高分子マトリックスの壁面の拘束から離れ、透明
電極面に対し垂直になる（図４ｂ）。高分子マトリック
スの屈折率と液晶分子の分子短軸方向の屈折率が近接し
ているとき、入射光は散乱することなく透過することが
できる（透過光６）。このように、高分子分散モードで
は、散乱状態と透過状態の間でＯＮ・ＯＦＦを行うこと
ができ、これにより表示を行うことできる。この高分子
分散モードの液晶（高分子分散液晶：Polymer Disperse
d liquid Crystal：以下ＰＤＬＣと呼ぶ）材料を、現在
液晶表示素子の駆動モードの中心になっている薄膜トラ
ンジスタ（ThinFilm Transistor：以下ＴＦＴと呼ぶ）
と組み合わせて用いることを考えたとき、ＰＤＬＣは次
のような特性が求められる。 １．駆動電圧：１０Ｖ以下（できれば５Ｖ以下が好まし
い） ２．比抵抗ρ：１０11Ω・cm以上 ３．コントラスト：１００以上 ４．応答速度：２０mｓ以下（立ち上がり速度τR，立ち
上がり速度τD）
ているモードである。図４を用いて説明すると、このモ
ードは、透明電極間の高分子マトリックス１中に、球状
の液晶粒子２が分散した構造をしており、液晶分子３
は、粒子内部で高分子マトリックス壁面に沿った配向を
している（図４ａ）。このとき液晶粒子の平均屈折率と
高分子マトリックスの屈折率に差があるとき、入射光４
は散乱することになる（散乱光５）。この高分子分散セ
ルに電圧を印加すると、液晶がΔε＞０の場合、液晶分
子は、高分子マトリックスの壁面の拘束から離れ、透明
電極面に対し垂直になる（図４ｂ）。高分子マトリック
スの屈折率と液晶分子の分子短軸方向の屈折率が近接し
ているとき、入射光は散乱することなく透過することが
できる（透過光６）。このように、高分子分散モードで
は、散乱状態と透過状態の間でＯＮ・ＯＦＦを行うこと
ができ、これにより表示を行うことできる。この高分子
分散モードの液晶（高分子分散液晶：Polymer Disperse
d liquid Crystal：以下ＰＤＬＣと呼ぶ）材料を、現在
液晶表示素子の駆動モードの中心になっている薄膜トラ
ンジスタ（ThinFilm Transistor：以下ＴＦＴと呼ぶ）
と組み合わせて用いることを考えたとき、ＰＤＬＣは次
のような特性が求められる。 １．駆動電圧：１０Ｖ以下（できれば５Ｖ以下が好まし
い） ２．比抵抗ρ：１０11Ω・cm以上 ３．コントラスト：１００以上 ４．応答速度：２０mｓ以下（立ち上がり速度τR，立ち
上がり速度τD）
【０００６】ＰＤＬＣ材料構造とこれら特性の間には次
のような複雑な相関がある。 １．液晶粒子のサイズを小さくしたとき、液晶分子と高
分子マトリックスの接触面積が大きくなるので界面での
拘束力が強くなり、電圧を印加したとき、液晶分子が立
ち上がり難くなる（駆動電圧が高くなり、立ち上がり速
度も遅くなるが、立ち下がり速度は速くなる）。 ２．コントラストを高くするためには、高分子マトリッ
クス−液晶界面の存在確率を高くし、且つセルギャップ
を厚くする必要がある。ただし、セルギャップを厚くす
ると、駆動電圧が高くなる。 ３．駆動電圧を下げるためには、Δεの大きな液晶材料
を選択すればよいと考えられるが、Δεが大きいとき液
晶分子と高分子マトリックスとの相互作用が大きくな
り、立ち上がり速度が遅くなる。また誘電率の大きさと
屈折率の大きさは、ほぼ同じ傾向を示している。誘電率
の大きな液晶材料は、ほとんどの場合屈折率も大きくな
り、液晶分子短軸の屈折率と高分子マトリックスの屈折
率に大きな差が生じることが考えられる。この場合、電
圧を印加したときにも入射光が散乱してしまい、コント
ラストが低下することが予想される。
のような複雑な相関がある。 １．液晶粒子のサイズを小さくしたとき、液晶分子と高
分子マトリックスの接触面積が大きくなるので界面での
拘束力が強くなり、電圧を印加したとき、液晶分子が立
ち上がり難くなる（駆動電圧が高くなり、立ち上がり速
度も遅くなるが、立ち下がり速度は速くなる）。 ２．コントラストを高くするためには、高分子マトリッ
クス−液晶界面の存在確率を高くし、且つセルギャップ
