JP2001521629A - 広域パスバンドを有する導体電流強度測定用装置 - Google Patents

Abstract

(57)【要約】 測定されるべき電流（Ｉ）は、ロゴスキーコイル（４）で囲まれ且つ複数の磁界検出器（３）が近くに配置された導体（１）を流れる。素子（２）により形成される複数の装置からの信号の合計及びロゴスキーコイルにより得られる信号は、シグナルプロセッサー（７）に適応される。例えば、プロセッサー（７）は、加算素子が後に続きロゴスキーコイルの出力に接続される第１番の遅延素子及び信号を増幅／減衰するための手段を有し、遅延時定数及び増幅／減衰係数は、装置出力（８）の信号が例えば０から１０ＭＨｚ以上の非常に広範囲の周波数において測定すべき電流の強度に比例するように選ばれる。

Description

【発明の詳細な説明】 広域パスバンドを有する導体電流強度測定用装置 この発明は、導体を通る電流の強度を測定するための装置を提供することを目 的とし、高周波電流と同様に直流を高精度で測定することを考慮しており、この 装置は例えば零から１０ＭＨｚ以上までのパスバンドを有している。 そして、この目的のため、本発明に係る装置は、一方では、磁化可能なコアな しで前記導体を少なくとも部分的に囲みながら第一の測定信号を提供するために 適合させられるそれ自体で閉じた測定コイルを有し、そして他方では、第二の測 定信号を提供するために適合し、測定されるべき電流が流れる少なくとも１つの 測定抵抗または前記導体の近くに配置された少なくとも１つの磁界検出器を有し ており、測定される電流のイメージである出力信号を提供するための第一、第二 の測定信号を処理するための回路を前記装置が有していることにより特徴づけら れる。 さらに、この発明は、測定装置の小型化を可能にしようとするものであり、好 ましい実施形態によれば、電流と出力信号の間に導電カップリングが存在しない 測定を行う。 請求項２〜１３で示されるこの発明による装置の特定の実施形態及び他の局面 、本発明の目的及び効果は、以下の記述と添付図面から明らかになるであろう。 ロゴスキーのコイルを使用する測定方式は、例えば，Ｗ．Ｆ．Ｒａｙによる「 高電流測定のためのロゴスキートランスデューサー」という出版物や、「低周波 電力測定及び分析におけるＩＥＥのコラム」，ロンドン，１９９４，ｐｇ１０／ １−１０／６や、特許出願ＦＲ９２ １０８０１からすでに知られている が、しかしながら、これらの方法は直流か直流成分の測定を許容しない。 他の知られた方法としては、ホール検出器やマグネト発電抵抗素子（例えば、 DE 36 05 719、DE 35 17 095、及び、L.Ghislanzoniによる出版物「宇宙飛行動 力システのための磁気結合電流検出技術」スペインマドリッドにおける１９８９ 年１０月２〜６日の欧州宇宙動力会議の議事録）などの磁界検出器による磁界の 測定が電流が流れる導体で生じた磁気フィールドの測定を利用している。高透磁 性磁気材料を用いて磁束にチャネルを開設しないならば、対応する測定信号はし かしながら非常に弱い。そして、静電結合と寄生的な磁気フィールドは、例えば 、半導体スイッチが１マイクロセカンドあたりの数千ボルトオーダーの電圧変化 レートで切り替わる場合において、測定信号の数倍に達する振幅を有する信号を 発生させるかもしれない。Ｓ／Ｎ比と同様に測定信号を増加させるためには、導 体は空隙を有する磁気回路によって囲まれるかもしれない。この場合、磁界が空 隙に存在するある測定では、例えば、補償装置により、補助巻線の助けを借りて 磁気回路中の磁束を零になるまで調整する。それにもかかわらず、一般にそのよ うな電流センサの補償がある広域側周波数限界は１ＭＨｚ未満である。