JP7464689B2 - 複数のガラス容器の壁の厚さを測定するための設備及び方法 - Google Patents

複数のガラス容器の壁の厚さを測定するための設備及び方法 Download PDF

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Description

本発明は、高温の半透明又は透明の容器又は中空物体の光学検査の技術分野に関する。
本発明の目的は、より具体的には、製造機械又は成形機械から出てくる高温状態の複数のガラスボトル又はフラスコなどの複数の物体の高速光学検査に関する。そのため、本発明は、製造設備の高温部門における複数の物体の検査を目的とする。
従来、おおよそ１，６００℃の炉で溶融されたガラスは、その後、「フロントコア」チャネルと呼ばれる複数のチャネルを通じて複数の成形機械の上に運ばれる。上記設備はまた、重力によって各ブランク金型に落下する溶融ガラスのゴブ又は可鍛性ガラスの滴の分配装置を備えている。そのため、この装置は、ガラスの滴を形成し、形成されたガラスの滴は、搬送ガイドと呼ばれる複数のガイドのセットによって、様々な独立した成形セクションの方向に分配される。成形機械ＩＳと呼ばれる機械は、異なる複数のセクションから構成され、それぞれのセクションは、ブランク金型が搭載された少なくとも１つのブランクキャビティと、同じ数の仕上げキャビティとを備え、各仕上げキャビティは、高温で容器に最終形状を与える仕上げ型を受け取る。セクションの１つ、２つ、３つ、又は４つのブランクキャビティに、ゴブと呼ばれる１、２、３、又は４滴の高温ガラス（おおよそ１，２００℃）が所定の順で次々に投入される。成形機械の出口で、まだ高温の、一般に３００℃から６００℃の、複数の容器は、それらのリングでピックアップされ、搬送コンベヤ上で列をなすように移送される。容器同士の間隔は様々であり、成形機械によって、容器同士の中心距離と容器の直径とに応じて定められる。搬送コンベヤは、表面処理用のスプレーフード及びアニーリングレールと呼ばれるアニーリング炉などの様々な処理ステーションにおいて複数の容器を連続的に移動させる。
成形機械で成形欠陥をできるだけ早く補正できるように、様々な処理ステーションの前の成形機械の出口で、成形欠陥をできるだけ早く特定することは興味深いことに見える。そのため、ドリフトの際に、可能な限り迅速に成形方法を補正するために、成形方法の設定に直接関連している、特に複数の容器の寸法偏差又は変形を検出することが有利である。
そのような複数の容器の品質を制御することにより、それらの美的性質に影響を与える可能性のある、あるいはさらに悪いことには、後続のユーザに対して実際に危険をなす可能性のある欠陥を有する容器を排除することができる。そのため、機械的強度に影響を与える可能性のある一部の区域で厚さが小さすぎる、又は厚さに違いがある容器を排除するために、そのような容器の厚さ分布の質を制御する必要があるように見える。
実際に、厚さは、容器の部分によって高すぎたり低すぎたりと、ばらつきがありうるため、厚さ分布の質は非常に重要なパラメータである。生産された複数の製品は潜在的に壊れやすいので、この厚さの差異は問題である。加えて、製造業者らは軽量化されかつ薄型化された複数のガラス容器を製造する可能性を模索しているため、ガラスを適切に分配する方法を知る必要がある。ガラス分布に影響を与える製造パラメータは公知でかつ多数あるので、それらを制御する必要がある。公知の例として言及されるが、これらには、特に以下のパラメータが含まれる。
ｉ）速度ベクトルと、滴がブランク金型に落下したときの滴の中心とを含む投入パラメータ、
ｉｉ）滴における熱の分布、
ｉｉｉ）金型の冷却。
製造パラメータを正しく決定するには、成形直後の複数の容器におけるガラスの分布を知ることが必要である。
厚さ分布を知ることは、容器の異なる点での厚さを絶対的に知ることを意味するか、あるいは、容器の異なる領域間の厚さの偏差を相対的に知ることを意味することを理解されたい。例えば、ボトルは下から上に向かって、底部、ヒールによって底部に接続された本体、次にショルダーによって本体に接続されたネック、そして最後にストッパ、キャップ又は蓋による充填及び密閉のためのリングで構成されている。ガラス分布の不良は、例えば、底部の過剰なガラス、及びショルダーの薄いガラスとして、垂直方向で観察されうる。水平分布の不良は、例えば、ショルダーのレベルでは、軸に対して一方の側におけるガラスが反対側よりも多いこととして観察されうる。ガラスの厚さの最小値及び最大値だけでなく、ガラスの分布及び垂直方向又は水平方向の偏差、そして薄い区域又は厚い区域の位置のこの分析は、上記方法を適切に補正するために重要である。
本技術分野において、成形機械の出口における複数の容器の検査について、ガラス分布の測定を目的として、高温状態の複数の容器から放出された赤外線放射を使用する様々な解決策が提案されている。
例えば、特許US 3 535 522には、成形機械の出口においてそのような容器から放出された赤外線放射を測定することを含む、容器のガラス厚さを測定するための方法が記載されている。赤外線放射の測定は、容器の温度を所定の値に均質化するために、容器を炉に入れたままで実行される。次に、まだ炉内にある容器を、赤外線センサの光軸の前で、垂直軸を中心に回転させる。赤外線センサは、一回転の間に、２．０６から２．５μの範囲で又は３．５６から４．０６μの範囲で、容器の壁を通過する放射を測定する。炉によって温度が均質化されることが予想されるので、感知された放射のばらつきは、厚さのばらつきに直接起因する。この技術では、複数の容器の連続的な制御は可能ではなく、容器の変形の原因となる可能性のある緩速をもたらすような複数の容器の取り扱いが必要となる。
特許EP 0 643 297には、成形機械から出てくる複数の物体から放出された赤外線放射に感度を持つセンサを含む複数のガラス製品を製造するための方法の分析及び診断を実行するための装置が記載されている。このシステムには、ガラスの分布に存在する偏差及び／又は容器に熱応力の存在をもたらす原因を特定するために、放射を数学的な参照モデルと比較するデジタル処理装置も含まれている。その上、この特許には、数学的参照モデルを得るための手段の示唆はない。
したがって、このような赤外線測定装置は、製造機械の（進行方向における）下流、つまり、装置に最も近い最後のセクションの下流で、排出コンベヤ上を移動する複数の容器を監視するために設置されるということを考慮に入れる必要がある。製造機械の他方の端は、最も上流のセクションである。複数の容器から放出された放射に関して、それは、材料の分布だけでなく温度の分布を含む、多くのパラメータに依存する。上記セクションと赤外線測定装置との間を複数の容器が移動する間、温度移行は、温度の「自発的均質化」と呼ばれることもある熱平衡の方向に沿って、容器の異なる部分間における放射及び伝導、及び、「冷却」と呼ばれる放射及び対流による地球冷却によって発生する。複数の容器の熱状態、すなわち型から取り出されたときの容器の材料における温度分布を、以下では「初期条件」と呼ぶ。したがって、検査時の複数の容器の熱状態は、一方では初期条件に依存し、他方では搬送中の自発的均質化及び冷却に依存するが、それはもちろん、成形セクションから検査ステーションまでの容器の移動距離に応じて異なる。
実際のところ、この先行特許によれば、熱応力又は厚さの偏差に起因する放射のばらつきは検出されるが、応力又は厚さの値を特定することは不可能であり、放射のばらつきが熱応力又は材料の厚さの偏差に関連しているかどうかを特定することすらできない。したがって、赤外線放射の測定が、以下の非限定的な例としてリストされているもののような多数のパラメータに依存する限りにおいて、そのような技術を実装することは実際には不可能であるように見える。
高温の複数の容器から放出された赤外線放射の強度は、シュテファン・ボルツマンの法則：Ｅ＝ｓＴ4に従って温度に大きく依存する。上記式において、Ｅ＝物体から放出された放射の総量（Ｗｍ-2）、ｓ＝シュテファン・ボルツマン定数＝５．６７×ｌ０-8Ｗｍ-2Ｋ-4、及びＴ＝ケルビン（Ｋ）単位の温度である。
高温の複数の容器から放出された赤外線放射の強度は、例えばサイズ、色、形状、及びガラスの組成など、これらの高温の複数の容器の特徴に依存する。
赤外線センサと金型の出口との間の距離は、各高温容器の冷却時間が異なるように金型ごとに異なるので、複数の高温の容器は、赤外線センサの前を通過するときに異なる温度を有していることを考慮する必要がある。言い換えると、上記センサによって測定された赤外線放射の強度は、製造金型のおおもと、より具体的には上記センサに対するこの金型の位置に依存する。
成形機械の出口において、複数の容器はコンベヤ上にスライド可能に置かれる。これにより、赤外線測定センサに対するコンベヤ上の複数の容器の位置を異ならせて、測定される測定値を変更することができる。
成形温度条件及び複数の容器の搬送中の相互関係は、生産条件（起動条件、入射条件など）及び環境（昼／夜、天候、気流）に応じて様々である可能性がある。
EP 0 643 297に従って使用される放射は透過性の放射であるため、感知された放射は合成された２つの壁の放射である。
上記から判断すると、多くのパラメータが赤外線放射に影響を与えることになるため、そのような特許は、高温で複数の容器のガラス厚さの分布を測定するための解決策を提供していない。この特許は単に、放射の偏差が厚さに起因することをオペレータが確認するという条件下で、ガラス分布の偏差の検出を教示している。厚さ又は熱応力の相対値のみが、複数の容器の異なる領域間又は異なる複数の容器間で、かつ短期間にわたって、推定される。この特許では、測定値がいつ測定されたかにかかわらず、複数の容器のガラス厚さを絶対値で測定することはできない。
