JP4142754B2 - 永久磁石システム - Google Patents
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Description
【発明の属する技術分野】
本発明は、超伝導体を用いた永久磁石システムに関し、その冷却方法を改善したものである。
【0002】
【従来の技術と発明が解決しようとする課題】
従来の低温超伝導磁石は、特定の温度で動作するようになっていた。例えば、超伝導物質の臨界温度(critical temperature)Tc よりも低い、4.2K(大気圧での液体ヘリウムの沸騰温度)である。このような磁石は、液体ヘリウムに浸積されている間、または冷却装置にずっとつながっている間に動作する。これらの技術では、クーラー、クライオクーラーまたは冷凍機( refrigerator )で冷却し続けなければならない。これらの冷却装置が磁気システムの動作を扱いにくいものにしている。
【0003】
強磁性体の永久磁石は、冷却システムなしに連続的な磁場を作る。しかし、超伝導磁石が簡単に実現する強い磁場や複雑な磁場プロファイルを生成するのに、永久磁石は実用的ではない。
【0004】
【課題を解決するための手段】
本発明は、従来の磁場強度(field strength)を持つ永久磁石システムの単純さに、超伝導磁石システムの多用途性を結合した、”永久”超伝導磁石の装置と方法に関するものである。
【0005】
本発明の磁石は、高温超伝導に基づいている。このシステムで動作する磁石は、新規な特徴を持つ。重要な特徴は、連続的に冷凍機で冷やすことなしに動作できることである。磁石巻線(magnet winding)とほぼ同じ寸法の固体窒素材が高温超伝導磁石を含む冷却システムに組み込まれる。これは有意義であり、システムの全重量はほんの少し増加して、磁石の質量のみの熱容量を越えてシステムの熱容量を高める。磁石の動作温度は、初期値20Kから窒素の融解温度である63Kまでの広範囲で変化させてもよい。これまでは、超伝導磁石はほぼ一定温度で動作するように設定されていた。さらにこのシステムは、冷却システムに入る熱を極力少なくしている。
【0006】
システムは電磁石を利用するので、従来の強磁性の永久磁石で実現できる磁場よりもかなり大きい強度・容積比の磁場を提供できる。一旦励磁されると、この磁石は、冷凍のためのクライオクーラーに絶えず連結することなく、長時間にわたり磁場を維持する。超伝導磁石の臨界温度Tc 、または63Kのどちらか低い方よりも低い温度にシステムを維持するため、定期的な再冷却が必要である。大きいシステムでは、再冷却サイクルは1年を越え得る。
【0007】
このクライオクーラーを持たない”永久”磁石システムは、一定の磁場を提供する軽量または簡易な磁石が必要な所に応用される。本発明に基づく高温超伝導磁石の応用は、機上システム、マグレブ(Maglev:磁気浮上式輸送車両)、宇宙船、海軍船、ヘリコプター、簡易MRI、およびその他の磁気システムなどである。本発明はまた、芸術展示用浮揚台とエンターテイメントパフォーマンスの浮揚舞台にもまた使用される。これらの応用の大部分において、再冷却の間隔は1時間、1日、1週間程度と短くなることもあれば、また何年ものように長くなることもある。
【0008】
本発明の更に革新的なアイデアは、磁場を干渉することなしに磁石を再冷却することである。定期的な再冷却を条件として磁場を文字通り永久にするために、定常的な磁場を維持している間にシステムは再冷却されるようになっている。システムが臨界温度Tc を越え、その結果、磁場が減少すると、再チャージが可能なバッテリーのように、超伝導コイルもまた再チャージされる。
【0009】
本発明の装置は、臨界温度Tc よりも低い温度での持続状態で動作する超伝導磁石を備える。超伝導磁石は磁場を生成する。磁石に入る熱を最小にするために、断熱材が磁石を囲む。臨界温度Tc よりも低い第1の温度T1 に磁石の温度が上がると、冷却装置は磁石に連結される。第2の温度T2 よりも磁石の温度が下がると、冷却装置は磁石から離れる。超伝導磁石の温度がT2 からT1 へ上昇する間、長時間にわたり、超伝導磁石は磁場を生成し続ける。この間、冷却装置は磁石から離れている。
【0010】
【発明の実施の形態】
一定温度、例えば4.2K,での超伝導状態で動作する従来の”低温”超伝導と異なり、本発明は20Kから63K(窒素の融解温度)のような、ある温度範囲で動作可能な高温超伝導体を使用した永久磁石システムに関するものである。BSSCO−2223やBSSCO−2212のような超伝導物質のコイルを備える超伝導磁石は、断熱された低温体(cold body )の中に設置される。超伝導体は、パワー損失がないエンドレスループで連続的に電流が流れる周知の”持続的な”モードで動作する。
