JPH0421325B2 - - Google Patents
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- JPH0421325B2 JPH0421325B2 JP62147428A JP14742887A JPH0421325B2 JP H0421325 B2 JPH0421325 B2 JP H0421325B2 JP 62147428 A JP62147428 A JP 62147428A JP 14742887 A JP14742887 A JP 14742887A JP H0421325 B2 JPH0421325 B2 JP H0421325B2
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Description
【発明の詳細な説明】
技術分野
本発明は、超電導を用いて磁界の強さに勾配を
もたせる新規な方法に関し、たとえばシンクロト
ロン軌道放射（Synchrotron Orbital
Radiation、略称SOR）およびベータトロンなど
のような粒子加速装置などに好適に実施すること
ができる超電導を用いて磁界の強さに勾配をもた
せる方法に関する。DETAILED DESCRIPTION OF THE INVENTION Technical Field The present invention relates to a novel method of creating a magnetic field strength gradient using superconductors, for example in Synchrotron Orbital Radiation.
The present invention relates to a method of creating a gradient in the strength of a magnetic field using superconductivity, which can be suitably implemented in particle accelerators such as radiation (SOR) and betatrons.
背景技術
典型的な先行技術は、第１２図に示されてい
る。純鉄などから成るコア１の端面１ａ，１ｂ間
には、エアギヤツプ２が形成される。このコア１
には、コイル３が巻回され、このコイル３は電源
４によつて励磁される。このようにして常電導磁
石が構成される。コア１の端面１ａ，１ｂの間隔
を、たとえば第１２図の左右方向に変化させるこ
とによつて、磁界の強さに勾配をもたせることが
できる。BACKGROUND ART A typical prior art is shown in FIG. An air gap 2 is formed between end surfaces 1a and 1b of a core 1 made of pure iron or the like. This core 1
A coil 3 is wound around the coil 3, and this coil 3 is excited by a power source 4. In this way, a normally conducting magnet is constructed. By changing the distance between the end surfaces 1a and 1b of the core 1, for example in the left-right direction in FIG. 12, it is possible to create a gradient in the strength of the magnetic field.
発明が解決すべき問題点
このような先行技術では、コア１がたとえば約
２テスラ程度で磁気飽和してしまうので、磁界の
強さを向上することができず、またその磁界の強
さの勾配を大きくすることができない。Problems to be Solved by the Invention In such prior art, the core 1 is magnetically saturated at about 2 Tesla, for example, so the strength of the magnetic field cannot be improved, and the gradient of the strength of the magnetic field cannot be improved. cannot be made larger.
本発明の目的は、磁界の強さの向上を図ること
ができ、磁界の強さの勾配を大きくすることがで
きるようにした超電導を用いて磁界の強さに勾配
をもたせる方法を提供することである。 An object of the present invention is to provide a method of creating a gradient in the strength of the magnetic field using superconductivity, which can improve the strength of the magnetic field and increase the gradient of the strength of the magnetic field. It is.
問題点を解決するための手段
本発明は、磁場内に、超電導材料から成る第１
線材を８の字状に形成し、２つの大小の鎖交領域
を形成し、
前記２つの鎖交領域のうち、大きい方の鎖交領
域内で、超電導材料から成る第２線材を８の字状
に形成して２つの大小の鎖交領域を形成したこと
を特徴とする超電導を用いて磁界の強さに勾配を
もたせる方法である。Means for Solving the Problems The present invention provides a first magnetic field comprising a superconducting material in a magnetic field.
A wire rod is formed in a figure 8 shape to form two large and small interlinkage regions, and a second wire made of a superconducting material is formed in a figure 8 shape within the larger interlinkage region of the two interlinkage regions. This is a method of creating a gradient in the strength of the magnetic field using superconductivity, which is characterized by forming two large and small interlinking regions.
