JPH0231353A - 光磁気ピックアップ - Google Patents
光磁気ピックアップInfo
- Publication number
- JPH0231353A JPH0231353A JP18072288A JP18072288A JPH0231353A JP H0231353 A JPH0231353 A JP H0231353A JP 18072288 A JP18072288 A JP 18072288A JP 18072288 A JP18072288 A JP 18072288A JP H0231353 A JPH0231353 A JP H0231353A
- Authority
- JP
- Japan
- Prior art keywords
- light
- magneto
- light flux
- recording
- intensity
- Prior art date
- Legal status (The legal status is an assumption and is not a legal conclusion. Google has not performed a legal analysis and makes no representation as to the accuracy of the status listed.)
- Granted
Links
- 230000004907 flux Effects 0.000 claims abstract description 37
- 239000004065 semiconductor Substances 0.000 claims abstract description 20
- 230000003313 weakening effect Effects 0.000 claims 1
- 238000012790 confirmation Methods 0.000 abstract description 13
- 230000003287 optical effect Effects 0.000 abstract description 10
- 230000004075 alteration Effects 0.000 abstract description 4
- 230000008878 coupling Effects 0.000 abstract description 3
- 238000010168 coupling process Methods 0.000 abstract description 3
- 238000005859 coupling reaction Methods 0.000 abstract description 3
- 238000007493 shaping process Methods 0.000 abstract description 3
- 230000010287 polarization Effects 0.000 description 12
- 238000000034 method Methods 0.000 description 8
- 238000010586 diagram Methods 0.000 description 5
- 238000000926 separation method Methods 0.000 description 5
- 230000008859 change Effects 0.000 description 4
- 230000009471 action Effects 0.000 description 3
- 230000005374 Kerr effect Effects 0.000 description 2
- 101100088138 Pinus taeda RPL10 gene Proteins 0.000 description 2
- 238000004519 manufacturing process Methods 0.000 description 2
- 230000010355 oscillation Effects 0.000 description 2
- 238000002834 transmittance Methods 0.000 description 2
- 238000004891 communication Methods 0.000 description 1
- 239000013078 crystal Substances 0.000 description 1
- 230000000694 effects Effects 0.000 description 1
- 238000005516 engineering process Methods 0.000 description 1
- 238000007667 floating Methods 0.000 description 1
- 230000005415 magnetization Effects 0.000 description 1
Classifications
-
- G—PHYSICS
- G11—INFORMATION STORAGE
- G11B—INFORMATION STORAGE BASED ON RELATIVE MOVEMENT BETWEEN RECORD CARRIER AND TRANSDUCER
- G11B11/00—Recording on or reproducing from the same record carrier wherein for these two operations the methods are covered by different main groups of groups G11B3/00 - G11B7/00 or by different subgroups of group G11B9/00; Record carriers therefor
- G11B11/10—Recording on or reproducing from the same record carrier wherein for these two operations the methods are covered by different main groups of groups G11B3/00 - G11B7/00 or by different subgroups of group G11B9/00; Record carriers therefor using recording by magnetic means or other means for magnetisation or demagnetisation of a record carrier, e.g. light induced spin magnetisation; Demagnetisation by thermal or stress means in the presence or not of an orienting magnetic field
