JP2909535B1 - パルス圧縮方法及び装置 - Google Patents
パルス圧縮方法及び装置Info
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- JP2909535B1 JP2909535B1 JP10050033A JP5003398A JP2909535B1 JP 2909535 B1 JP2909535 B1 JP 2909535B1 JP 10050033 A JP10050033 A JP 10050033A JP 5003398 A JP5003398 A JP 5003398A JP 2909535 B1 JP2909535 B1 JP 2909535B1
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Abstract
【要約】
【課題】 レーダ、ソーナー等の送受信において、送信
パルスのスペクトル帯域幅に依存せず、パルス圧縮後の
パルスを細くして、距離分解能を改善する。 【解決手段】 入力信号とサイドローブ抑圧用に予め用
意された相関信号との相互相関関数を演算する相互相関
演算部１１と、該相互相関演算部１１の出力についての
自己相関関数を演算する自己相関演算部１２とを備えて
いる。前記入力信号と相関信号との相互相関をとると
き、相互相関出力のスペクトル分布は、入力信号のスペ
クトル分布と相関信号のスペクトル分布との積で表せる
から、相関信号は、入力信号のスペクトル分布より広い
ものを選択するとき、相互相関出力のスペクトルは、入
力信号のスペクトルより拡大する。このような相互相関
出力について自己相関関数を求めたとき、入力信号のパ
ルス幅より、より狭いパルス幅に圧縮される。
パルスのスペクトル帯域幅に依存せず、パルス圧縮後の
パルスを細くして、距離分解能を改善する。 【解決手段】 入力信号とサイドローブ抑圧用に予め用
意された相関信号との相互相関関数を演算する相互相関
演算部１１と、該相互相関演算部１１の出力についての
自己相関関数を演算する自己相関演算部１２とを備えて
いる。前記入力信号と相関信号との相互相関をとると
き、相互相関出力のスペクトル分布は、入力信号のスペ
クトル分布と相関信号のスペクトル分布との積で表せる
から、相関信号は、入力信号のスペクトル分布より広い
ものを選択するとき、相互相関出力のスペクトルは、入
力信号のスペクトルより拡大する。このような相互相関
出力について自己相関関数を求めたとき、入力信号のパ
ルス幅より、より狭いパルス幅に圧縮される。
Description
【０００１】
【発明の属する技術分野】本発明は、レーダーやソーナ
ー等において、通常の帯域幅（Ｂ）で得られる距離分解
能（約１／Ｂ）よりも、より良い距離分解能を得たいと
きに必要なパルス圧縮方法及び装置に関するものであ
る。
ー等において、通常の帯域幅（Ｂ）で得られる距離分解
能（約１／Ｂ）よりも、より良い距離分解能を得たいと
きに必要なパルス圧縮方法及び装置に関するものであ
る。
【０００２】
【従来の技術】パルス圧縮する場合、送信パルスのパル
ス内を位相変調するか、又は周波数変調して送信し、反
射波等を受信した後、受信機又は受信後の信号処理で、
送信変調波との自己相関をとることによって、送信パル
ス幅より細いパルス幅に圧縮し、この結果、レーダーや
ソーナー等の距離分解能を高めている。
ス内を位相変調するか、又は周波数変調して送信し、反
射波等を受信した後、受信機又は受信後の信号処理で、
送信変調波との自己相関をとることによって、送信パル
ス幅より細いパルス幅に圧縮し、この結果、レーダーや
ソーナー等の距離分解能を高めている。
【０００３】従来のパルス圧縮の変調信号及び圧縮処理