好ましい実施態様では、前記第２線材による２
つの大小の鎖交領域のうち、小い方の鎖交領域
を、第１線材による小さい方の鎖交領域側に配置
することを特徴とする。 In a preferred embodiment, the second wire
Among the two large and small linkage regions, the smaller linkage region is arranged on the side of the smaller linkage region formed by the first wire.
また好ましい実施態様では、前記第２線材によ
る大きい方の鎖交領域内に超電導材料から成る板
状体を配置することを特徴とする。 Further, a preferred embodiment is characterized in that a plate-like body made of a superconducting material is disposed within the larger interlinkage region of the second wire.
作 用
本発明に従えば、超電導材料から成る第１線材
を８の字状に形成して、２つの大小の鎖交領域を
形成する。このような２つの鎖交領域では、磁束
の通過を阻止する方向に電流がそれぞれ流れる。
したがつて第１線材には、大小の各鎖交領域にお
いて流れる電流の差の値を有する電流が流れる。
したがつて大きい方の鎖交領域と、小さい方の鎖
交領域との付近の各磁界の強さは異なる。すなわ
ち大きい方の鎖交領域では、印加される磁束密度
よりも小さい磁束が通過する。小さい方の鎖交領
域では、その小さい方の鎖交領域に印加される磁
束の通過を阻止する電流の値よりも大きい電流が
流れ、この流れる電流は印加される磁束を増強す
る方向となる。したがつて小さい方の鎖交領域で
は磁界の強さは大きく、また大きい方の鎖交領域
では磁界の強さは小さく、このようにして磁界の
強さに勾配が生じる。Effect According to the present invention, the first wire made of a superconducting material is formed into a figure 8 shape to form two large and small interlinking regions. In these two interlinkage regions, currents flow in directions that block the passage of magnetic flux.
Therefore, a current having a value that is the difference between the currents flowing in each of the large and small interlinkage regions flows through the first wire.
Therefore, the strength of each magnetic field in the vicinity of the larger linkage region and the smaller linkage region is different. That is, in the larger interlinkage region, a magnetic flux smaller than the applied magnetic flux density passes through. In the smaller linkage region, a current larger than the value of the current that blocks the passage of the magnetic flux applied to the smaller linkage region flows, and this flowing current is in a direction that enhances the applied magnetic flux. Therefore, in the smaller linkage regions the field strength is greater and in the larger linkage regions the field strength is smaller, thus creating a gradient in the magnetic field strength.
第１線材の大きい方の鎖交領域内には、超電導
材料から成る第２線材によつて形成された８の字
状の２つの大小の鎖交領域が形成され、この第２
線材による２つの大小の鎖交領域のうち、小さい
方の鎖交領域は、第１線材による小さい方の鎖交
領域側に配置される。第２線材による大きい方の
鎖交領域と、その第２線材による小さい方の鎖交
領域との付近の磁界の強さは異なる。 Within the larger linkage region of the first wire, two large and small linkage regions in a figure 8 shape are formed by a second wire made of a superconducting material.
Of the two large and small interlinkage areas formed by the wire rods, the smaller interlinkage area is arranged on the side of the smaller interlinkage area formed by the first wire rod. The strength of the magnetic field near the larger interlinkage region caused by the second wire and the smaller interlinkage region caused by the second wire are different.
したがつて第１線材の小さい方の鎖交領域側か
ら第２線材の大きい方の鎖交領域側に、磁界の強
さが減少することになる。このようにして磁界の
強さに大きな勾配をもたせることができる。 Therefore, the strength of the magnetic field decreases from the smaller interlinkage region of the first wire to the larger interlinkage region of the second wire. In this way, it is possible to create a large gradient in the strength of the magnetic field.
第１および第２線材は超電導から成るので、従
来から困難視されていた最大約２テスラ以上の磁
界を形成し、その磁界の強さに勾配をもたせるこ
とができるようになる。磁場は、常電導コイルま
たは超電導コイルによつて形成することができ
る。 Since the first and second wires are made of superconductivity, it becomes possible to form a magnetic field of a maximum of about 2 Tesla or more, which has been considered difficult in the past, and to create a gradient in the strength of the magnetic field. The magnetic field can be created by a normally conducting coil or a superconducting coil.
