JPH0341805B2 - - Google Patents
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- JPH0341805B2 JPH0341805B2 JP58066145A JP6614583A JPH0341805B2 JP H0341805 B2 JPH0341805 B2 JP H0341805B2 JP 58066145 A JP58066145 A JP 58066145A JP 6614583 A JP6614583 A JP 6614583A JP H0341805 B2 JPH0341805 B2 JP H0341805B2
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- JP
- Japan
- Prior art keywords
- hologram
- scanning
- screen
- center
- light
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-
- G—PHYSICS
- G06—COMPUTING OR CALCULATING; COUNTING
- G06K—GRAPHICAL DATA READING; PRESENTATION OF DATA; RECORD CARRIERS; HANDLING RECORD CARRIERS
- G06K15/00—Arrangements for producing a permanent visual presentation of the output data, e.g. computer output printers
- G06K15/02—Arrangements for producing a permanent visual presentation of the output data, e.g. computer output printers using printers
- G06K15/12—Arrangements for producing a permanent visual presentation of the output data, e.g. computer output printers using printers by photographic printing, e.g. by laser printers
- G06K15/1285—Holographic scanning
-
- G—PHYSICS
- G02—OPTICS
- G02B—OPTICAL ELEMENTS, SYSTEMS OR APPARATUS
- G02B26/00—Optical devices or arrangements for the control of light using movable or deformable optical elements
- G02B26/08—Optical devices or arrangements for the control of light using movable or deformable optical elements for controlling the direction of light
- G02B26/10—Scanning systems
- G02B26/106—Scanning systems having diffraction gratings as scanning elements, e.g. holographic scanners
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- Physics & Mathematics (AREA)
- Optics & Photonics (AREA)
- Engineering & Computer Science (AREA)
- General Physics & Mathematics (AREA)
- General Engineering & Computer Science (AREA)
- Theoretical Computer Science (AREA)
- Mechanical Optical Scanning Systems (AREA)
- Diffracting Gratings Or Hologram Optical Elements (AREA)
- Facsimile Scanning Arrangements (AREA)
Description
【発明の詳細な説明】
〔産業上の利用分野〕
本発明は、ホログラムの再生時における光ビー
