JP2003035659A

JP2003035659A - Ｐｃｉ測定信号およびｏｃｔ・ａ走査信号における分散の立体的可変相関核による後からの数値補償

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Publication number: JP2003035659A
Application number: JP2002151650A
Authority: JP
Inventors: Adolf Friedrich Dr Fercher; フリードリッヒフェルヒェルアドルフ
Original assignee: Carl Zeiss Jena GmbH
Current assignee: Jenoptik AG
Priority date: 2001-06-15
Filing date: 2002-05-27
Publication date: 2003-02-07
Anticipated expiration: 2022-05-27
Also published as: DE10129651A1; US7113288B2; DE10129651B4; US20030043381A1; JP3976618B2

Abstract

(57)【要約】（修正有）【課題】光線通過媒質の分散は、コヒーレント長を拡大
させＯＣＴの深部分解能を低下させている。【解決手段】ｚ方向の測定軸に沿ってそれぞれｚ方向に
反射する光線の唯一つのスポット箇所についての干渉計
信号と、それに対応する同分散値を持つ立体的可変相関
核とを相関させることによって、分散の影響を後からの
補償で除去する、短コヒーレンス干渉計および／または
ＯＣＴ干渉計の信号における分散補償のための方法およ
び／または装置を提供する。

Description

【発明の詳細な説明】

【０００１】

【発明の属する技術分野】高分解能型光コヒーレンス・
トモグラフィー（Optical Coherence Tomography；ＯＣ
Ｔ）の増加と共に広帯域光源の使用がますます増えてき
ている。

【０００２】

【発明が解決しようとする課題】それに伴って、光線透
過媒質の分散がＯＣＴ・Ａ走査信号に与える影響もます
ます増大している。分散は、コヒーレンス長を拡大さ
せ、それによりＯＣＴの深部分解能を低下させている。

【０００３】

【課題を解決するための手段】本発明によれば、分散に
よって惹起されるコヒーレンス長の拡大およびそれに伴
うＡ走査信号の歪みおよび延長は、局部のＡ走査信号
を、理想分散時の局部信号に対応する相関核と（Ａ走査
信号座標ｚに関して）相関させることによって阻止され
る。

【０００４】図１は本発明に基づく方法の配置を表わし
ている。そこでは、光源１が短コヒーレント光線２を放
射する。光線２はビームスプリッタ３により、測定光線
４と参照光線５とに分離される。測定光線４はビームス
プリッタ３により、走査ミラー６および光学系１１を通
され、測定対象物７に向けられる。測定光線は、その角
膜前面８や眼底表面９などの光学的界面で部分的に拡散
または反射する。ビームスプリッタ３を通過した参照光
線５は、走査テーブル１５に設置された参照ミラー１０
に衝突し、その参照ミラーで反射してビームスプリッタ
３の方へ戻される。反射した参照光線はビームスプリッ
タ３により、光検出器１３の方に導かれ、そこで測定対
象物７からの反射光線と干渉し合う。

【０００５】短コヒーレンス干渉測定およびＯＣＴの場
合、信号記録は参照ミラー１０の移動の間に行なわれ
る。その場合、光線反射箇所の深部ポジションは、光検
出器１３に現われる干渉を通して、電気的Ａ走査信号Ａ
ＳとしてＰＣ１４により記録される。この干渉は、光の
コヒーレンス長と同じ許容差を持つ参照光線の光路長が
測定光線の光路長と等しい場合に現われる。この信号の
時間的間隔と既知である参照ミラー１０の作動速度とか
ら、測定対象物の光線反射個所のポジションが公知の方
法で求められる。この過程はしばしば「深部走査」と称
される。これは、様々な短コヒーレンス干渉分析長さ測
定法およびいわゆる光コヒーレンス・トモグラフィー
（ＯＣＴ）の基礎になっている。