実施例
第１図は、本発明の一実施例の斜視図である。
第１図の上下に間隔をあけて配置された円環状の
超電導コイル６，７間には、磁束密度B0を有す
る磁場が形成される。この磁場内には、本発明に
従う超電導コイル８が配置される。磁場を形成す
る超電導コイル６，７は、直流電源によつて付勢
される。Embodiment FIG. 1 is a perspective view of an embodiment of the present invention.
A magnetic field having a magnetic flux density B 0 is formed between the annular superconducting coils 6 and 7 that are spaced apart from each other in the upper and lower portions of FIG. A superconducting coil 8 according to the invention is placed within this magnetic field. The superconducting coils 6, 7 that form the magnetic field are energized by a DC power source.
超電導コイル８の原理を説明するために、第２
図を参照して、磁束密度B0の磁場に、常電導の
導線でコイル９を形成するとき、コイル９によつ
て形成される鎖交領域１０を通る磁束密度は、
Ｂ＝B0 …(1)
であり、導線９に流れる電流0は、
0＝０ …(2)
である。 In order to explain the principle of the superconducting coil 8, the second
Referring to the figure, when a coil 9 is formed using a normally conductive wire in a magnetic field with a magnetic flux density B 0 , the magnetic flux density passing through the interlinkage region 10 formed by the coil 9 is B=B 0 ( 1), and the current 0 flowing through the conductor 9 is 0 = 0 (2).
第３図を参照して、磁束密度B0の磁場内に超
電導から成る線材１１で閉ループを形成すると
き、この線材１１によつて形成される鎖交領域１
２を通る磁束Ｂは、
Ｂ＝０ …(3)
であり、線材１１に流れる電流0は、
0＝Ｌ・B0 …(4)
である。線材１１は、横Ｌであり、縦Ｕであつ
て、磁界の方向に垂直な鎖交領域１２を有し、こ
の鎖交領域１２は、正方形または長方形となつて
いる。この第３図において、鎖交領域１２を通過
する磁束Ｂは、第５式で示されるとおりであり、
したがつて前述の第３式が成立する。 Referring to FIG. 3, when a closed loop is formed using a superconducting wire 11 in a magnetic field with a magnetic flux density B 0 , an interlinkage region 1 formed by the wire 11 is shown.
The magnetic flux B passing through the wire 11 is B=0...(3), and the current 0 flowing through the wire 11 is 0 =L·B 0 ...(4). The wire 11 is horizontally L and vertically U, and has an interlinkage region 12 perpendicular to the direction of the magnetic field, and the interlinkage region 12 is square or rectangular. In this FIG. 3, the magnetic flux B passing through the interlinkage region 12 is as shown by the formula 5,
Therefore, the third equation described above holds true.
Ｂ＝（印加磁場）−（電流0による磁場）
＝B0−Ｌ／0
＝B0−１／Ｌ・LB0
＝０ …(5)
第４図に示すように、超電導から成る線材１１
ａ，１１ｂによつて鎖交領域１２ａ，１２ｂをそ
れぞれ個別的に形成し、これらの線材１１ａ，１
１ｂを磁束密度B0の場内においた場合を想定す
る。鎖交領域１２ａ，１２ｂの横はLa，Lbとし、
それらの縦Ｕは等しいものとする。 B = (applied magnetic field) - (magnetic field due to current 0 ) =B 0 -L/ 0 =B 0 -1/L・LB 0 =0...(5) As shown in Fig. 4, a wire 11 made of superconductor
a, 11b individually form linkage regions 12a, 12b, and these wire rods 11a, 1
Assume that 1b is placed in a field with magnetic flux density B 0 . The sides of the linkage regions 12a and 12b are La and Lb,
It is assumed that their vertical U is equal.