そのうえ 、磁気回路の断面は電流の強度に従って増加することが必要であり、したがって 、小型化の余地を低下させる。 電流が流れる導体又は抵抗の上で電圧降下を測定する方法で、これらの方法に 包含される費用がかかった機械的なデザインと同様に、電流の有効値に比例して 増加するロスは、測定信号と測定電流の間の導電結合がある状態で、主要な不都 合を代表する。この種の方法はアドルフシュワブによる出版物”Die Berechnung der Bandbreite und der Anstiegszeit rohrformiger koaxialer Messwidersta nde unter BerUck sichtigung der Stromverdrangung”の主題である(ETZ-Avol. No.89,pg.604ff。 本発明の目的は、上述の方法や装置の不都合を解消することであり、以降に記 載される例として添付図面と共に示される異なった実施形態の記述に基づいてよ り理解されるであろう。 図１は発明本発明に係る装置の原理ダイヤグラムである。 図２は第一の実施形態を示すブロックダイアグラムである。 図３は別の実施形態を示すブロックダイアグラムである。 図４は簡単な測定装置のダイヤグラムである。 図５は本発明に係る装置の実施形態の詳細なダイヤグラムである。 図６ａと図６ｂは、発明に係る装置の構成を示す正面図と側面図である。 図７は発明に係る装置の別の実施形態を示すブロックダイアグラムである。 図８は図７のものと同様の実施形態を示すブロックダイアグラムである。 図９は本発明に係る装置の別の実施形態を示すブロックダイアグラムである。 図１０は図９のものと同様の実施形態を示すブロックダイアグラムである。 図１のダイアグラムによれば、導体１を通過する電流が測定され、一方では、 それ自身で閉じているエアコイル４がロゴスキーコイルとして導体１の周りに配 置され、他方では、いくつか−ここでは４つの−例えばホール効果検出器３又は マグネト発電抵抗素子等の磁気検出素子３が設けられ、これらの出力は測定信号 を形成する回路２に加えられる。導体５の上に現れるこの信号は信号処理回路７ の最初の入力に送られ、回路の他の入力は導体６を通してコイル４に関する測定 信号を受信する。回路７の出力信号は導体８の上に現れる。 望ましくは磁界検出器が、それらの場所において磁力透過物質の回路又は要素 により収束される磁束なしで、主導体１の近傍に配置されるべきであることが特 筆される。これは、一次回路がある応用例では非常に素早く整流されなければな らないのと同様に、測定用装置の振る舞いにおけるそのような回路や要素の影響 を避けることを可能にする。 図２は、測定信号がラプラス変換によって記述されているダイアグラムにより 本装置の実施形態を図解ものであり、ｓはラプラス演算子を示し、Ｉ（ｓ）は電 流Ｉのラプラス変換であり、Ｙ（ｓ）は測定装置の出力信号である。 ロゴスキーコイルは比例している電圧を電流Ｉの変化率に与え、この電圧は関 連する周波数帯域において次式により表現される。 Ur(s)=s・Td-I(s) (2) ここで、Ｔｄはコイルの形と材料とに依存する定数である。 磁界検出器３は導体５上に有限周波数帯の信号を供給し、これは次の通り記述 される。 Uh(s)=Kh^*・I(s)/(1+sTh) (3) ここで、Ｋｈ^*が特に磁界検出器のタイプと数による定数を指定する。この分 母は、この測定信号に関する周波数帯の制限を記述する。 図２の回路７では、測定信号は素子９で加えられて、その結果の信号は、時定 数Ｔを有する第１番目の遅延素子に適用される。Ｋはこの素子における増幅度を 示す。したがって、導体８における出力信号は次のようになる。 