JPH05299870A - 電波吸収材料 - Google Patents
電波吸収材料Info
- Publication number
- JPH05299870A JPH05299870A JP12678892A JP12678892A JPH05299870A JP H05299870 A JPH05299870 A JP H05299870A JP 12678892 A JP12678892 A JP 12678892A JP 12678892 A JP12678892 A JP 12678892A JP H05299870 A JPH05299870 A JP H05299870A
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- resin
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Abstract
(57)【要約】
【目的】 磁性体粒子と樹脂との混合による成形体を用
いて１００ＭＨｚ〜１ＧＨｚ帯の電波吸収体を得る。 【構成】 直径０．５μｍ〜５ｍｍの（Ｍｎ，Ｚｎ）−
スピネルフェライト粒子を樹脂に９０ｗｔ％以上混合
し、厚さ１０〜３０ｍｍの層にして金属板上に設ける。
いて１００ＭＨｚ〜１ＧＨｚ帯の電波吸収体を得る。 【構成】 直径０．５μｍ〜５ｍｍの（Ｍｎ，Ｚｎ）−
スピネルフェライト粒子を樹脂に９０ｗｔ％以上混合
し、厚さ１０〜３０ｍｍの層にして金属板上に設ける。
Description
【０００１】
【産業上の利用分野】本発明は電波吸収体、特にフェラ
イトを利用した電波吸収材料に関するものである。
イトを利用した電波吸収材料に関するものである。
【０００２】
【従来の技術】建築物による通信，放送等の電波障害を
防止するために、その壁面に電波吸収体の施工を行うこ
とにより、電波吸収壁とすることが従来より行われてい
る。この電波吸収体の材料としては、ＶＨＦ〜ＵＨＦの
周波数帯では板状に固化されたフェライト焼結体が実用
化されている。
防止するために、その壁面に電波吸収体の施工を行うこ
とにより、電波吸収壁とすることが従来より行われてい
る。この電波吸収体の材料としては、ＶＨＦ〜ＵＨＦの
周波数帯では板状に固化されたフェライト焼結体が実用
化されている。
【０００３】
【発明が解決しようとする課題】上記のフェライト焼結
体においては、その電波吸収特性は優れているものの、
加工・成形性が悪いということが大きな問題点である。
体においては、その電波吸収特性は優れているものの、
加工・成形性が悪いということが大きな問題点である。
【０００４】本発明の目的は、板状に固化された焼結体
を用いずに、薄膜化，軽量化及び吸収特性の広帯域化を
可能としたフェライト電波吸収材料を提供することにあ
る。
を用いずに、薄膜化，軽量化及び吸収特性の広帯域化を
可能としたフェライト電波吸収材料を提供することにあ
る。
【０００５】
【課題を解決するための手段】上記目的を達成するた
め、本発明による電波吸収材料においては、金属板上に
積層すべき磁性体層を形成する電波吸収材料であって、
磁性体層は、直径が０．５μｍ〜５ｍｍのスピネルフェ
ライト粒子を樹脂中に９０ｗｔ％以上含む厚さ１０〜３
０ｍｍの層である。
め、本発明による電波吸収材料においては、金属板上に
積層すべき磁性体層を形成する電波吸収材料であって、
磁性体層は、直径が０．５μｍ〜５ｍｍのスピネルフェ
ライト粒子を樹脂中に９０ｗｔ％以上含む厚さ１０〜３
０ｍｍの層である。
【０００６】
【作用】金属板によって裏打ちされたフェライト電波吸
収体の吸収特性は、空気のインピーダンス（Ｚ0）と吸
収体のインピーダンス（Ｚ）の整合として設計でき、平
板電波吸収体に電磁波が垂直入射する場合、その反射係
数ζは、
収体の吸収特性は、空気のインピーダンス（Ｚ0）と吸
収体のインピーダンス（Ｚ）の整合として設計でき、平
板電波吸収体に電磁波が垂直入射する場合、その反射係
数ζは、
【０００７】ζ＝（Ｚ−Ｚ0）／（Ｚ＋Ｚ0）
【０００８】で表すことができる。金属板で裏打ちされ
た電波吸収体の場合、その吸収体のインピーダンスは、
た電波吸収体の場合、その吸収体のインピーダンスは、
【０００９】
【数１】
【００１０】ここで、εはフェライトの比誘電率、μは