【0011】
クライオクーラーは、超伝導体の温度を臨界温度TC よりも低い温度に下げる。臨界温度は、超伝導体物質がそれ以下で超伝導性を示す温度である。超伝導体が、磁場を生成するために励磁されると、クライオクーラーは取り除かれる。システムのサイズと断熱の効果に応じて、磁場は長時間持続できる。例えば、再冷却まで数時間から数年である。
【0012】
広範囲の温度で動作できることが、長時間の間、クライオクーラーと独立した動作を可能にする。システムが冷却器から離れると、永続性を維持するための定期的な再冷却のみが必要な、簡易で永続的な磁場の生成源となる。
【0013】
先行技術に対する本発明の重要な利点は、超伝導磁石の動作を妨げることなく再冷却できることである。超伝導磁石は、温度が超伝導物質の臨界温度TC を越えないかぎり、持続的状態で動作し続ける。これを成し遂げるために、一時的に断熱された低温体に結合されたクライオクーラーは、システムの温度を20KのようなTC より低い適当な温度まで下げる。クライオクーラーが取り外されて、再冷却処理が磁場に影響することなく完了する。
【0014】
冷却サイクル間のシステムの理論的動作持続時間について以下に示す。持続時間は次の3つのパラーメータに依存する。動作の温度範囲、磁石システム内と磁石システムに入る熱散逸(dissipation )、および動作温度範囲を通しての冷却システム内の全エンタルピー。
【0015】
本発明は、さらに、実際的な動作を可能にする革新的な構成を導入している。例えば、低温体20は磁石巻線とほぼ同じサイズの固体窒素材を有し、システムの重量は約10%のみの増加で、システムの熱容量を磁石の質量の熱容量の約3倍に高める。磁石は温度範囲、例えば、初期値20Kから昇温度63Kまでの範囲で動作可能である。クライオクーラーはシステムの一時的な冷却源である。これまで、超伝導磁石は実質的に一定の温度で動作するように設定されていたので、連続的な冷却が必要であった。さらに、本発明では、冷却システムへ入る熱を最少化することが、再冷却時間サイクルを長くする。
【0016】
図1は、本発明の好ましい実施形態の概略図である。低温体20は、超伝導磁石58と、この磁石にサイズ的に匹敵する固体窒素材59とから成る。窒素は常温(293K)では気体で、77Kで液体になり、63Kで固体になる。低温体20は、支持体24により、好ましくカーボンファイバーからできている常温シールド22に連結されている。支持体24は互いにクロスして、シールド22と低温体20間に大きな間隔を与えており、それによって、シールド22から低温体20に入る熱を最小にしている。常温シールド22は低温体20とサーマル棒(thermal rod )28を囲む。シールド22はアルミニウムまたはステンレススチールで形成される。
【0017】
低温体20とシールド22の間の領域34は真空引きされて、対流による熱伝導を最小化する。つまり、この真空領域34は断熱体として機能する。加えて、放射による熱移動を減らすために、領域34には、好ましくはアルミメッキされたマイラーを有する超断熱層(layers of superinsulatio)が設けられている。低温体20とシールド22は支持体24以外の媒体では接続しない。これによって熱伝導は最少化される。シールド22の外の領域36は常温(293K)である。一方、低温体20は動作中は超伝導温度(63Kより低い)である。
【0018】
冷却受板(cold receiving plate)26は、好ましくは銅から成り、低温体20の頂部に取り付けられている。サーマル棒28は、好ましくは熱伝導物質、例えば銅から成り、冷却受板26の上方に配置される。サーマル棒28はシールド22に対してスライド可能に装着されており、端部29が冷却受板26から離れた位置と、冷却受板26に接触した位置との間をスライドする。サーマル棒28の位置は、好ましくは、負荷のない状態で冷却受皿26から離れるように偏位している。
【0019】
棒の上部は、図2を用いて以下に説明する低温伝達(cold delivery )システムにつながった、ねじ切りされたた孔56を有する。真空チャンバ30は、好ましくはステンレススチールから成り、サーマル棒28の上部に取り付けられている。チャンバ30の中間部分にはO−リングシール44がある。チャンバ30とO−リング44はサーマル棒28に連結されており、したがって、シールド22の上部に対してスライドする。サーマル棒28が冷却受板に接触しているとき、O−リングシールはシールド22の壁に接触する。カバープレート32はサーマル棒28とチャンバ30を断熱し、保護する。
【0020】