このとき線材１１ａ，１１ｂに流れる電流
ａ，ｂは、第６式および第７式で示される。 At this time, currents a and b flowing through the wires 11a and 11b are expressed by the sixth and seventh equations.
ａ＝La・B0 …(6)
ｂ＝Lb・B0 …(7)
次に第５図に示されるように、超電導材料から
成る線材１３を８の字状に形成し、２つの大小の
鎖交領域１３ａ，１３ｂを形成する。この線材１
３は、上述のように８の字状であり、参照符１４
で示す部分においてねじられており、そのねじら
れた部分１４における横L1は、ごくわずかであ
るものと想定する（L1≒０）。鎖交領域１３ａ，
１３ｂの合計の横の長さはＬであり、縦はＵであ
る。鎖交領域１３ａ，１３ｂの横をLa，Lbとす
ると、
La＋Lb＝Ｌ …(8)
鎖交領域１３ａにおける線材１３の部分に流れ
る電流をa1とし、鎖交領域１３ｂにおける線
材１３の部分に流れる電流をb1とし、鎖交領
域１３ａを閉ループの超電導線材で形成したとき
に流れる電流をａとし、鎖交領域１３ｂを閉ル
ープの超電導線材で形成したときに流れる電流を
Ｂとするとき、磁束密度B0中では第９式およ
び第10式が成立する。a=La・B 0 …(6) b=Lb・B 0 …(7) Next, as shown in FIG. Interlinkage regions 13a and 13b are formed. This wire 1
3 is in the shape of a figure 8 as mentioned above, and the reference numeral 14
It is assumed that the portion shown by is twisted, and the horizontal L1 in the twisted portion 14 is very small (L1≈0). Interlinkage region 13a,
The total horizontal length of 13b is L, and the total length is U. If the sides of the interlinkage areas 13a and 13b are La and Lb, then La+Lb=L...(8) The current flowing through the wire 13 in the interlinkage area 13a is a1, and the current flowing through the wire 13 in the interlinkage area 13b is is b1, the current that flows when the interlinkage region 13a is formed of a closed-loop superconducting wire is a, and the current that flows when the interlinkage region 13b is formed of a closed-loop superconducting wire is B, then the magnetic flux density B 0 Among them, Equations 9 and 10 hold true.
a1＝−b1
＝ａ−ｂ
＝（La−Lb）B0 …(9)
Ba1＝−Bb1
＝B0−La−Lb／LaB0
（Ｌ／La−１）B0 …(10)
したがつて鎖交領域１３ａの直下ないし近傍の
磁束密度Ba1は、横Laに依存して第６図で示さ
れるように変化し、同様に鎖交領域１３ｂの直下
ないしは近傍の磁束の密度Bb1は、横Laに依存
して変化する。 a1=-b1 =a-b =(La-Lb)B 0 ...(9) Ba1=-Bb1 =B 0 -La-Lb/LaB 0 (L/La-1)B 0 ...(10) Therefore The magnetic flux density Ba1 directly below or in the vicinity of the linkage region 13a changes as shown in FIG. It changes depending on.
鎖交領域１３ａ，１３ｂにおいて、
La≠Lb …(11)
に定めることによつて鎖交領域１３ａ，１３ｂを
通過する磁束の密度は、相互に異なることが理解
される。 By setting La≠Lb (11) in the linkage regions 13a, 13b, it is understood that the densities of the magnetic fluxes passing through the linkage regions 13a, 13b are different from each other.
第７図は、第１図に関連して述べた超電導コイ
ル８の平面図である。この超電導コイル８は、第
１線材１５と、第２線材１６と、第３線材１７
と、板状体１８とを含み、これらの線材１５，１
６，１７と板状体１８は、超電導材料から成り、
磁束密度B0を有する磁場内に配置される。 FIG. 7 is a plan view of the superconducting coil 8 described in connection with FIG. 1. This superconducting coil 8 includes a first wire 15, a second wire 16, and a third wire 17.
and a plate-like body 18, and these wire rods 15,1
6, 17 and the plate-like body 18 are made of superconducting material,
It is placed in a magnetic field with a magnetic flux density B 0 .