１つの変形例によれば、この特許は、ガラスの偏り及び／又は分布の情報を得るために、複数のガラス製品の画像を生成するための光学センサの実装を提供する。上記情報は、赤外線放射に感度を持つセンサから得られたデータと比較されて、これにより、基準を調節することができる。なお、この基準に従って、赤外線放射に感度を持つセンサによって提供されたデータが分析される。この変形例の実装により、使用される基準の補正が施される一方で、この特許に記載され、上記で示された方法に固有の欠点を克服することはできない。また、この解決策では、相対値でも絶対値でもガラスの厚さを測定することはできず、その結果、広い区域にわたる厚さの分布、ましてや容器全体にわたる厚さの分布を測定することはできない。
特許EP 1 020 703は、容器の外側及び内側の２つの表面の間の材料から赤外線放射が放出される第１のスペクトルバンドで放射の第１の強度を測定することを含む赤外線放射から容器のガラス厚さを測定することを提案している。その信号がガラス温度と厚さとの両方に依存する第１のスペクトルバンドは、好ましくは０．４から１．１ミクロンの範囲である。この方法はまた、容器の単一の外表面から実質的に完全に放射が放出される第２のスペクトルバンドで放射の第２の強度を測定することを含む。この特許によれば、放射が温度にのみ依存する第２のスペクトルバンドは、表面放射に対応して、好ましくは４．８から５ミクロンの範囲である。上記方法は、第１及び第２の測定された強度の合成関数として、外表面と内表面との間の容器の厚さを特定することを含む。言い換えると、厚さ及び温度は、第１のスペクトルバンド及び第２のスペクトルバンドにおいて測定された２つの放射測定値から特定される。
図３に示される１つの変形例によれば、この特許は、放射が温度にのみ依存する第２のスペクトルバンドにおいて放射を測定する４つのカメラと、信号がガラスの温度及び厚さの両方に依存する第１のスペクトルバンドにおいて放射を測定するパイロメータとを容器の周囲に均等に分配することを提案している。
したがって、正確な厚さの計算は、パイロメータ及びカメラによって測定された点についてのみ可能であるように見える。それは、温度に応じた厚さを知るための既定の関係をもたらす。他のカメラによって測定された他の点は、厚さが容器のある位置における既定の局所数学モデルに従って温度に依存することを仮定することによる外挿によってのみ推定される。複数の容器の温度が成形中に均質でない限り、言い換えると、初期温度条件がボトル全体について同じでない限り、厚さが温度測定によって特定されるという仮定は誤りである。
補足的に、第１のスペクトルバンドにおいて、パイロメータの測定点に関する容器の放射は、測定点の側に位置する前壁と呼ばれる壁の放射であって、かつ、その厚さ及び温度に依存する放射だけでなく、後壁と呼ばれる反対側の壁の放射であって、容器の内側に向かって放出されるとともに前壁を通過する放射をも含むことに留意されたい。この「後放射」は、直接観測された表面の「前放射」と合成される。「前壁」は、第１のスペクトルバンドでこの放射を部分的にのみ吸収する。そのため、感知された放射は、２つの壁の厚さ及び２つの壁の温度に依存する。言い換えると、前壁の放射の測定では、放射が後壁の影響を受けるため、前壁の厚さを測定することはできない。
最後に、この特許に記載されている方法は、限られた色合いのファミリーに属する容器のガラス厚さを測定するのに適しているということが分かる。ただし、できるだけ多くの色合いのガラス容器の厚さを測定できることが求められている。
以上より、本発明の目的は、壁のある部分が壁の別の部分にもたらす放射の影響を考慮することによって、成形キャビティから出てくる複数の高温ガラス容器の壁の厚さを正確に測定するための新規な方法を提案することにより、従来技術の欠点を克服することである。
本発明の別の目的は、多様な色合いを有する複数のガラス容器の壁の厚さを正確に測定するための方法を提案することである。
そのような目的を達成するために、成形キャビティから出てくる複数の高温ガラス容器の厚さを測定するための方法は、以下のステップを含む。
容器の互いに正反対側にある第１の側及び第２の側から容器から放出された放射を測定し、それにより、第１の側に沿って配置された容器の第１の壁及び第２の側に沿って配置された容器の正反対側の第２の壁から放出された放射を計算に入れることを選択すること、
２，８００ｎｍから４，０００ｎｍの範囲の第１のスペクトルバンドで、かつ第２のスペクトルバンドで容器から放出された放射を測定することを選択すること、ここで、これらの２つのスペクトルバンドは別個のものであって、かつ、
一方では、ガラスによる放射の吸収率が、複数の容器の温度に対して２つのスペクトルバンドで異なり、
他方では、少なくとも第１のスペクトルバンドで、ガラスによる放射の吸収率が、
第１の壁に由来する、容器の第１の側から測定された放射が、第１の壁から放出された放射と、第２の壁から放出されるとともに吸収を伴いつつ第１の壁を透過した放射との合計であり、合成された放射は、第１及び第２の壁の厚さ及び温度に依存し、
第２の壁に由来する、容器の第２の側から測定された放射が、第２の壁から放出された放射と、第１の壁から放出されるとともに吸収を伴いつつ第２の壁を透過した放射との合計であり、合成された放射は、第１及び第２の壁の厚さ及び温度に依存するようになっている、
ように選択され、
容器の第１の側から、第１のスペクトルバンド及び第２のスペクトルバンドにおける第１の壁に由来する放射の強度と、容器の第２の側から、第１のスペクトルバンド及び第２のスペクトルバンドにおける第２の壁に由来する放射の強度とを同時に測定すること、
第１及び第２のスペクトルバンドにおける第１の壁に由来する放射の強度の測定値と、第１及び第２のスペクトルバンドにおける第２の壁に由来する放射の強度の測定値とから、第１のスペクトルバンドにおける放射の強度において、一方の壁から放出された放射と、吸収を伴いつつ通過しかつ他方の正反対側の壁に由来する放射とを計算に入れることによって、少なくとも第１の壁の厚さ及び第２の壁の厚さを特定すること。
加えて、本発明に係る方法は、以下の追加の特徴の少なくとも一方又は両方を組み合わせてさらに含んでいてもよい。
第２のスペクトルバンドにおいて、ガラスによる放射の吸収率は、第１のスペクトルバンドの放射の吸収率とは異なっており、一方では、第１の壁に由来する、容器の第１の側から測定された放射は、第１の壁から放出された放射と、第２の壁から放出されかつ第１の壁を透過した放射との合計であり、他方では、第２の壁に由来する、容器の第２の側から測定された放射は、第２の壁から放出された放射と、第１の壁から放出されかつ第２の壁を透過した放射との合計であるようになっており、合成された放射は、第１及び第２の壁の厚さ及び第１及び第２の壁の温度に依存し、
第１の壁の温度及び第２の壁の温度はまた、第１及び第２のスペクトルバンドにおける第１の壁の放射の強度の測定値と、第１及び第２のスペクトルバンドにおける第２の壁の放射の強度の測定値とから、第１のスペクトルバンドにおける放射の強度において、吸収を伴いつつ透過しかつ反対側に位置する壁に由来する放射を計算に入れることによって特定される。
本発明の別の目的は、白色ガラスを含む広範囲のガラスの色合いについて、複数の高温ガラス容器の壁の厚さを正確に測定するための方法を提案することである。
そのような目的を達成するために、３，０００ｎｍから４，０００ｎｍの範囲の第１のスペクトルバンドにおいて容器から放出された放射を測定するために選択された方法が実行される。
加えて、本発明に係る方法は、以下の追加の特徴の少なくとも一方又は両方を組み合わせてさらに含んでいてもよい。
第２のスペクトルバンドにおいて、ガラスによる放射の吸収率は、一方では、第１の壁に由来する、容器の第１の側から測定された放射が、第１の壁の表面からのみ放出された放射であり、他方では、第２の壁に由来する、容器の第２の側から測定された放射が、第２の壁の表面からのみ放出された放射であるようになっており、放射は温度にのみ依存し、
第２のスペクトルバンドにおける第１の壁の放射の強度の測定値と、第２のスペクトルバンドにおける第２の壁の放射の強度の測定値とのそれぞれから第１の壁の温度及び第２の壁の温度を特定すること、
１，１００ｎｍから２，６００ｎｍの範囲の第２のスペクトルバンドにおいて容器から放出された放射を測定することを選択すること、
４，５００ｎｍを超える範囲、好ましくは５，０００ｎｍを超える範囲の第２のスペクトルバンドにおいて容器から放出された放射を測定することを選択すること、
少なくとも２つのバイスペクトル赤外線カメラを使用して放射を同時に測定すること、ここで、各カメラは、各容器について、その観察視野に位置する容器の壁の放射の少なくとも２つの赤外線画像を提供する。
本発明の別の目的は、複数の容器のガラス壁の厚さを正確に測定するための設備を提案することである。
そのような目的を達成するために、成形キャビティから出てきて並進経路に沿って移動する複数の高温ガラス容器の壁の厚さを測定するための設備は、