ガス抜きチューブ40は、固体の低温体20が温まって気体状態に変化した時に、低温体20からガスを抜くものである。真空排気38は、真空ポンプ48に接続されるもので、この真空ポンプ48を定期的に真空排気38に接続することで、真空領域34を高真空に保ち続ける。
【0021】
図2(A)〜(C)は、磁場60に干渉せずに動作中のシステムを再冷却する方法を連続的に図示している。図2(A)〜(C)では、磁石58と磁場は水平方向であるが、図1では垂直方向である。方向と配置は種々に設定できる。
【0022】
図2(A)では、超伝導磁石58は持続モードで動作し、それによって電流62は電力損失なしに連続的にコイルに流れ、電磁場が生成される。時間の経過につれて、対流、伝導および放射によってシステムに熱が入り込む。その結果、低温体20(超伝導磁石58と固体窒素材59)の温度は上昇する。磁石58の温度が超伝導体の臨界温度TC を越えると、超伝導体は抵抗を持ち、”持続モード”で流れる電流62は小さくなってしまう。
【0023】
磁場との干渉を避けるために、本発明では、超伝導磁石58の動作中、すなわち磁場60を作り続けている間に再冷却を行う、装置と方法を提供する。図2(A)では、超伝導体の温度がTC に近づく前に、冷却装置66が磁石58を再冷却する。磁石のカバープレート32(図1)が取り外され、サーマル棒28のねじ孔56を外部に露出させる。冷却装置66の延長棒52には、ねじ孔56に螺合されるねじ部54がある。延長棒52は、好ましくは、熱伝導率のよい物質、例えば銅からなり、クライオクーラーのコールドヘッド78に連結されている。これにより、20Kのような極低温にまで延長棒52を冷却する。延長棒52は真空囲壁(vacuum enclosure)の頂部68Aに連結され、真空囲壁の底部68Bにスライド可能に装着されている。ベローズ50は真空囲壁68の中間部分に設けられて、先端68Aと底68Bの間の圧縮を許容する。
【0024】
図2(B)では、延長棒52はサーマル棒28に連結され、冷却装置66は低温体20を再冷却する位置にある。この時点で延長棒52は常温で、サーマル棒28は常温に近い。冷却装置フランジ70と磁石フランジ72は、O−リング74を間に挟んで、互いに固定されている。真空囲壁68内の領域76が真空引きされる。真空ポンプ48は磁石システムにつながり、低温体20とシールド22の間の領域34を高真空に保つために駆動される。次に、クライオクーラー64が駆動される。
【0025】
図2(C)のように、クライオクーラーのコールドヘッド78、拡張棒52およびサーマル棒28が低温体20の温度よりも低くなると、サーマル棒28の端部29は、低温体を再冷却するために、低温体20の冷却受板26に接触する。これは、真空囲壁68を矢印80の向きに押すことで行われる。押されることで、ベローズ50が縮み、延長棒52、サーマル棒28、真空チャンバ30とO−リング44が一緒に冷却受板26の方へ移動する。低温体20が20Kのような目標の温度まで冷却されたと判断されると、サーマル棒28は冷却受板26から離され、サーマル棒28、延長棒52および真空チャンバ30は、図2(B)の元の位置に戻される。クライオクーラー64は停止され、クライオクーラーのコールドヘッド78、延長棒52およびサーマル棒28は常温に戻り得る状態となるる。クライオクーラー64は冷却装置66と共に取り外され、カバープレート32が図1のように再装着される。上記の方法では、超伝導磁石58は、超伝導磁石58の一定な電磁場60に干渉することなく、臨界温度TC よりも低い温度まで再冷却される。
【0026】
低温体20が最初に常温の場合、冷却処理は図2(C)の配置で始まる。磁石58は臨界温度TC よりも低い適当な温度まで冷却される。この時点で、超伝導コイルは、それまでに、持続モードで動作していなかったので、磁石は電磁場を生成していない。したがって、超伝導温度に達した後、磁石は電流62を誘導するために充電される。
【0027】
図3(A)〜(C)は、本発明で使用された超伝導磁石の他の実施形態を示す。図3(A)は、超伝導巻線材料からなるコイル84を備えた持続モード超伝導電磁石を示す。コイル84の端子86は、閉回路を形成するために結合されている。コイル84と端子86は低温体内に収納されている。端子86は超伝導的に結合されることが望ましいが、”永久”が1時間、1日または1週間を意味している多くの応用では、抵抗のある結合でもよい。実際的な応用では、超伝導的な結合は困難であるから、システムの磁気時定数(magnetic time constant)がシステムの再冷却時間間隔よりも実質的に長くなるように、十分小さい結合抵抗(joint resistance)とすればよい。電流62が流れると、コイル84はコイルの軸に沿って磁場60を作る。
【0028】
図3(B)は、円筒の形をした固体超伝導物質の鋳物88から成る超伝導磁石を示す。電流62が図示の方向で円筒の壁に流れると、磁場60が作られる。
