JP2665379B2 - 電界発光灯 - Google Patents
電界発光灯Info
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- JP2665379B2 JP2665379B2 JP1136835A JP13683589A JP2665379B2 JP 2665379 B2 JP2665379 B2 JP 2665379B2 JP 1136835 A JP1136835 A JP 1136835A JP 13683589 A JP13683589 A JP 13683589A JP 2665379 B2 JP2665379 B2 JP 2665379B2
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- Japan
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- electroluminescent lamp
- insulating layer
- light
- binder
- high dielectric
- Prior art date
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- Electroluminescent Light Sources (AREA)
Description
【発明の詳細な説明】 産業上の利用分野 本発明は、電界発光灯に関し、特に有機分散型電界発
光灯における高輝度・高効率化に関する。
光灯における高輝度・高効率化に関する。
従来の技術 従来、有機分散型電界発光灯は、第２図に示すように
アルミ箔などによりなる背面電極３上に絶縁物（例えば
チタン酸バリウムのような高誘電体粉末）及び蛍光体
（例えば硫化亜鉛を銅で活性化した蛍光体）を有機バイ
ンダ（例えばシアノエチルセルロース）中にそれぞれ分
散させたものを順次塗布して絶縁層４、発光層５を形成
し、その上に集電帯を印刷した透明導電フィルタ等から
なる透明電極６を設け、上下より吸湿フィルム（例えば
ナイロン６（デュポン社商標）7,7で覆い形成された電
界発光素子９を更に上下から防水性の外皮フィルム（例
えばフッ素系フィルム）8,8で密閉封止した構造を有す
る。尚、背面電極３と透明電極６からリードがそれぞれ
に接続され外部に導出されている。
アルミ箔などによりなる背面電極３上に絶縁物（例えば
チタン酸バリウムのような高誘電体粉末）及び蛍光体
（例えば硫化亜鉛を銅で活性化した蛍光体）を有機バイ
ンダ（例えばシアノエチルセルロース）中にそれぞれ分
散させたものを順次塗布して絶縁層４、発光層５を形成
し、その上に集電帯を印刷した透明導電フィルタ等から
なる透明電極６を設け、上下より吸湿フィルム（例えば
ナイロン６（デュポン社商標）7,7で覆い形成された電
界発光素子９を更に上下から防水性の外皮フィルム（例
えばフッ素系フィルム）8,8で密閉封止した構造を有す
る。尚、背面電極３と透明電極６からリードがそれぞれ
に接続され外部に導出されている。
発明が解決しようとする課題 上記構造の電界発光灯において、絶縁層は発光層に効
果的に電界を与えるための高誘電帯層であるり発光を効
率良く反射させるための反射層でもある。しかし、使用
されているチタン酸バリウムは粒径が１〜２μｍと大き
く、かつばらつきも大きいため反射率が悪く、高輝度化
の実現が困難であった。
果的に電界を与えるための高誘電帯層であるり発光を効
率良く反射させるための反射層でもある。しかし、使用
されているチタン酸バリウムは粒径が１〜２μｍと大き
く、かつばらつきも大きいため反射率が悪く、高輝度化
の実現が困難であった。
課題を解決するための手段 上記、課題を解決するため、のぞましくは絶縁層を構
成する高誘電体粉末を発光ピーク波長に対して下記の式
で表される散乱力を最大にする粒径Doptとすることを特
徴する。
成する高誘電体粉末を発光ピーク波長に対して下記の式
で表される散乱力を最大にする粒径Doptとすることを特
徴する。
但し、高誘電体粉末の粒径を全く同じにそろえること
は現実的でない。ここで発光スペクトルの最大波長と最
小波長とを下記の式に適用して定まる最大値と最小値の
間に分布することを特徴とする。
は現実的でない。ここで発光スペクトルの最大波長と最
小波長とを下記の式に適用して定まる最大値と最小値の
間に分布することを特徴とする。
λ：光の波長 n0＝バインダの屈折率 Ｍ＝Lorentz−Lorentz係数 ここで np＝高誘電体粉末の屈折率 作用 上記構成によると散乱力が最大、すなわち反射率が良
くなり、輝度・効率が向上する。
くなり、輝度・効率が向上する。
これは、散乱力が大きい程、塗膜中で光が通過する距
離が短くなるため塗膜中で減衰させられる機会が少ない
ために隠ペイカが増し、反射率が増すためである。
離が短くなるため塗膜中で減衰させられる機会が少ない
ために隠ペイカが増し、反射率が増すためである。
また、チタン酸バリウムが均一な微粒子であるため、
充てん率を上げることができ、絶縁層の誘電率が向上
し、発光層に効果的に電界を印加できる。
充てん率を上げることができ、絶縁層の誘電率が向上
し、発光層に効果的に電界を印加できる。
実施例 一般にあるバインダ中の均一粒径顔料の散乱係数は次
式のように表される。（色材協会誌37巻P5〜P9） ここで、 K:比例定数 D:粒径 λ：光の波長 n0:バインダの屈折率 M:Lorentz−Lorentz係数 np:顔料の屈折率 電界発光灯の場合、絶縁層と発光層が接しており、全
出力光は、直出光と反射光の和で表され、さらに反射光
は１）絶縁層の表面でFresnelの法則に従って反射され
る光、２）絶縁層中で絶縁物表面で反射され外に出る
光、３）絶縁層を通過し、素地で反射され再び塗膜を通
光して外へ出る光の和で表され、この反射光を最大にす
るためには絶縁層の内のバインダに吸収される光及び素
地で吸収されるか、素地で反射されてバインダに吸収さ
れる光を最大にすればよい。すなわち絶縁層の散乱係数
が大きい程、光が通過する距離が短くなり、吸収される
光の量を抑えることができる。それ故、（１）式におい
て散乱係数を最大にするための最適粒径は次式のように
表される。
式のように表される。（色材協会誌37巻P5〜P9） ここで、 K:比例定数 D:粒径 λ：光の波長 n0:バインダの屈折率 M:Lorentz−Lorentz係数 np:顔料の屈折率 電界発光灯の場合、絶縁層と発光層が接しており、全