第１線材１５は８の字状に形成され、２つの大
小の鎖交領域１５ａ，１５ｂを形成し、参照符１
９で示す部分でねじられている。鎖交領域１５
ａ，１５ｂは、磁束B0に垂直なｘ方向の横の長
さが大小にそれぞれ定められ、ｙ方向の幅は同一
値である。この第１線材１５による鎖交領域１５
ａに流れる電流およびその鎖交領域１５ａの直下
ないしは近傍の磁束の密度は、前述の第５図に関
連して述べた電流a1と磁束Ba1にそれぞれ対応
する。鎖交領域１５ａは、鎖交領域１５ｂよりも
大きい。第１線材１５に流れる電流は、前述の第
５図に関連して述べた第９式の電流a1に対応
し、鎖交領域１５ａの第７図における下方の磁束
密度は前述の第10式に示される磁束密度Ba1に対
応する。 The first wire 15 is formed in a figure 8 shape and forms two large and small interlinking regions 15a and 15b, and has a reference number 1
It is twisted at the part indicated by 9. Interlinkage area 15
The horizontal lengths of a and 15b in the x direction perpendicular to the magnetic flux B 0 are determined to be large and small, respectively, and the widths in the y direction are the same value. Interlinkage area 15 by this first wire 15
The current flowing in a and the density of the magnetic flux immediately below or in the vicinity of the interlinkage region 15a correspond to the current a1 and the magnetic flux Ba1, respectively, described in connection with FIG. 5 above. Linkage region 15a is larger than linkage region 15b. The current flowing through the first wire 15 corresponds to the current a1 in the ninth equation described in relation to FIG. 5 above, and the lower magnetic flux density in FIG. Corresponds to the magnetic flux density Ba1 shown.
大きい方の鎖交領域１５ａ直下の磁束密度は、
小さい方の鎖交領域１５ｂの直下の磁束密度より
も小さい。 The magnetic flux density directly under the larger interlinkage region 15a is
It is smaller than the magnetic flux density directly under the smaller interlinkage region 15b.
第１線材１５による大きい方の鎖交領域１５ａ
内には、同一平面内第２線材１６が８の字状に形
成された大小２つの鎖交領域１６ａ，１６ｂが形
成される。鎖交領域１６ａは、鎖交領域１６ｂよ
りも大きい。小さい方の鎖交領域１６ｂは、第１
線材１５の小さい方の鎖交領域１５ｂ側（第７図
の右方）に配置される。大きい方の鎖交領域１６
ａ直下の磁束密度は、小さい方の鎖交領域１６ｂ
の直下の磁束密度よりも小さい。このようにして
第７図の左方になるにつれて、その超電導コイル
８の直下の磁束密度が低下してゆくことが理解さ
れる。 Larger interlinkage area 15a by the first wire 15
Inside, two large and small interlinking regions 16a and 16b are formed in which the second wire rod 16 in the same plane is formed in a figure 8 shape. Linkage region 16a is larger than linkage region 16b. The smaller linkage region 16b is the first
It is arranged on the smaller interlinkage region 15b side of the wire 15 (on the right side in FIG. 7). Larger linkage area 16
The magnetic flux density directly below a is smaller than the interlinkage region 16b.
is smaller than the magnetic flux density directly below. It is thus understood that the magnetic flux density immediately below the superconducting coil 8 decreases as it moves to the left in FIG. 7.
