JP3488981B2 - 超音波ガスセンサ - Google Patents
超音波ガスセンサInfo
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Description
【産業上の利用分野】本発明はすだれ状電極を備えた圧
電薄板を非圧電基板の一方の板面Ｆ１に設け、前記非圧
電基板のもう一方の板面Ｆ２の対面に多孔板を設け、該
多孔板と前記板面Ｆ２との間に液体を満たすことによ
り、前記多孔板を通して前記液体に吸着されたガスを定
性または定量する超音波ガスセンサに関する。
電薄板を非圧電基板の一方の板面Ｆ１に設け、前記非圧
電基板のもう一方の板面Ｆ２の対面に多孔板を設け、該
多孔板と前記板面Ｆ２との間に液体を満たすことによ
り、前記多孔板を通して前記液体に吸着されたガスを定
性または定量する超音波ガスセンサに関する。
【従来の技術】食品、化粧品および環境試験等の分野に
おける従来の臭気の評価方法としては、人間の嗅覚を利
用した官能試験法や機器分析による方法が主に挙げられ
る。官能試験法は感受性の個人差の問題や、生理的およ
び心理的影響により識別能力が変化する等の問題を有し
ており、客観性に乏しく信頼性に欠ける。機器分析によ
る方法としてはガスクロマトグラフ法および吸光光度法
等が挙げられるが、これらの方法は測定結果と感覚量が
必ずしも一致しないという問題点を有する。その他の方
法として、水晶振動子センサによる評価法等が挙げられ
る。これは、ガス感応膜を塗布した水晶振動子にガス分
子が吸着すると周波数が変化するということを利用した
ものである。この水晶振動子センサは水晶振動子に固有
の周波数が存在すること等から、製造技術、量産技術、
耐久性、感度、再現性等に問題を有している。このよう
にして、従来の臭気の評価方法では、客観性に乏しく信
頼性に欠けること、測定結果と感覚量が必ずしも一致し
ないこと、感度、再現性、製造技術および量産技術など
に問題を有していた。
おける従来の臭気の評価方法としては、人間の嗅覚を利
用した官能試験法や機器分析による方法が主に挙げられ
る。官能試験法は感受性の個人差の問題や、生理的およ
び心理的影響により識別能力が変化する等の問題を有し
ており、客観性に乏しく信頼性に欠ける。機器分析によ
る方法としてはガスクロマトグラフ法および吸光光度法
等が挙げられるが、これらの方法は測定結果と感覚量が
必ずしも一致しないという問題点を有する。その他の方
法として、水晶振動子センサによる評価法等が挙げられ
る。これは、ガス感応膜を塗布した水晶振動子にガス分
子が吸着すると周波数が変化するということを利用した
ものである。この水晶振動子センサは水晶振動子に固有
の周波数が存在すること等から、製造技術、量産技術、
耐久性、感度、再現性等に問題を有している。このよう
にして、従来の臭気の評価方法では、客観性に乏しく信
頼性に欠けること、測定結果と感覚量が必ずしも一致し
ないこと、感度、再現性、製造技術および量産技術など
に問題を有していた。
【発明が解決しようとする課題】本発明の目的は、小型
軽量で、検出感度が高く、再現性に優れ、測定精度およ
び高速応答に優れ、測定方法が容易で、低消費電力駆動
で、加工性や量産性に優れた超音波ガスセンサを提供す
ることにある。
軽量で、検出感度が高く、再現性に優れ、測定精度およ
び高速応答に優れ、測定方法が容易で、低消費電力駆動
で、加工性や量産性に優れた超音波ガスセンサを提供す
ることにある。
【課題を解決するための手段】請求項１に記載の超音波
ガスセンサは、少なくとも２組のすだれ状電極Ｔおよび
Ｒを備えた圧電薄板を非圧電基板の一方の板面Ｆ１に備
え、前記非圧電基板のもう一方の板面Ｆ２の対面に多孔
板を設け、該多孔板と前記板面Ｆ２との間に液体を満た
し、前記多孔板を通して前記液体に吸着されたガスを定
性または定量するガス感知手段を備えた超音波ガスセン
サであって、前記圧電薄板の厚さは前記すだれ状電極Ｔ
およびＲの電極周期長以下であり、前記ガス感知手段
は、前記すだれ状電極Ｔに電気信号を入力して前記非圧
電基板と前記圧電薄板との界面に弾性表面波を励振し、
該弾性表面波を前記非圧電基板中にバルク波としてモー
ド変換させ、前記非圧電基板中の該バルク波を縦波とし
て前記液体中に放射し、前記液体中の該縦波を前記多孔
板によって反射させ、その反射させた縦波を前記非圧電
基板を介して前記すだれ状電極Ｒから電気信号として出
力させる手段を含み、前記すだれ状電極ＴおよびＲの電
極周期長は前記弾性表面波の波長にほぼ等しく、前記界
面に励振され、前記非圧電基板中にバルク波としてモー
ド変換される前記弾性表面波の位相速度は前記非圧電基
板単体における横波の速度よりも大きいことを特徴とす
る。請求項２に記載の超音波ガスセンサは、前記すだれ
状電極Ｒの出力端が増幅器を介して前記すだれ状電極Ｔ
の入力端に接続されており、前記すだれ状電極Ｔから前
記すだれ状電極Ｒに至る間の前記非圧電基板における弾
性表面波の伝搬路を遅延素子とする発振器が構成されて
いて、前記発振器の信号ループは前記すだれ状電極Ｔ
と、前記弾性表面波の伝搬路と、前記すだれ状電極Ｒ
と、前記増幅器とから成ることを特徴とする。請求項３
に記載の超音波ガスセンサは、前記すだれ状電極Ｔおよ
びＲが円弧状を成すことを特徴とする。請求項４に記載
の超音波ガスセンサは、前記非圧電基板がアクリル板で
成り、前記圧電薄板が圧電セラミックで成り、該圧電セ
ラミックの分極軸の方向は該圧電セラミックにおけるす
だれ状電極を有する板面と垂直であることを特徴とす
る。請求項５に記載の超音波ガスセンサは、前記非圧電
基板がアクリル板で成り、前記圧電薄板がＬｉＮｂＯ 3
単結晶で成ることを特徴とする。請求項６に記載の超音
波ガスセンサは、前記多孔板がテフロン（登録商標）系
樹脂で成ることを特徴とする。
ガスセンサは、少なくとも２組のすだれ状電極Ｔおよび
Ｒを備えた圧電薄板を非圧電基板の一方の板面Ｆ１に備
え、前記非圧電基板のもう一方の板面Ｆ２の対面に多孔
板を設け、該多孔板と前記板面Ｆ２との間に液体を満た
し、前記多孔板を通して前記液体に吸着されたガスを定
性または定量するガス感知手段を備えた超音波ガスセン
サであって、前記圧電薄板の厚さは前記すだれ状電極Ｔ
およびＲの電極周期長以下であり、前記ガス感知手段
は、前記すだれ状電極Ｔに電気信号を入力して前記非圧
電基板と前記圧電薄板との界面に弾性表面波を励振し、
該弾性表面波を前記非圧電基板中にバルク波としてモー
ド変換させ、前記非圧電基板中の該バルク波を縦波とし
て前記液体中に放射し、前記液体中の該縦波を前記多孔
板によって反射させ、その反射させた縦波を前記非圧電
基板を介して前記すだれ状電極Ｒから電気信号として出
力させる手段を含み、前記すだれ状電極ＴおよびＲの電
極周期長は前記弾性表面波の波長にほぼ等しく、前記界
面に励振され、前記非圧電基板中にバルク波としてモー
ド変換される前記弾性表面波の位相速度は前記非圧電基
板単体における横波の速度よりも大きいことを特徴とす
る。請求項２に記載の超音波ガスセンサは、前記すだれ
状電極Ｒの出力端が増幅器を介して前記すだれ状電極Ｔ
の入力端に接続されており、前記すだれ状電極Ｔから前
記すだれ状電極Ｒに至る間の前記非圧電基板における弾
性表面波の伝搬路を遅延素子とする発振器が構成されて
いて、前記発振器の信号ループは前記すだれ状電極Ｔ
と、前記弾性表面波の伝搬路と、前記すだれ状電極Ｒ
と、前記増幅器とから成ることを特徴とする。請求項３
に記載の超音波ガスセンサは、前記すだれ状電極Ｔおよ
びＲが円弧状を成すことを特徴とする。請求項４に記載
の超音波ガスセンサは、前記非圧電基板がアクリル板で
成り、前記圧電薄板が圧電セラミックで成り、該圧電セ
ラミックの分極軸の方向は該圧電セラミックにおけるす
だれ状電極を有する板面と垂直であることを特徴とす
る。請求項５に記載の超音波ガスセンサは、前記非圧電
基板がアクリル板で成り、前記圧電薄板がＬｉＮｂＯ 3