- G11B11/105—Recording on or reproducing from the same record carrier wherein for these two operations the methods are covered by different main groups of groups G11B3/00 - G11B7/00 or by different subgroups of group G11B9/00; Record carriers therefor using recording by magnetic means or other means for magnetisation or demagnetisation of a record carrier, e.g. light induced spin magnetisation; Demagnetisation by thermal or stress means in the presence or not of an orienting magnetic field using a beam of light or a magnetic field for recording by change of magnetisation and a beam of light for reproducing, i.e. magneto-optical, e.g. light-induced thermomagnetic recording, spin magnetisation recording, Kerr or Faraday effect reproducing
- G11B11/10532—Heads
- G11B11/10541—Heads for reproducing
- G11B11/10543—Heads for reproducing using optical beam of radiation
- G11B11/10545—Heads for reproducing using optical beam of radiation interacting directly with the magnetisation on the record carrier
-
- G—PHYSICS
- G11—INFORMATION STORAGE
- G11B—INFORMATION STORAGE BASED ON RELATIVE MOVEMENT BETWEEN RECORD CARRIER AND TRANSDUCER
- G11B11/00—Recording on or reproducing from the same record carrier wherein for these two operations the methods are covered by different main groups of groups G11B3/00 - G11B7/00 or by different subgroups of group G11B9/00; Record carriers therefor
- G11B11/10—Recording on or reproducing from the same record carrier wherein for these two operations the methods are covered by different main groups of groups G11B3/00 - G11B7/00 or by different subgroups of group G11B9/00; Record carriers therefor using recording by magnetic means or other means for magnetisation or demagnetisation of a record carrier, e.g. light induced spin magnetisation; Demagnetisation by thermal or stress means in the presence or not of an orienting magnetic field
- G11B11/105—Recording on or reproducing from the same record carrier wherein for these two operations the methods are covered by different main groups of groups G11B3/00 - G11B7/00 or by different subgroups of group G11B9/00; Record carriers therefor using recording by magnetic means or other means for magnetisation or demagnetisation of a record carrier, e.g. light induced spin magnetisation; Demagnetisation by thermal or stress means in the presence or not of an orienting magnetic field using a beam of light or a magnetic field for recording by change of magnetisation and a beam of light for reproducing, i.e. magneto-optical, e.g. light-induced thermomagnetic recording, spin magnetisation recording, Kerr or Faraday effect reproducing
- G11B11/10532—Heads
- G11B11/10534—Heads for recording by magnetising, demagnetising or transfer of magnetisation, by radiation, e.g. for thermomagnetic recording
- G11B11/10536—Heads for recording by magnetising, demagnetising or transfer of magnetisation, by radiation, e.g. for thermomagnetic recording using thermic beams, e.g. lasers
-
- G—PHYSICS
- G11—INFORMATION STORAGE
- G11B—INFORMATION STORAGE BASED ON RELATIVE MOVEMENT BETWEEN RECORD CARRIER AND TRANSDUCER
- G11B11/00—Recording on or reproducing from the same record carrier wherein for these two operations the methods are covered by different main groups of groups G11B3/00 - G11B7/00 or by different subgroups of group G11B9/00; Record carriers therefor