の具体例として、例えば、 R.L.Frank, "Polyphase Cod
e with Good Nonperiodec Correlation Properties",IE
EE Trans. on Information Theory.1963,Jan. に開示さ
れたものがある。この場合、図７に示すように、パルス
信号１の中のサブパルス２の位相を変化させて符号化す
る。このとき、サブパルス２の位相関係は、圧縮後の波
形がパルス形状になるよう最適な位相関係を選択する。
この文献の中で、３相（０，２π／３，−２π／３）の
位相変調を用いたパルス圧縮の１例を以下に示す。
の具体例として、例えば、 R.L.Frank, "Polyphase Cod
e with Good Nonperiodec Correlation Properties",IE
EE Trans. on Information Theory.1963,Jan. に開示さ
れたものがある。この場合、図７に示すように、パルス
信号１の中のサブパルス２の位相を変化させて符号化す
る。このとき、サブパルス２の位相関係は、圧縮後の波
形がパルス形状になるよう最適な位相関係を選択する。
この文献の中で、３相（０，２π／３，−２π／３）の
位相変調を用いたパルス圧縮の１例を以下に示す。
【０００４】この場合、変調位相は
【表１】 の通りであり、パルス圧縮処理は、原理的に上記変調信
号の自己相関関数を計算し圧縮している。自己相関関数
は次式で示される関数である。
号の自己相関関数を計算し圧縮している。自己相関関数
は次式で示される関数である。
【数１】 ここで、式（１）の自己相関関数Ψ（Ｋ）の絶対値が圧
縮後の波形を示すものである。この計算の具体例とし
て、上記表１に示す信号について行ったものが図８であ
る。また、このときの自己相関関数の絶対値を表したも
のが図９である。この図中、中心のピークが圧縮後パル
ス５の大きさを示しており、その両側に現れている小さ
なピークがサイドローブ６である。この場合、圧縮後パ
ルス５の大きさは９であり、サイドローブ６の大きさは
１である。このときサイドローブ比は、中心のピーク値
に対するサイドローブ値の比で定義され、この場合、１
／９となる。また圧縮比は圧縮前の図７のパルス幅３と
図９の圧縮後パルス幅７の比で定義され、この場合９と
なる。
縮後の波形を示すものである。この計算の具体例とし
て、上記表１に示す信号について行ったものが図８であ
る。また、このときの自己相関関数の絶対値を表したも
のが図９である。この図中、中心のピークが圧縮後パル
ス５の大きさを示しており、その両側に現れている小さ
なピークがサイドローブ６である。この場合、圧縮後パ
ルス５の大きさは９であり、サイドローブ６の大きさは
１である。このときサイドローブ比は、中心のピーク値
に対するサイドローブ値の比で定義され、この場合、１
／９となる。また圧縮比は圧縮前の図７のパルス幅３と
図９の圧縮後パルス幅７の比で定義され、この場合９と
なる。
【０００５】このようにパルス圧縮はサイドローブが生
ずるが、サイドローブが大きくなると、小さな目標の反
射波なのか、大きな目標のサイドローブなのか識別でき
なくなるため、サイドローブはできるだけ小さくなるよ
う変調信号を選択する。
ずるが、サイドローブが大きくなると、小さな目標の反
射波なのか、大きな目標のサイドローブなのか識別でき
なくなるため、サイドローブはできるだけ小さくなるよ
う変調信号を選択する。
【０００６】上記の如くパルス圧縮する場合、送信パル
スを変調して送信し、受信時に、送信の変調信号の自己
相関をとりパルス圧縮する。従って、このとき、図７に
示した送信パルス幅３を一つのサブパルス幅τに圧縮さ
せると、送信パルスの周波数スペクトル分布は、近似的