容器の第１の側に位置する容器の第１の壁及び正反対側の第２の側に位置する容器の第２の壁から放出された放射を計算に入れるために、複数の容器の上記経路の両側に互いに正反対側に配置された少なくとも第１及び第２のバイスペクトル赤外線カメラと、ここで、各カメラは、２，８００ｎｍから４，０００ｎｍの範囲の第１のスペクトルバンドで、かつ第２のスペクトルバンドで、その観測視野に位置する容器の壁の放射の２つの赤外線画像を提供し、これらの２つのスペクトルバンドは、別個のものであり、かつ、
一方では、ガラスによる放射の吸収率が、複数の容器の温度に対して２つのスペクトルバンドで異なり、
他方では、少なくとも第１のスペクトルバンドで、ガラスによる放射の吸収率が、
第１の壁に由来する、容器の第１の側から測定された放射が、第１の壁から放出された放射と、第２の壁から放出されるとともに吸収を伴いつつ第１の壁を透過した放射との合計であり、合成された放射は、第１及び第２の壁の厚さ及び温度に依存し、
第２の壁に由来する、容器の第２の側から測定された放射が、第２の壁から放出された放射と、第１の壁から放出されるとともに吸収を伴いつつ第２の壁を透過した放射との合計であり、合成された放射は、第１及び第２の壁の厚さ及び温度に依存するようになっている、
ように選択され、
第１のカメラで、第１のスペクトルバンド及び第２のスペクトルバンドにおける第１の壁の放射の強度を測定する２つの画像と、第２のカメラで、第１のスペクトルバンド及び第２のスペクトルバンドにおける第２の壁の放射の強度を測定する２つの画像とを同時に取得するように、上記バイスペクトル赤外線カメラの動作を駆動するためのシステムと、
第１のスペクトルバンドにおける第１の壁に由来する放射の強度の測定値と、第２のスペクトルバンドにおける第１の壁に由来する放射の強度の測定値とをそれぞれ提供する２つの画像と、第１及び第２のスペクトルバンドにおける第２の壁の上記２つの画像とを分析することにより、第１のスペクトルバンドにおける放射の強度において、一方の壁から放出された放射と、吸収を伴いつつ透過しかつ反対側に位置する壁に由来する放射とを計算に入れることによって、少なくとも第１の壁の厚さ及び第２の壁の厚さを特定するように構成されたコンピュータと、
を含む。
加えて、本発明に係る設備は、一実施形態によれば、
バイスペクトラル赤外線カメラを含んでいてもよく、バイスペクトラル赤外線カメラは、
ビームスプリッタと、ここで、その下流で、光線は２つの別個の下流ビームに分離され、
ビームスプリッタの下流で、１つ又は２つの画像平面に設置された２つの別個のセンサ又は２つのセンサ部分と、ここで、それぞれは２つの別個の下流ビームのうちの１つを受け取り、第１のセンサ又は第１のセンサ部分は、第１のスペクトルバンドにおいて第１の放射ビームを受け取り、第２のセンサ又は第２のセンサ部分は、第２のスペクトルバンドにおいて第２の放射ビームを受け取り、
各画像平面上の光学的共役により、第１のスペクトルバンド及び第２のスペクトルバンドのそれぞれにおいて容器の光学画像を形成するレンズによって上記スプリッタの上流又は下流に形作られている第１及び第２のビームと、
第１のスペクトルバンド及び第２のスペクトルバンドをそれぞれ選択する１つ又は複数の光学フィルタによってフィルタリングされている第１及び／又は第２のビームと、
を含む。
別の実施形態によれば、各バイスペクトル赤外線カメラは、
センサ平面上の光学的共役により、容器が通過する視野の光学画像を形成するレンズと、
２つの別個のリニアセンサ部分と、ここで、２つのリニアセンサ部分は、レンズの視野での容器の移動中に、２つのリニアセンサ部分のそれぞれを用いて走査画像が生成されるように配置された垂直である自身の支持線を有し、
第１のスペクトルバンドにおける第１の放射ビーム部分を受け取る第１のリニアセンサ部分と、
第２のスペクトルバンドにおける第２の放射ビーム部分を受け取る第２のセンサ部分と、
第１のスペクトルバンド及び第２のスペクトルバンドを選択するために、光ビームの経路上に配置された少なくとも１つの光学フィルタと、
を備える。
図１は、成形機械から出てくる複数の容器のガラス壁の厚さを測定するのに適した本発明に係る検査設備を示す概略的な上面図である。 図２は、第１のスペクトルバンドにおいて、容器の両側に置かれた測定点に関する容器の放射の原理を説明する概略図である。 図３は、黒体の熱放射を示す図である。 図４は、ガラス体の熱放射を示す図である。 図５は、第２のスペクトルバンドにおいて、容器の両側に置かれた測定点に関する容器の放射の原理を説明する概略図である。 図６は、ガラス壁の表面温度にのみ感度を持つ第２のスペクトルバンドにおいて、容器の両側に置かれた測定点に関する容器の放射の原理を説明する概略図である。 図７は、本発明の枠組み内で使用されるバイスペクトル赤外線カメラの一例の概略図である。 図８は、本発明の枠組み内で使用されるバイスペクトル赤外線カメラの別の例の概略図である。 図９は、本発明の枠組み内で使用されるバイスペクトル赤外線カメラの別の例の概略図である。
本発明の記載においては、第１のスペクトルバンドλ１及び第２のスペクトルバンドλ２が使用される。スペクトルバンドλは、１つの値を中心とした波長間隔である。用いる各スペクトルバンドは、より広い波長間隔である特定の波長範囲において、本発明又は変形例に従って選択される。これは、用いる各スペクトルバンドの波長間隔が、正確な波長範囲に含まれていることを意味する。
図１によってより具体的に明らかになるように、本発明の目的は、例えばボトル又はフラスコなどの複数のガラス容器２の、これらの容器のガラス壁の厚さの測定を目的とした、高温検査のための設備１に関する。設備１は、自体公知のすべてのタイプの製造又は成形機械３から出てくる複数の容器２の検査が可能であるように設置されている。成形機械の出口において、複数の容器２は、通常は３００℃から７００℃の範囲の高い温度を有する。
成形機械３は、慣習的には、一連のキャビティ４を含み、各キャビティ４が容器２の成形に関わる。公知の方法で、機械３によって形成されたばかりの複数の容器２は、複数の容器の列をなすように排出コンベヤ５上に連続的に置かれる。複数の容器２は、異なる複数の処理ステーションに連続的に送られるために、並進経路Ｆに沿ってコンベヤ５によって一列で搬送される。
本発明の１つの有利であるが非排他的な配列によれば、本発明に係る設備１は、排出コンベヤ５がこの検査設備１の前で複数の高温容器２の連続移動を確保にするように、可能な限り成形機械３の近くに設置される。通常は、設備１は、成形機械３の出口とアニーリングレール６との間に、好ましくは、成形後に複数の第１の処理ステーションを一般に構成している表面処理フードの前に、位置付けられる。
本発明に係る設備１は、複数の容器の並進経路Ｆの両側に互いに正反対側に配置された少なくとも第１のバイスペクトル赤外線カメラ１１及び第２のバイスペクトル赤外線カメラ１２を含む。各バイスペクトル赤外線カメラ１１、１２は、その観察視野に置かれた容器の壁の赤外線放射から得られた複数の画像を提供するのに適している。各バイスペクトル赤外線カメラ１１、１２は、各容器２について、第１のスペクトルバンドλ１で受け取った赤外線放射から得られた少なくとも１つの第１の画像と、第２のスペクトルバンドλ２で受け取った赤外線放射から得られた少なくとも１つの第２の画像とを提供する。スペクトルバンドは、波長の間隔を指す。スペクトルバンドλ１、λ２の特徴は、以下で特定される。
図１に示される変形例によれば、本発明に係る設備１はまた、第２のペアのバイスペクトル赤外線カメラ１３、１４を含む。この第２のペアのこれらのバイスペクトル赤外線カメラ１３、１４もまた、複数の容器の並進経路Ｆの両側に互いに正反対側に配置されている。例えば、第１のペアのバイスペクトル赤外線カメラ１１、１２は、それらの観察軸が並進経路Ｆに対して４５°であるように配置されている。同様に、第２のペアのバイスペクトル赤外線カメラ１３、１４は、並進経路Ｆに対して４５°で配置され、そのため、バイスペクトル赤外線カメラ１１から１４の観察軸は、ペアで９０°オフセットされる。もちろん、上記バイスペクトル赤外線カメラのそのような配列は、決して限定的なものではない。移動する複数の容器間の好ましくない間隔条件に適応させるために、４つの観察軸の間の角度は、例えば以下の値：３０°、１５０°、３０°、１５０°に適応されうる。
本発明はまた、１２０°の軸を持つ３つのバイスペクトル赤外線カメラを使用することによって動作することもありうる。この場合、各カメラの視野は２つの部分に分割され、各視野部分は、円筒形容器の６０°の扇形の画像を含むと考えられる。１つのカメラの各視野部分は、別のカメラの視野部分とは対極にある。
本発明は、すべての壁という観点に立ってみれば、複数のバイスペクトル赤外線画像を生成するという原則を尊重することによって、最終的に４つを超えるカメラを用いて実行されうる。
本発明に係る設備１はまた、複数のバイスペクトル赤外線カメラによって提供された画像Ｋ1、Ｋ2を、以下で詳細に記載される方法に従って取得するように、複数のバイスペクトル赤外線カメラの動作を駆動するためのシステム１５を備える。本発明に係る設備１はまた、バイスペクトル赤外線カメラ１１～１４によって提供された画像Ｋ1、Ｋ2を分析することによって容器のガラス壁の厚さを特定するように構成されたコンピュータ１６を含む。
本明細書において、コンピュータ１６は、公知の方法で、特にマイクロプロセッサ、データ入力／出力バス、メモリ、コンピュータネットワークへの接続部、及び／又はディスプレイを備えうるコンピュータユニットである。コンピュータは、壁の厚さを測定するための設備に専用のコンピュータユニットでありうるか、又は、容器製造ラインの他の要素と共用可能である。それは例えば、ライン又はその一部を駆動するための集中型ユニットでありうる。入口から出口の間には、もちろん複数の赤外線画像を取得するための手段が含まれている。メモリには、複数のデジタル赤外線画像を保存するための手段が含まれている。マイクロプロセッサは、本発明に係る方法を実施する複数のアルゴリズムを実行するように体系化された複数のプログラムを達成するように構成されている。