Y(s)=I(s)[s²・Td・Th・K+Td・K・s+Kh^*・K]/[s²・T・Th+(Th+T)・s+1] (4) もし、Ｉ（ｓ）の乗数の分子と分母がほとんど少なくとも等しくなるくらいの 方法で定数を決定するならば、伝達関数は１つにほとんど少なくとも等しくなっ て、Ｙ（ｓ）はＩ（ｓ）の本当のイメージを表す。多くの場合、必要な精度を持 っている出力信号を得るために、条件Ｔｈ＜＜Ｔが充足されるのは十分であろう 。 図３に示すより詳細な実施形態では、図は図２のものと同じ記法を再利用する のであるが、回路７の素子１０は制御ループを有する素子１１と取り替えられる 。付加素子９の出力測定信号Ｕ（ｓ）は、出力が積分素子１３に取り付けられる 減算素子９’のポジティブ入力に適用される。１３の出力は、図２の素子１０と 同様な遅延素子１２の途中で導体１４，１４’を通して素子９’のネガティブ入 力と接続される。信号Ｅ（ｓ）は素子９’に現れるエラー信号であり、素子１１ の伝達関数は次式のようになる。 Y(s)/U(s)=(1+sT)/[(1+sT)・s Ti+K] (5) ここで、Ｔは遅延素子の時定数であり、Ｋは制御ループの増幅度であり、Ｔｉ は積分素子１３の積分時定数である。 前記の式（２）と（３）に従った測定信号のフォームを使用すれば、測定装置 の伝達関数を計算することができ、これは次のようになる。 Y(s)/I(s)=[s・Td(1+s・Th)+Kh^*](1+s・T)/{(1+sTh)[s・Ti・(1+s・T)+K]}(6) もし条件Ｔｄ＝Ｔｉ、Ｔ＝Ｔｈ及びＫ＝Ｋｈ^*が充足するようにパラメタを選 ぶのが可能であるならば、この伝達関数の値は１に等しくなって、出力信号は、 測定される電流の正しいイメージになる。上側の周波数限界はロゴスキーコイル と積分素子の配置によって決定される。下側の周波数限界は、ゼロに等しい。 図４は図２のダイヤグラムに従う非常に簡単な測定装置であって、測定信号が コイル４と測定抵抗１５の直巻接続によって加えられる。ロゴスキーコイル４は 、内部抵抗ＲＬ１，自己インダクタンスＬ１および相互インダクタンスＬ１２を 有している。測定抵抗１５はオーム値Ｒｓと自己インダクタンスＬｓとを有して いる。抵抗１５の電圧降下とコイル４の中の誘導電圧の合計は導体１６の上に現 れ、本ケースでは抵抗Ｒ及びコンデンサーＣによってローパスフィルターとして 形成される第１番目の遅延素子１７に適用される。導体８には次のようなタイ プの出力信号が現れる。 Y(s)=I(s)・[s(L12+Ls)+Rs]/[s²C(L1+Ls)+sC(RL1+Rs+R)+1] (7) 伝達関数Ｙ（ｓ）／Ｉ（ｓ）がほとんど少なくとも１に等しくなるように定数 を選ぶのが可能であるならば、出力信号Ｉ（ｓ）は正しいイメージになる。その ような素子の主要な不都合は、測定されるべき電流の導体１と出力導体８の間の 導電（電流）カップリングである。 図５でより詳細に表される実施形態は、図３の実施形態と同様の伝達関数を実 行しており、同様の素子群は上述と同様の参照番号により表示される。図１の探 知器３に対応しホール探知器のフォームであり且つＨ１としてブロック３３に１ つだけ表される磁界検出装置の各々には、図１の導体１を通過する電流Ｉの低周 波数成分に比例した電圧Ｕｄを供給する。異なったホール検出器の出力電圧は、 ブロック２５にＯＰ２のように表されるそれぞれのアンプで増幅され、次に、表 示されない方法で加え合わされる。結果として発生する信号は、抵抗Ｒ４とＣ１ を備えた演算増幅器ＯＰ３並びに抵抗Ｒ３を有する増幅器２６を包括している第 一の遅延素子に適用される。