【０００６】ＯＣＴの場合、対象物内隣接部の深部走査
信号から公知の方法で画像が得られる。Ｉ_０(ｚ；ｔ)お
よびＩ_Ｒ(ｚ；ｔ)がそれぞれ対象物光および参照光の強
度であるとすれば、対象物深部Ｚ₀における光線反射箇
所の深部走査において生成される強度は、下記干渉法則
の公式によって与えられる：Ｉ(Ｚ−Ｚ₀)＝I_０+I_R+ {2√(I_０・I_R)}・ Re{g(Ｚ-Ｚ₀)}; （１）式中ｚは参照ミラーのポジション、Ｚ₀は光線反射箇所
のポジションである。右項の第三被加数は、そこに干渉
現象の表現される干渉項である。それは、以下では（光
学）Ａ走査信号と称されている信号に相当する。

【０００７】ｇ（Ｚ−Ｚ₀）は、コヒーレンス長と関連
する複素コヒーレンス度である（M.BornおよびE.Wolfの
手引書“Principles of Optics”（「光学原理」）／ケ
ンブリッジ大学出版部、１９９８年刊）。これまでに説
明してきた関係から容易に察知できるように、対象物内
の反射光線箇所の深部ポジションを特定することのでき
る分解能は、利用する光線のコヒーレンス長の大きさに
ほぼ相応している。物理光学の手引書（例えばBornおよ
びWolfの手引書）から明らかなように、このコヒーレン
ス長は、値λ₀ ^２／Δλである。但し、λ₀は使用光線の
平均波長、Δλは同光線の波長帯域幅である。この値の
時間的長さは、１／ｃ・λ₀ ^２／Δλで、コヒーレンス
時間と言う。

【０００８】短コヒーレンス干渉測定およびＯＣＴでの
分解能は、測定対象物における分散によって低下する。
使用光線の帯域幅が広ければ広いほどこの影響は大きく
なる。その結果、例えば使用光線のコヒーレンス長が十
分に短い場合でも、眼底では約２０μｍ以上の分解能は
不可能になってしまう。従って分散の補償をしなければ
ならないが、それには例えば、干渉計参照アームの光路
に測定光線におけるのと同じ長さおよび同じ分散の透明
体を設置することにより、干渉計参照アームに同一の分
散をもたらすようにする（いわゆる分散バランス）。し
かし、測定光線内には様々な対象物が存在していて、測
定箇所も場合によっては様々な深度のところにあるの
で、測定光線に対して然るべき補償効果のある光路区間
を実現するのは不可能ではないにしても困難なことが多
い。

【０００９】

【発明の実施の形態】以上のことから、本発明では短コ
ヒーレンス干渉計またはＯＣＴ干渉計における分散を、
参照光路に補償光路区間の設定なしに補償すること、ま
たは固定した長さを持つその種光路区間だけを設置する
ことを課題に置いている。この課題は、Ａ走査信号にお
ける分散を計算により後から補償することにより達成さ
れる。

【００１０】そのため、本発明では、ｚ軸に沿ってそれ
ぞれｚ方向に反射する光線の唯一つのスポット箇所（数
学的にはデルタ関数δ(Ｚ−Ｚ₀)として表わすことがで
きる）についての干渉計信号ＡＳ（ｚ）と、それに対応
する同分散値を持つ相関核Ｋ（Ｚ−Ｚ₀）とを計算によ
り相関させる。この相関核Ｋ(Ｚ−Ｚ₀)の正確な形態は
等式１の干渉項ｇ(Ｚ−Ｚ₀)である。Ｋ(Ｚ−Ｚ₀)はＺ−
Ｚ₀の関数として次のようにして求める：まず最初
に、コヒーレント光学の規則に従い、規格化された波長
スペクトルのフーリエ変換値としてコヒーレンス関数ｇ
(Ｚ−Ｚ₀)を得る。これは値１に規格化された干渉項で
ある。