- G11B11/10—Recording on or reproducing from the same record carrier wherein for these two operations the methods are covered by different main groups of groups G11B3/00 - G11B7/00 or by different subgroups of group G11B9/00; Record carriers therefor using recording by magnetic means or other means for magnetisation or demagnetisation of a record carrier, e.g. light induced spin magnetisation; Demagnetisation by thermal or stress means in the presence or not of an orienting magnetic field
- G11B11/105—Recording on or reproducing from the same record carrier wherein for these two operations the methods are covered by different main groups of groups G11B3/00 - G11B7/00 or by different subgroups of group G11B9/00; Record carriers therefor using recording by magnetic means or other means for magnetisation or demagnetisation of a record carrier, e.g. light induced spin magnetisation; Demagnetisation by thermal or stress means in the presence or not of an orienting magnetic field using a beam of light or a magnetic field for recording by change of magnetisation and a beam of light for reproducing, i.e. magneto-optical, e.g. light-induced thermomagnetic recording, spin magnetisation recording, Kerr or Faraday effect reproducing
- G11B11/1055—Disposition or mounting of transducers relative to record carriers
- G11B11/10576—Disposition or mounting of transducers relative to record carriers with provision for moving the transducers for maintaining alignment or spacing relative to the carrier
Landscapes
- Physics & Mathematics (AREA)
- Optics & Photonics (AREA)
Abstract
(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。
め要約のデータは記録されません。
Description
【発明の詳細な説明】
［産業上の利用分野］
本発明は光磁気ピックアップ、より詳細には所謂マルチ
ビーム方式の光磁気ピックアップに関する。
ビーム方式の光磁気ピックアップに関する。
［従来の技術］
情報を光磁気記録媒体、に記録する場合、一般に。
記録を行なったのち確認のための再生が行なわれる。こ
のため所謂シングルビーム方式即ち、単一の光束を用い
る光磁気ピックアップでは、光情報の記録の際、記録を
行なったのちに確認再生を行なおねばならないので、記
録に必要な時間が長時間かかるという問題がある。
のため所謂シングルビーム方式即ち、単一の光束を用い
る光磁気ピックアップでは、光情報の記録の際、記録を
行なったのちに確認再生を行なおねばならないので、記
録に必要な時間が長時間かかるという問題がある。
このような事情に鑑みて、近来、複数の光束を用いる、
所謂マルチビーム方式の光磁気ピックアップが提案され
ている（例えば、昭和６３年電子情報通信学会春季全国
大会予稿集Ｃ−５７：３．５インチ小型光ディスク装置
の試作）。
所謂マルチビーム方式の光磁気ピックアップが提案され
ている（例えば、昭和６３年電子情報通信学会春季全国
大会予稿集Ｃ−５７：３．５インチ小型光ディスク装置
の試作）。
マルチビーム方式の光磁気ピックアップでは。
複数の光束を用いるので、その内の一つで記録を行ない
つつ、同時に他の一つの光束で確認再生を行なえば記録
と確認再生とを実質的に同時に行なえるので記録時間を
大幅に短縮できる。
つつ、同時に他の一つの光束で確認再生を行なえば記録
と確認再生とを実質的に同時に行なえるので記録時間を
大幅に短縮できる。
このようなマルチビーム方式の光磁気ピックアップとし
て、従来は互いに別体の光源を複数用いる複数光源方式
のものと１発光源が複数有る半導体レーザーアレイを用
いるＬＤアレイ方式とが意図されている。
て、従来は互いに別体の光源を複数用いる複数光源方式
のものと１発光源が複数有る半導体レーザーアレイを用
いるＬＤアレイ方式とが意図されている。
［発明が解決しようとする課題］
マルチビーム方式の光磁気ピックアップでは。
複数の発光源からの光束を同一の対物レンズにより光磁
気記録媒体の同一トラック上に別個に集束させるのであ
るが、これら複数の光束を同時に光磁気記録媒体上に合
焦させるためには、各発光源の位置精度を極めて高くし
なければならず、光源の取り付は作業が難しくなる。
気記録媒体の同一トラック上に別個に集束させるのであ
るが、これら複数の光束を同時に光磁気記録媒体上に合
焦させるためには、各発光源の位置精度を極めて高くし
なければならず、光源の取り付は作業が難しくなる。
また、ＬＤアレイ方式では、各チップの温度変動が相互
に影響するのを避けるため１発光源間の間隔を有る程度
以上小さくすることが出来ず、このためトラック上に集
束する各光束のスポット間距離の最小値がＬＤアレイに
より規定されてしまうという問題があり、またスポット
間距離のばらつきを抑えるためにＬＤアレイに於けるチ
ップ間距離の測定が必要となり、光磁気ピックアップ組
み立ての工程が増え、光磁気ピックアップのコストの軽
減が難しい。
