JP2006242634A - 光伝送媒体の分散測定方法及び装置 - Google Patents
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Abstract
【課題】本発明の課題は、非破壊で光伝送媒体の分散の長さ方向に対する分布の測定を行い、高出力な光源は必要とせず、かつ距離分解能が格段に優れた光伝送媒体の分散測定方法を提供することにある。
【解決手段】本発明は、一定の広がりを持ち予め既知であるようなスペクトル分布を有する光パルスを光伝送媒体5に入力し、光伝送媒体5内で生じたレイリー散乱光と、前記光パルスとのコヒーレント相関強度を検出し、前記コヒーレント相関強度を予め測定された光伝送媒体5の損失の情報に参照し、前記参照されたコヒーレント相関強度と光パルスのスペクトル分布とから、特定区間における光伝送媒体5の分散を求めることを特徴とする。
【選択図】図1
【解決手段】本発明は、一定の広がりを持ち予め既知であるようなスペクトル分布を有する光パルスを光伝送媒体5に入力し、光伝送媒体5内で生じたレイリー散乱光と、前記光パルスとのコヒーレント相関強度を検出し、前記コヒーレント相関強度を予め測定された光伝送媒体5の損失の情報に参照し、前記参照されたコヒーレント相関強度と光パルスのスペクトル分布とから、特定区間における光伝送媒体5の分散を求めることを特徴とする。
【選択図】図1
Description
本発明は、光ファイバや光導波路等の光伝送媒体における分散を測定する光伝送媒体の分散測定方法及び装置に関するものである。
光ファイバや光導波路を用いた光通信システムにおいて、光ファイバの分散は伝播時の信号波形のひずみを招くなど光通信システムの特性に大きな影響を与えるため、測定によって光ファイバ等の分散を知ることは通信システム設計上欠かせない事項である。特に、実際のシステム運用や試験時においては、光ケーブルを設置した状態で、光ファイバの分散の長さ方向に対する分布の測定を行うことが必要になるケースが多い。このように、非破壊で光ファイバの分散の長さ方向に対する分布の測定を行う手法としては、従来例えば非特許文献1において記載されている、光ファイバ中の4光波混合を利用した方法がある。しかしながら、この従来の手法は、[1]光ファイバ内の非線形光学効果を利用する必要があることから、大きな強度のレーザ光を必要とすること(非特許文献1では1W程度のレーザ光により測定系が構築されている)、[2]達成可能な距離分解能に限界がある(非特許文献1では「kmの分割(fraction of km)」が達成されているに過ぎない。)などの欠点を有していた。
L.F.Mollenauer et al."Method for facile and accurate measurement of optical fiber dispersion maps,"OPTICS LETTERS,VOL.21,NO.21,pp.1724-1726(November 1996)
W.A.Hamilton,et al.,"Longitudian coherence and interferometry in dispersivemedia,"Phys.Rev.Lett.Vol.28,No.5,pp.3149-3152(1983)
N.Shibata,et al.,"Temporal coherence properties of a dispersively propagating beam in a fiber-optic interferometer,"J. Opt.Soc.Am.A Vol.4,No.3,pp.494-497(1987)
本発明は上記の事情に鑑みてなされたもので、非破壊で光伝送媒体の分散の長さ方向に対する分布の測定を行い、高出力な光源は必要とせず、かつ距離分解能が格段に優れた光伝送媒体の分散測定方法及び装置を提供することを目的とする。