第２線材１６の大きい方の鎖交領域１６ａ内に
は、同一平面内で８の字状に形成された第３線材
１７の鎖交領域１７ａ，１７ｂが形成される。鎖
交領域１７ａは、鎖交領域１７ｂよりも大きい。
第３線材１７の小さい方の鎖交領域１７ｂは、第
２線材１６の小さい方の鎖交領域１６ｂ側（第７
図の右方）に配置される。こうして大きい方の鎖
交領域１７ａの直下の磁束密度は、小さい方の鎖
交領域１７ｂの直下の磁束密度よりも小さくする
ことができる。 In the larger interlinking area 16a of the second wire 16, interlinking areas 17a and 17b of the third wire 17 are formed in a figure 8 shape within the same plane. Linkage region 17a is larger than linkage region 17b.
The smaller interlinkage region 17b of the third wire 17 is located on the smaller interlinkage region 16b side of the second wire 16 (the seventh
(on the right side of the figure). In this way, the magnetic flux density directly under the larger interlinkage region 17a can be made smaller than the magnetic flux density directly under the smaller interlinkage region 17b.
鎖交領域１７ａ内には、同一平面内で板状体１
８が配置される。この板状体１８の直下では、磁
束は零である。したがつて超電導コイル８の直下
における磁束密度は、第８図に示されるように、
第７図の右方から左方になるにつれて低下し、板
状体１８の直下において０となる勾配を有する。 In the interlinkage region 17a, the plate-shaped body 1 is placed within the same plane.
8 is placed. Immediately below this plate-shaped body 18, the magnetic flux is zero. Therefore, the magnetic flux density directly below the superconducting coil 8 is as shown in FIG.
It has a slope that decreases from the right to the left in FIG. 7 and reaches 0 immediately below the plate-like body 18.
第９図は、本発明の他の実施例の斜視図であ
る。円筒状の超電導コイル２０内には、磁束密度
B0の磁束が形成される、この磁場内に本発明に
従う超電導コイル８が配置される。超電導コイル
８の直下における磁束密度は、前述の実施例と同
様に勾配を有する。 FIG. 9 is a perspective view of another embodiment of the invention. Inside the cylindrical superconducting coil 20, the magnetic flux density is
A superconducting coil 8 according to the invention is placed in this magnetic field, in which a magnetic flux of B 0 is created. The magnetic flux density directly below the superconducting coil 8 has a gradient similar to the previous embodiment.
上述の実施例では、３つの線材１５，１６，１
７が用いられたけれども、さらに多数の線材が用
いられてもよい。板状体１８は、省略されてもよ
い。 In the embodiment described above, three wire rods 15, 16, 1
Although 7 were used, even larger numbers of wires may be used. The plate-like body 18 may be omitted.
第１０図は、本発明のさらに他の実施例の超電
導コイル８ａの平面図である。本実施例は、第７
図に関連して述べた実施例に類似し、対応する部
分には同じ参照符を付す。注目すべきは、第１線
材１５による大きい方の鎖交領域１５ａ内に形成
された第２線材１６の８の字状に形成された大小
２つの鎖交領域１６ａ，１６ｂのうち、大きい方
の鎖交領域１６ａは、第１線材１５の小さい方の
鎖交領域１５ｂ側（第１０図右方）に配置され
る。 FIG. 10 is a plan view of a superconducting coil 8a according to still another embodiment of the present invention. In this example, the seventh
It is similar to the embodiment described in connection with the figures and corresponding parts are provided with the same reference numerals. What should be noted is that of the two large and small interlocking regions 16a and 16b formed in a figure 8 shape of the second wire 16 formed within the larger interlinking region 15a of the first wire 15. The interlinking region 16a is arranged on the smaller interlinking region 15b side of the first wire 15 (right side in FIG. 10).