【0029】
図3(C)では、円筒形は図3(B)と似ている。しかしこの場合、円筒体は複数の薄いリング90からできていて、それぞれの鋳物リングは積み上げられてソレノイドを形成している。電流62がリングに流れると、リングの集まりが磁場60を生成する。
【0030】
図の磁石はソレノイド形(円筒形)であるが、双極形、4極形および鞍形のような他の磁石タイプも本発明に応用できる。
【0031】
超伝導磁石58が一旦低温体20内に設定されて、上記のシステム内に配置されると、好ましくは、磁石58に連結された充電用の電磁石によって付加される磁束変化により励磁される。磁石システムが常温であるために超伝導性がない場合、充電用電磁石は超伝導磁石に連結される。超伝導磁石は、ソレノイド形である場合、ソレノイド形の充電用電磁石の中空孔内に配置される。次に、超伝導磁石は前述のように冷却される。
【0032】
磁石が超伝導温度に達する前に、充電用の電磁石は適当な磁場レベルに励磁され、そのレベルで一定に保持される。超伝導磁石はTc より低い目標温度まで冷却され、充電用の電磁石は徐々に放電され、最終的には完全に放電される。この処理が、超伝導磁石中に電流を誘起する。超伝導磁石による電磁場の強度は、超伝導磁石と充電用の磁石システムの両方の電気磁気特性によって決まる。例えば、超伝導磁石では、電磁場強度は電流62の大きさとコイルの巻線84の巻き数(図3(A))、または円筒88の大きさ(図3(B)、図3(C))によって決まる。
【0033】
図4(A)、(B)に示した他の実施形態では、コイル84は常温にさらされる中空孔92を持つ。これによって、磁束60の集中する領域にアクセスするのを可能にする。これは特に、生成される磁場60が弱い場合に適している。この実施形態は、円筒形の低温体20で取り巻かれた超伝導コイル84A、84Bを備える。低温体20は円筒形のシールド22の中に収納される。低温体20とシールド22間の領域34は断熱層で包まれる。再冷却は、図2に従って先に説明した方法で行われる。出来上がった構造は図4(B)の形をとる。なお、図4(B)では、再冷却とポンプの構成部分は図示されていない。
【0034】
大きな磁石を用いる実施形態については、電流リード線を付けて、超伝導磁石を直接励磁することもできる。大きい超伝導磁石のための充電用の磁石は膨大で、極めて高価になる。大きなシステムは小さなシステムよりも、システムへ流入する熱量をより多く許容できるので、電流リード線を大きな超伝導磁石システムに導入しても、電流リード線から流入する熱量がシステムにとって過大となることはない。電流リード線は使用されていないとき、磁石の端子から分離されて、低温体への熱流入を最小にする。電流リード線を使用して磁石を励磁した後、この磁石を持続モードへと動作させるために、磁石に超伝導スイッチを設ける必要がある。そのスイッチ部品は図5に示されている。
【0035】
図5(A)〜(B)は新しい磁石システムを励磁する装置の断面図である。各図の磁石システムは円筒形である。この誘導方法は、図5(C)の等価電気回路で示される。図5(C)で示されるように、超伝導巻線58は端子86で連結されている。図5(A)と5(B)では、本発明に基づいて、超伝導磁石システムが2つの要素で示されている。巻線58とシールド22である。
【0036】
図5(A)では超伝導磁石システム210は、電源(図示せず)に接続するための端子202を持つ、充電用の磁石201の常温の中空部内に置かれる。この段階での超伝導磁石210は臨界温度より高い。磁石210が超伝導性でない間に、充電用の磁石201は所定の磁場レベルまで励磁される。超伝導磁石210が約20Kの初期動作温度までさげられると、充電用の磁石201は徐々に放電し、超伝導磁石210に電流が流れ、所望の磁場が作られる。
【0037】
図5(B)では、超伝導磁石システム211は平坦なディスクを備える。この場合、磁石システム211は平坦な表面203上に設置される。表面203の下には、電源(図示せず)に接続される端子202を持つ大型の充電用コイル201が設置されている。充電用コイル201の底部は、スチールの磁気飽和を防止するのに十分厚いスチールディスク204に磁気的にショートされている。ディスク204は充電用コイル201が超伝導磁石システム211の中空部内に十分な磁場を作るのに必要な総アンペアターン値を減少させるのに役立つ。このシステムの充電シーケンスは上述のシステムと同じである。
【0038】
