JP2003317674A

JP2003317674A - 無電極放電ランプ

Info

Publication number: JP2003317674A
Application number: JP2002124679A
Authority: JP
Inventors: Tadao Uetsuki; 唯夫植月; Masaki Shinomiya; 雅樹四宮; Futoshi Okamoto; 太志岡本; Koji Hiramatsu; 宏司平松; Shigeki Matsuo; 茂樹松尾; Yuji Kumagai; 祐二熊谷; Shohei Yamamoto; 正平山本
Original assignee: Matsushita Electric Works Ltd
Current assignee: Panasonic Electric Works Co Ltd
Priority date: 2002-04-25
Filing date: 2002-04-25
Publication date: 2003-11-07

Abstract

(57)【要約】【課題】点灯周波数を低くすることが可能であり、誘
導コイル及びフェライト磁心の温度上昇を抑制すること
が容易な無電極放電ランプを提供することにある。【解決手段】放電ガスが封入された気密容器１と、気
密容器１に設けられた凹部キャビティ２内に挿入されて
放電ガスを励起して発光させる高周波電磁界発生手段３
とを備えており、高周波電磁界発生手段３は、放電ガス
を励起する誘導コイル９と、誘導コイル９が巻回される
フェライト磁心１０と、点灯動作中に発生する熱を外部
へと放散させる熱伝導体１２とを具備している。そし
て、ここでのフェライト磁心１０はその長手方向に沿っ
て貫通した複数個の空洞１０ａを有し、かつ、空洞１０
ａのそれぞれには熱伝導体１６が内挿されている。

Description

【発明の詳細な説明】

【０００１】

【発明の属する技術分野】本発明は、無電極放電ランプ
に関するものであり、具体的には、内巻きタイプとされ
た無電極放電ランプに関するものである。

【０００２】

【従来の技術】長寿命という特徴で知られる無電極放電
ランプのうちには、外巻きタイプのものと内巻きタイプ
のものとがあり、外巻きタイプの無電極放電ランプは、
図１１で示すように、放電ガスが封入された透光性材料
製の気密容器５１の外周囲に電力供給線５３を巻回して
なる構造を有している。なお、図１１における符号５４
はランプ保持線、５５はランプ台、５６はマッチング回
路であり、５７は高周波電源である。

【０００３】また、内巻きタイプの無電極放電ランプ
は、図１２で示すように、放電ガスが封入された透光性
材料製の気密容器６１と、この気密容器６１に設けられ
た凹部キャビティ６３内に挿入された高周波電磁界発生
手段６４とを備えている。そして、この高周波電磁界発
生手段６４は、高周波電流の通電により放電空間６５内
のプラズマ発生領域に高周波電磁界を発生させて放電ガ
スを励起する誘導コイル６６と、この誘導コイル６６が
巻回されるフェライト磁心６７と、フェライト磁心６７
及び誘導コイル６６間の電気的絶縁を維持するスリーブ
６８と、点灯動作中に発生する熱を外部へと放散させる
熱伝導体６９とを具備している。

【０００４】なお、図１２における符号７０は蛍光体皮
膜、７１は保護皮膜、７２は反射皮膜、７３は排気管、
７４はガラスロッド、７５はアマルガム、７６はランプ
台であり、ここでの熱伝導体６９は中空パイプ状の金属
シリンダとされている。

【０００５】このとき、内巻きタイプの無電極放電ラン
プは、フェライト磁心６７を利用可能であるため、外巻
きタイプのものに比べて点灯周波数を低くできるという
利点を有する。従って、外巻きタイプの点灯周波数は１
３．５６ＭＨｚであるのに対し、内巻きタイプにおいて
は、点灯周波数を数ＭＨｚ（特開平１１−５０１１５２
号公報で開示されたもの）や数百ｋＨｚ（特開２０００
−３４８６８３号公報で開示されたもの）とすることが
可能となる。なお、点灯周波数が高い外巻きタイプの場
合には、電磁障害を防止するための手立てを講じる必要
がある。

【０００６】

【発明が解決しようとする課題】しかしながら、内巻き
タイプの無電極放電ランプには、フェライト磁心６７の
比透磁率が温度上昇に伴って低下し、その結果としてロ
スが増大するため、特性（効率）がフェライト磁心６７
の温度に大きく依存するという特徴がある。さらに、こ
の無電極放電ランプにおける点灯周波数が数百Ｈｚであ
る場合には、リッツ線と呼ばれる撚り線を誘導コイル６
６として使用し、近接効果によるロスを下げて効率向上
を図ることが行われる。

【０００７】ところが、リッツ線を高温下で使用してい
る場合には、その撚り線部分の絶縁膜が炭化し、撚り線
部分間の絶縁が確保されなくなるため、機能的には単線
と同じであることになって効率低下を招くという不都合
が生じる。従って、数百Ｈｚの周波数で点灯する内巻き
タイプの無電極放電ランプを開発する際には、誘導コイ
ル６６及びフェライト磁心６７の温度上昇を共に防止す
ることが極めて重要となる。

【０００８】そして、特開昭５８−５７２５４号公報及
び特開平１１−５０１１５２号公報には、このような点
を改善して構成された無電極放電ランプが開示されてい
る。すなわち、特開昭５８−５７２５４号公報で開示さ
れた無電極放電ランプは、図１３（Ａ）で要部を示すよ
うに、円筒状とされたフェライト磁心６７の中央位置に
丸棒状の金属ロッドである熱伝導体６９を配設し、この
熱伝導体６９を介して放熱する構成とされたもの、ま
た、図１３（Ｂ）で要部を示すように、フェライト磁心
６７から熱伝導体６９への放熱効率を良好とするために
両者の接触面積を増加させたものである。

【０００９】しかし、図１２で全体構成を示した無電極
放電ランプ、つまり、気密容器６１の凹部キャビティ６
３に排気管７３が設けられた無電極放電ランプでは、図
１３（Ａ）で示したような丸棒状の金属ロッドである熱
伝導体６９を使用することができず、中空パイプ状とさ
れた金属シリンダである熱伝導体６９を使用することが
必要となる。そして、このような構成とした場合には、
熱伝導体６９の厚みが薄くなる結果、放熱効率が小さく
なってしまう。また、図１３（Ｂ）で示した構造である
場合には、誘導コイル６６からの磁界を直接的に受ける
位置に熱伝導体６９が存在しているため、この熱伝導体
６９に渦電流が発生し、渦電流に伴う発熱が起こる結果
として放熱効率が低下することが避けられない。

【００１０】一方、特開平１１−５０１１５２号公報で
開示された無電極放電ランプにあっては、図１４
（Ａ），（Ｂ）で要部を示すように、長手方向に沿って
貫通する空洞７７が形成された熱伝導体６９の周辺位置
にフェライト磁心６７を配設し、これらフェライト磁心
６７の外周寸法（Ｌ１＋Ｌ２）を全外周寸法（πＤ）の
半分以下とすることが行われている。

【００１１】しかしながら、このような構造である場合
も、誘導コイル６６からの磁界による渦電流が発生する
ことになり、この渦電流による発熱が起こるため、やは
り放熱効率の低下を防止することはできない。

【００１２】さらに、内巻きタイプの無電極放電ランプ
においては、その機能を改善する目的で種々様々な提案
がなされている。すなわち、特開平６−１９６００６号
公報や特開平１１−５０１１５２号公報で開示された無
電極放電ランプでは、図１５で要部を示すように、絶縁
被覆された誘導コイル６６をフェライト磁心６７の外周
囲に対して巻回することが行われている。