に影響するのを避けるため１発光源間の間隔を有る程度
以上小さくすることが出来ず、このためトラック上に集
束する各光束のスポット間距離の最小値がＬＤアレイに
より規定されてしまうという問題があり、またスポット
間距離のばらつきを抑えるためにＬＤアレイに於けるチ
ップ間距離の測定が必要となり、光磁気ピックアップ組
み立ての工程が増え、光磁気ピックアップのコストの軽
減が難しい。
また、半導体レーザーの発振波長は周知の如く温度によ
り変動する。ＬＤアレイを光源として用いる光磁気ピッ
クアップでは、個々の発光源を持つ半導体レーザーは同
じ出力で発光させることはないので、個々の発光源ごと
に発振波長がことなり、光学系の色収差により各光束毎
に、対物レンズによる集束位置が光軸方向へずれること
になる。
り変動する。ＬＤアレイを光源として用いる光磁気ピッ
クアップでは、個々の発光源を持つ半導体レーザーは同
じ出力で発光させることはないので、個々の発光源ごと
に発振波長がことなり、光学系の色収差により各光束毎
に、対物レンズによる集束位置が光軸方向へずれること
になる。
２波長１化Ｄアレイを光源とする場合も、各発光源の波
長がもともと異なるのであるから、矢張り上記の色収差
の問題が発生する。この問題を解決する方法としては光
学系に色消しレンズを用いることが考えられるが１色消
しレンズは高価で有るので光磁気ピックアップのコスト
が高くなってしまうという問題を招来する。
長がもともと異なるのであるから、矢張り上記の色収差
の問題が発生する。この問題を解決する方法としては光
学系に色消しレンズを用いることが考えられるが１色消
しレンズは高価で有るので光磁気ピックアップのコスト
が高くなってしまうという問題を招来する。
本発明は、上述した事情に鑑みてなされたものであって
、その目的とする所は上述の諸問題を有効に解決した新
規な光磁気ピックアップの提供にある。
、その目的とする所は上述の諸問題を有効に解決した新
規な光磁気ピックアップの提供にある。
［課題を解決するための手段］
本発明の光磁気ピックアップは、単一発光源の半導体レ
ーザーから１強度が互いに異なる２本の光束を得、これ
ら２本の光束を同一の対物レンズにより、光磁気記録媒
体の同一トラック上に別個に集束させ、情報の記録、再
生、消去を行なう光磁気ピックアップであって、以下の
如き特徴を有する。
ーザーから１強度が互いに異なる２本の光束を得、これ
ら２本の光束を同一の対物レンズにより、光磁気記録媒
体の同一トラック上に別個に集束させ、情報の記録、再
生、消去を行なう光磁気ピックアップであって、以下の
如き特徴を有する。
即ち、記録モードでは、強度の強い光束により情報の記
録を行なうとともに、強度の弱い光束により記録情報の
確認再生を行ない、再生モードでは、記録モードにおけ
る記録用の光束を再生用光束として用い、且つ半導体レ
ーザーの出方を弱め。
録を行なうとともに、強度の弱い光束により記録情報の
確認再生を行ない、再生モードでは、記録モードにおけ
る記録用の光束を再生用光束として用い、且つ半導体レ
ーザーの出方を弱め。
上記再生用光束以外の光束により光磁気記録媒体の保磁
力が影響を受けないようにして再生を行なう。
力が影響を受けないようにして再生を行なう。
［作 用］
このように、本発明の光ピツクアップでは光源として単
一発光源の半導体レーザーを用い、この単一発光源から
２本の光束を得てマルチビーム方式を実現する。２本の
光束は、互いに強度が異なる。２発束は、その一方を記
録用、他方を確認再生用とする。
一発光源の半導体レーザーを用い、この単一発光源から
２本の光束を得てマルチビーム方式を実現する。２本の
光束は、互いに強度が異なる。２発束は、その一方を記
録用、他方を確認再生用とする。
記録用の光束と確認再生用の光束では強度が異なり、記
録用には強度の強い光束が使用される。
録用には強度の強い光束が使用される。
記録モードでは、強度の強い記録用の光束で記録を行な
いつつ、強度の弱い光束で確認再生を行なう、また、再
生モードでは、記録モードで記録用に用いられた光束で
再生が行なわれる。このときこの半導体レーザーの出力
が弱められるので、他の光束の強度は、再生光束よりも
さらに弱くなり、従って他の光束により光磁気記録媒体
の保磁力が影響を受けないようにすることができる。
いつつ、強度の弱い光束で確認再生を行なう、また、再
生モードでは、記録モードで記録用に用いられた光束で
再生が行なわれる。このときこの半導体レーザーの出力
が弱められるので、他の光束の強度は、再生光束よりも
さらに弱くなり、従って他の光束により光磁気記録媒体
の保磁力が影響を受けないようにすることができる。
［実施例］
以下、図面を参照しながら具体的な実施例に即して説明
する。
する。
第１図（Ｉ）に示す実施例に於いて、符号１で示す単一
発光源の半導体レーザーから放射された単−の光束は、
カップリングレンズ２により平行光束とされ、ビーム整
形用のプリズム３によりビーム整形され、続いてウォラ
ストンプリズム４を透過することにより偏光成分に従っ
て２光束に分離される０分離された２光束はビームスプ
リッタ−５を透過し、対物レンズ６の作用にて、光磁気
記録媒体としての光磁気ディスク７の記録面上に微少な
スポットα、βとして集束する。
発光源の半導体レーザーから放射された単−の光束は、
カップリングレンズ２により平行光束とされ、ビーム整
形用のプリズム３によりビーム整形され、続いてウォラ
ストンプリズム４を透過することにより偏光成分に従っ
て２光束に分離される０分離された２光束はビームスプ
リッタ−５を透過し、対物レンズ６の作用にて、光磁気
記録媒体としての光磁気ディスク７の記録面上に微少な
スポットα、βとして集束する。
光磁気ディスク７からの反射光は、対物レンズ６を介し
てビームスプリッタ−５に入射し、反射されるとレンズ
８の作用で集光光束となり、一部は、ナイフェツジを持
った反射プリズム９により反射され、シリンドリカルレ
ンズｌＯを介して受光素子■１に入射し、残りの光束部
分は１７２波長板１２を介し、ウォラストンプリズム１
３に入射し、これを透過すると、受光素子１４に入射す
る。第１図に於いて符号１５は磁気ヘッドを示している
。
てビームスプリッタ−５に入射し、反射されるとレンズ
８の作用で集光光束となり、一部は、ナイフェツジを持
った反射プリズム９により反射され、シリンドリカルレ
ンズｌＯを介して受光素子■１に入射し、残りの光束部
分は１７２波長板１２を介し、ウォラストンプリズム１
３に入射し、これを透過すると、受光素子１４に入射す
る。第１図に於いて符号１５は磁気ヘッドを示している
。
ウォラストンプリズム４，１３は、？ｇ屈折性結晶を用
いた他の偏光子、例えばロッションプリズム等で置き換
えることができる。この実施例で、ウォラストンプリズ
ム４は、単一発光源の半導体レーザー１から複数の光束
を得る手段である。
いた他の偏光子、例えばロッションプリズム等で置き換
えることができる。この実施例で、ウォラストンプリズ
ム４は、単一発光源の半導体レーザー１から複数の光束
を得る手段である。
ウォラストンプリズム４，１３の光学作用を、ウォラス
トンプリズム４を例にとり、第３図を参照して説明する
。
トンプリズム４を例にとり、第３図を参照して説明する
。
第３図（Ｉ）に示す様に、ウォラストンプリズム４に入