図5(B)の実施形態は、芸術展示用の浮揚台やエンターテイメントパフォーマンスの浮揚舞台の作成に利用される。この場合、超伝導磁石は初期動作温度20Kまで冷却される。冷却中、充電コイル201は作動していない。充電用コイル201は徐々に励磁され、超伝導コイル58に電流を流して、充電コイル201による磁場と逆の磁場を作る。逆磁束により超伝導磁石211は浮揚力を持ち、表面203からディスク211を持ち上げる。ディスク203の上方でサポートできる重さは、充電コイル201により作られる磁束の大きさによる。充電用コイル201が励磁され、かつ、超伝導磁石が超伝導性を持つ間、ディスク211は表面203の上方に浮揚し続ける。ディスク211の横方向の安定性は、充電用コイル201の平均直径を超伝導磁石211の平均直径よりも大きくすることにより、実現できる。
【0039】
図6は、電源205を用いて超伝導磁石システムを直接励磁する電気回路図を示す。破線は室温シ−ルド22を示す。磁石システムの端子86の間を分路で接続する超伝導スイッチ206は、磁石が励磁されている間、通常の抵抗値を有する状態に保たれ(例えばヒーターによって)、電源205からの電流の大部分を巻線58に流す。動作モードにおいて、スイッチ206は超伝導となり、超伝導回路の一部となって、持続電流を巻線58に流す。回路の常温の端部を磁石端子86に接続するリード線207は、切り離し可能なジョイント208を有しており、これによって、磁石が励磁された後リード線207が切り離されて、低温体への熱の流入を最少にする。
【0040】
このシステムは、磁場センサーとサーモカップル温度センサーとを備えるのが好ましい。磁場センサーは室温領域に取り付けられ、サームカップル温度センサーは低温体に取り付けられている。前記サーモカップルを計器類に接続するワイヤーは、熱伝導による熱の流入を最小限に抑えるため、極めて細い径で極めて大きな長さになっている。
【0041】
本発明による永久磁石装置の熱解析を次に説明する。巻線の形を持ち室温の中空部を有しない磁石システムが、上で述べた革新的な概念に沿った熱解析の基本として使用される。
【0042】
本発明の隔離された超伝導磁石システムにおける熱の散逸(dissipation) には4つの要因がある。1)電気磁気効果によって磁石巻線内で発生する電気磁気的散逸、2)熱放射、3)熱対流、4)熱伝導。これら要因のそれぞれを定量するに当たり、理想的な球面の巻線形状を仮定する。実際の磁石は強い磁場の領域へのアクセスのために中央部に孔が通常必要ではあるけれども、理論的な球面形状が、磁石システムの重要なパラメーターを強調するのに適しており、円筒形またはコイル形の持つ二次効果によって分析が泥沼に陥ることはない。
【0043】
このシステムに仮定された一定磁場の動作条件のもとでは、コンダクターとコンダクターの接合部で発生する損失を除いて、超伝導磁石内で電気磁気効果による熱散逸はない。本件システムにおける持続モードの超伝導磁石については、先ず、それぞれの接合が実質的に超伝導であり、したがって散逸は無視できると仮定する。
【0044】
放射による熱移動の理論は、ステファン・ボルツマンの式で始まる。
qr =er σSBT4 (1)
【0045】
ここで、qr は温度T(単位K)の表面からの放射熱フラックスを1m2 当たりのワット数で表したもの(W/m2 )であり、er は温度Tでの全熱放射率であり、σSBはステファン・ボルツマン定数5.67×10-8W/m2 K4 である。
【0046】
互いに平行な第1と第2の表面を持つ平行板構造において、第1と第2の表面がそれぞれ、放射率〔er 〕CLと〔er 〕wmを持ち、第1の表面が低い温度Tclにあり、第2の表面が高い温度Twmにある場合、両表面間の有効全放射率〔er 〕cwは次の式で与えられる。
【0047】
[er ]CW=[er ]cl[er ]wm
/{[er ]cl+[er ]wm−[er ]cl[er ]wm} (2)
前記平行板構造の近似は、熱交換を行う2つの表面が同一の面積を持つと仮定している。
【0048】
理論は平行板、円筒、及び球面の各形態によって異なるが、大部分の低温状態のアプリケーションにおいては、平行板近似が平行でない構造についても十分成り立つ。これは、大部分の低温状態において、2つの表面を隔てる距離が特性表面長さよりも一般に十分小さいからである。さらに、この平行という幾何学的な近似によって放射熱の見積もりに入り込むエラーは、問題の表面の放射率についての不確定要素によって持ち込まれるエラーに比べて、十分小さいと考えられるからである。したがって、式2は次のように修正される。
qrd=[er ]CWσSB(Twm 4 −Tcl 4 ) (3)
【0049】
外径Rの球面磁石システムについて、システムに入り込む全放射熱Qrdは、次式で与えられる。
Qrd=4πR2 [er ]CWσSB(Twm 4 −Tcl 4 ) (4)
【0050】