【００１３】しかしながら、この際においては、フェラ
イト磁心６７での単位体積当たりの鉄損が周波数×透磁
率×磁束密度の二乗で表されるため、フェライト磁心６
７の体積が大きくなればなるほど鉄損が増加してしま
う。

【００１４】また、特開平１１−５０１１５２号公報で
開示された無電極放電ランプでは、電気的絶縁を維持す
るためのスリーブ（図示省略）を誘導コイル６６とフェ
ライト磁心６７との間に介装しておくことが行われてい
る。つまり、この構造であれば、介装されたスリーブに
よって誘導コイル６６とフェライト磁心６７との離間距
離が遠くなって漏れ磁束が増加し、Ｑ値が低下するた
め、誘導コイル６６でのロスが少なくて済むことにな
る。

【００１５】しかしながら、通常は樹脂製であるスリー
ブの熱伝導率はあまり良好でないことが多いため、ラン
プの幅射によって誘導コイル６６が受けた熱が伝わり難
くなり、誘導コイル６６の温度が上昇することになりや
すいのが実状である。なお、スリーブをなくした場合に
は、誘導コイル６６及びフェライト磁心６７間の電気的
絶縁を維持するために誘導コイル６６の絶縁被覆を厚く
する必要があり、コイル線間の離間距離が遠くなって漏
れ磁束が増加する結果、Ｑ値の低下を招いてしまう。

【００１６】さらに、特開平６−１９６００６号公報で
開示された無電極放電ランプでは、熱伝導体６９の全長
を短くして点灯動作中に発生する熱を外部へ速やかに放
散させることとし、誘導コイル６６やフェライト磁心６
７の温度を低下させることが提案されている。

【００１７】しかし、このような構造とした場合には、
高周波電磁界発生手段６４がランプの下部位置に存在す
るため、プラズマがランプの下部位置に集中して拡散ロ
スが増大する結果、発光効率が低下してしまう。

【００１８】一方、特開平１１−５０１１５２号公報で
開示された無電極放電ランプにあっては、プラズマの発
生部分がランプの中央付近となるので、発光効率の低下
を防止することが可能である。

【００１９】しかしながら、この無電極放電ランプで
は、熱伝導体６９そのものにおける放熱効率を向上させ
るための工夫がなされていないため、直径寸法の太い熱
伝導体６９を用いることによって放熱を良好とする必要
があった。そして、このような構造を採用した場合に
は、製品重量が重くなり、製作コストが上昇するという
ような不都合が生じる。

【００２０】さらにまた、特開昭５８−５７２５４号公
報及び特開平６−１９６００６号公報、特開平１１−５
０１１５２号公報で開示された無電極放電ランプのそれ
ぞれにおいては、フェライト磁心６７の形状が何ら工夫
されていない。そのため、図１６で要部を示すように、
そのエッジ部分に対して磁束７９が集中することにな
り、磁束７９の集中による磁気飽和が起こる結果、損失
が増大してしまうという不都合がある。

【００２１】なお、ＵＳＰ０９１５６９５６６の発明に
かかる無電極放電ランプでは、図１７で示すように、誘
導コイル６６が巻回されていないフェライト磁心６７の
両端を直径方向に太くし、その端面を誘導コイル６６の
最外周よりも外側にまで突出させることが行われてい
る。

【００２２】しかしながら、このような構成は、誘導コ
イル６６を巻回しやすくする利便性の確保を目的として
採用されているに過ぎず、フェライト磁心６７の突出部
分における幅寸法Ｗ０が狭いため、かえって磁束７９の
集中を招くと考えられる。

【００２３】本発明は、上述の事実に鑑みてなされたも
のであって、その目的とするところは、点灯周波数を低
くすることが可能であり、かつ、誘導コイル及びフェラ
イト磁心の温度上昇を抑制することも容易な構成とされ
た無電極放電ランプを提供することにある。

【００２４】

【課題を解決するための手段】請求項１記載の発明にか
かる無電極放電ランプは、放電ガスが封入された透光性
材料製の気密容器と、気密容器に設けられた凹部キャビ
ティ内に挿入されて放電ガスを励起して発光させる高周
波電磁界発生手段とを備えている。そして、高周波電磁
界発生手段は、高周波電流の通電により放電空間内のプ
ラズマ発生領域に高周波電磁界を発生させて放電ガスを
励起する誘導コイルと、誘導コイルが巻回されるフェラ
イト磁心と、フェライト磁心及び誘導コイル間の電気的
絶縁を維持するスリーブと、点灯動作中に発生する熱を
外部へと放散させる熱伝導体とを具備している。

【００２５】また、この際におけるフェライト磁心はそ
の長手方向に沿って貫通した複数個の空洞を有してお
り、フェライト磁心の有する空洞それぞれに対しては熱
伝導体が内挿されている。すなわち、請求項１記載の発
明では、点灯動作中に発生する熱を外部へと放散させる
熱伝導体の数量を増やしており、かつ、これら複数個の
熱伝導体が誘導コイルからの磁界と直接的には交差しな
いようにして配設されるため、フェライト磁心の温度が
低下することになる。

【００２６】請求項２記載の発明にかかる無電極放電ラ
ンプは、請求項１と同様、気密容器と高周波電磁界発生
手段とを備えており、この高周波電磁界発生手段は、誘
導コイルと、フェライト磁心と、スリーブと、熱伝導体
とを具備している。また、このとき、熱伝導体は断面視
多角形状とされており、かつ、フェライト磁心は複数個
の角棒状とされたうえで熱伝導体の外周囲に配設されて
いる。このような構成であれば、フェライト磁心と熱伝
導体との接触状態が良好となり、フェライト磁心の温度
低下が促進される。

【００２７】請求項３記載の発明にかかる無電極放電ラ
ンプは請求項２に記載したものであって、断面視多角形
状とされた熱伝導体には、渦電流の発生を抑制するスリ
ットが形成されている。すなわち、このような構造の無
電極放電ランプであれば、熱伝導体に形成されたスリッ
トによって渦電流の発生が抑制されることになり、その
結果として放熱効率の低下を招くことが起こり難くな
る。

【００２８】請求項４記載の発明にかかる無電極放電ラ
ンプは、請求項１と同じく、気密容器と高周波電磁界発
生手段とを備えており、この高周波電磁界発生手段は、
誘導コイルと、フェライト磁心と、スリーブと、熱伝導
体とを具備している。また、誘導コイルはエッジワイズ
巻きや多層巻きで巻回されており、この誘導コイルがエ
ッジワイズ巻きや多層巻きされた分だけフェライト磁心
の全長は短くされている。この請求項４に記載の発明で
は、全長を短くするのに伴ってフェライト磁心の体積を
減少させることが行われており、フェライト磁心の体積
が減少した結果として鉄損を少なくすることが可能にな
る。

【００２９】請求項５記載の発明にかかる無電極放電ラ
ンプは、放電ガスが封入された透光性材料製の気密容器
と、気密容器に設けられた凹部キャビティ内に挿入され
て放電ガスを励起して発光させる高周波電磁界発生手段
とを備えている。そして、高周波電磁界発生手段は、高
周波電流の通電により放電空間内のプラズマ発生領域に
高周波電磁界を発生させて放電ガスを励起する誘導コイ
ルと、誘導コイルが巻回されるフェライト磁心と、点灯
動作中に発生する熱を外部へと放散させる熱伝導体とを
具備している。