に図１０のようになり、送信パルスのエネルギーは、±
１／τのスペクトル幅に集中する。即ち、パルス圧縮に
おいては、送信パルスの持つ帯域幅で、圧縮後のパルス
幅がほぼ決まるのが通常である。
スを変調して送信し、受信時に、送信の変調信号の自己
相関をとりパルス圧縮する。従って、このとき、図７に
示した送信パルス幅３を一つのサブパルス幅τに圧縮さ
せると、送信パルスの周波数スペクトル分布は、近似的
に図１０のようになり、送信パルスのエネルギーは、±
１／τのスペクトル幅に集中する。即ち、パルス圧縮に
おいては、送信パルスの持つ帯域幅で、圧縮後のパルス
幅がほぼ決まるのが通常である。
【０００７】
【発明が解決しようとする課題】従って、パルス圧縮に
おいては、送信パルスのスペクトル帯域幅に依存しない
で、圧縮後のパルス幅を細くして、距離分解能を改善で
きないかと言う課題があった。
おいては、送信パルスのスペクトル帯域幅に依存しない
で、圧縮後のパルス幅を細くして、距離分解能を改善で
きないかと言う課題があった。
【０００８】本発明は、上記の点に鑑み、送信パルスの
反射波を受信して得られた入力信号の持つ通常の帯域幅
で得られる距離分解能よりも、より良い距離分解能を得
ることを可能にしたパルス圧縮方法及び装置を提供する
ことを目的とする。
反射波を受信して得られた入力信号の持つ通常の帯域幅
で得られる距離分解能よりも、より良い距離分解能を得
ることを可能にしたパルス圧縮方法及び装置を提供する
ことを目的とする。
【０００９】本発明のその他の目的や新規な特徴は後述
の実施の形態において明らかにする。
の実施の形態において明らかにする。
【００１０】
【課題を解決するための手段】上記目的を達成するため
に、本発明のパルス圧縮方法は、入力信号と、サイドロ
ーブ抑圧用に予め用意され当該入力信号よりもスペクト
ル分布の広い相関信号との相互相関関数を求め、さら
に、この相互相関関数出力について自己相関関数を求め
てパルス圧縮することを特徴としている。
に、本発明のパルス圧縮方法は、入力信号と、サイドロ
ーブ抑圧用に予め用意され当該入力信号よりもスペクト
ル分布の広い相関信号との相互相関関数を求め、さら
に、この相互相関関数出力について自己相関関数を求め
てパルス圧縮することを特徴としている。
【００１１】また、本発明のパルス圧縮装置は、入力信
号とサイドローブ抑圧用に予め用意され当該入力信号よ
りもスペクトル分布の広い相関信号との相互相関関数を
演算する相互相関演算部と、該相互相関演算部の出力に
ついての自己相関関数を演算する自己相関演算部とを備
える構成としている。
号とサイドローブ抑圧用に予め用意され当該入力信号よ
りもスペクトル分布の広い相関信号との相互相関関数を
演算する相互相関演算部と、該相互相関演算部の出力に
ついての自己相関関数を演算する自己相関演算部とを備
える構成としている。
【００１２】
【発明の実施の形態】以下、本発明に係るパルス圧縮方
法及び装置の実施の形態を図面に従って説明する。
法及び装置の実施の形態を図面に従って説明する。
【００１３】図１は本発明の実施の形態を示すブロック
図であり、１１は相互相関演算部、１２は自己相関演算
部である。ここで、相互相関演算部１１は、送信パルス
の反射波を受信して得た入力信号とサイドローブ抑圧用
に予め用意された相関信号（相関関数）との相互相関関
数
図であり、１１は相互相関演算部、１２は自己相関演算
部である。ここで、相互相関演算部１１は、送信パルス
の反射波を受信して得た入力信号とサイドローブ抑圧用
に予め用意された相関信号（相関関数）との相互相関関
数
【数２】 をとるものであり、式（２）の演算を行うことにより、
入力信号のスペクトル帯域幅を拡大している。自己相関
演算部１２は、相互相関演算部１１の出力である前記相
互相関関数の自己相関関数