一方のプレートが低温Tclで、他方のプレートが高温Twmである平行板構造について、10-4トール又はそれ以下の真空圧Pg のもとで圧力Pg (単位Pa)にある余分のヘリウムガスによる対流熱伝導によって高温のプレートから低温のプレートへ向かう熱フラックス(qg W/m2 )は、次の式で与えられる。
qcv=ηg Pg (Twm−Tcl) (5)
【0051】
ηg (単位W/m2 ・PaK)は温度Twm及びTclばかりでなく、いわゆる容器効率(accommodation coefficient) にも依存する。この容器効率は、ヘリウムについて、室温での0.3から4.2Kでの1に変化する。ここで取り扱う温度領域Twm=300K及びTcl≒80Kに対しては、qcvは圧力Pg =10-5トールで、11mW/m2 である。したがって、外径Rの球面磁石システムについて、このシステムに入り込む全対流熱Qcv(W)は、Pg =10-5トールの圧力で次のようになる。
Qcv=4π(1.1×10-2)R2 (6)
【0052】
熱伝導によってシステムに流入する熱の源は2つある。第1の熱流入源は支持構造体24(図1参照)であり、第2の熱流入源は固体窒素がガス化するときの圧力を逃がす圧力解放チューブ40(図1参照)である。支持構造体24による全伝導熱流入量Qspは次の式で与えられる。
Qsp=2kspAsp(Twm−Tcl)/R (7)
【0053】
ここでAspは、常温Twmの物体と低温Tclの物体とを連結する支持構造体の全断面積である。式(7)において、右辺の係数2は、前記支持を無方向性とするのに必要な別の支持構造体を考慮に入れるためである。TwmとTclとを連結する長さは、最短で、低温物体の半径Rに等しい。支持構造体24の断面積Aspは、磁石システムの重量Msyに関連している。したがって、
Asp=Msyg/σUsp (8)
【0054】
ここでgは重力定数、σUspは支持構造体の極限強さである。前記磁石システムの重量Msyは、システムの体積でもって次のように表される。
Msy=(2πR3 /3)(δAg+δN2 ) (9)
【0055】
式(9)において、システムの体積の半分は銀で代表される巻線の材料によって占められ、他の半分は固体窒素によって占められる。また、δAg及びδN2 はそれぞれ、銀と固体窒素の密度である。
【0056】
式(7)から(9)までを組み合わせて、支持構造体による全伝導熱流入量は次のように表される。
Qsp=(4πgksp/3σUsp)(δAg+δN2)(Twm−Tcl)R2 (10)
【0057】
ガス抜きチューブ40による全伝導熱流入量Qrfは次の式で表される。
Qrf=kssAss(Twm−Tcl)/Lss (11)
【0058】
ここでkss,Ass,Lssは、それぞれ、ガス抜きチューブに使用されているステンレスの熱伝達率、横断面積及び長さである。例えば、図1に示すようにサーマル棒28の回りにガス抜きチューブ40を巻き付けることによってAssを十分小さく、かつLssを十分長く設定すると、QrfはQspに比べて小さくなる。このシステムにおいて固体窒素が液体になり、液体窒素がガスになったとしても、これらの相変化は長い時間の間に起こるので、大きな開口を持つガス抜きバルブを設ける必要は無く、したがって、低温超伝導磁石を有するクライオシステムにおいて通常使用されるような大きな断面積Assは必要でない。
【0059】
式(4),(6)及び(10)を組み合わせて、外径Rを有する球面システムに流入する全熱量Qinは次の式で表される。
Qin−Qrd+Qcv+Qsp
=4π{[er ]cwσSB(Twm 4 −Tcl 4 )+1.1×10-2
+(gksp/3σU )(δAg+δN2 )(Twm−Tcl)}R (12)
なお、QinはR2 に直接的に比例している。
【0060】
下に示す表1は、システムの最初の温度20Kと、システムが温まることによって上昇した温度40K,50K及び60Kとの間で生じる銀と固体窒素の容積増大エンタルピー(ΔHAg),(ΔHN2)を示している。比エンタルピーデータから容積エンタルピーへの変換の際、銀の密度10,500kg/m3 及び固体窒素の密度900kg/m3 を使用した。
【0061】
【0062】
外径Rを持ち、その容積の半分が銀(磁石巻線)であり、他の半分が固体窒素(余分の熱蓄積)である球面システムについて、作動に利用できる全エンタルピーΔHsyは、次の式で表される。
ΔHsy=(2π/3)(ΔhAg+ΔhN2)R3 (13)
【0063】
式12と13を組み合わせることによって、動作持続時間τopに関する表現が次のように得られる。
Qinτop=ΔHsy (14)
【0064】
この式をτopについて解くと、
【0065】
