JP4372354B2 - レーザ射出の微細化用の自己適応性フィルタ - Google Patents

Description

【０００１】
本発明は、レーザータイプのコヒーレンス光放射源に関する。本発明は、より具体的には前記放射源の長手方向および／または横断方向のモード数の低減（スペクトルの微細化及び／又は空間の微細化）に関する。
【０００２】
レーザーの輝線の幅を縮小するために、リオ（Lyot）のフィルタ及びファブリ・ペロー（Fabry-Perot）のフィルタのような一種の調整を必要とする選択的要素が公知技術中に提案されている。
【０００３】
公開され、或いは、特許化されているスペクトル微細化装置が幾つかある。例えば、従来技術の中では、半導体レーザーから放射される波長λｅと光の出力を制御あるいは調整するための装置を記載した欧州特許ＥＰ２８４９０８が知られている。レーザーによって放射される光の出力は、少なくとも部分的には光電式検出装置と、波長に関して選択性を有する少なくとも一つの光学的フィルタ装置に送られる。この光学的フィルタ装置に送られた出力の一部は、別の光電式検出装置に伝えられる。この技術水準によれば、半導体レーザー、フィルタ装置及び検出器は共通の基盤に一体化されている。一体化されたフィルタ装置は、ブラッグ（Bragg）格子によって、或いは、方向性カプラーまたは干渉フィルタによって、或いは、伝えられる出力の伝播方向に互いに前後に配置された２つまたは複数のブラッグ格子、及び／或いは、方向性光学カプラー、及び／或いは、干渉フィルタによって形成されたアセンブリによって構成されている。
【０００４】
従来技術中には、レーザーキャビティ（発振器）内に配置された波長選択性の、但し、自己適応性でない装置が提案されている。Electron.Lett.27、183(1991)に見られる「82 nm of continuous tunability for an external cavity semiconductor laser」の記事には、従来の回折格子を用いた伸張型キャビティ内のダイオードレーザーの微細化と安定化のプロセスが記載されている。回折格子は、伸張型空キャビティの波長選択の要素である。微細化に貢献する２つの因子は、格子の分散と放射光のShalow-Townesの幅を縮小する伸張型キャビティの長さである。
【０００５】
ブラッグ格子を活動領域内に一体化したＤＦＢ（フィードバック分布）型、或いはブラッグ格子をキャビティミラーとして一体化したＤＢＲ（ブラッグ反射板分布）型のダイオードレーザーも同様に知られている。これらのブラッグのミラーは自己適応性ではない。
【０００６】
従来技術の中では、外部キャビティによるレーザーのスペクトル安定化のための種々の解決方法が知られている。米国特許ＵＳ４９０７２３７号公報は、特殊な共振周波数を備えた外部キャビティによるダイオードレーザーの安定化方法を記載している。外部キャビティの出力ビームの一部がレーザーのキャビティ内に再入射されている。
【０００７】
また、従来技術の中では、自己適応性の微細化のための外部システムが知られている。Appl.Phys.B65、329(1997)に見られる「ＢａＴｉＯ３：Ｃｏによって刺激した光屈折性背面分散相融合体に接合されたＡｌＧａＩｎＰダイオードレーザーの波長安定型狭小スペクトル幅発振」の記事は、反射によるブラッグ格子の波長選択性を利用した相融合型ミラーを用い、ビームの一部がレーザーのキャビティ内に再入射されたレーザーについて記している。この装置は、キャビティ外に配置された結晶を有する。従って位相の関係は固定されている。
【０００８】
また、環状キャビティ型のレーザー装置について記した特許ＥＰ４３３１２２号公報も知られている。これは、主レーザーから主レーザーと同じ干渉特性を備えた隷属レーザーへの光の入射に関する。隷属レーザーから主レーザーへの戻りは全く無いので、感光材料の存在は主レーザーのスペクトル特性を変更しない。