前述したように、第１線材１５において、大き
い方の鎖交領域１５ａ直下の磁束密度は、小さい
方の鎖交領域１５ｂ直下の磁束密度よりも小さ
い。また第２線材１６において、小さい方の鎖交
領域１６ｂ直下の磁束密度は、大きい方の鎖交領
域１６ａ直下の磁束密度よりも大きい。したがつ
て超電導コイル８ａの直下における磁束密度は、
第２線材１６の大きい方の鎖交領域１６ａ直下の
磁束密度が最小となり、第１１図にされるよう
に、第１０図の右方から左方になるにつれて低下
し、さらに左方になるにつれて上昇する勾配とな
る。 As described above, in the first wire 15, the magnetic flux density directly below the larger interlinkage region 15a is smaller than the magnetic flux density immediately below the smaller interlinkage region 15b. Further, in the second wire 16, the magnetic flux density directly under the smaller interlinkage region 16b is higher than the magnetic flux density directly under the larger interlinkage region 16a. Therefore, the magnetic flux density directly below the superconducting coil 8a is
The magnetic flux density immediately below the larger interlinkage region 16a of the second wire 16 is at its minimum, and as shown in FIG. 11, it decreases from the right to the left in FIG. 10, and further to the left. The slope will rise.
本考案の他の実施例として第２線材１６の大き
い方の鎖交領域１６ａ内に第３の線材を８の字状
に形成し、配置することによつて、さらに違つた
勾配を有する磁束密度を得ることが可能となる。 In another embodiment of the present invention, a third wire is formed and arranged in a figure-eight shape within the larger interlinkage region 16a of the second wire 16, so that the magnetic flux density has a further different gradient. It becomes possible to obtain.
また、その他複数の線材の配置を、適宜選択す
ることによつて、さらに違つた勾配を有する磁束
密度を得ることが可能となる。 Moreover, by appropriately selecting the arrangement of the plurality of other wire rods, it is possible to obtain magnetic flux densities having even different gradients.
磁束密度B0を有する磁場を形成するためには、
超電導コイル６，７；２０の他に、常電導コイル
が用いられてもよい。 To form a magnetic field with magnetic flux density B 0 ,
In addition to the superconducting coils 6, 7; 20, normal conducting coils may be used.
効 果
以上のように本発明によれば最大磁束密度、し
たがつて最大の磁界の強さを向上した磁場を形成
することができ、また磁界の強さの勾配を大きく
することができる。したがつてSORおよび荷電
粒子の加速装置などを小形化することが可能にな
る。Effects As described above, according to the present invention, a magnetic field with improved maximum magnetic flux density and therefore maximum magnetic field strength can be formed, and the gradient of the magnetic field strength can be increased. Therefore, it becomes possible to downsize the SOR and charged particle accelerator.
第１図は本発明の一実施例の斜視図、第２図は
常電導の導線９を用いたときにおける作用を説明
するための斜視図、第３図は超電導から成る線材
１１を用いたときの作用を説明するための斜視
図、第４図は超電導から成る線材１１ａ，１１ｂ
を用いたときにおける作用を説明するための斜視
図、第５図は本発明の原理を説明するための斜視
図、第６図は第５図における鎖交領域１３ａ，１
３ｂの直下における磁束密度を示すグラフ、第７
図は超電導コイル８の平面図、第８図は超電導コ
イル８の直下における磁束密度を示すグラフ、第
９図は本発明の他の実施例の斜視図、第１０図は
超電導コイル８ａの平面図、第１１図は超電導コ
イル８ａの直下における磁束密度を示すグラフ、
第１２図は先行技術の斜視図である。
６，７，２０…超電導コイル、８，８ａ…超電
導コイル、１５…第１線材、１５ａ，１５ｂ…鎖
交領域、１６…第２線材、１６ａ，１６ｂ…鎖交
領域、１７…第３線材、１７ａ，１７ｂ…鎖交領
域、１８…板状体。
FIG. 1 is a perspective view of an embodiment of the present invention, FIG. 2 is a perspective view for explaining the effect when a normal conducting wire 9 is used, and FIG. 3 is a perspective view when a superconducting wire 11 is used. FIG. 4 is a perspective view for explaining the action of superconducting wires 11a and 11b.