出力光は、直出光と反射光の和で表され、さらに反射光
は１）絶縁層の表面でFresnelの法則に従って反射され
る光、２）絶縁層中で絶縁物表面で反射され外に出る
光、３）絶縁層を通過し、素地で反射され再び塗膜を通
光して外へ出る光の和で表され、この反射光を最大にす
るためには絶縁層の内のバインダに吸収される光及び素
地で吸収されるか、素地で反射されてバインダに吸収さ
れる光を最大にすればよい。すなわち絶縁層の散乱係数
が大きい程、光が通過する距離が短くなり、吸収される
光の量を抑えることができる。それ故、（１）式におい
て散乱係数を最大にするための最適粒径は次式のように
表される。
ここで、絶縁発光電界発光灯のピーク波長は510nmで
あり、バインダの屈折率n0＝1.5,チタン酸バリウムの屈
折率np＝3.0とすると、最適粒径は、 Dopt＝0.15μｍ となり、その時の散乱係数S1は58.8Kとなる。
あり、バインダの屈折率n0＝1.5,チタン酸バリウムの屈
折率np＝3.0とすると、最適粒径は、 Dopt＝0.15μｍ となり、その時の散乱係数S1は58.8Kとなる。
また、従来のチタン酸バリウムは１〜２μｍと大粒子
でかつばらつきが大きいが、粒径がD1からD2まで分布す
る場合の散乱係数S2は次式であらわされ、 上記の値λ＝510nm,n0＝1.5,np＝3.0を代入すると、S
2は22.0Kとなる。
でかつばらつきが大きいが、粒径がD1からD2まで分布す
る場合の散乱係数S2は次式であらわされ、 上記の値λ＝510nm,n0＝1.5,np＝3.0を代入すると、S
2は22.0Kとなる。
すなわち、本発明による電界発光灯に用いる絶縁は従
来品にくらべると2.67倍散乱係数が大きくなることがわ
かる。次にこれらのチタン酸バリウムを用いた絶縁層の
反射率を表１に示す。また、第１図には本発明による電
界発光灯の輝度−電圧特性を示す。尚、点線は従来の電
界発光灯の特性である。
来品にくらべると2.67倍散乱係数が大きくなることがわ
かる。次にこれらのチタン酸バリウムを用いた絶縁層の
反射率を表１に示す。また、第１図には本発明による電
界発光灯の輝度−電圧特性を示す。尚、点線は従来の電
界発光灯の特性である。
このように、発光波長により最適な粒径のチタン酸バ
リウムを絶縁層として用いることにより、反射率が改善
され電界発光灯の輝度を向上させることができる。
リウムを絶縁層として用いることにより、反射率が改善
され電界発光灯の輝度を向上させることができる。
次に他の実施例として各発光波長における最適粒径の
一覧を表２に示す。
一覧を表２に示す。
とする。
発明の効果 以上説明したように、本発明によれば高誘電体かつ白
色反射層である絶縁層に用いる高誘電体粉末粒径を発光
波長に応じて最適化し、かつばらつきを抑えることによ
り、反射率が向上し、消費電力を増加させることなしに
電界発光灯の輝度を上げ、高輝度、高効率化を実現でき
る。
色反射層である絶縁層に用いる高誘電体粉末粒径を発光
波長に応じて最適化し、かつばらつきを抑えることによ
り、反射率が向上し、消費電力を増加させることなしに
電界発光灯の輝度を上げ、高輝度、高効率化を実現でき
る。
第１図は、本発明による電界発光灯の輝度電圧特性を示
す。 第２図は、従来の電界発光灯の拡大断面図である。
す。 第２図は、従来の電界発光灯の拡大断面図である。
Claims (1)
- 【請求項１】背面電極と透明電極により絶縁層、発光層
を挟持した電界発光灯の前記絶縁層が高誘電体粉末をバ
インダに分散してなるものにおいて、前記高誘電体粉末
の粒径分布が下記の式で定まる最大値と最小値の間にあ
ることを特徴とする電界発光灯。 ここで、 λ1:前記電界発光灯のスペクトル分布における最大波長 λ2:電界発光灯のスペクトル分布における最小波長 n0:前記バインダの屈折率 np:前記高誘電体粉末の屈折率
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP1136835A JP2665379B2 (ja) | 1989-05-30 | 1989-05-30 | 電界発光灯 |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP1136835A JP2665379B2 (ja) | 1989-05-30 | 1989-05-30 | 電界発光灯 |
Publications (2)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPH031485A JPH031485A (ja) | 1991-01-08 |
| JP2665379B2 true JP2665379B2 (ja) | 1997-10-22 |
Family
ID=15184620
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP1136835A Expired - Lifetime JP2665379B2 (ja) | 1989-05-30 | 1989-05-30 | 電界発光灯 |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| JP (1) | JP2665379B2 (ja) |
Families Citing this family (2)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JP3491402B2 (ja) * | 1995-08-07 | 2004-01-26 | 株式会社デンソー | 単結晶製造方法及びその単結晶製造装置 |
| JP4234998B2 (ja) * | 2001-03-29 | 2009-03-04 | 富士フイルム株式会社 | エレクトロルミネッセンス素子 |
-
1989
- 1989-05-30 JP JP1136835A patent/JP2665379B2/ja not_active Expired - Lifetime
Also Published As
| Publication number | Publication date |
|---|---|
| JPH031485A (ja) | 1991-01-08 |
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