【０００９】
Opt.Lett.17、481、(1992)で刊行された「光反射型２ビームカップリングによるレーザー周波数帯幅の減縮」の記事は、レーザーのキャビティから出たビームによって作られた光反射型格子による、レーザーから発したビーム周波数の濾波について記している。
【００１０】
文献、OPTICS LETTERS、第１２巻、２号、１９８７年２月１日、１１７−１１９頁、著者Whitten et al.『キャビティ内感光要素を備えた連続波色素レーザーにおけるモード選択』は、リニアな共振キャビティとこの共振キャビティ内に配置された増幅媒体の他に、自己適応性のスペクトル的及び／又は空間的フィルタを形成するために、共振キャビティ内に配置されたダイナミック感光材料とを有する放射光源について記している。
【００１１】
従来技術の装置は種々の不都合を有する。例えば温度変動の理由による長さの変化等、キャビティの特性が変動した時、従来技術の或る装置の提案している干渉フィルタの効果は低下する。
【００１２】
外部手段を用いることによる解決方法は、しばしば微妙な調整を必要とし、機械的応力に対して敏感である。
【００１３】
これらの不都合を解消するために、本発明は、最も一般的な意味において、内部に増幅媒体が配置された共振キャビティ（レーザー、ＯＰＯとも呼ばれる光学的パラメトリック発振器、．．．等）内に形成されるコヒーレンス光放射源に関しており、ダイナミック感光材料が前記キャビティ内の他の要素と共に自己適応性のスペクトルフィルタ及び／又は空間フィルタを形成することを特徴としている。
【００１４】
従って、本発明はコヒーレンス光放射源内に、自己適応性で安定したスペクトル的及び／又は空間的な微細化を実現するキャビティ内光学装置を組み込んだ点を特徴としている。
【００１５】
本発明は、キャビティにおける波の構造によって、ダイナミックな感光材料に格子を書き込むことに基づく。然るべく選択されたキャビティ内の一つ又は複数のミラーに付随したこの格子の波長選択性は、自動的に適応化されたフィルタを実現し、従って、複数のモード間の競合を用いれば、波長変化の既存の可能性は維持したまま、放射光の時間的および空間的なコヒーレンス性を改善することができる。
【００１６】
このフィルタは、可能な各モードにおけるキャビティの損失を種々の要領で自動的に変調し、キャビティに単一の或いは少数のモードでのみ振動することを強いる。適応は、キャビティの振動ビームによる、ダイナミック感光材料内への格子またはホログラムの書き込みを介して実行される。この適応によって、干渉する格子（光の強度の空間的変化または光の偏光状態の変化）にのみ反応する選択されたダイナミック感光材料の特有の反応が得られる。より好ましくは、ダイナミック感光材料は光屈折性材料で構成されている。これらの材料は照明の勾配に敏感である。
【００１７】
屈折率、吸収、或いは異方性の変化が例えば物質の移動に基づくような他の材料も適している。このタイプの反応では、一つのモードに適応したホログラムの書き込みは、他のモードによって書き込まれたホログラムを抹消する。
【００１８】
他の好適なバリエーションによれば、ダイナミック感光材料は照明の特性（強度または偏光）の空間的な変化に敏感である。一つの特殊な実施形態によれば、ダイナミック感光材料は複数の薄膜によって形成されて共振キャビティ内に配置されることで、自己適応性のスペクトル的及び／又は空間的フィルタを形成する。
【００１９】
実施される第１形態によれば、キャビティはリニアなキャビティであり、ダイナミック感光材料は、拡散状態で機能する光屈折性材料によって形成されており、この光屈折性材料は、キャビティ内の出力鏡と協働して、ホログラムを書き込んだモードにおける最大反射性を示すファブリ・ペロー（Fabry-Perot）干渉計を形成する。キャビティはリニアなキャビティであり、ダイナミック感光材料は、誘導透過性を有する適切に配置された材料であることが有利である。