素子２６の周波数限界は検出器３３の周波数限界よ りも明らかに低いのであるが、セットの３３，２５および２６の伝達関数は、装 置の測定信号の１つとして導体５に供給され、次のように記載することができる 。 Gh(s)=-Kh・R4・Kd/[R3(1+s・C1・R4)] (8) ここで、定数Ｋｈはホール検出器の内部増幅度を表し、定数Ｋｈはブロック２ ５における増幅度を表す。 他の測定信号は、ブロック４においてそのインダクタンスＬ１、そのオーム抵 抗ＲＬ１およびその内部のキャパシタンスＣＬによって表されたロゴスキーコイ ルにより供給される。導体６上の測定信号は、減算を伴う積分素子を形成し且つ 抵抗Ｒ１０，Ｒ１１とコンデンサーＣ３を包括する演算増幅器（オペアンプ）Ｏ Ｐ３とを有するブロック１３に供給される。十分迅速な積分を得るには、演算増 幅器ＯＰ５は非常に広いパスバンドを持たなければならなくて、例えば、Ｂｕｒ ｒ Ｂｒｏｗｎ会社（実用ハンドブック、１９９４年、２５７ページ）の命名に よる「ダイヤモンドトランジスタ」と呼ばれる素子群で構成される増幅器や相互 インピーダンス増幅器または多くの増幅器よりなる広域増幅ユニットから成るか もしれない。アンプＯＰ５の入力インピーダンスはロゴスキーコイルに適合させ られなければならず、この適合は例えばパッシブ回路によって行われる。 導体８上のブロック１３における出力には、測定装置の出力信号が現れる。こ の信号は、３のダイヤグラムと同様の方法で抵抗Ｒ１２及びコンデンサーＣ４を 有しローパスフィルタから成る遅延素子２８の中間部から、出力信号が連絡路３ ２によって増幅器ＯＰ５にこの増幅器のポジティブ入力へ返される素子２７へ供 給される。素子２７は、導体３０の上に現れる測定信号Ｕｒと抵抗Ｒ５，Ｒ６に よる導体５上の測定信号の分配の後に導体２９の上に現れる測定信号Ｕｈとの違 いを発生させる。図５のダイヤグラム示されるように、抵抗Ｒ１３，Ｒ１５およ びＲ１６は、コンデンサーＣ１７と同様に素子２７の一部分であり、Ｒ１６，Ｃ １７の値はそれぞれＲ１１，Ｃ３の値に等しい。 したがって、図５の素子の伝達関数Ｙ（ｓ）／Ｉ（ｓ）は次のようになる。 Y(s)/I(s)=-{[s・L1・R10(1+s(C1・R4)/(R10+RL1)]+Kh・Kd・R4・R6(R13+R15)/R3・R1 3・(R6+R5)}(1+s.C4.R12)/ {(1+s.C1.R4)[s.C3.R11.(1+s.C4.R12)+R15/R13]} (9) 式(6)の係数との比較を次に示す。 Td=L1.R10/(R10+RL1) Kh^*=Kh・Kd・R4・R6・(R13+R15)/[R3・R13・(R6+R5)] Th=C1・R4 Ti=C3・R11 T=C4・R12 K=R15/R13 図５によると、出力信号は入力信号に関して反転される。出力信号のサインは 、出力における反転素子または積分器の入力の反転によって逆にすることができ る。 また、図５のダイヤグラムは、Ｒ１，Ｒ２は抵抗であり、Ｚ１は定電圧ダイオ ードであり、ＯＰ１は演算増幅器であるブロック３３のダイヤグラムによって実 行された定電流源からのホール検出器用電源を示す。異なったホール検出器の電 源経路は直列につなげられる。 供給電流は一定であり、グランド２２と比較されて演算増幅器１の出力に現れる 電圧Ｕｈｓは、ホール検出器の温度に比例し、温度調整素子２３の制御に利用す ることができる。素子２３は、演算増幅器ＯＰ４により、または場合によっては 電源増幅装置により電源を供給する直列か並列の多くの部分的な抵抗を有する熱 抵抗Ｒ９を備えている。観測中の温度値は、抵抗Ｒ８及び定電圧ダイオードＺ２ よりなる電圧分割器により決定される。電圧Ｕｈｓは、演算増幅器ＯＰ４のネガ ティブ入力／Ｃ２において導体２４と抵抗Ｒ７により提供される。