を厚くする必要がある。ただし、セルギャップを厚くす
ると、駆動電圧が高くなる。 ３．駆動電圧を下げるためには、Δεの大きな液晶材料
を選択すればよいと考えられるが、Δεが大きいとき液
晶分子と高分子マトリックスとの相互作用が大きくな
り、立ち上がり速度が遅くなる。また誘電率の大きさと
屈折率の大きさは、ほぼ同じ傾向を示している。誘電率
の大きな液晶材料は、ほとんどの場合屈折率も大きくな
り、液晶分子短軸の屈折率と高分子マトリックスの屈折
率に大きな差が生じることが考えられる。この場合、電
圧を印加したときにも入射光が散乱してしまい、コント
ラストが低下することが予想される。
【０００７】
【発明が解決しようとする課題】しかしながら、上記の
ような特性は、その多くが相反する関係になっており、
また、しきい値電圧・応答速度・コントラストは、液晶
粒子径に依存する。従って、液晶粒子径の測定してこれ
を最適化する必要があるが、液晶粒子径を測定する方法
は、現在のところ走査電子顕微鏡（ＳＥＭ）による断面
観察等の破壊試験のみであり、測定が非常に困難である
という欠点がある。本発明は、上記のような従来の課題
を解決し、ＰＤＬＣ材料中の液晶粒子径を容易且つ非破
壊に測定できる高分子分散液晶材料中の液晶粒子径の測
定方法を提供することを目的とするものである。
ような特性は、その多くが相反する関係になっており、
また、しきい値電圧・応答速度・コントラストは、液晶
粒子径に依存する。従って、液晶粒子径の測定してこれ
を最適化する必要があるが、液晶粒子径を測定する方法
は、現在のところ走査電子顕微鏡（ＳＥＭ）による断面
観察等の破壊試験のみであり、測定が非常に困難である
という欠点がある。本発明は、上記のような従来の課題
を解決し、ＰＤＬＣ材料中の液晶粒子径を容易且つ非破
壊に測定できる高分子分散液晶材料中の液晶粒子径の測
定方法を提供することを目的とするものである。
【０００８】
【課題を解決するための手段】本発明者らは鋭意検討の
結果、上記のような従来の課題を解決することができ
た。すなわち本発明は、液晶表示素子における一対の透
明電極付き基板間に挟持された高分子マトリックス−液
晶組成物からなる高分子分散液晶材料中の液晶粒子径の
測定方法において、該高分子マトリックス−液晶組成物
の透過光スペクトルにより、該液晶粒子径を測定するこ
とを特徴とする、高分子分散液晶材料中の液晶粒子径の
測定方法を提供するものである。
結果、上記のような従来の課題を解決することができ
た。すなわち本発明は、液晶表示素子における一対の透
明電極付き基板間に挟持された高分子マトリックス−液
晶組成物からなる高分子分散液晶材料中の液晶粒子径の
測定方法において、該高分子マトリックス−液晶組成物
の透過光スペクトルにより、該液晶粒子径を測定するこ
とを特徴とする、高分子分散液晶材料中の液晶粒子径の
測定方法を提供するものである。
【０００９】以下に、本発明をさらに詳細に説明する。
本発明は、上記のように、ＰＤＬＣ材料の電気光学特性
に大きな影響を与える液晶粒子径を非破壊に且つ容易に
測定できる方法を提供するものである。
本発明は、上記のように、ＰＤＬＣ材料の電気光学特性
に大きな影響を与える液晶粒子径を非破壊に且つ容易に
測定できる方法を提供するものである。
【００１０】本発明で使用することのできる液晶組成物
は、ネマチック液晶組成物、光学活性化合物を添加した
ネマチック液晶組成物、コレステリック液晶組成物等を
挙げることができる。その例としては、フェニルベンゾ
エート系、ビフェニル系およびフェニルシクロヘキサン
系液晶組成物等が挙げられる。これらは例えば“Ｅ８”
（ＢＤＨ社製）等として市販されている。本発明で使用
することのできる高分子マトリックスは、例えば、ポリ
アクリレート、ポリメタクリレート等が挙げられ、中で
もポリアクリレートが好適である。
は、ネマチック液晶組成物、光学活性化合物を添加した
ネマチック液晶組成物、コレステリック液晶組成物等を
挙げることができる。その例としては、フェニルベンゾ
エート系、ビフェニル系およびフェニルシクロヘキサン