【００２０】
実施される第２形態によれば、前記キャビティは環状のレーザーキャビティであり、ダイナミック感光材料は交差する２本のビームの交差地点に配置されている。一つの実施例によれば、ダイナミックな光屈折性材料はチタン酸バリウムの結晶によって構成されている。
【００２１】
本発明の主な利点は、調整の不要および作用が自己適応性である点である。提案された本発明は、波長の微細化を選択するためのファブリ・ペロー干渉計の使用を有利に回避する。本発明は多数のレーザーに適用可能であり、そこには、全ての波長に対してインパルス性と同様に、連続性のあるダイオードレーザーとマイクロレーザーとが含まれ、そこでは、感度、光束の微細度及び装置の機能に必要な他の特性に応じて適切なダイナミック感光材料が見つかるであろう。
【００２２】
以下の添付図面を参照しながら下記の解説を読むことによって、本発明がより良く理解されるであろう。
【００２３】
装置は、使用される波長に対する光感光性ダイナミック材料（１）の周りに構成される。一つの具体的なモードに対して選択性のある自己適応性を確実化するために、この材料は照明の形態の特性（強度、局部的な偏光．．．）の空間的変化にのみ反応する必要があり、その一様な成分に反応してはならない。これは、屈折率または吸収の変化が、主に材料が照射される干渉形態の変調ｍｉの比の関数となっている材料に典型的なケースである。
ｍｉ＝Ｉｉ／（Ｉｉ＋ΣＩｉ）
【００２４】
モードｉの強度Ｉｉ並びに付随するホログラムまたは格子の回折効率はｍｉと共に増大する。これは他の変調比ｍｊ並びに付随するホログラムの回折効率を減少させる。
【００２５】
光感光性ダイナミック材料は装置の中心であり、一つのモードｉ（ｉは数値）または少数の複数のモードに対するそれの適応が、下記の比を増大させるように反応する。
Ｒ＝他のいずれかのモードにおける損失／そのモードｉにおける損失
【００２６】
この比によって、このモードにおける損失が他のモードにおけるもの以上に減少する場合もあれば、このモードにおける損失が変化せず、他の全てのモードにおけるものを増大する場合もある。
【００２７】
このモードにおける損失の減少及び／又は他の全てのモードにおける損失の増大は、この光感光性ダイナミック材料の、この光感光性ダイナミック材料およびミラー等のキャビティの通常の光学構成とからなる装置内での位置によって定義される。
【００２８】
幾つかのクラスの光感光性ダイナミック材料が適合し、例えば、
・光屈折性材料、或いは、
・ホログラムの書き込みが吸収中心の再配分の結果である材料。他の材料中であれば照明の勾配中での物質移動に由来する電荷の再配分、或いは吸収と屈折率の変化に関連付けられるようなある種の光感光性結晶において観察される吸収の変化を引用することが可能である。これらの材料は、薄く形成されていてもよく、厚く形成されていてもよい。また、単一の材料から形成されてもよく、構成を有するものであってもよい。厚さが増すと、自己適応性フィルタの選択性を増強するために有利に用いられる可能性がある。薄い材料の場合には、互いに隔てられた幾つかのサンプルで同様に選択性を増強することが可能である。
【００２９】
（吸収または屈折率の）書き込まれるホログラムのタイプでは、種々の装置が想定できる。同様に、キャビティの幾何学形状（リニア、環状．．．）に応じて多様な構造が実現可能である。例として下記の装置を引用しよう。
【００３０】
拡散状態で用いられる光屈折性材料として、誘導されるホログラムは照明の形態に関して１／４位相差を有する屈折率ホログラムである。
【００３１】