他の実施形態 によれば、別々の温度検知器は制御信号を素子２３に供給しうる。温度安定化の 他の方法、例えば、ブリッジの対角上におけるポテンシャルの違いが測定信号Ｕ ｄとなるホール検出器を有する測定ブリッジ及び直列接続された温度相関が同じ 特徴を有する温度関知抵抗を利用することができる。 図６ａ、６ｂは本発明に係る測定装置の好ましい構成を示す。ロゴスキーコイ ル４は、基板の上に印刷される回路１９の形として、例えば２つの再結合された 部品１８，１８’、コイルの中間に配置されうるリターン導体３１として実施さ れる。ホール探知器か他の磁界検出装置３が同じ基板に配置され、導体１が通る 中央の開口３４の周りに規則的に配置される。装置は、さらに、基板を横切り接 触部２１を備え且つ開口３４を囲む導伝トラック２０を有し、このアッセンブリ は寄生静電カップリングに対抗するシールドのためにグランドに接続される。ロ ゴスキーコイル４は、外部の寄生的な磁界の影響を最小にする均質構造を備えて いる。信号処理の電子サーキット７は、望ましくは、ロゴスキーコイル及び磁界 検出器と同じ基板に設けられる。導伝トラックは堅いかフレキシブルな基板で形 成することができ、導体１の周りで装置をその挿入のために開かせる調整された アセンブリを形成する方法で構成されることが望ましい。 上述の信号処理回路の実施形態は、例えばロゴスキーコイル又はエアコイル等 の高周波電流の測定を可能にする装置による直流の測定における問題を解決する ことを目的とする。そのようなコイルは周波数零において測定信号を供給しない が、一般に使用される積分素子はこのポイントの近くで一定にその出力信号を維 持する。しかしながら、積分素子には理想的な動作を行わない。一般に、それは 、できる限りの広帯域と、非常に低い漏出及び極性電流と、出力と入力電圧の非 常に大きな変化とを有さねばならない１個以上の演算増幅器を包括している。そ のうえ、一般に、これらの増幅器は周波数零の近傍で高い増幅率を有している。 実際に出力信号にはドリフトしようとする傾向がいつもある。 低周波数領域において２番目の測定信号を得るために電流により発生した磁界 の測定の作用よりなる図３及び図５及び積分素子のこの先天的な欠点を補うため に制御ループを使用する解法は、特に温度依存性および制御ループの安定性の問 題により、比較的高価で工業的に実施するのが難しいことが判明した。 図７〜１０は、理想的な動作の可能性により近い動作を有する積分素子の使用 を可能にする代替の解法を例証するものであり、比較的簡単な方法によって、零 から測定コイルの共振周波数までの周波数帯域において測定されるべき電流Ｉ（ ｓ）と出力信号Ｙ（ｓ）が比例するようになった。 図７及び８の概略的なダイヤグラムは、図２に類似する方法において、信号源 が理想的であると考えられ、それぞれこの解法の２つのバリエーションを示し、 同じ参照番号及び記号が図２のこれらのものである要素（素子）及び信号に対し て利用される。 図７によれば、測定信号６は、第一の遅延素子４０に適用され、そして、切り 離されているか又は結合された増幅素子群４１，４２に適用される。素子４０が 能動素子である場合には、この要素で４１と４２の増幅機能を提供することがで きる。 測定信号５は、所望出力信号振幅に関する関数として定数Ｋを選択することに より素子４３において増幅されるか又は減衰させられる。 したがって変換された信号は、出力信号Ｙ（ｓ）を供給するために加算素子４ ４に加えられる。 図８によると、図７の要素４１の増幅機能は逆の方法で取り去れ、図７の要素 ４３に代わって増幅／減衰要素４３’が加えられる。 