複数のデジタル画像のコンピュータ分析は、２値結果（真/偽、存在/非存在、適合/非適合など）及び／又は、例えば１つ又は複数の測定の形式において、定性的な、もっといえば定量的な結果を含みうる検査結果を生成する。したがって、検査結果には、ガラスの厚さの最小値及び最大値だけでなく、上記方法を補正するために重要な、分布及び垂直方向又は水平方向の偏差と、薄い又は厚い区域の位置とが含まれうる。厚さ分布又はマッピングの特定、すなわち検査された容器における材料の分布の特定に加えて、検査結果には、複数の容器の温度マッピング、局所的に高い温度のばらつきが観察されたときに高い熱応力を持つ領域の識別も含まれる。加えて、この分析には、表面上の包有物、気泡、しわ又は亀裂の存在などの外観又は組成の欠陥、あるいはネックの傾き、外形寸法のずれなどの幾何学的又は寸法上の欠陥の検出が含まれうる。
コンピュータの複数の出力間には、実行された測定に基づき上記方法のドリフトを補正することを目的として、製造機械の任意の制御システムに向けて複数の通信回線が設けられうる。
以下の記載は、この記載が複数のバイスペクトル赤外線カメラの第２のペアに適用できることから、バイスペクトル赤外線カメラ１１、１２の第１のペアのみを考慮することによって実行される。第１のバイスペクトル赤外線カメラ１１は、容器２の第１の側Ｉに沿って配置され、第２のバイスペクトル赤外線カメラ１２は、上記容器の正反対側の第２の側ＩＩに沿って配置される。
各容器２が、回転体形状又は円筒形状を有するガラス壁を含んでいると仮定すると、容器に対してバイスペクトル赤外線カメラ１１、１２を正反対側に位置付けることは、各測定点について、容器２が前壁と呼ばれる壁及び後壁と呼ばれる壁を有し、あるバイスペクトル赤外線カメラについての前壁及び後壁は、他のカメラについての後壁及び前壁に対応することを考慮することにつながる。特に図２に示される例では、各容器２は、慣例では、容器の第１の側Ｉに位置する、つまり第１のバイスペクトル赤外線カメラ１１に最も近い位置にある第１の壁２1と、正反対側の第２の側ＩＩに位置する、つまり第２のバイスペクトル赤外線カメラ１２に最も近い位置にある第２の壁２2とを含む。そのため、各バイスペクトル赤外線カメラ１１、１２は、容器の前壁から放出された放射、及び、場合によっては容器の後壁から放出されるとともに前壁を通過した放射を考慮に入れる。
本発明によれば、各バイスペクトル赤外線カメラ１１、１２は、各容器について、その観察視野に位置する容器の放射の少なくとも２つの赤外線画像、第１のスペクトルバンドλ１における一方のＫ1と第２のスペクトルバンドλ２における他方のＫ2とを提供する。この第１のスペクトルバンドλ１及びこの第２のスペクトルバンドλ２は、以下に記載する測定原理に従って選択される。
まず、第１のスペクトルバンドλ１及び第２のスペクトルバンドλ２は、別個である又は重複していない、つまり共通の値を有していないことが考慮されるべきである。別の特徴によれば、ガラスによる放射の吸収率は、複数の容器２の温度に対して２つのスペクトルバンドで異なる。
熱放射の理論を以下に示す。以下の説明では、放射体を観察する観察者、例えば容器を観察する温度カメラ、に対して立体角で感知された赤外線放射を単純化するために、放射は同化される。
図３に示されるように、所定の波長及び所定の温度、それぞれλ及びＴ、での黒体の熱放射Ｒcnは、次の式で示される。
Figure 0007464689000001
黒体の定義によれば、放射率εは、熱平衡で、吸収率αに等しくなる。
Figure 0007464689000002
ガラス壁（灰色体）の場合、図４に示されるように、全感知放射Ｍ（感知された全放射）の式は次のように記述される。
Figure 0007464689000003
 ここで、Ｒは熱放射であり、ρは反射した放射であり、Ｔｒは透過した放射である。
したがって、用いるスペクトル範囲において、すなわち、本発明に係る複数のセンサによって感知された波長間隔について、反射した放射は、容器から放出された放射の強度と比較して無視できるとみなされる。次いで、反射によって感知されたフラックスはゼロとみなされ、Ｆ＝ρ＝０となる。
Figure 0007464689000004
半透明体の場合、放射Ａｏが通過する厚さｅに応じて放射Ａの吸収率αを定義するランベルトベールの法則が考慮される。
Figure 0007464689000005
 ここで、Ａｏは入射放射であり、τは透過率である。
Figure 0007464689000006
 ここで、μ（λ，Ｔ）は、波長λ及び所定の温度Ｔ（Ｋ）についての吸収係数（ｍｍ-1）である。実際には、μ（λ，Ｔ）は、波長λを中心とした狭い波長域で積分された吸収係数である。
以下において、放射率の及び吸収率の温度に対する依存性は、本願の条件の分野、つまり選択されたガラス温度及び波長間隔については無視できるとみなされる。
所定の波長λに対する厚さｅ及び温度Ｔのガラス壁から放出された放射Ｒは次のように記述される。
Figure 0007464689000007
 ここで、上記壁の放射率は、方程式［６］に従って表される。
Figure 0007464689000008
本発明によれば、熱放射理論の適用は、容器の２つのガラス壁を考慮に入れることにつながる。実際、例えば容器の第１の壁の第１の側で考慮された測定点について、容器から受け取った放射は、測定点の側に位置する第１の壁の放射と、容器の内側に向かって放出されるとともに第１の壁を通過する、第２の反対側の壁の放射とを含む。そのため、図２に示されるように、厚さ及び温度に感度を持つ第１のスペクトルバンドλ１における容器の厚さｅ１及び温度Ｔ１を有する、第１の壁２1の感知された放射
Figure 0007464689000009
は、上記壁の熱放射
Figure 0007464689000010
及び透過した放射
Figure 0007464689000011
を含み、後者は、少なくとも部分的に壁２1に吸収され、そのため透過率
Figure 0007464689000012
を持ち、厚さｅ２及び温度Ｔ２を有する、第２の壁２2の熱放射
Figure 0007464689000013
である。同様に、厚さ及び温度に感度を持つ第１のスペクトルバンドλ１における容器の厚さｅ２及び温度Ｔ２を有する、第２の壁２2の感知された放射
Figure 0007464689000014
は、上記壁の熱放射
Figure 0007464689000015
及び透過した放射
Figure 0007464689000016
を含み、後者は、少なくとも部分的に壁２2に吸収され、そのため透過率
Figure 0007464689000017
を持ち、厚さｅ１及び温度Ｔ１を有する、第１の壁２1の放射である。上記において、波長λ１についての透過率
Figure 0007464689000018
及び
Figure 0007464689000019
は、方程式［６］に従って透過した壁の厚さに依存するが、温度の影響は無視できる。
同様に、図５に示されるように、厚さ及び温度に感度を持つ第２のスペクトルバンドλ２における容器の厚さｅ１及び温度Ｔ１を有する、第１の壁２1が受け取った放射
Figure 0007464689000020
は、波長λ２において上記壁から放出された熱放射、すなわち
Figure 0007464689000021
及び放射
Figure 0007464689000022
を含み、後者は、少なくとも部分的に壁２1に吸収され、そのため透過率
Figure 0007464689000023
を持ち、厚さｅ２及び温度Ｔ２を有する、第２の壁２2の放射である。同様に、厚さ及び温度に感度を持つ第２のスペクトルバンドλ２における容器の厚さｅ２及び温度Ｔ２を有する、第２の壁２2が受け取った放射
Figure 0007464689000024
は、上記壁の放射
Figure 0007464689000025
及び放射
Figure 0007464689000026
を含み、後者は、少なくとも部分的に壁２2に吸収され、そのため透過率
Figure 0007464689000027
を持つ、厚さｅ１及び温度Ｔ１を有する、第１の壁２1の放射である。
上記の熱放射理論を前提として、以下の方程式を記述することが可能である。
Figure 0007464689000028
Figure 0007464689000029
Figure 0007464689000030
Figure 0007464689000031
これらの方程式［９］、［１０］、［１１］、及び［１２］は、容器全体にわたって考慮された複数の放射に関し、つまり、それぞれ温度Ｔ１及びＴ２でエアギャップによって分離された厚さｅ１、ｅ２の２つの壁についてのものである。放射率は波長λ１とλ２について異なっている必要があることを思い出されたい。そうでない場合、もちろん上記の系は４つではなく２つの方程式しか持たない。
本発明は、４つの方程式［９］から［１２］から４つの未知数、つまり、２つの壁について厚さｅ１、ｅ２及びそれぞれ温度Ｔ１、Ｔ２を、複数の高温の容器を観察する複数の赤外線バイスペクトルカメラなどの測定手段によって提供された４つの放射測定値
Figure 0007464689000032