図１に示される幾何学的形状は、リニアなキャビティを用いた技術の水準を記している。装置は影を付けた矩形内に示されている。この装置は、光屈折性材料（１）とキャビティの出力鏡（２）とで構成されている。キャビティの定常波によって光屈折性材料内に書き込まれた格子は、ブラッグのミラーを構成している。出力鏡（２）に付随することによって、格子またはホログラムを書き込んだモードに適合したファブリ・ペローフィルタを形成している。光屈折性材料は、照明の格子と屈折率の格子の間の食い違いの向きが、このファブリ・ペローフィルタに対して、ホログラムを書き込んだモードにおける最大の反射率を与えるように配置される。装置の反射率はこのモードに関して増大し、従って、損失が減少して振動が助長される。導入される選択性は、材料とミラー間の距離と材料の厚さとの関数である。
【００３２】
ミラーは増幅媒体に貼り付けられて、全体がマイクロレーザーを形成することが好ましい。
【００３３】
材料は増幅媒体（３）と出力鏡（２）の間に挿入される。キャビティのモードに対応した定常波によって書き込まれたホログラムは、２つの対向する伝播波の各々を部分的に反射するブラッグのミラーである。記載された例では、ホログラフ材料（１）は、チタン酸バリウムの光屈折性結晶によって構成されている。
【００３４】
均一線を有するレーザー増幅媒体のレスポンスに連係した、装置のレスポンスは、モード間の競合を引き起こし、レーザーのキャビティに単一モード或いは少数モードでのみ振動することを強いる。
【００３５】
不均一線を有するレーザー増幅媒体の場合は、他のモードで誘導される損失は、これらのモードがキャビティの振動の閾値を下回るのに十分な程度に大きいことが必要であり、従って、レーザー放射をスペクトル的に及び／又は空間的に微細化する。
【００３６】
ここでは、自己適応性は、適したダイナミック感光材料の中心にレーザーの一つ又は複数のモードによって誘発されたホログラムを書き込むことによって実現される。
【００３７】
レーザーキャビティが環状である場合のバリエーションが、図２の略図に示されている。影を付けられた矩形内の装置は、材料と出力鏡である２つのミラーとから形成されている。格子またはホログラムは先の例と同様に、キャビティ内に存在する干渉によって書き込まれる。
【００３８】
格子は、光屈折性材料内で干渉する全ての波によって書き込まれる。この光屈折性材料は、装置の反射率がホログラムを書き込んだモードに関して増大するように配置される。事例によっては、装置は光ダイオードの機能をも満たす（レーザーは一つの方向にのみ振動する）。
【００３９】
誘導透過性のホログラムに関しては、装置はダイナミック感光材料とキャビティの複数のミラーの一つによって構成される。対向伝搬する２つのビームは、照明の形態と同位相の透過性の格子とを形成し、これによってこのモードにおける損失が減少する。定常状態では、吸収中心は助長されたモードの照明形態の暗い縞の内部にあることが好ましく、これは逆に他のモードにおける損失を増大させる。
【００４０】
図３は、本発明による装置とこの装置の機能を確実にすることのできる制御システムとを備えた設備の接続の略図を示す。レーザーは、周波数をナノ秒倍加されたＮｄ：ＹＡＧレーザーによって１０Ｈｚでポンピングされるチタンでドープしたサファイアのレーザーである。このレーザーは、利得による作動の状態で５０ｎｓの長さのインパルスを放射する。レーザーの調整可能性は、調整可能な２つのプリズムによって実現される。キャビティにはファブリ・ペローフィルタは存在しないので、得られたスペクトルは約０．７ｎｍまで広がる。線の均一性はモード間の競合を可能にする。市販の元のレーザーキャビティは６０ｃｍの長さを有する。出力鏡（ミラーＢ）は６０％の反射率を有し、出力Ｓ０を伝送する。
【００４１】
ダイナミック感光材料（１）は、この特殊なレーザー内の使用可能なスペースの都合により、出力鏡（Ｂ）から１ｍｍ〜数センチメートルの間で変更可能な距離に配置されている。実施の一つのバリエーションでは、形態ミラー（Ｂ）を結晶の上に配置しても良い。このレーザーの放射波長のために、入手可能な材料の中から、コバルトでドープしたチタン酸バリウムの光屈折性結晶を光学軸から４５°で切断したものが選択され、これは０．２ｃｍ^-1から７５０ｎｍ程度の吸収を示し、２ｍｍの厚さを有する。これは、チタンでドープしたサファイアの結晶レーザーの最大利得（約７８０ｎｍ）を利用することによって、光学的な不都合の問題を排除することを可能にする。これは７６０ｎｍの実効波長を形成する。