【００１１】この干渉項は、様々な対象物深部ｚにおけ
る様々な分散に対応して修正される。そのようにして得
られた干渉項については、二次分散考慮のためにフーリ
エ変換される。干渉項のフーリエ成分は、分散性対象物
において長さの二乗に比例する付加的位相差を得ること
になる。

【００１２】個別操作過程は次のように行なうことがで
きる：１．理論的公式の使用まず第一に、二次分散およびそれ以上の高次分散に対す
る初期相関核をゼロと定める。それは、分散バランスに
おける干渉計信号に、あるいはまた光源の初期スペクト
ルを有す光インパルスに相当する。多くの場合では次の
ガウス形態を想定することができる：Ｖ(ｚ＝0；ｔ)∝ｅ^-t2/τ ₀ ²・ｅ^iω0t （２）

【００１３】相関核の分散化形態の計算にはＧｈａｔａ
ｋおよびＴｈｙａｇａｒａｊａｎの手引書（“Ｉｎｔｒ
ｏｄｕｃｔｉｏｎｔｏＦｉｂｅｒＯｐｔｉｃｓ
”（光ファイバ入門）／ケンブリッジ大学出版部、１
９９８年刊）にある表現が使用できる。即ち次の通りで
ある： V(ｚ,ｔ)∝exp[(t-z/v_Ｒ)²／τ²(z)]・exp[i(φ(z,t)-k_０z)] （３）但し、 τ(ｚ)＝τ_０(ｚ)√(１＋４α²ｚ²)／τ₀ ² α＝ｄ^２ｋ／ｄα² は二次分散で、τ⁰は非分散光のコ
ヒーレンス時間である。

【００１４】個別操作過程は次のように行なうことがで
きる：光源データおよび分散性媒質データに基づく立
体的可変相関核の理論的算定：この計算は、干渉計にお
いて分散性対象物が光インパルスに対しても、同じ光イ
ンパルスの干渉項に対するのと同一作用を及ぼすという
ことに基づいて行なわれる。コヒーレンス関数において
ガウス包絡線が、あるいはスペクトルにおいてガウス形
態が想定される。それは多くの部分コヒーレント光源に
ついても近似的に当てはまることである。この方法は
− 干渉全般と同様に − 包絡線の形態にはあまり左
右されない。

【００１５】（１）出力データ（ＳＩ単位）：コヒーレンス時間 τ0=0.35・10^-14 J:=100 j:＝０..J-１平均波長 λ0:=5.5・10^-7 真空中の光速度 C:=3・10⁸ コヒーレンス長：Cτ0＝1.0500E-006 対象物素材としてガラスを想定する。Diels/Rudolph分
散値、極短レーザパルス現象／アカデミックプレス、１
９９６年刊、屈折率ｎ：＝1.52 dn／d・(PC) d1nλ:＝‐0.05 二次分散 d2nλ:＝0.38・10^１２本発明に基づく他の相関核測定法と比較し得るように、
ここでは顕微鏡カバーグラスによる分散化信号を基にし
て相関核を計算する。ガラスの厚さz:=0.14410^-3 一次分散d1kω:=(1/c)・n
-λ0・d1nλ 群速度vg：＝1/d1kω

【００１６】（２）出力波（＝光源からの出力波）信号
形態の計算 Ghatak/Thyagarajan著“Introduction to Fiber Optic
s”（「光ファイバ入門」）に記載されている等式６.３
６および６.３７に基づく分散K:=2・α・z／τ0⁴(1+4・α²・z²／τ0⁴)^−１ α:=(λ0³/2・π・c²)・d2nλ τZ:=t0・√(1+4/τ0⁴・α²・z²) 時間ステップ Δ時間：＝τZ・20/J-1 離散フーリエ変換によるデータの鏡映k_ｊ：＝ｊ−Ｊ入力信号＊０ Δ時間０：＝τ0・4・N/(J−１) ψ10_ｊ:=cos(2・π・C/λ０・J・τ時間)・exp[(J・τ時間)²/
τ0²］ ψ20_ｊ:=cos(2・π・C/λ0・KJ・λ時間）・exp[(KJ・λ時間)
²/τ0²] ψ0:＝ψ10‐ψ20