上記目的を達成するために本発明は、光伝送媒体において分散の長さ方向に対する分布の測定を行う分散測定方法であって、一定の広がりを持ち予め既知であるようなスペクトル分布を有する光パルスを光伝送媒体に入力する第1のステップと、前記光伝送媒体内で生じたレイリー散乱光と、前記光パルスを分岐して得られた局発光パルスとのコヒーレント相関強度を検出する第2のステップと、前記コヒーレント相関強度を予め測定された光伝送媒体の損失の情報に参照し、前記参照されたコヒーレント相関強度と光パルスのスペクトル分布とから、特定区間における光伝送媒体の分散を求める第3のステップとよりなることを特徴とする。
また本発明は、光伝送媒体において分散の長さ方向に対する分布の測定を行う分散測定方法であって、一定の広がりを持ち予め既知であるようなスペクトル分布を有する低コヒーレンス光を光伝送媒体に入力し、光伝送媒体の各位置における散乱光と入力光とのコヒーレント相関Iを観測する第1のステップと、光伝送媒体の各位置における損失αを観測する第2のステップと、前記低コヒーレンス光のスペクトル分布関数S(ω)を観測する第3のステップと、前記コヒーレント相関I、前記損失α、及び前記スペクトル分布関数S(ω)より、光伝送媒体の各位置までの累積分散を求める第4のステップとよりなることを特徴とする。
また本発明は、光伝送媒体において分散の長さ方向に対する分布の測定を行う分散測定装置であって、一定の広がりを持ち予め既知であるようなスペクトル分布を有する光パルスを光伝送媒体に入力する第1の手段と、前記光伝送媒体内で生じたレイリー散乱光と、前記光パルスを分岐して得られた局発光パルスとのコヒーレント相関強度を検出する第2の手段と、前記コヒーレント相関強度を予め測定された光伝送媒体の損失の情報に参照し、前記参照されたコヒーレント相関強度と光パルスのスペクトル分布とから、特定区間における光伝送媒体の分散を求める第3の手段とを具備することを特徴とするものである。
また本発明は、光伝送媒体において分散の長さ方向に対する分布の測定を行う分散測定装置であって、一定の広がりを持ち予め既知であるようなスペクトル分布を有する光パルス列を発生する光源と、前記光源によって発生された光パルス列から所定の1つの光パルスを抜き出す強度変調器と、前記強度変調器で抜き出された光パルスが光伝送媒体に導かれ、該光伝送媒体で反射されたレイリー散乱光と、前記強度変調器で抜き出された光パルスとのコヒーレント相関強度を検出し、前記コヒーレント相関強度を予め測定された光伝送媒体の損失の情報に参照し、前記参照されたコヒーレント相関強度と光パルスのスペクトル分布とから、特定区間における光伝送媒体の分散を求めるコヒーレント検波系とを具備することを特徴とするものである。
また本発明は、前記コヒーレント検波系が、バランス型フォトディテクタ、RFアンプ、ADコンバータ及び数値解析装置によって構成されることを特徴とするものである。
本発明は、公知の技術であるコヒーレントOTDR(Optical Time Domain Refrectmetry)技術をベースとする。即ち、光パルスを光ファイバや光導波路などの光伝送媒体に入力し、光伝送媒体で生じるレイリー散乱光(反射光)をコヒーレント検波する。このとき、一定のスペクトル広がりを有する光の可干渉性(コヒーレンス度)が分散量に依存することを利用して、光伝送媒体内での分散の長さ方向の分布を計測することを特徴とする。なお、「一定のスペクトル広がりを有する光パルスを用い、分散媒体を通過したスペクトル広がりを有する光の可干渉性(コヒーレンス度)が分散量に依存する」という事実は、例えば非特許文献2及び非特許文献3などで開示されているが、この事実を利用した光ファイバの分散の長さ方向に対する分布の測定を行う方法及び装置については本発明が始めて開示するものである。
本発明によれば、非破壊で光伝送媒体の分散の長さ方向に対する分布の測定を行う手法を新たに提供することができる。従来の技術のように非線形光学効果を利用する手法と異なり、mWクラスの光源による動作も十分に期待できる。高出力な光源は必要としないため、コスト性に優れた分散測定方法及び装置を提供することも可能になる。また、分散分布識別できる区間は、1m程度でも十分に可能であり、従来の方法では実現困難であった距離分解能を実現できる。
以下図面を参照して本発明の実施の形態例を詳細に説明する。