単結晶で成ることを特徴とする。請求項６に記載の超音
波ガスセンサは、前記多孔板がテフロン（登録商標）系
樹脂で成ることを特徴とする。
【作用】本発明の超音波ガスセンサは、すだれ状電極を
備えた圧電薄板を非圧電基板の一方の板面Ｆ１に設け、
非圧電基板のもう一方の板面Ｆ２の対面に多孔板を設け
た簡単な構造を有する。すだれ状電極Ｔに電気信号を入
力する構造を採用することにより、圧電薄板に速度ＶS
の弾性表面波を励振させることができる。その上、圧電
薄板を非圧電基板の板面Ｆ１上に固着させた構造を採用
することにより、この弾性表面波を非圧電基板にバルク
波として漏洩する形でモード変換させることができる。
このとき漏洩される弾性表面波の位相速度は非圧電基板
単体中の横波の速度ＶATよりも大きい。つまり、圧電薄
板に励振される弾性表面波のうちＶSがＶATよりも大き
いという関係を満たすものが非圧電基板に漏洩される。
圧電薄板に励振される弾性表面波のうちＶSがＶATより
も小さいものは非圧電基板に漏洩されることはない。こ
のようにして、圧電薄板に励振された弾性表面波のう
ち、位相速度が非圧電基板単体中の横波の速度ＶATより
も大きく縦波の速度ＶALよりも小さい波は速度ＶATとほ
ぼ等しい速度を有する波に効率よく変換されて非圧電基
板に漏洩される。また、圧電薄板に励振された弾性表面
波のうち、位相速度が非圧電基板単体中の縦波の速度Ｖ
ALよりも大きな波は速度ＶATあるいは速度ＶALとほぼ等
しい速度を有する波に効率よく変換されて非圧電基板に
漏洩される。さらに、非圧電基板の板面Ｆ２と多孔板と
の間に液体を満たした構造を採用することにより、漏洩
されたバルク波の一部は速度ＶWの縦波としてその液体
中に効率よく放射される。前記液体中の縦波を多孔板に
よって反射させる構造を採用することにより、その反射
させた縦波を非圧電基板および圧電薄板を介してすだれ
状電極Ｒから電気信号として出力させることができる。
すなわち、多孔板によって反射された速度ＶWの液中縦
波は、非圧電基板と前記液体との界面において速度ＶAT
あるいはＶALを有する波に効果的に変換され、非圧電基
板を伝搬する。この非圧電基板に伝搬した速度ＶATある
いはＶALを有する波は圧電薄板との界面において速度Ｖ
Sの弾性表面波に変換されて圧電薄板に伝搬し、すだれ
状電極Ｒにおいて電気信号に変換されて出力される。本
発明の超音波ガスセンサの使用時、非圧電基板の板面Ｆ
２と多孔板との間には特定のガスに対しガス感応性を有
する液体が密封され、たとえば、スクアラン（構造式は
〔（ＣＨ3）2ＣＨＣＨ2ＣＨ2ＣＨ2ＣＨ（ＣＨ3）ＣＨ2
ＣＨ2ＣＨ2ＣＨ（ＣＨ3）ＣＨ2ＣＨ2−〕2である。）な
どが用いられる。多孔板は通気性に優れしかも前記液体
を通さない性質を有し、たとえば、テフロン（登録商
標）系樹脂のゴアテックス（登録商標）フィルムなどが
用いられる。前記液体が多孔板を通して目的のガスを吸
着すると、超音波の前記液体中における伝搬速度が変化
することから、すだれ状電極Ｒで出力される電気信号に
伝搬遅延の位相差を生じる。つまり、前記液体がガスを
吸着したことおよびその吸着量をすだれ状電極Ｒに出力
される電気信号の位相差としてとらえることができる。
このようにして、本発明の超音波ガスセンサはガスの定
性が可能であるばかりでなく、そのガスの吸着量を測定
することも可能である。もちろん、前記液体を入れ換え
ることにより別の種類のガスについて定性および定量を
行なうことも可能となる。すだれ状電極ＴおよびＲとし
て円弧状すだれ状電極を用いることにより、第１に、す
だれ状電極Ｔに電気信号を入力することにより圧電薄板
に励振される弾性表面波を非圧電基板を介して液体中に
放射し多孔板で反射させる際、多孔板における反射箇所
を同一箇所に点状に集中させることができる。すなわ
ち、液体中に放射される縦波をちょうどレンズが焦点を
結ぶような形で多孔板における焦点に集中させて反射さ
せることができる。第２には、このようにして反射させ
た反射波を再びすだれ状電極Ｒから電気信号として効率
よく出力させることができる。すなわち、多孔板におい
て前記焦点を設けることにより、液体が感知するガスの
検出感度を向上させることができる。圧電薄板の厚さを
すだれ状電極ＴおよびＲの電極周期長以下にし、すだれ
状電極ＴおよびＲの電極周期長を１次以上の高次モード
の弾性表面波の波長にほぼ等しくする構造を採用するこ
とにより、すだれ状電極Ｔに加えられる電気的エネルギ
ーが弾性表面波に変換される度合を大きくすることがで
きるだけでなく、圧電薄板と非圧電基板との界面での音
響インピーダンスの不整合等によって生じる反射等を抑
圧することができる。従って、弾性表面波の非圧電基板
への効果的な漏洩を促進させることができる。なお、す
だれ状電極ＴおよびＲの電極周期長すなわち弾性表面波
の波長λに対する圧電薄板の厚さｄの割合（ｄ／λ）が
小さいほど効果は大きい。本発明の超音波ガスセンサ
は、圧電薄板の厚さｄを小さくすることに伴う脆弱性を
圧電薄板を非圧電基板に固着することによって克服して
いる。すなわち、非圧電基板は圧電薄板の脆弱性を克服
するために重要な役割を果たしている。すだれ状電極Ｒ
の出力端を増幅器を介してすだれ状電極Ｔの入力端に接
続する構造を採用することにより、すだれ状電極Ｔから
すだれ状電極Ｒに至る間の非圧電基板における弾性表面
波の伝搬路を遅延素子とする発振器を構成することがで
きる。その発振器の信号ループはすだれ状電極Ｔと、前
記弾性表面波の伝搬路と、すだれ状電極Ｒと、増幅器と
から成る。このようにして、回路構成が簡略化され、装
置の小型軽量化が促進されるとともに低電圧で低消費電
力での駆動が可能となる。非圧電基板としてアクリル板
を採用し、圧電薄板として圧電セラミックを採用し、そ
の圧電セラミックの分極軸の方向が圧電セラミックにお
けるすだれ状電極を有する板面と垂直になるような構造
を採用することにより、圧電薄板に効率よく弾性表面波
を励振することができ、さらにその弾性表面波を非圧電
基板に効率よく漏洩することができる。非圧電基板とし
てアクリル板を採用し、圧電薄板としてＬｉＮｂＯ 3 単
結晶を採用することにより、圧電薄板に効率よく弾性表
面波を励振することができ、さらにその弾性表面波を非
圧電基板に効率よく漏洩することができる。圧電薄板と
してＰＶＤＦその他の圧電高分子フィルムを採用するこ
とにより、より高周波対応が可能な形で圧電薄板に効率
よく弾性表面波を励振することができ、さらにその弾性
表面波を非圧電基板に効率よく漏洩することができる。
備えた圧電薄板を非圧電基板の一方の板面Ｆ１に設け、
非圧電基板のもう一方の板面Ｆ２の対面に多孔板を設け
た簡単な構造を有する。すだれ状電極Ｔに電気信号を入
力する構造を採用することにより、圧電薄板に速度ＶS
の弾性表面波を励振させることができる。その上、圧電
薄板を非圧電基板の板面Ｆ１上に固着させた構造を採用
することにより、この弾性表面波を非圧電基板にバルク
波として漏洩する形でモード変換させることができる。
このとき漏洩される弾性表面波の位相速度は非圧電基板
単体中の横波の速度ＶATよりも大きい。つまり、圧電薄
板に励振される弾性表面波のうちＶSがＶATよりも大き
いという関係を満たすものが非圧電基板に漏洩される。
圧電薄板に励振される弾性表面波のうちＶSがＶATより
も小さいものは非圧電基板に漏洩されることはない。こ
のようにして、圧電薄板に励振された弾性表面波のう
ち、位相速度が非圧電基板単体中の横波の速度ＶATより
も大きく縦波の速度ＶALよりも小さい波は速度ＶATとほ
ぼ等しい速度を有する波に効率よく変換されて非圧電基
板に漏洩される。また、圧電薄板に励振された弾性表面
波のうち、位相速度が非圧電基板単体中の縦波の速度Ｖ
ALよりも大きな波は速度ＶATあるいは速度ＶALとほぼ等
しい速度を有する波に効率よく変換されて非圧電基板に
漏洩される。さらに、非圧電基板の板面Ｆ２と多孔板と