入力信号のスペクトル帯域幅を拡大している。自己相関
演算部１２は、相互相関演算部１１の出力である前記相
互相関関数の自己相関関数
【数３】 をとるものであり、式（３）の演算を行うことにより、
パルス圧縮する。ここで、用意する相関信号を選択し、
圧縮後のパルス幅を、入力信号の帯域幅分の１より狭く
し、かつ、パルス圧縮後のサイドローブができるだけ小
さくなるようにパルス圧縮を実行する。
パルス圧縮する。ここで、用意する相関信号を選択し、
圧縮後のパルス幅を、入力信号の帯域幅分の１より狭く
し、かつ、パルス圧縮後のサイドローブができるだけ小
さくなるようにパルス圧縮を実行する。
【００１４】上記のような、入力信号と相関信号との相
互相関をとるとき、相互相関出力（相互相関演算部１１
の出力）のスペクトル分布は
互相関をとるとき、相互相関出力（相互相関演算部１１
の出力）のスペクトル分布は
【数４】 の式（４）に示すように、入力信号のスペクトル分布と
相関信号のスペクトル分布との積で表せる。従って、相
関信号は、入力信号のスペクトル分布より広いものを選
択するとき、相互相関出力のスペクトルは、入力信号の
スペクトルより拡大する。このような相互相関出力につ
いて自己相関関数を求めたとき、入力信号のパルス幅よ
り、より狭いパルス幅に圧縮される。このとき、相関信
号の選択は、圧縮後のサイドローブができるだけ小さい
ものを選択する必要がある。
相関信号のスペクトル分布との積で表せる。従って、相
関信号は、入力信号のスペクトル分布より広いものを選
択するとき、相互相関出力のスペクトルは、入力信号の
スペクトルより拡大する。このような相互相関出力につ
いて自己相関関数を求めたとき、入力信号のパルス幅よ
り、より狭いパルス幅に圧縮される。このとき、相関信
号の選択は、圧縮後のサイドローブができるだけ小さい
ものを選択する必要がある。
【００１５】このような手段により、本発明のパルス圧
縮は、入力信号の持つ通常の周波数帯域幅で得られる距
離分解能よりも、より良い距離分解能を得ることが可能
になる。
縮は、入力信号の持つ通常の周波数帯域幅で得られる距
離分解能よりも、より良い距離分解能を得ることが可能
になる。
【００１６】
【実施例】本発明のパルス圧縮は、入力信号の変調形式
に適合した相関信号（相関関数）を選択するため、入力
信号により相関信号の種類は多数存在する。そのうち、
入力信号がパルスで、パルス内が無変調のものと、簡単
な位相変調しているものに対して、圧縮後のサイドロー
ブを小さく、かつ、圧縮後のパルス幅が狭くなるように
選択した相関信号と、この結果得られるパルス圧縮波形
についての例を記述する。
に適合した相関信号（相関関数）を選択するため、入力
信号により相関信号の種類は多数存在する。そのうち、
入力信号がパルスで、パルス内が無変調のものと、簡単
な位相変調しているものに対して、圧縮後のサイドロー
ブを小さく、かつ、圧縮後のパルス幅が狭くなるように
選択した相関信号と、この結果得られるパルス圧縮波形
についての例を記述する。
【００１７】以下の表２は、入力信号のパルスが無変調
の場合で、後の相関演算のために、パルス内を７つのサ
ブパルスとしたものである。
の場合で、後の相関演算のために、パルス内を７つのサ
ブパルスとしたものである。
【表２】 また、以下の表３は前記表２の信号に対して選択した相
関信号の１列である。
関信号の１列である。
【表３】 このとき、表２及び表３について、式（２）の相互相関
関数の演算、さらに式（３）の自己相関関数の演算を
し、この結果得られた自己相関関数χ（Ｌ）の絶対値を
示したのが図２である。入力パルスのパルス内が無変調
であるにもかかわらず、図２から明らかなように、圧縮
後のパルス幅は、入力パルス幅のほぼ１／７まで圧縮さ