図1は本発明の実施形態例に係る光伝送媒体の分散測定装置を示す構成説明図である。1は光源であり、一定のスペクトル広がりを有し、そのスペクトル分布関数が既知であるような光パルス列を発生する。201,202は強度変調器であり、光源1によって発生された光パルス列から所定の1つの光パルスを抜き出し、それぞれ光伝送媒体5及びコヒーレント検波系11へと導かれる。9はどの光パルスを選別するかを制御するためのタイミング回路である。コヒーレント検波系11は、バランス型フォトディテクタ6、RF(高周波)アンプ7、AD(アナログ・デジタル)コンバータ及び数値解析装置8によって構成される。前記数値解析装置8には、光伝送媒体5の各位置における損失αの情報、及び光源1の低コヒーレント光のスペクトル分布関数S(ω)の情報が保持されている。301,302は1:1の分岐比を持つ光スプリッタである。10は偏波スクランブラであり、コヒーレント検波における偏波揺らぎ雑音を低減するためのもので、コヒーレントOTDRにおいて公知の技術である。4はサーキュレータであり、光伝送媒体5で反射されたレイリー散乱光をコヒーレント検波系11に導く。
図1は本発明の実施形態例に係る光伝送媒体の分散測定装置を示す構成説明図である。1は光源であり、一定のスペクトル広がりを有し、そのスペクトル分布関数が既知であるような光パルス列を発生する。201,202は強度変調器であり、光源1によって発生された光パルス列から所定の1つの光パルスを抜き出し、それぞれ光伝送媒体5及びコヒーレント検波系11へと導かれる。9はどの光パルスを選別するかを制御するためのタイミング回路である。コヒーレント検波系11は、バランス型フォトディテクタ6、RF(高周波)アンプ7、AD(アナログ・デジタル)コンバータ及び数値解析装置8によって構成される。前記数値解析装置8には、光伝送媒体5の各位置における損失αの情報、及び光源1の低コヒーレント光のスペクトル分布関数S(ω)の情報が保持されている。301,302は1:1の分岐比を持つ光スプリッタである。10は偏波スクランブラであり、コヒーレント検波における偏波揺らぎ雑音を低減するためのもので、コヒーレントOTDRにおいて公知の技術である。4はサーキュレータであり、光伝送媒体5で反射されたレイリー散乱光をコヒーレント検波系11に導く。
すなわち、光伝送媒体5において分散の長さ方向に対する分布の測定を行う分散測定装置であって、光源1は一定の広がりを持ち予め既知であるようなスペクトル分布を有する光パルス列を発生する。前記光源1によって発生された光パルス列は光スプリッタ301で分岐されてそれぞれ対応した強度変調器201,202に入力され、前記強度変調器201,202はそれぞれ対応して光パルス列から所定の1つの光パルスを抜き出す。前記強度変調器201で抜き出された光パルスは偏波スクランブラ10及びサーキュレータ4を介して光ファイバ等の光伝送媒体5に導かれる。前記強度変調器202で抜き出された光パルスは光スプリッタ302を介してコヒーレント検波系11のバランス型フォトディテクタ6に入力される。前記光伝送媒体5で反射されたレイリー散乱光はサーキュレータ4及び光スプリッタ302を介してバランス型フォトディテクタ6に入力される。前記バランス型フォトディテクタ6は光伝送媒体5で反射されたレイリー散乱光と、強度変調器202で抜き出された光パルスとのコヒーレント相関強度を検出する。前記バランス型フォトディテクタ6で検出されたコヒーレント相関強度はRFアンプ7を介してADコンバータ及び数値解析装置8に入力される。ADコンバータ及び数値解析装置8は入力されたコヒーレント相関強度を予め測定された光伝送媒体5の損失の情報に参照し、前記参照されたコヒーレント相関強度と光パルスのスペクトル分布とから、特定区間における光伝送媒体5の分散を算出する。
次に、本実施形態例の動作について説明する。光源1が発生する光パルスの電磁場をΨ(t,z)とする。ここでzは光伝送媒体5の入射点を起点とした伝播方向に向けて所定の距離での位置、tは時間を表す。光伝送媒体5を光パルスが伝播する際には、レイリー散乱によって反射光が生じる。この反射光は、非測定媒体のあらゆる場所で生じるので、非測定媒体の入射端(z=0)で観測される反射光の電磁場ΨRは各地点で生じた反射電磁波が、入射端から反射地点までの往復時間分だけ遅れて積算されることとなり、光伝送媒体5の分散が零である場合は以下のように書ける。