射する光束をＬｌとすると、ウォラストンプリズム４を
透過した光束はＰ偏光の光束ＬＰと、Ｓ偏光の光束ＬＳ
とに分離される。
射する光束をＬｌとすると、ウォラストンプリズム４を
透過した光束はＰ偏光の光束ＬＰと、Ｓ偏光の光束ＬＳ
とに分離される。
第３図（ＩＩ）に示す様に、入射光束Ｌｌの偏光面の入
射角度をθとすると２周知の如く、透過光ＬＰとＬＳと
の強度比Ｐ：Ｓは Ｐ：５＝ｃｏｓ”θ：ｓｉｎ” ０ となる。従って、上記入射角度θを変えることにより、
光束ＬＰ、ＬＳの強度比を任意に設定できる。
射角度をθとすると２周知の如く、透過光ＬＰとＬＳと
の強度比Ｐ：Ｓは Ｐ：５＝ｃｏｓ”θ：ｓｉｎ” ０ となる。従って、上記入射角度θを変えることにより、
光束ＬＰ、ＬＳの強度比を任意に設定できる。
第１図（Ｉ）に戻って、この実施例では仮に、光束ＬＰ
、ＬＳの強度比Ｐ：Ｓ＝３：１であるとする。このこと
は、ｃｏｓ２θ＝３・ｓｉｎ”θ意味するからｊａｎ”
θ＝１／３、即ちｔａｎθ：ｌｌＡであり、入射角度０
＝３０度を意味する。
、ＬＳの強度比Ｐ：Ｓ＝３：１であるとする。このこと
は、ｃｏｓ２θ＝３・ｓｉｎ”θ意味するからｊａｎ”
θ＝１／３、即ちｔａｎθ：ｌｌＡであり、入射角度０
＝３０度を意味する。
上記入射角度を変えるには、半導体レーザー１と、カッ
プリングレンズ２と、プリズム３とを一体として回転し
ても良いし、ウォラストンプリズム４の前に波長板を挿
入しても良く、種々の方法が考えられるが、これらの方
法ではウォラストンプリズム４に入射した光を全て利用
できるので光の利用効率が良い、光束ＬＰ 、 ＬＳの
強度比を変える方法としてビームスプリッタ−の偏光透
過率を変える方法を用いることも出来る。但しこの方法
は光の利用効率の面からして、上述の方法に劣る。
プリングレンズ２と、プリズム３とを一体として回転し
ても良いし、ウォラストンプリズム４の前に波長板を挿
入しても良く、種々の方法が考えられるが、これらの方
法ではウォラストンプリズム４に入射した光を全て利用
できるので光の利用効率が良い、光束ＬＰ 、 ＬＳの
強度比を変える方法としてビームスプリッタ−の偏光透
過率を変える方法を用いることも出来る。但しこの方法
は光の利用効率の面からして、上述の方法に劣る。
次ぎに、第１図の実施例に於いて、光磁気ディスク７の
記録面上に集束する２つ光束ＬＰ 、 ＬＳによるスポ
ットα、βのスポット間隔に付き説明する。
記録面上に集束する２つ光束ＬＰ 、 ＬＳによるスポ
ットα、βのスポット間隔に付き説明する。
第２図は、ウォラストンプリズムの光学作用を説明する
ための図である。
ための図である。
ウォラストンプリズムを構成する２つのプリズムのプリ
ズム角度を図の如くφとする。
ズム角度を図の如くφとする。
プリズム角度中では、Ｐ偏光は異常光線、Ｓ偏光は常光
線となり、プリズム角度中では逆にＳ偏光は異常光線、
Ｐ偏光は常光線となる。
線となり、プリズム角度中では逆にＳ偏光は異常光線、
Ｐ偏光は常光線となる。
常光線に対する屈折率をｎｏ＋異常光線に対する屈折率
をｎ２とし１図の如く角０τｙ ＯＬ Ｏ：及び角θ！
、θ雪、０！を定めると、Ｐ偏光に対しては、ｎＥ＋Ｓ
ｉｎφ＝ｎｏＩＩＳｉｎθ！ ｎ０・ｓｉｎθｆ＝ｓｉｎθに φ＝θτ−０５ が、またＳ偏光に対しては、 ｎｏＩＩＳｉｎφ＝ｎＨ″ｓｉｎ Ｑ ’ｌｎｏ＠ｓｉ
ｎ ＯＷ＝ｓｉｎ Ｂ ｇ φ＝Ｏ！十θ窒 が成り立つ、これらの式から、θ５，０！は角φにより
決定され、従って分離角Φ＝θに÷θ宝はφの値により
定まる。φの値による分離角Φの例を表１に示す。
をｎ２とし１図の如く角０τｙ ＯＬ Ｏ：及び角θ！
、θ雪、０！を定めると、Ｐ偏光に対しては、ｎＥ＋Ｓ
ｉｎφ＝ｎｏＩＩＳｉｎθ！ ｎ０・ｓｉｎθｆ＝ｓｉｎθに φ＝θτ−０５ が、またＳ偏光に対しては、 ｎｏＩＩＳｉｎφ＝ｎＨ″ｓｉｎ Ｑ ’ｌｎｏ＠ｓｉ
ｎ ＯＷ＝ｓｉｎ Ｂ ｇ φ＝Ｏ！十θ窒 が成り立つ、これらの式から、θ５，０！は角φにより
決定され、従って分離角Φ＝θに÷θ宝はφの値により
定まる。φの値による分離角Φの例を表１に示す。
表 １
φ（度） １０ ２０ ３０ ４０
５０Φ（度） ０．１ｇ２ ０．３７５ ０．５
９５ ０．８６５ １．２２９対物レンズ６の焦点距離
をｆｏとすると、光磁気ディスク７の記録面上に２光束
を集束させたときの各スポット間の距離ｄ０は、上記分
離角Φに応じて、 ｄ、＝２ｆ、・ｊａｎ（Φ／２）で
与えられるから、ｆ＝４ｍｍとして、上記φとスポット
間距離の関係を表すと表２の如くになる。
５０Φ（度） ０．１ｇ２ ０．３７５ ０．５
９５ ０．８６５ １．２２９対物レンズ６の焦点距離
をｆｏとすると、光磁気ディスク７の記録面上に２光束
を集束させたときの各スポット間の距離ｄ０は、上記分
離角Φに応じて、 ｄ、＝２ｆ、・ｊａｎ（Φ／２）で
与えられるから、ｆ＝４ｍｍとして、上記φとスポット
間距離の関係を表すと表２の如くになる。
表 ２
φ（度） １０ ２０ ３０ ４０
Ｓ。
Ｓ。
ｄ （μｍ） １２．７ ２６．２ ４１．６
６０．４ ８５．８従って、ウォラストンプリズム
４の構成を変えてφを変えるのみで、容易にスポット間
隔ｄ０を変えることができる。
６０．４ ８５．８従って、ウォラストンプリズム
４の構成を変えてφを変えるのみで、容易にスポット間
隔ｄ０を変えることができる。
なお、ウォラストンプリズム４に変えてホログラム等の
回折格子を用いても良い。ウォラストンプリズムや回折
格子等はその製法により入射光束を２光束のみならず３
光束に分離することも可能であり、３光束に分離すれば
各光束を、消去、記録、確認再生に用いることもできる
。
回折格子を用いても良い。ウォラストンプリズムや回折
格子等はその製法により入射光束を２光束のみならず３
光束に分離することも可能であり、３光束に分離すれば
各光束を、消去、記録、確認再生に用いることもできる
。
さて、再び第１図（Ｉ）に戻って、先ず情報の記録モー
ドを説明する。
ドを説明する。
前述の如く、ウォラストンプリズム４によって２分割さ
れた光束ＬＰ、ＬＳは強度比３：１で光束ＬＰの方が強
度が強い、そこでこの光束によるスポットαにより記録
を行ない、光束ＬＳによるスポットβにより確認再生を
行なう。
れた光束ＬＰ、ＬＳは強度比３：１で光束ＬＰの方が強
度が強い、そこでこの光束によるスポットαにより記録
を行ない、光束ＬＳによるスポットβにより確認再生を
行なう。
このときスポットαのエネルギー強度をこの実施例では
３ｍｖ、スポットβのそれをＬ＋ｎｗとする。
３ｍｖ、スポットβのそれをＬ＋ｎｗとする。
光磁気ディスク７を回転させつつ、半導体レーザー１を
一定強度で連続点灯し、情報信号により磁気ヘッド１５
を変調する。するとこの変調によりスポットαの照射位
置に於ける記録面の磁化方向が情報信号に応じて変化し
、情報信号は光磁気ディスク７に磁気信号として記録さ
れる。また、この記録とともに、それ以前に記録されて
いた情報は消去される。即ち、光束ＬＰのスポットαに
より記録と消去とが同時に行なわれる。
一定強度で連続点灯し、情報信号により磁気ヘッド１５
を変調する。するとこの変調によりスポットαの照射位
置に於ける記録面の磁化方向が情報信号に応じて変化し