れている。
関数の演算、さらに式（３）の自己相関関数の演算を
し、この結果得られた自己相関関数χ（Ｌ）の絶対値を
示したのが図２である。入力パルスのパルス内が無変調
であるにもかかわらず、図２から明らかなように、圧縮
後のパルス幅は、入力パルス幅のほぼ１／７まで圧縮さ
れている。
【００１８】以下の表４は、入力信号がパルス内で、１
８０度位相が１度だけ回転した場合で、後の相関演算の
ために、パルス内を７つのサブパルスとしたものであ
る。
８０度位相が１度だけ回転した場合で、後の相関演算の
ために、パルス内を７つのサブパルスとしたものであ
る。
【表４】 また、以下の表５は前記表４の信号に対して選択した相
関信号の１列である。
関信号の１列である。
【表５】 このとき、表４及び表５について、式（２）の相互相関
関数の演算、さらに式（３）の自己相関関数の演算を
し、この結果得られた自己相関関数χ（Ｌ）の絶対値を
示したのが図３である。図３から明らかなように、圧縮
後のパルス幅は、入力パルス幅のほぼ１／７まで圧縮さ
れている。
関数の演算、さらに式（３）の自己相関関数の演算を
し、この結果得られた自己相関関数χ（Ｌ）の絶対値を
示したのが図３である。図３から明らかなように、圧縮
後のパルス幅は、入力パルス幅のほぼ１／７まで圧縮さ
れている。
【００１９】図４乃至図６は、サブパルス幅を１μＳと
したとき、各信号のスペクトル分布を示す。図４は表４
で示す入力信号のスペクトル分布を示し、図５は表５で
示す相関信号のスペクトル分布である。また、図６は、
自己相関関数χ（Ｌ）のスペクトル分布を示す。図４乃
至図６から明らかなように、圧縮後の周波数スペクトル
帯域幅（例えばピークから規定の数ｄＢ低下するまでの
範囲）は、入力の持つ帯域幅の数倍になっていることが
判る。
したとき、各信号のスペクトル分布を示す。図４は表４
で示す入力信号のスペクトル分布を示し、図５は表５で
示す相関信号のスペクトル分布である。また、図６は、
自己相関関数χ（Ｌ）のスペクトル分布を示す。図４乃
至図６から明らかなように、圧縮後の周波数スペクトル
帯域幅（例えばピークから規定の数ｄＢ低下するまでの
範囲）は、入力の持つ帯域幅の数倍になっていることが
判る。
【００２０】以上本発明の実施の形態及び実施例につい
て説明してきたが、本発明はこれに限定されることなく
請求項の記載の範囲内において各種の変形、変更が可能
なことは当業者には自明であろう。
て説明してきたが、本発明はこれに限定されることなく
請求項の記載の範囲内において各種の変形、変更が可能
なことは当業者には自明であろう。
【００２１】
【発明の効果】以上説明したように、本発明に係るパル
ス圧縮方法及び装置によれば、入力信号の持つ通常の帯
域幅で得られる距離分解能よりも、より良い距離分解能
を得ることが可能である。
ス圧縮方法及び装置によれば、入力信号の持つ通常の帯
域幅で得られる距離分解能よりも、より良い距離分解能
を得ることが可能である。
【図１】本発明に係るパルス圧縮方法及び装置の実施の
形態を示すブロック図である。
形態を示すブロック図である。
【図２】本発明の実施例におけるパルス圧縮後の波形
（入力パルスのパルス内変調が表２で相関信号が表３の
場合）を示す波形図である。
（入力パルスのパルス内変調が表２で相関信号が表３の
場合）を示す波形図である。
【図３】本発明の実施例におけるパルス圧縮後の波形
（入力パルスのパルス内変調が表４で相関信号が表５の
場合）を示す波形図である。
（入力パルスのパルス内変調が表４で相関信号が表５の
場合）を示す波形図である。
【図４】表４に示す入力信号のスペクトル分布を示す波
形図である。
形図である。
【図５】表５に示す相関信号のスペクトル分布を示す波
形図である。
形図である。