測定装置の伝達関数が図７の場合においてＹ（ｓ）／Ｉ（ｓ）＝Ｋとなり、図 ８の場合においてＹ（ｓ）／Ｉ（ｓ）＝Ｋ・Ｔｄ／Ｔｈとなることが容易に理解 される。 図９，１０はこのような測定装置の他の２つのバリエーションを示し、測定コ イルは、ブロック４’において表現される図に従う伝達関数により表され、１０ ＭＨｚよりも大きい周波数に近づくまで設定してある。ロゴスキーコイルか空気 コイルは、コイルの構造によっておよそ１００ＭＨｚの周波数までに至る理想的 な微分回路の動作を示す。より高い周波数のために、巻線のターン間における容 量結合は積分器の動作をそれに与える。 測定装置の機能にとって、コイルが微分要素のように作用する上側の周波数限 界がローパスフィルタの特性を有する磁界検出器の周波数よりも高いことは重要 である。一般に、この条件は、現在のホール効果検出器やよく設計されたロゴス キーコイルにおいて充足している。 図９のダイヤグラムでは、測定信号６’が時定数Ｔｖを有する遅延素子４５に 適合され、ブロック４６での増幅係数Ｔｖ／Ｔｄにかけられるのであるが、素子 ４５におけるこの機能は合体可能である。もし、Ｔｖ＝Ｔｈならば、測定信号５ を直接増幅／減衰要素４７に適用することができる。 探知器３の周波数限界が、素子４５のそれの２０又は３０倍を越える範囲にあ る場合では、素子４５とは独立して素子４８に時間遅延を定めることができる。 ２つの同じ素子を設けることは難しいかもしれないので、一般に、図１０の如き 回路が望ましい。 変換された信号は素子４４に加えられると共に例えば図９の素子４９によって 増幅される。また、この機能を素子４４又は素子４６、４７に取り入れることが できる。 図１０に従った実施形態では、時間遅延は加算素子４４の出力において作用し 、例えば、増幅係数Ｋと同様に遅れを作る能動素子５０により作用する。同様の 名前を有する他のブロックの機能は図９のものと同様である。 実用的な実施例では、測定信号源及び測定装置の他の素子群の非理想的な動作 により、出力信号は、周波数の全範囲で測定されるべき電流の完壁なイメージで なくなるだろう。それにもかかわらず、そのような装置の周波数特性は、ロゴス キーコイルの共振周波数のあたりに周波数限界を有するローパスフィルタのもの に対応している。ダンピング用抵抗器が共振周波数で信号を減衰させるようにこ のコイルの出力に接続されることが望ましい。 図７〜１０に関する例示により記述された解法は、容易に制御することができ 且つ費用効率がよい手段により、周波数零を含む非常に広い周波数範囲において 、一定の伝達関数の供給をこのように可能にする。 本発明に係る装置と２０ＭＨｚ以上の周波数限界を有する市販の変流器とを作 用させた比較測定値から、それぞれの動特性がどんな違いも示さなかったことが 観測された。そのうえ、３００Ａまでの直流の測定は、高精度抵抗による測定に 関して最大２％の誤りを示した。

───────────────────────────────────────────────────── フロントページの続き (81)指定国 ＥＰ(ＡＴ，ＢＥ，ＣＨ，ＣＹ， ＤＥ，ＤＫ，ＥＳ，ＦＩ，ＦＲ，ＧＢ，ＧＲ，ＩＥ，Ｉ Ｔ，ＬＵ，ＭＣ，ＮＬ，ＰＴ，ＳＥ)，ＪＰ，ＵＳ

Claims (1)