表2は、次のパラメータの値に対してτopの値を日の単位(秒から換算したもの)で示している。パラメータ:常温体の温度Twmが293K、または室温;低温体の温度Tclが20K(低温体の温度は実際には20Kから最終温度にまで上昇するが、ここでは一定温度と仮定している。控えめな仮定。);kspが0.1W/mK(ステンレスに近い値。やはり控えめな仮定);σUspが2×109 Pa(カーボンフィラメントを主成分とする複合体に対応した値)。〔er 〕cw及びRの値は変化しており、これが表2に示されている。
【0066】
【0067】
【0068】
表2に示されたτopの値は、あらゆる形状のなかで表面積・体積比が最も小さい球面としてモデル化された磁石システムについてのものである。実際の磁石の前記表面積・体積比は球面のそれよりも大きいから、その動作持続時間(日数)τopは表2で与えられたものよりも短くなり、恐らく2分の1ほどにまでは短くなる。
【0069】
このシステムでは、τopは真空状態の良好さに大きく依存している。したがって、システムが過渡状態でない場合、真空ポンプに接続することが好ましい。
【0070】
ここで述べたシステムコンポーネントについての特定のパラメータ及び形状は、それぞれのコンポーネントの基本的な動作を示すために例示されたものに過ぎない。例えば、固体窒素の体積比率は、先の定量解析で使用されたようなほぼ50%である必要はない。この値は、具体的なシステムの要求に応じて、50%以上またはそれ以下に成りうる。先に説明した種々の図面に表された特定のコンポーネントの形状についても同様である。実際のシステムにおいては、サーマル棒と延長棒を熱的に連結しているねじ連結部は、他の機構で置き換えることもできる。
【0071】
本発明は、MRI,MR及び列車の磁気浮上分野に適用することができる。これらの適用において、常設のクライオクーラーがないことによるシステムの携帯性の良さが極めて大きな利点となる。例えば、列車の磁気浮上に適用する場合、列車は朝の間に、端子におかれたクライオクーラーで冷却しておくことが出来る。クライオクーラー無しに一日中稼働したのち、列車は夜に端子に戻って、その磁石をクライオクーラーのある場所で再び冷却する。このようにして、列車はクライオクーラーから独立して運転することができる。
【0072】
本発明は好ましい実施形態に従って説明されたが、添付のクレームで示された発明の精神及び範囲から離れないかぎり、形状及び詳細について種々の変更が可能であることは当業者にとって自明である。
【0073】
【発明の効果】
以上説明したとおり、本発明によれば、断熱体によって超伝導磁石への熱の流入を最小限に抑え、冷却装置によって、前記磁石が臨界温度Tc よりも低い第1の温度T1 にまで温度上昇したときに前記磁石を冷却し、磁石の温度が第2の温度T2 に達するまで前記磁石を冷却して、前記超伝導磁石に、再冷却が必要になるまでの長い時間幅にわたり、かつ、T2 とT1 の間の温度領域にわたって磁場を生成させるから、超伝導磁石は間欠的な冷却で済む。したがって、冷却装置無しでかなりの時間作動させることができ、これがシステムの利便性を高める。
【図面の簡単な説明】
【図1】本発明の基本的な構成要素の概略図である。
【図2】(A)〜(C)は、磁石が磁場を生成し続ける間の、磁石の再冷却のシーケンスを示す概略図である。
【図3】(A)〜(C)は、超伝導磁石の他の実施形態を示す概略図である。
【図4】(A)および(B)は、半伝導性の中空部を持つ磁石を図示した本発明のさらに他の実施形態の側断面図と斜視図である。
【図5】(A)〜(C)は、磁石システムを励磁する装置の概略図である。
【図6】電源を用いて超伝導磁石システムを励磁する回路を示す回路図である。
【符号の説明】
20…低温体、28…サーマル棒、34…真空領域(断熱体)、58…超伝導磁石、59…固体窒素材、64…クライオクーラー、66…冷却装置
Claims (18)
- 臨界温度Tc 以下の温度で持続状態で作動して磁場を生成する超伝導磁石と、
前記磁石への熱の流入を最小限にするために前記磁石を取り囲む断熱体と、
前記磁石が臨界温度Tc よりも低い第1の温度T1 にまで温度上昇したときに前記磁石を冷却し、磁石の温度が第2の温度T2 に達するまで前記磁石を冷却して、前記磁石に、再冷却が必要になるまでの長い時間幅にわたり、かつ、T2 とT1 の間の温度領域にわたって磁場を生成させる冷却装置とを備えた磁場を生成する装置であって、
前記冷却装置は、前記磁場の生成を中断させること無く、冷却期間において前記磁石に連結され、前記磁石が前記第2の温度T2 に達したときに前記磁石から分離するように構成されている磁場を生成する装置。 - 臨界温度Tc 以下の温度で持続状態で作動して磁場を生成する超伝導磁石と、
前記磁石への熱の流入を最小限にするために前記磁石を取り囲む断熱体と、