ム走査方法の改良に関するものである。
ム走査方法の改良に関するものである。
近年のPOSシステムにおけるバーコードの読
み取りや、レーザプリンタにおけるレーザ光の走
査等に用いられている複雑で高価な回転多面鏡の
代わりに、構造が簡単で製造が容易なレーザ光を
ホログラムに照射して生成した回折光をスクリー
ン上に走査させる光ビーム走査装置が用いられる
ようになつている。
み取りや、レーザプリンタにおけるレーザ光の走
査等に用いられている複雑で高価な回転多面鏡の
代わりに、構造が簡単で製造が容易なレーザ光を
ホログラムに照射して生成した回折光をスクリー
ン上に走査させる光ビーム走査装置が用いられる
ようになつている。
以上のような状況から、ホログラムによりスク
リーン上に走査される回折光の走査位置を変動さ
せないようにすることが可能な光ビーム走査方法
が要求されている。
リーン上に走査される回折光の走査位置を変動さ
せないようにすることが可能な光ビーム走査方法
が要求されている。
従来の光ビーム走査方法を第１図により詳細に
説明する。
説明する。
第１図は従来の光ビーム走査装置の構造を模式
的に示す図であり、図に示すようにモータ１によ
つて高速で回転される透明なホログラムデイスク
２上に所定のパターンのホログラムフアセツト３
が形成されている。
的に示す図であり、図に示すようにモータ１によ
つて高速で回転される透明なホログラムデイスク
２上に所定のパターンのホログラムフアセツト３
が形成されている。
レーザ光源４から出たレーザ光はレンズ５によ
り収斂されて再生ビーム６となりホログラムフア
セツト３に照射される。この再生ビーム６はホロ
グラムフアセツト３内に形成されている干渉縞に
よつて回折されて回折光７となり、この回折光７
が良好な結像性を保つてスクリーン８上を走査し
ている。
り収斂されて再生ビーム６となりホログラムフア
セツト３に照射される。この再生ビーム６はホロ
グラムフアセツト３内に形成されている干渉縞に
よつて回折されて回折光７となり、この回折光７
が良好な結像性を保つてスクリーン８上を走査し
ている。
以上説明した従来の光ビーム走査方法において
はこのようなホログラムのみを用いた光ビーム走
査装置により光ビームの走査を行つているので、
ホログラムフアセツトを形成したホログラムデイ
スクをモータの回転軸に取り付ける場合に、この
回転軸の中心とホログラムデイスクの中心との間
に位置ずれが生じた場合には、スクリーン上の回
折光の走査ビームの位置が変動するという問題点
があつた。
はこのようなホログラムのみを用いた光ビーム走
査装置により光ビームの走査を行つているので、
ホログラムフアセツトを形成したホログラムデイ
スクをモータの回転軸に取り付ける場合に、この
回転軸の中心とホログラムデイスクの中心との間
に位置ずれが生じた場合には、スクリーン上の回
折光の走査ビームの位置が変動するという問題点
があつた。
したがつてレーザプリンタなどのような高精度
の走査が要求される装置に光ビーム走査装置を適
用した場合には時に問題となる。つまりレーザプ
リンタに光ビーム走査装置を適用する方法とし
て、特開昭57−2018号公報に示されるような、平
面波と球面波との二光束の干渉によりホログラム
を作成し、このホログラムの作成波と異なる波長
でホログラムを再生し、結像性を有する直線走査
を行う方法や、特開昭56−168620号公報に示され
るような、球面波の合成によつてホログラムを形
成して、結像性を有する直線走査を行う方法が用
いられているが、いずれの方法においても前記の
回転軸の中心とホログラムフアセツトを形成した
ホログラムデイスクの中心との位置ずれに対する
スクリーン上を走査する回折光の位置変動が大き
いのである。
の走査が要求される装置に光ビーム走査装置を適
用した場合には時に問題となる。つまりレーザプ
リンタに光ビーム走査装置を適用する方法とし
て、特開昭57−2018号公報に示されるような、平
面波と球面波との二光束の干渉によりホログラム
を作成し、このホログラムの作成波と異なる波長
でホログラムを再生し、結像性を有する直線走査
を行う方法や、特開昭56−168620号公報に示され
るような、球面波の合成によつてホログラムを形
成して、結像性を有する直線走査を行う方法が用
いられているが、いずれの方法においても前記の
回転軸の中心とホログラムフアセツトを形成した
ホログラムデイスクの中心との位置ずれに対する
スクリーン上を走査する回折光の位置変動が大き
いのである。
このため、レーザプリンタにおいては第２図に
示すようにスクリーン８での各ホログラムフアセ
ツトごとの走査軌跡（直線）は、通常±25μｍの
領域内に入つていることが要求されるが、前記の
二つの公開特許公報に記載されている方法では、