、情報信号は光磁気ディスク７に磁気信号として記録さ
れる。また、この記録とともに、それ以前に記録されて
いた情報は消去される。即ち、光束ＬＰのスポットαに
より記録と消去とが同時に行なわれる。
一方、スポットαにより記録された情報は、ただちにス
ポットβにより照射され、その結果により確認再生が行
なわれる。
ポットβにより照射され、その結果により確認再生が行
なわれる。
ここで、この確認再生と、スポットα、βに対するフォ
ーカシング、トラッキングを説明する。
ーカシング、トラッキングを説明する。
光磁気ディスク７からの反射光は、前述の如く、対物レ
ンズ６とビームスプリッタ−５を介してレンズ８を透過
すると、集束光束となって、一部は反射プリズム９によ
り反射されて、シリンドリカルレンズ１０を介して受光
素子１１に入射する。
ンズ６とビームスプリッタ−５を介してレンズ８を透過
すると、集束光束となって、一部は反射プリズム９によ
り反射されて、シリンドリカルレンズ１０を介して受光
素子１１に入射する。
受光素子１１は、第１図（ＩＩ）に示すように、４つの
受光部Ａ、Ｂ、Ｃ，Ｄを有し、受光量に応じて、上記各
受光部から出力ａ、ｂ、ｃ、ｄが得られるようになって
いる。シリンドリカルレンズ１０は第１図（Ｉ）の図面
に直交する方向に母線方向を向けており、従って、スポ
ットα、βの反射光はそれぞれ、第１図（Ｉ）の左右方
向にレンズ作用を受けて、第１図（ＩＩ）に示すように
、スポットαの反射光は受光部Ｃ２Ｄにまたがって、ま
たスポットβの反射光は受光部＾、Ｂにまたがって、そ
れぞれ楕円形状のスポットＡＩ、Ｂｌとして入射する。
受光部Ａ、Ｂ、Ｃ，Ｄを有し、受光量に応じて、上記各
受光部から出力ａ、ｂ、ｃ、ｄが得られるようになって
いる。シリンドリカルレンズ１０は第１図（Ｉ）の図面
に直交する方向に母線方向を向けており、従って、スポ
ットα、βの反射光はそれぞれ、第１図（Ｉ）の左右方
向にレンズ作用を受けて、第１図（ＩＩ）に示すように
、スポットαの反射光は受光部Ｃ２Ｄにまたがって、ま
たスポットβの反射光は受光部＾、Ｂにまたがって、そ
れぞれ楕円形状のスポットＡＩ、Ｂｌとして入射する。
第１図（ＩＩ）の上下方向は、同図（Ｉ）で図面に直交
する方向である。スポットα、βにトラックずれがある
と、スポットＡＩ、８１はその長手方向（第１図（Ｉ）
で図面に直交する方向、即ちトラック直交方向に対応す
る）にずれるので、スポットαに付いては（ｄ−ｃ）を
、またスポットβに付いては（ａ−ｂ）を、それぞれト
ラック誤差信号としてトラッキングサーボを行なうこと
によりトラッキング制御を行なうことができる。
する方向である。スポットα、βにトラックずれがある
と、スポットＡＩ、８１はその長手方向（第１図（Ｉ）
で図面に直交する方向、即ちトラック直交方向に対応す
る）にずれるので、スポットαに付いては（ｄ−ｃ）を
、またスポットβに付いては（ａ−ｂ）を、それぞれト
ラック誤差信号としてトラッキングサーボを行なうこと
によりトラッキング制御を行なうことができる。
また、上記レンズ８により集束光となった反射光のうち
、反射プリズム９により反射されなかった部分は、前述
の如くｌ／２波長板１２により偏光面を４５度旋回され
ウォラストンプリズム１３に入射しし、再び、Ｓ成沿と
Ｐ成分とに分離される。
、反射プリズム９により反射されなかった部分は、前述
の如くｌ／２波長板１２により偏光面を４５度旋回され
ウォラストンプリズム１３に入射しし、再び、Ｓ成沿と
Ｐ成分とに分離される。
ウォラストンプリズム１３は、第４図に示すように、ウ
ォラストンプリズム４とは、光束の分離方向が直交する
ように配備されており、結局、第４図に示すように４つ
の光束ＬＰＩ、ＬＰ２．ＬＳＩ、ＬＳ２が得られる。光
束ＬＰＩ、ＬＰ２はスポットαによる反射光であり、光
束ＬＳＩ、ＬＳ２はスポットβによる反射光である。
ォラストンプリズム４とは、光束の分離方向が直交する
ように配備されており、結局、第４図に示すように４つ
の光束ＬＰＩ、ＬＰ２．ＬＳＩ、ＬＳ２が得られる。光
束ＬＰＩ、ＬＰ２はスポットαによる反射光であり、光
束ＬＳＩ、ＬＳ２はスポットβによる反射光である。
これら光束は受光素子１４に入射する。受光素子１４は
第１図（ＩＩＩ）に示すように８つの受光部Ｅ、Ｆ、Ｇ
、ＩＩ、Ｉ、Ｊ、に、Ｌを有し、各受光部からは受光量
に応じて出力ｅ、ｆｔｇｅｈｅｌｖｊｖｋｓｌが出力さ
れるようになっている。光束ＬＰＩは、第１図（ＩＩＩ
）に示すように受光部Ｅ、１１にまたがってスポットＬ
ＰＩＯとして入射し。
第１図（ＩＩＩ）に示すように８つの受光部Ｅ、Ｆ、Ｇ
、ＩＩ、Ｉ、Ｊ、に、Ｌを有し、各受光部からは受光量
に応じて出力ｅ、ｆｔｇｅｈｅｌｖｊｖｋｓｌが出力さ
れるようになっている。光束ＬＰＩは、第１図（ＩＩＩ
）に示すように受光部Ｅ、１１にまたがってスポットＬ
ＰＩＯとして入射し。
また光束ＬＰ２．ＬＳＩ、ＬＳ２はそれぞれスポットＬ
Ｐ２０．ＬＳ１０．ＬＳ２０として第１図（ＩＩＩ）に
示すように入射する。
Ｐ２０．ＬＳ１０．ＬＳ２０として第１図（ＩＩＩ）に
示すように入射する。
スポットＬＰＩＯ，ＬＳＩ０はＰ偏光成分であり、スポ
ットＬＰ２０．ＬＳ２０はＳ偏光成分である。
ットＬＰ２０．ＬＳ２０はＳ偏光成分である。
そこで、信号（ｉ”ｊ）−（１＋ｋ）を見ると、この信
号はスポットβに対する、公知のナイフェツジ法による
フォーカス誤差信号を与えており、同様に。
号はスポットβに対する、公知のナイフェツジ法による
フォーカス誤差信号を与えており、同様に。
信号（ｅ＋ｆ）−（ｇ＋ｈ）はスポットαに対するフォ
ーカス誤差信号を与えている。従って、これらフォーカ
ス誤差信号に基づき、公知のフォーカスサーボを行なっ
て、スポットα、βに対するフォーカシング制御を行な
うことができる。
ーカス誤差信号を与えている。従って、これらフォーカ
ス誤差信号に基づき、公知のフォーカスサーボを行なっ
て、スポットα、βに対するフォーカシング制御を行な
うことができる。
さて、スポットα、βは、それぞれ光磁気ディスクに照
射されるときは、それぞれＰ偏光、Ｓ偏光であるが、光
磁気ディスク７で反射される際にカー効果により偏光面
を旋回される。
射されるときは、それぞれＰ偏光、Ｓ偏光であるが、光
磁気ディスク７で反射される際にカー効果により偏光面
を旋回される。
そこで受光素子１４の各受光部からの出力から、信号（
１手１）−（ｊ＋ｋ）及び（ｅ＋ｈ）−（ｆ＋ｇ）を作
ると、これらは、それぞれスポットβ、αに関する光磁
気信号である。従って、スポットβに関する光磁気信号
により情報の再生を行なえば、スポットαを通じて記録
された情報を確認再生することができる。
１手１）−（ｊ＋ｋ）及び（ｅ＋ｈ）−（ｆ＋ｇ）を作
ると、これらは、それぞれスポットβ、αに関する光磁
気信号である。従って、スポットβに関する光磁気信号
により情報の再生を行なえば、スポットαを通じて記録
された情報を確認再生することができる。
ここで、第５図を参照して、半導体レーザー１から放射
されたのち、光束の偏光面と強度がどのように変化する
かを、ｆｆｆｆ単に説明する。
されたのち、光束の偏光面と強度がどのように変化する
かを、ｆｆｆｆ単に説明する。
第５図（Ｉ）は、光束Ｌ１がウォラストンプリズム４に
入射する前の状態であり、偏光面の入射角度θは、当該