から知ることが可能であるという事実に基づいている。上記複数の方程式は、今しがた説明したように、放射についてのプランクの法則と透過率のランベルトベールの法則から導かれたものである。複数の容器の及び材料の、あるいはパラメータの識別又は校正方法の先験的な知識が、複数の容器の所定の生産についてこれらの方程式を正確に特定することにつながる。
本発明の実装を促進するために、１つの方法は、上記複数の方程式を単純化することを含み、これにより、複数の赤外線画像を分析するコンピュータを用いて、この方法の実施中に上記複数のパラメータの単純化された識別、及びリアルタイムでの高速化された計算が可能となる。したがって、以下では、複数の作用点の周辺で、そのため、選択された複数のスペクトルバンドについて、ガラスのスペクトル透過率について、複数の成形機械の出口における複数の容器の温度範囲について、そのため、３００～７００℃の間で、測定されるべき厚さの範囲、例えば０．５から５ｍｍの範囲について、放射率の、黒体放射の、及び吸収を伴う透過率の単純化された複数の関数を定義する。
方程式［７］によれば、壁から放出された放射、すなわちガラス壁への特定の放射は、次のようになる。
Figure 0007464689000033
本発明によれば、そして方程式［８］によれば、第１のスペクトルバンドλ１における放射率εは、半透明体の厚さの関数である。したがって、この放射率は１とは異なる。測定されるべき壁の厚さの値（例えば０．５から５ｍｍ）について、第１のスペクトルバンドλ１の放射率は、厚さのアフィン関数によって近似され、その複数のパラメータは、測定及び校正によって識別可能である。
Figure 0007464689000034
 ここで、係数ａ、ｂは波長λ１に依存する。
黒体の放射は、方程式［１］よりも単純な関数Ｇ（λ１，Ｔ）で記載される。用いる波長λ１について、より具体的には、λ１を中心とした用いるスペクトルバンドについて、Ｇ（λ１，Ｔ）＝Ｇ１（Ｔ）は温度のみの関数である。Ｇ１（Ｔ）は、プランクの法則から導出され、スペクトルバンドλ１についての黒体の放射の単純化されたモデルであって、例えばそれは、多項式関数、べき関数又は指数関数である。実際には、この関数Ｇ１は、収集網全体、特にセンサのスペクトル感度と、容器とセンサとの間に挿入された複数の光学部品の透過率とを考慮に入れている。関数Ｇ１の複数のパラメータ、例えば多項式の係数、指数、指数係数などは、適切な方法で、特に本発明に係る測定装置を校正する段階で経験に基づいて、特定される。いうまでもなく、第２の波長λ２についても同じように特定され、関数Ｇ（λ２，Ｔ）＝Ｇ２（Ｔ）である。
したがって、所定の波長で、又は波長λ１の周辺の所定のスペクトルバンドについて、ガラス壁から放出された放射Ｒの単純化されたモデルは、以下のように記述される。
Figure 0007464689000035
この式において、Ｇ１（Ｔ）の複数のパラメータ又は定数、及び係数ａ及びｂは、経験に基づいて、又は特にガラスの組成に応じて事前に、特定されうる。もちろん、波長λ２についての同じ壁の放射、及び厚さｅ２及び温度Ｔ２を有する他方の壁の放射は、同じように記述され、すなわち以下の通りである。
Figure 0007464689000036
Figure 0007464689000037
Figure 0007464689000038
Figure 0007464689000039
厚さｅ＝ｅ１又はｅ２の前壁による、後壁に由来する放射の透過率τは、以下の方程式［１９］において、所定の温度によって特定された作用点、おおむね第１の波長λ１の周辺を中心とした第１のスペクトルバンドで、かつ、測定されるべき厚さの範囲について、特に方程式［６］及び［１４］を使用して、線形化される。
Figure 0007464689000040
同様に、おおむねλ２を中心とした第２のスペクトルバンドについて、後壁による、前壁に由来する放射の減衰量は以下のようになる。
Figure 0007464689000041
係数ａ、ｂ、ｃ及びｄは、校正によって得られるか、又は適切な方法によって事前に知ることができる。それらは、作用点に、特に選択された波長λ１及びλ２に、そして、検査された複数の容器の温度区域に、及び測定されるべき厚さの範囲に依存する。
波長λ１について、放射
Figure 0007464689000042
は、第１の壁の総放射に、第１の壁の吸収によって変調された第２の壁の放射を加えたものに相当する。したがって、それは以下のように表すことができる。
Figure 0007464689000043
同様に、放射
Figure 0007464689000044
は、第２の壁の総放射に、第２の壁の吸収によって変調された第１の壁の放射を加えたものに相当する。したがって、それは以下のように表すことができる。
Figure 0007464689000045
同様に、波長λ２について、放射Ｎ12は、第１の壁の総放射に、第１の壁の吸収によって変調された第２の壁の放射を加えたものに相当する。したがって、Ｎ12は以下のように表すことができる。
Figure 0007464689000046
同様に、
Figure 0007464689000047
は以下のように表すことができる。
Figure 0007464689000048
本発明のこの第１の変形例において、第２のスペクトルバンドλ２が、その放射率が第１のスペクトルバンドλ１の放射率とは異なるが、厚さに依存するように選択される場合、方程式［９］、［１０］、［１１］及び［１２］は、それぞれ方程式［２１］、［２２］、［２３］及び［２４］に置き換えることができる。
補完的には、特に成形機械から出てくる複数の容器２によって提示される特徴のために、以下の検討事項を考慮に入れる必要がある。
特定された波長範囲において、ガラスの放射率は、３００から７００℃の範囲で変化する壁の温度にほとんど影響されないことにも留意されたい。この特定された波長範囲について、吸収係数（つまり放射率）は温度に依存しないか、あるいはこの依存性は無視できる程度である。そのため、スペクトル吸収係数μのみが吸収率を厚さに関連付け、同様に放射率を厚さに関連付ける。
本発明の１つの特徴によれば、第１のスペクトルバンドλ１は、ガラスの放射率が温度に依存しないこの波長範囲から選択される。これにより、方程式［７］及び［８］の適用が可能となる。
加えて、４，５００ｎｍを超える、好ましくは５，０００ｎｍを超える範囲において特定されたスペクトルバンドについて、ガラスの放射率は１に非常に近く、つまり近似的に１に等しいとみなされる。このスペクトルバンドについて、放射は黒体の放射に同化される。好ましい変形例によれば、第２のスペクトルバンドλ２は、吸収率も１に近く、言い換えるとガラスがこの波長範囲において不透明であるので、放射が厚さに依存せず、観察した壁が反対の面の放射を透過しないこの波長範囲において選択される。壁の各面について、このスペクトルバンドで感知された放射の式が推定され、すなわち、以下の通りである。
Figure 0007464689000049
Figure 0007464689000050
したがって、この変形例において、方程式［９］、［１０］、［１１］及び［１２］は、それぞれ方程式［２１］、［２２］、［２５］及び［２６］に置き換えることができる。放射が厚さに依存しない波長を使用するこの変形例は、未知数Ｔ１及びＴ２、つまり２つの壁の温度が方程式［２１］及び［２２］から直ちに生ずるので、４つの未知数を持つ４つの方程式の系を解くための計算を単純化する。
本発明によれば、第１のスペクトルバンドλ１は、第１のスペクトルバンドにおいて、ガラスによる放射の吸収率が、
第１の壁２1に由来する、容器２の第１の側から測定された放射が、第１の壁２1から放出された放射と、第２の壁２2から放出されるとともに吸収を伴いつつ第１の壁２1を透過した放射線との合計であり、それにより、合成された放射は、第１及び第２の壁の厚さ及び温度に依存し、
第２の壁２2に由来する、容器２の第２の側から測定された放射線が、第２の壁に２2よって放出された放射と、第１の壁２1から放出されるとともに吸収を伴いつつ第２の壁２2を透過した放射との合計であり、それにより、合成された放射は、第１及び第２の壁の厚さ及び温度に依存するようになっている、
ように選択される。
本発明は、放射の強度がガラス壁の厚さ及びガラス壁の表面温度に依存する第１のスペクトルバンドλ１での赤外線放射を測定することを提案することを理解されたい。本発明によれば、第１のスペクトルバンドλ１は、放射率が、ガラス壁の厚さに依存し、そのため１からは離れるが、測定されるべき十分な放射について不足のない大きさであるように選択される。さらに、この放射率がガラスの色合いによってほとんど変化しないことが求められる。そのため、この第１のスペクトルバンドλ１は、厚さが１から５ｍｍの範囲であって、ガラス温度がおおよそ４５０℃、より広くは３００から７００℃の範囲の場合、放射率が、白色ガラスについては、例えば（約）０．３から０．７の範囲であるように選択される。緑色又は琥珀色のガラスにおいて同じ厚さ及び同じ温度の場合の放射率は、おおよそ同じ値にあることに留意されたい。
さらに、この第１のスペクトルバンドλ１は、前面による吸収を伴う、後面に由来する放射の透過率を得るように選択される。これにより、実際、方程式［１０］及び［１１］において、それぞれ透過率
Figure 0007464689000051
及び
Figure 0007464689000052
は１に等しくないため、減衰量はゼロではない。ゼロ減衰量は、標準の容器には当てはまらない。減衰量がゼロであると、２つの壁の区別なしで２つの壁の厚さの合計ｅ１＋ｅ２のみが測定されることになる。逆にいえば、吸収率の総計が、