【００３０】なお、高周波電磁界発生手段は、フェライ
ト磁心及び誘導コイル間の電気的絶縁を維持するための
スリーブを具備していない。さらに、この際におけるフ
ェライト磁心の表面は絶縁層で被覆される一方、誘導コ
イルの絶縁被覆は薄くされている。従って、請求項５記
載の発明にかかる無電極放電ランプでは、フェライト磁
心の表面を絶縁層で被覆することによって誘導コイルの
絶縁被覆を薄くすることが可能となり、コイル線間の離
間距離が短縮される結果、Ｑ値が上昇することとなる。

【００３１】請求項６記載の発明にかかる無電極放電ラ
ンプは、請求項５と同様、気密容器と高周波電磁界発生
手段とを備えており、この高周波電磁界発生手段は、誘
導コイルと、フェライト磁心と、熱伝導体とを具備して
いる。そして、誘導コイルの絶縁被覆は高耐圧仕様とさ
れており、かつ、フェライト磁心は誘導コイルを巻回し
やすい形状とされている。すなわち、請求項６記載の発
明にかかる無電極放電ランプは、誘導コイルを巻回しや
すい形状とされたフェライト磁心に対し、絶縁被覆が高
耐圧仕様とされた誘導コイルを巻回する構造とされてい
る。

【００３２】そのため、スリーブをなくすことが可能で
あり、ランプからの幅射によって誘導コイルが受けた熱
をフェライト磁心へと伝達し、さらに、熱伝導体へと伝
達することが容易となる結果、誘導コイルの温度が低下
することとなる。なお、この際、フェライト磁心と誘導
コイルとの間の絶縁は、誘導コイルの絶縁被覆によって
維持される。

【００３３】請求項７記載の発明にかかる無電極放電ラ
ンプは、請求項１と同様、気密容器と高周波電磁界発生
手段とを備えており、この高周波電磁界発生手段は、誘
導コイルと、フェライト磁心と、熱伝導体とを具備して
いる。また、この際における誘導コイルの絶縁被覆は高
圧側で厚くされ、高圧側以外では薄くされている。すな
わち、請求項７記載の発明では、誘導コイルの絶縁被覆
の厚みを局部的に変化させることが行われており、絶縁
耐圧が必要ない部分の絶縁被覆を薄くしたのに伴って
は、漏れ磁束が低減することになり、Ｑ値が上昇するこ
とになる。

【００３４】請求項８記載の発明にかかる無電極放電ラ
ンプは、請求項１と同様、気密容器と高周波電磁界発生
手段とを備えている。そして、高周波電磁界発生手段
は、誘導コイルと、フェライト磁心と、スリーブと、熱
伝導体とを具備しており、熱伝導体のフェライト磁心と
接触しない部分には凹凸が設けられている。従って、熱
伝導体における凹凸が設けられた部分では、空気との接
触面積が増えることになり、その結果として熱伝導体の
温度が低下することとなる。

【００３５】請求項９記載の発明にかかる無電極放電ラ
ンプは、請求項１と同様、気密容器と高周波電磁界発生
手段とを備えており、高周波電磁界発生手段は、誘導コ
イルと、フェライト磁心と、スリーブと、熱伝導体とを
具備している。そして、フェライト磁心の誘導コイルが
巻回されない両端は直径方向に太くされ、かつ、その端
面は巻回された誘導コイルの最外周よりも外側にまで突
出させられている。そのため、このような形状とされた
フェライト磁心のエッジ部分に対して磁束が集中するこ
とはなくなり、磁束の集中による磁気飽和が起こらない
ため、損失は減少する。

【００３６】

【発明の実施の形態】以下、本発明を実施形態に係る図
面に基いて詳しく説明する。

【００３７】図１は実施の形態１ないし実施の形態８に
かかる無電極放電ランプの全体構造を示す説明図、図２
は実施の形態１にかかる無電極放電ランプの要部構造を
示す説明図であり、図３は実施の形態２にかかる無電極
放電ランプの要部構造を示す説明図である。そして、図
４は実施の形態３にかかる無電極放電ランプの要部構造
を示す説明図であり、図５は実施の形態４にかかる無電
極放電ランプの要部構造を示す説明図である。

【００３８】また、図６は実施の形態４の変形例にかか
る無電極放電ランプの要部構造を示す説明図、図７は実
施の形態５にかかる無電極放電ランプの要部構造を示す
説明図であり、図８は実施の形態６にかかる無電極放電
ランプの要部構造を示す説明図である。さらに、図９は
実施の形態７にかかる無電極放電ランプの要部構造を示
す説明図であり、図１０は実施の形態８にかかる無電極
放電ランプの要部構造を示す説明図である。［実施の形態１］実施の形態１にかかる無電極放電ラン
プは内巻きタイプといわれるものであって、図１で示す
ように、放電ガスが封入された透光性材料製の気密容器
１と、この気密容器１に設けられた凹部キャビティ２内
に挿入された高周波電磁界発生手段３とを備えている。
すなわち、気密容器１の内部にはアルゴンやクリプトン
などの希ガス及び水銀が放電ガスとして封入されてお
り、その内面上には蛍光体皮膜４及び保護皮膜５が塗布
されている。なお、凹部キャビティ２の内面上に対して
も、蛍光体皮膜４及び保護皮膜５、反射皮膜６が塗布さ
れている。

【００３９】そして、凹部キャビティ２の内部には、こ
の凹部キャビティ２をエンベロープの底部で封着し、か
つ、排気管７を凹部キャビティ２の上部で封着してなる
放電空間８が設けられており、この放電空間８内にも放
電ガスが封入されている。また、この際における高周波
電磁界発生手段３は、高周波電流の通電により放電空間
８内のプラズマ発生領域に高周波電磁界を発生させて放
電ガスを励起する誘導コイル９と、この誘導コイル９が
巻回されるフェライト磁心１０と、このフェライト磁心
１０と誘導コイル９との間に介装されて両者間の電気的
絶縁を維持する樹脂製などのスリーブ１１と、点灯動作
中に発生する熱を外部へと放散させる熱伝導体１２とを
具備している。

【００４０】なお、ここでの熱伝導体１２は中空パイプ
状の金属シリンダ、例えば、アルミニウム製などの金属
シリンダであり、この熱伝導体１２は高周波電磁界発生
手段３をランプ台１３に固定する支持部材としても機能
することになっている。さらに、排気管７の内部には、
水銀の蒸気圧を制御するアマルガム１４と、このアマル
ガム１４の位置を固定するガラスロッド１５とが配設さ
れている。

【００４１】さらにまた、無電極放電ランプの高周波電
磁界発生手段３が具備しているフェライト磁心１０に
は、図２（Ａ）で示すように、その長手方向に沿って貫
通する２個の断面視円形状を有する空洞１０ａが形成さ
れており、これら空洞１０ａのそれぞれに対しては、丸
棒状の金属ロッド、例えば、アルミニウム製などの金属
ロッドである熱伝導体１６が内挿されている。なお、こ
のとき、誘導コイル９によって発生する磁界は常にフェ
ライト磁心１０を通過することになり、熱伝導体１２，
１６と直接的に交差することはない。

【００４２】すなわち、このような構造であれば、点灯
動作中に発生する熱を外部へと放散させる熱伝導体１
２，１６の数量が増えており、かつ、これらの熱伝導体
１２，１６が誘導コイル９からの磁界と直接的に交差す
ることも起こらないため、熱伝導体１２，１６を介して
の放熱が増加する結果、フェライト磁心１０の温度は低
下することになる。なお、図示省略しているが、金属ロ
ッドである熱伝導体１６を、金属シリンダである熱伝導
体１２に内挿してもよいことは勿論である。