の間に液体を満たした構造を採用することにより、漏洩
されたバルク波の一部は速度ＶWの縦波としてその液体
中に効率よく放射される。前記液体中の縦波を多孔板に
よって反射させる構造を採用することにより、その反射
させた縦波を非圧電基板および圧電薄板を介してすだれ
状電極Ｒから電気信号として出力させることができる。
すなわち、多孔板によって反射された速度ＶWの液中縦
波は、非圧電基板と前記液体との界面において速度ＶAT
あるいはＶALを有する波に効果的に変換され、非圧電基
板を伝搬する。この非圧電基板に伝搬した速度ＶATある
いはＶALを有する波は圧電薄板との界面において速度Ｖ
Sの弾性表面波に変換されて圧電薄板に伝搬し、すだれ
状電極Ｒにおいて電気信号に変換されて出力される。本
発明の超音波ガスセンサの使用時、非圧電基板の板面Ｆ
２と多孔板との間には特定のガスに対しガス感応性を有
する液体が密封され、たとえば、スクアラン（構造式は
〔（ＣＨ3）2ＣＨＣＨ2ＣＨ2ＣＨ2ＣＨ（ＣＨ3）ＣＨ2
ＣＨ2ＣＨ2ＣＨ（ＣＨ3）ＣＨ2ＣＨ2−〕2である。）な
どが用いられる。多孔板は通気性に優れしかも前記液体
を通さない性質を有し、たとえば、テフロン（登録商
標）系樹脂のゴアテックス（登録商標）フィルムなどが
用いられる。前記液体が多孔板を通して目的のガスを吸
着すると、超音波の前記液体中における伝搬速度が変化
することから、すだれ状電極Ｒで出力される電気信号に
伝搬遅延の位相差を生じる。つまり、前記液体がガスを
吸着したことおよびその吸着量をすだれ状電極Ｒに出力
される電気信号の位相差としてとらえることができる。
このようにして、本発明の超音波ガスセンサはガスの定
性が可能であるばかりでなく、そのガスの吸着量を測定
することも可能である。もちろん、前記液体を入れ換え
ることにより別の種類のガスについて定性および定量を
行なうことも可能となる。すだれ状電極ＴおよびＲとし
て円弧状すだれ状電極を用いることにより、第１に、す
だれ状電極Ｔに電気信号を入力することにより圧電薄板
に励振される弾性表面波を非圧電基板を介して液体中に
放射し多孔板で反射させる際、多孔板における反射箇所
を同一箇所に点状に集中させることができる。すなわ
ち、液体中に放射される縦波をちょうどレンズが焦点を
結ぶような形で多孔板における焦点に集中させて反射さ
せることができる。第２には、このようにして反射させ
た反射波を再びすだれ状電極Ｒから電気信号として効率
よく出力させることができる。すなわち、多孔板におい
て前記焦点を設けることにより、液体が感知するガスの
検出感度を向上させることができる。圧電薄板の厚さを
すだれ状電極ＴおよびＲの電極周期長以下にし、すだれ
状電極ＴおよびＲの電極周期長を１次以上の高次モード
の弾性表面波の波長にほぼ等しくする構造を採用するこ
とにより、すだれ状電極Ｔに加えられる電気的エネルギ
ーが弾性表面波に変換される度合を大きくすることがで
きるだけでなく、圧電薄板と非圧電基板との界面での音
響インピーダンスの不整合等によって生じる反射等を抑
圧することができる。従って、弾性表面波の非圧電基板
への効果的な漏洩を促進させることができる。なお、す
だれ状電極ＴおよびＲの電極周期長すなわち弾性表面波
の波長λに対する圧電薄板の厚さｄの割合（ｄ／λ）が
小さいほど効果は大きい。本発明の超音波ガスセンサ
は、圧電薄板の厚さｄを小さくすることに伴う脆弱性を
圧電薄板を非圧電基板に固着することによって克服して
いる。すなわち、非圧電基板は圧電薄板の脆弱性を克服
するために重要な役割を果たしている。すだれ状電極Ｒ
の出力端を増幅器を介してすだれ状電極Ｔの入力端に接
続する構造を採用することにより、すだれ状電極Ｔから
すだれ状電極Ｒに至る間の非圧電基板における弾性表面
波の伝搬路を遅延素子とする発振器を構成することがで
きる。その発振器の信号ループはすだれ状電極Ｔと、前
記弾性表面波の伝搬路と、すだれ状電極Ｒと、増幅器と
から成る。このようにして、回路構成が簡略化され、装
置の小型軽量化が促進されるとともに低電圧で低消費電
力での駆動が可能となる。非圧電基板としてアクリル板
を採用し、圧電薄板として圧電セラミックを採用し、そ
の圧電セラミックの分極軸の方向が圧電セラミックにお
けるすだれ状電極を有する板面と垂直になるような構造
を採用することにより、圧電薄板に効率よく弾性表面波
を励振することができ、さらにその弾性表面波を非圧電
基板に効率よく漏洩することができる。非圧電基板とし
てアクリル板を採用し、圧電薄板としてＬｉＮｂＯ 3 単
結晶を採用することにより、圧電薄板に効率よく弾性表
面波を励振することができ、さらにその弾性表面波を非
圧電基板に効率よく漏洩することができる。圧電薄板と
してＰＶＤＦその他の圧電高分子フィルムを採用するこ
とにより、より高周波対応が可能な形で圧電薄板に効率
よく弾性表面波を励振することができ、さらにその弾性
表面波を非圧電基板に効率よく漏洩することができる。
【実施例】図１は本発明の超音波ガスセンサの一実施例
を示す断面図である。本実施例はすだれ状電極Ｔ，Ｒ、
圧電磁器薄板１、アクリル板２、多孔板３および増幅器
４から成る。すだれ状電極ＴおよびＲは円弧状を成し、
アルミニウム薄膜で成り、圧電磁器薄板１上に設けられ
ている。圧電磁器薄板１は直径１５ｍｍ、厚さ２００μ
ｍの円板状のＴＤＫ製１０１Ａ材（製品名）で成り、ア
クリル板２上に設けられている。アクリル板２は直径１
６ｍｍ、厚さ（ＴA）１ｍｍの円板で成る。圧電磁器薄
板１はエポキシ系樹脂によってアクリル板２上に固着さ
れている。多孔板３は直径１５ｍｍ、厚さ３０μｍの円
板状のテフロン（登録商標）系樹脂で成り、通気性に優
れしかも液体を通さない性質を有する。多孔板３はアク
リル板２と対面する形でその縁部が本体に固着されてい
る。その際、多孔板３の板面はアクリル板２の板面と平
行になるように設置されている。アクリル板２と多孔板
３との間には入口Ａからガス感応性を有する液体が入れ
られ、入口Ａと出口Ｂを閉じることにより外部と遮断さ
れ密閉されている。また、図１の超音波ガスセンサで
は、液体を入口Ａから出口Ｂまで常に一定の速度で流す
フローシステムを備えている。図２は図１の超音波ガス
センサの部分斜視図である。但し、図２ではすだれ状電
極Ｔ、Ｒ、圧電磁器薄板１およびアクリル板２が示され
る。すだれ状電極ＴおよびＲは同一の形状を成し、電極
周期長が２Ｐで、１０対の電極指を有し、開口角
（θA）は４５゜である。図２の楕円内はすだれ状電極
Ｔの部分拡大図であり、すだれ状電極Ｒについてもこれ
と同様である。すだれ状電極ＴとＲとの電極離間距離
（Ｌ）は１０ｍｍである。図３は圧電磁器薄板１を伝搬
する弾性表面波がアクリル板２を経由し縦波として液体
中に伝搬されるまでの伝搬形態を示す図である。但し、
図３ではすだれ状電極Ｔ、圧電磁器薄板１およびアクリ
ル板２が示される。すだれ状電極Ｔに電気信号を入力す
るとその電気信号の周波数のうちすだれ状電極Ｔに対応
する中心周波数とその近傍の周波数の電気信号のみが弾
性表面波に変換されて圧電磁器薄板１を速度ＶSで伝搬
する。もしも弾性表面波の速度ＶSがアクリル板２単体
中での横波の速度ＶATよりも大きく縦波の速度ＶALより
も小さいときには、この弾性表面波は速度ＶATの横波に
変換されてアクリル板２に漏洩される。圧電磁器薄板１
からバルク波が漏洩されるときの漏洩角θATはＶATとＶ
Sとの比（ＶAT／ＶS）に相関する。アクリル板２を伝搬
するバルク波はアクリル板２と液体との界面において速
度ＶWの縦波に変換されて液体中に放射される。このと
きの放射角θWは速度ＶWとＶATとの比（ＶW／ＶAT）に
相関する。なお、すだれ状電極Ｔに入力する電気信号の
周波数に応じて速度ＶSが変化することから、その電気
信号の周波数を変化させることにより漏洩角θATおよび
放射角θWを変動させることが可能となる。図４は圧電
磁器薄板１に伝搬する弾性表面波の速度ＶSがアクリル