【００４２】
本発明による装置の機能を試験するために、３つのシステムが設置された。
【００４３】
・複数のプリズムの前に配置されたガラス薄板ＬＳ２は空洞内ビームの一部を抽出する（出力Ｓ２）。第２の薄板ＬＳ１はビームの一部を出力Ｓ０（信号Ｓ１）として抽出する。出力Ｓ１とＳ２に対する高速ダイオードＰ１とＰ２は、自己適応性フィルタによる反射率の増大に起因する、レーザーキャビティ内のエネルギーの蓄積を観察することを可能にする。
【００４４】
・平面状のファブリ・ペロー干渉計は、干渉リングを視覚化することを可能にする。従って、レーザーのスペクトルの微細化を観察することを可能にする。
【００４５】
・マイケルソン（Michelson）干渉計は、レーザー源のコヒケーンス長を評価することを可能にする。
【００４６】
Ｓ２とＳ１として測定されたエネルギーの比の移動を測定することによって、レーザーキャビティ内のエネルギー蓄積が調査された。レーザーによって放射された第１インパルスには、エネルギーの比の求められる増加が観察された（図４）。しかし、この増加はレーザー媒質内の熱的な平衡の確立に基づくものである可能性がある。この熱的な平衡に達していることを確認するためには、数秒間待って、次に、キャビティＡの底部ミラーを僅かに回転させることによって、レーザーの放射波長を迅速に変化させる。先に書き込まれた格子は、もはやレーザーの新しい機能モードに適応していないので無効である。新しい格子の形成と先行する格子の消失に連れて、Ｓ１からＳ２へエネルギーの漸進的な移動が生じる。この実験は、レーザーの調整可能性が保存されていることをも示す。１ｍＪ、２ｍＪ、３ｍＪの定常状態における出力エネルギーについて実験が繰り返された。
【００４７】
図４において、矢印はレーザーの波長を変更した瞬間を示す。
【００４８】
３つの曲線上にＳ２／Ｓ１比の増大が確かめられる。定常状態における種々の出力エネルギーの各々について比が１．９６、２、及び１．８６に等しいことが分かる。熱的な影響を酌量しなければ、構成要素は有効であり、構成要素の反射率は定常状態に達するための時間と共に増大することが暗示される。初期状態と定常状態の間のこの比の変化から、これらの条件下で、且つ、ブラッグと一致の波長では、構成要素の反射率は６０％から７５％に移り、光誘導された格子は定常状態において７．５％の反射率を有することが示される。約７ｍＪの結晶上エネルギーと約２ｍｍのビーム径における、光屈折性格子の書き込み時間との一致を得ると、効果は１０パルスで確立される。
【００４９】
構成要素の効率のエネルギー上の安定性は、定常状態が達成された後でのＳ２／Ｓ１比の５０パルスにおける記録によって立証された。１０分間の作動の後で、測定が再開された。図５においてＳ２／Ｓ１比が±３％以内で変わっていないことが分かる。
【００５０】
図３に示される２本のアーム間のステップ差Δを変動させたマイケルソン干渉計によって、このエネルギー移動にはソースのコヒーレンス長の増大が伴うことが確かめられる。レーザーキャビティに光屈折性結晶が無ければ、スペクトル幅の約０．７ｎｍと一致して、コヒーレンス長は約１ｍｍである。レーザーキャビティに出力鏡から１ｍｍの距離で光屈折性結晶を配置すると、６０ｃｍを超えるコヒーレンス長が測定された。互いに異なるステップがΔ＝０およびΔ＝６２ｃｍにおける、光屈折性結晶を用いた作動に対応した干渉図形が図６に再現されている。もしも、マイケルソン干渉計をミリメートル（ｍｍ）を優に超えるステップ差Δにて調整し、同様にレーザーの放射波長を僅かに変化させれば、干渉図形の縞（空気コーナーの縞）は消失する（光誘導された格子と出力鏡の装置は不適応である）。この縞は１から２秒後に再出現する（適合した光誘導された新たな格子が構成される）。このプロセスの動力学は以前に測定されたエネルギー蓄積時間定数と一致する。この測定によって、レーザーの線幅が３００ＧＨｚから１ＧＨｚ以下に減少したことが確認できる。