【表１】グラフは（離散フーリエ変換では常例である）鏡映形態
の初期波を示している。これは分散のない干渉項に相当
する。

【００１７】検査のための鏡映解除：

【式１】ここでは初期波は鏡映解除されている。入力波：

【表２】これは実験で得られた初期波であり、同一波を持つ干渉
項に対応する。

【００１８】（３）区間ｚ経過後の分散波ψ１_ｊ：＝co
s[2・π・(c/λ0)・j・Δ時間+k・(j・Δ時間)²]・exp[(j・Δ
時間)²/τZ²] Δ時間・(J-1)=1.986E-013 ψ2j:=cos[2・π・C/λ0・Kj・Δ時間+K・(Kj・Δ時間)²]・ex
p[(k_ｊ・Δ時間)²／τZ ²] ψ：＝ψ１＋ψ２

【表３】ここでは分散によって延長された波（鏡映形態）が描か
れている。その延長状態は、周期の計測および初期波と
の比較より容易に認められる。分散はｃによって、深度
の二乗依存性は（ｋ.Δ時間）^２によって考慮されてい
る。

【００１９】（４）鏡映解除された分散波は立体的可変
相関核を生み出す。ここでは顕微鏡カバーガラス裏面に
ついての計算をする。

【式２】この分散波（＝相関核）は − 包絡線を除き − 顕
微鏡カバーガラスの裏面で反射した光について経験的に
得た分散化干渉項に極めて正確に一致している。次例参
照。

【表４】

【００２０】２．初期相関核の理論モデルを利用すると
共に実験記録の分散化干渉項も使用するという半経験的
方法によっても実分散を定型化することができる。分散
のない理論的出力信号の分散化実験信号への適合による
立体的可変相関核の半経験的測定

【００２１】（１）Ａ走査信号の検出本プログラム部分は、実験的測定において個別に求めた
信号を表示する目的だけに用いられる。Ａ走査信号の連
続的記録の場合では、本項末尾に「Ａ走査」として表示
されている信号が直接得られる。

【表５】上記画像はＡ走査の実験的分散部分信号（右）と非分散
部分信号（左）である。Ｌ：＝長さ(V)＋長さ(H)＝9.2×10³ j:=0..L−１ VV_ｋｖ：＝Ｖ_{長さ（Ｖ）−kv−１}長さ(VV)＝3.3×10³ HH_kH：＝H_{長さ(H)−kＨ−１}長さ(HH)＝5.9×10³

【００２２】

【表６】ここでは二つの部分信号が正しい位置に配位されてい
る。Ｌ:＝長さ(Ｖ)＋長さ(Ｈ)Ｌ＝９.２×１０³ jj:＝
０...L−１

【式３】

【表７】これは実験によるＡ走査信号である。左は分散なし、右
は分散あり。

【００２３】（２）ヒルベルト変換：本プログラム
部分では − BornおよびWolfの手引書§１０.２に基
づき − 実Ａ走査信号から、三角関数の使用回避に繋
がることにより続いての計算を大幅に簡易化させる複合
「分析」信号Ｓを算出する。

【表８】これは、複合分析信号の実部分が実験Ａ走査信号に等し
いことを表わすＡ走査信号の制御プロットである。

【００２４】（３）低減化信号：本プログラム部分で
は、データ量の低減化のため他の計算には１０番目毎の
測定値を選択する。それによって計算時間が単に短縮さ
れるばかりか、省略できることもある。

【表９】これは、低減化信号がオリジナルのＡ走査信号を正しく
再現していることを表わす別な制御プロットである。

【００２５】（４）合成立体的可変相関核の計算：初期信号＝下記パラメータを持つｙ Am:＝１ Bm:＝1 Cm:＝0.001 μ:＝190 lc:
＝9.067 ｎ:＝130..(2501/10)−1 Nn:=n LK:=
120 パラメータAmおよびBmは出力信号の振幅および周波数を
決定する。値１９０は、非理論的出力信号ｙの中央ポジ
ションである。