系液晶組成物等が挙げられる。これらは例えば“Ｅ８”
（ＢＤＨ社製）等として市販されている。本発明で使用
することのできる高分子マトリックスは、例えば、ポリ
アクリレート、ポリメタクリレート等が挙げられ、中で
もポリアクリレートが好適である。
【００１１】本発明によって液晶粒子径を測定するとき
は、ＰＤＬＣセルを適当機器、例えば分光光度計を用い
て行うのがよい。使用する波長は、通常、可視領域の３
８０〜８００ｎｍ程度で行う。本発明の方法により粒子
径を測定する場合は、次のようにして行う。すなわち、
粒子径の小さなものから大きなものの多くの試料を調製
し、そのそれぞれについて１つは透過光スペクトルによ
る色度図を画き、一方では対照として走査型電子顕微鏡
またはレーザー顕微鏡等による粒子径の測定を行う。こ
の両者の相関から特定の色度を示す粒子の径を求めるこ
とができる。
は、ＰＤＬＣセルを適当機器、例えば分光光度計を用い
て行うのがよい。使用する波長は、通常、可視領域の３
８０〜８００ｎｍ程度で行う。本発明の方法により粒子
径を測定する場合は、次のようにして行う。すなわち、
粒子径の小さなものから大きなものの多くの試料を調製
し、そのそれぞれについて１つは透過光スペクトルによ
る色度図を画き、一方では対照として走査型電子顕微鏡
またはレーザー顕微鏡等による粒子径の測定を行う。こ
の両者の相関から特定の色度を示す粒子の径を求めるこ
とができる。
【００１２】
【作用】ＰＤＬＣの透過光スペクトルの液晶粒子径に対
する相関の例を図２に示した。図２において、実線は、
比較的液晶粒子径の小さい（０.５μm）ＰＤＬＣセルの
透過光スペクトルを示しており、一点鎖線は、比較的液
晶粒子径の大きい（３.０μm）ＰＤＬＣセルの透過光ス
ペクトルを示している。破線は、これらの中間の粒子径
（１.５μm）のＰＤＬＣセルの透過光スペクトルを示し
ている。液晶粒子径が小さいとき、短波長から長波長に
かけて、徐々に透過光量が多くなる透過光スペクトルを
示す。液晶粒子径が大きくなると、５００ｎｍ付近の透
過光量が多くなり、７００ｎｍ付近の透過光量が少なく
なる傾向を示す。従って、液晶粒子径が小さいときは、
全波長に渡って比較的透過光量が高いものの、７００ｎ
ｍ以上の光がより多く透過するため若干赤くなる。中間
の液晶粒子径（１〜２μm）のときは５００ｎｍ付近の
透過光量が少し多くなり且つ６００ｎｍ以下の透過スペ
クトルが比較的平坦になるので、７００ｎｍ以上の色が
強調され、色度としては赤い色を示す。液晶粒子径がさ
らに大きくなると、７００ｎｍ以上の透過光量が少なく
なるので、全波長領域に渡って透過光スペクトルがほぼ
平坦になり、白色に近付いていくことになる。以上のよ
うにＰＤＬＣセルの液晶粒子径を大きくしていったと
き、透過光の色度は薄い赤から赤を経て白色へと連続的
に変化していくことが分かる（図１参照）。この液晶粒
子径と透過光の色度の相関を用いることにより、透過光
の色度の測定結果をもとに、容易且つ非破壊に液晶粒子
径を決定することができる。
する相関の例を図２に示した。図２において、実線は、
比較的液晶粒子径の小さい（０.５μm）ＰＤＬＣセルの
透過光スペクトルを示しており、一点鎖線は、比較的液
晶粒子径の大きい（３.０μm）ＰＤＬＣセルの透過光ス
ペクトルを示している。破線は、これらの中間の粒子径
（１.５μm）のＰＤＬＣセルの透過光スペクトルを示し
ている。液晶粒子径が小さいとき、短波長から長波長に
かけて、徐々に透過光量が多くなる透過光スペクトルを
示す。液晶粒子径が大きくなると、５００ｎｍ付近の透
過光量が多くなり、７００ｎｍ付近の透過光量が少なく
なる傾向を示す。従って、液晶粒子径が小さいときは、
全波長に渡って比較的透過光量が高いものの、７００ｎ
ｍ以上の光がより多く透過するため若干赤くなる。中間
の液晶粒子径（１〜２μm）のときは５００ｎｍ付近の
透過光量が少し多くなり且つ６００ｎｍ以下の透過スペ
クトルが比較的平坦になるので、７００ｎｍ以上の色が
強調され、色度としては赤い色を示す。液晶粒子径がさ
らに大きくなると、７００ｎｍ以上の透過光量が少なく
なるので、全波長領域に渡って透過光スペクトルがほぼ