【００５１】
厚さが３ｍｍのファブリ・ペロー干渉計を用いてスペクトルの微細化を観察することができ（自由スペクトルの間隔５０ＧＨｚ）、スペクトルの微細化はリングの数の減少によって視覚化できる。一つの同じイメージ上に、レーザーキャビティ内に光屈折性結晶無しで得られた干渉図形（左側）と、光屈折性結晶が出力鏡から１ｍｍの位置に置かれた場合に得られた干渉図形（右側）が並記されている。スペクトルの微細化が明白に示されている。この結果は、この線がＧＨｚのオーダーの幅にて得られたことを裏付ける。
【００５２】
これらのリングの構造を解明できる可能性のある１ＧＨｚ未満の解像力のために、ファブリ・ペロー干渉計のミラーが６．６ｃｍまで離間された（自由スペクトルの間隔２．５ＧＨｚ）。光屈折性結晶と後方ミラーの間の距離ｄが１ｍｍと８ｃｍの範囲では、長手方向のバイモード（ｂｉｍｏｄｅ）挙動が観察された。図８は、６．６ｃｍのファブリ・ペロー干渉計にて、距離ｄ＝４ｃｍについて得られた干渉図形を示し、レーザーのバイモード作用を図示している。
【００５３】
予測されたように、提案された本発明は、レーザーのスペクトル幅を縮小する。さらに、本発明は微妙な調整を必要としない。結晶と出力鏡のアセンブリがその反射率の増大をするように、単純に光屈折性結晶を概略配置するだけで良い。
【００５４】
本発明による装置は、通常の調整可能な装置のものに匹敵する正確さを有するが、さらにこの装置に意義を授ける自己適応性の特性を有する。波長が調整可能な光源の場合、本装置の意義は大きい。通常の装置（リオのフィルタ、プリズム、．．．）による波長の調整は、本発明によって実効可能である。選択された波長に関わらず、線幅はこの装置によって自動的に縮小される。このためには、波長が十分に大きい周波数帯で材料が光屈折性であれば十分である。
【００５５】
増幅媒体の他にキャビティ内要素が無ければ、レーザーの放射は一般にマルチモードである。レーザー放射をスペクトル的に微細化するために、複屈折フィルタまたはプリズムと連結されたファブリ・ペロー干渉計が使われる。これらの装置は使用方法が複雑であり、自己適応性はない。
【００５６】
分光学の研究のためには、研究したいエネルギー水準の幅を下回るスペクトル幅の放射を用意する必要がある。調整可能な全てのレーザー光源がスペクトルの微細化のオプションと共に提案されているのはこのためである。このようなスペクトルの縮小化は本発明によって実現できる。
【００５７】
長いコヒーレンス長（干渉測定）或いはスペクトルの微小幅（流速測定）を必要とする研究では、通常は非常に大きく固定された使用されるレーザーの輝線を微細化することが強いられる。例えば、パルス型Ｎｄ：ＹＡＧのレーザーの場合、モノモードの連続したＮｄ：ＹＡＧの第２レーザーが用いられる。モノモードの第２レーザーはいわゆる「マスター」であり、いわゆる「スレーブ」のパルスレーザーの放射にモノモード状態を強制するための射出機（インジェクタ）として働く。ここに示された本発明は、この複雑で実施にコストの掛かる解決法に対して有利に取って代わる。
【００５８】
この問題はＯＰＯの場合に特に著しい。それらの輝線は、実際のところ、特に射出がなされない場合、そして、特に縮退の近傍で作用する場合、幅が数ナノメートルのスペクトル領域を有する。この場合、実際に一致の条件は大きい。そのような光源は、微細化されることが有利である。スペクトルの微細化は一般に回折格子の助力を介して得られ、この回折格子は自己適応性フィルタによって置き換えることができる。
【００５９】