フェライトの比透磁率、λは入射電磁波の波長、ｄはフ
ェライト電波吸収体の厚みである。いま、周波数帯とし
て１ＭＨｚ〜１ＧＨｚを考えると、（ｄ／λ）は十分に
小さいので、
フェライトの比透磁率、λは入射電磁波の波長、ｄはフ
ェライト電波吸収体の厚みである。いま、周波数帯とし
て１ＭＨｚ〜１ＧＨｚを考えると、（ｄ／λ）は十分に
小さいので、
【００１１】Ｚ＝Ｚ0ｊ２π（ｄ／λ）μ
【００１２】透磁率の実数部と虚数部を分離して、μ＝
μ’−ｊμ”とすると、
μ’−ｊμ”とすると、
【００１３】Ｚ＝Ｚ0２π（ｄ／λ）（μ”＋ｊμ’）
【００１４】となり、２π（ｄ／λ）μ”＝１となった
とき、ζ＝０となり、電磁波は完全吸収されることにな
る。
とき、ζ＝０となり、電磁波は完全吸収されることにな
る。
【００１５】つまり、吸収の中心周波数において磁性体
の厚さｄを決定し、μ”の周波数依存性によって吸収帯
域をもたせているのである。すなわち、透磁率の虚数部
μ”が大きいことによって薄層化され、周波数特性が
（１／ω）に近いことによって吸収特性の広帯域化され
ていることがわかる。
の厚さｄを決定し、μ”の周波数依存性によって吸収帯
域をもたせているのである。すなわち、透磁率の虚数部
μ”が大きいことによって薄層化され、周波数特性が
（１／ω）に近いことによって吸収特性の広帯域化され
ていることがわかる。
【００１６】従来、１ＭＨｚ〜１ＧＨｚの高周波数帯域
においては、上述の条件から（Ｎｉ，Ｚｎ）−フェライ
トの焼結体が用いられている。金属系の磁性体材料、お
よび、（Ｍｎ，Ｚｎ）−フェライトでは、電気抵抗が小
さいために、１ＭＨｚ〜１ＧＨｚの高周波数帯域では使
用が不可能であった。
においては、上述の条件から（Ｎｉ，Ｚｎ）−フェライ
トの焼結体が用いられている。金属系の磁性体材料、お
よび、（Ｍｎ，Ｚｎ）−フェライトでは、電気抵抗が小
さいために、１ＭＨｚ〜１ＧＨｚの高周波数帯域では使
用が不可能であった。
【００１７】本発明者らは、透磁率の周波数特性につい
ての検討を重ねた結果、直径が０．５μｍ〜５ｍｍの
（Ｍｎ，Ｚｎ）−スピネルフェライト粒子を樹脂に混合
し、厚さ１０〜３０ｍｍの層にすることで、上述の条件
を満足することが可能になることを見出した。その理由
については現在も検討中であるが、これまでのところ以
下のように考えている。まず第一に、磁性体粒子間に電
気抵抗の高い樹脂層を形成することによって、系全体と
しての電気抵抗が大きくなったことである。焼結体にお
いても、粒界に高抵抗の酸化物を析出させることで同種
の効果をもたせることが試みられてはいるが、本発明の
効果の方がはるかに有効である。
ての検討を重ねた結果、直径が０．５μｍ〜５ｍｍの
（Ｍｎ，Ｚｎ）−スピネルフェライト粒子を樹脂に混合
し、厚さ１０〜３０ｍｍの層にすることで、上述の条件
を満足することが可能になることを見出した。その理由
については現在も検討中であるが、これまでのところ以
下のように考えている。まず第一に、磁性体粒子間に電
気抵抗の高い樹脂層を形成することによって、系全体と
しての電気抵抗が大きくなったことである。焼結体にお
いても、粒界に高抵抗の酸化物を析出させることで同種
の効果をもたせることが試みられてはいるが、本発明の
効果の方がはるかに有効である。
【００１８】次に、磁性体粒子間に非磁性の樹脂層が形
成される効果が考えられる。一般に、磁性体の自然共鳴
の共鳴周波数ωrは、
成される効果が考えられる。一般に、磁性体の自然共鳴
の共鳴周波数ωrは、
【００１９】 ωr＝（ｇμB／ｈ）［Ｈa＋（ＮX−ＮZ）ＭS］
【００２０】ここで、ｇはランデ因子、μBはボーア磁
子、ｈはプランク定数、Ｈaは結晶異方性磁界、ＮZ，Ｎ
Xは電磁波の入射方向に並行，垂直な方向の反磁場係
数、ＭSは自発磁気モーメントである。
子、ｈはプランク定数、Ｈaは結晶異方性磁界、ＮZ，Ｎ
Xは電磁波の入射方向に並行，垂直な方向の反磁場係
数、ＭSは自発磁気モーメントである。
【００２１】従来のフェライト焼結体においては、その
用いられる形状が板状であることから、ＮZ＜ＮXであ
り、共鳴周波数は低周波数である。本発明においては、
磁性体粒子間に非磁性の樹脂層を形成することによっ
て、ＮZは焼結体より大きく、一方、ＮXは、焼結体より