実施例では前述のとおり３０度である。
入射する前の状態であり、偏光面の入射角度θは、当該
実施例では前述のとおり３０度である。
この光束の強度をＺとする。
さてウォラストンプリズム４を透過すると、光束は２光
束に分離される。その内光束ＬＰの強度は、図の如＜
Ｚ−ｃｏｓ” ０、光束ＬＳの強度はＺ−３ｉｎ２０で
ある（第５図（ＩＩ−１）、 （ＩＩ−２））。
束に分離される。その内光束ＬＰの強度は、図の如＜
Ｚ−ｃｏｓ” ０、光束ＬＳの強度はＺ−３ｉｎ２０で
ある（第５図（ＩＩ−１）、 （ＩＩ−２））。
次いで、ビームスプリッタ−５を透過すると、ビームス
プリッタ−５に於けるＰ偏光強度透過率をａｎ Ｓ偏光
のそれをｂｔとして、光束ＬＰ 、 ＬＳの強度は、そ
れぞれ第５図（ＩＩＩ−１）、 （ＩＩＩ−２）に示す
如くになる。統いて、光磁気ディスク７に入射した光束
ＬＰ、ＬＳは１反射されるがこの反射の際にカー効、果
による偏光面の回転を受ける。この回転角をＯＫとする
。また、光磁気ディスク７の反射率をγとする。すると
スポットα、βによる反射光の強度は、第５図（ＩＶ−
１）、 （Ｖｌ−２） ニ示すようにそれぞれ、”ｆ
ａ、Ｚｃｏｓ” ０ 、 γｂＩＺｓｉｎ ６ ’とな
る。
プリッタ−５に於けるＰ偏光強度透過率をａｎ Ｓ偏光
のそれをｂｔとして、光束ＬＰ 、 ＬＳの強度は、そ
れぞれ第５図（ＩＩＩ−１）、 （ＩＩＩ−２）に示す
如くになる。統いて、光磁気ディスク７に入射した光束
ＬＰ、ＬＳは１反射されるがこの反射の際にカー効、果
による偏光面の回転を受ける。この回転角をＯＫとする
。また、光磁気ディスク７の反射率をγとする。すると
スポットα、βによる反射光の強度は、第５図（ＩＶ−
１）、 （Ｖｌ−２） ニ示すようにそれぞれ、”ｆ
ａ、Ｚｃｏｓ” ０ 、 γｂＩＺｓｉｎ ６ ’とな
る。
さらにビームスプリッタ−５により反射したのちは、Ｐ
偏光強度反射率をＣＩ＋ Ｓ偏光強度反射率をｄ□とし
て、スポットα、βに関する反射光の強度は、そ九ぞれ
、第５図（Ｖ−１）、 （Ｖ−２）に示すようになる。
偏光強度反射率をＣＩ＋ Ｓ偏光強度反射率をｄ□とし
て、スポットα、βに関する反射光の強度は、そ九ぞれ
、第５図（Ｖ−１）、 （Ｖ−２）に示すようになる。
このとき、各反射光の偏光面は上記Ｃ８とｄｌとが異な
るため、さらに角θ二に変化する。
るため、さらに角θ二に変化する。
続いて、１／２波長板１２を透過すると、スポットα、
βに関する角反射光は、その強度をそれぞれγａｉｃｔ
Ｚｃｏｓ”θ、γｂ、ｄ、Ｚｓｉｎθに保ったまま、そ
の偏光面が４５度旋回するのでウォラストンプリズム１
３に対する偏光面の入射角度は、それぞれθシ＋４５度
となる（第５図（ＶＩ−１）、 （ＶＩ−２）参照）。
βに関する角反射光は、その強度をそれぞれγａｉｃｔ
Ｚｃｏｓ”θ、γｂ、ｄ、Ｚｓｉｎθに保ったまま、そ
の偏光面が４５度旋回するのでウォラストンプリズム１
３に対する偏光面の入射角度は、それぞれθシ＋４５度
となる（第５図（ＶＩ−１）、 （ＶＩ−２）参照）。
そしてウォラストンプリズム１３を透過したのちは、ス
ポットαに関する反射光は第５図（ＶＩＩ−１）に示す
Ｓ偏光成分と、（ＶＩＩ−２）に示すＰ偏光成分に分か
れ、スポットβに関する反射光は第５図（Ｖｌｌ−３）
ニ示すＳ偏光成分と、 （ＶＩＩ−４０，：示すＰ偏光
成分に分かれる。
ポットαに関する反射光は第５図（ＶＩＩ−１）に示す
Ｓ偏光成分と、（ＶＩＩ−２）に示すＰ偏光成分に分か
れ、スポットβに関する反射光は第５図（Ｖｌｌ−３）
ニ示すＳ偏光成分と、 （ＶＩＩ−４０，：示すＰ偏光
成分に分かれる。
これらの４つに分離した光束が、それぞれ、第１図（Ｉ
ＩＩ）に示したスポットＬＰ１０．ＬＰ２０．ＬＳＩ０
．ＬＳ２０である。
ＩＩ）に示したスポットＬＰ１０．ＬＰ２０．ＬＳＩ０
．ＬＳ２０である。
さて、最後に再生モードを説明する。
前述した記録モード（オーバーライドモード）と同じ半
導体レーザー出力でスポットβにより再生を行なおうと
すると、この場合には不必要となるスポットαが３ｍｗ
でなお点灯するため、光磁気ディスクの保磁力が弱まる
可能性がある。
導体レーザー出力でスポットβにより再生を行なおうと
すると、この場合には不必要となるスポットαが３ｍｗ
でなお点灯するため、光磁気ディスクの保磁力が弱まる
可能性がある。
このため本発明では、再生モードでは記録モードで記録
に用いたスポットαを用いて再生を行なう。しかし、３
ｍｗのエネルギー強度は再生には大きすぎるので、半導
体レーザー１の出力を下げて、スポットαのエネルギー
強度がＩＩ％ｌになるようにする。このようにすると、
必然的にスポットβのエネルギー強度は０．３ｍｗとな
り、再生に使用されないスポットβにより、光磁気ディ
スクの保磁力が影響を受けることはない。
に用いたスポットαを用いて再生を行なう。しかし、３
ｍｗのエネルギー強度は再生には大きすぎるので、半導
体レーザー１の出力を下げて、スポットαのエネルギー
強度がＩＩ％ｌになるようにする。このようにすると、
必然的にスポットβのエネルギー強度は０．３ｍｗとな
り、再生に使用されないスポットβにより、光磁気ディ
スクの保磁力が影響を受けることはない。
［発明の効果］
以上、本発明によれば新規な光磁気ピックアップを提供
できる。この光磁気ピックアップは、単一の発光源を持
つ半導体レーザーから２本の光束を得てマルチビーム方
式を実現するので、従来のマルチビー１１方式で問題と
なっていた、複数発光源の位置ｒＡ整の困難性や、光源
の低コスト化の困難性、複数発光源に伴う色収差の間層
等を原理的に解決できる。
できる。この光磁気ピックアップは、単一の発光源を持
つ半導体レーザーから２本の光束を得てマルチビーム方
式を実現するので、従来のマルチビー１１方式で問題と
なっていた、複数発光源の位置ｒＡ整の困難性や、光源
の低コスト化の困難性、複数発光源に伴う色収差の間層
等を原理的に解決できる。
また、各スポットの強度比を容易に且つ任意に調整でき
、各スポット間の距離の設定も容易である。なお、磁気
ヘッドは高速での変調が可能なように小型であることが
望ましく、実用上は空気浮上型が望ましい。
、各スポット間の距離の設定も容易である。なお、磁気
ヘッドは高速での変調が可能なように小型であることが
望ましく、実用上は空気浮上型が望ましい。
なお、単一発光源の半導体レーザーから強度が互いにこ
となる３本の光束を得、最大強度の光束を消去用に、中
間強度の光束を記録用に、また最小強度の光束を確認再
生用に用いて記録モードを行い、再生モードでは、最大
強度の光束で再生を行い、尚且つ、光源の発光強度を弱
めて、中間強度、最小強度の光束による保磁力への影響
が無いようにして再生を行うようにすることが可能であ
ることを付記しておく。
となる３本の光束を得、最大強度の光束を消去用に、中
間強度の光束を記録用に、また最小強度の光束を確認再
生用に用いて記録モードを行い、再生モードでは、最大
強度の光束で再生を行い、尚且つ、光源の発光強度を弱
めて、中間強度、最小強度の光束による保磁力への影響
が無いようにして再生を行うようにすることが可能であ
ることを付記しておく。
第１図は、本発明の１実施例を説明するための図、第２
図は、単一発光源からの光束を分離するのに用いるウォ