ここでr(z)は、光伝送媒体5の位置zにおけるレイリー散乱光の反射率であり、zに対してランダムに変化する。αは光伝送媒体5の損失係数、cは光伝送媒体5中における光速である。
次に、非測定媒体の分散を考慮した場合に観測されるΨRについて考察する。Ψ(t,z)をフーリエ積分表示すると、
と書ける。ここで、A(ω)は光源のスペクトル分布関数S(ω)と次の関係にある。
ωは光の角周波数、βは非測定媒体における伝搬定数である。フーリエ積分表示を用いて式(1)を書き直すと、
となる。これよりΨR(t)のフーリエ変換をAR(ω)とすると、
S(ω)の中心周波数ω0として、伝搬定数β(ω)をω0の近傍でテイラー展開し、2次の項まで考慮すると、
ここで、νp及びνgは、それぞれ光伝送媒体5中での光の位相速度と群速度である。また、
は分散の由来となる項であり、分散Dは、
で与えられる。式(4−1)に式(5)を代入することで以下を得る。
一方、光スプリッタ301によって分岐された光パルス(局発光)は、非測定媒体5の地点z0において反射されたレイリー散乱光と重なるように、2z0/cなる時間だけ遅く発生したパルスが抜き取られ、コヒーレント検波系11へ入射される。この局発光の電磁場Ψl(t,z)は、
と表される。従って、ΨL(t)のフーリエ変換AL(ω)は、
このときバランス型フォトディテクタ6に生じる電流Iは、ηをフォトディテクタの変換効率として、
である。ただし*は位相共役を表す。これに式(7)及び式(9)を代入すると、
ここで式を見やすくするため
とおくと式(11)は以下のようになる。
具体的な例として、光源1のスペクトル分布関数S(ω)がガウス波形
で近似できる場合は式(17)は更に簡単に
とおいた。ここでΔωは、光源のスペクトル広がりの角周波数幅であり、Δλ広がりの波長幅である。この場合は
により求めることが出来る。光パルス光源1としては、モードロックレーザや半導体レーザのゲインスイッチなどの技術が利用できるが、いずれもスペクトル分布はガウス形で近似できる場合が多く、式(20)は有用である。またそのスペクトル分布がいかなる形状であっても、式(17−1)まで立ち戻ることにより分散を求めることが出来る点は前述のとおりである。
光源1のスペクトル広がりとして採用すべき設計値について考察する。式(19)において、電流I− normへの分散の影響が最も感度よく検出できるのは、
が成立するときである。測定したい区間の長さをLとして、これをz0に代入すると、この時のスペクトル幅は、
である。数値例として、λ0=1.55μm、D=10ps/nm/km、L=10mとすると、Δλ=3.6nmである。これは、例えばモードロックやゲインスイッチを使って発生されるパルス幅3ps程度のフーリエ変換限界のパルスにより実現できる。もうひとつの数値例として、λ0=1.55μm、D=10ps/nm/km、L=1mとすると、Δλ=11nmであるが、これは、例えばモードロックやゲインスイッチを使って発生されるパルス幅1ps程度のフーリエ変換限界のパルスにより実現できる。こうした光源を用いることで、1m程度の短い区間における光伝送媒体の分散分布を測定できることが本発明の効果であり、また本発明の構成では非線形光学効果を用いていないので、高出力な光源が不要という効果がある。
図2は本発明の実施形態例に係る分散測定方法を示す説明図である。すなわち、光伝送媒体において分散の長さ方向に対する分布の測定を行う分散測定方法であって、ステップS1において、一定の広がりを持ち予め既知であるようなスペクトル分布を有する低コヒーレンス光を光伝送媒体に入力し、光伝送媒体の各位置zにおける散乱光と入力光とのコヒーレント相関Iを観測する。またステップS2において、光伝送媒体の各位置における損失αを観測する。またステップS3において、光源1の低コヒーレンス光のスペクトル分布関数S(ω)を観測する。またステップS4において、前記式(17)により、前記コヒーレント相関I、前記損失α、及び前記スペクトル分布関数S(ω)より、光伝送媒体の各位置zまでの累積分散を計算する。