板２単体中での縦波の速度ＶALよりも大きい場合の超音
波の伝搬形態を示す図である。この場合、弾性表面波は
速度ＶATの横波および速度ＶALの縦波に変換されてアク
リル板２に漏洩される。圧電磁器薄板１からバルク波と
して横波が漏洩されるときの漏洩角θATはＶATとＶSと
の比（ＶAT／ＶS）に相関し、縦波の場合の漏洩角θAL
はＶALとＶSとの比（ＶAL／ＶS）に相関する。アクリル
板２を励振するバルク波はアクリル板２と液体との界面
において速度ＶWの縦波に変換されて液体中に放射され
る。このときの放射角θWは速度ＶWとＶATとの比（ＶW
／ＶAT）または速度ＶWとＶALとの比（ＶW／ＶAL）に相
関する。すだれ状電極Ｔに入力する電気信号の周波数に
応じて速度ＶSが変化することから、その電気信号の周
波数を変化させることにより、速度ＶSを図３のような
条件（ＶAT＜ＶS＜ＶAL）に設定することもでき、また
図４のような条件（ＶAL＜ＶS）に設定することもでき
る。また、それぞれの漏洩角θATおよびθALや放射角θ
Wを変動させることが可能となる。図５はアクリル板２
とアクリル板２に接触された液体との界面付近での超音
波の伝搬形態を示す図である。但し、速度ＶSが図３の
条件（ＶAT＜ＶS＜ＶAL）を満たすときのものである。
アクリル板２を伝搬するバルク横波が該界面に達する
と、反射角θATを示す横波反射率ＲT、反射角θALを示
す縦波反射率ＲLおよび縦波透過率ＴLの３成分を生じ
る。このようにして、アクリル板２を伝搬するバルク横
波は前記界面において一部が横波反射率ＲTおよび縦波
反射率ＲLとして反射され、残部が縦波透過率ＴLとして
放射角θWで液体中に放射される。図１の超音波ガスセ
ンサの駆動時、すだれ状電極Ｔに電気信号を入力すると
その電気信号の周波数のうちすだれ状電極Ｔに対応する
中心周波数とその近傍の周波数の電気信号のみが弾性表
面波に変換されて圧電磁器薄板１を速度ＶSで伝搬す
る。弾性表面波の速度ＶSがアクリル板２単体中での横
波の速度ＶATよりも大きく縦波の速度ＶALよりも小さい
場合には、この弾性表面波は速度ＶATの横波に変換され
てアクリル板２に漏洩される。弾性表面波の速度ＶSが
アクリル板２単体中での縦波の速度ＶALよりも大きい場
合には、この弾性表面波は速度ＶATの横波および速度Ｖ
ALの縦波に変換されてアクリル板２に漏洩される。弾性
表面波の速度ＶSがアクリル板２単体中での横波の速度
ＶATよりも小さい場合には、この弾性表面波はすだれ状
電極Ｒから電気信号として出力され、この電気信号は増
幅器４によって増幅され、再びすだれ状電極Ｔから入力
される。このようにして、すだれ状電極Ｔからすだれ状
電極Ｒに至る間のアクリル板２における弾性表面波の伝
搬路を遅延素子とする発振器を構成することができる。
この発振器の信号ループはすだれ状電極Ｔ、前記伝搬
路、すだれ状電極Ｒおよび増幅器４から成る。このよう
な発振器を構成することにより、回路構成が簡略化さ
れ、装置の小型軽量化が促進されるとともに低電圧で低
消費電力での駆動が可能となる。一方、アクリル板２を
伝搬するバルク波はアクリル板２と液体との界面におい
て速度ＶWの縦波に変換されて液体中に放射される。す
だれ状電極Ｔに入力する電気信号の周波数を変化させる
ことにより液体中の縦波の放射角θWを変動させること
が可能なことから、液体中の縦波を多孔板３によって反
射させ、その反射させた縦波をアクリル板２および圧電
磁器薄板１を介してすだれ状電極Ｒから電気信号として
出力させることができる。すなわち、多孔板３によって
反射された速度ＶWの液体中の縦波は、アクリル板２と
液体との界面において速度ＶATあるいはＶALを有する波
に効果的に変換されアクリル板２を伝搬し、さらに、ア
クリル板２と圧電磁器薄板１との界面において速度ＶS
の弾性表面波に変換されて圧電磁器薄板１に伝搬し、す
だれ状電極Ｒにおいて電気信号に変換されて出力され
る。この際、すだれ状電極ＴおよびＲが円弧状を成すこ
とにより、液体中の縦波の多孔板３における反射箇所を
ちょうどレンズが焦点を結ぶような形で同一箇所に集中
させることができる。従って、多孔板３で反射された反
射波をすだれ状電極Ｒから電気信号として効率よく出力
することが可能となる。液体が多孔板３を通して目的の
ガスを吸着すると、超音波の該液体中における伝搬速度
が変化することから、すだれ状電極Ｒで出力される電気
信号に伝搬遅延の位相差を生じる。つまり、該液体がガ
スを吸着したことおよびその吸着量をすだれ状電極Ｒに
出力される電気信号の位相差としてとらえることができ
る。しかも、液体を常に一定の速度で流すフローシステ
ムを用いることにより、ガス吸着の経時的変化をとらえ
ることも可能となる。また、液体を入れ換えることによ
り別の種類のガスについての定性および定量が可能とな
る。図６は図１の超音波ガスセンサにおける圧電磁器薄
板１およびアクリル板２から成る層状媒体を伝搬する弾
性表面波の速度分散曲線を示す特性図であり、弾性表面
波の周波数ｆと圧電磁器薄板２の厚さｄとの積に対する
各モードの位相速度を示す図である。但し、圧電磁器薄
板１は、圧電磁器薄板１のアクリル板２と接触する方の
板面（アクリル側板面）ともう一方の空気に接触する方
の板面（空気側板面）とがともに電気的に開放状態にあ
るものを用いた。本図において"ｏｐｅｎ"は開放状態で
あることを示す。また、○印は実測値を示す。弾性表面
波には複数個のモードがある。ｆｄ値がほぼ０．４ＭＨ
ｚ・ｍｍ以下のときのＡ0モードの波は速度がアクリル
板２の横波速度ＶATよりも小さい。このような波は波の
エネルギーが表面付近に局在して伝搬する表面波であ
り、アクリル板２に漏洩されることは無い。速度がＶAT
よりも大きなＡ0モードおよびその他のモードの波には
速度の虚数成分が存在し、波のエネルギーの一部はアク
リル板２中にバルク波として漏洩される。各モードの弾
性表面波のうち速度がＶATよりも大きくＶALよりも小さ
い領域の波がアクリル板２中にバルク横波として効果的
に漏洩することができる。速度がＶALよりも大きい領域
の波はバルク縦波およびバルク横波としてアクリル板２
中に漏洩される。図７は図１の超音波ガスセンサにおけ
るモード変換効率Ｃとｆｄ値との関係を示す特性図であ
る。但し、圧電磁器薄板１は、圧電磁器薄板１のアクリ
ル側板面ともう一方の空気側板面とがともに電気的に開
放状態にあるものを用いた。Ａ0モードを除くどのモー
ドにおいても圧電磁器薄板１に伝搬する弾性表面波が効
率よくアクリル板２にバルク波として漏洩されることが
わかる。図８は圧電磁器薄板１の異なる２つの電気的境
界条件下での位相速度差から算出した実効的電気機械結
合係数ｋ2とｆｄ値との関係を示す特性図である。但
し、圧電磁器薄板１は、圧電磁器薄板１の空気側板面に
各すだれ状電極（ＩＤＴ）を設けアクリル側板面を電気
的に開放状態にしたものを用いている。Ａ0モードのｋ2
はｆｄ＝２．８ＭＨｚ・ｍｍ付近からほぼ一定の値（ｋ
2＝４％）を示している。Ｓ0モードはｆｄ＝１．４ＭＨ
ｚ・ｍｍ付近で１つのピーク（ｋ2＝１７．５％）が存
在する。このピークは圧電磁器薄板１からアクリル板２
へ漏洩される表面波に対応するものと考えられる。Ａ1
およびＡ2モードもまた効率的には良好な値を示してい
る。このようにして、Ａ0モードを除くどのモードにお
いても弾性表面波を圧電磁器薄板１からアクリル板２へ
効率よく漏洩させることができ、ｆｄ値を調整すること
によりアクリル板２への最も効率のよい漏洩を実現する
ことができる。また、圧電磁器薄板１の空気側板面に各
すだれ状電極を設けた構造は製作上の容易性にもつなが
るという利点を有している。図９は圧電磁器薄板１の異
なる２つの電気的境界条件下での位相速度差から算出し
た実効的電気機械結合係数ｋ2とｆｄ値との関係を示す
特性図である。但し、圧電磁器薄板１は、圧電磁器薄板
１の空気側板面に各すだれ状電極を設けアクリル側板面
を電気的に短絡状態にしたものを用いている。本実施例