【００４３】ところで、本実施の形態にあっては、フェ
ライト磁心１０に２個の空洞１０ａを形成するとしてい
るが、この構造に限定されることはなく、図２（Ｂ）で
示すように、フェライト磁心１０に対して２個以上、例
えば、４個の空洞１０ａを形成してもよい。すなわち、
このようにすれば、金属ロッドである熱伝導体１６を内
挿する空洞１０ａが増えることとなり、より多くの熱伝
導体１６をフェライト磁心１０に内挿し得るため、放熱
量を増大させるのに伴ってフェライト磁心１０の温度を
より一層低下させることが可能となる。

【００４４】さらに、本実施の形態では、フェライト磁
心１０に複数個の空洞１０ａを形成し、かつ、これらの
空洞１０ａに内挿される熱伝導体１６のそれぞれが誘導
コイル９からの磁界と直接的に交差しない構成を採用し
ているため、渦電流の発生に伴って放熱効率が低下する
ことが抑制される。なお、図２（Ｂ）で示した一体型の
フェライト磁心１０では、その製作に手間を要し、コス
トアップを招くことが考えられるが、このフェライト磁
心１０を図２（Ｃ），（Ｄ）で示すような分割型とする
ことも可能である。

【００４５】すなわち、この変形例にかかる分割型のフ
ェライト磁心１０においては、その空洞１０ａの位置毎
で４分割されてなる部品１７、つまり、図２（Ｄ）で示
すような部品１７を製作しておき、これらの部品１７同
士を互いに組み合わせて図２（Ｃ）で示すようなフェラ
イト磁心１０とする。そして、このような分割型とされ
たフェライト磁心１０であれば、一体型のものに比して
製作の手間が省けることになり、コストダウンを図り得
ることとなる。［実施の形態２］実施の形態２にかかる無電極放電ラン
プは、図１に基づいた実施の形態１と同様、気密容器１
と高周波電磁界発生手段３とを備えており、この高周波
電磁界発生手段３は、誘導コイル９と、フェライト磁心
１０と、スリーブ１１と、熱伝導体１２とを具備してい
る。そして、図３で示すように、この際における熱伝導
体１２は断面視４角形状とされる一方、フェライト磁心
１０は４個の角棒状とされたうえで熱伝導体１２の各面
に密着した状態で配設されることになっており、これら
フェライト磁心１０の外周囲に沿っては誘導コイル９が
巻回されている。

【００４６】このような構造とされた高周波電磁界発生
手段３では、フェライト磁心１０と熱伝導体９との接触
状態が良好となり、結果としてフェライト磁心１０の温
度低下が促進されることとなる。なお、図３は図１中の
切断線Ｘ−Ｘで切断した平面構造を示しており、無電極
放電ランプの全体構造は実施の形態１と基本的に異なら
ないから、ここでの詳しい説明は省略する。

【００４７】すなわち、一般的に、高周波電磁界発生手
段３における電磁気発生部分は、放電空間８からの輻射
熱を受けると共に、フェライト磁芯１０のロスによる発
熱やコイル線を流れる電流の抵抗ロスによる発熱などの
影響を受けるため、非常に高温となる。そして、フェラ
イト磁芯１０が高温になっていると、磁束飽和によって
ランプの効率が低下したり、ランプの点灯が維持できな
くなるが、このような不都合を回避するには、フェライ
ト磁芯１０の温度上昇を防止し、その温度を低下させる
ことが必要となる。

【００４８】このとき、フェライト磁芯１０に配設され
る熱伝導体１２を円筒状の金属シリンダとしているので
は、その製作が困難となり、コストアップを招いてしま
う。これに対し、角棒状とされた熱伝導体１２であれ
ば、製作が容易となり、コストダウンも可能となる。そ
のため、本実施の形態にかかる無電極放電ランプでは、
熱伝導体１２を断面視４角形状としたうえ、この熱伝導
体１２の各面に対して角棒状のフェライト磁心１０を配
設している。なお、熱伝導体１２の断面視形状が４角形
状のみに限られることはなく、６角形状などのような多
角形状であってもよいことは勿論である。

【００４９】また、図３（Ｂ）で示すように、断面視４
角形状とされた熱伝導体１２の各角部を拡げたうえ、こ
れらの角部それぞれがフェライト磁芯１０の側面に接触
するようにしておいてもよい。なお、誘導コイル９近傍
に金属が配設されていると、ロスが増加するので、熱伝
導体１２の各角部の膨らみはコイル線材の近くまでは届
かない程度にしてある。

【００５０】このように、金属シリンダである熱伝導体
１２の断面視形状を多角形とし、その各角部を拡げたう
え、その外面上に角棒状のフェライト磁心１０を配設
し、さらに、その外周囲に誘導コイル９を巻回しておい
た場合には、放電空間８から受けた輻射熱とフェライト
磁芯１０や誘導コイル９で発生した熱を熱伝導体１２か
ら効率よく放熱することが可能となる。すなわち、熱伝
導体１２の角部の膨らみ形状を３角形や正方形から扇形
部分を切り取った残りの形状のようにしておくことによ
り、誘導コイル９の近傍に金属が存在することに伴って
生じるロスを抑制しながらフェライト磁芯１０の温度を
低下させることが可能となる。

【００５１】さらにまた、図３（Ｃ），（Ｄ）で示すよ
うに、断面視多角形状とされた熱伝導体１２には、渦電
流の発生を抑制するためのスリット１９を形成しておく
ことが好ましい。すなわち、金属シリンダである熱伝導
体１２においては、誘導コイル９からの磁界を受けて渦
電流が発生し、渦電流に伴う発熱が起こる結果として放
熱効率の低下を招くことがあるが、図３（Ｃ）で示すよ
うに、多数枚の金属板を積層してなり、金属板間にスリ
ット１９が存在する熱伝導体１２である場合には、これ
らのスリット１９によって渦電流の発生が抑制される。
その結果、熱伝導体１２における放熱効率の低下を招く
ことが起こり難くなる。

【００５２】なお、ここでは、多数枚の金属板を積層し
て熱伝導体１２を構成するとしているが、このような構
成に限定されることはなく、図３（Ｄ）で示すように、
金属シリンダである熱伝導体１２の一部にスリット１９
を形成しておいてもよい。そして、熱伝導体１２の一部
にスリット１９を形成しただけでも、渦電流の発生が抑
制される結果として熱伝導体１２の放熱効率は低下し難
いことになる。［実施の形態３］実施の形態３にかかる無電極放電ラン
プは、図１に基づいて説明した実施の形態１と同じく、
気密容器１と高周波電磁界発生手段３とを備えており、
この高周波電磁界発生手段３は、誘導コイル９と、フェ
ライト磁心１０と、スリーブ１１と、熱伝導体１２とを
具備している。そして、図４（Ａ）で示すように、この
際における誘導コイル９はエッジワイズ巻きとしてフェ
ライト磁心１０に巻回されており、このフェライト磁心
１０の全長は誘導コイル９がエッジワイズ巻きされた分
だけ通常よりも短くなっている。