この要求を満足するためには、この回転軸の中心
とホログラムフアセツトを形成したホログラムデ
イスクの中心との位置ずれを±５〜6μｍにする
ことが必要である。
示すようにスクリーン８での各ホログラムフアセ
ツトごとの走査軌跡（直線）は、通常±25μｍの
領域内に入つていることが要求されるが、前記の
二つの公開特許公報に記載されている方法では、
この要求を満足するためには、この回転軸の中心
とホログラムフアセツトを形成したホログラムデ
イスクの中心との位置ずれを±５〜6μｍにする
ことが必要である。
この理由は上記のいずれの方法においても、再
生ビームが照射される領域では、空間周波数がホ
ログラムフアセツトとホログラムデイスクの回転
軸とを結ぶ方向に対して単調に減少するか、ある
いは単調に増大しているためである。
生ビームが照射される領域では、空間周波数がホ
ログラムフアセツトとホログラムデイスクの回転
軸とを結ぶ方向に対して単調に減少するか、ある
いは単調に増大しているためである。
この空間周波数とは、単位長さ当たりに対する
干渉縞の数を示しており、この空間周波数が単調
に増大するかあるいは減少する状態で、再生ビー
ムをホログラムフアセツトに照射すると、このホ
ログラムフアセツトの干渉縞より出射される光の
回折光の回折角は単調に増加するか、あるいは単
調に減少することになり、このため出射される回
折光に走査位置ずれが生じる。
干渉縞の数を示しており、この空間周波数が単調
に増大するかあるいは減少する状態で、再生ビー
ムをホログラムフアセツトに照射すると、このホ
ログラムフアセツトの干渉縞より出射される光の
回折光の回折角は単調に増加するか、あるいは単
調に減少することになり、このため出射される回
折光に走査位置ずれが生じる。
しかし、回転軸にホログラムデイスクを取り付
ける際の取り付け精度を向上させたり、あるいは
ホログラムフアセツト形成する際のパターンの位
置合わせ精度を向上させても、これ等の精度を±
５〜6μｍに押さえることは極めて困難である。
ける際の取り付け精度を向上させたり、あるいは
ホログラムフアセツト形成する際のパターンの位
置合わせ精度を向上させても、これ等の精度を±
５〜6μｍに押さえることは極めて困難である。
それ故ホログラムを一枚のみ用いて、走査ビー
ムの位置変動を防止することは困難であり、例え
ば図示しないfθレンズなどの補助光学素子を用い
なければ、位置変動が小さな良好な結像性を有す
る直線走査を行うことは技術的に困難である。
ムの位置変動を防止することは困難であり、例え
ば図示しないfθレンズなどの補助光学素子を用い
なければ、位置変動が小さな良好な結像性を有す
る直線走査を行うことは技術的に困難である。
しかしながらこのfθレンズは非常に高価であ
り、かつ構造が複雑になる欠点がある。
り、かつ構造が複雑になる欠点がある。
本発明は以上のような状況から、特別の光学素
子を用いないでホログラムフアセツトのみにより
生成された回折光を、スクリーン上で良好な結像
性を有する直線走査を行わせることが可能となる
光ビーム走査方法の提供を目的とするものであ
る。
子を用いないでホログラムフアセツトのみにより
生成された回折光を、スクリーン上で良好な結像
性を有する直線走査を行わせることが可能となる
光ビーム走査方法の提供を目的とするものであ
る。
本発明の光ビーム走査方法は、レーザー光源か
ら出てレンズにより収斂されたレーザ光からなる
再生ビームを、モータにより回転されるホログラ
ムデイスクに形成されているホログラムフアセツ
トに照射して生成される回折光を、スクリーン面
上に走査する光ビーム走査装置において、単位長
さ当たりに対する干渉縞の数を示す空間周波数の
変化率が０となるホログラムデスクの回転中心か
らの半径の位置に、この再生ビームを入射するよ
う構成する。
ら出てレンズにより収斂されたレーザ光からなる
再生ビームを、モータにより回転されるホログラ
ムデイスクに形成されているホログラムフアセツ
トに照射して生成される回折光を、スクリーン面
上に走査する光ビーム走査装置において、単位長
さ当たりに対する干渉縞の数を示す空間周波数の
変化率が０となるホログラムデスクの回転中心か
らの半径の位置に、この再生ビームを入射するよ
う構成する。
本発明においては、レーザー光源からレーザ光
を出し、このレーザ光をレンズにより収斂させて
再生ビームにし、モーターにより回転されるホロ
グラムデイスクに形成されているホログラムフア
セツトにこの再生ビームを照射して回折光を生成
して回折光をスクリーン面上に走査する場合に、
単位長さ当たりに対する干渉縞の数を示す空間周
波数の変化率が０となるホログラムデイスクの回
転中心からの半径の位置にこの再生ビームを入射
すると、空間周波数の変化率が０となるので、ス