【図６】図３で示す波形のスペクトル分布を示す波形図
である。
である。
【図７】従来のパルス圧縮の送信パルスにおけるパルス
とサブパルスの関係を示す説明図である。
とサブパルスの関係を示す説明図である。
【図８】自己相関関数の代表的な計算方法を示す説明図
である。
である。
【図９】従来のパルス圧縮信号の自己相関関数の絶対値
を表す波形図である。
を表す波形図である。
【図１０】従来のパルス圧縮のための送信信号のスペク
トル分布を示す波形図である。
トル分布を示す波形図である。
１ パルス信号 ２ サブパルス ３ パルス幅 ５ 圧縮後パルス ６ サイドローブ ７ 圧縮後パルス幅 １１ 相互相関演算部 １２ 自己相関演算部
フロントページの続き (56)参考文献 特開 平６−102347（ＪＰ，Ａ) 佐藤玲司、神力正宣，“新しい多相パ ルス圧縮符号系列とその特性”，電子情 報通信学会論文誌 Ｂ−２，社団法人電 子情報通信学会，平成９年９月，ＶＯ Ｌ．Ｊ80−Ｂ−２，ＮＯ．８，ｐｐ. 722−729 Ｂｒａｎｉｓｌａｖ Ｍ．Ｐｏｐｏｖ ｉｃ，”Ｅｆｆｉｃｉｅｎｔ Ｍａｔｃ ｈｅｄ Ｆｉｌｔｅｒ ｆｏｒ ｔｈｅ Ｇｅｎｅｒａｌｉｚｅｄ Ｃｈｉｒｐ −Ｌｉｋｅ Ｐｏｌｙｐｈａｓｅ Ｓｅ ｑｕｅｎｃｅｓ”，ＩＥＥＥ Ｔｒａｎ ｓ Ａｅｒｏｓｐ Ｅｌｅｃｔｒｏｎ Ｓｙｓｔ（米国），ＩＥＥＥ，1994，Ｖ ｏｌ．30，Ｎｏ．３，ｐｐ．769−777 Ｆｒａｎｋ Ｅ．Ｋｒｅｔｓｃｈｍｅ ｒ，Ｊｒ．Ｋａｒｌ Ｇｅｒｌａｃ ｈ，”Ｌｏｗ Ｓｉｄｅｌｏｂｅ Ｒａ ｄａｒ Ｗａｖｅｆｏｒｍｓ Ｄｅｒｉ ｖｅｄ Ｆｒｏｍ Ｏｒｔｈｏｇｏｎａ ｌ Ｍａｔｒｉｃｅｓ”，ＩＥＥＥ Ｔ ｒａｎｓ Ａｅｒｏｓｐ Ｅｌｅｃｔｒ ｏｎ Ｓｙｓｔ（米国），ＩＥＥＥ, 1991，Ｖｏｌ．27，Ｎｏ．１，ｐｐ．92 −102 Ｍ．Ｐ．Ｓｕｌｚｅｒ，Ｒ．Ｆ．Ｗｏ ｏｄｍａｎ，”Ｑｕａｓｉ−ｃｏｍｐｌ ｅｍｅｎｔａｒｙ ｃｏｄｅｓ：Ａ ｎ ｅｗ ｔｅｃｈｎｉｑｕｅ ｆｏｒ Ｍ ＳＴ ｒａｄａｒ ｓｏｕｎｄｉｎ ｇ”，Ｒａｄｉｏ Ｓｃｉ（米国），ｔ ｈｅ Ａｍｅｒｉｃａｎ Ｇｅｏｐｈｙ ｓｉｃａｌ Ｕｎｉｏｎ，1984，Ｖｏ ｌ．19，Ｎｏ．１，ｐｐ．337−344 (58)調査した分野(Int.Cl.6，ＤＢ名) G01S 7/00 - 7/42 G01S 13/00 - 13/95
Claims (2)
- 【請求項１】 入力信号と、サイドローブ抑圧用に予め
用意され当該入力信号よりもスペクトル分布の広い相関
信号との相互相関関数を求め、さらに、この相互相関関
数出力について自己相関関数を求めてパルス圧縮するこ
とを特徴とするパルス圧縮方法。 - 【請求項２】 入力信号とサイドローブ抑圧用に予め用
意され当該入力信号よりもスペクトル分布の広い相関信
号との相互相関関数を演算する相互相関演算部と、該相
互相関演算部の出力についての自己相関関数を演算する
自己相関演算部とを備えることを特徴とするパルス圧縮
装置。
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP10050033A JP2909535B1 (ja) | 1998-02-17 | 1998-02-17 | パルス圧縮方法及び装置 |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP10050033A JP2909535B1 (ja) | 1998-02-17 | 1998-02-17 | パルス圧縮方法及び装置 |
Publications (2)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JP2909535B1 true JP2909535B1 (ja) | 1999-06-23 |