においては圧電磁器薄板１の板面に金属薄膜を被覆する
ことによりその板面を電気的に短絡状態にしている。本
図において"ｓｈｏｒｔ"は短絡状態であることを示す。
図９においても図８と同様に、Ａ0モードを除くどのモ
ードにおいても弾性表面波を圧電磁器薄板１からアクリ
ル板２へ効率よく漏洩させることができ、ｆｄ値を調整
することによりアクリル板２への最も効率のよい漏洩を
実現することができる。また、圧電磁器薄板１の空気側
板面に各すだれ状電極を設けた構造は製作上の容易性に
もつながるという利点を有している。図１０は図５に示
す横波反射率ＲT、縦波反射率ＲLおよび縦波透過率ＴL
の位相速度に対するエネルギー分配率と角度との関係を
示す特性図である。すなわち、バルク横波に関する特性
図である。但し、このときの角度は横波反射率ＲTに対
しては反射角θATを、縦波反射率ＲLに対しては反射角
θALを、縦波透過率ＴLに対しては放射角θWを示す。縦
波透過率ＴLの値が最も大きいのは位相速度がほぼ１８
００ｍ／ｓから２４００ｍ／ｓ付近の領域であって、こ
のときの放射角θWは約６０度から４０度程度であるこ
とがわかる。図１１はバルク縦波に関する横波反射率Ｒ
T、縦波反射率ＲLおよび縦波透過率ＴLの位相速度に対
するエネルギー分配率と角度との関係を示す特性図であ
る。縦波透過率ＴLの透過率が最も大きいのは位相速度
がほぼ２８００ｍ／ｓ付近よりも大きな領域であって、
このときの放射角θWは約４０度以下であることがわか
る。図１２は図１の超音波ガスセンサにおける挿入損失
と周波数との関係の一実施例を示す特性図であり、圧電
磁器薄板１の厚さｄが２００μｍ、すだれ状電極Ｔおよ
びＲの電極周期長２Ｐが４６０μｍの場合の結果であ
る。本図において実線はアクリル板２に液体が接触して
いない場合を示し、点線はアクリル板２に液体が接触し
ている場合を示す。各周波数における実線と点線との差
が大きいほど液体中に縦波として放射される度合が大き
いことから、Ａ0モードを除くどのモードの表面波でも
液体中に縦波として効率よく放射されていることがわか
る。特に、中心周波数がほぼ６ＭＨｚのＳ0モードや中
心周波数がほぼ１３ＭＨｚのＳ2モードの表面波が液体
中に縦波として放射される度合が大きいことがわかる。
を示す断面図である。本実施例はすだれ状電極Ｔ，Ｒ、
圧電磁器薄板１、アクリル板２、多孔板３および増幅器
４から成る。すだれ状電極ＴおよびＲは円弧状を成し、
アルミニウム薄膜で成り、圧電磁器薄板１上に設けられ
ている。圧電磁器薄板１は直径１５ｍｍ、厚さ２００μ
ｍの円板状のＴＤＫ製１０１Ａ材（製品名）で成り、ア
クリル板２上に設けられている。アクリル板２は直径１
６ｍｍ、厚さ（ＴA）１ｍｍの円板で成る。圧電磁器薄
板１はエポキシ系樹脂によってアクリル板２上に固着さ
れている。多孔板３は直径１５ｍｍ、厚さ３０μｍの円
板状のテフロン（登録商標）系樹脂で成り、通気性に優
れしかも液体を通さない性質を有する。多孔板３はアク
リル板２と対面する形でその縁部が本体に固着されてい
る。その際、多孔板３の板面はアクリル板２の板面と平
行になるように設置されている。アクリル板２と多孔板
３との間には入口Ａからガス感応性を有する液体が入れ
られ、入口Ａと出口Ｂを閉じることにより外部と遮断さ
れ密閉されている。また、図１の超音波ガスセンサで
は、液体を入口Ａから出口Ｂまで常に一定の速度で流す
フローシステムを備えている。図２は図１の超音波ガス
センサの部分斜視図である。但し、図２ではすだれ状電
極Ｔ、Ｒ、圧電磁器薄板１およびアクリル板２が示され
る。すだれ状電極ＴおよびＲは同一の形状を成し、電極
周期長が２Ｐで、１０対の電極指を有し、開口角
（θA）は４５゜である。図２の楕円内はすだれ状電極
Ｔの部分拡大図であり、すだれ状電極Ｒについてもこれ
と同様である。すだれ状電極ＴとＲとの電極離間距離
（Ｌ）は１０ｍｍである。図３は圧電磁器薄板１を伝搬
する弾性表面波がアクリル板２を経由し縦波として液体
中に伝搬されるまでの伝搬形態を示す図である。但し、
図３ではすだれ状電極Ｔ、圧電磁器薄板１およびアクリ
ル板２が示される。すだれ状電極Ｔに電気信号を入力す
るとその電気信号の周波数のうちすだれ状電極Ｔに対応
する中心周波数とその近傍の周波数の電気信号のみが弾
性表面波に変換されて圧電磁器薄板１を速度ＶSで伝搬
する。もしも弾性表面波の速度ＶSがアクリル板２単体
中での横波の速度ＶATよりも大きく縦波の速度ＶALより
も小さいときには、この弾性表面波は速度ＶATの横波に
変換されてアクリル板２に漏洩される。圧電磁器薄板１
からバルク波が漏洩されるときの漏洩角θATはＶATとＶ
Sとの比（ＶAT／ＶS）に相関する。アクリル板２を伝搬
するバルク波はアクリル板２と液体との界面において速
度ＶWの縦波に変換されて液体中に放射される。このと
きの放射角θWは速度ＶWとＶATとの比（ＶW／ＶAT）に
相関する。なお、すだれ状電極Ｔに入力する電気信号の
周波数に応じて速度ＶSが変化することから、その電気
信号の周波数を変化させることにより漏洩角θATおよび
放射角θWを変動させることが可能となる。図４は圧電
磁器薄板１に伝搬する弾性表面波の速度ＶSがアクリル
板２単体中での縦波の速度ＶALよりも大きい場合の超音
波の伝搬形態を示す図である。この場合、弾性表面波は
速度ＶATの横波および速度ＶALの縦波に変換されてアク
リル板２に漏洩される。圧電磁器薄板１からバルク波と
して横波が漏洩されるときの漏洩角θATはＶATとＶSと
の比（ＶAT／ＶS）に相関し、縦波の場合の漏洩角θAL
はＶALとＶSとの比（ＶAL／ＶS）に相関する。アクリル
板２を励振するバルク波はアクリル板２と液体との界面
において速度ＶWの縦波に変換されて液体中に放射され
る。このときの放射角θWは速度ＶWとＶATとの比（ＶW
／ＶAT）または速度ＶWとＶALとの比（ＶW／ＶAL）に相
関する。すだれ状電極Ｔに入力する電気信号の周波数に
応じて速度ＶSが変化することから、その電気信号の周
波数を変化させることにより、速度ＶSを図３のような
条件（ＶAT＜ＶS＜ＶAL）に設定することもでき、また
図４のような条件（ＶAL＜ＶS）に設定することもでき
る。また、それぞれの漏洩角θATおよびθALや放射角θ
Wを変動させることが可能となる。図５はアクリル板２
とアクリル板２に接触された液体との界面付近での超音
波の伝搬形態を示す図である。但し、速度ＶSが図３の
条件（ＶAT＜ＶS＜ＶAL）を満たすときのものである。
アクリル板２を伝搬するバルク横波が該界面に達する
と、反射角θATを示す横波反射率ＲT、反射角θALを示
す縦波反射率ＲLおよび縦波透過率ＴLの３成分を生じ
る。このようにして、アクリル板２を伝搬するバルク横
波は前記界面において一部が横波反射率ＲTおよび縦波
反射率ＲLとして反射され、残部が縦波透過率ＴLとして
放射角θWで液体中に放射される。図１の超音波ガスセ
ンサの駆動時、すだれ状電極Ｔに電気信号を入力すると
その電気信号の周波数のうちすだれ状電極Ｔに対応する
中心周波数とその近傍の周波数の電気信号のみが弾性表
面波に変換されて圧電磁器薄板１を速度ＶSで伝搬す
る。弾性表面波の速度ＶSがアクリル板２単体中での横
波の速度ＶATよりも大きく縦波の速度ＶALよりも小さい
場合には、この弾性表面波は速度ＶATの横波に変換され
てアクリル板２に漏洩される。弾性表面波の速度ＶSが
アクリル板２単体中での縦波の速度ＶALよりも大きい場
合には、この弾性表面波は速度ＶATの横波および速度Ｖ
ALの縦波に変換されてアクリル板２に漏洩される。弾性
表面波の速度ＶSがアクリル板２単体中での横波の速度
ＶATよりも小さい場合には、この弾性表面波はすだれ状
電極Ｒから電気信号として出力され、この電気信号は増
幅器４によって増幅され、再びすだれ状電極Ｔから入力
される。このようにして、すだれ状電極Ｔからすだれ状
電極Ｒに至る間のアクリル板２における弾性表面波の伝