ラストンプリズムの光学作用を説明するための図、第３
図は、実施例における光束分離を説明するための図、第
４図及び第５図は、実施例を説明するための図である。
図は、単一発光源からの光束を分離するのに用いるウォ
ラストンプリズムの光学作用を説明するための図、第３
図は、実施例における光束分離を説明するための図、第
４図及び第５図は、実施例を説明するための図である。
Claims (1)
- 【特許請求の範囲】 単一発光源の半導体レーザーから、強度が互いに異なる
２本の光束を得、これら２本の光束を同一の対物レンズ
により、光磁気記録媒体の同一トラック上に別個に集束
させ、情報の記録、再生、消去を行なう光磁気ピックア
ップであって、記録モードでは、強度の強い光束により
情報の記録を行なうとともに、強度の弱い光束により記
録情報の確認再生を行ない、 再生モードでは、記録モードにおける記録用の光束を再
生用光束として用い、且つ半導体レーザーの出力を弱め
、上記再生用光束以外の光束により光磁気記録媒体の保
磁力が影響を受けないようにして再生を行なうようにし
たことを特徴とする光磁気ピックアップ。
Priority Applications (2)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP63180722A JP2738838B2 (ja) | 1988-07-20 | 1988-07-20 | 光磁気ピックアップ |
| US07/340,044 US5073888A (en) | 1988-04-21 | 1989-04-18 | Optical pickup device |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP63180722A JP2738838B2 (ja) | 1988-07-20 | 1988-07-20 | 光磁気ピックアップ |
Publications (2)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPH0231353A true JPH0231353A (ja) | 1990-02-01 |
| JP2738838B2 JP2738838B2 (ja) | 1998-04-08 |
Family
ID=16088171
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP63180722A Expired - Lifetime JP2738838B2 (ja) | 1988-04-21 | 1988-07-20 | 光磁気ピックアップ |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| JP (1) | JP2738838B2 (ja) |
Citations (2)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JPS62252552A (ja) * | 1986-04-24 | 1987-11-04 | Sony Corp | 光磁気記録再生装置 |
| JPS63157340A (ja) * | 1986-12-20 | 1988-06-30 | Fujitsu Ltd | 光磁気記録再生装置 |
-
1988
- 1988-07-20 JP JP63180722A patent/JP2738838B2/ja not_active Expired - Lifetime
Patent Citations (2)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JPS62252552A (ja) * | 1986-04-24 | 1987-11-04 | Sony Corp | 光磁気記録再生装置 |
| JPS63157340A (ja) * | 1986-12-20 | 1988-06-30 | Fujitsu Ltd | 光磁気記録再生装置 |
Also Published As
| Publication number | Publication date |
|---|---|
| JP2738838B2 (ja) | 1998-04-08 |
Similar Documents
| Publication | Publication Date | Title |
|---|---|---|
| US4564931A (en) | Optical recording and reproducing head | |
| US5073888A (en) | Optical pickup device | |
| US5708644A (en) | Optical head for optical disk drive | |
| KR100393511B1 (ko) | 광 픽업 장치 | |
| US5528576A (en) | Optical head including a halfwave plate and a monaxial crystal for splitting a light beam into two orthogonal, polarized light beams | |
| US5428596A (en) | Optical pickup apparatus | |
| US5521897A (en) | Double beam optical head | |
| GB2139784A (en) | Optical information processing apparatus | |
| US5751682A (en) | Compact size magneto-optical head with a hologram and a beam splitting means | |
| JPH0231353A (ja) | 光磁気ピックアップ | |
| US6343059B1 (en) | Reading-writing pickup head | |
| JP2579102B2 (ja) | 光学的情報記録再生装置 | |
| JPS6047239A (ja) | 光ヘツド装置 | |
| JP2978269B2 (ja) | 光ディスク装置 | |
| JP2840412B2 (ja) | 光磁気記録再生装置用光ヘッド | |
| JP2840414B2 (ja) | 光磁気記録再生装置用光ヘッド | |
| JPH04328339A (ja) | 複数ビーム光ヘッド | |
| JPH11250485A (ja) | 光ピックアップ装置 | |
| JPH01271930A (ja) | 光ピツクアツプ装置 | |
| JPH04117636A (ja) | 光学的情報記録再生装置 | |
| JPH0482028A (ja) | 情報記録再生装置 | |
| JPH04177623A (ja) | 光学式情報記録再生装置 | |
| JPH0628687A (ja) | 情報記録再生装置 | |
| JPH0482029A (ja) | 情報記録再生装置 | |
| JPH116915A (ja) | 光学部品及びこれを用いた光学ピックアップ |