Figure 0007464689000053
又は
Figure 0007464689000054
である場合、これはガラスが第１のスペクトルバンドで不透明であることを意味する。この場合、厚さにかかわらず、この第１のスペクトルバンドにおいて、前壁の表面温度のみが測定される。
第１のスペクトルバンドλ１において容器から放出された放射は、１，１００ｎｍから２，６００ｎｍの範囲から選択されうることに留意されたい。ただし、この範囲は、緑色ガラス又は琥珀色ガラス容器には適しているが、この範囲において白色（透明）ガラスの放射率は非常に小さいので、白色ガラス容器には適していない。
本発明によれば、第１のスペクトルバンドλ１は、２，８００ｎｍから４，０００ｎｍの範囲、好ましくは３，０００ｎｍから４，０００ｎｍの範囲から選択される。この好ましい第１のスペクトルバンドは、白色ガラスを含む多くのガラスの色合いについて作用するように選択される。
上記で示したように、第２のスペクトルバンドλ２は、ガラスによる放射の吸収率が第１のスペクトルバンドλ１のそれとは異なるように選択される。選択された第１のスペクトルバンドλ１の放射率は、０．３から０．７の範囲であることを思い出されたい。図５に示される第１の変形例によれば、第２のスペクトルバンドλ２もまた、一方では、第１の壁２1に由来する、容器の第１の側から測定された放射が、第１の壁２1から放出された放射と、第２の壁２2から放出されかつ第１の壁を透過した放射との合計であり、他方では、第２の壁２2に由来する、容器の第２の側から測定された放射が、第２の壁２2から放出された放射と、第１の壁２1から放出されるかつ第２の壁２2を透過した放射との合計であり、合成された放射は、第１及び第２壁の厚さ及び第１及び第２壁の温度に依存するように選択される。
この第１の変形例によれば、第２のスペクトルバンドλ２において容器から放出された放射は、１，１００ｎｍから２，６００ｎｍの範囲から選択される。この変形例では、透過率が大きく、そして、放射率は、一部のガラスについては小さい可能性があり、通常は、４５０℃でガラスの厚さが１から５ｍｍの場合は０．１未満である。赤外線信号が制限されているため、これらのガラスの色合いについては厚さの測定精度が不十分な可能性がある。
図６に示される第２の好ましい変形例によれば、第２のスペクトルバンドλ２は、ガラスによる放射の吸収率が、一方では、第１の壁２1に由来する、容器の第１の側Ｉから測定された放射が、第１の壁２1の表面からのみ放出された放射であり、他方では、第２の壁２2に由来する、容器の第２の側ＩＩから測定された放射が、第２の壁の表面からのみ放出された放射であるように選択され、放射は、温度にのみ依存する。
そのため、第２のスペクトルバンドにおいて容器の第１の壁から放出された放射
Figure 0007464689000055
は、表面温度にのみ感度を持つ。同様に、第２のスペクトルバンドにおいて容器の第２の壁から放出された放射
Figure 0007464689000056
は、表面温度にのみ感度を持つ。
この好ましい変形例によれば、第２のスペクトルバンドλ２は、４，５００ｎｍを超える範囲、好ましくは５，０００ｎｍを超える範囲から選択される。第２のスペクトルバンドλ２は、放射率が１に近くなるように、つまり黒体の放射率に近くなるように選択される。これは、放射率が例えば０．９を越えるように、このスペクトルバンドにおけるガラスによる放射の吸収率が大きいことを意味する。第１の面及び第２の面について第２のスペクトルバンドλ２において感知された放射Ｎ１、Ｎ２は、プランクの法則、又は方程式［２５］及び［２６］によって示されるような、本発明Ｇ（Ｔ１）及びＧ（Ｔ２）に係る近似関数によってかなり忠実に表される。
４，５００ｎｍを超える、好ましくは５，０００ｎｍを超える範囲で選択された第２のスペクトルバンドλ２を有するこの好ましい変形例によれば、２，８００ｎｍから４，０００ｎｍの範囲、好ましくは３，０００ｎｍから４，０００ｎｍの範囲で第１のスペクトルバンドλ１を同時に選択することが有利である。これにより、ＭＷＩＲ（中赤外）の、好ましくは非冷却のセンサタイプの全く同一のセンサ技術を使用するように、２つのスペクトルバンドλ１及びλ２において複数の画像を測定又は生成することが可能になる。ここでの冷却センサとは、複数の極低温タイプの冷却システムを備えたＳＯＦＲＡＤＩＲ社又はＬＹＮＲＥＤ社によって販売されているようなＭＷＩＲ又はＬＷＩＲセンサを指す。もちろん、本発明に係る複数のＭＷＩＲカメラは、放射の保護のための解決策（冷却されたエンクロージャ、天窓、スクリーン）、及び、例えば、水回路、強制換気、ペルティエ効果セル、ヒートパイプ、ラジエータなどの冷却及び／又は放熱のための解決策を備える。
通常、第１のスペクトルバンドλ１は、３，０００ｎｍから４，０００ｎｍの範囲から選択され、第２のスペクトルバンドλ２は、４，５００ｎｍを超える範囲から選択される。有利には、第１のスペクトルバンドλ１は、おおよそ３，６００ｎｍのオーダーの波長値を中心として選択され、第２のスペクトルバンドλ２は、おおよそ４，７００ｎｍのオーダーの波長値を中心として選択される。
本発明によれば、バイスペクトル赤外線カメラ１１～１４は、システム１５によって駆動され、それにより、容器の第１の側Ｉから、第１のスペクトルバンドλ１及び同時に第２のスペクトルバンドλ２における第１の壁２1に由来する放射の強度と、容器の第２の側ＩＩから、第１のスペクトルバンドλ１及び同時に第２のスペクトルバンドλ２における第２の壁２2に由来する放射の強度とを測定する。そのため、各容器２について、本発明は、第１のスペクトルバンドにおいて、２つの対向する壁から受け取った放射の強度の少なくとも２つの測定値と、第２のスペクトルバンドにおいて、２つの対向する壁からの放射の強度の少なくとも２つの測定値とを測定することを目的とする。１つの有利な特徴によれば、本発明は、放射線測定として、複数の容器の壁の複数の一次元又は二次元画像を生成することを目的とする。そのため、バイスペクトル赤外線カメラ１１、１４はそれぞれ、各容器について、その観察視野に位置する容器壁の放射の少なくとも２つの赤外線画像を提供する。１つの変形例によれば、２つのバイスペクトル赤外線カメラ１１、１２は、各容器について、第１のスペクトルバンドにおける赤外線放射の少なくとも２つの画像及び第２のスペクトルバンドにおける赤外線放射の少なくとも２つの画像を提供する。４つのバイスペクトル赤外線カメラ１１、１４を実施する別の変形例によれば、容器の壁が全体として２つのスペクトルバンドで表されるように、赤外線放射の８つの画像が得られうる。この場合、観測された視野は、各カメラが容器の外周の少なくとも４分の１を測定するようになっている。
対向するバイスペクトルカメラの３つのペアを用いて、視界の重なりを増加させることも考えられうる。より一般的には、複数のカメラの配列は、複数の容器の外周を完全に観察するために、複数の容器の形状及び間隔に基づいていかようにも設定することができ、それは、当業者の慣習に従って、そして特に低温部門における複数のインライン検査システムの構造に応じて、容器の形状が、円形の水平な（円錐形の本体又は標準の円柱）又は長方形の、多角形の平面な断面などによって特徴付けられるか否かにかかわらない。
本発明の別の特徴によれば、コンピュータ１６により、第１及び第２のスペクトルバンドにおける第１の壁２1に由来する放射の強度の測定値と、第１及び第２のスペクトルバンドにおける第２の壁２2に由来する放射の強度の測定値とから、第１のスペクトルバンドにおける放射の強度において、一方の壁から放出された放射と、吸収を伴いつつ透過しかつ他方の正反対側の壁に由来する放射とを計算に入れることによって、少なくとも第１の壁２1の厚さｅ１及び第２の壁２2の厚さｅ２を特定することが可能である。
そのため、第１の壁２1の厚さｅ１及び第２の壁２2の厚さｅ２は、一般方程式［９］、［１０］、［１１］及び［１２］、又はより具体的には、それらを単純化した式［２１］、［２２］、［２３］及び［２４］、又はさらには、放射率が１に近くなるように第２の波長が選択された場合には［２１］、［２２］、［２５］及び［２６］に従って、放射強度の４つの測定値から特定される。４つの未知数を持つこの４つの連立方程式は、少なくとも線形化バージョンで解かれるが、測定精度を高めるために必要に応じてより複雑なモデルを用いることでも解かれる。
第２のスペクトルバンドλ２が温度にのみ依存する好ましい変形例によれば、厚さ及び場合によって温度は、連立方程式［２１］、［２２］、［２５］及び［２６］から特定される。
この好ましい変形例については、一方では、放射の強度が壁の厚さ及び表面温度に依存する第１のスペクトルバンドで、他方では、放射の強度が表面温度にのみ依存する第２のスペクトルバンドで、赤外線放射が測定されることを思い出されたい。そのため、温度情報は「信号から差し引かれ」うる。
放射の４つの独立した測定値から、そして、第１のスペクトルバンドにおいて、各面で感知された放射における反対側の面の影響を考慮することによって、第１の面の厚さｅ１、第２の面の厚さｅ２、及び任意に、第１の面の温度Ｔ１及び第２の面の温度Ｔ２を推定することが可能である。この計算を実行するために、４つの放射測定値と４つの最終測定値とを、つまり２つの厚さ測定値と２つの温度測定値とをリンクさせる数学モデルが使用される。