クリーン面上における回折光の位置ずれを０にす
ることが可能となり、良好な結像性を有する、精
度の高い走査を行うことが可能となる。
を出し、このレーザ光をレンズにより収斂させて
再生ビームにし、モーターにより回転されるホロ
グラムデイスクに形成されているホログラムフア
セツトにこの再生ビームを照射して回折光を生成
して回折光をスクリーン面上に走査する場合に、
単位長さ当たりに対する干渉縞の数を示す空間周
波数の変化率が０となるホログラムデイスクの回
転中心からの半径の位置にこの再生ビームを入射
すると、空間周波数の変化率が０となるので、ス
クリーン面上における回折光の位置ずれを０にす
ることが可能となり、良好な結像性を有する、精
度の高い走査を行うことが可能となる。
〔実施例〕
以下第３図〜第７図により本発明による一実施
例を詳細に説明する。
例を詳細に説明する。
第３図、第４図は本発明の光ビーム走査方法の
原理の説明図、第５図は本発明の方法を用いて直
線走査型のホログラムスキヤナを走査する方法を
説明する模式図、第６図は本発明の方法を用いた
場合の空間周波数と再生ビームの入射位置の関係
を示す図、第７図はスクリーンとホログラムデイ
スクとの間の距離を一定にした時のホログラム作
成時の参照波の入射角を変化した場合の中心軸ず
れマージンを示す図である。
原理の説明図、第５図は本発明の方法を用いて直
線走査型のホログラムスキヤナを走査する方法を
説明する模式図、第６図は本発明の方法を用いた
場合の空間周波数と再生ビームの入射位置の関係
を示す図、第７図はスクリーンとホログラムデイ
スクとの間の距離を一定にした時のホログラム作
成時の参照波の入射角を変化した場合の中心軸ず
れマージンを示す図である。
第３図はホログラムスキヤナにより光ビームが
偏向される状態を示した図であり、ホログラムデ
イスク２の中心０から距離r0離れた位置に、入射
角θiで再生ビームを入射すると、回折角をθdとす
る出射ビームが生じ、ホログラムデイスク２上に
形成されているボログラムフアセツト３から距離
Ｌ離れた位置にあるスクリーン８上にビームが結
像される。
偏向される状態を示した図であり、ホログラムデ
イスク２の中心０から距離r0離れた位置に、入射
角θiで再生ビームを入射すると、回折角をθdとす
る出射ビームが生じ、ホログラムデイスク２上に
形成されているボログラムフアセツト３から距離
Ｌ離れた位置にあるスクリーン８上にビームが結
像される。
この時、再生ビームの波長をλ、ホログラムフ
アセツト３の空間周波数（単位長さ当たりの干渉
縞の数）をｆ(r)とすると、式(1)が成立する。
アセツト３の空間周波数（単位長さ当たりの干渉
縞の数）をｆ(r)とすると、式(1)が成立する。
sinθd＝−sinθi＋ｆ（r0）λ ……(1)
つぎにモータ１の中心とボログラムデイスク２
の回転軸の中心とが△ｒずれた場合を第４図に示
す。この場合は、ビームの入射位置がモータ１の
中心からの半径が半径（r0＋△ｒ）の位置になる
ため、回折角がθd＋△θdとなり、第３図に比べ
てスクリーン８への回折光７の入射位置が異なつ
てくる。この時、式(2)が成立する。
の回転軸の中心とが△ｒずれた場合を第４図に示
す。この場合は、ビームの入射位置がモータ１の
中心からの半径が半径（r0＋△ｒ）の位置になる
ため、回折角がθd＋△θdとなり、第３図に比べ
てスクリーン８への回折光７の入射位置が異なつ
てくる。この時、式(2)が成立する。
sin（θd±△θd）＝
−sinθi＋ｆ（r0±△ｒ）λ ……(2)
ここで、スクリーン８における位置ずれを△ｙ
とすると、△ｙは(3)式で表される。
とすると、△ｙは(3)式で表される。
△ｙ＝Ｌ・△θd ……(3)
(1)〜(3)式によりスクリーン８上での位置ずれ
は、近似的に(4)式で表される。
は、近似的に(4)式で表される。
△ｙ＝±λLf′（r0）／Cosθd・△ｒ ……(4)
但し、f′（r0）は空間周波数のｒ方向の微分であ
る。
る。
△ｒの変動に対して△ｙを小さくするために
は、f′（r0）を０に近ずければ良いことがを分か
る。すなわち、 f′（r0）＝０ ……(5) とすることにより、ホログラムデイスク２の中
心と回転軸の中心との位置ずれによる回折光７の
スクリーン８上の走査位置の変動の小さいホログ
ラムスキヤナを得ることが可能となる。
は、f′（r0）を０に近ずければ良いことがを分か
る。すなわち、 f′（r0）＝０ ……(5) とすることにより、ホログラムデイスク２の中
心と回転軸の中心との位置ずれによる回折光７の
スクリーン８上の走査位置の変動の小さいホログ
ラムスキヤナを得ることが可能となる。
このように(5)式が成立すれば、(4)式において△
ｙを０にすることが可能となることが理解でき
る。