【表１０】これは初期信号の半経験的モデルであり、単に、求める
相関核の基礎となるものである。

【００２６】（５）相関核ベース＝ｙから取り出した一
部： k:＝0..LK−1 RK_k:＝0.01・y_ｋ＋130 IK:＝ヒルヘ゛ルト
(RK)SK_k:＝RKk＋i・IK_k （６）分散の参照信号Bez_ｋ：＝Re（Sred_{ｋ＋５４０}）これは分散した干渉項の実部分である。（７）背面における相関核スペクトルFK:＝cfft(SK)

【００２７】（８）合成相関核：ａは二次分散の大きさ
を決定し、そのためＡ走査におけるポジションに依存す
る。ここではａは試行に基づく実験的信号（Ｂｅｚ＝参
照信号）との比較によって得られる。最初はゼロを巡る
小さな値から始め、合成相関核のチャープ（＝周期長変
化）を実験的信号のチャープに適合させる。44.01+c.a.
は、相関窓における相関核のセンタリングに用いられる
が、その場合のａ値は様々である。ａ値は対象物深度に
依存している。ＢＫ７および光源としてのフィルタ付き
Ｈｇ高圧ランプから成る厚さ１４０μｍのカバーグラス
ではａ＝10.41である。ＢＫ７におけるａの中間値は補
間法で求めることができ、厚さゼロはａ＝０に相当す
る。

【００２８】それ以上のＢＫ７の厚みは補外法で求める
ことができる。

【表１１】この制御プロットは、合成相関核(Kor)が実験的に得ら
れた参照信号(Bez)と一致することを示している。

【００２９】３．実験的方法最終的には完全に経験に基づいて行なうこともでき、そ
の場合では初期相関核としては、対象物の第一界面か
ら、または光路中、測定光線に垂直に向けられたミラー
の第一界面から得られるＡ走査干渉計信号の数値が利用
できる。この信号のフーリエ成分は、分散媒質中での二
次分散によりフーリエ座標の二乗に依存する付加位相を
有している。この付加位相は、Ａ走査干渉計信号のフー
リエ換算値に添えることが可能である。

【００３０】下記の場合ではこの方法が選択されてい
る。その説明を参照のこと。この方法は上記の理論公式
適用の場合に比べて、放射スペクトルのコヒーレンス時
間もその形態も知る必要がないという長所を持ってい
る。数値相関法については予め補足説明しておかねばな
らない：数値相関はＰＣで実行できる。即ち、まず一
つの方法としては干渉計信号ＩＳ（ｚ）の実強度および
相関核Ｋ（Ｚ−Ｚ₀）を用いて行なう。

【００３１】その相関は下記形態となる：

【式４】尚、上線付きＩおよびＫはそれぞれＩおよびＫの平均値
を、ｍは、Ｋ(Ｚ−Ｚ₀)のＺ−Ｚ₀部分を表わしている。

【００３２】これに代わる第二の方法として、ヒルベル
ト変換を用いて干渉計信号ＩＳ(ｚ)と相関核Ｋ(Ｚ−
Ｚ₀)とから、当該複合値Ｉ(上線付き)およびＫ(上線付
き)を求め、その積より相関包絡線を得ることができ
る。

【式５】尚、Ｋ^＊は共役複合相関核である。

【００３３】間隔１４２μｍの二つの界面を持つＢＫ７
製対象物において、実験で求めた相関核を持つＡ走査信
号の本発明に基づく分散補償の例（１）Ａ走査信号の検出この第一プログラム部分は、第一測定においてやや煩雑
な操作により個別実験的に求めた信号を表示するために
のみ使用される。Ａ走査信号の連続的表示では、本項末
尾に「Ａ走査」として描かれているような信号が得られ
る。