小さくなり、高い共鳴周波数が実現されているのであ
る。すなわち、樹脂層の導入により、高抵抗化と高共鳴
周波数化が同時に実現され、それによって、所望の透磁
率の周波数特性が得られたのである。
用いられる形状が板状であることから、ＮZ＜ＮXであ
り、共鳴周波数は低周波数である。本発明においては、
磁性体粒子間に非磁性の樹脂層を形成することによっ
て、ＮZは焼結体より大きく、一方、ＮXは、焼結体より
小さくなり、高い共鳴周波数が実現されているのであ
る。すなわち、樹脂層の導入により、高抵抗化と高共鳴
周波数化が同時に実現され、それによって、所望の透磁
率の周波数特性が得られたのである。
【００２２】
【実施例】以下に本発明の実施例を示す。
【００２３】ＥＶＡ樹脂２４ｇと、平均粒子径〜１．２
ｍｍの（Ｍｎ，Ｚｎ）−フェライト（Ｍｎ0.70Ｚｎ0.15
Ｆｅ2.05Ｏ4）粒子粉末２４２ｇを、６０〜６５℃の温
度において、ニーダーにて十分に混練した。その後、金
型を用いて外径３８．５ｍｍ，内径１７．０ｍｍ，厚み
９．５ｍｍのリング状に成形した。
ｍｍの（Ｍｎ，Ｚｎ）−フェライト（Ｍｎ0.70Ｚｎ0.15
Ｆｅ2.05Ｏ4）粒子粉末２４２ｇを、６０〜６５℃の温
度において、ニーダーにて十分に混練した。その後、金
型を用いて外径３８．５ｍｍ，内径１７．０ｍｍ，厚み
９．５ｍｍのリング状に成形した。
【００２４】上記フェライト成形物の周波数帯域２０〜
８００ＭＨｚにおける入力インピーダンスを、ネットワ
ークアナライザーを用いて測定し、透磁率を算出した。
結果を表１に示す。
８００ＭＨｚにおける入力インピーダンスを、ネットワ
ークアナライザーを用いて測定し、透磁率を算出した。
結果を表１に示す。
【００２５】
【表１】
【００２６】（比較例１）実施例と同一組成の（Ｍｎ，
Ｚｎ）−フェライト焼結体の周波数帯域０．１〜５ＭＨ
ｚにおける透磁率を、同様の方法で算出した。結果を表
２に示す。
Ｚｎ）−フェライト焼結体の周波数帯域０．１〜５ＭＨ
ｚにおける透磁率を、同様の方法で算出した。結果を表
２に示す。
【００２７】
【表２】
【００２８】（比較例２）（Ｎｉ，Ｚｎ）−フェライト
焼結体（Ｎｉ0.3Ｚｎ0.7Ｆｅ2Ｏ4）の周波数帯域２０〜
８００ＭＨｚにおける透磁率を、同様の方法で算出し
た。結果を表３に示す。
焼結体（Ｎｉ0.3Ｚｎ0.7Ｆｅ2Ｏ4）の周波数帯域２０〜
８００ＭＨｚにおける透磁率を、同様の方法で算出し
た。結果を表３に示す。
【００２９】
【表３】
【００３０】以上実施例と比較例とを対比して明らかな
とおり、（Ｍｎ，Ｚｎ）−フェライト焼結体の透磁率特
性は低周波域に止まり、（Ｎｉ，Ｚｎ）−フェライト焼
結体では高周波帯域で優れた透磁率特性が得られるが、
実施例においても高周波帯域で実質的に（Ｎｉ，Ｚｎ）
−フェライト焼結体に劣らない透磁率特性が得られてい
る。
とおり、（Ｍｎ，Ｚｎ）−フェライト焼結体の透磁率特
性は低周波域に止まり、（Ｎｉ，Ｚｎ）−フェライト焼
結体では高周波帯域で優れた透磁率特性が得られるが、
実施例においても高周波帯域で実質的に（Ｎｉ，Ｚｎ）
−フェライト焼結体に劣らない透磁率特性が得られてい
る。
【００３１】
【発明の効果】本発明は上述のように、直径が０．５μ
ｍ〜５ｍｍの（Ｍｎ，Ｚｎ）−スピネルフェライト粒子
を樹脂に９０ｗｔ％以上混合し、厚さ１０〜３０ｍｍの
層にすることで、特に高周波帯域において良好な透磁率
特性が得られ、それを用いた電波吸収体においては、焼
結体によらないため、優れた加工・成形性，施工性を実
現して、特に１００ＭＨｚ〜１ＧＨｚ帯域において良好
な吸収特性を得ることができる。
ｍ〜５ｍｍの（Ｍｎ，Ｚｎ）−スピネルフェライト粒子
を樹脂に９０ｗｔ％以上混合し、厚さ１０〜３０ｍｍの
層にすることで、特に高周波帯域において良好な透磁率
特性が得られ、それを用いた電波吸収体においては、焼
結体によらないため、優れた加工・成形性，施工性を実
現して、特に１００ＭＨｚ〜１ＧＨｚ帯域において良好
な吸収特性を得ることができる。
フロントページの続き (72)発明者 山本 惠久 広島県広島市中区舟入南四丁目１番２号 戸田工業株式会社内 (72)発明者 中村 龍哉 広島県広島市中区舟入南四丁目１番２号 戸田工業株式会社内 (72)発明者 清水 惠己 東京都港区三田一丁目４番28号 日本電気 環境エンジニアリング株式会社内