なお、本発明は、上記実施形態例そのままに限定されるものではなく、実施段階ではその要旨を逸脱しない範囲で構成要素を変形して具体化できる。また、上記実施形態例に開示されている複数の構成要素の適宜な組み合せにより種々の発明を形成できる。例えば、実施形態例に示される全構成要素から幾つかの構成要素を削除してもよい。更に、異なる実施形態例に亘る構成要素を適宜組み合せてもよい。
1…光源、201,202…強度変調器、301,302…光スプリッタ、4…サーキュレータ、5…光伝送媒体、6…バランス型フォトディテクタ、7…RFアンプ、8…ADコンバータ及び数値解析装置、9…タイミング回路、10…偏波スクランブラ、11…コヒーレント検波系。
Claims (5)
- 光伝送媒体において分散の長さ方向に対する分布の測定を行う分散測定方法であって、
一定の広がりを持ち予め既知であるようなスペクトル分布を有する光パルスを光伝送媒体に入力する第1のステップと、
前記光伝送媒体内で生じたレイリー散乱光と、前記光パルスを分岐して得られた局発光パルスとのコヒーレント相関強度を検出する第2のステップと、
前記コヒーレント相関強度を予め測定された光伝送媒体の損失の情報に参照し、前記参照されたコヒーレント相関強度と光パルスのスペクトル分布とから、特定区間における光伝送媒体の分散を求める第3のステップとよりなることを特徴とする分散測定方法。 - 光伝送媒体において分散の長さ方向に対する分布の測定を行う分散測定方法であって、
一定の広がりを持ち予め既知であるようなスペクトル分布を有する低コヒーレンス光を光伝送媒体に入力し、光伝送媒体の各位置における散乱光と入力光とのコヒーレント相関Iを観測する第1のステップと、
光伝送媒体の各位置における損失αを観測する第2のステップと、
前記低コヒーレンス光のスペクトル分布関数S(ω)を観測する第3のステップと、
前記コヒーレント相関I、前記損失α、及び前記スペクトル分布関数S(ω)より、光伝送媒体の各位置までの累積分散を求める第4のステップとよりなることを特徴とする分散測定方法。 - 光伝送媒体において分散の長さ方向に対する分布の測定を行う分散測定装置であって、
一定の広がりを持ち予め既知であるようなスペクトル分布を有する光パルスを光伝送媒体に入力する第1の手段と、
前記光伝送媒体内で生じたレイリー散乱光と、前記光パルスを分岐して得られた局発光パルスとのコヒーレント相関強度を検出する第2の手段と、
前記コヒーレント相関強度を予め測定された光伝送媒体の損失の情報に参照し、前記参照されたコヒーレント相関強度と光パルスのスペクトル分布とから、特定区間における光伝送媒体の分散を求める第3の手段とを具備することを特徴とする分散測定装置。 - 光伝送媒体において分散の長さ方向に対する分布の測定を行う分散測定装置であって、
一定の広がりを持ち予め既知であるようなスペクトル分布を有する光パルス列を発生する光源と、
前記光源によって発生された光パルス列から所定の1つの光パルスを抜き出す強度変調器と、
前記強度変調器で抜き出された光パルスが光伝送媒体に導かれ、該光伝送媒体で反射されたレイリー散乱光と、前記強度変調器で抜き出された光パルスとのコヒーレント相関強度を検出し、前記コヒーレント相関強度を予め測定された光伝送媒体の損失の情報に参照し、前記参照されたコヒーレント相関強度と光パルスのスペクトル分布とから、特定区間における光伝送媒体の分散を求めるコヒーレント検波系とを具備することを特徴とする分散測定装置。 - コヒーレント検波系が、バランス型フォトディテクタ、RFアンプ、ADコンバータ及び数値解析装置によって構成されることを特徴とする請求項4に記載の分散測定装置。
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CN102661851A (zh) * | 2012-04-19 | 2012-09-12 | 北京理工大学 | 基于等效照明的主动近红外摄像机作用距离评价方法 |
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