搬路を遅延素子とする発振器を構成することができる。
この発振器の信号ループはすだれ状電極Ｔ、前記伝搬
路、すだれ状電極Ｒおよび増幅器４から成る。このよう
な発振器を構成することにより、回路構成が簡略化さ
れ、装置の小型軽量化が促進されるとともに低電圧で低
消費電力での駆動が可能となる。一方、アクリル板２を
伝搬するバルク波はアクリル板２と液体との界面におい
て速度ＶWの縦波に変換されて液体中に放射される。す
だれ状電極Ｔに入力する電気信号の周波数を変化させる
ことにより液体中の縦波の放射角θWを変動させること
が可能なことから、液体中の縦波を多孔板３によって反
射させ、その反射させた縦波をアクリル板２および圧電
磁器薄板１を介してすだれ状電極Ｒから電気信号として
出力させることができる。すなわち、多孔板３によって
反射された速度ＶWの液体中の縦波は、アクリル板２と
液体との界面において速度ＶATあるいはＶALを有する波
に効果的に変換されアクリル板２を伝搬し、さらに、ア
クリル板２と圧電磁器薄板１との界面において速度ＶS
の弾性表面波に変換されて圧電磁器薄板１に伝搬し、す
だれ状電極Ｒにおいて電気信号に変換されて出力され
る。この際、すだれ状電極ＴおよびＲが円弧状を成すこ
とにより、液体中の縦波の多孔板３における反射箇所を
ちょうどレンズが焦点を結ぶような形で同一箇所に集中
させることができる。従って、多孔板３で反射された反
射波をすだれ状電極Ｒから電気信号として効率よく出力
することが可能となる。液体が多孔板３を通して目的の
ガスを吸着すると、超音波の該液体中における伝搬速度
が変化することから、すだれ状電極Ｒで出力される電気
信号に伝搬遅延の位相差を生じる。つまり、該液体がガ
スを吸着したことおよびその吸着量をすだれ状電極Ｒに
出力される電気信号の位相差としてとらえることができ
る。しかも、液体を常に一定の速度で流すフローシステ
ムを用いることにより、ガス吸着の経時的変化をとらえ
ることも可能となる。また、液体を入れ換えることによ
り別の種類のガスについての定性および定量が可能とな
る。図６は図１の超音波ガスセンサにおける圧電磁器薄
板１およびアクリル板２から成る層状媒体を伝搬する弾
性表面波の速度分散曲線を示す特性図であり、弾性表面
波の周波数ｆと圧電磁器薄板２の厚さｄとの積に対する
各モードの位相速度を示す図である。但し、圧電磁器薄
板１は、圧電磁器薄板１のアクリル板２と接触する方の
板面（アクリル側板面）ともう一方の空気に接触する方
の板面（空気側板面）とがともに電気的に開放状態にあ
るものを用いた。本図において"ｏｐｅｎ"は開放状態で
あることを示す。また、○印は実測値を示す。弾性表面
波には複数個のモードがある。ｆｄ値がほぼ０．４ＭＨ
ｚ・ｍｍ以下のときのＡ0モードの波は速度がアクリル
板２の横波速度ＶATよりも小さい。このような波は波の
エネルギーが表面付近に局在して伝搬する表面波であ
り、アクリル板２に漏洩されることは無い。速度がＶAT
よりも大きなＡ0モードおよびその他のモードの波には
速度の虚数成分が存在し、波のエネルギーの一部はアク
リル板２中にバルク波として漏洩される。各モードの弾
性表面波のうち速度がＶATよりも大きくＶALよりも小さ
い領域の波がアクリル板２中にバルク横波として効果的
に漏洩することができる。速度がＶALよりも大きい領域
の波はバルク縦波およびバルク横波としてアクリル板２
中に漏洩される。図７は図１の超音波ガスセンサにおけ
るモード変換効率Ｃとｆｄ値との関係を示す特性図であ
る。但し、圧電磁器薄板１は、圧電磁器薄板１のアクリ
ル側板面ともう一方の空気側板面とがともに電気的に開
放状態にあるものを用いた。Ａ0モードを除くどのモー
ドにおいても圧電磁器薄板１に伝搬する弾性表面波が効
率よくアクリル板２にバルク波として漏洩されることが
わかる。図８は圧電磁器薄板１の異なる２つの電気的境
界条件下での位相速度差から算出した実効的電気機械結
合係数ｋ2とｆｄ値との関係を示す特性図である。但
し、圧電磁器薄板１は、圧電磁器薄板１の空気側板面に
各すだれ状電極（ＩＤＴ）を設けアクリル側板面を電気
的に開放状態にしたものを用いている。Ａ0モードのｋ2
はｆｄ＝２．８ＭＨｚ・ｍｍ付近からほぼ一定の値（ｋ
2＝４％）を示している。Ｓ0モードはｆｄ＝１．４ＭＨ
ｚ・ｍｍ付近で１つのピーク（ｋ2＝１７．５％）が存
在する。このピークは圧電磁器薄板１からアクリル板２
へ漏洩される表面波に対応するものと考えられる。Ａ1
およびＡ2モードもまた効率的には良好な値を示してい
る。このようにして、Ａ0モードを除くどのモードにお
いても弾性表面波を圧電磁器薄板１からアクリル板２へ
効率よく漏洩させることができ、ｆｄ値を調整すること
によりアクリル板２への最も効率のよい漏洩を実現する
ことができる。また、圧電磁器薄板１の空気側板面に各
すだれ状電極を設けた構造は製作上の容易性にもつなが
るという利点を有している。図９は圧電磁器薄板１の異
なる２つの電気的境界条件下での位相速度差から算出し
た実効的電気機械結合係数ｋ2とｆｄ値との関係を示す
特性図である。但し、圧電磁器薄板１は、圧電磁器薄板
１の空気側板面に各すだれ状電極を設けアクリル側板面
を電気的に短絡状態にしたものを用いている。本実施例
においては圧電磁器薄板１の板面に金属薄膜を被覆する
ことによりその板面を電気的に短絡状態にしている。本
図において"ｓｈｏｒｔ"は短絡状態であることを示す。
図９においても図８と同様に、Ａ0モードを除くどのモ
ードにおいても弾性表面波を圧電磁器薄板１からアクリ
ル板２へ効率よく漏洩させることができ、ｆｄ値を調整
することによりアクリル板２への最も効率のよい漏洩を
実現することができる。また、圧電磁器薄板１の空気側
板面に各すだれ状電極を設けた構造は製作上の容易性に
もつながるという利点を有している。図１０は図５に示
す横波反射率ＲT、縦波反射率ＲLおよび縦波透過率ＴL
の位相速度に対するエネルギー分配率と角度との関係を
示す特性図である。すなわち、バルク横波に関する特性
図である。但し、このときの角度は横波反射率ＲTに対
しては反射角θATを、縦波反射率ＲLに対しては反射角
θALを、縦波透過率ＴLに対しては放射角θWを示す。縦
波透過率ＴLの値が最も大きいのは位相速度がほぼ１８
００ｍ／ｓから２４００ｍ／ｓ付近の領域であって、こ
のときの放射角θWは約６０度から４０度程度であるこ
とがわかる。図１１はバルク縦波に関する横波反射率Ｒ
T、縦波反射率ＲLおよび縦波透過率ＴLの位相速度に対
するエネルギー分配率と角度との関係を示す特性図であ
る。縦波透過率ＴLの透過率が最も大きいのは位相速度
がほぼ２８００ｍ／ｓ付近よりも大きな領域であって、
このときの放射角θWは約４０度以下であることがわか
る。図１２は図１の超音波ガスセンサにおける挿入損失
と周波数との関係の一実施例を示す特性図であり、圧電
磁器薄板１の厚さｄが２００μｍ、すだれ状電極Ｔおよ
びＲの電極周期長２Ｐが４６０μｍの場合の結果であ
る。本図において実線はアクリル板２に液体が接触して
いない場合を示し、点線はアクリル板２に液体が接触し
ている場合を示す。各周波数における実線と点線との差
が大きいほど液体中に縦波として放射される度合が大き
いことから、Ａ0モードを除くどのモードの表面波でも
液体中に縦波として効率よく放射されていることがわか
る。特に、中心周波数がほぼ６ＭＨｚのＳ0モードや中
心周波数がほぼ１３ＭＨｚのＳ2モードの表面波が液体
中に縦波として放射される度合が大きいことがわかる。
【発明の効果】本発明の超音波ガスセンサによれば、す
だれ状電極Ｔに電気信号を入力する構造を採用すること
により、圧電薄板に速度ＶSの弾性表面波を励振させる
ことができる。その上、圧電薄板を非圧電基板の板面Ｆ
１上に固着させた構造を採用することにより、この弾性
表面波を非圧電基板にバルク波として漏洩する形でモー
ド変換させることができる。圧電薄板に励振された弾性
表面波のうち、位相速度が非圧電基板単体中の横波の速