ｙを０にすることが可能となることが理解でき
る。
つぎに、(5)式を成立させるためのホログラムス
キヤナの構成例について第５図、第６図により説
明する。
キヤナの構成例について第５図、第６図により説
明する。
第５図のホログラムスキヤナの構成例において
は、所定のパターンのホログラム形成用媒体を形
成した透明なホログラムデイスク１１の中心軸１
２に焦点f1を有する球面波による参照波として、
またホログラムデイスク１１の中心軸１２より距
離Ｒを隔てた軸１３に焦点f2を有する物体波を作
成してホログラムを形成する。この作成波の波長
をλ1とする。
は、所定のパターンのホログラム形成用媒体を形
成した透明なホログラムデイスク１１の中心軸１
２に焦点f1を有する球面波による参照波として、
またホログラムデイスク１１の中心軸１２より距
離Ｒを隔てた軸１３に焦点f2を有する物体波を作
成してホログラムを形成する。この作成波の波長
をλ1とする。
そしてこのホログラムを形成してホログラムデ
イスク１１に中心軸１２より距離ｒを隔てた位置
にレーザ光を用いた再生ビームを照射する。
イスク１１に中心軸１２より距離ｒを隔てた位置
にレーザ光を用いた再生ビームを照射する。
ここでポログラムの作成波となる参照波の焦点
距離をfA、物体波の焦点距離をfBとすると、ホロ
グラムデイスク１１の中心軸１２より距離ｒの位
置における空間周波数ｆはつぎの(6)式のようにな
り、 (6)式をｒについて微分し、この微分した値でdf／
dr＝０の条件を求めると、つぎの(7)式が得られ
る。
距離をfA、物体波の焦点距離をfBとすると、ホロ
グラムデイスク１１の中心軸１２より距離ｒの位
置における空間周波数ｆはつぎの(6)式のようにな
り、 (6)式をｒについて微分し、この微分した値でdf／
dr＝０の条件を求めると、つぎの(7)式が得られ
る。
ここで(7)式を満足するようなｒの値をr0として
求め、このr0の位置に再生ビーム６を照射する
と、(4)式より分かるように多生再生ビーム６の入
射位置がずれても、空間周波数の変化は第６図に
示すように極小となるのでホログラムにより回折
されて出射される走査ビームの位置変動は殆ど生
じなくなることが期待できる。
求め、このr0の位置に再生ビーム６を照射する
と、(4)式より分かるように多生再生ビーム６の入
射位置がずれても、空間周波数の変化は第６図に
示すように極小となるのでホログラムにより回折
されて出射される走査ビームの位置変動は殆ど生
じなくなることが期待できる。
つぎに本発明の方法を直線走査用ホログラムス
キヤナに適用した実施例を第５図、第６図、第７
図により説明する。
キヤナに適用した実施例を第５図、第６図、第７
図により説明する。
第５図においてホログラム作成光源を、波長λ1
が488nｍのアルゴンレーザ光源とした場合に、fA
＝438mm、fB＝240mm、Ｒ＝233mmとしてホログラ
ムを作成し、再生ビーム６として、波長が760n
ｍの半導体レーザ光をｒ＝60mmの位置に照射す
る。
が488nｍのアルゴンレーザ光源とした場合に、fA
＝438mm、fB＝240mm、Ｒ＝233mmとしてホログラ
ムを作成し、再生ビーム６として、波長が760n
ｍの半導体レーザ光をｒ＝60mmの位置に照射す
る。
このホログラムスキヤナは(7)式を満足するの
で、ホログラムデイスク２と回転軸の中心軸ずれ
マージンの高い直線走査用ホログラムスキヤナを
得ることが可能となる。
で、ホログラムデイスク２と回転軸の中心軸ずれ
マージンの高い直線走査用ホログラムスキヤナを
得ることが可能となる。
第７図は上記ホログラムスキヤナにおいて、ス
クリーン８とホログラムデイスク２との間の距離
を468mmとした場合に、fAを変化させた時のホロ
グラムデイスク２と回転軸の中心軸ずれマージン
を示したものであり、横軸はホログラム作成時の
参照波Ａの入射角α＝〔tan-1（ｒ／fA）〕、縦軸は
中心軸ずれの許容値を示したもので、fA＝438mm
近傍で中心ずれマージンが最高となる。
クリーン８とホログラムデイスク２との間の距離
を468mmとした場合に、fAを変化させた時のホロ
グラムデイスク２と回転軸の中心軸ずれマージン
を示したものであり、横軸はホログラム作成時の
参照波Ａの入射角α＝〔tan-1（ｒ／fA）〕、縦軸は
中心軸ずれの許容値を示したもので、fA＝438mm
近傍で中心ずれマージンが最高となる。
このホログラムスキヤナではスクリーン８上で
の位置れを±25μｍ以下とするためには、中心軸
ずれを１mm程度まで許容可能であることが判明し
た。
の位置れを±25μｍ以下とするためには、中心軸
ずれを１mm程度まで許容可能であることが判明し
た。
また本発明の実施例においては、ホログラムを
作成する作成波として収差を伴わない二つの球面