前記磁石が臨界温度Tc よりも低い第1の温度T1 にまで温度上昇したときに前記磁石を冷却し、磁石の温度が第2の温度T2 に達するまで前記磁石を冷却して、前記磁石に、再冷却が必要になるまでの長い時間幅にわたり、かつ、T2 とT1 の間の温度領域にわたって磁場を生成させる冷却装置とを備えた磁場を生成する装置であって、
前記磁石は固体窒素材に連結されている磁場を生成する装置。 - 請求項2において、前記固体窒素材は前記磁石とほぼ同一の寸法である磁場を生成する装置。
- 臨界温度Tc 以下の温度で持続状態で作動して磁場を生成する超伝導磁石と、
前記磁石への熱の流入を最小限にするために前記磁石を取り囲む断熱体と、
前記磁石が臨界温度Tc よりも低い第1の温度T1 にまで温度上昇したときに前記磁石に連結されて前記磁石を冷却し、磁石の温度が第2の温度T2 にまで低下したときに前記磁石から分離されて、前記磁石に、再冷却が必要になるまでの長い時間幅にわたり、かつ、T2 とT1 の間の温度領域にわたって磁場を生成させる冷却装置とを備えた磁場を生成する装置。 - 請求項1、2および4のいずれか一項において、前記時間幅は、前記磁石の温度がT2 からT1 まで上昇するのに要する時間によって決まるものである磁場を生成する装置。
- 請求項1、2および4のいずれか一項において、前記第1の温度T1 はほぼ63Kであり、第2の温度T2 はほぼ20Kである磁場を生成する装置。
- 請求項1、2および4のいずれか一項において、前記磁石は、ソレノイド形、双極形、4極形及び鞍形からなるグループから選ばれている磁場を生成する装置。
- 請求項1、2および4のいずれか一項において、前記磁石は室温にある中空部を有している磁場を生成する装置。
- 請求項1、2および4のいずれか一項において、前記磁石は高温超伝導体で形成されている磁場を生成する装置。
- 超伝導磁石をその臨界温度Tc 以下の温度で持続状態で磁場を生成するように作動させる工程と、
前記磁石へ流入する熱量を最小限にするよう前記磁石を断熱する工程と、
前記磁石の温度がその臨界温度Tc よりも低い第1の温度T1 に上昇したときに、磁石の温度が第2の温度T 2 に達するまで前記磁石を冷却する工程とを備え、
前記磁石に、再度の冷却が必要となる前に長い時間幅にわたり、かつ、T2 とT1 の温度範囲にわたり磁場を発生させる磁場を生成する方法であって、
前記冷却する工程は、前記磁場の生成を中断させること無く、前記冷却中に前記磁石に冷却装置を連結し、前記第2の温度T2 にまで冷却されたとき前記磁石から前記冷却装置を分離する工程を含む磁場を生成する方法。 - 超伝導磁石をその臨界温度Tc 以下の温度で持続状態で磁場を生成するように作動させる工程と、
前記磁石へ流入する熱量を最小限にするよう前記磁石を断熱する工程と、
前記磁石の温度がその臨界温度Tc よりも低い第1の温度T1 に上昇したときに、磁石の温度が第2の温度T 2 に達するまで前記磁石を冷却する工程とを備え、
前記磁石に、再度の冷却が必要となる前に長い時間幅にわたり、かつ、T2 とT1 の温度範囲にわたり磁場を発生させる磁場を生成する方法であって、
さらに前記磁石を固体窒素材に連結する工程を含む磁場を生成する方法。 - 請求項11において、さらに、前記固体窒素材を前記磁石とほぼ同一のサイズに形成する工程を含む磁場を生成する方法。
- 超伝導磁石をその臨界温度Tc 以下の温度で持続状態で磁場を生成するように作動させる工程と、
前記磁石へ流入する熱量を最小限にするよう前記磁石を断熱する工程と、
前記磁石の温度が臨界温度Tc よりも低い第1の温度T1 に上昇したとき前記磁石を冷却するよう前記磁石に冷却装置を連結する工程と、
前記磁石が第2の温度T2 にまで低下したときに前記磁石から前記冷却装置を分離する工程とを備え、
前記磁石に、再度の冷却が必要となる前に長い時間幅にわたり、かつ、T 2 とT 1 の温度範囲にわたり磁場を生成させる磁場を生成する方法。 - 請求項10、11および13のいずれか一項において、前記時間幅は前記磁石の温度がT2 からT1 に上昇するまでの時間によって定まる磁場を生成する方法。
- 請求項10、11および13のいずれか一項において、前記第1の温度T1 はほぼ63Kであり、前記第2の温度T2 はほぼ20Kである磁場を生成する方法。
- 請求項10、11および13のいずれか一項において、さらに、前記磁石をソレノイド形、双極形、4極形及び鞍形からなる一群から選ぶ工程を含む磁場を生成する方法。
- 請求項10、11および13のいずれか一項において、さらに、前記磁石を常温にある中空部を持つように形成する工程を含む磁場を生成する方法。
- 請求項10、11および13のいずれか一項において、さらに、前記磁石を高温超伝導体で形成する工程を含む磁場を生成する方法。
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