平坦になり、白色に近付いていくことになる。以上のよ
うにＰＤＬＣセルの液晶粒子径を大きくしていったと
き、透過光の色度は薄い赤から赤を経て白色へと連続的
に変化していくことが分かる（図１参照）。この液晶粒
子径と透過光の色度の相関を用いることにより、透過光
の色度の測定結果をもとに、容易且つ非破壊に液晶粒子
径を決定することができる。
【００１３】
【実施例】アクリレート系の紫外線重合性組成物（光重
合開始剤はダロキュア１１１６、メルク社製を使用）と
液晶組成物（Ｅ８、ＢＤＨ社製）を均一に溶解し、ＩＴ
Ｏ電極を有するガラスセルに注入後、紫外線を照射（１
５ｍＷ、３００秒）し、ＰＤＬＣセルを作製した。ＰＤ
ＬＣ材料中の液晶組成物の含有量は、６５〜７５重量％
の範囲で、１重量％きざみでそれぞれ１１種の試料を調
製とした。これら１１種のＰＤＬＣ材料について液晶粒
子径の測定を行った。測定は、ＰＤＬＣ材料を液体窒素
中で破断した面について、走査電子顕微鏡およびレーザ
顕微鏡観察により行った。測定結果を図３に示した。図
より液晶組成物の含有量を多くしていくに従い、液晶粒
子径も単純に大きくなっており、液晶組成物含有量によ
りＰＤＬＣ中の液晶粒子径を制御することができた。ま
た、これらの１１種のＰＤＬＣ試料の透過光の色度と、
液晶粒子径のＣＩＥ色度図による相関を図１に示した
（図中の○）。図１においては、矢印の順に、液晶粒子
径１.６〜４.０μmを示している。この図より、今回作
製したＰＤＬＣの透過光量は、液晶粒子径を大きくして
いくと徐々に赤色に近付き、続いて白色に近くなってい
くことが分かる。そこで、同一の紫外線重合性組成物
（光重合開始剤はダロキュア１１１６、メルク社製を使
用）および液晶組成物において、液晶組成物含有量を７
２.５重量％とし、ＰＤＬＣセルを作製したところ、そ
の透過光スペクトルより求めた色度は、図１中の●とな
った。この●の前後の色度を示しているＰＤＬＣ試料の
液晶粒子径は、それぞれ２.４５、２.８５μmであった
ので、ここで作製したＰＤＬＣセルの液晶粒子径は、約
２.６５μmと推測することができる。このＰＤＬＣセル
の液晶粒子径を、走査型電子顕微鏡およびレーザ顕微鏡
で実測したところ、２.６０μmとなり、色度図より求め
た推測とよい一致を示した。以上より、ＰＤＬＣ中の液
晶粒子径は、ＰＤＬＣの透過光スペクトルを測定し、液
晶粒子径とその透過光スペクトルより求めた色度の相関
を用いることにより、容易且つ非破壊に測定することが
できた。
合開始剤はダロキュア１１１６、メルク社製を使用）と
液晶組成物（Ｅ８、ＢＤＨ社製）を均一に溶解し、ＩＴ
Ｏ電極を有するガラスセルに注入後、紫外線を照射（１
５ｍＷ、３００秒）し、ＰＤＬＣセルを作製した。ＰＤ
ＬＣ材料中の液晶組成物の含有量は、６５〜７５重量％
の範囲で、１重量％きざみでそれぞれ１１種の試料を調
製とした。これら１１種のＰＤＬＣ材料について液晶粒
子径の測定を行った。測定は、ＰＤＬＣ材料を液体窒素
中で破断した面について、走査電子顕微鏡およびレーザ
顕微鏡観察により行った。測定結果を図３に示した。図
より液晶組成物の含有量を多くしていくに従い、液晶粒
子径も単純に大きくなっており、液晶組成物含有量によ
りＰＤＬＣ中の液晶粒子径を制御することができた。ま
た、これらの１１種のＰＤＬＣ試料の透過光の色度と、
液晶粒子径のＣＩＥ色度図による相関を図１に示した
（図中の○）。図１においては、矢印の順に、液晶粒子
径１.６〜４.０μmを示している。この図より、今回作
製したＰＤＬＣの透過光量は、液晶粒子径を大きくして
いくと徐々に赤色に近付き、続いて白色に近くなってい
くことが分かる。そこで、同一の紫外線重合性組成物
（光重合開始剤はダロキュア１１１６、メルク社製を使
用）および液晶組成物において、液晶組成物含有量を７
２.５重量％とし、ＰＤＬＣセルを作製したところ、そ
の透過光スペクトルより求めた色度は、図１中の●とな
った。この●の前後の色度を示しているＰＤＬＣ試料の
液晶粒子径は、それぞれ２.４５、２.８５μmであった
ので、ここで作製したＰＤＬＣセルの液晶粒子径は、約