【００５３】すなわち、ここでの誘導コイル９は、平角
銅線をその幅広面が互いに対向する筒状となる巻き方、
いわゆるエッジワイズ巻きを採用したうえでフェライト
磁心１０に巻回されている。このようなエッジワイズ巻
きであると、図１５で示した通常の巻き方に比べてコイ
ル線の占有率が大きくなり（ｄ２＜ｄ１）、その結果と
して誘導コイル９が小型化される。また、巻線寸法が通
常よりも短くなるため（ＬＬ２＜ＬＬＩ）、漏れ磁束に
よる近接効果などの鉄損も小さくなる。また、誘導コイ
ル９の巻線寸法が短くて済む結果、フェライト磁心１０
の全長も短くてよいことになり、このフェライト磁心１
０の体積が減少するので、鉄損がさらに少なくて済むこ
とになる。

【００５４】なお、ここでは、誘導コイル９をフェライ
ト磁心１０にエッジワイズ巻きするとしているが、図４
（Ｂ）で示すように、フェライト磁心１０の中央部のみ
に対し、誘導コイル９を多層巻きで巻回してもよいこと
は勿論である。そして、このような多層巻きとした場合
にあっても、通常の１層巻きと比べて誘導コイル９の巻
線寸法が短くなるため（ＬＬ２＜ＬＬＩ）、磁束密度が
大きくなって漏れ磁束が小さくなり、誘導コイル９及び
フェライト磁心１０の温度上昇が抑制される。

【００５５】また、漏れ磁束を小さくするためには、フ
ェライト磁心１０の寸法よりも誘導コイル９の巻線寸法
を小さくすることが重要であり、フェライト磁心１０の
全長にわたって誘導コイル９を巻回していると、フェラ
イト磁心１０の端部で漏れ磁束が生じる。そこで、フェ
ライト磁心１０の端部には誘導コイル９が巻回されてい
ない長さ部分がある程度必要であり、この長さ部分が長
ければ長いほど、漏れ磁束は小さくなる。

【００５６】従って、フェライト磁心１０の中央部にの
み、１層巻きと同じ巻き数となるようにしたうえで誘導
コイル９を多層巻きしておいた場合には、フェライト磁
心１０の端部における誘導コイル９の巻回されていない
長さ部分を大きくなるため、漏れ磁束が小さくなり、漏
れ磁束による損失を小さくすることが可能となるという
利点が確保される。

【００５７】ところで、誘導コイル９やフェライト磁心
１０の温度を低下させるには、空気の対流を利用するこ
とが考えられる。すなわち、図４（Ｃ）で示すように、
エッジワイズ巻きなどでフェライト磁心１０に巻回され
た誘導コイル９と気密容器１の凹部キャビティ２との間
に空気層である隙間ｄ３を設け、この隙間ｄ３内を流通
する空気の熱対流によって誘導コイル９及びフェライト
磁心１０の熱を気密容器１へと伝達させ、かつ、この気
密容器１を介してランプ台１３から放熱する構成であ
る。なお、図４（Ｃ）では、誘導コイル９を構成する平
角銅線の幅広面がフェライト磁心１０に密着するように
しているが、平角銅線の幅広面同士が密着する状態とし
てフェライト磁心１０に巻回されていてもよい。

【００５８】さらに、図４（Ｄ）で示すように、誘導コ
イル９のコイル線を中空パイプ状とし、その内部に空気
や熱伝導性に優れたガス、例えば、ヘリウムガスなどを
封入しておいてもよい。すなわち、誘導コイル９を流れ
る電流は高周波電流であり、表皮効果によりコイル表面
の電流密度は大きくなるものの、コイル中心を高周波電
流が流れることはない。従って、コイル線が中空パイプ
状であるか否かに拘わらず、コイル線の銅損はほぼ同じ
となり、コイル線が中空パイプ状である場合には、その
表面積が広くなって放熱効果が増す結果として誘導コイ
ル９の温度低下が促進される。

【００５９】また、無電極放電ランプの点灯周波数が１
５０ＫＨｚ程度である際には、図４（Ｅ）で示すよう
に、誘導コイル９のコイル線をリッツ線２１、つまり、
Ｈ種といわれる絶縁被覆２２で絶縁被覆された多数の素
線導体２３を互いに撚り合わせてなるリッツ線２１で構
成することとし、このリッツ線２１の全体周囲をテフロ
ン（登録商標）系の素材、例えば、ＰＦＡからなる耐熱
性絶縁被覆２４でもって外装被覆した構造とすることが
好ましい。なお、素線導体２３の絶縁被覆２２は２００
℃以上での耐熱性を有していないが、テフロン（登録商
標）系の素材からなる耐熱性絶縁被覆２４が２００℃以
上の高温でも耐熱性を有するため、放電空間８からの輻
射熱を受けて耐熱性絶縁被覆２４が劣化することは起こ
らず、リッツ構造が損なわれることはない。［実施の形態４］実施の形態４にかかる無電極放電ラン
プは、図１に基づく実施の形態１と同じく、放電ガスが
封入された透光性材料製の気密容器１と、この気密容器
１に設けられた凹部キャビティ２内に挿入されて放電ガ
スを励起して発光させる高周波電磁界発生手段３とを備
えている。そして、高周波電磁界発生手段３は、高周波
電流の通電により放電空間８内のプラズマ発生領域に高
周波電磁界を発生させて放電ガスを励起する誘導コイル
９と、この誘導コイル９が巻回されるフェライト磁心１
０と、点灯動作中に発生する熱を外部へと放散させる熱
伝導体１２とを具備している。但し、ここでの高周波電
磁界発生手段３は、フェライト磁心１０及び誘導コイル
９間の電気的絶縁を維持するためのスリーブ１１を具備
していない。

【００６０】すなわち、点灯周波数が１５０ＫＨｚ程度
である無電極放電ランプの高周波電磁界発生手段３が具
備するフェライト磁心１０は、通常、低周波数用のＭｎ
−Ｚｎ系であることが多く、Ｍｎ−Ｚｎ系のフェライト
磁心１０は導通性を有しているため、誘導コイル９との
間で電気的な絶縁が必要となる。しかしながら、始動時
の誘導コイル９に対しては１ＫＶｏ−ｐを超えるような
高電圧が印加されるため、一般的には、誘導コイル９を
構成するコイル線の絶縁被覆を十分な厚さとして高電圧
を絶縁することが行われる。

【００６１】さらに、誘導コイル９ではフェライト磁心
１０の鉄損や銅損、コイル線の発熱などによってロスが
発生するため、このようなロスを低減するにはＱ値を高
くする必要があり、コイル線をできる限り密な状態で巻
回することが必要とされる。ところが、誘導コイル９及
びフェライト磁心１０の電気的絶縁を維持するため、誘
導コイル９を構成するコイル線の絶縁被覆を十分に厚く
した場合には、コイル線同士の離間間隔が拡がる結果と
してＱ値が低くなってしまう。

【００６２】そこで、本実施の形態にかかる無電極放電
ランプにおいては、図５で示すように、フェライト磁心
１０の表面上に絶縁層２５を形成し、この絶縁層２５で
フェライト磁心１０の表面を被覆する一方、フェライト
磁心１０に巻回される誘導コイル９のコイル線における
絶縁被覆２２を薄くすることが行われている。すなわ
ち、このような構造であれば、フェライト磁心の表面を
絶縁層２５で被覆することによって誘導コイル９の絶縁
被覆２２を薄くすることが可能となり、コイル線間の離
間距離Ｌが短縮されるため、Ｑ値の高い誘導コイル９が
構成される結果として始動時の高電圧にも耐え得ること
となる。