度ＶATよりも大きく縦波の速度ＶALよりも小さい波は速
度ＶATとほぼ等しい速度を有する波に効率よく変換され
て非圧電基板に漏洩される。また、圧電薄板に励振され
た弾性表面波のうち、位相速度が非圧電基板単体中の縦
波の速度ＶALよりも大きな波は速度ＶATあるいは速度Ｖ
ALとほぼ等しい速度を有する波に効率よく変換されて非
圧電基板に漏洩される。非圧電基板の板面Ｆ２と多孔板
との間に液体を満たした構造を採用することにより、漏
洩されたバルク波の一部は速度ＶWの縦波としてその液
体中に効率よく放射される。液体中の縦波を多孔板によ
って反射させる構造を採用することにより、その反射さ
せた縦波を非圧電基板および圧電薄板を介してすだれ状
電極Ｒから電気信号として出力させることができる。非
圧電基板の板面Ｆ２と多孔板との間に密封されている液
体は特定のガスに対しガス感応性を有し、多孔板は通気
性に優れしかもその液体を通さない性質を有する。従っ
て、その感応性の液体が多孔板を通して目的のガスを吸
着すると、超音波の液中伝搬速度が変化することから、
すだれ状電極Ｒで出力される電気信号に伝搬遅延の位相
差を生じる。このようにして、その液体がガスを吸着し
たことおよびその吸着量をすだれ状電極Ｒに出力される
電気信号の位相差から求めることができる。すだれ状電
極ＴおよびＲとして円弧状すだれ状電極を用いることに
より、液体中の縦波を多孔板で反射させる際、多孔板に
おける反射箇所を同一箇所に、すなわち、ちょうどレン
ズが焦点を結ぶような形で多孔板における焦点に集中さ
せて反射させることができる。従って、このようにして
反射させた反射波を再びすだれ状電極Ｒから電気信号と
して効率よく出力させることができる。このようにし
て、液体が感知するガスの検出感度を向上させることが
できる。圧電薄板の厚さをすだれ状電極の電極周期長以
下にし、すだれ状電極の電極周期長を１次以上の高次モ
ードの弾性表面波の波長にほぼ等しくする構造を採用す
ることにより、すだれ状電極Ｔに加えられる電気的エネ
ルギーが弾性表面波に変換される度合を大きくすること
ができるだけでなく、圧電薄板と非圧電基板との界面で
の音響インピーダンスの不整合等によって生じる反射等
を抑圧することができる。従って、弾性表面波の非圧電
基板への効果的な漏洩を促進させることができる。な
お、すだれ状電極の電極周期長すなわち弾性表面波の波
長λに対する圧電薄板の厚さｄの割合（ｄ／λ）が小さ
いほど効果は大きい。すだれ状電極Ｒの出力端を増幅器
を介してすだれ状電極Ｔの入力端に接続する構造を採用
することにより、すだれ状電極Ｔからすだれ状電極Ｒに
至る間の非圧電基板における弾性表面波の伝搬路を遅延
素子とする発振器を構成することができる。その発振器
の信号ループはすだれ状電極Ｔと、前記弾性表面波の伝
搬路と、すだれ状電極Ｒと、増幅器とから成る。このよ
うにして、回路構成が簡略化され、装置の小型軽量化が
促進されるとともに低電圧で低消費電力での駆動が可能
となる。非圧電基板としてアクリル板を採用し、圧電薄
板として圧電セラミックを採用し、その圧電セラミック
の分極軸の方向が圧電セラミックにおけるすだれ状電極
を有する板面と垂直になるような構造を採用することに
より、圧電薄板に効率よく弾性表面波を励振することが
でき、さらにその弾性表面波を非圧電基板に効率よく漏
洩することができる。非圧電基板としてアクリル板を採
用し、圧電薄板としてＬｉＮｂＯ 3 単結晶を採用するこ
とにより、圧電薄板に効率よく弾性表面波を励振するこ
とができ、さらにその弾性表面波を非圧電基板に効率よ
く漏洩することができる。圧電薄板としてＰＶＤＦその
他の圧電高分子フィルムを採用することにより、より高
周波対応が可能な形で圧電薄板に効率よく弾性表面波を
励振することができ、さらにその弾性表面波を非圧電基
板に効率よく漏洩することができる。
だれ状電極Ｔに電気信号を入力する構造を採用すること
により、圧電薄板に速度ＶSの弾性表面波を励振させる
ことができる。その上、圧電薄板を非圧電基板の板面Ｆ
１上に固着させた構造を採用することにより、この弾性
表面波を非圧電基板にバルク波として漏洩する形でモー
ド変換させることができる。圧電薄板に励振された弾性
表面波のうち、位相速度が非圧電基板単体中の横波の速
度ＶATよりも大きく縦波の速度ＶALよりも小さい波は速
度ＶATとほぼ等しい速度を有する波に効率よく変換され
て非圧電基板に漏洩される。また、圧電薄板に励振され
た弾性表面波のうち、位相速度が非圧電基板単体中の縦
波の速度ＶALよりも大きな波は速度ＶATあるいは速度Ｖ
ALとほぼ等しい速度を有する波に効率よく変換されて非
圧電基板に漏洩される。非圧電基板の板面Ｆ２と多孔板
との間に液体を満たした構造を採用することにより、漏
洩されたバルク波の一部は速度ＶWの縦波としてその液
体中に効率よく放射される。液体中の縦波を多孔板によ
って反射させる構造を採用することにより、その反射さ
せた縦波を非圧電基板および圧電薄板を介してすだれ状
電極Ｒから電気信号として出力させることができる。非
圧電基板の板面Ｆ２と多孔板との間に密封されている液
体は特定のガスに対しガス感応性を有し、多孔板は通気
性に優れしかもその液体を通さない性質を有する。従っ
て、その感応性の液体が多孔板を通して目的のガスを吸
着すると、超音波の液中伝搬速度が変化することから、
すだれ状電極Ｒで出力される電気信号に伝搬遅延の位相
差を生じる。このようにして、その液体がガスを吸着し
たことおよびその吸着量をすだれ状電極Ｒに出力される
電気信号の位相差から求めることができる。すだれ状電
極ＴおよびＲとして円弧状すだれ状電極を用いることに
より、液体中の縦波を多孔板で反射させる際、多孔板に
おける反射箇所を同一箇所に、すなわち、ちょうどレン
ズが焦点を結ぶような形で多孔板における焦点に集中さ
せて反射させることができる。従って、このようにして
反射させた反射波を再びすだれ状電極Ｒから電気信号と
して効率よく出力させることができる。このようにし
て、液体が感知するガスの検出感度を向上させることが
できる。圧電薄板の厚さをすだれ状電極の電極周期長以
下にし、すだれ状電極の電極周期長を１次以上の高次モ
ードの弾性表面波の波長にほぼ等しくする構造を採用す
ることにより、すだれ状電極Ｔに加えられる電気的エネ
ルギーが弾性表面波に変換される度合を大きくすること
ができるだけでなく、圧電薄板と非圧電基板との界面で
の音響インピーダンスの不整合等によって生じる反射等
を抑圧することができる。従って、弾性表面波の非圧電
基板への効果的な漏洩を促進させることができる。な
お、すだれ状電極の電極周期長すなわち弾性表面波の波
長λに対する圧電薄板の厚さｄの割合（ｄ／λ）が小さ
いほど効果は大きい。すだれ状電極Ｒの出力端を増幅器
を介してすだれ状電極Ｔの入力端に接続する構造を採用
することにより、すだれ状電極Ｔからすだれ状電極Ｒに
至る間の非圧電基板における弾性表面波の伝搬路を遅延
素子とする発振器を構成することができる。その発振器
の信号ループはすだれ状電極Ｔと、前記弾性表面波の伝
搬路と、すだれ状電極Ｒと、増幅器とから成る。このよ
うにして、回路構成が簡略化され、装置の小型軽量化が
促進されるとともに低電圧で低消費電力での駆動が可能
となる。非圧電基板としてアクリル板を採用し、圧電薄
板として圧電セラミックを採用し、その圧電セラミック
の分極軸の方向が圧電セラミックにおけるすだれ状電極
を有する板面と垂直になるような構造を採用することに
より、圧電薄板に効率よく弾性表面波を励振することが
でき、さらにその弾性表面波を非圧電基板に効率よく漏
洩することができる。非圧電基板としてアクリル板を採
用し、圧電薄板としてＬｉＮｂＯ 3 単結晶を採用するこ
とにより、圧電薄板に効率よく弾性表面波を励振するこ
とができ、さらにその弾性表面波を非圧電基板に効率よ
く漏洩することができる。圧電薄板としてＰＶＤＦその