この数学的モデルは、経験的又は分析的でありうる。それは、定数の設定及び上記モデルの線形化を可能にする一部の動作条件についてのみ有効な場合がある。もちろん、方程式［１５］及び［１９］に対してなされた単純化は、本発明に必須ではなく、単純化は、単に上記計算のより容易でより安価な実施を可能にする。分析モデルはいうまでもなくより複雑であって、より正確な測定を可能にし、複数の容器の組成、平均温度、又は形状を考慮しうる。数学的モデルはまた、ガラス厚さの分布及び温度の分布を特徴として有する、容器の３Ｄ形状を記述可能な幾何モデルを含みうる。例えば、単純な円錐タイプの製品について、本体の表面は、その各点が単位ｍｍの厚さ及び単位Ｋの温度を有する円錐であるとよい。
上記記載からは、本発明に係る設備１は、バイスペクトル赤外線カメラ１１～１４を含むように見える。複数の非平面イメージセンサは、複数の非平面画像から本発明を実行するために不都合なく採用されうるが、上記記載は、複数の平面センサを想定しており、形成画像という用語は、一般に、１つの物体又は１つの場所の、この場合は少なくとも容器の壁の一部の、１つの平面画像を意味する。
カメラごとに複数のセンサがある場合、それらを組み立てるための方法は複数ある。以下では、上流及び下流により、１つのセンサに到達するように容器に起因する光の経路の方向で収集されかつ処理された複数の放射ビーム上に置かれた複数の光学要素の位置が特定される。
本発明の第１の変形例によれば、バイスペクトル赤外線カメラは、例えば図７、８に示されるように、
ビームスプリッタ２０と、ここで、その下流で光線は２つの別個の下流ビームに分離され、
ビームスプリッタ２０の下流で、１つ又は２つの画像平面に設置された２つの別個のセンサ２１、２２（図７）又は２つのセンサ部分（図８）と、ここで、それぞれは２つの別個の下流ビームのうちの１つを受け取り、第１のセンサ又は第１のセンサ部分は、第１のスペクトルバンドにおいて第１の放射ビームを受け取り、第２のセンサ又は第２のセンサ部分は、第２のスペクトルバンドにおいて第２の放射ビームを受け取り、
各画像平面上の光学的共役、すなわち各センサ又はセンサ部分、により、第１のスペクトルバンド及び第２のスペクトルバンドのそれぞれにおいて容器の光学画像Ｋ1、Ｋ2を形成するレンズ２３によって、スプリッタ２０の上流又は下流に形作られている第１及び第２のビームと、
例えば、それぞれ第１のスペクトルバンド及び第２のスペクトルバンドを選択するバンドパスタイプの１つ又は複数の光学フィルタ２５、２６によってフィルタリングされている第１及び／又は第２のビームと、
を備える。
少なくとも２つの別個のセンサ２１、２２（図７）又はセンサ部分（図８）は、それぞれが、各容器から、少なくとも２つの別個の赤外線波長バンドで感知された放射Ｍ又はＮの光学画像Ｋ1、Ｋ2を変換したものに対応するデジタル画像を供給する。
ビームスプリッタ２０は、例えば、プリズム、ブレード、又はスプリッタキューブである。それは、２つの異なる方向に２つの下流光学ビームに沿って上流光学ビームを偏向させる光学部品である。
リニアセンサ部分とは、並置された複数の感光性素子の列である。リニアセンサ部分の収集又は読み取りにより、単一のデジタル画像列が提供される。また、移動する複数の容器の検査中、単純かつ公知の走査方法によって、リニアセンサ部分の平面視野を通過する容器の二次元画像を再現するために、連続する複数のデジタル画像列を取得することが知られている（ｎｂ平面視野＝センサ列及び光学的中心によって定義される＝扇型視野）。もちろん、変位又は移動ベクトルは、リニアセンサ部分の方向に平行ではない。複数の感光性素子の単一の列を含むリニアセンサが市場に出回っている。並置された複数の感光性素子の複数の列を含み、かつ、異なる複数の列からの情報の組み合わせである複数のデジタル画像列のみを信号として提供するセンサもある。最後に、マトリックスセンサは、センサの別個の列に由来する１つ又は２つ以上のデジタル画像列のみを取得するように、かつ、経時的に並置されたこれらの別個の列から、異なる複数の位置に対応する、時間的に分離された、移動する容器の１つ又は２つ以上の２Ｄ画像を走査することによって得るように、駆動されうる。言い換えると、マトリックスセンサは、１つ又は２つ以上のリニアセンサとして使用でき、経時的に複数のデジタル画像列を提供する。リニアセンサ部分の概念は、両方の方法をカバーする。
本発明の第２の変形例によれば、各バイスペクトル赤外線カメラは、例えば図９に示されるように、
センサ平面上の光学的共役により、容器が通過する視野の光学画像Ｋ3を形成するレンズ２３と、
２つの別個のリニアセンサ部分４１、４２と、ここで、２つのリニアセンサ部分４１、４２は、レンズ２３の視野での容器の移動中に、２つのリニアセンサ部分のそれぞれを用いて走査画像が生成されるように配置された垂直である自身の支持線ｓ1、ｓ2を有し、
第１のスペクトルバンドにおける第１の放射ビーム部分３１を受け取る第１のリニアセンサ部分４１と、
第２のスペクトルバンドにおける第２の放射ビーム部分３２を受け取る第２のセンサ部分４２と、
第１のスペクトルバンド及び第２のスペクトルバンドを選択するために、上記レンズと２つのリニアセンサ部分４１、４２との間の光ビームの経路上に配置された少なくとも１つの光学フィルタ４５と、
を備える。
このバージョンでは、ビームスプリッタ２０は必要ないことに留意されたい。
このように、容器は、レンズ２３の視野を通過した後、２つのリニアセンサ部分のそれぞれの視野を通過する。走査することにより、容器の２つの二次元画像が２つの選択された波長で得られる。
１つの有利な実施形態は、単一の二次元センサ４３を使用することであって、それは、図９に示されるように、センサの一部のみをカバーする少なくとも１つの光学フィルタの後ろに配置される。もう１つの方法は、画像平面に２つのリニアセンサを配置することを含む。
もちろんこの第２の変形例は、レンズ２３の視野での容器の移動中に、その二次元画像が、所定の点で、部分的に第１のセンサ部分４１に、部分的に第２のセンサ部分４２に、形成されることを妨げるものはない。
すべての変形例において、場合によっては、これらの２つのスペクトルバンドを選択するために２つの光学フィルタが使用される。光学フィルタとしてバンドパスフィルタを選択すると有利な場合がある。
２つのセンサ部分が同一の技術を有し、これによりそれぞれが同じ固有のスペクトル応答又は感度を持っている場合にのみ、少なくとも１つのフィルタが必要であることは明らかである。
第２のスペクトルバンドλ２が４，５００ｎｍを超える、好ましくは５，０００ｎｍを超える範囲で選択され、かつ、第１のスペクトルバンドλ１が２，８００ｎｍから４，０００ｎｍの範囲、好ましくは３，０００ｎｍから４，０００ｎｍの範囲で選択される１つの好ましい変形例によれば、上記で説明したような冷却システムを必要としないＭＷＩＲ（中赤外）センサタイプの１つ又は２つのセンサが、上記センサとして使用されうる。これにより、単一のセンサを備える図８及び９に示される変形例を実行することが可能となる。図７に示されるように、２つのセンサを含む変形例を実現するために、同一の技術からなる２つのセンサを使用すると、特に２つのセンサが同じ視野に対して同じ解像度を持ち、一般的でかつ簡素化された駆動手段を用いて、同期させるようにすることで、実装が簡素化される。
各バイスペクトル赤外線カメラに含まれるセンサは、例えば１９６又は３００ＫでのＰｂＳｅセンサ又はマイクロボロメータに基づいている。
もちろん、本発明は、上述したバイスペクトルカメラの実施形態に限定されない。

Claims (13)

  1. 成形キャビティから出てくる複数の高温ガラス容器（２）の厚さを測定するための方法であって、
    前記容器の互いに正反対側にある第１の側（Ｉ）及び第２の側（ＩＩ）から前記容器（２）から放出された放射を測定し、それにより、前記第１の側に沿って配置された前記容器の第１の壁（２1）及び前記第２の側に沿って配置された前記容器の正反対側の第２の壁（２2）から放出された放射を計算に入れることを選択することと、
    ２，８００ｎｍから４，０００ｎｍの範囲における第１のスペクトルバンド（λ１）で、かつ第２のスペクトルバンド（λ２）で前記容器（２）から放出された放射を測定することを選択することと、ここで、これらの２つのスペクトルバンドは別個のものであって、かつ、
    一方では、前記ガラスによる放射の吸収率が、前記複数の容器の温度に対して前記２つのスペクトルバンドで異なり、
    他方では、少なくとも前記第１のスペクトルバンド（λ１）で、前記ガラスによる放射の吸収率が、
    前記第１の壁に由来する、前記容器の第１の側（Ｉ）から測定された放射が、前記第１の壁（２1）から放出された放射と、前記第２の壁（２2）から放出されるとともに吸収を伴いつつ前記第１の壁（２1）を透過した放射との合計であり、合成された放射は、前記第１及び第２の壁（２1、２2）の厚さ及び温度に依存し、
    前記第２の壁（２2）に由来する、前記容器の第２の側（ＩＩ）から測定された放射が、前記第２の壁（２2）から放出された放射と、前記第１の壁（２1）から放出されるとともに吸収を伴いつつ前記第２の壁（２2）を透過した放射との合計であり、合成された放射は、前記第１及び第２の壁（２1、２2）の厚さ及び温度に依存するようになっている、
    ように選択され、
    前記容器の前記第１の側（Ｉ）から、前記第１のスペクトルバンド（λ１）及び前記第２のスペクトルバンド（λ２）における前記第１の壁（２1）に由来する放射の強度と、前記容器の前記第２の側（ＩＩ）から、前記第１のスペクトルバンド（λ１）及び前記第２のスペクトルバンド（λ２）における前記第２の壁（２2）に由来する放射の強度とを同時に測定することと、