【００６３】また、この際にあっては、図６（Ａ），
（Ｂ）で示すように、断面視４角形状とされた熱伝導体
１２の各面に密着して配設されたフェライト磁心１０そ
れぞれの角隅部を面取りしたり、円弧状に湾曲させてお
いたりしてもよい。すなわち、電界や磁界が集中しやす
いフェライト磁心１０の角隅部は誘導コイル９に対して
絶縁破壊を起こしやすいが、各フェライト磁心１０の角
隅部それぞれに対する角落とし加工を予め実行しておけ
ば、電界や磁界の集中による絶縁破壊を防ぐことが可能
となる。［実施の形態５］実施の形態５にかかる無電極放電ラン
プは、図１に基づいた実施の形態１と同様、気密容器１
と高周波電磁界発生手段３とを備えており、この高周波
電磁界発生手段３は、誘導コイル９と、フェライト磁心
１０と、熱伝導体１２とを具備している。そして、この
際における熱伝導体１２は断面視４角形状とされてお
り、フェライト磁心１０は４個の角棒状とされたうえ、
その各々が熱伝導体１２の各面上に密着した状態で配設
されている。また、これらフェライト磁心１０の外周囲
に沿っては、誘導コイル９が巻回されている。なお、こ
こでの高周波電磁界発生手段３も、フェライト磁心１０
及び誘導コイル９間の電気的絶縁を維持するためのスリ
ーブ１１を具備していない。

【００６４】さらに、このとき、図示省略しているが、
誘導コイル９を構成するコイル線の絶縁被覆は高耐圧仕
様とされる一方、角棒状とされたフェライト磁心１０の
各々は、誘導コイル９を巻回しやすい形状とされてい
る。すなわち、この際における各フェライト磁心１０の
外面に対しては、図７（Ａ）で正面図を示し、かつ、図
７（Ｂ）で側面図を示すように、誘導コイル９のコイル
線を巻回するための溝２７が形成されている。

【００６５】このような構造であれば、フェライト磁心
１０及び誘導コイル９間の電気的絶縁を維持するための
スリーブ１１を設けておく必要がなくなり、放電空間８
から受けた輻射熱や誘導コイル９のコイル線における自
己発熱が容易に熱伝導体１２へと放熱される。その結
果、誘導コイル９やフェライト磁心１０の温度上昇は抑
制されることになり、これらの温度は低下することとな
る。［実施の形態６］実施の形態６にかかる無電極放電ラン
プは、図１に基づく実施の形態１と同じく、気密容器１
と高周波電磁界発生手段３とを備えており、この高周波
電磁界発生手段３は、誘導コイル９と、フェライト磁心
１０と、熱伝導体１２とを具備している。そして、本実
施の形態にかかる無電極放電ランプが備えている高周波
電磁界発生手段３は、フェライト磁心１０及び誘導コイ
ル９間の電気的絶縁を維持するためのスリーブ１１を具
備しておらず、図８（Ａ）で示すように、この際におけ
る誘導コイル９の絶縁被覆は高圧側ほど、つまり、高電
圧が印加される一端（図では、上端）であるほど厚くさ
れ、かつ、接地される他端（図では、下端）ほど、つま
り、高圧側以外であるほど薄くされている。

【００６６】ところで、低周波の無電極ランプでは、フ
ェライト磁心１０として透磁率の比較的高いＭｎ系が用
いられることが多いが、Ｍｎ系のフェライト磁心１０は
導電性を有するため、誘導コイル９及びフェライト磁心
１０の耐電圧を確保する必要がある。そこで、コイル線
の絶縁被覆の厚さは、誘導コイル９に印加される最大の
電圧値と合うように決められるのが一般的であり、コイ
ル線における絶縁被覆の厚みはどの箇所であっても同等
とされる。

【００６７】しかしながら、本実施の形態にかかる構成
である場合、電圧の低い箇所についてはコイル線の絶縁
被覆を薄くしているため、誘導コイル９を密に巻回する
ことができる結果、その分だけ漏れ磁束を低減したうえ
で効率向上を図ることが可能となる。すなわち、本実施
の形態にかかる無電極放電ランプが備える高周波電磁界
発生手段３では、誘導コイル９の絶縁被覆の厚みを局部
的に変化させており、絶縁耐圧が必要ない部分の絶縁被
覆を薄くしているので、漏れ磁束が低減してＱ値が上昇
することになる。

【００６８】なお、この際における高周波電磁界発生手
段３が、フェライト磁心１０及び誘導コイル９間の電気
的絶縁を維持する樹脂製のスリーブ１１を具備している
場合であれば、図８（Ｂ）で示すように、誘導コイル９
の高圧側に位置するスリーブ１１の一端（図では、上
端）ほど厚みを厚くし、誘導コイル９の高圧側以外に位
置するスリーブ１１の一端（図では、下端）ほど厚みを
薄くしてもよい。なお、図８（Ｂ）では、スリーブ１１
がテーパー形状であるものとしているが、このような形
状に限られることはなく、段差をもって厚みが異ならさ
れたものであってもよいことは勿論である。［実施の形態７］実施の形態７にかかる無電極放電ラン
プは、図１に基づく実施の形態１と同じく、気密容器１
と高周波電磁界発生手段３とを備えており、この高周波
電磁界発生手段３は、誘導コイル９と、フェライト磁心
１０と、スリーブ１１と、熱伝導体１２とを具備してい
る。そして、断面視４角形状とされ、その各面上に角棒
状のフェライト磁心１０が配設された熱伝導体１２のフ
ェライト磁心１０と接触しない部分には、図９（Ａ）で
示すような凹凸２９がそれぞれ設けられている。なお、
この際には、誘導コイル９が巻回しやすくなるよう各フ
ェライト磁心１０の外面を湾曲させることが行われてお
り、熱伝導体１２の凹凸２９は、巻回される誘導コイル
９の半径方向に沿って突出するようになっている。

【００６９】すなわち、本実施の形態にかかる構成で
は、気密容器１の凹部キャビティ２内における熱伝導体
１２のフェライト磁心１０と接触しない部分に凹凸２９
を設けているため、この熱伝導体１２の空気と接触する
表面積が増える。そこで、別の付加的な部材を使用する
までもなく、誘導コイル９の渦電流損を低減する効果が
付加されていることになり、熱伝導体１２の温度が低下
することとなる結果、安価で耐熱性に優れた無電極放電
ランプを構成することが実現可能となる。

【００７０】なお、図９（Ａ）では、凹部キャビティ２
内の熱伝導体１２に凹凸２９を設けとしているが、この
ような構造に限定されることはないのであり、図９
（Ｂ）で示すように、熱伝導体１２のフェライト磁心１
０が配設されていない部分、つまり、換言すると、フェ
ライト磁心１０から突出している熱伝導体１２の部分に
対して凹凸２９を設けてもよいことは勿論である。そし
て、このような構造を採用している場合には、誘導コイ
ル９と熱伝導体１２との近接しあう面積が少なくなるた
め、誘導コイル９を流れる高周波電流の作用でもって熱
伝導体１２に生じる渦電流が小さくて済むことになる。［実施の形態８］実施の形態８にかかる無電極放電ラン
プは、図１に基づいた実施の形態１と同様、気密容器１
と高周波電磁界発生手段３とを備えており、この高周波
電磁界発生手段３は、誘導コイル９と、フェライト磁心
１０と、スリーブ１１と、熱伝導体１２とを具備してい
る。そして、図１０で示すように、この際におけるフェ
ライト磁心１０の誘導コイル９が巻回されない両端は直
径方向に太くされ、かつ、その端面は巻回された誘導コ
イル９の最外周よりも外側にまで突出させられている。