他の圧電高分子フィルムを採用することにより、より高
周波対応が可能な形で圧電薄板に効率よく弾性表面波を
励振することができ、さらにその弾性表面波を非圧電基
板に効率よく漏洩することができる。
【図１】本発明の超音波ガスセンサの一実施例を示す断
面図。
面図。
【図２】図１の超音波ガスセンサの部分斜視図。
【図３】圧電磁器薄板１を伝搬する弾性表面波がアクリ
ル板２を経由し縦波として液体中に伝搬されるまでの伝
搬形態を示す図。
ル板２を経由し縦波として液体中に伝搬されるまでの伝
搬形態を示す図。
【図４】圧電磁器薄板１に伝搬する弾性表面波の速度Ｖ
Sがアクリル板２単体中での縦波の速度ＶALよりも大き
い場合の超音波の伝搬形態を示す図。
Sがアクリル板２単体中での縦波の速度ＶALよりも大き
い場合の超音波の伝搬形態を示す図。
【図５】アクリル板２とアクリル板２に接触された液体
との界面付近での超音波の伝搬形態を示す図。
との界面付近での超音波の伝搬形態を示す図。
【図６】図１の超音波ガスセンサにおける圧電磁器薄板
１およびアクリル板２から成る層状媒体を伝搬する弾性
表面波の速度分散曲線を示す特性図。
１およびアクリル板２から成る層状媒体を伝搬する弾性
表面波の速度分散曲線を示す特性図。
【図７】図１の超音波ガスセンサにおけるモード変換効
率Ｃとｆｄ値との関係を示す特性図。
率Ｃとｆｄ値との関係を示す特性図。
【図８】圧電磁器薄板１の異なる２つの電気的境界条件
下での位相速度差から算出した実効的電気機械結合係数
ｋ2とｆｄ値との関係を示す特性図。
下での位相速度差から算出した実効的電気機械結合係数
ｋ2とｆｄ値との関係を示す特性図。
【図９】圧電磁器薄板１の異なる２つの電気的境界条件
下での位相速度差から算出した実効的電気機械結合係数
ｋ2とｆｄ値との関係を示す特性図。
下での位相速度差から算出した実効的電気機械結合係数
ｋ2とｆｄ値との関係を示す特性図。
【図１０】図５に示す横波反射率ＲT、縦波反射率ＲLお
よび縦波透過率ＴLの位相速度に対するエネルギー分配
率と角度との関係を示す特性図。
よび縦波透過率ＴLの位相速度に対するエネルギー分配
率と角度との関係を示す特性図。
【図１１】バルク縦波に関する横波反射率ＲT、縦波反
射率ＲLおよび縦波透過率ＴLの位相速度に対するエネル
ギー分配率と角度との関係を示す特性図。
射率ＲLおよび縦波透過率ＴLの位相速度に対するエネル
ギー分配率と角度との関係を示す特性図。
【図１２】図１の超音波ガスセンサにおける挿入損失と
周波数との関係の一実施例を示す特性図。
周波数との関係の一実施例を示す特性図。
１ 圧電磁器薄板
２ アクリル板
３ 多孔板
４ 増幅器
Ｔ すだれ状電極
Ｒ すだれ状電極
Claims (6)
- 【請求項１】 少なくとも２組のすだれ状電極Ｔおよび
Ｒを備えた圧電薄板を非圧電基板の一方の板面Ｆ１に備
え、前記非圧電基板のもう一方の板面Ｆ２の対面に多孔
板を設け、該多孔板と前記板面Ｆ２との間に液体を満た
し、前記多孔板を通して前記液体に吸着されたガスを定
性または定量するガス感知手段を備えた超音波ガスセン
サであって、前記圧電薄板の厚さは前記すだれ状電極Ｔ
およびＲの電極周期長以下であり、前記ガス感知手段
は、前記すだれ状電極Ｔに電気信号を入力して前記非圧
電基板と前記圧電薄板との界面に弾性表面波を励振し、
該弾性表面波を前記非圧電基板中にバルク波としてモー
ド変換させ、前記非圧電基板中の該バルク波を縦波とし
て前記液体中に放射し、前記液体中の該縦波を前記多孔
板によって反射させ、その反射させた縦波を前記非圧電
基板を介して前記すだれ状電極Ｒから電気信号として出
力させる手段を含み、前記すだれ状電極ＴおよびＲの電
極周期長は前記弾性表面波の波長にほぼ等しく、前記界
面に励振され、前記非圧電基板中にバルク波としてモー
ド変換される前記弾性表面波の位相速度は前記非圧電基
板単体における横波の速度よりも大きいことを特徴とす
る超音波ガスセンサ。 - 【請求項２】 前記すだれ状電極Ｒの出力端は増幅器を
介して前記すだれ状電極Ｔの入力端に接続されており、
前記すだれ状電極Ｔから前記すだれ状電極Ｒに至る間の
前記非圧電基板における弾性表面波の伝搬路を遅延素子
とする発振器が構成されていて、前記発振器の信号ルー
プは前記すだれ状電極Ｔと、前記弾性表面波の伝搬路
と、前記すだれ状電極Ｒと、前記増幅器とから成ること
を特徴とする請求項１に記載の超音波ガスセンサ。 - 【請求項３】 前記すだれ状電極ＴおよびＲが円弧状を
成すことを特徴とする請求項１または２に記載の超音波
ガスセンサ。 - 【請求項４】 前記非圧電基板がアクリル板で成り、前
記圧電薄板が圧電セラミックで成り、該圧電セラミック
の分極軸の方向は該圧電セラミックにおけるすだれ状電
極を有する板面と垂直であることを特徴とする請求項
１，２または３に記載の超音波ガスセンサ。 - 【請求項５】 前記非圧電基板がアクリル板で成り、前
記圧電薄板がＬｉＮｂＯ 3 単結晶で成ることを特徴とす
る請求項１，２または３に記載の超音波ガスセンサ。 - 【請求項６】 前記多孔板がテフロン（登録商標）系樹
脂で成ることを特徴とする請求項１，２，３，４または
５に記載の超音波ガスセンサ。
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP13376694A JP3488981B2 (ja) | 1994-05-23 | 1994-05-23 | 超音波ガスセンサ |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP13376694A JP3488981B2 (ja) | 1994-05-23 | 1994-05-23 | 超音波ガスセンサ |
Publications (2)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPH07318541A JPH07318541A (ja) | 1995-12-08 |
| JP3488981B2 true JP3488981B2 (ja) | 2004-01-19 |
Family
ID=15112467
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP13376694A Expired - Fee Related JP3488981B2 (ja) | 1994-05-23 | 1994-05-23 | 超音波ガスセンサ |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| JP (1) | JP3488981B2 (ja) |
Families Citing this family (3)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| KR101372487B1 (ko) * | 2012-12-03 | 2014-03-11 | 주식회사 옥서스 | 자가보정기능을 갖는 초음파 가스순도 측정기 |
| CN109811914B (zh) * | 2019-03-20 | 2020-12-22 | 阜阳市伟叶家具有限公司 | 一种波浪式亚克力板 |
| CN112697262B (zh) * | 2020-12-08 | 2023-06-27 | 联合微电子中心有限责任公司 | 水听器及其制造方法 |
-
1994
- 1994-05-23 JP JP13376694A patent/JP3488981B2/ja not_active Expired - Fee Related
Also Published As
| Publication number | Publication date |
|---|---|
| JPH07318541A (ja) | 1995-12-08 |
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