【表５】これらは、ガラスプレートにおいて実験で得られた分散
なしのＡ走査信号（左）および分散したＡ走査信号
（右）である。Ｌ：＝長さ(Ｖ)+長さ(Ｈ) Ｌ＝９.２×１０^３
Ｊ：＝０..Ｌ−１ VV_ＫＶ：＝V_{長さ（Ｖ）−ＫＶ−１} 長さ(VV)＝３.３
×１０^３ HH_ＫＨ：＝H_{長さ（Ｈ）−ＫＨ−１} 長
さ(HH)＝５.９×１０^３

【００３４】

【表６】上記のＡ走査信号は左右逆に記録されており、ここで修
正した。Ｌ：＝長さ(V)+長さ(H)＝9.2×10^３ jj：＝
０．．Ｌ−１

【式３】

【表７】これは本発明に基く方法をデモンストレーションするた
めの実験によるＡ走査信号である。

【００３５】（２）ヒルベルト変換：本プログラム
部分では − ＢｏｒｎおよびＷｏｌｆの手引書§１
０.２に基づき − 実Ａ走査信号から、三角関数の使
用回避に繋がることにより続いての計算を大幅に簡易化
させる複合「分析」信号Ｓを算出する。

【表８】このプロットは、複合信号の実部分が上記のＡ走査信号
と一致していることを示している。

【００３６】（３）低減化信号：本プログラム部分
では実験データ量の低減化のために、以降の計算にはそ
れぞれ１０番目毎の測定値が選択される。

【表９】このプロットは、低減化信号の実部分がＡ走査信号と一
致していることを示している。

【００３７】（４）参照信号：既知の分散 − こ
こでは無分散 − を持つ特異なＡ走査反射は分散対象
物への入射箇所で発生するので、相関核の定型化に利用
される。この場合簡易化のため以降では１０番目毎の測
定値だけが利用され（Bred）、それによって計算時間が
短縮される。尚、それぞれの測定値を用いることも可能
である。部分ｂ：＝１３００．．２５００

【式６】

【００３８】（５）低減化参照信号： Bred V:=1
30..長さ(B)／10 -1 Bred_Ｖ:=B_10・V

【表１２】 Bredは、以下で核生成のために利用される参照信号であ
る。

【００３９】（６）相関核基底＝Bredの部分：相関
核本来の定型化にはより狭い意味での信号、ここではV
＝130~250の部分だけが利用される。 LK:=120 k:=0..LK-1 RK_ｋ：＝Bred_{ｋ＋１３０}
IK：＝ヒルベルト(RK) SK_ｋ：＝RK_ｋ＋ｉ・IK_ｋ（７）ＦＴ：フーリエ変換値は本発明に基づき相関核基
底ＳＫから求める。相関核基底とは、
ＦＫ：＝ｃｆｆ（ＳＫ）ここでは相関核の定型化に利用される部分信号のことで
ある。

【００４０】（８）分散の参照信号：定型化された相関
核との比較には、本発明に基づき以下のように（図
内）、分散化されたＡ走査反射が利用される。 Bez_ｋ：＝Ｒｅ（Sred_{ｋ+５４０}）（９）相関核のスペクトル：非分散のＡ走査信号に
は、本発明に基づきここではＡ走査座標（指数Ｋ）の二乗に依存する位相項が付与される。これ
は二次分散を定型化する。ａは相関位置に依存する大き
さである。それは経験的に得られる。即ち、ａ＝１から
始め、そのようにして得た相関核と分散化された信号Ｂ
ｅｚとを比較し、下記第１０番目のプロットに見られる
ようなＢｅｚと一致するまでａを変更する。ｃ＋４４は
相関窓における相関核の適正な位相位置の確定に寄与し
ている。 a:=10.5 c:=1.7