可能性のある３番目の幾何学形状が図９に示されている。共振キャビティはミラー３１とカプラー２２で構成されている。このキャビティ外に配置されたミラー３及び４は、放射されたビームが光屈折性材料上に届けられるのを許す。このビームは、ホログラムを書き込むために、共振キャビティ内に存在するビームと干渉する。このホログラムはビーム３５に由来する光を主キャビティに再射出する。補足的な濾波あるいは波長または空間モードの選択を確実にするために、ミラーと光屈折性材料で形成されたキャビティ内に空間的フィルタまたはスペクトル的フィルタが挿入されると有利である。
【００６０】
本発明の範囲内でマルチモードのマイクロレーザーをモノモード化することも可能である。
【００６１】
そして、スペクトルの幅を縮小させながら、出力用レーザーダイオードの空間的特性を改善することが完璧に可能である。
【００６２】
適用は特に、連続状態での放射用の電気通信の分野における、モードのジャンプを回避したモノモードの光源の実現に関する。
【図面の簡単な説明】
【図１】 第１のバリエーションの略図である。
【図２】 第２のバリエーションの略図である。
【図３】 本発明による装置を含む設備の接続の略図である。
【図４】 定常状態で出力エネルギーが種々異なる場合のキャビティ内エネルギーとレーザー出力エネルギーの間の関係の時間による推移を示す図である。
【図５】 定常状態の直後（左側の曲線）及び１０分間の作動後（右側の曲線）におけるＳ２／Ｓ１比のエネルギーの安定曲線を示す図である。
【図６】 ２つの異なる行程における空気くさびの縞を示す図である。
【図７】 光屈折性結晶がある場合と無い場合において得られる干渉図形である。
【図８】 レーザーの２つのモードを明白化させる干渉図形である。
【図９】 第３のバリエーションの略図である。

Claims (9)

1. 共振キャビティと、
   前記共振キャビティ内に配置された増幅媒体（３）と、
   前記共振キャビティ内を対向伝搬する２つのビームの交点に配された、ダイナミック感光部材（１）と、を備え、
   前記共振キャビティ内における前記ビームの光路は環状に形成されおり、
   前記ダイナミック感光部材（１）に照射される光によって、当該ダイナミック感光部材（１）に格子またはホログラムを書き込み、これにより自己適応型のスペクトルフィルタ又は空間フィルタを形成すること特徴とするレーザータイプのコヒーレンス光放射源。
2. 前記ダイナミック感光部材（１）は、前記ダイナミック感光部材に照射される光の強度または偏光の空間的な変動に反応し、前記自己適応型のスペクトルフィルタ又は空間フィルタを形成することを特徴とする請求項１記載のレーザータイプのコヒーレンス光放射源。
3. 前記ダイナミック感光部材（１）は、単一の材料から形成されていることを特徴とする請求項１又は２記載のレーザータイプのコヒーレンス光放射源。
4. 前記ダイナミック感光部材（１）は、複数の薄膜からなることを特徴とする請求項１又は２記載のコヒーレンス光放射源。
5. 前記ダイナミック感光部材（１）は、増幅媒体（３）と出力鏡（２）との間に配置されていることを特徴とする請求項１又は２記載のコヒーレンス光放射源。
6. 前記ダイナミック感光部材（１）は光屈折性材料からなることを特徴とする請求項３記載のレーザータイプのコヒーレンス光放射源。
7. 前記ダイナミック感光部材（１）は、前記増幅媒体（３）と前記出力鏡（２）との間に配置されており、前記ダイナミック感光部材（１）は光屈折性部材であることを特徴とする請求項１ないし４の何れか１項に記載のレーザータイプのコヒーレンス光放射源。
8. 前記ダイナミック感光部材（１）は、誘導透過性材料からなることを特徴とする請求項１ないし７の何れか１項に記載のレーザータイプのコヒーレンス光放射源。
9. 前記ダイナミック感光部材（１）は、チタン酸バリウムの光屈折性結晶からなることを特徴とする請求項１記載のレーザータイプのコヒーレンス光放射源。

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