5 is a perspective view for explaining the principle of the present invention, and FIG. 6 is a perspective view for explaining the effect when using
Graph showing the magnetic flux density directly under 3b, No. 7
The figure is a plan view of the superconducting coil 8, FIG. 8 is a graph showing the magnetic flux density directly under the superconducting coil 8, FIG. 9 is a perspective view of another embodiment of the present invention, and FIG. 10 is a plan view of the superconducting coil 8a. , FIG. 11 is a graph showing the magnetic flux density directly under the superconducting coil 8a,
FIG. 12 is a perspective view of the prior art. 6, 7, 20... superconducting coil, 8, 8a... superconducting coil, 15... first wire rod, 15a, 15b... linkage region, 16... second wire rod, 16a, 16b... linkage region, 17... third wire rod, 17a, 17b...linkage region, 18... plate-like body.
Claims (1)
の字状に形成し、２つの大小の鎖交領域を形成
し、 前記２つの鎖交領域のうち、大きい方の鎖交領
域内で、超電導材料から成る第２線材を８の字状
に形成して２つの大小の鎖交領域を形成したこと
を特徴とする超電導を用いて磁界の強さに勾配を
もたせる方法。 ２ 前記第２線材による２つの大小の鎖交領域の
うち、小さい方の鎖交領域を、第１線材による小
さい方の鎖交領域側に配置することを特徴とする
特許請求の範囲第１項記載の超電導を用いて磁界
の強さに勾配をもたせる方法。 ３ 前記第２線材による大きい方の鎖交領域内に
超電導材料から成る板状体を配置することを特徴
とする特許請求の範囲第１項または第２項記載の
超電導を用いて磁界の強さを勾配をもたせる方
法。[Claims] 1. A first wire made of a superconducting material is placed in a magnetic field.
A second wire made of a superconducting material is formed in a figure-eight shape within the larger interlinkage region of the two interlinkage regions. A method of creating a gradient in the strength of a magnetic field using superconductivity, which is characterized by forming two large and small interlinkage regions. 2. Claim 1, characterized in that of the two large and small interlinkage regions formed by the second wire, the smaller interlinkage region is arranged on the side of the smaller interlinkage region formed by the first wire. A method of creating a gradient in magnetic field strength using the described superconductor. 3. A plate-shaped body made of a superconducting material is arranged within the larger interlinkage region of the second wire, using the superconductor according to claim 1 or 2 to increase the strength of the magnetic field. How to make a gradient.
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP62147428A JPS63310103A (en) | 1987-06-12 | 1987-06-12 | Method for imparting grade of magnetic field intensity by using superconductivity |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP62147428A JPS63310103A (en) | 1987-06-12 | 1987-06-12 | Method for imparting grade of magnetic field intensity by using superconductivity |
Publications (2)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPS63310103A JPS63310103A (en) | 1988-12-19 |
| JPH0421325B2 true JPH0421325B2 (en) | 1992-04-09 |
Family
ID=15430094
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP62147428A Granted JPS63310103A (en) | 1987-06-12 | 1987-06-12 | Method for imparting grade of magnetic field intensity by using superconductivity |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| JP (1) | JPS63310103A (en) |
Cited By (1)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| US20130113437A1 (en) * | 2011-11-07 | 2013-05-09 | Sony Corporation | Control apparatus, control method and control system |
-
1987
- 1987-06-12 JP JP62147428A patent/JPS63310103A/en active Granted
Cited By (2)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| US20130113437A1 (en) * | 2011-11-07 | 2013-05-09 | Sony Corporation | Control apparatus, control method and control system |
| US9929570B2 (en) * | 2011-11-07 | 2018-03-27 | Sony Corporation | Control apparatus to control discharge from battery units |
Also Published As
| Publication number | Publication date |
|---|---|
| JPS63310103A (en) | 1988-12-19 |
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