波を用いているが、他の実施例として収差を伴う
球面波を用いることも可能である。
作成する作成波として収差を伴わない二つの球面
波を用いているが、他の実施例として収差を伴う
球面波を用いることも可能である。
以上の説明から明らかなように本発明によれ
ば、ホログラムフアセツトにより回折されて出射
する走査ビームのみを用いて、位置変動が殆ど生
じない、良好な結像性を有する、精度の高い走査
を行うことが可能となる利点があり、著しい経済
的な効果が期待できる光ビーム走査方法の提供が
可能である。
ば、ホログラムフアセツトにより回折されて出射
する走査ビームのみを用いて、位置変動が殆ど生
じない、良好な結像性を有する、精度の高い走査
を行うことが可能となる利点があり、著しい経済
的な効果が期待できる光ビーム走査方法の提供が
可能である。
第１図、第２図はホログラムスキヤナを模式的
に示す図、第３図、第４図は本発明の光ビーム走
査方法の原理の説明図、第５図は本発明の光ビー
ム走査方法を用いて直線走査型のホログラムスキ
ヤナを走査する方法を説明する模式図、第６図は
本発明の方法を用いた場合の空間周波数と再生ビ
ームの入射位置の関係を示す図、第７図はスクリ
ーンとホログラムデイスクとの間の距離を一定に
した時のホログラム作成時の参照波の入射角を変
化した場合の中心軸ずれマージンを示す図、であ
る。 図において、１はモータ、２はホログラムデイ
スク、３はホログラムフアセツト、４はレーザ光
源、５はレンズ、６は再生ビーム、７は回折光、
８はスクリーン、１１はホログラムデイスク、１
２，１３は中心軸、f1，f2は焦点、fA，fBは参照
波の焦点距離、ｒは再生ビームの入射位置、Ｒは
中心軸からの距離、r0はホログラムデイスク中心
からの距離、Ｌはホログラムデイスクとスクリー
ン間の距離、θiは再生ビームの入射角、θdは再生
ビームの回折角、０はホログラムデスクの中心、
αは参照波の入射角、を示す。
に示す図、第３図、第４図は本発明の光ビーム走
査方法の原理の説明図、第５図は本発明の光ビー
ム走査方法を用いて直線走査型のホログラムスキ
ヤナを走査する方法を説明する模式図、第６図は
本発明の方法を用いた場合の空間周波数と再生ビ
ームの入射位置の関係を示す図、第７図はスクリ
ーンとホログラムデイスクとの間の距離を一定に
した時のホログラム作成時の参照波の入射角を変
化した場合の中心軸ずれマージンを示す図、であ
る。 図において、１はモータ、２はホログラムデイ
スク、３はホログラムフアセツト、４はレーザ光
源、５はレンズ、６は再生ビーム、７は回折光、
８はスクリーン、１１はホログラムデイスク、１
２，１３は中心軸、f1，f2は焦点、fA，fBは参照
波の焦点距離、ｒは再生ビームの入射位置、Ｒは
中心軸からの距離、r0はホログラムデイスク中心
からの距離、Ｌはホログラムデイスクとスクリー
ン間の距離、θiは再生ビームの入射角、θdは再生
ビームの回折角、０はホログラムデスクの中心、
αは参照波の入射角、を示す。
Claims (1)
- 【特許請求の範囲】 １ レーザー光源４から出てレンズ５により収斂
されたレーザ光からなる再生ビーム６を、モータ
ー１により回転されるホログラムデイスク２に形
成されているホログラムフアセツト３に照射して
生成される回折光７を、スクリーン８面上に走査
する光ビーム走査装置において、 単位長さ当たりに対する干渉数の椎を示す空間
周波数の変化率が０となる前記ホログラムデイス
ク２の回転中心からの半径の位置に、前記再生ビ
ーム６を入射することを特徴とする光ビーム走査
方法。
Priority Applications (4)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP58066145A JPS59191007A (ja) | 1983-04-13 | 1983-04-13 | 光ビ−ム走査方法 |
| DE8484302517T DE3480358D1 (en) | 1983-04-13 | 1984-04-13 | Method and apparatus for light beam scanning using a hologram |
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| JP58066145A JPS59191007A (ja) | 1983-04-13 | 1983-04-13 | 光ビ−ム走査方法 |
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Family Applications (1)
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