| JPH11231043A JPH11231043A (ja) | 1999-08-27 |
Family
ID=12847697
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP10050033A Expired - Lifetime JP2909535B1 (ja) | 1998-02-17 | 1998-02-17 | パルス圧縮方法及び装置 |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| JP (1) | JP2909535B1 (ja) |
Families Citing this family (5)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JP3967882B2 (ja) * | 2001-02-08 | 2007-08-29 | 株式会社日立メディコ | 超音波診断装置 |
| JP4283170B2 (ja) | 2003-12-17 | 2009-06-24 | 株式会社デンソー | 物体検出装置 |
| JP5173206B2 (ja) * | 2007-02-08 | 2013-04-03 | 正宣 神力 | エコー信号に基づく情報取得装置及びレーダ装置並びにパルス圧縮方法 |
| JP5379415B2 (ja) * | 2008-07-07 | 2013-12-25 | 三菱電機株式会社 | 目標追尾装置および目標追尾方法 |
| JP5606097B2 (ja) * | 2010-02-25 | 2014-10-15 | 三菱電機株式会社 | パッシブレーダ装置 |
-
1998
- 1998-02-17 JP JP10050033A patent/JP2909535B1/ja not_active Expired - Lifetime
Non-Patent Citations (4)
| Title |
|---|
| Ｂｒａｎｉｓｌａｖ Ｍ．Ｐｏｐｏｖｉｃ，"Ｅｆｆｉｃｉｅｎｔ Ｍａｔｃｈｅｄ Ｆｉｌｔｅｒ ｆｏｒ ｔｈｅ Ｇｅｎｅｒａｌｉｚｅｄ Ｃｈｉｒｐ−Ｌｉｋｅ Ｐｏｌｙｐｈａｓｅ Ｓｅｑｕｅｎｃｅｓ"，ＩＥＥＥ Ｔｒａｎｓ Ａｅｒｏｓｐ Ｅｌｅｃｔｒｏｎ Ｓｙｓｔ（米国），ＩＥＥＥ，１９９４，Ｖｏｌ．３０，Ｎｏ．３，ｐｐ．７６９−７７７ |
| Ｆｒａｎｋ Ｅ．Ｋｒｅｔｓｃｈｍｅｒ，Ｊｒ．Ｋａｒｌ Ｇｅｒｌａｃｈ，"Ｌｏｗ Ｓｉｄｅｌｏｂｅ Ｒａｄａｒ Ｗａｖｅｆｏｒｍｓ Ｄｅｒｉｖｅｄ Ｆｒｏｍ Ｏｒｔｈｏｇｏｎａｌ Ｍａｔｒｉｃｅｓ"，ＩＥＥＥ Ｔｒａｎｓ Ａｅｒｏｓｐ Ｅｌｅｃｔｒｏｎ Ｓｙｓｔ（米国），ＩＥＥＥ，１９９１，Ｖｏｌ．２７，Ｎｏ．１，ｐｐ．９２−１０２ |
| Ｍ．Ｐ．Ｓｕｌｚｅｒ，Ｒ．Ｆ．Ｗｏｏｄｍａｎ，"Ｑｕａｓｉ−ｃｏｍｐｌｅｍｅｎｔａｒｙ ｃｏｄｅｓ：Ａ ｎｅｗ ｔｅｃｈｎｉｑｕｅ ｆｏｒ ＭＳＴ ｒａｄａｒ ｓｏｕｎｄｉｎｇ"，Ｒａｄｉｏ Ｓｃｉ（米国），ｔｈｅ Ａｍｅｒｉｃａｎ Ｇｅｏｐｈｙｓｉｃａｌ Ｕｎｉｏｎ，１９８４，Ｖｏｌ．１９，Ｎｏ．１，ｐｐ．３３７−３４４ |
| 佐藤玲司、神力正宣，"新しい多相パルス圧縮符号系列とその特性"，電子情報通信学会論文誌 Ｂ−２，社団法人電子情報通信学会，平成９年９月，ＶＯＬ．Ｊ８０−Ｂ−２，ＮＯ．８，ｐｐ．７２２−７２９ |
Also Published As
| Publication number | Publication date |
|---|---|
| JPH11231043A (ja) | 1999-08-27 |
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