２.６５μmと推測することができる。このＰＤＬＣセル
の液晶粒子径を、走査型電子顕微鏡およびレーザ顕微鏡
で実測したところ、２.６０μmとなり、色度図より求め
た推測とよい一致を示した。以上より、ＰＤＬＣ中の液
晶粒子径は、ＰＤＬＣの透過光スペクトルを測定し、液
晶粒子径とその透過光スペクトルより求めた色度の相関
を用いることにより、容易且つ非破壊に測定することが
できた。
【００１４】
【発明の効果】本発明によって、ＰＤＬＣ材料中の液晶
粒子径を容易且つ非破壊に測定することができ、ひいて
は液晶粒子径の差異に起因するＰＤＬＣセルの電気光学
特性を制御することが可能である。
粒子径を容易且つ非破壊に測定することができ、ひいて
は液晶粒子径の差異に起因するＰＤＬＣセルの電気光学
特性を制御することが可能である。
【図１】液晶粒子径と透過光色度の相関を示す図であ
る。
る。
【図２】ＰＤＬＣ材料の透過光スペクトルの例を示す図
である。
である。
【図３】液晶粒子径と液晶組成物含有量の相関を示す図
である。
である。
【図４】ＰＤＬＣセルの表示原理を示す図である。
１ 高分子マトリックス ２ 液晶粒子 ３ 液晶分子 ４ 入射光 ５ 散乱光 ６ 透過光
フロントページの続き (72)発明者 水沼 昌也 尼崎市塚口本町８丁目１番１号 三菱電機 株式会社材料研究所内
Claims (1)
- 【請求項１】 液晶表示素子における一対の透明電極付
き基板間に挟持された高分子マトリックス−液晶組成物
からなる高分子分散液晶材料中の液晶粒子径の測定方法
において、該高分子マトリックス−液晶組成物の透過光
スペクトルによって、該液晶粒子径を測定することを特
徴とする、高分子分散液晶材料中の液晶粒子径の測定方
法。
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP3219497A JPH0560678A (ja) | 1991-08-30 | 1991-08-30 | 高分子分散液晶材料中の液晶粒子径の測定方法 |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP3219497A JPH0560678A (ja) | 1991-08-30 | 1991-08-30 | 高分子分散液晶材料中の液晶粒子径の測定方法 |
Publications (1)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPH0560678A true JPH0560678A (ja) | 1993-03-12 |
Family
ID=16736382
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP3219497A Pending JPH0560678A (ja) | 1991-08-30 | 1991-08-30 | 高分子分散液晶材料中の液晶粒子径の測定方法 |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| JP (1) | JPH0560678A (ja) |
Cited By (1)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| CN105445153A (zh) * | 2015-12-24 | 2016-03-30 | 上海微谱化工技术服务有限公司 | Pet中炭黑的粒径分析方法 |
-
1991
- 1991-08-30 JP JP3219497A patent/JPH0560678A/ja active Pending
Cited By (1)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| CN105445153A (zh) * | 2015-12-24 | 2016-03-30 | 上海微谱化工技术服务有限公司 | Pet中炭黑的粒径分析方法 |
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