Claims (1)
- 【請求項１】 金属板上に積層すべき磁性体層を形成す
る電波吸収材料であって、 磁性体層は、直径が０．５μｍ〜５ｍｍのスピネルフェ
ライト粒子を樹脂中に９０ｗｔ％以上含む厚さ１０〜３
０ｍｍの層であることを特徴とする電波吸収材料。
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP12678892A JPH05299870A (ja) | 1992-04-20 | 1992-04-20 | 電波吸収材料 |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP12678892A JPH05299870A (ja) | 1992-04-20 | 1992-04-20 | 電波吸収材料 |
Publications (1)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPH05299870A true JPH05299870A (ja) | 1993-11-12 |
Family
ID=14943959
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP12678892A Pending JPH05299870A (ja) | 1992-04-20 | 1992-04-20 | 電波吸収材料 |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| JP (1) | JPH05299870A (ja) |
Cited By (3)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JPH09162587A (ja) * | 1995-12-07 | 1997-06-20 | Honda Motor Co Ltd | 電子機器封止材料 |
| US6359581B2 (en) | 2000-03-27 | 2002-03-19 | Tdk Corporation | Electromagnetic wave abosrber |
| KR20170108950A (ko) | 2015-01-28 | 2017-09-27 | 파우더테크 컴퍼니 리미티드 | 자성 필러 |
Citations (1)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JPH0346399A (ja) * | 1989-07-14 | 1991-02-27 | Ndc Co Ltd | 吸音性ならびに電波吸収性を具えた材料の製造法 |
-
1992
- 1992-04-20 JP JP12678892A patent/JPH05299870A/ja active Pending
Patent Citations (1)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JPH0346399A (ja) * | 1989-07-14 | 1991-02-27 | Ndc Co Ltd | 吸音性ならびに電波吸収性を具えた材料の製造法 |
Cited By (4)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JPH09162587A (ja) * | 1995-12-07 | 1997-06-20 | Honda Motor Co Ltd | 電子機器封止材料 |
| JP2843288B2 (ja) * | 1995-12-07 | 1999-01-06 | 本田技研工業株式会社 | 電子機器封止材料 |
| US6359581B2 (en) | 2000-03-27 | 2002-03-19 | Tdk Corporation | Electromagnetic wave abosrber |
| KR20170108950A (ko) | 2015-01-28 | 2017-09-27 | 파우더테크 컴퍼니 리미티드 | 자성 필러 |
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