    前記第１及び第２のスペクトルバンドにおける前記第１の壁に由来する放射の強度の測定値と、前記第１及び第２のスペクトルバンドにおける前記第２の壁に由来する放射の強度の測定値とから、前記第１のスペクトルバンドにおける放射の強度において、一方の壁から放出された放射と、吸収を伴いつつ通過しかつ他方の正反対側の壁に由来する放射とを計算に入れることによって、少なくとも前記第１の壁の厚さ及び前記第２の壁（２2）の厚さを特定することと、
    を含む方法。
  2. 前記第２のスペクトルバンド（λ２）において、前記ガラスによる放射の吸収率は、前記第１のスペクトルバンド（λ１）の放射の吸収率とは異なっており、一方では、前記第１の壁（２1）に由来する、前記容器の前記第１の側（Ｉ）から測定された放射は、前記第１の壁（２1）から放出された放射と、前記第２の壁（２2）から放出されかつ前記第１の壁（２2）を透過した放射との合計であり、他方では、前記第２の壁（２2）に由来する、前記容器の前記第２の側から測定された放射は、前記第２の壁（２2）から放出された放射と、前記第１の壁（２1）から放出されかつ前記第２の壁を透過した放射との合計であるようになっており、合成された放射は、前記第１及び第２の壁の厚さ及び前記第１及び第２の壁の温度に依存する、
    請求項１に記載の方法。
  3. 前記第１の壁（２1）の温度（Ｔ1）及び前記第２の壁（２2）の温度はまた、前記第１及び第２のスペクトルバンドにおける前記第１の壁（２1）の放射の強度の測定値と、前記第１及び第２のスペクトルバンドにおける前記第２の壁（２2）の放射の強度の測定値とから、前記第１のスペクトルバンドにおける放射の強度において、吸収を伴いつつ透過しかつ反対側に位置する壁に由来する放射を計算に入れることによって特定される、
    請求項１又は２に記載の方法。
  4. ３，０００ｎｍから４，０００ｎｍの範囲の前記第１のスペクトルバンド（λ１）において前記容器から放出された放射を測定することが選択される、
    請求項１から３のいずれか一項に記載の方法。
  5. 前記第２のスペクトルバンド（λ２）において、前記ガラスによる放射の吸収率は、一方では、前記第１の壁（２1）に由来する、前記容器の前記第１の側（Ｉ）から測定された放射が、前記第１の壁（２1）の表面からのみ放出された放射であり、他方では、前記第２の壁（２2）に由来する、前記容器の前記第２の側（ＩＩ）から測定された放射が、前記第２の壁（２2）の表面からのみ放出された放射であるようになっており、前記放射は温度にのみ依存する、
    請求項１から４のいずれか一項に記載の方法。
  6. 前記第２のスペクトルバンド（λ２）における前記第１の壁（２1）の放射の強度の測定値と、前記第２のスペクトルバンド（λ２）における前記第２の壁（２2）の放射の強度の測定値とのそれぞれから前記第１の壁の温度及び前記第２の壁の温度（Ｔ1、Ｔ2）が特定される、
    請求項５に記載の方法。
  7. １，１００ｎｍから２，６００ｎｍの範囲の前記第２のスペクトルバンド（λ２）において前記容器から放出された放射を測定することが選択される、
    請求項１から４のいずれか一項に記載の方法。
  8. ４，５００ｎｍを超える範囲、好ましくは５，０００ｎｍを超える範囲の前記第２のスペクトルバンド（λ２）において前記容器から放出された放射を測定することが選択される、
    請求項５又は６に記載の方法。
  9. 前記放射は、少なくとも２つのバイスペクトル赤外線カメラ（１１、１２－１３、１４）を使用して同時に測定され、ここで、各カメラは、各容器について、その観察視野に位置する前記容器の壁の放射の少なくとも２つの赤外線画像を提供する、
    請求項１から８のいずれか一項に記載の方法。
  10. 成形キャビティ（４）から出てきて並進経路（Ｆ）に沿って移動する複数の高温ガラス容器（２）の壁の厚さを測定するための設備であって、
    前記容器の第１の側（Ｉ）に位置する前記容器（２）の第１の壁（２1）及び正反対側の第２の側に位置する前記容器の第２の壁（２2）から放出された放射を計算に入れるために、前記複数の容器の前記経路（Ｆ）の両側に互いに正反対側に配置された少なくとも第１（１１）及び第２（１２）のバイスペクトル赤外線カメラと、ここで、各カメラ（１１、１２）は、２，８００ｎｍから４，０００ｎｍの範囲の第１のスペクトルバンド（λ１）で、かつ第２のスペクトルバンド（λ２）で、その観測視野に位置する前記容器の壁の放射の２つの赤外線画像を提供し、これらの２つのスペクトルバンドは、別個のものであり、かつ、
    一方では、前記ガラスによる放射の吸収率が、前記複数の容器の温度に対して前記２つのスペクトルバンド（λ１、λ２）で異なり、
    他方では、少なくとも前記第１のスペクトルバンド（λ１）で、前記ガラスによる放射の吸収率が、
    前記第１の壁（２1）に由来する、前記容器の第１の側から測定された放射が、前記第１の壁（２1）から放出された放射と、前記第２の壁（２2）から放出されるとともに吸収を伴いつつ前記第１の壁（２1）を透過した放射との合計であり、合成された放射は、前記第１及び第２の壁の厚さ及び温度に依存し、
    前記第２の壁（２2）に由来する、前記容器の第２の側（ＩＩ）から測定された放射が、前記第２の壁（２2）から放出された放射と、前記第１の壁（２1）から放出されるとともに吸収を伴いつつ前記第２の壁（２2）を透過した放射との合計であり、合成された放射は、前記第１及び第２の壁（２1、２2）の厚さ及び温度に依存するようになっている、
    ように選択され、
    前記第１のカメラ（１１）で、前記第１のスペクトルバンド（λ１）及び前記第２のスペクトルバンド（λ２）における前記第１の壁（２1）の放射の強度を測定する２つの画像と、前記第２のカメラ（１２）で、前記第１のスペクトルバンド（λ１）及び前記第２のスペクトルバンド（λ２）における前記第２の壁（２2）の放射の強度を測定する２つの画像とを同時に取得するように、前記バイスペクトル赤外線カメラ（１１、１２）の動作を駆動するためのシステム（１５）と、
    前記第１（λ１）のスペクトルバンドにおける前記第１の壁（２１）に由来する放射の強度の測定値と、前記第２（λ２）のスペクトルバンドにおける前記第１の壁（２1）に由来する放射の強度の測定値とをそれぞれ提供する２つの画像と、前記第１及び第２のスペクトルバンドにおける前記第２の壁の前記２つの画像とを分析することにより、前記第１のスペクトルバンドにおける放射の強度において、一方の壁から放出された放射と、吸収を伴いつつ透過しかつ反対側に位置する壁に由来する放射とを計算に入れることによって、少なくとも前記第１の壁（２1）の厚さ及び前記第２の壁（２2）の厚さを特定するように構成されたコンピュータ（１６）と、
    を含む設備。
  11. バイスペクトラル赤外線カメラ（１１－１４）を含むことを特徴とし、前記バイスペクトラル赤外線カメラは、
    ビームスプリッタ（２０）と、ここで、その下流で、光線は２つの別個の下流ビームに分離され、
    前記ビームスプリッタ（２０）の下流で、１つ又は２つの画像平面に設置された２つの別個のセンサ（２１、２２）又は２つのセンサ部分と、ここで、それぞれは前記２つの別個の下流ビームのうちの１つを受け取り、第１のセンサ又は第１のセンサ部分は、前記第１のスペクトルバンドにおいて第１の放射ビームを受け取り、第２のセンサ又は第２のセンサ部分は、前記第２のスペクトルバンドにおいて第２の放射ビームを受け取り、
    各画像平面上の光学的共役により、前記第１のスペクトルバンド及び前記第２のスペクトルバンドのそれぞれにおいて前記容器の光学画像（Ｋ1、Ｋ2）を形成するレンズ（２３）によって前記スプリッタ（２０）の上流又は下流に形作られている第１及び第２のビームと、
    前記第１のスペクトルバンド及び前記第２のスペクトルバンドをそれぞれ選択する１つ又は複数の光学フィルタ（２５、２６）によってフィルタリングされている前記第１及び／又は前記第２のビームと、
    を含む、
    請求項１０に記載の設備。
  12. 各バイスペクトル赤外線カメラは、
    センサ平面上の光学的共役により、容器が通過する視野の光学画像（Ｋ3）を形成するレンズ（２３）と、
    ２つの別個のリニアセンサ部分（４１、４２）と、ここで、前記２つのリニアセンサ部分は、レンズ（２３）の視野での容器の移動中に、前記２つのリニアセンサ部分のそれぞれを用いて走査画像が生成されるように配置された垂直である自身の支持線（ｓ1、ｓ2）を有し、
    前記第１のスペクトルバンドにおける第１の放射ビーム部分（３１）を受け取る前記第１のリニアセンサ部分（４１）と、
    前記第２のスペクトルバンドにおける第２の放射ビーム部分（３２）を受け取る前記第２のセンサ部分（４２）と、
    前記第１のスペクトルバンド及び前記第２のスペクトルバンドを選択するために、前記光ビームの経路上に配置された少なくとも１つの光学フィルタ（４５）と、
    を備える、
    請求項１０に記載の設備。
  13. 前記光学フィルタ（２５、２６、４５）は、２，８００ｎｍから４，０００ｎｍの範囲における前記第１のスペクトルバンド、及び４，５００ｎｍを超える範囲、好ましくは５，０００ｎｍを超える範囲の第２のスペクトルバンドを選択する、
    請求項１１又は１２に記載の設備。
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