【００７１】すなわち、このフェライト磁心１０では、
その両端に設けられた突出部分の幅寸法Ｗ１が、図１７
で示したＵＳＰ０９１５６９５６６の発明にかかる無電
極放電ランプのフェライト磁心６７に設けられた突出部
分の幅寸法Ｗ０よりも大きく設定されている。従って、
このような形状とされたフェライト磁心１０のエッジ部
分に対して磁束７９が集中することはなく、磁束７９の
集中による磁気飽和が起こらないため、損失は減少する
こととなる。なお、この際におけるフェライト磁心１０
の突出部分を誘導コイル９よりも外側にまで伸ばしてお
いた場合には、フェライト磁心１０を出て誘導コイル９
と交差する磁束の割合を低下させることが可能になる。

【００７２】

【発明の効果】請求項１記載の発明にかかる無電極放電
ランプでは、点灯動作中に発生する熱を外部へと放散さ
せる熱伝導体の数量を増やしており、かつ、これら複数
個の熱伝導体が誘導コイルからの磁界と直接的には交差
しないようにして配設されるため、フェライト磁心の温
度が低下することになる。そのため、請求項１記載の発
明によれば、点灯周波数を低くすることが可能であり、
誘導コイル及びフェライト磁心の温度上昇を抑制するこ
ともできるという効果が得られる。

【００７３】請求項２記載の発明にかかる無電極放電ラ
ンプでは、熱伝導体を断面視多角形状とし、かつ、フェ
ライト磁心を複数個の角棒状としたうえで熱伝導体の外
周囲に配設している。そのため、請求項２記載の発明で
あれば、フェライト磁心と熱伝導体との接触状態が良好
となり、フェライト磁心の温度低下が促進されるという
効果が得られる。

【００７４】請求項３記載の発明にかかる無電極放電ラ
ンプでは、断面視多角形状とされた熱伝導体にスリット
を形成している。従って、請求項３記載の発明によれ
ば、熱伝導体における渦電流の発生が抑制されることに
なり、その結果として放熱効率の低下を招くことが起こ
り難くなるという効果が得られる。

【００７５】請求項４記載の発明にかかる無電極放電ラ
ンプでは、誘導コイルをエッジワイズ巻きや多層巻きで
巻回しており、この誘導コイルがエッジワイズ巻きや多
層巻きされた分だけフェライト磁心の全長が短くなって
いる。そのため、請求項４記載の発明によれば、フェラ
イト磁心の体積が減少することになり、その結果として
鉄損を少なくすることが可能になるという効果が得られ
る。

【００７６】請求項５記載の発明にかかる無電極放電ラ
ンプでは、フェライト磁心の表面を絶縁層で被覆する一
方、誘導コイルの絶縁被覆を薄くすることが行われてい
る。従って、請求項５記載の発明であれば、コイル線間
の離間距離が短縮される結果としてＱ値が上昇するとい
う効果が得られる。

【００７７】請求項６記載の発明にかかる無電極放電ラ
ンプでは、誘導コイルの絶縁被覆が高耐圧仕様とされ、
かつ、フェライト磁心が誘導コイルを巻回しやすい形状
とされている。従って、請求項６記載の発明によれば、
ランプからの幅射によって誘導コイルが受けた熱をフェ
ライト磁心へと伝達し、さらに、熱伝導体へと伝達する
ことが容易となる結果、誘導コイルの温度が低下すると
いう効果が得られる。

【００７８】請求項７記載の発明にかかる無電極放電ラ
ンプでは、誘導コイルの絶縁被覆を高圧側で厚くし、高
圧側以外では薄くすることが行われている。そして、絶
縁耐圧が必要ない部分の絶縁被覆を薄くしたことに伴っ
ては、漏れ磁束が低減し、Ｑ値が上昇することになると
いう効果が得られる。

【００７９】請求項８記載の発明にかかる無電極放電ラ
ンプでは、熱伝導体のフェライト磁心と接触しない部分
に凹凸を設けることが行われている。従って、請求項８
記載の発明であれば、熱伝導体における凹凸が設けられ
た部分で空気との接触面積が増えることになり、その結
果として熱伝導体の温度が低下するという効果が得られ
る。

【００８０】請求項９記載の発明にかかる無電極放電ラ
ンプでは、フェライト磁心の誘導コイルが巻回されない
両端を直径方向に太くし、かつ、その端面を巻回された
誘導コイルの最外周よりも外側にまで突出させることが
行われている。そのため、請求項９記載の発明によれ
ば、フェライト磁心のエッジ部分に対して磁束が集中す
ることがなくなり、磁束の集中による磁気飽和が起こら
ないため、損失の大幅な減少を実現することができると
いう効果が得られる。

【図面の簡単な説明】

【図１】実施の形態１ないし実施の形態８にかかる無電
極放電ランプの全体構造を示す説明図である。

【図２】実施の形態１にかかる無電極放電ランプの要部
構造を示す説明図である。

【図３】実施の形態２にかかる無電極放電ランプの要部
構造を示す説明図である。

【図４】実施の形態３にかかる無電極放電ランプの要部
構造を示す説明図である。

【図５】実施の形態４にかかる無電極放電ランプの要部
構造を示す説明図である。

【図６】実施の形態４の変形例にかかる無電極放電ラン
プの要部構造を示す説明図である。

【図７】実施の形態５にかかる無電極放電ランプの要部
構造を示す説明図である。

【図８】実施の形態６にかかる無電極放電ランプの要部
構造を示す説明図である。

【図９】実施の形態７にかかる無電極放電ランプの要部
構造を示す説明図である。

【図１０】実施の形態８にかかる無電極放電ランプの要
部構造を示す説明図である。

【図１１】従来の形態にかかる無電極放電ランプの全体
構造を示す説明図であり、外巻きタイプを示している。

【図１２】従来の形態にかかる無電極放電ランプの全体
構造を示す説明図であり、内巻きタイプを示している。

【図１３】従来の形態にかかる無電極放電ランプの要部
を示す説明図である。

【図１４】従来の形態にかかる無電極放電ランプの要部
を示す説明図である。

【図１５】従来の形態にかかる無電極放電ランプの要部
を示す説明図である。

【図１６】従来の形態にかかる無電極放電ランプの要部
を示す説明図である。

【図１７】従来の形態にかかる無電極放電ランプの全体
構造を示す説明図である。

【符号の説明】

１気密容器２凹部キャビティ３高周波電磁界発生手段８放電空間９誘導コイル１０フェライト磁心１０ａ空洞１１スリーブ１２熱伝導体１６熱伝導体１９スリット２２絶縁被覆２５絶縁層

フロントページの続き (72)発明者岡本太志大阪府門真市大字門真1048番地松下電工株式会社内 (72)発明者平松宏司大阪府門真市大字門真1048番地松下電工株式会社内 (72)発明者松尾茂樹大阪府門真市大字門真1048番地松下電工株式会社内 (72)発明者熊谷祐二大阪府門真市大字門真1048番地松下電工株式会社内 (72)発明者山本正平大阪府門真市大字門真1048番地松下電工株式会社内Ｆターム(参考） 5C039 NN02