【式７】

【００４１】（１０）相関核：相関核は、本発明に基
づき逆フーリエ変換によって得ることができる。それは
立体的に可変な相関核である。立体依存性はａによって
表わされる。ＢＫ７の１４０μｍの深度位置におけるａ
の値は１０.５である。中間値は補間法によって求める
ことができる。その場合ａ＝０はガラス深度ゼロの位置
に相当する。ガラス深度がそれ以上のときの値は対応の
補外法から求められる。

【００４２】図は定型化相関核（Kor）と分散化した実
験的Ａ走査信号（Bez）とがよく一致していることを明
示している（位相が交互に重なり合わされて図示されて
いる）。 Kor:= icff(DFK)

【表１３】このプロットは、ａおよびｃの変更によって経験的に得
られた、相関核Ｋｏｒの実部分と参照信号Bezとの一致
を示している。

【００４３】（１１）相関：相関は複合Ａ走査信号と
Ａ走査軸に沿って変化する、つまり立体的に可変である
相関核との積（SMS.Skor）によって形成される。Ａ走査
信号の表示には実部分、即ちその値自体、その値の二乗
（本例の場合）または積（SMS. Skor）から導き出された
別な値が利用できる。本発明によればこの場合でも、分
散によって縮小したＡ走査信号の振幅は、相関核とＡ走
査座標（Ｋ）に依存する値とを掛け合わせることによっ
て増幅させることができる（Ｋは相関信号ＳＭのプロッ
トから読み取ることができる。Ｋ値が高い場合に信号が
弱ければ弱いほど、Ｋの冪指数をますます大きく選択し
なければならない。本例では最適値はほぼＫに等しく
０.８である）。最適値は相関核の品質および窓の大き
さに依存している。この値は対象物に対応させることも
でき、例えば散乱性の強い対象物についてはより大きな
値を選択することができる。

【００４４】 L:=長さ(Sred)-1 L=919 インテ゛ックス:=0..920-LK-1

【式８】これは相関を計算するプログラムである。上から５行目
には、実験的に得られた出力核フーリエ関数ＦＫおよび
ｊの二乗に依存する、分散考慮された位相項を持つ相関
核スペクトルが表わされている。次行で逆フーリエ変換
（icfft）が行なわれ、次に相関計算のため最終プログ
ラムセルにおいて１２０要素から成るサブマトリクスが
形成される。

【００４５】

【表１４】このプロットから分かるように、分散化信号（右方信
号、連続線）の半値幅は分散補償によって半分以下（右
方信号、破線）になっている。相関関数の左方へのシフ
トは窓幅に相当する。このシフトは容易に解除可能であ
る。ここではシフトによって画像が見やすくなる。

【図面の簡単な説明】

【図１】本発明の構成

【符号の説明】

１光源２短コヒーレント光線３ビームスプリッタ４測定光線５参照光線６走査ミラー７測定対象物８角膜前面９眼底表面１０参照ミラー１１光学系１３光検出器１４ＰＣ１５走査テーブル

───────────────────────────────────────────────────── フロントページの続きＦターム(参考） 2G059 AA05 BB12 BB14 CC16 EE02 EE09 EE10 EE12 GG10 JJ13 JJ15 JJ22 KK01 MM02 MM10

Claims

【特許請求の範囲】

【請求項１】ｚ方向の測定軸に沿ってそれぞれｚ方向に
反射する光線の唯一つのスポット箇所についての干渉計
信号と、それに対応する同分散値を持つ立体的可変相関
核とを相関させることによって、分散の影響を、後から
の補償で除去することを特徴とする、短コヒーレンス干
渉計および／またはＯＣＴ干渉計の信号における分散補
償のための方法および／または装置
【請求項２】立体的可変相関核を、実測干渉グラフから
求めることを特徴とする請求項１に記載の方法および／
または装置
【請求項３】立体的可変相関核を、理論的公式から求め
ることを特徴とする、請求項１に記載の方法および／ま
たは装置
【請求項４】立体的可変相関核を、理論的または実験的
初期信号と測定した分散化干渉項との比較によって求め
ることを特徴とする、請求項１に記載の方法および／ま
たは装置