1. 【特許請求の範囲】 １．導体を流れる電流の強度を測定する装置であって、一方では、磁化可能なコ アなしで前記導体（１）を少なくとも部分的に囲みながら第一の測定信号を提供 するために適合させられるそれ自体で閉じた測定コイル（４）を有し、そして他 方では、第二の測定信号を提供するために適合し、測定されるべき電流が流れる 少なくとも１つの測定抵抗（１５）または前記導体（１）の近くに配置された少 なくとも１つの磁界検出器（３）を有しており、測定される電流のイメージであ る出力信号を提供するための第一、第二の測定信号を処理するための回路（２， ７）を前記装置は有している。 ２．前記コイルがロゴスキーコイル（４）であり、前記磁界検出器がホール効果 検出器（３）又はマグネト発電抵抗素子であり、前記検出器を横切る磁束をチャ ンネリングするための磁気透過物質よりなる要素を有していない請求項１に記載 の装置。 ３．複数の磁界検出素子（３）が前記導体（１）の周りに規則的に配置されてい る請求項１又は請求項２のいずれかに記載の装置。 ４．前記ロゴスキーコイル（４）が、中央開口（３４）周りの規則的なコイルと ほぼ円形の中間リターンコイル（３１）とを形成する電気導体（１９）を支持す る基板上に設けられており、磁界検出器（３）はコイルと同じ基板上に組み付け られている請求項２又は請求項３のいずれかに記載の装置。 ５．前記基板（１８，１８’）は、完全なループを形成せずに前記中央通路（３ ４）を取り囲む遮蔽導体（２０）を有している請求項４に記載の装置。 ６．前記遮蔽導体（２０）は前記基板（１８，１８’）を横切って広がる導体部 分（２１）に接続されている請求項５に記載の装置。 ７．前記基板は、ロゴスキーコイルの屈曲ターンを支持する少なくとも２つの並 列された層（１８，１８’）から形成され、前記２つの層の接触面において、ロ ゴスキーコイルのリターン導体（３１）が前記ターンの中間に沿って配置されて いる請求項４に記載の装置。 ８．前記導体は、測定される電流の導体を挿入するために基板が開かせることが 可能なように調整されたアセンブリを形成する請求項４に記載の装置。 ９．加算素子（９）が前記測定信号の合計をなし、この加算素子の出力は減算素 子（９’）の第一の入力に接続され、この減算素子の出力は積分素子（１３）に 接続され、この積分素子の出力に現れる信号は遅延素子（１２）を通して前記減 算素子（９’）の第二人力に接続され、これによって、積分素子の出力において 現れる測定装置の出力信号が電流強度に比例するように制御ループを形成する請 求項１に記載の装置。 １０．前記第一の測定信号を供するために前記磁界検出器（３３）の出力又は前 記測定抵抗の端子に接続された第一の増幅遅延素子（２６）を有し、 出力が第二の増幅遅延素子（２８）に接続されている積分素子（１３）を有し、 出力が前記積分素子（１３）の入力に接続されると共にその入力がそれぞれ前記 第一の増幅遅延素子（２６）の出力及び第二の前記増幅遅延素子（２８）の出力 及び前記第二の測定信号を表す前記コイル（４）の出力に接続される加算／減算 素子（２７）を有し、このようにして制御ループを形成することにより積分素子 の出力に現れる測定装置の出力信号は電流の強度に比例する請求項１に記載の装 置。 １１．前記測定信号の加算素子（４４）を一又は複数のこれらの他の信号の適切 な増幅又は減少の後に有し、そして、前記加算素子の出力に接続された第一の遅 延手段を有し、測定信号の増幅又は減少及び前記遅延素子の時定数は、遅延素子 の出力信号が電流強度に比例するように選ばれる請求項１に記載の装置。 １２．前記測定コイル（４）の出力に接続された第一の遅延素子（５０）を有し 、信号加算素子（４４）を有し、前記遅延素子の出力と前記加算素子の第一の入 力との間及び／又は前記磁気検出器と前記加算素子の第二の入力との間に配置さ れた少なくとも一つの増幅又は減少素子（４２，４３）を有し、増幅又は減少及 び前記遅延素子の時定数は加算素子の出力信号が測定される電流強度と比例する ように選ばれる請求項１に記載の装置。 １３．前記磁界検出器は、前記測定コイルの共振周波数よりも低い上側周波数限 界を有している請求項１１又は請求項１２のいずれかに記載の装置。