Claims

【特許請求の範囲】

【請求項１】放電ガスが封入された透光性材料製の気
密容器と、該気密容器に設けられた凹部キャビティ内に
挿入されて前記放電ガスを励起して発光させる高周波電
磁界発生手段とを備えており、該高周波電磁界発生手段
は、高周波電流の通電により放電空間内のプラズマ発生
領域に高周波電磁界を発生させて前記放電ガスを励起す
る誘導コイルを具備してなる無電極放電ランプであっ
て、前記高周波電磁界発生手段は、前記誘導コイルと共に、
該誘導コイルが巻回されるフェライト磁心と、該フェラ
イト磁心及び前記誘導コイル間の電気的絶縁を維持する
スリーブと、点灯動作中に発生する熱を外部へと放散さ
せる熱伝導体とを具備したものであり、前記フェライト
磁心はその長手方向に沿って貫通した複数個の空洞を有
し、かつ、該空洞のそれぞれには前記熱伝導体が内挿さ
れていることを特徴とする無電極放電ランプ。
【請求項２】放電ガスが封入された透光性材料製の気
密容器と、該気密容器に設けられた凹部キャビティ内に
挿入されて前記放電ガスを励起して発光させる高周波電
磁界発生手段とを備えており、該高周波電磁界発生手段
は、高周波電流の通電により放電空間内のプラズマ発生
領域に高周波電磁界を発生させて前記放電ガスを励起す
る誘導コイルを具備してなる無電極放電ランプであっ
て、前記高周波電磁界発生手段は、前記誘導コイルと共に、
該誘導コイルが巻回されるフェライト磁心と、該フェラ
イト磁心及び前記誘導コイル間の電気的絶縁を維持する
スリーブと、点灯動作中に発生する熱を外部へと放散さ
せる熱伝導体とを具備したものであり、該熱伝導体は断
面視多角形状とされ、かつ、前記フェライト磁心は複数
個の角棒状とされたうえで前記熱伝導体の外周囲に配設
されていることを特徴とする無電極放電ランプ。
【請求項３】前記熱伝導体には、渦電流の発生を抑制
するスリットが形成されていることを特徴とする請求項
２に記載の無電極放電ランプ。
【請求項４】放電ガスが封入された透光性材料製の気
密容器と、該気密容器に設けられた凹部キャビティ内に
挿入されて前記放電ガスを励起して発光させる高周波電
磁界発生手段とを備えており、該高周波電磁界発生手段
は、高周波電流の通電により放電空間内のプラズマ発生
領域に高周波電磁界を発生させて前記放電ガスを励起す
る誘導コイルを具備してなる無電極放電ランプであっ
て、前記高周波電磁界発生手段は、前記誘導コイルと共に、
該誘導コイルが巻回されるフェライト磁心と、該フェラ
イト磁心及び前記誘導コイル間の電気的絶縁を維持する
スリーブと、点灯動作中に発生する熱を外部へと放散さ
せる熱伝導体とを具備したものであり、前記誘導コイル
はエッジワイズ巻きや多層巻きで巻回されている一方、
その分だけ前記フェライト磁心の全長は短くされている
ことを特徴とする無電極放電ランプ。
【請求項５】放電ガスが封入された透光性材料製の気
密容器と、該気密容器に設けられた凹部キャビティ内に
挿入されて前記放電ガスを励起して発光させる高周波電
磁界発生手段とを備えており、該高周波電磁界発生手段
は、高周波電流の通電により放電空間内のプラズマ発生
領域に高周波電磁界を発生させて前記放電ガスを励起す
る誘導コイルを具備してなる無電極放電ランプであっ
て、前記高周波電磁界発生手段は、前記誘導コイルと共に、
該誘導コイルが巻回されるフェライト磁心と、点灯動作
中に発生する熱を外部へと放散させる熱伝導体とを具備
したものであり、前記フェライト磁心の表面は絶縁層で
被覆されている一方、前記誘導コイルの絶縁被覆は薄く
されていることを特徴とする無電極放電ランプ。
【請求項６】放電ガスが封入された透光性材料製の気
密容器と、該気密容器に設けられた凹部キャビティ内に
挿入されて前記放電ガスを励起して発光させる高周波電
磁界発生手段とを備えており、該高周波電磁界発生手段
は、高周波電流の通電により放電空間内のプラズマ発生
領域に高周波電磁界を発生させて前記放電ガスを励起す
る誘導コイルを具備してなる無電極放電ランプであっ
て、前記高周波電磁界発生手段は、前記誘導コイルと共に、
該誘導コイルが巻回されるフェライト磁心と、点灯動作
中に発生する熱を外部へと放散させる熱伝導体とを具備
したものであり、前記誘導コイルの絶縁被覆は高耐圧仕
様とされている一方、前記フェライト磁心は前記誘導コ
イルを巻回しやすい形状とされていることを特徴とする
無電極放電ランプ。
【請求項７】放電ガスが封入された透光性材料製の気
密容器と、該気密容器に設けられた凹部キャビティ内に
挿入されて前記放電ガスを励起して発光させる高周波電
磁界発生手段とを備えており、該高周波電磁界発生手段
は、高周波電流の通電により放電空間内のプラズマ発生
領域に高周波電磁界を発生させて前記放電ガスを励起す
る誘導コイルを具備してなる無電極放電ランプであっ
て、前記高周波電磁界発生手段は、前記誘導コイルと共に、
該誘導コイルが巻回されるフェライト磁心と、点灯動作
中に発生する熱を外部へと放散させる熱伝導体とを具備
したものであり、前記誘導コイルの絶縁被覆は高圧側で
厚くされ、高圧側以外では薄くされていることを特徴と
する無電極放電ランプ。
【請求項８】放電ガスが封入された透光性材料製の気
密容器と、該気密容器に設けられた凹部キャビティ内に
挿入されて前記放電ガスを励起して発光させる高周波電
磁界発生手段とを備えており、該高周波電磁界発生手段
は、高周波電流の通電により放電空間内のプラズマ発生
領域に高周波電磁界を発生させて前記放電ガスを励起す
る誘導コイルを具備してなる無電極放電ランプであっ
て、前記高周波電磁界発生手段は、前記誘導コイルと共に、
該誘導コイルが巻回されるフェライト磁心と、該フェラ
イト磁心及び前記誘導コイル間の電気的絶縁を維持する
スリーブと、点灯動作中に発生する熱を外部へと放散さ
せる熱伝導体とを具備したものであり、該熱伝導体の前
記フェライト磁心と接触しない部分には凹凸を設けてい
ることを特徴とする無電極放電ランプ。
【請求項９】放電ガスが封入された透光性材料製の気
密容器と、該気密容器に設けられた凹部キャビティ内に
挿入されて前記放電ガスを励起して発光させる高周波電
磁界発生手段とを備えており、該高周波電磁界発生手段
は、高周波電流の通電により放電空間内のプラズマ発生
領域に高周波電磁界を発生させて前記放電ガスを励起す
る誘導コイルを具備してなる無電極放電ランプであっ
て、前記高周波電磁界発生手段は、前記誘導コイルと共に、
該誘導コイルが巻回されるフェライト磁心と、該フェラ
イト磁心及び前記誘導コイル間の電気的絶縁を維持する
スリーブと、点灯動作中に発生する熱を外部へと放散さ
せる熱伝導体とを具備したものであり、前記フェライト
磁心の前記誘導コイルが巻回されない両端は直径方向に
太くされ、かつ、その端面は巻回された前記誘導コイル
の最外周よりも外側にまで突出させられていることを特
徴とする無電極放電ランプ。